stringtranslate.com

Гипернуклеус

Гиперядро похоже на обычное атомное ядро , но содержит по крайней мере один гиперон в дополнение к обычным протонам и нейтронам . Гипероны — это категория барионных частиц, которые несут ненулевое квантовое число странности , которое сохраняется сильными и электромагнитными взаимодействиями .

Различные реакции дают возможность внести одну или несколько единиц странности в ядро. Гиперядра, содержащие самый легкий гиперон, лямбда (Λ), как правило, связаны сильнее, чем обычные ядра, хотя они могут распадаться посредством слабого взаимодействия со средним временем жизни около200  пс . Проводились поиски гиперядер сигма (Σ), а также дважды странных ядер, содержащих кси-барионы (Ξ) или два Λ.

Номенклатура

Гиперядра названы в терминах их атомного номера и барионного номера , как в обычных ядрах, плюс гиперон(ы), которые перечислены в левом нижнем индексе символа, с оговоркой, что атомный номер интерпретируется как полный заряд гиперядра, включая заряженные гипероны, такие как xi минус (Ξ − ), а также протоны. Например, гиперядро16
ЛО
содержит 8 протонов, 7 нейтронов и один Λ (который не несет заряда). [1]

История

Первый был открыт Марианом Данышем и Ежи Пневским в 1952 году с использованием ядерной эмульсионной пластины, подвергнутой воздействию космических лучей , на основе их энергичного, но замедленного распада. Было высказано предположение, что это событие произошло из-за ядерного фрагмента, содержащего Λ-барион. [2] Эксперименты вплоть до 1970-х годов продолжили изучать гиперядра, полученные в эмульсиях с использованием космических лучей, а позднее с использованием пучков пионов (π) и каонов (K) от ускорителей частиц . [1]

Начиная с 1980-х годов более эффективные методы производства с использованием пионных и каонных пучков позволили провести дальнейшие исследования на различных ускорительных установках, включая ЦЕРН , Брукхейвенскую национальную лабораторию , KEK , DAφNE и JPARC . [3] [4] В 2010-х годах эксперименты с тяжелыми ионами , такие как ALICE и STAR, впервые позволили производить и измерять легкие гиперядра, образованные путем адронизации из кварк-глюонной плазмы . [5]

Характеристики

Гиперядерная физика отличается от физики обычных ядер, поскольку гиперон отличается от спина четырех нуклонов и изоспина . То есть, один гиперон не ограничен принципом исключения Паули и может опуститься до самого низкого энергетического уровня. [6] Таким образом, гиперядра часто меньше и более тесно связаны, чем обычные ядра; [7] например, гиперядро лития7
ЛЛи
на 19% меньше, чем нормальное ядро ​​6 Li. [8] [9] Однако гипероны могут распадаться посредством слабого взаимодействия ; среднее время жизни свободного Λ равно263 ± 2  пс , а у гиперядра Λ он обычно немного короче. [10]

Обобщенная формула массы, разработанная как для нестранных нормальных ядер, так и для странных гиперядер, может оценить массы гиперядер, содержащих гипероны Λ, ΛΛ, Σ и Ξ. [11] [12] Предсказаны нейтронные и протонные границы для гиперядер, а также предполагается существование некоторых экзотических гиперядер за пределами нормальных нейтронных и протонных границ. [7] Эта обобщенная формула массы была названа «формулой Саманты» Ботвиной и Походзаллой и использовалась для предсказания относительных выходов гиперядер в столкновениях тяжелых ионов. [13]

Типы

Λ-гиперядра

Самый простой и наиболее изученный тип гиперядра включает только самый легкий гиперон, Λ. [6]

В то время как два нуклона могут взаимодействовать посредством ядерной силы , опосредованной виртуальным пионом, Λ становится барионом Σ при испускании пиона, [a] поэтому взаимодействие Λ-нуклона опосредуется исключительно более массивными мезонами, такими как η- и ω -мезоны, или посредством одновременного обмена двумя или более мезонами. [15] Это означает, что взаимодействие Λ-нуклона слабее и имеет меньший радиус действия, чем стандартная ядерная сила, а потенциальная яма Λ в ядре мельче, чем у нуклона; [16] в гиперядрах глубина потенциала Λ составляет приблизительно 30  МэВ . [17] Однако обмен одним пионом во взаимодействии Λ-нуклона действительно вызывает квантово-механическое смешивание барионов Λ и Σ в гиперядрах (чего не происходит в свободном пространстве), особенно в гиперядрах, богатых нейтронами. [18] [19] [20] Кроме того, ожидается, что трехчастичная сила между Λ и двумя нуклонами будет более важной, чем трехчастичное взаимодействие в ядрах, поскольку Λ может обмениваться двумя пионами с виртуальным промежуточным Σ, в то время как эквивалентный процесс в нуклонах требует относительно тяжелого промежуточного дельта-бариона (Δ). [15]

Как и все гипероны, гиперядра Λ могут распадаться через слабое взаимодействие , которое изменяет их на более легкие барионы и испускает мезон или пару лептон -антилептон. В свободном пространстве Λ обычно распадается через слабое взаимодействие на протон и π - мезон, или нейтрон и π 0 , с общим периодом полураспада263 ± 2  пс . [21] Нуклон в гиперядре может вызвать распад Λ посредством слабого взаимодействия без испускания пиона; этот процесс становится доминирующим в тяжелых гиперядрах из-за подавления моды распада с испусканием пиона. [22] Период полураспада Λ в гиперядре значительно короче, достигая плато примерно215 ± 14 пс около56
ЛФе
, [23] но некоторые эмпирические измерения существенно не согласуются друг с другом или с теоретическими предсказаниями. [24]

Гипертритон

Простейшим гипернуклеусом является гипертритон (3
ЛЧАС
), которая состоит из одного протона, одного нейтрона и одного Λ-гиперона. Λ в этой системе очень слабо связан, имея энергию разделения 130 кэВ и большой радиус 10,6  фм [25] по сравнению с примерно2,13 Фм для дейтрона . [26]

Эта слабая связь подразумевает время жизни, аналогичное свободному Λ. Однако измеренное время жизни гипертритона, усредненное по всем экспериментам (около206+15
−13 ps ) существенно короче, чем предсказывает теория, поскольку ожидается, что немезонный режим распада будет относительно незначительным; некоторые экспериментальные результаты существенно короче или длиннее этого среднего значения. [27] [28]

Σ гиперядра

Существование гиперядер, содержащих барион Σ, менее ясно. Несколько экспериментов в начале 1980-х годов сообщили о связанных гиперядерных состояниях выше энергии разделения Λ и предположительно содержащих один из немного более тяжелых барионов Σ, но эксперименты, проведенные позже в этом десятилетии, исключили существование таких состояний. [6] Результаты по экзотическим атомам, содержащим Σ − , связанный с ядром электромагнитной силой , обнаружили чистое отталкивающее взаимодействие Σ-нуклон в гиперядрах среднего и большого размера, что означает, что гиперядер Σ не существует в таком диапазоне масс. [6] Однако эксперимент 1998 года определенно наблюдал легкое гиперядро Σ4
ΣОн
. [6]

Гиперядра ΛΛ и Ξ

Были созданы гиперядра, содержащие два Λ-бариона. Однако такие гиперядра гораздо сложнее производить из-за содержания двух странных кварков, и по состоянию на 2016 год было обнаружено только семь кандидатов на роль ΛΛ-гиперядер. [29] Как и взаимодействие Λ-нуклона, эмпирические и теоретические модели предсказывают, что взаимодействие Λ-Λ является умеренно притягательным. [30] [31]

Известны гиперядра, содержащие Ξ-барион. [ необходима цитата ] Эмпирические исследования и теоретические модели показывают, что взаимодействие Ξ – –протонов является притягивающим, но слабее, чем взаимодействие Λ–нуклонов. [30] Подобно Σ – и другим отрицательно заряженным частицам, Ξ – также может образовывать экзотический атом. Когда Ξ – связан в экзотическом атоме или гиперядре, он быстро распадается на гиперядро ΛΛ или на два гиперядра Λ путем обмена странным кварком с протоном, что высвобождает около 29 МэВ энергии в свободном пространстве: [b]

Ξ − + p → Λ + Λ [33] [34] [25]

Ω гиперядра

Гиперядра, содержащие омега-барион (Ω), были предсказаны с помощью решеточной КХД в 2018 году; в частности, ожидается, что дибарионы протон–Ω и Ω–Ω (связанные системы, содержащие два бариона) будут стабильными. [35] [36] По состоянию на 2022 год такие гиперядра не наблюдались ни при каких условиях, но самые легкие такие виды могут быть получены в столкновениях тяжелых ионов, [37] и измерения эксперимента STAR согласуются с существованием дибариона протон–Ω. [38]

Гиперядра с более высокой странностью

Поскольку Λ электрически нейтрален, а его ядерные силовые взаимодействия являются притягивающими, предсказывается существование произвольно больших гиперядер с высокой странностью и малым чистым зарядом, включая виды без нуклонов. Энергия связи на барион в мультистранных гиперядрах может достигать 21 МэВ/ А при определенных условиях [7] по сравнению с 8,80 МэВ/ А для обычного ядра 62 Ni . [39] Кроме того, образование Ξ барионов должно быстро стать энергетически выгодным, в отличие от случая, когда нет Λ, поскольку обмен странностью с нуклоном был бы невозможен из-за принципа исключения Паули. [40]

Производство

Было разработано несколько способов получения гиперядер путем бомбардировки обычных ядер.

Обмен и производство странностей

Один из методов получения K − -мезона заключается в обмене странного кварка на нуклон и превращении его в Λ: [41]

р + К − → Λ + π 0
n + K − → Λ + π −

Поперечное сечение образования гиперядра максимизируется, когда импульс пучка каонов составляет приблизительно 500 МэВ/ с . [42] Существует несколько вариантов этой установки, включая те, в которых падающие каоны либо останавливаются перед столкновением с ядром. [41]

В редких случаях входящий K − может вместо этого образовывать гиперядро Ξ посредством реакции:

p + K − → Ξ − + K + [43]

Эквивалентная реакция создания странности включает реакцию π + -мезона с нейтроном, в результате которой он превращается в Λ: [44]

n + π + → Λ + K +

Эта реакция имеет максимальное поперечное сечение при импульсе пучка 1,05 ГэВ/ с и является наиболее эффективным путем производства гиперядер Λ, но требует более крупных мишеней, чем методы обмена странностью. [44]

Упругое рассеяние

Рассеивание электронов на протоне может изменить его на Λ и произвести K + : [45]

p + e − → Λ + e − ′ + K +

где штрих обозначает рассеянный электрон. Энергию электронного пучка можно настроить легче, чем пионные или каонные пучки, что упрощает измерение и калибровку гиперядерных энергетических уровней. [45] Первоначально теоретически предсказанный в 1980-х годах, этот метод был впервые использован экспериментально в начале 2000-х годов. [46]

Захват гиперона

Захват Ξ − бариона ядром может создать экзотический атом Ξ − или гиперядро. [33] После захвата он превращается в гиперядро ΛΛ или два гиперядра Λ. [47] Недостатком является то, что Ξ − барион сложнее превратить в пучок, чем отдельные странные адроны. [48] Однако эксперимент в J-PARC, начатый в 2020 году, будет собирать данные о гиперядрах Ξ и ΛΛ с использованием аналогичной, не пучковой установки, где рассеянные Ξ − барионы выпадают на эмульсионную мишень. [33]

Столкновения тяжелых ионов

Похожие виды

Каоновые ядра

K - мезон может вращаться вокруг ядра в экзотическом атоме, например, в каонном водороде . [49] Хотя сильное взаимодействие K - протона в каонном водороде является отталкивающим, [50] взаимодействие K - ядра является притягивающим для более крупных систем, поэтому этот мезон может войти в сильно связанное состояние, тесно связанное с гиперядром; [6] в частности, система K - протон-протон экспериментально известна и связана более прочно, чем обычное ядро. [51]

Очарованные гиперядра

Ядра, содержащие очарованный кварк, были предсказаны теоретически с 1977 года [52] и описаны как очарованные гиперядра, несмотря на возможное отсутствие странных кварков. [53] В частности, самые легкие очарованные барионы, барионы Λ c и Σ c [c] , как предсказано, существуют в связанных состояниях в очарованных гиперядрах и могут быть созданы в процессах, аналогичных тем, которые используются для создания гиперядер. [53] Глубина потенциала Λ c в ядерной материи, как предсказано, составляет 58 МэВ [53] , но в отличие от Λ-гиперядер, более крупные гиперядра, содержащие положительно заряженный Λ c, были бы менее стабильны, чем соответствующие Λ-гиперядра из-за кулоновского отталкивания . [54] Разница масс между Λ c и
Σ+
сслишком велико для того, чтобы заметное смешивание этих барионов произошло в гиперядрах. [55] Слабые распады очарованных гиперядер имеют сильные релятивистские поправки по сравнению с обычными гиперядрами, поскольку энергия, выделяемая в процессе распада, сравнима с массой Λ-бариона. [56]

Антигипернуклеи

В августе 2024 года коллаборация STAR сообщила о наблюдении самого тяжелого известного ядра антиматерии , антигиперводорода-4, состоящего из одного антипротона , двух антинейтронов и антигиперона . [57] [58] [59]

Ранее также наблюдались антилямбда-гиперон [60] и антигипертритон [61] .

Смотрите также

Примечания

  1. ^ Изоспин ( I ), число, описывающее содержание верхних и нижних кварков в системе, сохраняется в сильном взаимодействии. Поскольку изоспин пиона равен 1, Λ-барион ( I = 0 ) должен стать Σ ( I = 1 ) при испускании пиона. [14]
  2. ^ Первоначальный протон и Ξ имеют массы приблизительно 938,3 и 1321,7 МэВ соответственно, в то время как исходящие Λ имеют массу приблизительно 1115,7 МэВ каждый; [32] высвобождаемая энергия равна количеству потерянной массы (умноженному на c2 ) .
  3. ^ Нижний индекс c в символах очарованных барионов указывает на то, что странный кварк в гипероне заменен очарованным кварком; верхний индекс, если он присутствует, по-прежнему представляет собой полный заряд бариона.

Ссылки

  1. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 2.
  2. ^ Даниш, М.; Пневский, Дж. (март 1953 г.). «Замедленный распад тяжелого ядерного фрагмента: I». The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science . 44 (350): 348–350. doi :10.1080/14786440308520318.
  3. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 4.
  4. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 29.
  5. ^ Толос и Фаббиетти 2020, стр. 53–54.
  6. ^ abcdef Феличиелло, А; Нагае, Т (1 сентября 2015 г.). «Экспериментальный обзор гиперядерной физики: последние достижения и будущие перспективы». Reports on Progress in Physics . 78 (9): 096301. Bibcode :2015RPPh...78i6301F. doi :10.1088/0034-4885/78/9/096301. PMID  26317857. S2CID  25818699.
  7. ^ abc C. Samanta, P. Roy Chowdhury и DNBasu (2008). «Лямбда-гиперзвуковой эффект на нормальных линиях капель». Journal of Physics G. 35 ( 6): 065101–065110. arXiv : 0802.3172 . Bibcode : 2008JPhG...35f5101S. doi : 10.1088/0954-3899/35/6/065101. S2CID  118482655.
  8. ^ Брамфилд, Джефф (1 марта 2001 г.). «Невероятно уменьшающееся ядро». Physical Review Focus . Том 7, № 11.
  9. ^ Танида, К.; Тамура, Х.; Абэ, Д.; Акикава, Х.; Араки, К.; Бханг, Х.; Эндо, Т.; Фуджи, Ю.; Фукуда, Т.; Хашимото, О.; Имаи, К.; Хотчи, Х.; Какигучи, Ю.; Ким, Дж. Х.; Ким, Ю. Д.; Миёси, Т.; Мураками, Т.; Нагаэ, Т.; Ноуми, Х.; Оута, Х.; Одзава, К.; Сайто, Т.; Сасао, Дж.; Сато, Ю.; Сатох, С.; Савафта, РИ; Секимото, М.; Такахаши, Т.; Тан, Л.; Ся, Х. Х.; Чжоу, Ш.; Чжу, Л. Х. (5 марта 2001 г.). «Измерение B(E2) и уменьшение размера гиперядерного ядра». Physical Review Letters . 86 (10): 1982–1985. doi :10.1103/PhysRevLett.86.1982. PMID  11289835.
  10. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 18.
  11. ^ C. Samanta (2006). "Формула массы от нормального до гиперядер". В S. Stoica; L. Trache; RE Tribble (ред.). Труды Карпатской летней школы физики 2005 г. World Scientific . стр. 29. ISBN 978-981-270-007-0.
  12. ^ C. Samanta, P. Roy Chowdhury, DNBasu (2006). "Обобщенная массовая формула для нестранных и гиперядер с нарушением симметрии SU(6)". Journal of Physics G . 32 (3): 363–373. arXiv : nucl-th/0504085 . Bibcode :2006JPhG...32..363S. doi :10.1088/0954-3899/32/3/010. S2CID  118870657.{{cite journal}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
  13. ^ AS Botvina; J. Pochodzalla (2007). «Производство гиперядер при мультифрагментации ядерного вещества-наблюдателя». Physical Review C. 76 ( 2): 024909–024912. arXiv : 0705.2968 . Bibcode : 2007PhRvC..76b4909B. doi : 10.1103/PhysRevC.76.024909. S2CID  119652113.
  14. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 20.
  15. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 2, 20–21.
  16. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 6.
  17. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 50.
  18. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 20–21.
  19. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 52.
  20. ^ Umeya, A.; Harada, T. (20 февраля 2009 г.). "Эффект связи Λ–Σ в нейтронно-богатом гиперядре Λ в расчете микроскопической оболочечной модели". Physical Review C . 79 (2): 024315. arXiv : 0810.4591 . doi :10.1103/PhysRevC.79.024315. S2CID  117921775.
  21. ^ Амслер, К. и др. (Particle Data Group) (2008). "Λ" (PDF) . Списки частиц. Лаборатория Лоуренса в Беркли.
  22. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 50–51.
  23. ^ Sato, Y.; Ajimura, S.; Aoki, K.; Bhang, H.; Hasegawa, T.; Hashimoto, O.; Hotchi, H.; Kim, YD; Kishimoto, T.; Maeda, K.; Noumi, H.; Ohta, Y.; Omata, K.; Outa, H.; Park, H.; Sekimoto, M.; Shibata, T.; Takahashi, T.; Youn, M. (9 февраля 2005 г.). "Ширины слабого распада мезонных и немезонных гиперядер средней тяжести Λ". Physical Review C. 71 ( 2): 025203. arXiv : nucl-ex/0409007v2 . Bibcode : 2005PhRvC..71b5203S. doi : 10.1103/PhysRevC.71.025203. S2CID  119428665.
  24. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 17–18.
  25. ^ ab Толос и Фаббиетти 2020, с. 53.
  26. ^ Tiesinga, Eite; Mohr, Peter J.; Newell, David B.; Taylor, Barry N. (1 сентября 2021 г.). «CODATA Recommended Values ​​of the Fundamental Physical Constants: 2018». Journal of Physical and Chemical Reference Data . 50 (3): 033105. Bibcode : 2021JPCRD..50c3105T. doi : 10.1063/5.0064853. ISSN  0047-2689. PMC 9890581. PMID 36733295  . 
  27. ^ Толос и Фаббиетти 2020, стр. 52–53.
  28. ^ Сотрудничество ALICE (октябрь 2019 г.). "Измерение времени жизни Λ 3 H {\displaystyle _{\Lambda }^{3}\mathrm {H} } и Λ 3 H ¯ {\displaystyle {\overline {^{3}_{\Lambda }\mathrm {H} }}} в столкновениях Pb–Pb при s NN = 5,02 ТэВ посредством распада двух тел". Physics Letters B . 797 : 134905. arXiv : 1907.06906 . doi : 10.1016/j.physletb.2019.134905 . S2CID  204776807.
  29. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 41.
  30. ^ ab Tolos & Fabbieti 2020, стр. 43–45, 59.
  31. ^ Сотрудничество ALICE (10 октября 2019 г.). «Изучение взаимодействия Λ–Λ с корреляциями фемтоскопии в столкновениях pp и p–Pb на LHC». Physics Letters B . 797 : 134822. arXiv : 1905.07209 . Bibcode :2019PhLB..79734822A. doi :10.1016/j.physletb.2019.134822. ISSN  0370-2693. S2CID  161048820.
  32. ^ Workman, RL; et al. (Particle Data Group) (8 августа 2022 г.). «Обзор физики частиц». Progress of Theoretical and Experimental Physics . 2022 (8): 083C01. doi : 10.1093/ptep/ptac097 . hdl : 11585/900713 .
  33. ^ abc Yoshida, J.; et al. (Сотрудничество J-PARC 07) (25 марта 2021 г.). "J-PARC E07: Систематическое исследование системы двойной странности с помощью метода гибридной эмульсии". Труды 3-го симпозиума J-PARC (J-PARC2019) . 33 : 011112. Bibcode :2021jprc.confa1112Y. doi : 10.7566/jpscp.33.011112 . ISBN 978-4-89027-146-7. S2CID  233692057.
  34. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 16, 43.
  35. ^ Иритани, Такуми и др. (HALQCD Collaboration) (май 2019 г.). «NΩ дибарион из решеточной КХД вблизи физической точки». Physics Letters B . 792 : 284–289. arXiv : 1810.03416 . Bibcode :2019PhLB..792..284I. doi :10.1016/j.physletb.2019.03.050. S2CID  102481007.
  36. ^ Gongyo, Shinya; et al. (HALQCD Collaboration) (23 мая 2018 г.). "Самый странный дибарион из решеточной КХД". Physical Review Letters . 120 (21): 212001. arXiv : 1709.00654 . Bibcode : 2018PhRvL.120u2001G. doi : 10.1103/PhysRevLett.120.212001. PMID  29883161. S2CID  43958833.
  37. ^ Чжан, Лян; Чжан, Сун; Ма, Юй-Ган (май 2022 г.). «Производство ΩNN и ΩΩN в ультрарелятивистских столкновениях тяжелых ионов». The European Physical Journal C. 82 ( 5): 416. arXiv : 2112.02766 . Bibcode : 2022EPJC...82..416Z. doi : 10.1140/epjc/s10052-022-10336-7 . S2CID  244908731.
  38. ^ STAR Collaboration (март 2019 г.). "Корреляция протонов–Ω в столкновениях Au + Au при s NN = 200 ГэВ". Physics Letters B . 790 : 490–497. doi : 10.1016/j.physletb.2019.01.055 . hdl : 11368/2940231 . S2CID  127339678.
  39. ^ "Самые прочно связанные ядра". hyperphysics.phy-astr.gsu.edu . Получено 23 октября 2019 г. .
  40. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 43.
  41. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 6–10.
  42. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 49.
  43. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 16.
  44. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 10–12.
  45. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 12.
  46. ^ Накамура, Сатоши Н.; Фуджи, Юу; Цукада, Кё (2013). «Прецизионная спектроскопия лямбда-гиперядер с использованием электронных пучков». Ниппон Буцури Гаккай-Ши . 68 (9): 584–592. ISSN  0029-0181.
  47. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер 2016, стр. 16,43.
  48. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 43.
  49. ^ Ивасаки, М.; Хаяно, Р. С.; Ито, Т. М.; Накамура, С. Н.; Терада, Т. П.; Гилл, Д. Р.; Ли, Л.; Олин, А.; Саломон, М.; Йен, С.; Бартлетт, К.; Бир, ГА; Мейсон, Г.; Трейлинг, Г.; Оута, Х.; Танигучи, Т.; Ямашита, Ю.; Секи, Р. (21 апреля 1997 г.). «Наблюдение рентгеновских лучей каонного водорода K α». Physical Review Letters . 78 (16): 3067–3069. Bibcode :1997PhRvL..78.3067I. doi :10.1103/PhysRevLett.78.3067.
  50. ^ Баззи, М.; Бир, Г.; Бомбелли, Л.; Брагадиряну, AM; Карнелли, М.; Корради, Г.; Курчану (Петраску), К.; д'Уффици, А.; Фиорини, К.; Фриззи, Т.; Гио, Ф.; Джиролами, Б.; Гуаральдо, К.; Хаяно, РС; Илиеску, М.; Ишиватари, Т.; Ивасаки, М.; Кинле, П.; Леви Сандри, П.; Лонгони, А.; Лучерини, В.; Мартон, Дж.; Окада, С.; Пьетреану, Д.; Понта, Т.; Риццо, А.; Ромеро Видаль, А.; Скордо, А.; Ши, Х.; Сирги, Д.Л.; Сирги, Ф.; Тацуно, Х.; Тудораш, А.; Тудораче, В.; Васкес Досе, О.; Видманн, Э.; Змескал, Дж. (октябрь 2011 г.). «Новое измерение рентгеновских лучей каонного водорода». Буквы по физике Б. 704 (3): 113–117. arXiv : 1105.3090 . Бибкод : 2011PhLB..704..113S. doi :10.1016/j.physletb.2011.09.011. S2CID  118473154.
  51. ^ Sakuma, F.; et al. (декабрь 2021 г.). "Последние результаты и будущие перспективы каоновых ядер в J-PARC". Few-Body Systems . 62 (4): 103. arXiv : 2110.03150 . Bibcode :2021FBS....62..103S. doi :10.1007/s00601-021-01692-3. S2CID  238419423.
  52. ^ Dover, CB; Kahana, SH (12 декабря 1977 г.). «Возможность очарованных гиперядер». Physical Review Letters . 39 (24): 1506–1509. Bibcode : 1977PhRvL..39.1506D. doi : 10.1103/PhysRevLett.39.1506.
  53. ^ abc Krein, Gastão (2019). "Charmed hypernuclei and nuclear-bound charmonia". Центральноевропейский симпозиум по термофизике 2019 (Cest) . Том 2133. стр. 020022. doi :10.1063/1.5118390. S2CID  201510645.
  54. ^ Güven, H.; Bozkurt, K.; Khan, E.; Margueron, J. (10 декабря 2021 г.). «Свойства основного состояния очарованных гиперядер в рамках подхода среднего поля». Physical Review C. 104 ( 6): 064306. arXiv : 2106.04491 . Bibcode : 2021PhRvC.104f4306G. doi : 10.1103/PhysRevC.104.064306. S2CID  235368356.
  55. ^ Видана, И.; Рамос, А.; Хименес-Техеро, CE (23 апреля 2019 г.). «Очарованные ядра в микроскопическом многочастичном подходе». Physical Review C. 99 ( 4): 045208. arXiv : 1901.09644 . Bibcode : 2019PhRvC..99d5208V. doi : 10.1103/PhysRevC.99.045208. S2CID  119100085.
  56. ^ Fontoura, CE; Krmpotić, F; Galeão, AP; Conti, C De; Krein, G (1 января 2018 г.). "Немезонный слабый распад очарованных гиперядер". Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics . 45 (1): 015101. arXiv : 1711.04579 . Bibcode :2018JPhG...45a5101F. doi :10.1088/1361-6471/aa982a. S2CID  119184293.
  57. ^ Абдулхамид, Мичиган; Абуна, Бельгия; Адам, Дж.; Адамчик, Л.; Адамс, младший; Аггарвал, И.; Аггарвал, ММ; Ахаммед З.; Ашенауэр, ЕС; Аслам, С.; Атчисон, Дж.; Байрати, В.; Кэп, Джей Джи Болл; Бариш, К.; Белвид, Р. (21 августа 2024 г.). "Наблюдение гиперядра антивещества $${}_{\bar{{\boldsymbol{\Lambda }}}}{}^{{\bf{4}}}\bar{{\bf{H}}}$$ ". Природа . 632 (8027): 1026–1031. дои : 10.1038/s41586-024-07823-0. ISSN  1476-4687. PMID  39169195.
  58. ^ Бен Тернер (21.08.2024). «Самая тяжелая частица антиматерии, когда-либо обнаруженная, может содержать секреты происхождения нашей Вселенной». livescience.com . Получено 26.08.2024 .
  59. ^ Эгеде, Ульрик (21.08.2024). «Самое тяжелое наблюдение антиматерии позволит уточнить цифры для поиска темной материи». The Conversation . Получено 26.08.2024 .
  60. ^ Prowse, DJ; Baldo-Ceolin, M. (1958-09-01). "Anti-Lambda Hyperon". Physical Review Letters . 1 (5): 179–180. Bibcode : 1958PhRvL...1..179P. doi : 10.1103/PhysRevLett.1.179. ISSN  0031-9007.
  61. ^ Сотрудничество STAR; Абелев Б.И.; Аггарвал, ММ; Ахаммед З.; Алахвердянц, А.В.; Алексеев И.; Андерсон, Б.Д.; Архипкин Д.; Аверичев Г.С.; Балевски Дж.; Барнби, Лос-Анджелес; Баумгарт, С.; Бивис, доктор медицинских наук; Белвид, Р.; Бетанкур, MJ (2 апреля 2010 г.). «Наблюдение гиперядра антиматерии». Наука . 328 (5974): 58–62. arXiv : 1003.2030 . Бибкод : 2010Sci...328...58.. doi : 10.1126/science.1183980. ISSN  0036-8075. PMID  20203011.