Безудержный парниковый эффект

Климатический эффект, заставляющий атмосферу планеты удерживать тепло и предотвращать охлаждение.

Безудержный парниковый эффект возникает, когда атмосфера планеты содержит парниковые газы в количестве, достаточном для того, чтобы заблокировать выход теплового излучения с планеты, предотвращая охлаждение планеты и наличие жидкой воды на ее поверхности. Безудержная версия парникового эффекта может быть определена ограничением исходящего длинноволнового излучения планеты , которое асимптотически достигается из-за более высоких температур поверхности, испаряющих воду в атмосферу, увеличивая ее оптическую толщину . ^[1] Эта положительная обратная связь означает, что планета не может охлаждаться за счет длинноволнового излучения (по закону Стефана-Больцмана ) и продолжает нагреваться до тех пор, пока не сможет излучать за пределы полос поглощения ^[2] водяного пара.

Безудержный парниковый эффект часто формулируется с использованием водяного пара в качестве конденсируемого вещества. Водяной пар достигает стратосферы и уходит в космос посредством гидродинамического выхода , что приводит к высыханию планеты. ^[3] Вероятно, это произошло в ранней истории Венеры .

Исследования, проведенные в 2012 году, показали, что почти все доказательства указывают на то, что вряд ли удастся вызвать полный неконтролируемый выброс парниковых газов на Земле, просто добавив парниковые газы в атмосферу . ^[4] Однако авторы предупредили, что «наше понимание динамики, термодинамики, переноса излучения и физики облаков горячих и парных атмосфер слабое», и что мы «поэтому не можем полностью исключить возможность того, что действия человека могут вызвать переход если не к полному разбегу, то, по крайней мере, к гораздо более теплому климатическому состоянию, чем нынешнее». ^[4]

Безудержный парниковый эффект практически не имеет шансов быть вызванным людьми. ^[5] В статье 2013 года был сделан вывод, что неконтролируемый выброс парниковых газов «теоретически может быть вызван усилением парникового воздействия», но что «антропогенные выбросы, вероятно, недостаточны». ^[6] Условия, подобные венерианским, на Земле требуют большого долгосрочного воздействия, которое вряд ли произойдет до тех пор, пока солнце не станет ярче на несколько десятков процентов, что займет несколько миллиардов лет. ^[7] Ожидается, что Земля испытает безудержный парниковый эффект «примерно через 2 миллиарда лет по мере увеличения солнечной светимости». ^[4]

История

В этой статье 1902 года шведскому лауреату Нобелевской премии (по химии) Сванте Аррениусу приписывается теория о том, что сжигание угля может в конечном итоге привести к некоторому глобальному потеплению, вызывающему вымирание человечества . ^[8]

Хотя этот термин был придуман ученым из Калифорнийского технологического института Эндрю Ингерсоллом в статье, описывающей модель атмосферы Венеры, ^[9] первоначальная идея ограничения исходящего земного инфракрасного излучения была опубликована Джорджем Симпсоном в 1927 году. ^[10] Физика Имеющее отношение к, позже названному, безудержному парниковому эффекту, исследовал Макото Комабаяши из университета Нагои. ^[11] Предполагая, что стратосфера насыщена водяным паром, Комабаяши и Ингерсолл независимо друг от друга рассчитали предел исходящего инфракрасного излучения, который определяет неконтролируемое парниковое состояние. Предел теперь известен как предел Комабаяши – Ингерсолла , чтобы признать их вклад. ^[3]

Физика сбежавшей теплицы

График оптической толщины тропопаузы в зависимости от температуры тропопаузы, иллюстрирующий предел Комабаяши-Ингерсолла 385 Вт/м ² с использованием уравнений и значений из Nakajima et al. (1992) «Исследование безудержного парникового эффекта с помощью одномерной модели радиационно-конвективного равновесия». Предел Комабаяши – Ингерсолла — это значение уходящего длинноволнового излучения (FIRtop), за пределами которого линии не пересекаются.

Безудержный парниковый эффект возникает, когда парниковые газы накапливаются в атмосфере в результате цикла положительной обратной связи до такой степени , что они существенно блокируют выход излучаемого тепла в космос, тем самым значительно повышая температуру планеты. ^[12]

Безудержный парниковый эффект часто формулируется как изменение температуры поверхности планеты в зависимости от количества получаемого звездного света. ^[13] Если предполагается, что планета находится в радиационном равновесии , то состояние безудержного парникового эффекта рассчитывается как состояние равновесия, при котором вода не может существовать в жидкой форме. ^[3] Затем водяной пар выбрасывается в космос за счет гидродинамического выхода . ^{[14] В радиационном равновесии} исходящее длинноволновое излучение планеты (OLR) должно уравновешивать входящий звездный поток.

Закон Стефана-Больцмана является примером отрицательной обратной связи , которая стабилизирует климатическую систему планеты. Если бы Земля получала больше солнечного света, это привело бы к временному нарушению равновесия (больше энергии поступает, чем уходит) и приводит к потеплению. Однако, поскольку реакция Стефана-Больцмана требует, чтобы эта более горячая планета излучала больше энергии, в конечном итоге может быть достигнут новый радиационный баланс, и температура будет поддерживаться на новом, более высоком уровне. ^[2] Положительные отзывы об изменении климата усиливают изменения в климатической системе и могут привести к дестабилизирующим последствиям для климата. ^[2] Повышение температуры из-за парниковых газов, ведущее к увеличению количества водяного пара (который сам по себе является парниковым газом), вызывающего дальнейшее потепление, является положительной обратной связью, но не неконтролируемым эффектом на Земле. ^[13] Эффекты положительной обратной связи распространены (например , обратная связь между льдом и альбедо ), но неконтролируемые эффекты не обязательно возникают из-за их присутствия. Хотя вода играет важную роль в этом процессе, безудержный парниковый эффект не является результатом обратной связи водяного пара . ^[14]

Безудержный парниковый эффект можно рассматривать как предел исходящего от планеты длинноволнового излучения, превышение которого приводит к состоянию, в котором вода не может существовать в жидкой форме (следовательно, все океаны «выкипели»). ^[3] Исходящее длинноволновое излучение планеты ограничивается этой испаряющейся водой, которая является эффективным парниковым газом и блокирует дополнительное инфракрасное излучение по мере его накопления в атмосфере. ^[15] Предполагая радиационное равновесие, пределы неконтролируемого парникового эффекта уходящей длинноволновой радиации соответствуют ограничениям на увеличение потока звезд, получаемого планетой, чтобы вызвать неконтролируемый парниковый эффект. ^[16] Были рассчитаны два предела исходящего от планеты длинноволнового излучения, которые соответствуют началу безудержного парникового эффекта: предел Комабаяши-Ингерсолла ^{[9] [11]} и предел Симпсона-Накадзимы. ^{[17] [3] [13]} При этих значениях безудержный парниковый эффект преодолевает обратную связь Стефана-Больцмана, поэтому увеличение температуры поверхности планеты не приведет к увеличению исходящего длинноволнового излучения. ^[2]

Предел Комабаяши-Ингерсолла был первым, полученным аналитически, и учитывает только серую стратосферу в радиационном равновесии. ^{[9] [11]} Серая стратосфера (или атмосфера) — это подход к моделированию переноса излучения , который не учитывает частотную зависимость поглощения газом. В случае серой стратосферы или атмосферы приближение Эддингтона можно использовать для расчета радиационных потоков. Этот подход фокусируется на балансе между уходящим длинноволновым излучением в тропопаузе , , и оптической толщиной водяного пара , , в тропопаузе, которая определяется температурой и давлением в тропопаузе в соответствии с давлением насыщенного пара . Этот баланс представлен следующими уравнениями ^[3] ${\textstyle F_{\text{IRtop}}^{\uparrow }}$ ${\textstyle \tau _{\text{tp}}}$

$${\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {1}{2}}F_{\text{IRtop}}^{\uparrow }\left({\frac {3}{2}}\tau _{\text{tp}}+1\right)&=\sigma T_{\text{tp}}^{4}\\\tau _{\text{tp}}&=\kappa _{v}p^{*}(T_{\text{tp}}){\frac {1}{g}}{\frac {m_{v}}{\bar {m}}}\end{aligned}}}$$

^[3][3][2]

Предел Симпсона-Накадзимы ниже, чем предел Комабаяси-Ингерсолла, и, таким образом, обычно более реалистичен для значения, при котором планета переходит в безудержное парниковое состояние. ^[14] Например, с учетом параметров, использованных для определения предела Комабаяши-Ингерсолла, равного 385 Вт/м ² , соответствующий предел Симпсона-Накадзимы составляет всего лишь около 293 Вт/м ² . ^{[3] [13]} Предел Симпсона-Накадзимы основан на выводе предела Комабаяси-Ингерсолла, предполагая конвективную тропосферу с приземной температурой и поверхностным давлением, которые определяют оптическую толщину и исходящее длинноволновое излучение в тропопаузе. ^{[3] [13]}

Предел влажной теплицы

Поскольку модель, используемая для вывода предела Симпсона-Накадзимы (серая стратосфера в радиационном равновесии и конвективная тропосфера), может определять концентрацию воды как функцию высоты, модель также можно использовать для определения температуры поверхности (или, наоборот, количества звездного потока), что приводит к высокому коэффициенту смешивания воды в стратосфере. ^[13] Хотя это критическое значение исходящей длинноволновой радиации меньше предела Симпсона-Накадзимы, оно все равно оказывает драматическое воздействие на климат планеты. Высокий коэффициент смешивания воды в стратосфере преодолеет эффекты холодной ловушки и приведет к образованию «влажной» стратосферы, что приведет к фотолизу воды в стратосфере, что, в свою очередь, разрушит озоновый слой и в конечном итоге приведет к драматическому катастрофе. потеря воды из-за гидродинамического выхода. ^{[2] [14]} Это климатическое состояние было названо влажным парниковым эффектом, поскольку конечным состоянием является планета без воды, хотя во время этого процесса на поверхности планеты может существовать жидкая вода. ^[13]

Связь с обитаемостью

Концепция обитаемой зоны использовалась планетологами и астробиологами для определения орбитальной области вокруг звезды, в которой планета (или луна) может поддерживать жидкую воду. ^[18] Согласно этому определению, внутренний край обитаемой зоны (т. е. ближайшая к звезде точка, в которой может находиться планета до тех пор, пока она больше не сможет поддерживать жидкую воду) определяется пределом уходящего длинноволнового излучения, за которым выходит безудержная теплица. происходит процесс (например, предел Симпсона–Накадзимы). Это связано с тем, что расстояние планеты от звезды-хозяина определяет количество звездного потока, который получает планета, что, в свою очередь, определяет количество исходящего длинноволнового излучения, которое планета излучает обратно в космос. ^[2] Хотя внутренняя обитаемая зона обычно определяется с использованием предела Симпсона-Накадзимы, ее также можно определить с учетом предела влажной теплицы, ^[16] хотя разница между ними часто невелика. ^[19]

Расчет внутреннего края обитаемой зоны сильно зависит от модели, используемой для расчета предела Симпсона-Накадзимы или предела влажной теплицы. ^[2] Климатические модели, используемые для расчета этих пределов, со временем развивались: некоторые модели предполагают простую одномерную серую атмосферу, ^[3] а другие используют решение полного переноса излучения для моделирования полос поглощения воды и углекислого газа. . ^[13] Эти более ранние модели, в которых использовался перенос излучения, получали коэффициенты поглощения воды из базы данных HITRAN , в то время как более новые модели ^[20] используют более современную и точную базу данных HITEMP, что привело к различным расчетным значениям пределов теплового излучения. Более точные расчеты были выполнены с использованием трехмерных климатических моделей ^[21] , которые учитывают такие эффекты, как вращение планет и местные коэффициенты смешивания воды, а также обратные связи облаков. ^[22] Влияние облаков на расчет пределов теплового излучения все еще обсуждается (в частности, представляют ли водяные облака положительный или отрицательный эффект обратной связи). ^[2]

Безудержный парниковый эффект в Солнечной системе

Венера

Океаны Венеры, возможно, выкипели из-за безудержного парникового эффекта.

На Венере, вероятно, произошел безудержный парниковый эффект с участием углекислого газа и водяного пара . ^[23] В этом сценарии на ранней Венере мог быть глобальный океан, если исходящая тепловая радиация была ниже предела Симпсона-Накадзимы, но выше предела влажного парникового эффекта. ^[2] По мере увеличения яркости раннего Солнца количество водяного пара в атмосфере увеличивалось, увеличивая температуру и, следовательно, увеличивая испарение океана, что в конечном итоге привело к ситуации, в которой океаны испарились.

Этот сценарий помогает объяснить, почему сегодня в атмосфере Венеры мало водяного пара. Если бы Венера изначально образовалась из воды, безудержный парниковый эффект привел бы к гидратации стратосферы Венеры ^[13] , и вода утекла бы в космос. ^[9] Некоторыми доказательствами этого сценария являются чрезвычайно высокие соотношения дейтерия и водорода в атмосфере Венеры, примерно в 150 раз превышающие земные, поскольку легкий водород улетучивается из атмосферы с большей легкостью, чем его более тяжелый изотоп , дейтерий. ^{[24] [25]}

Венера достаточно сильно нагревается Солнцем, поэтому водяной пар может подниматься гораздо выше в атмосфере и расщепляться на водород и кислород под действием ультрафиолетового света. Затем водород может выйти из атмосферы, в то время как кислород рекомбинирует или связывается с железом на поверхности планеты. ^[2] Считается, что дефицит воды на Венере из-за безудержного парникового эффекта объясняет, почему Венера не демонстрирует особенности поверхности, соответствующие тектонике плит, ^[26] что означает, что это застойная планета-крышка. ^[27]

Углекислый газ, доминирующий парниковый газ в нынешней атмосфере Венеры, обязан своей большей концентрацией слабости рециркуляции углерода по сравнению с Землей , где углекислый газ, испускаемый вулканами, эффективно поглощается Землей в результате тектоники плит в геологических масштабах времени через карбонатно-силикатный цикл ^[28] , для функционирования которого требуется осаждение . ^[29]

Земля

Ранние исследования влияния уровня углекислого газа в атмосфере на предел безудержного парникового эффекта показали, что потребуется на несколько порядков большее количество углекислого газа, чтобы привести Землю в состояние безудержного парникового эффекта. ^[13] Это связано с тем, что углекислый газ далеко не так эффективно блокирует исходящую длинноволновую радиацию, как вода. ^[9] В рамках существующих моделей безудержного парникового эффекта углекислый газ (особенно антропогенный углекислый газ), по-видимому, не способен обеспечить необходимую изоляцию Земли для достижения предела Симпсона-Накадзимы. ^{[13] [14] [5] [7]}

Однако продолжаются споры о том, может ли углекислый газ привести к повышению температуры поверхности до предела влажного парникового эффекта. ^{[30] [31]} Ученый-климатолог Джон Хоутон писал в 2005 году, что «[нет] никакой возможности того, что на Земле возникнут неконтролируемые парниковые условия [Венеры]». ^[32] Однако климатолог Джеймс Хансен заявил в книге «Штормы моих внуков » (2009), что сжигание угля и добыча нефтеносных песков приведут к неконтролируемому парниковому эффекту на Земле. ^[33] Переоценка влияния водяного пара на климатические модели, проведенная в 2013 году, показала, что для результата Джеймса Хансена потребуется в десять раз больше CO ₂ , которое мы могли бы высвободить при сжигании всей нефти, угля и природного газа в земной коре. . ^[30]

Как и в случае с неопределенностями в расчете внутренней границы обитаемой зоны, неопределенность в том, может ли CO ₂ вызывать влажный парниковый эффект, обусловлена ​​различиями в выборе моделей и их неопределенностями. ^{[14] [2]} Переход от использования HITRAN к более современным спискам линий поглощения HITEMP в расчетах переноса излучения показал, что предыдущие пределы неконтролируемого парникового эффекта были слишком высокими, но необходимое количество углекислого газа сделало бы маловероятным антропогенное влажное парниковое состояние. ^[34] Полные трехмерные модели показали, что предел температуры поверхности влажной теплицы выше, чем в одномерных моделях, и, следовательно, для создания влажной теплицы потребуется большее количество углекислого газа, чем в одномерных моделях. ^[21]

Другие осложнения включают в себя то, является ли атмосфера насыщенной или недонасыщенной при некоторой влажности, ^[21] более высокие уровни CO ₂ в атмосфере, приводящие к менее горячей Земле, чем ожидалось, из-за рэлеевского рассеяния , ^[2] и стабилизируют или дестабилизируют ли обратные связи облаков климатическая система. ^{[22] [21]}

Ситуация усложняется тем, что в исследованиях истории климата Земли часто используется термин «безудержный парниковый эффект» для описания крупномасштабных изменений климата, хотя это неподходящее описание, поскольку оно не зависит от исходящего от Земли длинноволнового излучения. Хотя Земля пережила множество экстремальных климатических явлений, они не являются конечными состояниями эволюции климата, а вместо этого представляют собой климатическое равновесие, отличное от того, которое наблюдается на Земле сегодня. ^[2] Например, была выдвинута гипотеза, что крупные выбросы парниковых газов могли произойти одновременно с пермско-триасовым вымиранием ^{[35] [36]} или палеоцен-эоценовым термальным максимумом . Кроме того, в течение 80% из последних 500 миллионов лет Земля, как полагают, находилась в парниковом состоянии из-за парникового эффекта , когда на планете не было континентальных ледников , уровня углекислого газа и других парниковых газов (таких как (например, водяной пар и метан ) были высокими, а температура поверхности моря (SST) колебалась от 40 ° C (104 ° F) в тропиках до 16 ° C (65 ° F) в полярных регионах . ^[37]

Далекое будущее

Большинство ученых считают, что безудержный парниковый эффект неизбежен в долгосрочной перспективе, поскольку Солнце постепенно становится более ярким по мере старения и будет означать конец всей жизни на Земле. Поскольку примерно через миллиард лет Солнце станет на 10% ярче, температура поверхности Земли достигнет 47 ° C (117 ° F) (если Альбедо не увеличится достаточно), что приведет к быстрому повышению температуры Земли и кипению ее океанов. далеко, пока не превратится в тепличную планету, подобную сегодняшней Венере.

Текущие темпы потерь составляют примерно один миллиметр океана в миллион лет. ^[38] Это связано с тем, что более холодный верхний слой тропосферы действует как холодная ловушка, которая в настоящее время не позволяет Земле навсегда терять воду в космос, даже несмотря на антропогенное глобальное потепление. Это омрачается краткосрочными изменениями уровня моря, такими как нынешний подъем уровня моря из-за таяния ледников и полярных льдов. Однако по мере того, как солнце становится теплее, эта скорость постепенно ускоряется, возможно, до одного миллиметра каждые 1000 лет, в результате чего атмосфера в конечном итоге становится настолько горячей, что холодная ловушка поднимается еще выше, пока в конечном итоге не перестает препятствовать воде. теряется в космосе. ^[38]

Уорд и Браунли предсказывают, что в будущем будет два варианта обратной связи потепления: «влажная теплица», в которой водяной пар доминирует в тропосфере и начинает накапливаться в стратосфере , и «безудержная теплица», в которой водяной пар становится доминирующим компонентом атмосферы. атмосфера такова, что Земля начинает подвергаться быстрому потеплению, что может привести к тому, что температура ее поверхности превысит 900 ° C (1650 ° F), что приведет к таянию всей ее поверхности и гибели всего живого, возможно, примерно через три миллиарда лет. В обоих случаях влажная и безудержная теплица утверждает, что исчезновение океанов превратит Землю в преимущественно пустынный мир. Единственная вода, оставшаяся на планете, будет находиться в нескольких испаряющихся прудах, разбросанных вблизи полюсов, а также в огромных солончаках вокруг того, что когда-то было дном океана, во многом похожего на пустыню Атакама в Чили или бассейн Бэдуотер в Долине Смерти. Небольшие резервуары воды могут позволить жизни существовать еще несколько миллиардов лет.

По мере того как Солнце становится ярче, уровень CO ₂ должен снижаться из-за увеличения активности углерод-силикатного цикла, соответствующего повышению температуры. Это частично смягчит нагрев Земли из-за увеличения яркости Солнца. ^[2] Однако в конце концов, когда вода уйдет, углеродный цикл прекратится, поскольку тектоника плит остановится из-за потребности в воде в качестве смазки для тектонической активности. ^[27]

Эффект беглого холодильника

На Марсе, возможно, наблюдался эффект, противоположный безудержному парниковому эффекту: безудержный эффект холодильника . Благодаря этому эффекту неконтролируемый процесс обратной связи мог удалить большую часть углекислого газа и водяного пара из атмосферы и охладить планету. Вода конденсировалась на поверхности, что приводило к растворению углекислого газа в воде и химическому связыванию минералов. Это уменьшило парниковый эффект, понизив температуру, что привело к конденсации большего количества воды. Результатом стали более низкие температуры, вода замерзла в виде подземной вечной мерзлоты, оставив лишь разреженную атмосферу. ^{[39] [40]}

Смотрите также

• Портал по изменению климата

• Атмосфера Венеры , пример безудержного парникового эффекта
• Теплица и ледник Земля

Рекомендации

1. Калтенеггер, Лиза (2015). "Парниковый эффект". В Гарго, Мюриэль; Ирвин, Уильям М.; Амилс, Рикардо; Кливс, Хендерсон Джеймс (ред.). Энциклопедия астробиологии . Шпрингер Берлин Гейдельберг. п. 1018. дои : 10.1007/978-3-662-44185-5_673. ISBN 9783662441848.
2. Кэтлинг, Дэвид С.; Кастинг, Джеймс Ф. (13 апреля 2017 г.). Эволюция атмосферы на обитаемых и безжизненных мирах . Кембридж. ISBN 9780521844123. ОКЛК  956434982.{{cite book}}: CS1 maint: отсутствует местоположение издателя ( ссылка )
3. Накадзима, Шиничи; Хаяси, Ёси-Юки; Абэ, Ютака (1992). «Исследование «безудержного парникового эффекта» с использованием одномерной модели радиационно-конвективного равновесия». Дж. Атмос. Наука . 49 (23): 2256–2266. Бибкод : 1992JAtS...49.2256N. doi : 10.1175/1520-0469(1992)049<2256:asotge>2.0.co;2 .
4. Голдблатт, Колин; Уотсон, Эндрю Дж. (8 января 2012 г.). «Сбежавшая теплица: последствия для будущего изменения климата, геоинженерии и планетарных атмосфер». Философские труды Королевского общества A: Математические, физические и технические науки . 370 (1974): 4197–4216. arXiv : 1201.1593 . Бибкод : 2012RSPTA.370.4197G. дои : 10.1098/rsta.2012.0004. PMID  22869797. S2CID  7891446.
5. Обзор сквозных вопросов пятого оценочного отчета МГЭИК (PDF) . Тридцать первая сессия МГЭИК, Бали, 26–29 октября 2009 г. (Отчет). Архивировано (PDF) из оригинала 9 ноября 2009 года . Проверено 24 марта 2019 г.
6. Голдблатт, Колин; Робинсон, Тайлер Д.; Занле, Кевин Дж.; Крисп, Дэвид (28 июля 2013 г.). «Низкий смоделированный предел радиации для безудержного тепличного климата». Природа Геонауки . 6 (8): 661–667. Бибкод : 2013NatGe...6..661G. дои : 10.1038/ngeo1892. hdl : 2060/20160002421 . S2CID  37541492. Архивировано из оригинала 20 сентября 2022 года . Проверено 17 сентября 2022 г.
7. Хансен, Джеймс; Сато, Макико; Рассел, Гэри; Хареча, Пушкир (2013). «Чувствительность климата, уровень моря и углекислый газ в атмосфере». Философские труды Королевского общества A: Математические, физические и технические науки . 371 (2001). 20120294.arXiv : 1211.4846 . _ Бибкод : 2013RSPTA.37120294H. дои : 10.1098/rsta.2012.0294. ПМЦ 3785813 . ПМИД  24043864. 
8. «Совет потребителям угля». Сельма Морнинг Таймс . Сельма, Алабама, США. 15 октября 1902 г. с. 4.
   « Углекислота » относится к диоксиду углерода , растворенному в воде.
9. Ингерсолл, Эндрю П. (1969). «Сбежавшая теплица: история воды на Венере» (PDF) . Журнал атмосферных наук . 26 (6): 1191–1198. Бибкод : 1969JAtS...26.1191I. doi :10.1175/1520-0469(1969)026<1191:TRGAHO>2.0.CO;2.
10. «GC SIMPSON, CB, FRS, О НЕКОТОРЫХ ИССЛЕДОВАНИЯХ ЗЕМНОЙ РАДИАЦИИ, том 2, № 16. Опубликовано в марте 1928 года». Ежеквартальный журнал Королевского метеорологического общества . 55 (229): 73. 1929. Бибкод : 1929QJRMS..55Q..73.. doi :10.1002/qj.49705522908. ISSN  1477-870X.
11. Комабаяси, М. (1967). «Дискретные равновесные температуры гипотетической планеты с атмосферой и гидросферой однокомпонентной-двухфазной системы при постоянном солнечном излучении». Журнал Метеорологического общества Японии . Серия II. 45 (1): 137–139. дои : 10.2151/jmsj1965.45.1_137 . ISSN  0026-1165.
12. Кастинг, Джеймс Ф. (1991). «Безудержная и влажная парниковая атмосфера и эволюция Земли и Венеры». Планетарные науки: американские и советские исследования/Материалы семинара США-СССР по планетарным наукам . Комиссия по инженерно-техническим системам (CETS). стр. 234–245. Архивировано из оригинала 7 июня 2011 года . Проверено 9 апреля 2017 г.
13. Кастинг, Дж. Ф. (1988). «Безудержная и влажная парниковая атмосфера и эволюция Земли и Венеры». Икар . 74 (3): 472–494. Бибкод : 1988Icar...74..472K. дои : 10.1016/0019-1035(88)90116-9. ПМИД  11538226.
14. Голдблатт Колин; Уотсон Эндрю Дж. (13 сентября 2012 г.). «Безудержная теплица: последствия для будущего изменения климата, геоинженерии и атмосферы планет». Философские труды Королевского общества A: Математические, физические и технические науки . 370 (1974): 4197–4216. arXiv : 1201.1593 . Бибкод : 2012RSPTA.370.4197G. дои : 10.1098/rsta.2012.0004. PMID  22869797. S2CID  7891446.
15. «Парниковые газы | Справочники по мониторингу | Национальные центры экологической информации (NCEI)» . www.ncdc.noaa.gov . Проверено 6 июня 2019 г.
16. Коппарапу, Рави Кумар; Рамирес, Рамзес; Кастинг, Джеймс Ф.; Эймет, Винсент; Робинсон, Тайлер Д.; Махадеван, Суврат ; Терриен, Райан С.; Домагал-Голдман, Шон; Медоуз, Виктория (26 февраля 2013 г.). «Обитаемые зоны вокруг звезд главной последовательности: новые оценки». Астрофизический журнал . 765 (2): 131. arXiv : 1301.6674 . Бибкод : 2013ApJ...765..131K. дои : 10.1088/0004-637X/765/2/131. ISSN  0004-637X. S2CID  76651902.
17. «GC SIMPSON, CB, FRS, О НЕКОТОРЫХ ИССЛЕДОВАНИЯХ ЗЕМНОЙ РАДИАЦИИ, том 2, № 16. Опубликовано в марте 1928 года». Ежеквартальный журнал Королевского метеорологического общества . 55 (229): 73. 1929. Бибкод : 1929QJRMS..55Q..73.. doi :10.1002/qj.49705522908. ISSN  1477-870X.
18. Кастинг, Джеймс Ф.; Уитмир, Дэниел П.; Рейнольдс, Рэй Т. (январь 1993 г.). «Обитаемые зоны вокруг звезд главной последовательности». Икар . 101 (1): 108–128. Бибкод : 1993Icar..101..108K. дои : 10.1006/icar.1993.1010. ПМИД  11536936.
19. Коппарапу, Рави Кумар; Рамирес, Рамзес М.; ШоттельКотте, Джеймс; Кастинг, Джеймс Ф.; Домагал-Голдман, Шон; Эймет, Винсент (15 мая 2014 г.). «Обитаемые зоны вокруг звезд главной последовательности: зависимость от планетарной массы». Астрофизический журнал . 787 (2): Л29. arXiv : 1404.5292 . Бибкод : 2014ApJ...787L..29K. дои : 10.1088/2041-8205/787/2/L29. ISSN  2041-8205. S2CID  118588898.
20. Крисп, Дэвид; Кевин Дж. Занле; Робинсон, Тайлер Д.; Голдблатт, Колин (август 2013 г.). «Низкий смоделированный предел радиации для безудержного тепличного климата». Природа Геонауки . 6 (8): 661–667. Бибкод : 2013NatGe...6..661G. дои : 10.1038/ngeo1892. hdl : 2060/20160002421 . ISSN  1752-0908. S2CID  37541492.
21. Леконт, Жереми; Забудь, Франсуа; Шарне, Бенджамин; Вордсворт, Робин; Потье, Ализе (декабрь 2013 г.). «Повышенный порог инсоляции для безудержных парниковых процессов на планетах, подобных Земле». Природа . 504 (7479): 268–271. arXiv : 1312.3337 . Бибкод : 2013Natur.504..268L. дои : 10.1038/nature12827. ISSN  0028-0836. PMID  24336285. S2CID  2115695.
22. Ян, Джун; Коуэн, Николас Б.; Эббот, Дориан С. (27 июня 2013 г.). «Стабилизация обратной связи облаков резко расширяет обитаемую зону приливно-зависимых планет». Астрофизический журнал . 771 (2): L45. arXiv : 1307.0515 . Бибкод : 2013ApJ...771L..45Y. дои : 10.1088/2041-8205/771/2/L45. ISSN  2041-8205. S2CID  14119086.
23. С. И. Расунл и К. де Берг (1970). «Парниковый эффект и накопление CO ₂ в атмосфере Венеры». Природа . 226 (5250): 1037–1039. Бибкод : 1970Natur.226.1037R. дои : 10.1038/2261037a0. PMID  16057644. S2CID  4201521.
24. Т.М. Донахью, Дж.Х. Хоффманн, Р.Р. Ходжес-младший, А.Дж. Уотсон, Венера была влажной: измерение соотношения дейтерия и водорода, Science, 216 (1982), стр. 630–633.
25. . Де Берг, Б. Безар, Т. Оуэн, Д. Крисп, Ж.-П. Майяр, Б. Л. Лутц, Дейтерий на Венере — наблюдения с Земли, Science, 251 (1991), стр. 547–549.
26. Тейлор, Фредрик В .; Сведхем, Хокан; Руководитель Джеймс В. (февраль 2018 г.). «Венера: атмосфера, климат, поверхность, внутренняя и околокосмическая среда планеты земного типа». Обзоры космической науки . 214 (1):35. Бибкод :2018ССРв..214...35Т. дои : 10.1007/s11214-018-0467-8 . ISSN  0038-6308.
27. Дрисколл, П.; Берковичи, Д. (ноябрь 2013 г.). «Дивергентная эволюция Земли и Венеры: влияние дегазации, тектоники и магнитных полей». Икар . 226 (2): 1447–1464. Бибкод : 2013Icar..226.1447D. дои : 10.1016/j.icarus.2013.07.025. S2CID  122173586.
28. Ник Стробель. "Венера". Архивировано из оригинала 12 февраля 2007 года . Проверено 17 февраля 2009 г.
29. Уокер, Джеймс К.Г.; Хейс, П.Б.; Кастинг, Дж. Ф. (1981). «Механизм отрицательной обратной связи для долгосрочной стабилизации температуры поверхности Земли». Журнал геофизических исследований: Океаны . 86 (С10): 9776–9782. Бибкод : 1981JGR....86.9776W. дои : 10.1029/JC086iC10p09776. ISSN  2156-2202.
30. Кунциг, Роберт. «Выкипит ли океан Земли?» National Geographic Daily News (29 июля 2013 г.)
31. «Насколько вероятен неконтролируемый парниковый эффект на Земле?». Обзор технологий Массачусетского технологического института . Архивировано из оригинала 22 апреля 2015 года . Проверено 1 июня 2015 г.
32. Хоутон, Дж. (4 мая 2005 г.). "Глобальное потепление". Реп. прог. Физ . 68 (6): 1343–1403. Бибкод : 2005RPPH...68.1343H. дои : 10.1088/0034-4885/68/6/R02. S2CID  250915571.
33. «Насколько вероятен неконтролируемый парниковый эффект на Земле?». Обзор технологий Массачусетского технологического института . Архивировано из оригинала 22 апреля 2015 года . Проверено 1 июня 2015 г.
34. Голдблатт, Колин; Робинсон, Тайлер Д.; Занле, Кевин Дж.; Крисп, Дэвид (август 2013 г.). «Низкий смоделированный предел радиации для безудержного тепличного климата». Природа Геонауки . 6 (8): 661–667. Бибкод : 2013NatGe...6..661G. дои : 10.1038/ngeo1892. hdl : 2060/20160002421 . ISSN  1752-0894. S2CID  37541492.
35. Бентон, MJ; Твитчет, Р.Дж. (2003). «Как убить (почти) все живое: событие конца пермского вымирания» (PDF) . Тенденции в экологии и эволюции . 18 (7): 358–365. дои : 10.1016/S0169-5347(03)00093-4.
36. Моранте, Ричард (1996). «Пермские и раннетриасовые изотопные записи углерода и стронция в Австралии и сценарий событий на границе перми и триаса». Историческая биология: Международный журнал палеобиологии . 11 (1): 289–310. дои : 10.1080/10292389609380546.
37. Прайс, Грегори; Пол Дж. Вальдес; Брюс В. Селлвуд (1998). «Сравнение GCM, смоделировавшего меловой «парниковый» и «ледниковый климат: последствия для осадочной летописи». Палеогеография, Палеоклиматология, Палеоэкология . 142 (3–4): 123–138. Бибкод : 1998PPP...142..123P. дои : 10.1016/s0031-0182(98)00061-3.
38. Браунли, Дэвид и Питер Д. Уорд, Жизнь и смерть планеты Земля, книги Холта в мягкой обложке, 2004, ISBN 978-0805075120 
39. "Марс". Астрономические заметки . Проверено 28 мая 2023 г.
40. Кайт, ES; Мишена, Массачусетс; Фан, Б.; Морган, AM; Уилсон, ЮАР; Ричардсон, МЛ (2022). «Изменение пространственного распределения схем движения воды - серьезное изменение парникового эффекта Марса». Достижения науки . 8 (21): eabo5894. doi : 10.1126/sciadv.abo5894. ПМЦ 9132440 . ПМИД  35613275.