Уравнение Антуана представляет собой класс полуэмпирических корреляций, описывающих связь между давлением пара и температурой для чистых веществ. Уравнение Антуана выведено из соотношения Клаузиуса-Клапейрона . Уравнение было представлено в 1888 году французским инженером Луи Шарлем Антуаном (1825–1897). [1]
Уравнение Антуана
где p — давление пара, T — температура (в °C или в K в зависимости от значения C), а A , B и C — константы, зависящие от компонента.
Упрощенная форма с C , установленным в ноль:
— уравнение Августа , в честь немецкого физика Эрнста Фердинанда Августа (1795–1870). Уравнение Августа описывает линейную зависимость между логарифмом давления и обратной температурой. Это предполагает независимую от температуры теплоту испарения . Уравнение Антуана позволяет улучшенное, но все же неточное описание изменения теплоты парообразования с температурой.
Уравнение Антуана также можно преобразовать в явную для температуры форму с помощью простых алгебраических манипуляций:
Обычно уравнение Антуана нельзя использовать для описания всей кривой давления насыщенного пара от тройной точки до критической точки , поскольку оно недостаточно гибко. Поэтому обычно используются несколько наборов параметров для одного компонента. Набор параметров низкого давления используется для описания кривой давления пара до нормальной точки кипения , а второй набор параметров используется для диапазона от нормальной точки кипения до критической точки.
Нормальная температура кипения этанола составляет T B = 78,32 °C.
(760 мм рт.ст. = 101,325 кПа = 1000 атм = нормальное давление)
В этом примере показана серьезная проблема, вызванная использованием двух разных наборов коэффициентов. Описанное давление пара не является постоянным — при нормальной температуре кипения два набора дают разные результаты. Это вызывает серьезные проблемы для вычислительных методов, основанных на непрерывной кривой давления пара.
Возможны два решения: первый подход использует один набор параметров Антуана в более широком диапазоне температур и допускает увеличенное отклонение между расчетным и реальным давлением пара. Вариантом этого подхода с единым набором является использование специального набора параметров, подходящего для исследуемого диапазона температур. Второе решение — переход к другому уравнению давления пара с более чем тремя параметрами. Обычно используются простые расширения уравнения Антуана (см. ниже) и уравнений DIPPR или Вагнера. [2] [3]
Коэффициенты уравнения Антуана обычно приводятся в мм рт. ст . — даже сегодня, когда рекомендуется использовать систему СИ и отдавать предпочтение паскалям . Использование единиц до СИ имеет только исторические причины и происходит непосредственно из оригинальной публикации Антуана.
Однако параметры легко преобразовать в другие единицы измерения давления и температуры. Для перехода от градусов Цельсия к Кельвину достаточно от параметра С вычесть 273,15. Для перехода от миллиметров ртутного столба к паскалям достаточно к параметру А добавить десятичный логарифм коэффициента между обеими единицами:
Параметры °C и мм рт.ст. для этанола
преобразуются для K и Pa в
Первый пример расчета с T B = 351,47 К становится
Аналогичное простое преобразование можно использовать, если десятичный логарифм нужно заменить натуральным логарифмом. Достаточно умножить параметры A и B на ln(10) = 2,302585.
Пример расчета с преобразованными параметрами (для К и Па ):
становится
(Небольшие различия в результатах вызваны лишь использованной ограниченной точностью коэффициентов).
Чтобы преодолеть ограничения уравнения Антуана, используются некоторые простые расширения с помощью дополнительных членов:
Дополнительные параметры повышают гибкость уравнения и позволяют описать всю кривую давления пара. Расширенные формы уравнений можно привести к исходному виду, установив дополнительные параметры D , E и F равными 0.
Еще одно отличие состоит в том, что расширенные уравнения используют e в качестве основы для показательной функции и натурального логарифма. Это не влияет на форму уравнения.