Двойной бета-распад

Тип радиоактивного распада

В ядерной физике двойной бета-распад — это тип радиоактивного распада , при котором два нейтрона одновременно превращаются в два протона или наоборот внутри атомного ядра . Как и при одиночном бета-распаде , этот процесс позволяет атому приблизиться к оптимальному соотношению протонов и нейтронов. В результате этого преобразования ядро ​​испускает две обнаруживаемые бета-частицы , которые являются электронами или позитронами .

В литературе различают два типа двойного бета-распада: обычный двойной бета-распад и безнейтринный двойной бета-распад. При обычном двойном бета-распаде, который наблюдался у нескольких изотопов, из распадающегося ядра испускаются два электрона и два электронных антинейтрино . При безнейтринном двойном бета-распаде (предполагаемом процессе, который никогда не наблюдался) будут испускаться только электроны.

История

Идея двойного бета-распада была впервые предложена Марией Гепперт Майер в 1935 году. ^{[1] [2]} В 1937 году Этторе Майорана продемонстрировал, что все результаты теории бета-распада остаются неизменными, если нейтрино было собственной античастицей, теперь известной как Майорана . частица . ^[3] В 1939 году Уэнделл Х. Ферри предположил, что если нейтрино являются майорановскими частицами, то двойной бета-распад может происходить без испускания каких-либо нейтрино посредством процесса, который теперь называется безнейтринным двойным бета-распадом . ^[4] Пока неизвестно, является ли нейтрино майорановской частицей и, соответственно, существует ли в природе безнейтринный двойной бета-распад. ^[5]

Поскольку нарушение четности в слабых взаимодействиях не было обнаружено до 1956 года, более ранние расчеты показали, что безнейтринный двойной бета-распад должен происходить с гораздо большей вероятностью, чем обычный двойной бета-распад, если бы нейтрино были майорановскими частицами. Прогнозируемые периоды полураспада были порядка 10.¹⁵ ~ 10¹⁶  лет. ^[5] Попытки наблюдать этот процесс в лаборатории датируются как минимум 1948 годом, когда Э. Л. Файерман предпринял первую попытку непосредственно измерить период полураспада¹²⁴
Сн
изотоп со счетчиком Гейгера . ^[6] Радиометрические эксперименты, проводившиеся примерно в 1960 году, дали отрицательные или ложноположительные результаты, не подтвержденные более поздними экспериментами. В 1950 году впервые был определен двойной период полураспада бета-распада.¹³⁰
Те
было измерено геохимическими методами и составило 1,4×10²¹  год ^[7] достаточно близко к современному значению. Это включало определение концентрации в минералах ксенона, образующегося в результате распада.

В 1956 году, после того как была установлена ​​природа слабых взаимодействий V − A , стало ясно, что период полураспада безнейтринного двойного бета-распада будет значительно превышать период полураспада обычного двойного бета-распада. Несмотря на значительный прогресс в экспериментальной технике в 1960–1970-х годах, двойной бета-распад не наблюдался в лаборатории до 1980-х годов. Эксперименты смогли установить лишь нижнюю границу периода полураспада – около 10²¹  год. В то же время геохимические эксперименты обнаружили двойной бета-распад82Сеи¹²⁸
Те
. ^[5]

Двойной бета-распад был впервые обнаружен в лаборатории в 1987 году группой Майкла Мо из Калифорнийского университета в Ирвайне .82Се. ^[8] С тех пор во многих экспериментах наблюдался обычный двойной бета-распад в других изотопах. Ни один из этих экспериментов не дал положительных результатов для безнейтринного процесса, в результате чего нижняя граница периода полураспада была поднята примерно до 10.²⁵  лет. Геохимические эксперименты продолжались в течение 1990-х годов, дав положительные результаты для нескольких изотопов. ^[5] Двойной бета-распад — самый редкий из известных видов радиоактивного распада; по состоянию на 2019 год он наблюдался только у 14 изотопов (включая двойной захват электрона в¹³⁰
Ба
наблюдалось в 2001 году,78Крнаблюдалось в 2013 году, и¹²⁴
Ксе
наблюдалось в 2019 году), и все они имеют среднюю продолжительность жизни более 10¹⁸  лет (таблица ниже). ^[5]

Обыкновенный двойной бета-распад

При типичном двойном бета-распаде два нейтрона в ядре превращаются в протоны, испускаются два электрона и два электронных антинейтрино . Этот процесс можно представить как два одновременных бета-распада . Чтобы (двойной) бета-распад был возможен, конечное ядро ​​должно иметь большую энергию связи , чем исходное ядро. Для некоторых ядер, таких как германий-76 , изобара на один атомный номер выше ( мышьяк-76 ) имеет меньшую энергию связи, что предотвращает одиночный бета-распад. Однако изобара с атомным номером на два выше, селен-76 , имеет большую энергию связи, поэтому возможен двойной бета-распад.

Спектр излучения двух электронов можно рассчитать аналогично спектру бета-излучения, используя золотое правило Ферми . Дифференциальная ставка определяется выражением

$${\displaystyle {\frac {dN(T_{1},T_{2},\cos \theta )}{dT_{1}dT_{2}d\cos \theta }}=F(Z,T_{1})F(Z,T_{2})w_{1}p_{1}w_{2}p_{2}(Q-T_{1}-T_{2})^{5}(1-v_{1}v_{2}\cos \theta )}$$

где индексы относятся к каждому электрону, T — кинетическая энергия, w — полная энергия, F ( Z , T ) — функция Ферми , где Z — заряд ядра в конечном состоянии, p — импульс, v — скорость в единицах c. , — угол между электронами, а Q — значение Q распада. ${\displaystyle \cos \theta }$

Для некоторых ядер этот процесс происходит как превращение двух протонов в нейтроны с испусканием двух электронных нейтрино и поглощением двух орбитальных электронов (двойной электронный захват). Если разница масс между материнским и дочерним атомами превышает 1,022 МэВ/ с ² (массы двух электронов), то возможен другой распад — захват одного орбитального электрона и испускание одного позитрона . При разнице масс более 2,044 МэВ/ c ² (массы четырех электронов) возможна эмиссия двух позитронов. Эти теоретические ветви распада не наблюдались.

Известные изотопы двойного бета-распада

В природе существует 35 изотопов, способных к двойному бета-распаду. ^[9] На практике распад можно наблюдать, когда одиночный бета-распад запрещен законом сохранения энергии. Это происходит для элементов с четным атомным номером и четным числом нейтронов , которые более стабильны из-за спин -связи. Когда также происходит одиночный бета-распад или альфа-распад, скорость двойного бета-распада обычно слишком мала, чтобы ее можно было наблюдать. Однако двойной бета-распад²³⁸
ты
(также альфа-излучатель) был измерен радиохимически. Два других нуклида, в которых наблюдался двойной бета-распад,⁴⁸
Калифорния
и96Зр, теоретически может также существовать одиночный бета-распад, но этот распад крайне подавлен и никогда не наблюдался. Аналогичное подавление энергетически едва возможного одиночного бета-распада происходит для ¹⁴⁸ Gd и ²²² Rn, но оба эти нуклида являются довольно короткоживущими альфа-излучателями.

Экспериментально наблюдалось четырнадцать изотопов, подвергающихся двойному бета-распаду с двумя нейтрино (β ^– β ^– ) или двойному захвату электронов (εε). ^[10] В таблице ниже приведены нуклиды с последними экспериментально измеренными периодами полураспада по состоянию на декабрь 2016 года, за исключением ¹²⁴ Xe (для которого двойной захват электрона впервые наблюдался в 2019 году). Если указаны две неопределенности, первая является статистической неопределенностью, а вторая – систематической.

Поиски двойного бета-распада в изотопах, которые представляют собой значительно более серьезные экспериментальные проблемы, продолжаются. Одним из таких изотопов является ¹³⁴
Ксе
. ^[16]

Следующие известные бета-стабильные (или почти бета-стабильные в случаях ⁴⁸ Ca, ⁹⁶ Zr и ²²² Rn) ^[17] нуклиды с A ≤ 260 теоретически способны к двойному бета-распаду, где красные — изотопы, обладающие двойным бета-распадом. скорость бета измерена экспериментально, а чернота еще предстоит измерить экспериментально: ⁴⁶ Ca, ⁴⁸ Ca , ⁷⁰ Zn, ⁷⁶ Ge , ⁸⁰ Se, ⁸² Se , ⁸⁶ Kr, ⁹⁴ Zr, ⁹⁶ Zr , ⁹⁸ Mo, ¹⁰⁰ Mo , ¹⁰⁴ Ru, ¹¹⁰ Pd, ¹¹⁴ Cd, ¹¹⁶ Cd , ¹²² Sn, ¹²⁴ Sn, ¹²⁸ Te , ¹³⁰ Te , 134 Xe, 136 ^Xe , 142 ^Ce , ¹⁴⁶ Nd, ^{148 Nd} , ¹⁵⁰ Nd , ¹⁵⁴ Sm, ¹⁶⁰ Gd, ¹⁷⁰ Er, ¹⁷⁶ Yb, ¹⁸⁶ W, ¹⁹² Os, ¹⁹⁸ Pt, ²⁰⁴ Hg, ²¹⁶ Po, ²²⁰ Rn, ²²² Rn, ²²⁶ Ra, ²³² Th, ²³⁸ U , ²⁴⁴ Pu, ²⁴⁸ Cm, ²⁵⁴ Cf, ²⁵⁶ Cf и ²⁶⁰ Fm. ^[9]

Следующие известные бета-стабильные (или почти бета-стабильные в случае ¹⁴⁸ Gd) нуклиды с A ≤ 260 теоретически способны к двойному захвату электронов, где красные - это изотопы, для которых измерена скорость двойного захвата электронов, а черные еще не изучены. измерено экспериментально: ³⁶ Ar, ^​​40 Ca, ⁵⁰ Cr, ⁵⁴ Fe, ⁵⁸ Ni, ⁶⁴ Zn, ⁷⁴ Se, ⁷⁸ Kr , ⁸⁴ Sr, ⁹² Mo, ⁹⁶ Ru, ¹⁰² Pd, ¹⁰⁶ Cd, ¹⁰⁸ Cd, ¹¹² Sn, ¹²⁰ Te. , ¹²⁴ Xe , ¹²⁶ Xe, ¹³⁰ Ba , ¹³² Ba, ¹³⁶ Ce, ¹³⁸ Ce, ¹⁴⁴ Sm, ¹⁴⁸ Gd, ¹⁵⁰ Gd, ¹⁵² Gd , ¹⁵⁴ Dy , ¹⁵⁶ Dy, ^{158 Dy, 162} Er , ¹⁶⁴ Er, ¹⁶⁸ Yb, ¹⁷⁴ Hf, ¹⁸⁰ W, ¹⁸⁴ Os, ¹⁹⁰ Pt, ¹⁹⁶ Hg, ²¹² Rn, ²¹⁴ Rn, ²¹⁸ Ra, ²²⁴ Th, ²³⁰ U, ²³⁶ Pu, ²⁴² Cm, ²⁵² Fm и ²⁵⁸ No. ^[9]

В частности, ³⁶ Ar — самый легкий наблюдаемо стабильный нуклид, распад которого энергетически возможен.

Безнейтринный двойной бета-распад

Диаграмма Фейнмана безнейтринного двойного бета-распада, при котором два нейтрона распадаются на два протона. Единственными испускаемыми продуктами в этом процессе являются два электрона, которые могут возникнуть, если нейтрино и антинейтрино являются одной и той же частицей (т.е. майорановскими нейтрино), поэтому одно и то же нейтрино может испускаться и поглощаться внутри ядра. При обычном двойном бета-распаде из ядра в дополнение к двум электронам испускаются два антинейтрино — по одному из каждой вершины W. Таким образом, обнаружение безнейтринного двойного бета-распада является чувствительным тестом того, являются ли нейтрино майорановскими частицами.

Если нейтрино является майорановской частицей (т.е. антинейтрино и нейтрино на самом деле являются одной и той же частицей) и хотя бы один тип нейтрино имеет ненулевую массу (что установлено экспериментами по осцилляциям нейтрино ), то возможно чтобы произошел безнейтринный двойной бета-распад. Безнейтринный двойной бета-распад - это процесс , нарушающий лептонное число . В простейшем теоретическом подходе, известном как обмен легкими нейтрино, нуклон поглощает нейтрино, испускаемое другим нуклоном. Обмененные нейтрино являются виртуальными частицами .

Если в конечном состоянии находятся только два электрона, общая кинетическая энергия электронов будет примерно равна разнице энергий связи начального и конечного ядер, а остальное будет составлять ядерная отдача. Из-за сохранения импульса электроны обычно испускаются друг за другом. Скорость затухания этого процесса определяется выражением

$${\displaystyle \Gamma =G|M|^{2}|m_{\beta \beta }|^{2},}$$

GMm _ββm _ββ

$${\displaystyle m_{\beta \beta }=\sum _{i=1}^{3}m_{i}U_{ei}^{2},}$$

где m _i — массы нейтрино , а U _ei — элементы матрицы Понтекорво–Маки–Накагавы–Сакаты (ПМНС) . Поэтому наблюдение безнейтринного двойного бета-распада, помимо подтверждения майорановской природы нейтрино, может дать информацию об абсолютной шкале масс нейтрино и майорановских фазах в матрице ПМНС, подлежащих интерпретации через теоретические модели ядра, определяющие элементы ядерной матрицы. и модели распада. ^{[18] [19]}

Наблюдение безнейтринного двойного бета-распада потребовало бы, чтобы хотя бы одно нейтрино было майорановской частицей , независимо от того, вызван ли этот процесс обменом нейтрино. ^[20]

Эксперименты

Многочисленные эксперименты занимались поиском безнейтринного двойного бета-распада. Наиболее эффективные эксперименты имеют большую массу распадающегося изотопа и низкий фон, а в некоторых экспериментах можно проводить распознавание частиц и отслеживание электронов. Большинство экспериментов по удалению фона космических лучей проводится в подземных лабораториях по всему миру.

Недавние и предложенные эксперименты включают:

• Завершенные эксперименты:
  • Готард ТПК
  • Гейдельберг-Москва, детекторы ^{76 Ge (1997–2001 гг.)}
  • IGEX, детекторы ⁷⁶ Ge (1999–2002 гг.) ^[21]
  • NEMO , различные изотопы с использованием следящих калориметров (2003–2011 гг.)
  • Куоричино , ¹³⁰ Te в ультрахолодных кристаллах TeO ₂ (2003–2008 гг.) ^[22]
• Эксперименты с данными по состоянию на ноябрь 2017 года:
  • COBRA , ¹¹⁶ Cd при комнатной температуре, кристаллы CdZnTe
  • CUORE , ¹³⁰ Te в ультрахолодных кристаллах TeO ₂
  • EXO , поиск ¹³⁶ Xe и ¹³⁴ Xe
  • ГЕРДА , детектор на ⁷⁶ Ge.
  • КамЛАНД-Дзен , поиск ¹³⁶ Xe. Сбор данных с 2011 года. ^[22]
  • Майорана с использованиемточечных контактных детекторов p-типа из ^{76 Ge высокой чистоты. [23]}
  • XMASS с использованием жидкого Xe
• Предлагаемые/будущие эксперименты:
  • КУПИДОН, безнейтринный двойной бета-распад ¹⁰⁰ Mo
  • СВЕЧИ, ⁴⁸ Ca в CaF _2, в обсерватории Камиока.
  • ЛУНА, разрабатывает детекторы ^{на 100 Mo.}
  • AMoRE, кристаллы CaMoO _{4, обогащенные} ¹⁰⁰ Mo , в подземной лаборатории ЯнЯн ^[24]
  • nEXO с использованием жидкости ¹³⁶ Xe в камере временной проекции ^[25]
  • ЛЕГЕНДА. Безнейтринный двойной бета-распад ⁷⁶ Ge.
  • LUMINEU исследует обогащенные ¹⁰⁰ Mo кристаллы ZnMoO ₄ в LSM, Франция.
  • СЛЕДУЮЩИЙ, ксеноновый TPC. NEXT-DEMO запускался, а NEXT-100 будет запущен в 2016 году.
  • SNO+ , жидкий сцинтиллятор, будет изучать ¹³⁰ Te
  • SuperNEMO , модернизация NEMO, будет изучать ⁸² Se
  • TIN.TIN, детектор ¹²⁴ Sn в INO
  • PandaX -III, эксперимент с от 200 до 1000 кг ¹³⁶ Xe с обогащением 90%.
  • DUNE , TPC, заполненный жидким аргоном, легированным ¹³⁶ Xe.

Положение дел

Хотя некоторые эксперименты утверждали об открытии безнейтринного двойного бета-распада, современные исследования не нашли никаких доказательств этого распада.

Гейдельбергско-московский спор

Некоторые члены коллаборации Гейдельберг-Москва заявили об обнаружении безнейтринного бета-распада ядра ⁷⁶ Ge в 2001 году. ^[26] Это утверждение подверглось критике со стороны сторонних физиков ^{[1] [27] [28] [29]} , а также других членов сотрудничество. ^[30] В 2006 году уточненная оценка тех же авторов показала, что период полураспада составлял 2,3 × 10²⁵  лет. ^[31] Этот период полураспада был исключен с высокой степенью достоверности в других экспериментах, в том числе в ⁷⁶ Ge, проведенном GERDA . ^[32]

Текущие результаты

По состоянию на 2017 год самые строгие ограничения на безнейтринный двойной бета-распад были установлены у GERDA в ⁷⁶ Ge, CUORE в ¹³⁰ Te, а также EXO-200 и KamLAND-Zen в ¹³⁶ Xe.

Одновременный бета-распад высшего порядка

Для массовых чисел с более чем двумя бета-стабильными изобарами четверной бета-распад и его обратный четырехкратный захват электрона были предложены в качестве альтернативы двойному бета-распаду в изобарах с наибольшим избытком энергии. Эти распады энергетически возможны в восьми ядрах, хотя частичные периоды полураспада по сравнению с одинарным или двойным бета-распадом, по прогнозам, будут очень длительными; следовательно, учетверенный бета-распад вряд ли будет наблюдаться. Семь ядер-кандидатов на четверной бета-распад включают ⁹⁶ Zr, ¹³⁶ Xe и ¹⁵⁰ Nd, способные к четверному бета-минус-распаду, и ¹²⁴ Xe, ¹³⁰ Ba, ¹⁴⁸ Gd и ¹⁵⁴ Dy, способные к четверному бета-плюс-распаду или захвату электронов. хотя ¹⁴⁸ Gd и ¹⁵⁴ Dy являются непервичными альфа-излучателями с геологически коротким периодом полураспада). Теоретически четверной бета-распад может экспериментально наблюдаться в трех из этих ядер – ⁹⁶ Zr, ¹³⁶ Xe и ¹⁵⁰ Nd – причем наиболее многообещающим кандидатом является ¹⁵⁰ Nd. Тройной бета-распад возможен также для ⁴⁸ Ca, ⁹⁶ Zr и ¹⁵⁰ Nd. ^[33]

Более того, такой режим распада также может быть безнейтринным в физике за пределами стандартной модели. ^[34] Безнейтринный четверной бета-распад приведет к нарушению лептонного числа на 4 единицы, в отличие от нарушения лептонного числа на две единицы в случае безнейтринного двойного бета-распада. Следовательно, не существует «теоремы о черном ящике», и нейтрино могут быть частицами Дирака, допуская при этом процессы такого типа. В частности, если безнейтринный четверной бета-распад будет обнаружен до безнейтринного двойного бета-распада, то можно ожидать, что нейтрино будут частицами Дирака. ^[35]

Поиски тройного и четверного бета-распада ¹⁵⁰ Nd пока остаются безуспешными. ^[33]

Смотрите также

• Двойной захват электрона
• Бета-распад
• Нейтрино
• Излучение частиц
• Радиоактивный изотоп

Рекомендации

1. Джулиани, А.; Повес, А. (2012). «Безнейтринный двойной бета-распад» (PDF) . Достижения физики высоких энергий . 2012 : 1–38. дои : 10.1155/2012/857016 .
2. Гепперт-Майер, М. (1935). «Двойной бета-распад». Физический обзор . 48 (6): 512–516. Бибкод : 1935PhRv...48..512G. doi : 10.1103/PhysRev.48.512.
3. Майорана, Э. (1937). «Теория симметричных электронов и позитронов». Il Nuovo Cimento (на итальянском языке). 14 (4): 171–184. Бибкод : 1937NCim...14..171M. дои : 10.1007/BF02961314. S2CID  18973190.
4. Фурри, WH (1939). «О вероятностях перехода при двойном бета-распаде». Физический обзор . 56 (12): 1184–1193. Бибкод : 1939PhRv...56.1184F. doi : 10.1103/PhysRev.56.1184.
5. Барабаш, А.С. (2011). «Эксперимент двойного бета-распада: исторический обзор 75 лет исследований». Физика атомных ядер . 74 (4): 603–613. arXiv : 1104.2714 . Бибкод : 2011PAN....74..603B. дои : 10.1134/S1063778811030070. S2CID  118716672.
6. Пожарный, Э. (1948). «Двойной бета-распад». Физический обзор . 74 (9): 1201–1253. Бибкод : 1948PhRv...74.1201.. doi : 10.1103/PhysRev.74.1201.
7. Ингрэм, МГ; Рейнольдс, Дж. Х. (1950). «Двойной бета-распад ¹³⁰ Те». Физический обзор . 78 (6): 822–823. Бибкод : 1950PhRv...78..822I. дои : 10.1103/PhysRev.78.822.2.
8. Эллиотт, SR; Хан, А.А.; Мо; МК (1987). «Прямое свидетельство двойного бета-распада двух нейтрино в ⁸² Se». Письма о физических отзывах . 59 (18): 2020–2023. Бибкод : 1987PhRvL..59.2020E. doi :10.1103/PhysRevLett.59.2020. ПМИД  10035397.
9. Третьяк, VI; Здесенко, Ю.Г. (2002). «Таблицы данных двойного бета-распада — обновление». В. Данные Нукл. Таблицы данных . 80 (1): 83–116. Бибкод : 2002ADNDT..80...83T. дои : 10.1006/доп.2001.0873.
10. Патриньяни, К.; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2016). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Китайская физика C . 40 (10): 100001. Бибкод : 2016ЧФК..40j0001П. дои : 10.1088/1674-1137/40/10/100001. S2CID  125766528.См. стр. 768
11. Арнольд, Р.; и другие. ( Коллаборация НЕМО-3 ) (2016). «Измерение периода полураспада двойного бета-распада и поиск безнейтринного двойного бета-распада ⁴⁸ Ca с помощью детектора НЕМО-3». Физический обзор D . 93 (11): 112008. arXiv : 1604.01710 . Бибкод : 2016PhRvD..93k2008A. doi :10.1103/PhysRevD.93.112008. S2CID  55485404.
12. Алдуино, К.; и другие. ( Коллаборация CUORE-0 ) (2016). «Измерение периода полураспада двойного бета-распада двух нейтрино ¹³⁰ Te с помощью эксперимента CUORE-0». Европейский физический журнал C . 77 (1): 13. arXiv : 1609.01666 . Бибкод : 2017EPJC...77...13A. doi : 10.1140/epjc/s10052-016-4498-6. S2CID  73575079.
13. Априле, Э.; и другие. (2019). «Наблюдение двойного электронного захвата двумя нейтрино в ¹²⁴ Xe с помощью XENON1T». Природа . 568 (7753): 532–535. arXiv : 1904.11002 . Бибкод : 2019Natur.568..532X. дои : 10.1038/s41586-019-1124-4. PMID  31019319. S2CID  129948831.
14. А. П. Мешик; К. М. Хоэнберг; О.В. Правдивцева; Я. С. Капуста (2001). «Слабый распад 130Ba и 132Ba: геохимические измерения». Физический обзор C . 64 (3): 035205 [6 страниц]. Бибкод : 2001PhRvC..64c5205M. doi : 10.1103/PhysRevC.64.035205.
15. М. Пужоль; Б. Марти; П. Бернард; П. Филиппот (2009). «Ксенон в архейском барите: слабый распад ¹³⁰ Ba, массово-зависимое изотопное фракционирование и влияние на образование барита». Geochimica et Cosmochimica Acta . 73 (22): 6834–6846. Бибкод : 2009GeCoA..73.6834P. дои : 10.1016/j.gca.2009.08.002.
16. Альберт, JB; и другие. (Сотрудничество EXO-200) (3 ноября 2017 г.). «Поиски двойного бета-распада ¹³⁴ Xe с EXO-200». Физический обзор D . 96 (9): 092001. arXiv : 1704.05042 . Бибкод : 2017PhRvD..96i2001A. doi :10.1103/PhysRevD.96.092001. S2CID  28537166.
17. Белли, П.; Бернабей, Р.; Даневич, Ф.А.; и другие. (2019). «Экспериментальные поиски редких альфа- и бета-распадов». Европейский физический журнал А. 55 (8): 140–1–140–7. arXiv : 1908.11458 . Бибкод : 2019EPJA...55..140B. дои : 10.1140/epja/i2019-12823-2. ISSN  1434-601X. S2CID  201664098.
18. Гротц, К.; Клапдор, Х.В. (1990). Слабое взаимодействие в ядерной физике, физике элементарных частиц и астрофизике . ЦРК Пресс . ISBN 978-0-85274-313-3.
19. Клапдор-Кляйнгротхаус, HV; Штаудт, А. (1998). Физика элементарных частиц без ускорителей (PDF) (переиздание). Издательство ИОП . ISBN 978-0-7503-0305-7. Архивировано из оригинала (PDF) 02 февраля 2017 г. Проверено 16 октября 2016 г.
20. Шехтер, Дж.; Валле, JWF (1982). «Безнейтринный двойной β-распад в теориях SU (2) × U (1)». Физический обзор D . 25 (11): 2951–2954. Бибкод : 1982PhRvD..25.2951S. doi : 10.1103/PhysRevD.25.2951. hdl : 10550/47205 .
21. Алсет, CE; и другие. (2000). «Недавние результаты эксперимента по двойному бета-распаду IGEX ^{76 Ge».} Физика атомных ядер . 63 (7): 1225–1228. Бибкод : 2000PAN....63.1225A. дои : 10.1134/1.855774. S2CID  123335600.
22. Швингенхойер, Б. (2013). «Состояние и перспективы поисков безнейтринного двойного бета-распада». Аннален дер Физик . 525 (4): 269–280. arXiv : 1210.7432 . Бибкод : 2013АнП...525..269С. CiteSeerX 10.1.1.760.5635 . дои : 10.1002/andp.201200222. S2CID  117129820. 
23. Сюй, В.; и другие. (2015). «Майорановский демонстратор: поиск безнейтринного двойного бета-распада 76Ge». Физический журнал: серия конференций . 606 (1): 012004. arXiv : 1501.03089 . Бибкод : 2015JPhCS.606a2004X. дои : 10.1088/1742-6596/606/1/012004. S2CID  119301804.
24. Ханбеков, Н.Д. (2013). «AMoRE: Сотрудничество по поиску безнейтринного двойного бета-распада изотопа ¹⁰⁰ Mo с помощью ⁴⁰ Ca ¹⁰⁰ MoO ₄ в качестве криогенного сцинтилляционного детектора». Физика атомных ядер . 76 (9): 1086–1089. Бибкод : 2013PAN....76.1086K. дои : 10.1134/S1063778813090093. S2CID  123287005.
25. Альберт, JB; и другие. (Сотрудничество nEXO) (2018). «Чувствительность и потенциал открытия nEXO к безнейтринному двойному бета-распаду». Физический обзор C . 97 (6): 065503. arXiv : 1710.05075 . Бибкод : 2018PhRvC..97f5503A. doi : 10.1103/PhysRevC.97.065503. S2CID  67854591.
26. Клапдор-Кляйнгротхаус, HV; Дитц, А.; Харни, Х.Л.; Кривошеина, ИВ (2001). «Доказательства безнейтринного двойного бета-распада». Буквы по современной физике А. 16 (37): 2409–2420. arXiv : hep-ph/0201231 . Бибкод : 2001МПЛА...16.2409К. дои : 10.1142/S0217732301005825. S2CID  18771906.
27. Феруглио, Ф.; Струмия, А.; Виссани, Ф. (2002). «Нейтринные осцилляции и сигналы в экспериментах по бета- и 0nu2beta». Ядерная физика . 637 (1): 345–377. arXiv : hep-ph/0201291 . Бибкод : 2002NuPhB.637..345F. дои : 10.1016/S0550-3213(02)00345-0. S2CID  15814788.
28. Алсет, CE; и другие. (2002). «Комментарий к «доказательствам безнейтринного двойного бета-распада»". Modern Physics Letters A. 17 ( 22): 1475–1478. arXiv : hep-ex/0202018 . Bibcode : 2002MPLA...17.1475A. doi : 10.1142/S0217732302007715. S2CID  27406915.
29. Здесенко, Ю.Г.; Даневич, Ф.А.; Третьяк, В.И. (2002). «Действительно ли наблюдался безнейтринный двойной β-распад 76Ge?». Буквы по физике Б. 546 (3–4): 206. Бибкод : 2002PhLB..546..206Z. дои : 10.1016/S0370-2693(02)02705-3 .
30. Бакаляров, А.М.; Балыш, А.Ю.; Беляев, С.Т.; Лебедев В.И.; Жуков, СВ (2005). «Результаты эксперимента по исследованию двойного бета-распада германия-76». Физика частиц и ядер. Буквы . 2 (2005): 77–81. arXiv : hep-ex/0309016 . Бибкод : 2003hep.ex....9016B.
31. Клапдор-Кляйнгротхаус, HV; Кривошеина, ИВ (2006). «Доказательства наблюдения распада 0νββ: идентификация событий 0νββ по полным спектрам». Буквы по современной физике А. 21 (20): 1547. Бибкод : 2006МПЛА...21.1547К. дои : 10.1142/S0217732306020937.
32. Агостини, М.; и другие. ( Коллаборация GERDA ) (2017). «Безфоновый поиск безнейтринного двойного β-распада ⁷⁶ Ge с помощью GERDA». Природа . 544 (7648): 47–52. arXiv : 1703.00570 . Бибкод : 2017Natur.544...47A. дои : 10.1038/nature21717. PMID  28382980. S2CID  4456764.
33. Барабаш, А.С.; Хьюберт, доктор философии; Нахаб, А.; Уматов, В.И. (2019). «Поиск тройного и четверного β-распада Nd150». Физический обзор C . 100 (4): 045502. arXiv : 1906.07180 . doi : 10.1103/PhysRevC.100.045502. S2CID  189999159.
34. Хек, Дж.; Родеджоханн, В. (2013). «Безнейтринный четверной бета-распад». Письма по еврофизике . 103 (3): 32001. arXiv : 1306.0580 . Бибкод : 2013EL....10332001H. дои : 10.1209/0295-5075/103/32001. S2CID  118632700.
35. Хирш, М.; Шривастава, Р.; Валле, JWF. (2018). «Можно ли когда-нибудь доказать, что нейтрино являются частицами Дирака?». Буквы по физике Б. 781 : 302–305. arXiv : 1711.06181 . Бибкод : 2018PhLB..781..302H. дои : 10.1016/j.physletb.2018.03.073 .

Внешние ссылки

• Двойной бета-распад на arxiv.org