stringtranslate.com

Димер гелия

Димер гелия представляет собой молекулу Ван-дер-Ваальса формулы He 2 , состоящую из двух атомов гелия . [2] Это химическое вещество представляет собой самую большую двухатомную молекулу — молекулу, состоящую из двух атомов, связанных вместе. Связь, удерживающая этот димер вместе, настолько слаба, что она разорвется, если молекула будет вращаться или слишком сильно вибрировать. Он может существовать только при очень низких криогенных температурах.

Два возбужденных атома гелия также могут связываться друг с другом в форме, называемой эксимер . Это было обнаружено по спектру гелия, который содержал полосы, впервые обнаруженные в 1912 году. Написанная как He 2 * , где * означает возбужденное состояние, это первая известная молекула Ридберга . [3]

Также существует несколько ионов дигелия , имеющие суммарные заряды: один отрицательный, один положительный и два положительных. Два атома гелия могут удерживаться вместе, не образуя связей в клетке фуллерена .

Молекула

Согласно теории молекулярных орбиталей , He 2 не должен существовать, и между атомами не может образоваться химическая связь. Однако между атомами гелия существует сила Ван-дер-Ваальса , о чем свидетельствует существование жидкого гелия , и в определенном диапазоне расстояний между атомами притяжение превышает отталкивание. Таким образом, может существовать молекула, состоящая из двух атомов гелия, связанных силой Ван-дер-Ваальса. [4] Существование этой молекулы было предположено еще в 1930 году. [5]

He 2 является крупнейшей известной молекулой, состоящей из двух атомов в основном состоянии , из-за чрезвычайно большой длины связи. [4] Молекула He 2 имеет большое расстояние между атомами, около 5200  пм (= 52 ангстрем ). Это самый большой показатель для двухатомной молекулы без ровибронного возбуждения . Энергия связи составляет всего около 1,3 мК, 10 -7 эВ [6] [7] [8] или 1,1×10 -5  ккал/моль. [9] Эта связь в 5000 раз слабее ковалентной связи в молекуле водорода. [10]

Оба атома гелия в димере могут быть ионизированы одним фотоном с энергией 63,86 эВ. Предлагаемый механизм двойной ионизации заключается в том, что фотон выбивает электрон из одного атома, а затем этот электрон попадает в другой атом гелия и также ионизирует его. [11] Затем димер взрывается, когда два иона гелия отталкиваются друг от друга с одинаковой скоростью, но в противоположных направлениях. [11]

Молекула дигелия, связанная силами Ван-дер-Ваальса, была впервые предложена Джоном Кларком Слейтером в 1928 году. [12]

Формирование

Димер гелия может образовываться в небольших количествах, когда газообразный гелий расширяется и охлаждается при прохождении через сопло газового луча. [2] Только изотоп 4 He может образовывать подобные молекулы; 4 He 3 He и 3 He 3 He не существуют, так как не имеют устойчивого связанного состояния . [6] Количество димера , образующегося в газовом пучке, составляет порядка одного процента. [11]

Молекулярные ионы

He 2+ — родственный ион , связанный полуковалентной связью . Он может образоваться при электрическом разряде гелия. Он рекомбинирует с электронами, образуя электронно-возбужденную молекулу эксимера He 2 ( a 3 Σ + u ) . [13] Обе эти молекулы намного меньше и имеют более нормальные межатомные расстояния. He 2+ реагирует с N 2 , Ar , Xe , O 2 и CO 2 с образованием катионов и нейтральных атомов гелия. [14]

Димер дикатиона гелия He 2 2+ чрезвычайно отталкивателен и при диссоциации выделяет много энергии, около 835 кДж/моль. [15] Динамическая стабильность иона была предсказана Лайнусом Полингом . [16] Энергетический барьер 138,91 кДж/моль предотвращает немедленный распад. Этот ион изоэлектронен молекуле водорода. [17] [18] He 2 2+ — наименьшая возможная молекула с двойным положительным зарядом. Его можно обнаружить с помощью масс-спектроскопии. [15] [19]

Отрицательный димер гелия He 2 − метастабилен и был открыт Бэ, Коджиолой и Петерсоном в 1984 году при пропускании He 2 + через пары цезия . [20] Впоследствии Х.Х. Михельс теоретически подтвердил его существование и пришел к выводу, что состояние 4 Π g He 2 − связано относительно состояния a 2 Σ + u He 2 . [21] Рассчитанное сродство к электрону составляет 0,233 эВ по сравнению с 0,077 эВ для иона He − [ 4 P ∘ ]. He 2 - распадается через долгоживущий компонент 5/2g с τ~350 мкс и гораздо более короткоживущие компоненты 3/2g, 1/2g с τ~10 мкс. Состояние 4 Π g имеет электронную конфигурацию 1σ 2 g 1σ u 2σ g 2π u , его сродство к электрону E составляет 0,18±0,03 эВ, время жизни 135±15 мкс; только колебательное состояние v=0 отвечает за это долгоживущее состояние. [22]

Молекулярный анион гелия также обнаружен в жидком гелии, возбужденном электронами с уровнем энергии выше 22 эВ. Это происходит сначала путем проникновения жидкого He, требующего 1,2 эВ, с последующим возбуждением электрона атома He на уровень 3 P, что занимает 19,8 эВ. Затем электрон может объединиться с другим атомом гелия и возбужденным атомом гелия с образованием He 2 - . He 2 − отталкивает атомы гелия, поэтому вокруг него образуется пустота. Он будет стремиться мигрировать к поверхности жидкого гелия. [23]

Эксимеры

В обычном атоме гелия на 1s-орбитали находятся два электрона. Однако, если добавить достаточную энергию, один электрон может быть повышен на более высокий энергетический уровень. Этот электрон высокой энергии может стать валентным электроном, а электрон, который остается на 1s-орбитали, является остовным электроном. Два возбужденных атома гелия могут вступить в реакцию с ковалентной связью с образованием молекулы, называемой дигелием , которая существует в течение коротких промежутков времени от микросекунды до секунды или около того. [3] Возбужденные атомы гелия в состоянии 2 3 S могут сохраняться до часа и реагировать как атомы щелочного металла. [24]

Первые признаки существования дигелия были замечены в 1900 году, когда У. Хойз наблюдал полосовой спектр в гелиевом разряде. Однако никакой информации о природе спектра опубликовано не было. Независимо Э. Гольдштейн из Германии и У. Э. Кертис из Лондона опубликовали подробности спектра в 1913 году. [25] [26] Кертис был призван на военную службу во время Первой мировой войны, а изучение спектра продолжил Альфред Фаулер . Фаулер признал, что двуглавые полосы распадаются на две последовательности, аналогичные основной и диффузной сериям в линейчатых спектрах. [27]

Спектр полос излучения показывает ряд полос, которые деградируют в сторону красного цвета, а это означает, что линии становятся тоньше, а спектр ослабевает в сторону более длинных волн. Только одна полоса с зеленой головкой на расстоянии 5732 Å деградирует в сторону фиолетовой. Другие сильные головки полос находятся при 6400 (красный), 4649, 4626, 4546, 4157,8, 3777, 3677, 3665, 3356,5 и 3348,5 Å. В спектре также присутствуют безголовые полосы и дополнительные линии. [25] Слабые полосы обнаружены с головками на 5133 и 5108. [27]

Если валентный электрон находится на 2s, 3s или 3d-орбитали, образуется состояние 1 Σ u ; если он находится в 2p, 3p или 4p, получается состояние 1 Σ g . [28] Основное состояние — X 1 Σ g + . [29]

Три нижних триплетных состояния He 2 имеют обозначения a 3 Σ u , b 3 Π g и c 3 Σ g . [30] Состояние a 3 Σ u без вибрации ( v =0) имеет длительное метастабильное время жизни - 18 с, что намного больше, чем время жизни других состояний или эксимеров инертного газа. [3] Объяснение состоит в том, что состояние a 3 Σ u не имеет орбитального углового момента электрона, поскольку все электроны находятся на S-орбиталях состояния гелия. [3]

Нижними синглетными состояниями He 2 являются A 1 Σ u , B 1 Π g и C 1 Σ g . [31] Молекулы эксимера намного меньше и более прочно связаны, чем димер гелия, связанный Ван-дер-Ваальсом. Для состояния A 1 Σ u энергия связи составляет около 2,5 эВ, расстояние между атомами составляет 103,9 пм. Состояние C 1 Σ g имеет энергию связи 0,643 эВ, а расстояние между атомами составляет 109,1 пм. [28] Эти два состояния имеют диапазон расстояний отталкивания с максимумом около 300 пм, где, если возбужденные атомы приближаются, им приходится преодолевать энергетический барьер. [28] Синглетное состояние A 1 Σ + u очень нестабильно, его время жизни составляет всего лишь наносекунды. [32]

В спектре эксимера He 2 присутствуют полосы, обусловленные большим количеством линий переходов между разными скоростями вращения и колебательными состояниями, сочетающимися с разными электронными переходами. Линии можно сгруппировать в ветви P, Q и R. Но четные вращательные уровни не имеют линий Q-ветви, поскольку оба ядра имеют спин 0. Изучены многочисленные электронные состояния молекулы, в том числе ридберговские состояния с номером оболочки до 25. [33]

Гелиевые газоразрядные лампы производят вакуумное ультрафиолетовое излучение из молекул гелия. Когда протоны высокой энергии сталкиваются с газообразным гелием, он также производит УФ-излучение с длиной волны около 600 Å в результате распада возбужденных сильно вибрирующих молекул He 2 из состояния A 1 Σ u в основное состояние. [34] УФ-излучение возбужденных молекул гелия используется в детекторе ионизации импульсного разряда (PDHID), который способен обнаруживать содержание смешанных газов на уровнях ниже частей на миллиард. [35]

Континуум Хопфилда представляет собой полосу ультрафиолетового света с длиной волны от 600 до 1000 Å, образованную в результате фотодиссоциации молекул гелия. [34]

Один из механизмов образования молекул гелия заключается в том, что атом гелия сначала возбуждается одним электроном на 2 1 S-орбитали. Этот возбужденный атом встречается с двумя другими невозбужденными атомами гелия в трехчастичной ассоциации и реагирует с образованием молекулы в состоянии A 1 Σ u с максимальной вибрацией и атома гелия. [34]

Молекулы гелия в квинтетном состоянии 5 Σ + g могут образовываться в результате реакции двух спин-поляризованных атомов гелия в состояниях He(2 3 S 1 ). Эта молекула имеет высокий энергетический уровень 20 эВ. Максимально допустимый уровень вибрации v=14. [36]

В жидком гелии эксимер образует сольватный пузырь. В 3d состоянии He*
2Молекула окружена пузырьком радиусом 12,7 Å при атмосферном давлении . При повышении давления до 24 атмосфер радиус пузырька уменьшается до 10,8 Å. Это изменение размера пузырьков вызывает сдвиг полос флуоресценции. [37]

Магнитная конденсация

В очень сильных магнитных полях (около 750 000 Тесла) и достаточно низких температурах атомы гелия притягиваются и могут даже образовывать линейные цепочки. Такое может случиться с белыми карликами и нейтронными звездами. [38] Длина связи и энергия диссоциации увеличиваются с увеличением магнитного поля. [39]

Использовать

Эксимер дигелия является важным компонентом гелиевой газоразрядной лампы.

Второе применение ионов дигелия - это методы ионизации окружающей среды с использованием низкотемпературной плазмы. При этом атомы гелия возбуждаются, а затем объединяются, образуя ион дигелия. He 2+ вступает в реакцию с N 2 в воздухе , образуя N 2 + . Эти ионы реагируют с поверхностью образца, образуя положительные ионы, которые используются в масс-спектроскопии . Температура плазмы, содержащей димер гелия, может достигать 30 °C, что снижает тепловое повреждение образцов. [40]

Кластеры

Было показано, что He 2 образует соединения Ван-дер-Ваальса с другими атомами, образующими более крупные кластеры, такие как 24 MgHe 2 и 40 CaHe 2 . [41]

Предполагается, что тример гелия -4 ( 4 He 3 ), кластер из трех атомов гелия, будет иметь возбужденное состояние, которое является состоянием Ефимова . [42] [43] Это было подтверждено экспериментально в 2015 году. [44]

Клетка

Два атома гелия могут поместиться внутри более крупных фуллеренов, включая C 70 и C 84 . Их можно обнаружить с помощью ядерного магнитного резонанса 3 He с небольшим сдвигом и масс-спектрометрии. C 84 с включенным гелием может содержать 20 % He 2 @C 84 , тогда как C 78 — 10 %, а C 76 — 8 %. Полости большего размера с большей вероятностью будут содержать больше атомов. [45] Даже когда два атома гелия расположены близко друг к другу в небольшой клетке, между ними нет химической связи. [10] [46] Предполагается , что присутствие двух атомов He в каркасе фуллерена C 60 окажет лишь небольшое влияние на реакционную способность фуллерена. [47] В результате электроны отрываются от эндоэдральных атомов гелия, придавая им небольшой положительный частичный заряд и образуя He 2 δ+ , которые имеют более прочную связь, чем незаряженные атомы гелия. [48] ​​Однако по определению Лёвдина существует связь. [49]

Два атома гелия внутри клетки C 60 разделены 1,979 Å, а расстояние от атома гелия до углеродной клетки составляет 2,507 Å. Перенос заряда дает каждому атому гелия 0,011 единиц электронного заряда. Для пары He-He должно быть не менее 10 вибрационных уровней. [49]

Рекомендации

  1. ^ «Название вещества: Дигелий» . Токснет .
  2. ^ аб Шёллькопф, Вт; Тэннис, JP (25 ноября 1994 г.). «Неразрушающий массовый отбор малых ван-дер-ваальсовых кластеров». Наука . 266 (5189): 1345–8. Бибкод : 1994Sci...266.1345S. дои : 10.1126/science.266.5189.1345. PMID  17772840. S2CID  23043700.
  3. ^ abcd Раунхардт, Матиас (2009). Генерация и спектроскопия атомов и молекул в метастабильных состояниях (PDF) (Диссертация). п. 84.
  4. ^ аб Колганова, Елена; Мотовилов Александр; Сандхас, Вернер (ноябрь 2004 г.). «Длина рассеяния при столкновении атома гелия с димером гелия». Физический обзор А. 70 (5): 052711. arXiv : физика/0408019 . Бибкод : 2004PhRvA..70e2711K. doi : 10.1103/PhysRevA.70.052711. S2CID  118311511.
  5. ^ Глоклер, Гео. (1937). «Комплексное образование». Труды Фарадеевского общества . 33 : 224. дои : 10.1039/TF9373300224. (требуется подписка)
  6. ^ аб Аль Тайсан, Нада Ахмед (май 2013 г.). Спектроскопическое обнаружение молекулы лития-гелия (LiHe) Ван-дер-Ваальса (PDF) (Диссертация). Архивировано из оригинала (PDF) 4 марта 2016 года . Проверено 9 февраля 2015 г.
  7. ^ Гризенти, Р.; Шёллькопф, В.; Тэннис, Дж.; Хегерфельдт, Г.; Кёлер, Т.; Столл, М. (сентябрь 2000 г.). «Определение длины связи и энергии связи димера гелия методом дифракции на пропускающей решетке». Письма о физических отзывах . 85 (11): 2284–2287. Бибкод : 2000PhRvL..85.2284G. doi : 10.1103/PhysRevLett.85.2284. ПМИД  10977992.
  8. ^ Целлер, С.; Куницкий, М.; Фойгтсбергер, Дж.; Калинин А.; Шоттелиус, А.; Шобер, К.; Вайц, М.; Санн, Х.; Хартунг, А.; Бауэр, Т.; Питцер, М.; Тринтер, Ф.; Гойл, К.; Янке, К.; Рихтер, М.; Кастирке, Г.; Веллер, М.; Чаш, А.; Китцлер, М.; Брауне, М.; Гризенти, РЕ; Шёллькопф, В.; Шмидт, Л. Ф. Х.; Шеффер, М.; Уильямс, Дж. Б.; Янке, Т.; Дорнер, Р. (20 декабря 2016 г.). «Изображение состояния квантового гало He2 с помощью лазера на свободных электронах». Труды Национальной академии наук . 113 (51): 14651–14655. arXiv : 1601.03247 . Бибкод : 2016PNAS..11314651Z. дои : 10.1073/pnas.1610688113 . ISSN  0027-8424. ПМК 5187706 . ПМИД  27930299. 
  9. ^ Тоеннис, Дж. Питер. «Спектроскопия без фотонов: дифракция слабосвязанных комплексов на нанорешетках». Архивировано из оригинала 4 марта 2016 года . Проверено 9 февраля 2015 г.
  10. ^ аб Серпа, Эрик; Крапп, Андреас; Флорес-Морено, Роберто; Дональд, Келлинг Дж.; Мерино, Габриэль (9 февраля 2009 г.). «Влияние эндоэдрального удержания на электронное взаимодействие между атомами He: тематическое исследование A He 2 @C 20 H 20 ». Химия: Европейский журнал . 15 (8): 1985–1990. doi : 10.1002/chem.200801399. ПМИД  19021178.
  11. ^ abc Хавермайер, Т.; Янке, Т.; Крейди, К.; Валлауэр, Р.; Восс, С.; Шеффлер, М.; Шёсслер, С.; Фукар, Л.; Нойманн, Н.; Титце, Дж.; Санн, Х.; Кюнель, М.; Фойгтсбергер, Дж.; Малакзаде, А.; Сиссурат, Н.; Шёллькопф, В.; Шмидт-Бёкинг, Х.; Гризенти, РЕ; Дорнер, Р. (апрель 2010 г.). «Однофотонная двойная ионизация димера гелия». Письма о физических отзывах . 104 (15): 153401. arXiv : 1006.2667 . Бибкод : 2010PhRvL.104o3401H. doi : 10.1103/PhysRevLett.104.153401. PMID  20481987. S2CID  13319551.
  12. ^ Слейтер, Дж. (сентябрь 1928 г.). «Нормальное состояние гелия». Физический обзор . 32 (3): 349–360. Бибкод : 1928PhRv...32..349S. дои : 10.1103/PhysRev.32.349.
  13. ^ Каллиар, AB; Хеджес, REM (16 сентября 1967 г.). «Метастабильность вращательно горячего дигелия при 77 ° К». Природа . 215 (5107): 1267–1268. Бибкод : 1967Natur.215.1267C. дои : 10.1038/2151267a0. S2CID  4251449.
  14. ^ Джахани, HR; Гилис, ВТ; Коллинз, CB; Пувесле, Ж.М.; Стивфелт, Дж. (март 1988 г.). «Важность трехчастичных процессов для кинетики реакций при атмосферном давлении. III. Реакции He/sub 2//sup +/ с выбранными атомными и молекулярными реагентами». Журнал IEEE по квантовой электронике . 24 (3): 568–572. дои : 10.1109/3.162.
  15. ^ аб Гильхаус, Майкл; Брентон, А. Гарет; Бейнон, Джон Х.; Рабренович, Мила; фон Раге Шлейер, Пол (1985). «He 2 2+ , экспериментальное обнаружение замечательной молекулы». Журнал Химического общества, Химические коммуникации (4): 210–211. дои : 10.1039/C39850000210.
  16. ^ Полинг, Лайнус (1933). «Нормальное состояние молекулы гелия-ионов He2+ и He2++». Журнал химической физики . 1 (1): 56–59. Бибкод : 1933JЧФ...1...56П. дои : 10.1063/1.1749219.
  17. ^ Ола, Джордж А.; Клампп, Дуглас А. (3 января 2008 г.). Суперэлектрофилы и их химия. Джон Уайли и сыновья. п. 12. ISBN 9780470185117. Проверено 19 февраля 2015 г.
  18. ^ Дуниц, JD; Ха, ТК (1972). «Неэмпирические расчеты SCF для водородоподобных молекул: влияние заряда ядра на энергию связи и длину связи». Журнал Химического общества, Химические коммуникации (9): 568–569. дои : 10.1039/C39720000568.
  19. ^ Гильхаус, М.; Брентон, AG; Бейнон, Дж. Х.; Рабренович, М.; Шлейер, П. фон Раг (14 сентября 1984 г.). «Первое наблюдение He 2 2+ : снятие заряда He 2 + с помощью масс-спектрометра с двойной фокусировкой». Физический журнал B: Атомная и молекулярная физика . 17 (17): Л605–Л610. Бибкод : 1984JPhB...17L.605G. дои : 10.1088/0022-3700/17/17/010.
  20. ^ Бэ, ЮК; Коджиола, MJ; Петерсон, младший (27 февраля 1984 г.). «Наблюдение молекулярного отрицательного иона гелия He 2 − ». Письма о физических отзывах . 52 (9): 747–750. Бибкод : 1984PhRvL..52..747B. doi : 10.1103/PhysRevLett.52.747.
  21. ^ Михелс, HH (16 апреля 1984 г.). «Электронная структура молекулярного аниона гелия He 2 − ». Письма о физических отзывах . 52 (16): 1413–1416. Бибкод : 1984PhRvL..52.1413M. doi :10.1103/PhysRevLett.52.1413.
  22. ^ Андерсен, Т. (1995). «Время жизни отрицательных ионов, определенное в накопителе». Физика Скрипта . 1995 (Т59): 230–235. Бибкод : 1995PhST...59..230A. дои : 10.1088/0031-8949/1995/T59/031. ISSN  1402-4896. S2CID  250868275.
  23. ^ Родригес-Кантано, Росио; Гонсалес-Лесана, Томас; Вильярреал, Пабло; Джантурко, Франко А. (14 марта 2015 г.). «Конфигурационное исследование кластеров гелия, легированных He∗- и He2∗-» (PDF) . Журнал химической физики . 142 (10): 104303. Бибкод : 2015JChPh.142j4303R. дои : 10.1063/1.4913958. hdl : 10261/128098 . ПМИД  25770536.
  24. ^ Вринчану, Д.; Садегпур, Х. (июнь 2002 г.). «Столкновение He(1 ^{1}S) – He(2 ^{3}S) и радиационный переход при низких температурах». Физический обзор А. 65 (6): 062712. Бибкод : 2002PhRvA..65f2712V. doi : 10.1103/PhysRevA.65.062712.
  25. ^ Аб Кертис, МЫ (19 августа 1913 г.). «Новый полосовой спектр, связанный с гелием». Труды Лондонского королевского общества. Серия А. 89 (608): 146–149. Бибкод : 1913RSPSA..89..146C. дои : 10.1098/rspa.1913.0073 . JSTOR  93468.
  26. ^ Гольдштейн, Э. (1913). «Über ein noch nicht beschriebenes, anscheinend dem Helium angehörendes Spektrum». Verhandlungen der Physikalischen Gessellschaft . 15 (10): 402–412.
  27. ^ аб Фаулер, Альфред (1 марта 1915 г.). «Новый тип рядов в полосовом спектре, связанном с гелием». Труды Лондонского королевского общества. Серия А. 91 (627): 208–216. Бибкод : 1915RSPSA..91..208F. дои : 10.1098/rspa.1915.0011. JSTOR  93423. S2CID  95790902.
  28. ^ abc Губерман, SL; Годдард, Вашингтон (15 июня 1972 г.). «О происхождении энергетических барьеров в возбужденных состояниях He 2 ». Письма по химической физике . 14 (4): 460–465. Бибкод : 1972CPL....14..460G. дои : 10.1016/0009-2614(72)80240-9.
  29. ^ Кристенсен, Мартин; Кейдинг, Сорен Р.; ван дер Занде, Вим Дж. (декабрь 1989 г.). «Определение времени жизни долгоживущего состояния B 1 Π g в He 2 * методом фотофрагментной спектроскопии». Письма по химической физике . 164 (6): 600–604. Бибкод : 1989CPL...164..600K. дои : 10.1016/0009-2614(89)85266-2.
  30. ^ Хэзелл, И.; Норрегаард, А.; Бьерр, Н. (июль 1995 г.). «Высоко возбужденные вращательные и колебательные уровни низших триплетных состояний He 2 : положения уровней и тонкая структура». Журнал молекулярной спектроскопии . 172 (1): 135–152. Бибкод : 1995JMoSp.172..135H. дои : 10.1006/jmsp.1995.1162.
  31. ^ Фокша, К.; Бернат, ПФ; Колин Р. (сентябрь 1998 г.). «Низколежащие состояния He 2 ». Журнал молекулярной спектроскопии . 191 (1): 209–214. Бибкод : 1998JMoSp.191..209F. дои : 10.1006/jmsp.1998.7637. ПМИД  9724597.
  32. ^ Картер, ФРВ; Хертель, SA; Рукс, MJ; МакКлинток, ПВЭ; МакКинси, DN; Пробер, Делавэр (4 мая 2016 г.). «Калориметрическое наблюдение одиночных эксимеров He∗ 2 в ванне He 100 мК». Журнал физики низких температур . 186 (3): 183–196. arXiv : 1605.00694v1 . дои : 10.1007/s10909-016-1666-x. ПМК 7346980 . ПМИД  32669743. 
  33. ^ Панок, Р.; Фриман, Р.Р.; Сторц, Р.Х.; Миллер, Терри А. (сентябрь 1980 г.). «Наблюдение лазерных переходов в высокие ридберговские состояния He 2 ». Письма по химической физике . 74 (2): 203–206. Бибкод : 1980CPL....74..203P. дои : 10.1016/0009-2614(80)85142-6.
  34. ^ abc Hill, Питер (ноябрь 1989 г.). «Ультрафиолетовые континуумы ​​молекул гелия». Физический обзор А. 40 (9): 5006–5016. Бибкод : 1989PhRvA..40.5006H. doi :10.1103/PhysRevA.40.5006. ПМИД  9902760.
  35. ^ Цай, Хуамин; Стернс, Стэнли Д. (апрель 2013 г.). «Детектор ионизации гелия с импульсным разрядом и несколькими комбинированными электродами смещения/собирания для газовой хроматографии». Журнал хроматографии А. 1284 : 163–173. дои :10.1016/j.chroma.2013.01.100. ПМИД  23484651.
  36. ^ Бимс, Тимоти Дж.; Пич, Джиллиан; Уиттингем, Ян Б. (18 июля 2006 г.). «Спин-диполь-индуцированное время жизни наименее связанного 5 Σ + g -состояния He(2 3 S 1 ) + He (2 3 S 1 )». Физический обзор А. 74 (1): 014702. arXiv : физика/0604189 . Бибкод : 2006PhRvA..74a4702B. doi : 10.1103/PhysRevA.74.014702. S2CID  117149989.
  37. ^ Бонифачи, Нелли; Ли, Жилин; Элоранта, Юсси; Фидлер, Стивен Л. (4 ноября 2016 г.). «Взаимодействие молекул гелия в ридберговском состоянии с плотным гелием». Журнал физической химии А. 120 (45): 9019–9027. Бибкод : 2016JPCA..120.9019B. doi : 10.1021/acs.jpca.6b08412. ПМИД  27783517.
  38. ↑ Лай, Донг (29 августа 2001 г.). «Материя в сильных магнитных полях». Обзоры современной физики . 73 (3): 629–662. arXiv : astro-ph/0009333 . Бибкод :2001РвМП...73..629Л. doi : 10.1103/RevModPhys.73.629. S2CID  119492595.
  39. ^ Ланге, К.К.; Теллгрен, Э.И.; Хоффманн, MR; Хельгакер, Т. (19 июля 2012 г.). «Механизм парамагнитной связи двухатомных атомов в сильных магнитных полях». Наука . 337 (6092): 327–331. Бибкод : 2012Sci...337..327L. дои : 10.1126/science.1219703. PMID  22822146. S2CID  5431912.
  40. ^ Серо, Р.; Нуньес, О.; Мояно, Э. (2016). Ионизация окружающей среды – масс-спектрометрия высокого разрешения . Комплексная аналитическая химия. Том. 71. С. 51–88. doi :10.1016/bs.coac.2016.01.003. ISBN 9780444635723. ISSN  0166-526X.
  41. ^ Лю, Мин-мин; Хань, Хуэйли; Ли, Чэн-бинь; Гу, Си-хонг (октябрь 2013 г.). «Энергии связи и геометрия трехатомных систем 24 Mg–He 2 и 40 Ca–He 2 ». Физический обзор А. 88 (4): 042503. Бибкод : 2013PhRvA..88d2503L. doi :10.1103/PhysRevA.88.042503.
  42. ↑ Колганова, Елена А. (26 ноября 2010 г.). «Тример гелия в рамках подхода Фаддеева» (PDF) . Физика частиц и ядер . 41 (7): 1108–1110. Бибкод : 2010ППН....41.1108К. дои : 10.1134/S1063779610070282. S2CID  120976241 . Проверено 28 февраля 2015 г.
  43. ^ Колганова, Е.А.; Мотовилов А.К.; Сандхас, В. (4 мая 2011 г.). «Тример 4He как система Ефимова». Системы малого числа тел . 51 (2–4): 249–257. arXiv : 1104.1989 . Бибкод : 2011FBS....51..249K. doi : 10.1007/s00601-011-0233-x. S2CID  119266992.
  44. ^ Куницкий, Максим; Целлер, Стефан; Фойгтсбергер, Йорг; Калинин Антон; Шмидт, Лотар Ф. Х.; Шеффлер, Маркус; Чаш, Ахим; Шёллькопф, Виланд; Грисенти, Роберт Э.; Янке, Тилль; Блюме, Дёрте; Дёрнер, Рейнхард (май 2015 г.). «Наблюдение ефимовского состояния тримера гелия». Наука . 348 (6234): 551–555. arXiv : 1512.02036 . Бибкод : 2015Sci...348..551K. дои : 10.1126/science.aaa5601. PMID  25931554. S2CID  206635093.
  45. ^ Ван, Гуан-Ву; Сондерс, Мартин; Хонг, Энтони; Кросс, Р. Джеймс (апрель 2000 г.). «Новый метод разделения изомерных фуллеренов C 84 ». Журнал Американского химического общества . 122 (13): 3216–3217. дои : 10.1021/ja994270x.
  46. ^ Крапп, Андреас; Френкинг, Гернот (5 октября 2007 г.). «Это химическая связь? Теоретическое исследование Ng 2 @C 60 (Ng = He, Ne, Ar, Kr, Xe)». Химия: Европейский журнал . 13 (29): 8256–8270. doi : 10.1002/chem.200700467. ПМИД  17639524.
  47. ^ Осуна, Сильвия; Сварт, Марсель; Сола, Микель (7 декабря 2009 г.). «Реакционная способность и региоселективность эндоэдральных фуллеренов благородных газов Ng@C60 и Ng2@C60(Ng=He-Xe)» (PDF) . Химия: Европейский журнал . 15 (47): 13111–13123. дои : 10.1002/chem.200901224. ПМИД  19859923.
  48. ^ Крячко, Евгений С.; Николаенко, Тимофей Ю. (15 июля 2015 г.). «He 2 @C 60 : Мысли о концепции молекулы и концепции связи в квантовой химии». Международный журнал квантовой химии . 115 (14): 859–867. дои : 10.1002/qua.24916.
  49. ^ аб Долгонос, Джорджия; Крячко Е.С.; Николаенко Т. Ю (18 июня 2018 г.). «До питания Не–Не зв'язку у эндоэдральному фулерені Не2@C60 (К проблеме связи He–He в эндоэдральном фуллерене He2@C60)». Украинский физический журнал . 63 (4): 288. дои : 10.15407/ujpe63.4.288 . ISSN  2071-0194.Значок открытого доступа

Внешние ссылки