Модель асимптотического усиления [1] [2] (также известная как метод Розенштарка [3] ) представляет собой представление усиления усилителей с отрицательной обратной связью , заданное асимптотическим соотношением усиления:
где – коэффициент возврата при отключенном входном источнике (равный отрицательному коэффициенту усиления контура в случае одноконтурной системы, состоящей из односторонних блоков), G ∞ – асимптотический коэффициент усиления и G 0 – член прямой передачи. Эта форма усиления может дать интуитивное представление о схеме, и ее зачастую легче получить, чем прямую атаку на усиление.
На рисунке 1 показана блок-схема, которая приводит к выражению асимптотического усиления. Асимптотическое соотношение усиления также можно выразить в виде графа потока сигналов . См. рисунок 2. Модель асимптотического усиления является частным случаем теоремы о дополнительных элементах .
Как следует непосредственно из предельных случаев выражения выигрыша, асимптотический выигрыш G ∞ представляет собой просто выигрыш системы при стремлении коэффициента отдачи к бесконечности:
тогда как член прямой передачи G 0 представляет собой выигрыш системы, когда коэффициент возврата равен нулю:
Непосредственное применение модели включает в себя следующие шаги:
Эти шаги можно реализовать непосредственно в SPICE, используя слабосигнальную схему анализа рук. При таком подходе обеспечивается легкий доступ к зависимым источникам устройств. Напротив, для экспериментальных измерений с использованием реальных устройств или моделирования SPICE с использованием численно созданных моделей устройств с недоступными зависимыми источниками оценка коэффициента возврата требует специальных методов .
Классическая теория обратной связи пренебрегает прямой связью ( G 0 ). Если упреждающая связь исключена, выигрыш от модели асимптотического усиления становится
в то время как в классической теории обратной связи, с точки зрения усиления A разомкнутого контура , коэффициент усиления с обратной связью (коэффициент усиления замкнутого контура) равен:
Сравнение двух выражений показывает, что коэффициент обратной связи β FB равен:
в то время как коэффициент усиления в разомкнутом контуре составляет:
Если точность достаточна (обычно так и есть), эти формулы предлагают альтернативную оценку T : оценить коэффициент усиления разомкнутого контура и G ∞ и использовать эти выражения для нахождения T. Часто эти две оценки проще, чем непосредственная оценка Т.
Ниже описаны шаги по получению коэффициента усиления с использованием асимптотической формулы коэффициента усиления для двух усилителей с отрицательной обратной связью. Пример с одним транзистором показывает, как метод работает в принципе для усилителя крутизны, а второй пример с двумя транзисторами показывает подход к более сложным случаям с использованием усилителя тока.
Рассмотрим простой усилитель с обратной связью на полевом транзисторе, показанный на рисунке 3. Цель состоит в том, чтобы найти низкочастотный коэффициент усиления транссопротивления этой схемы при разомкнутой цепи G = v out / i с использованием асимптотической модели усиления.
Эквивалентная схема слабого сигнала показана на рисунке 4, где транзистор заменен моделью гибридного пи .
Проще всего начать с определения коэффициента отдачи T , поскольку G 0 и G ∞ определяются как предельные формы выигрыша, поскольку T стремится либо к нулю, либо к бесконечности. Чтобы взять эти пределы, необходимо знать, от каких параметров зависит T. В этой схеме есть только один зависимый источник, поэтому в качестве отправной точки определяется коэффициент возврата, связанный с этим источником, как описано в статье о коэффициенте возврата .
Коэффициент возврата можно найти с помощью рисунка 5. На рисунке 5 источник входного тока установлен на ноль. Отключив зависимый источник от выходной стороны цепи и закоротив его клеммы, выходная сторона схемы будет изолирован от входа и петля обратной связи разрывается. Испытательный ток заменяет зависимый источник. Затем находится обратный ток, создаваемый в зависимом источнике испытательным током. Коэффициент возврата тогда равен T = - i r / i t . Используя этот метод и учитывая, что R D параллельно r O , T определяется как:
где приближение является точным в общем случае, когда r O >> R D . С учетом этого соотношения ясно, что пределы T → 0 или ∞ реализуются, если мы допускаем крутизну g m → 0 или ∞. [5]
Нахождение асимптотического усиления G ∞ дает понимание и обычно может быть выполнено путем проверки. Чтобы найти G ∞, положим g m → ∞ и найдем результирующий выигрыш. Ток стока i D = g m v GS должен быть конечным. Следовательно, когда g m стремится к бесконечности, v GS также должен стремиться к нулю. Поскольку источник заземлен, v GS = 0 также влечет за собой v G = 0. [6] При v G = 0 и том факте, что весь входной ток протекает через R f (поскольку полевой транзистор имеет бесконечное входное сопротивление), выходное напряжение просто – i в R f . Следовательно
В качестве альтернативы G ∞ — это коэффициент усиления, полученный путем замены транзистора идеальным усилителем с бесконечным коэффициентом усиления — нулевым значением . [7]
Чтобы найти прямое соединение, мы просто допускаем g m → 0 и вычисляем результирующий коэффициент усиления. Токи через R f и параллельная комбинация R D || Следовательно, r O должно быть таким же и равным i в . Таким образом, выходное напряжение равно i in (RD || r O ) .
Следовательно
где приближение является точным в общем случае, когда r O >> R D .
Таким образом, общий коэффициент усиления транссопротивления этого усилителя составит:
При рассмотрении этого уравнения оказывается, что выгодно сделать R D большим, чтобы общий коэффициент усиления приближался к асимптотическому коэффициенту усиления, что делает коэффициент усиления нечувствительным к параметрам усилителя ( g m и R D ). Кроме того, большой первый член снижает важность коэффициента прямого прохождения, который ухудшает качество усилителя. Одним из способов увеличения R Д является замена этого резистора активной нагрузкой , например токовым зеркалом .
На рисунке 6 показан двухтранзисторный усилитель с резистором обратной связи R ф . Этот усилитель часто называют усилителем с обратной связью с шунтовой последовательностью и анализируют на основе того, что резистор R 2 включен последовательно с выходом и измеряет выходной ток, в то время как R f включен (параллельно) с входом и вычитает из него входной ток. См. статью об усилителе с отрицательной обратной связью и ссылки Мейера или Седры. [8] [9] То есть усилитель использует обратную связь по току. Часто неясно, какой тип обратной связи используется в усилителе, и подход с асимптотическим усилением имеет то преимущество/недостаток, что он работает независимо от того, понимаете ли вы схему.
На рисунке 6 указан выходной узел, но не указан выбор выходной переменной. В дальнейшем в качестве выходной переменной выбирается ток короткого замыкания усилителя, то есть ток коллектора выходного транзистора. Другие варианты вывода обсуждаются позже.
Чтобы реализовать модель асимптотического усиления, можно использовать зависимый источник, связанный с любым транзистором. Здесь выбран первый транзистор.
Схема для определения коэффициента возврата показана на верхней панели рисунка 7. На метках показаны токи в различных ветвях, найденные с использованием комбинации закона Ома и законов Кирхгофа . Резистор R 1 = R B // r π1 и R 3 = R C2 // R L . КВЛ от земли R 1 к земле R 2 обеспечивает:
КВЛ обеспечивает коллекторное напряжение на вершине R C как
Наконец, KCL на этом коллекторе обеспечивает
Подставляя первое уравнение во второе, а второе в третье, коэффициент возврата находится как
Схема для определения G 0 показана на центральной панели рисунка 7. На рисунке 7 выходной переменной является выходной ток β i B (ток нагрузки короткого замыкания), который приводит к усилению тока короткого замыкания усилитель, а именно β i B / i S :
Используя закон Ома , напряжение на вершине R 1 находится как
или, переставив термины,
Использование KCL в верхней части R 2 :
Напряжение эмиттера v E уже известно через i B из диаграммы на рисунке 7. Подставляя второе уравнение в первое, i B определяется только через i S , и G 0 становится:
Коэффициент усиления G 0 представляет собой прямую связь через сеть обратной связи и обычно незначителен.
Схема для определения G ∞ показана на нижней панели рисунка 7. Введение идеального операционного усилителя ( нулевого ) в эту схему объясняется следующим образом. При T → ∞ коэффициент усиления усилителя также стремится к бесконечности, и в таком случае дифференциальное напряжение, управляющее усилителем (напряжение на входном транзисторе r π1 ), сводится к нулю и (согласно закону Ома при наличии нет напряжения) он не потребляет входной ток. С другой стороны, выходной ток и выходное напряжение соответствуют требованиям схемы. Такое поведение похоже на нуль, поэтому нуль можно ввести для обозначения транзистора с бесконечным коэффициентом усиления.
Текущее усиление считывается непосредственно со схемы:
В классической модели прямой связью пренебрегают, а коэффициент обратной связи β FB составляет (при условии, что транзистор β >> 1):
а коэффициент усиления A в разомкнутом контуре равен:
Приведенные выше выражения можно подставить в уравнение модели асимптотического усиления, чтобы найти общий коэффициент усиления G. Полученный коэффициент усиления представляет собой коэффициент усиления по току усилителя с нагрузкой короткого замыкания.
В усилителе, показанном на рисунке 6, RL и RC2 включены параллельно . Чтобы получить коэффициент усиления транссопротивления, скажем, A ρ , то есть коэффициент усиления, использующий напряжение в качестве выходной переменной, коэффициент усиления тока короткого замыкания G умножается на R C2 // R L в соответствии с законом Ома :
Коэффициент усиления по напряжению холостого хода находится из A ρ , установив R L → ∞.
Чтобы получить коэффициент усиления по току, когда ток нагрузки i L в нагрузочном резисторе RL является выходной переменной, скажем A i , используется формула деления тока : i L = i out × RC2 / ( RC2 + RL ) и коэффициент усиления тока короткого замыкания G умножается на следующий коэффициент нагрузки :
Конечно, усиление тока короткого замыкания восстанавливается установкой R L = 0 Ом.