Энергия Урбаха , или Край Урбаха , представляет собой параметр , обычно обозначаемый размерами энергии и используемый для количественной оценки энергетического беспорядка на краях зон полупроводника . Его оценивают путем подгонки коэффициента поглощения как функции энергии к экспоненциальной функции. Его часто используют для описания электронного транспорта в структурно неупорядоченных полупроводниках, таких как гидрогенизированный аморфный кремний . [1]
Введение
В простейшем описании полупроводника для количественной оценки начала оптического поглощения используется один параметр: ширина запрещенной зоны , . В этом описании полупроводники описываются как способные поглощать фотоны выше , но прозрачны для фотонов ниже . [2] Однако плотность состояний в трехмерных полупроводниках увеличивается дальше от запрещенной зоны (однако это обычно не верно для полупроводников более низкой размерности ). По этой причине коэффициент поглощения растёт с ростом энергии. Энергия Урбаха количественно определяет крутизну начала поглощения вблизи края зоны и, следовательно, ширину плотности состояний . Более резкое начало поглощения означает более низкую энергию Урбаха.
История и название
Энергия Урбаха определяется экспоненциальным увеличением поглощения с увеличением энергии. Хотя экспоненциальная зависимость оптической плотности наблюдалась ранее в фотоматериалах, именно Франц Урбах систематически оценил это свойство в кристаллах. Он использовал бромид серебра для своих исследований во время работы в компании Kodak в 1953 году. [4]
Определение
Известно, что поглощение в полупроводниках экспоненциально возрастает в начале поглощения, охватывая несколько порядков. [5] [6] Поглощение как функция энергии можно описать следующим уравнением: [1] [7]
где и – подгоночные параметры с размерностями, обратными длине и энергии соответственно, а – энергия Урбаха. Это уравнение справедливо только тогда , когда . Энергия Урбаха зависит от температуры. [7] [8]
Энергию Урбаха часто оценивают, чтобы сделать выводы об энергетическом беспорядке краев зон в структурно неупорядоченных полупроводниках. [1] Было показано, что энергия Урбаха увеличивается с увеличением плотности оборванных связей в гидрогенизированном аморфном кремнии [9] и сильно коррелирует с наклоном хвостов зон, оцененным с помощью измерений на транзисторах . [10] По этой причине его можно использовать в качестве показателя энергии активации в полупроводниках , где действуют множественные захваты и высвобождения . Важно отметить, что это не то же самое, что и , поскольку описывает нарушение, связанное с одной полосой, а не с обеими.
Измерение
Чтобы оценить энергию Урбаха, коэффициент поглощения необходимо измерить на несколько порядков. По этой причине используются высокоточные методы, такие как метод постоянного фототока (МПП) [11] или спектроскопия фототермического отклонения .
Рекомендации
^ abc Brotherton, SD (2013). Введение в тонкопленочные транзисторы: физика и технология тонкопленочных транзисторов. Международное издательство Спрингер. ISBN 978-3-319-00001-5.
^ Крюк, младший; Холл, HE (5 сентября 1991 г.). Физика твердого тела. Уайли. ISBN978-0-471-92804-1.
^ Эггерт, Джон; Бильц, Мартин (1 января 1938 г.). «Спектральная чувствительность фотографических слоев». Труды Фарадеевского общества . 34 : 892–901. дои : 10.1039/TF9383400892. ISSN 0014-7672.
^ Урбах, Франц (1 декабря 1953). «Длинноволновая граница фотографической чувствительности и электронного поглощения твердых тел». Физический обзор . 92 (5): 1324. Бибкод : 1953PhRv...92.1324U. doi : 10.1103/physrev.92.1324. ISSN 0031-899X.
^ Таук, Дж. (1 августа 1970 г.). «Край поглощения и внутренние электрические поля в аморфных полупроводниках». Бюллетень исследования материалов . 5 (8): 721–729. дои : 10.1016/0025-5408(70)90112-1. ISSN 0025-5408.
^ Вронский, ЧР; Абелес, Б.; Тидже, Т.; Коди, Джордж (1 декабря 1982 г.). «Центры рекомбинации в гидрированном аморфном кремнии, легированном фосфором». Твердотельные коммуникации . 44 (10): 1423–1426. Бибкод : 1982SSCom..44.1423W. дои : 10.1016/0038-1098(82)90023-0. ISSN 0038-1098.
^ аб Коди, Джордж; Тидже, Т.; Абелес, Б.; Брукс, Б.; Гольдштейн, Ю. (16 ноября 1981 г.). «Беспорядок и край оптического поглощения гидрогенизированного аморфного кремния». Письма о физических отзывах . 47 (20): 1480–1483. Бибкод : 1981PhRvL..47.1480C. doi : 10.1103/physrevlett.47.1480. ISSN 0031-9007.
^ Аб Штуцманн, М. (1 октября 1989 г.). «Плотность дефектов в аморфном кремнии». Философский журнал Б. 60 (4): 531–546. Бибкод : 1989PMagB..60..531S. дои : 10.1080/13642818908205926. ISSN 1364-2812.
^ Шерман, С.; Вагнер, С.; Готчо, РА (4 июня 1998 г.). «Корреляция между энергиями валентной зоны и хвоста зоны проводимости в гидрогенизированном аморфном кремнии». Письма по прикладной физике . 69 (21): 3242. дои : 10.1063/1.118023. ISSN 0003-6951.
^ Ванечек, М.; Кочка, Ю.; Стухлик, Дж.; Кожишек З.; Штика, О.; Тршиска, А. (1 марта 1983 г.). «Плотность щелевых состояний в нелегированном и легированном тлеющем разряде a-Si:H». Материалы для солнечной энергии . 8 (4): 411–423. Бибкод : 1983SoEnM...8..411V. дои : 10.1016/0165-1633(83)90006-0. ISSN 0165-1633.