stringtranslate.com

1964 PRL статьи о нарушении симметрии

Статьи о нарушении симметрии PRL 1964 года были написаны тремя группами, которые предложили связанные, но разные подходы к объяснению того, как масса может возникать в локальных калибровочных теориях . Эти три статьи были написаны: Робертом Браутом и Франсуа Энглером ; [1] [2] Питером Хиггсом ; [3] и Джеральдом Гуральником , К. Ричардом Хагеном и Томом Кибблом (GHK). [4] [5] Им приписывают теорию механизма Хиггса и предсказание поля Хиггса и бозона Хиггса . Вместе они предоставляют теоретические средства, с помощью которых можно избежать теоремы Голдстоуна (проблемное ограничение, влияющее на ранние современные теории физики элементарных частиц ). Они показали, как калибровочные бозоны могут приобретать ненулевые массы в результате спонтанного нарушения симметрии в калибровочно-инвариантных моделях Вселенной. [6]

Как таковые, они образуют ключевой элемент электрослабой теории , которая является частью Стандартной модели физики элементарных частиц , и многих моделей, таких как Великая объединенная теория , которые выходят за ее пределы. Статьи, которые вводят этот механизм, были опубликованы в Physical Review Letters ( PRL ) и каждая была признана вехой на праздновании 50-летия PRL . [7] Все шесть физиков были награждены премией Дж. Дж. Сакураи 2010 года по теоретической физике элементарных частиц за эту работу; [8] Браут, Энглерт и Хиггс получили премию Вольфа 2004 года по физике ; [9] а в 2013 году Энглерт и Хиггс получили Нобелевскую премию по физике . [10]

4 июля 2012 года два основных эксперимента на Большом адронном коллайдере ( ATLAS и CMS ) в ЦЕРНе независимо подтвердили существование ранее неизвестной частицы с массой около125  ГэВ/ c2 (около 133 масс протона, порядка 10−25 кг  ), что «согласуется с бозоном Хиггса» и широко распространено мнение, что это бозон Хиггса. [ 11]

Введение

Калибровочная теория элементарных частиц является весьма привлекательной потенциальной основой для построения Великой унифицированной теории физики. Такая теория обладает весьма желательным свойством потенциальной перенормируемости — сокращение для выражения того, что все встречающиеся вычислительные бесконечности могут быть последовательно поглощены несколькими параметрами теории. Однако, как только мы придаем массу калибровочным полям, перенормируемость теряется, и теория становится бесполезной. Спонтанное нарушение симметрии является многообещающим механизмом, который может быть использован для придания массы векторным калибровочным частицам. Однако существенной трудностью, с которой мы сталкиваемся, является теорема Голдстоуна , которая утверждает, что в любой квантовой теории поля , которая имеет спонтанно нарушенную симметрию, должна возникнуть частица с нулевой массой. Таким образом, возникает проблема — как можно нарушить симметрию и в то же время не вводить нежелательные частицы с нулевой массой. Разрешение этой дилеммы заключается в наблюдении, что в случае калибровочных теорий теорему Голдстоуна можно избежать, работая в так называемой калибровке излучения . Это связано с тем, что доказательство теоремы Голдстоуна требует явной лоренцевой ковариации — свойства, которым не обладает калибровочная модель излучения.

История

Викиновости содержат новости по темам:
  • Премия Сакураи 2010 года присуждена за работу 1964 года по теории бозона Хиггса
  • Перспективная Нобелевская премия за работу по бозону Хиггса оспаривается

Физики, изучающие частицы, изучают материю, состоящую из фундаментальных частиц , взаимодействие которых опосредовано обменными частицами, известными как переносчики сил . В начале 1960-х годов было открыто или предложено несколько таких частиц, а также теории, предполагающие, как они соотносятся друг с другом, некоторые из которых уже были переформулированы как теории поля, в которых объектами изучения являются не частицы и силы, а квантовые поля и их симметрии . [ необходима цитата ] Однако попытки объединить известные фундаментальные силы , такие как электромагнитное взаимодействие и слабое ядерное взаимодействие, были известны как неполные. Одним из известных упущений было то, что калибровочно-инвариантные подходы, включая неабелевы модели, такие как теория Янга–Миллса (1954), которые имели большие перспективы для единых теорий, также, по-видимому, предсказывали известные массивные частицы как безмассовые. [12] Теорема Голдстоуна, касающаяся непрерывных симметрий в некоторых теориях, также, по-видимому, исключает многие очевидные решения, [13] поскольку она, по-видимому, показывает, что частицы с нулевой массой также должны существовать, которые «просто не видны». [14] По словам Джеральда Гуральника , физики «не понимали», как эти проблемы можно преодолеть в 1964 году. [14] В 2014 году Гуральник и Карл Хаген написали статью, в которой утверждали, что даже спустя 50 лет физики и Нобелевский комитет по-прежнему широко распространены в непонимании роли бозона Голдстоуна . [15] Эта статья, опубликованная в журнале Modern Physics Letters A , оказалась последней опубликованной работой Гуральника. [16]

Физик и математик в области элементарных частиц Питер Войт так охарактеризовал состояние исследований того времени:

«В работе Янга и Миллса по неабелевой калибровочной теории была одна огромная проблема: в теории возмущений есть безмассовые частицы, которые не соответствуют ничему, что мы видим. Один из способов избавиться от этой проблемы теперь довольно хорошо понятен, явление ограничения, реализованное в КХД , где сильные взаимодействия избавляются от безмассовых «глюонных» состояний на больших расстояниях. К самому началу шестидесятых годов люди начали понимать другой источник безмассовых частиц: спонтанное нарушение симметрии непрерывной симметрии. То, что понял и разработал Филип Андерсон летом 1962 года, заключалось в том, что когда у вас есть и калибровочная симметрия , и спонтанное нарушение симметрии, безмассовая мода Намбу-Голдстоуна может объединиться с безмассовыми модами калибровочного поля, чтобы создать физическое массивное векторное поле. Это то, что происходит в сверхпроводимости , предмете, в котором Андерсон был (и остается) одним из ведущих экспертов». [текст сжат] [12]

Механизм Хиггса — это процесс, посредством которого векторные бозоны могут получить массу покоя без явного нарушения калибровочной инвариантности , как побочный продукт спонтанного нарушения симметрии. [6] [17] Математическая теория, лежащая в основе спонтанного нарушения симметрии, была первоначально задумана и опубликована в физике элементарных частиц Ёитиро Намбу в 1960 году, [18] концепция того, что такой механизм может предложить возможное решение «проблемы массы», была первоначально предложена в 1962 году Филиппом Андерсоном, [19] : 4–5  [20] и Авраам Клейн и Бенджамин Ли показали в марте 1964 года, что теорему Голдстоуна можно избежать таким образом, по крайней мере, в некоторых нерелятивистских случаях, и предположили, что это может быть возможно в истинно релятивистских случаях. [21]

Эти подходы были быстро развиты в полную релятивистскую модель , независимо и почти одновременно, тремя группами физиков: Франсуа Энглером и Робертом Браутом в августе 1964 года; [1] Питером Хиггсом в октябре 1964 года; [3] и Джеральдом Гуральником, Карлом Хагеном и Томом Кибблом (GHK) в ноябре 1964 года. [4] Хиггс также написал ответ, опубликованный в сентябре 1964 года, на возражение Уолтера Гилберта , [6] [22], который показал, что при расчетах в рамках радиационной калибровки теорема Голдстоуна и возражение Гилберта станут неприменимы. [Примечание 1] (Хиггс позже описал возражение Гилберта как побудившее его собственную статью. [23] ) Свойства модели были дополнительно рассмотрены Гуральником в 1965 году, [24] Хиггсом в 1966 году, [25] Кибблом в 1967 году, [26] и далее GHK в 1967 году. [27] Первоначальные три статьи 1964 года показали, что когда калибровочная теория объединяется с дополнительным полем, которое спонтанно нарушает симметрию, калибровочные бозоны могут последовательно приобретать конечную массу. [6] [17] [28] В 1967 году Стивен Вайнберг [29] и Абдус Салам [30] независимо друг от друга показали, как механизм Хиггса может быть использован для нарушения электрослабой симметрии объединенной модели Шелдона Глэшоу для слабых и электромагнитных взаимодействий [31] (которая сама по себе является продолжением работы Джулиана Швингера ), сформировав то, что стало Стандартной моделью физики элементарных частиц. Вайнберг был первым, кто заметил, что это также обеспечит массовые члены для фермионов. [32]  [Примечание 2]

Однако основополагающие работы по спонтанному нарушению калибровочных симметрий поначалу в значительной степени игнорировались, поскольку широко считалось, что рассматриваемые теории (неабелевы калибровочные) были тупиковыми, и в частности, что их нельзя было перенормировать . В 1971–1972 годах Мартинус Дж., Г., Вельтман и Джерард 'т Хоофт доказали возможность перенормировки Янга–Миллса в двух работах, охватывающих безмассовые, а затем массивные поля. [32] Их вклад и работа других по группе перенормировки в конечном итоге были «чрезвычайно глубокими и влиятельными», [33] но даже после публикации всех ключевых элементов окончательной теории все еще почти не вызвали широкого интереса. Например, Сидни Коулман обнаружил в исследовании, что «по сути никто не обращал внимания» на статью Вайнберга до 1971 года [34] – теперь наиболее цитируемую в физике элементарных частиц [35] – и даже в 1970 году, по словам Дэвида Политцера , учение Глэшоу о слабом взаимодействии не содержало никаких упоминаний о работах Вайнберга, Салама или самого Глэшоу. [33] На практике, утверждает Политцер, почти все узнали о теории благодаря физику Бенджамину Ли , который объединил работу Велтмана и 'т Хоофта с идеями других и популяризировал завершенную теорию. [33] Таким образом, с 1971 года интерес и признание «взорвались»  [33] , и идеи быстро впитались в основное русло. [32] [33]

Значимость требования явной ковариации

Большинство студентов, изучавших электромагнетизм, сталкивались с потенциалом Кулона . Он в основном утверждает, что две заряженные частицы притягиваются или отталкиваются друг от друга силой, которая изменяется обратно пропорционально квадрату их расстояния. Это довольно однозначно для частиц в состоянии покоя, но если одна или другая движется по произвольной траектории, возникает вопрос, следует ли вычислять силу, используя мгновенные положения частиц или так называемые запаздывающие положения . Последнее признает, что информация не может распространяться мгновенно, а распространяется со скоростью света . Однако калибровка излучения говорит, что используются мгновенные положения частиц, но не нарушает причинности, поскольку в уравнении силы есть компенсирующие члены. Напротив, калибровка Лоренца налагает явную ковариацию (и, следовательно, причинность) на всех этапах расчета. Предсказания наблюдаемых величин идентичны в двух калибровках, но формулировка калибровки излучения квантовой теории поля избегает теоремы Голдстоуна. [27]

Резюме и влияниеПРЛдокументы

Три статьи, написанные в 1964 году, были признаны знаменательными статьями во время празднования 50-летия Physical Review Letters . [28] Их шесть авторов также были награждены премией Дж. Дж. Сакураи 2010 года по теоретической физике элементарных частиц за эту работу. [36] (В том же году также возник спор, поскольку в случае Нобелевской премии могли быть отмечены только до трех ученых, а шесть были зачислены за статьи. [37] ) Две из трех статей PRL (Хиггса и GHK) содержали уравнения для гипотетического поля, которое в конечном итоге стало известно как поле Хиггса, и его гипотетический квант, бозон Хиггса. [3] [4] Последующая статья Хиггса 1966 года показала механизм распада бозона; только массивный бозон может распадаться, и распады могут доказать этот механизм. [ необходима ссылка ]

Каждая из этих статей уникальна и демонстрирует различные подходы к демонстрации того, как масса возникает в калибровочных частицах. С течением лет различия между этими статьями больше не являются широко понятыми из-за течения времени и принятия конечных результатов сообществом физики частиц . Исследование индексов цитирования интересно — более чем через 40 лет после публикации в Physical Review Letters в 1964 году среди них не наблюдается заметной закономерности предпочтения, при этом подавляющее большинство исследователей в этой области упоминают все три знаковые статьи. [ необходима цитата ]

В статье Хиггса бозон является массивным, и в заключительном предложении Хиггс пишет, что «существенной чертой» теории «является предсказание неполных мультиплетов скалярных и векторных бозонов». [3] ( Фрэнк Клоуз комментирует, что калибровочные теоретики 1960-х годов были сосредоточены на проблеме безмассовых векторных бозонов, и подразумеваемое существование массивного скалярного бозона не считалось важным; только Хиггс напрямую обратился к нему. [38] : 154, 166, 175  ) В статье GHK бозон является безмассовым и отделен от массивных состояний. [4] В обзорах, датированных 2009 и 2011 годами, Гуральник утверждает, что в модели GHK бозон безмассовый только в приближении низшего порядка, но он не подчиняется никаким ограничениям и приобретает массу в более высоких порядках, и добавляет, что статья GHK была единственной, показавшей, что в модели нет безмассовых бозонов Голдстоуна, и давшей полный анализ общего механизма Хиггса. [14] [5] [15] Все трое пришли к схожим выводам, несмотря на их очень разные подходы: статья Хиггса по сути использовала классические методы, Энглерт и Браут включали расчет поляризации вакуума в теории возмущений вокруг предполагаемого состояния вакуума, нарушающего симметрию, а GHK использовал операторный формализм и законы сохранения, чтобы глубоко изучить способы, которыми теорема Голдстоуна явно неверна. [6]

Помимо объяснения того, как векторные бозоны приобретают массу, механизм Хиггса также предсказывает соотношение между массами W-бозона и Z-бозона, а также их связи друг с другом и с кварками и лептонами Стандартной модели. [ необходима цитата ] Впоследствии многие из этих предсказаний были проверены точными измерениями, выполненными на Большом электрон-позитронном коллайдере (LEP) и Стэнфордском линейном коллайдере (SLC), тем самым убедительно подтвердив, что некий механизм Хиггса действительно имеет место в природе, [39] но точный способ, которым это происходит, еще не обнаружен. [ необходима цитата ] Ожидается, что результаты поиска бозона Хиггса предоставят доказательства того, как это реализуется в природе. [ необходима цитата ]

Последствия статей

Полученная электрослабая теория и Стандартная модель правильно предсказали (помимо других открытий) слабые нейтральные токи , три бозона, верхний и очарованный кварки , а также с большой точностью массу и другие свойства некоторых из них. [Примечание 3] Многие из тех, кто участвовал, в конечном итоге получили Нобелевские премии или другие известные награды. В статье 1974 года в Reviews of Modern Physics отмечалось, что «хотя никто не сомневался в [математической] правильности этих аргументов, никто не верил, что природа была достаточно дьявольски умна, чтобы воспользоваться ими». [40] К 1986 году и снова в 1990-х годах стало возможным написать, что понимание и доказательство сектора Хиггса Стандартной модели было «центральной проблемой сегодня в физике элементарных частиц».  [41] [42]

Смотрите также

Примечания

  1. ^ Теорема Голдстоуна применима только к калибровкам, имеющим явную лоренц-ковариантность , условие, которое потребовало времени, чтобы подвергнуться сомнению. Но процесс квантования требует фиксированной калибровки , и в этот момент становится возможным выбрать калибровку, такую ​​как калибровка «излучения», которая не инвариантна во времени, так что этих проблем можно избежать.
  2. ^ Поле с потенциалом "мексиканской шляпы" и имеет минимум не в нуле, а в некотором ненулевом значении . Выражая действие через поле (где - константа, не зависящая от положения), мы находим, что член Юкавы имеет компоненту . Поскольку и являются константами, это выглядит в точности как массовый член для фермиона с массой . Тогда поле является полем Хиггса .
  3. ^ Успех электрослабой теории, основанной на бозоне Хиггса, и Стандартной модели иллюстрируется их предсказаниями массы двух частиц, обнаруженных позднее: W-бозона (предсказанная масса:80,390 ± 0,018  ГэВ/ c 2 , экспериментальное измерение:80,387 ± 0,019 ГэВ/ c 2 ) и Z-бозон (предсказанная масса:91,1874 ± 0,0021 ГэВ/ c 2 , экспериментальное измерение:91,1876 ± 0,0021 ГэВ/ c 2 ). Существование Z-бозона само по себе было еще одним предсказанием. Другие правильные предсказания включали слабый нейтральный ток , глюон , а также топ- кварки и очарованные кварки , существование которых, как и говорила теория, было позже доказано.

Ссылки

  1. ^ ab Englert, F.; Brout, R. (1964). «Нарушенная симметрия и масса калибровочных векторных мезонов». Physical Review Letters . 13 (9): 321–23. Bibcode : 1964PhRvL..13..321E. doi : 10.1103/PhysRevLett.13.321 .
  2. ^ Браут, Р.; Энглерт, Ф. (1998). «Спонтанное нарушение симметрии в калибровочных теориях: исторический обзор». arXiv : hep-th/9802142 .
  3. ^ abcd Хиггс, П. (1964). «Нарушенные симметрии и массы калибровочных бозонов». Physical Review Letters . 13 (16): 508–509. Bibcode : 1964PhRvL..13..508H. doi : 10.1103/PhysRevLett.13.508 .
  4. ^ abcd Гуральник, Г.; Хаген, CR; Киббл, TWB (1964). «Глобальные законы сохранения и безмассовые частицы». Physical Review Letters . 13 (20): 585–587. Bibcode : 1964PhRvL..13..585G. doi : 10.1103/PhysRevLett.13.585 .
  5. ^ ab Гуральник, GS (2009). "История развития Гуральником, Хагеном и Кибблом теории спонтанного нарушения симметрии и калибровочных частиц". Международный журнал современной физики A . 24 (14): 2601–2627. arXiv : 0907.3466 . Bibcode :2009IJMPA..24.2601G. doi :10.1142/S0217751X09045431. S2CID  16298371.
  6. ^ abcde Kibble, TWB (2009). «Механизм Энглерта-Браута-Хиггса-Гуральника-Хагена-Киббл». Схоларпедия . 4 (1): 6441. Бибкод : 2009SchpJ...4.6441K. doi : 10.4249/scholarpedia.6441 .
  7. ^ Блюм, М.; Браун, С.; Миллев, Ю. (2008). «Письма из прошлого, ретроспектива PRL (1964)». Physical Review Letters . Получено 2010-01-30 .
  8. ^ "Лауреаты премии JJ Sakurai Prize". Американское физическое общество . 2010. Архивировано из оригинала 12 февраля 2010 года . Получено 2010-01-30 .
  9. ^ Дюме, Изабель (2004-01-20). «Премия Вольфа достается теоретикам частиц». Physics World . Получено 10 апреля 2024 г.
  10. ^ «Нобелевская премия по физике 2013 года».
  11. ^ "Эксперименты ЦЕРНа наблюдают частицу, соответствующую долгожданному бозону Хиггса" (пресс-релиз). ЦЕРН . 4 июля 2012 г. Архивировано из оригинала 2016-03-25 . Получено 2015-06-02 .
  12. ^ ab Woit, P. (13 ноября 2010 г.). «Механизм Андерсона–Хиггса». Даже не неправильно . Колумбийский университет . Получено 12 ноября 2012 г.
  13. ^ Голдстоун, Дж.; Салам, А.; Вайнберг, С. (1962). «Нарушенные симметрии». Physical Review . 127 (3): 965–970. Bibcode : 1962PhRv..127..965G. doi : 10.1103/PhysRev.127.965.
  14. ^ abc Гуральник, ГС (2011). «Начало спонтанного нарушения симметрии в физике элементарных частиц — выведено из моих «впечатлений с поля интеллектуального боя» на месте»". arXiv : 1110.2253 [физика.история-ф].
  15. ^ ab Гуральник, Г.; Хаген, CR (2014). «Куда делись все бозоны Голдстоуна?». Modern Physics Letters A. 29 ( 9): 1450046. arXiv : 1401.6924 . Bibcode : 2014MPLA...2950046G. doi : 10.1142/S0217732314500461. S2CID  119257339.
  16. ^ Хаген, CR (август 2014 г.). «Некрологи — Джеральд Стэнфорд Гуральник». Physics Today . 67 (8): 57–58. doi : 10.1063/PT.3.2488 .
  17. ^ аб Киббл, TWB (2009). «Механизм Энглерта – Браута – Хиггса – Гуральника – Хагена – Киббла (История)». Схоларпедия . 4 (1): 8741. Бибкод : 2009SchpJ...4.8741K. doi : 10.4249/scholarpedia.8741 .
  18. ^ Нобелевская премия по физике 2008 года – официальный сайт Нобелевской премии.
  19. ^ Хиггс, П. (24 ноября 2010 г.). "Моя жизнь как бозон" (PDF) . Королевский колледж Лондона . Архивировано из оригинала (PDF) 2014-05-01.– оригинальную статью 2001 года можно найти по адресу: Duff, MJ; Liu, JT, eds. (2003). 2001 A Spacetime Odyssey: Proceedings of the Inaugural Conference of the Michigan Center for Theoretical Physics. World Scientific Publishing . стр. 86–88. ISBN 978-981-238-231-3.
  20. ^ Андерсон, П. (1963). "Плазмоны, калибровочная инвариантность и масса". Physical Review . 130 (1): 439. Bibcode : 1963PhRv..130..439A. doi : 10.1103/PhysRev.130.439.
  21. ^ Клейн, А.; Ли, Б. (1964). «Означает ли спонтанное нарушение симметрии частицы с нулевой массой?». Physical Review Letters . 12 (10): 266. Bibcode : 1964PhRvL..12..266K. doi : 10.1103/PhysRevLett.12.266.
  22. ^ Хиггс, П. (1964). «Нарушенные симметрии, безмассовые частицы и калибровочные поля». Physics Letters . 12 (2): 132–133. Bibcode : 1964PhL....12..132H. doi : 10.1016/0031-9163(64)91136-9.
  23. ^ Хиггс, П. (24 ноября 2010 г.). "Моя жизнь как бозон" (PDF) . Королевский колледж Лондона . Архивировано из оригинала (PDF) 1 мая 2014 г. . Получено 17 января 2013 г. . Гилберт ... написал ответ на [статью Клейна и Ли], заявив: "Нет, вы не можете сделать это в релятивистской теории. У вас не может быть предпочтительного единичного времениподобного вектора, как этот". Вот тут-то я и появился, потому что в следующем месяце я ответил на статью Гилберта, сказав: "Да, вы можете иметь такую ​​вещь", но только в калибровочной теории с калибровочным полем, связанным с током.
  24. ^ Гуральник, ГС (2011). «Калибровочная инвариантность и теорема Голдстоуна». Modern Physics Letters A. 26 ( 19): 1381–1392. arXiv : 1107.4592 . Bibcode : 2011MPLA...26.1381G. doi : 10.1142/S0217732311036188. S2CID  118500709.
  25. ^ Хиггс, П. (1966). «Спонтанное нарушение симметрии без безмассовых бозонов». Physical Review . 145 (4): 1156–1163. Bibcode : 1966PhRv..145.1156H. doi : 10.1103/PhysRev.145.1156 .
  26. ^ Kibble 979-0-2600-0043-8 (1967). «Нарушение симметрии в неабелевых калибровочных теориях». Physical Review . 155 (5): 1554–1561. Bibcode : 1967PhRv..155.1554K. doi : 10.1103/PhysRev.155.1554.{{cite journal}}: CS1 maint: числовые имена: список авторов ( ссылка )
  27. ^ ab Гуральник, GS; Хаген, CR; Киббл, TWB (1967). "Нарушенные симметрии и теорема Голдстоуна" (PDF) . В Cool, RL ; Марша, RE (ред.). Достижения в физике . Том 2. Interscience Publishers . стр. 567–708. ISBN 978-0-470-17057-1. Архивировано из оригинала (PDF) 2015-09-24 . Получено 2014-09-16 .
  28. ^ ab "Physical Review Letters – 50th Anniversary Milestone Papers". Physical Review Letters . 2014-02-12. {{cite journal}}: Цитировать журнал требует |journal=( помощь )
  29. ^ Вайнберг, С. (1967). «Модель лептонов». Physical Review Letters . 19 (21): 1264–1266. Bibcode : 1967PhRvL..19.1264W. doi : 10.1103/PhysRevLett.19.1264 .
  30. ^ Салам, А. (1968). Свартхольм, Н. (ред.). Физика элементарных частиц: релятивистские группы и аналитичность . Восьмой Нобелевский симпозиум. Стокгольм: Almquvist and Wiksell. стр. 367.
  31. ^ Glashow, SL (1961). «Частичные симметрии слабых взаимодействий». Nuclear Physics . 22 (4): 579–588. Bibcode : 1961NucPh..22..579G. doi : 10.1016/0029-5582(61)90469-2.
  32. ^ abc Эллис, Дж.; Гайяр, МК; Нанопулос, Д.В. (2012). «Исторический профиль бозона Хиггса». arXiv : 1201.6045 [hep-ph].
  33. ^ abcdef Politzer, D. (2005). "The Dilemma of Attribution". Nobel Prize Lecture, 2004. 102 ( 22). Nobel Foundation : 7789–7793. doi : 10.1073/pnas.0501644102 . PMC 1142376. PMID  15911758. Получено 22 января 2013. Сидни Коулман опубликовал в журнале Science в 1979 году поиск цитат, который он провел, документируя, что по сути никто не обращал внимания на работу Вайнберга , за которую он получил Нобелевскую премию, до работы 'т Хоофта (как объяснил Бен Ли). В 1971 году интерес к работе Вайнберга резко возрос. У меня был аналогичный личный опыт: в 1970 году я прослушал годичный курс по слабым взаимодействиям у Шелли Глэшоу, и он даже не упомянул ни о модели Вайнберга-Салама, ни о своем собственном вкладе. 
  34. ^ Коулмен, С. (1979). «Нобелевская премия по физике 1979 года». Science . 206 (4424): 1290–1292. Bibcode :1979Sci...206.1290C. doi :10.1126/science.206.4424.1290. PMID  17799637.– обсуждал Дэвид Политцер в своей Нобелевской речи 2004 года. [33]
  35. ^ Письма из прошлого – ретроспектива PRL (празднование 50-летия, 2008)
  36. ^ "Премия Дж. Дж. Сакураи по теоретической физике элементарных частиц". Американское физическое общество . Получено 16 сентября 2016 г.
  37. ^ Merali, Z. (4 августа 2010 г.). «Физики политизируются из-за Хиггса». Nature Magazine . Получено 28 декабря 2011 г.
  38. ^ Close, F. (2011). Головоломка бесконечности: квантовая теория поля и поиски упорядоченной Вселенной . Oxford University Press . ISBN 978-0-19-959350-7.
  39. ^ "Рабочая группа LEP Electroweak".
  40. ^ Бернстайн, Дж. (1974). «Спонтанное нарушение симметрии, калибровочные теории, механизм Хиггса и все такое» (PDF) . Reviews of Modern Physics . 46 (1): 7–48. Bibcode :1974RvMP...46....7B. doi :10.1103/revmodphys.46.7. Архивировано из оригинала (PDF) 21.01.2013 . Получено 10.12.2012 .
  41. ^ Lucio, JL; Zepeda, A., ред. (1987). Труды II Мексиканской школы частиц и полей, Куэрнавака-Морелос, 1986. World Scientific . стр. 29. ISBN 978-9971504342.
  42. ^ Gunion, JF; Dawson, HE; ​​Kane, G.; Haber, S. (1990). Руководство охотника за Хиггсом. Perseus Publishing . С. 11 (?). ISBN 9780786743186.[ постоянная мертвая ссылка ] – цитируется в первом (1990) издании книги Питера Хиггса в его докладе «Моя жизнь как бозон», 2001, ссылка № 25.

Дальнейшее чтение

Внешние ссылки