На этой фотографии кристалла квантового симулятора ионы флуоресцируют , что указывает на то, что все кубиты находятся в одном и том же состоянии (либо «1», либо «0»). При правильных экспериментальных условиях ионный кристалл самопроизвольно образует почти идеальную треугольную структуру решетки . Фото: Бриттон/НИСТ.Иллюстрация квантового симулятора захваченных ионов: Сердцем симулятора является двумерный кристалл ионов бериллия (синие сферы на рисунке); самый внешний электрон каждого иона представляет собой квантовый бит (кубит, красные стрелки). Ионы удерживаются сильным магнитным полем в устройстве, называемом ловушкой Пеннинга (не показано). Внутри ловушки кристалл вращается по часовой стрелке. Фото: Бриттон/НИСТ.
Квантовые симуляторы позволяют изучать квантовую систему программируемым способом. В данном случае симуляторы представляют собой устройства специального назначения, предназначенные для понимания конкретных физических проблем. [1] [2] [3] Квантовые симуляторы можно противопоставить обычно программируемым «цифровым» квантовым компьютерам , которые способны решать более широкий класс квантовых задач.
Квантовая система может быть имитирована либо машиной Тьюринга , либо квантовой машиной Тьюринга , поскольку классическая машина Тьюринга способна моделировать универсальный квантовый компьютер (и, следовательно, любой более простой квантовый симулятор), что означает, что они эквивалентны с точки зрения вычислимости . теория . Другими словами, квантовые компьютеры не предоставляют никаких дополнительных возможностей по сравнению с классическими компьютерами с точки зрения вычислительности. Однако есть подозрение, что они могут решать определенные задачи быстрее, чем классические компьютеры, а это означает, что они могут относиться к разным классам сложности , поэтому квантовые машины Тьюринга могут быть полезны для моделирования квантовых систем.
Квантовую систему из многих частиц можно смоделировать с помощью квантового компьютера, используя количество квантовых битов , аналогичное количеству частиц в исходной системе. [5] Это было распространено на гораздо более широкие классы квантовых систем. [6] [7] [8] [9]
Квантовые симуляторы были реализованы на ряде экспериментальных платформ, включая системы ультрахолодных квантовых газов , полярных молекул, захваченных ионов, фотонных систем, квантовых точек и сверхпроводящих схем. [10]
Решение задач по физике
Многие важные проблемы физики, особенно физика низких температур и физика многих тел , остаются плохо изученными, поскольку лежащая в их основе квантовая механика чрезвычайно сложна. Обычные компьютеры, включая суперкомпьютеры, не подходят для моделирования квантовых систем, содержащих всего лишь 30 частиц, поскольку размерность гильбертова пространства растет экспоненциально с увеличением числа частиц. [11] Для понимания и рационального проектирования материалов, свойства которых, как полагают, зависят от коллективного квантового поведения сотен частиц, необходимы более совершенные вычислительные инструменты. [2] [3] Квантовые симуляторы предоставляют альтернативный путь к пониманию свойств этих систем. Эти симуляторы создают чистую реализацию конкретных интересующих систем, что позволяет точно реализовать их свойства. Точный контроль и широкие возможности настройки параметров системы позволяют четко выявить влияние различных параметров.
Квантовые симуляторы могут решать проблемы, которые трудно смоделировать на классических компьютерах, поскольку они напрямую используют квантовые свойства реальных частиц. В частности, они используют свойство квантовой механики, называемое суперпозицией , при котором квантовая частица находится в двух различных состояниях одновременно, например, в выравнивании и антивыравнивании с внешним магнитным полем. Важно отметить, что симуляторы также используют второе квантовое свойство, называемое запутанностью , позволяющее коррелировать поведение даже физически хорошо разделенных частиц. [2] [3] [12]
Система на основе ионных ловушек представляет собой идеальную среду для моделирования взаимодействий в моделях квантового спина. [17] Симулятор захваченных ионов , созданный командой, в которую входил NIST , может проектировать и контролировать взаимодействия между сотнями квантовых битов (кубитов). [18] Предыдущие попытки не смогли выйти за пределы 30 квантовых битов. Возможности этого симулятора в 10 раз больше, чем у предыдущих устройств. Он прошел серию важных сравнительных тестов, которые указывают на способность решать проблемы материаловедения, которые невозможно смоделировать на обычных компьютерах.
Симулятор захваченных ионов состоит из крошечного одноплоскостного кристалла сотен ионов бериллия диаметром менее 1 миллиметра, парящего внутри устройства, называемого ловушкой Пеннинга . Самый внешний электрон каждого иона действует как крошечный квантовый магнит и используется как кубит, квантовый эквивалент «1» или «0» в обычном компьютере. В тестовом эксперименте физики использовали лазерные лучи для охлаждения ионов почти до абсолютного нуля. Затем тщательно рассчитанные микроволновые и лазерные импульсы заставляли кубиты взаимодействовать, имитируя квантовое поведение материалов, которые в противном случае было бы очень трудно изучать в лаборатории. Хотя эти две системы внешне могут показаться разными, их поведение математически идентично. Таким образом, симуляторы позволяют исследователям изменять параметры, которые невозможно изменить в естественных твердых телах, такие как расстояние между атомными решетками и геометрия.
Фриденауэр и др. Адиабатически манипулировали двумя спинами, показав их разделение на ферромагнитное и антиферромагнитное состояния. [19]
Ким и др. расширили квантовый симулятор захваченных ионов до 3 спинов с глобальными антиферромагнитными взаимодействиями Изинга, характеризующимися фрустрацией и показывающими связь между фрустрацией и запутанностью [20],
а Ислам и др. использовали адиабатическое квантовое моделирование, чтобы продемонстрировать обострение фазового перехода между парамагнитным и ферромагнитным упорядочением при увеличении числа спинов от 2 до 9. [21]
Barreiro et al. создали цифровой квантовый симулятор взаимодействующих спинов с пятью захваченными ионами путем соединения с открытым резервуаром [22] и Lanyon et al. продемонстрировал цифровое квантовое моделирование с участием до 6 ионов. [23]
Ислам и др. продемонстрировали адиабатическое квантовое моделирование поперечной модели Изинга с переменными (дальними) взаимодействиями с числом захваченных ионных спинов до 18, демонстрируя контроль уровня спиновой фрустрации путем регулирования диапазона антиферромагнитного взаимодействия. [24]
Бриттон и др. из NIST экспериментально проверил взаимодействия Изинга в системе из сотен кубитов для изучения квантового магнетизма. [18]
Пагано и др. сообщили о новой криогенной системе захвата ионов, предназначенной для длительного хранения больших ионных цепочек, демонстрирующей когерентные одно- и двухкубитные операции для цепочек, содержащих до 44 ионов. [25] Джоши и др. исследовали квантовую динамику 51 индивидуально контролируемого иона, реализовав дальнодействующую взаимодействующую спиновую цепочку. [26]
Симуляторы ультрахолодного атома
Многие эксперименты с ультрахолодными атомами являются примерами квантовых симуляторов. К ним относятся эксперименты по изучению бозонов или фермионов в оптических решетках , унитарного ферми-газа, массивов ридберговских атомов в оптических пинцетах . Общей нитью этих экспериментов является возможность реализации общих гамильтонианов, таких как гамильтониан Хаббарда или гамильтониан Изинга поперечного поля . Основные цели этих экспериментов включают выявление низкотемпературных фаз или отслеживание неравновесной динамики для различных моделей - проблемы, которые теоретически и численно неразрешимы. [27] [28] Другие эксперименты реализовали модели конденсированного состояния в режимах, которые трудно или невозможно реализовать с помощью обычных материалов, таких как модель Холдейна и модель Харпера-Хофштадтера . [29] [30] [31] [32] [33]
Сверхпроводящие кубиты
Квантовые симуляторы, использующие сверхпроводящие кубиты, делятся на две основные категории. Во-первых, так называемые квантовые отжигатели определяют основные состояния некоторых гамильтонианов после адиабатического нарастания. Этот подход иногда называют адиабатическим квантовым вычислением . Во-вторых, многие системы эмулируют определенные гамильтонианы и изучают свойства их основного состояния, квантовые фазовые переходы или динамику времени. [34] Несколько важных недавних результатов включают реализацию изолятора Мотта в диссипативной системе Бозе-Хаббарда и исследования фазовых переходов в решетках сверхпроводящих резонаторов, связанных с кубитами. [35] [36]
^ abc Бриттон, Джозеф В.; Сойер, Брайан С.; Кейт, Адам С.; Ван, К.-К. Джозеф; Фририкс, Джеймс К.; Уйс, Герман; Берчук, Майкл Дж.; Боллинджер, Джон Дж. (2012). «Спроектированные двумерные взаимодействия Изинга в квантовом симуляторе захваченных ионов с сотнями спинов» (PDF) . Природа . 484 (7395): 489–92. arXiv : 1204.5789 . Бибкод : 2012Natur.484..489B. дои : 10.1038/nature10981. PMID 22538611. S2CID 4370334.
Примечание. Эта рукопись является вкладом Национального института стандартов и технологий США и не защищена авторскими правами США.
^ Манин, Ю. И. (1980). Вычислимое и невычислимое . Сов.Радио. стр. 13–15. Архивировано из оригинала 10 мая 2013 г. Проверено 4 марта 2013 г.
^ аб Фейнман, Ричард (1982). «Моделирование физики с помощью компьютеров». Международный журнал теоретической физики . 21 (6–7): 467–488. Бибкод : 1982IJTP...21..467F. CiteSeerX 10.1.1.45.9310 . дои : 10.1007/BF02650179. S2CID 124545445.
^ Дорит Ахаронов; Амнон Та-Шма (2003). «Генерация адиабатического квантового состояния и статистическое нулевое знание». arXiv : Quant-ph/0301023 .
^ Берри, Доминик В.; Грэм Ахокас; Ричард Клив; Сандерс, Барри К. (2007). «Эффективные квантовые алгоритмы моделирования разреженных гамильтонианов». Связь в математической физике . 270 (2): 359–371. arXiv : Quant-ph/0508139 . Бибкод : 2007CMaPh.270..359B. дои : 10.1007/s00220-006-0150-x. S2CID 37923044.
^ Чайлдс, Эндрю М. (2010). «О взаимосвязи между квантовым блужданием в непрерывном и дискретном времени». Связь в математической физике . 294 (2): 581–603. arXiv : 0810.0312 . Бибкод : 2010CMaPh.294..581C. дои : 10.1007/s00220-009-0930-1. S2CID 14801066.
^ Клиш, М.; Бартель, Т.; Гоголин, С.; Касторияно, М.; Эйсерт, Дж. (12 сентября 2011 г.). «Диссипативная квантовая теорема Чёрча-Тьюринга». Письма о физических отзывах . 107 (12): 120501. arXiv : 1105.3986 . Бибкод : 2011PhRvL.107l0501K. doi : 10.1103/PhysRevLett.107.120501. PMID 22026760. S2CID 11322270.
^ Понимание физики природы - квантовое моделирование. Nature.com. Апрель 2012.
^ Сирак, Дж. Игнасио; Золлер, Питер (2012). «Цели и возможности квантового моделирования» (PDF) . Физика природы . 8 (4): 264–266. Бибкод : 2012NatPh...8..264C. дои : 10.1038/nphys2275. S2CID 109930964.[ постоянная мертвая ссылка ]
^ Киприанидис, А.; Мачадо, Ф.; Моронг, В.; Беккер, П.; Коллинз, Канзас; В противном случае, ДВ; Фэн, Л.; Хесс, П.В.; Наяк, К.; Пагано, Дж.; Яо, Нью-Йорк (11 июня 2021 г.). «Наблюдение дотеплового кристалла дискретного времени». Наука . 372 (6547): 1192–1196. arXiv : 2102.01695 . Бибкод : 2021Sci...372.1192K. doi : 10.1126/science.abg8102. ISSN 0036-8075. PMID 34112691. S2CID 231786633.
^ С, Роберт; эр; Беркли, Калифорнийский университет (10 ноября 2021 г.). «Создание кристаллов времени с использованием новых архитектур квантовых вычислений». СайТехДейли . Проверено 27 декабря 2021 г.
^ Вуд, Чарли (2 декабря 2021 г.). «Квантовые симуляторы создают совершенно новую фазу материи». Журнал Кванта . Проверено 11 марта 2022 г.
^ Монро, К; и др. (2021). «Программируемое квантовое моделирование спиновых систем с захваченными ионами». Преподобный Мод. Физ . 93 (4): 025001. arXiv : 1912.07845 . Бибкод : 2021RvMP...93b5001M. doi : 10.1103/RevModPhys.93.025001. ISSN 0034-6861. S2CID 209386771.
^ аб Бриттон, Джозеф В.; Сойер, Брайан С.; Кейт, Адам С.; Ван, К.-К. Джозеф; Фририкс, Джеймс К.; Уйс, Герман; Берчук, Майкл Дж.; Боллинджер, Джон Дж. (25 апреля 2012 г.). «Спроектированные двумерные взаимодействия Изинга в квантовом симуляторе захваченных ионов с сотнями спинов». Природа . 484 (7395): 489–492. arXiv : 1204.5789 . Бибкод : 2012Natur.484..489B. дои : 10.1038/nature10981. PMID 22538611. S2CID 4370334.
^ Фриденауэр, А.; Шмитц, Х.; Глюкерт, Дж. Т.; Поррас, Д.; Шаец, Т. (27 июля 2008 г.). «Моделирование квантового магнита с захваченными ионами». Физика природы . 4 (10): 757–761. Бибкод : 2008NatPh...4..757F. дои : 10.1038/nphys1032 .
^ Ким, К.; Чанг, М.-С.; Коренблит, С.; Ислам, Р.; Эдвардс, EE ; Фририкс, Дж. К.; Лин, Г.-Д.; Дуань, Л.-М.; Монро, К. (июнь 2010 г.). «Квантовое моделирование расстроенных спинов Изинга с захваченными ионами». Природа . 465 (7298): 590–593. Бибкод : 2010Natur.465..590K. дои : 10.1038/nature09071. PMID 20520708. S2CID 2479652.
^ Ислам, Р.; Эдвардс, EE ; Ким, К.; Коренблит, С.; Нох, К.; Кармайкл, Х.; Лин, Г.-Д.; Дуань, Л.-М.; Джозеф Ван, CC; Фририкс, Дж. К.; Монро, К. (5 июля 2011 г.). «Начало квантового фазового перехода с помощью квантового симулятора захваченных ионов». Природные коммуникации . 2 (1): 377. arXiv : 1103.2400 . Бибкод : 2011NatCo...2..377I. дои : 10.1038/ncomms1374. PMID 21730958. S2CID 33407.
↑ Саймон, Джонатан (13 ноября 2014 г.). «Магнитные поля без магнитных полей». Природа . 515 (7526): 202–203. дои : 10.1038/515202a . ПМИД 25391956.
^ Чжан, Дэн-Вэй; Чжу, Янь-Цин; Чжао, YX; Ян, Хуэй; Чжу, Ши-Лян (29 марта 2019 г.). «Топологическая квантовая материя с холодными атомами». Достижения физики . 67 (4): 253–402. arXiv : 1810.09228 . дои : 10.1080/00018732.2019.1594094. S2CID 91184189.
^ Альберти, Андреа; Робенс, Карстен; Альт, Вольфганг; Брахане, Стефан; Карский, Михал; Рейманн, Рене; Видера, Артур; Мешеде, Дитер (06 мая 2016 г.). «Микроскопия одиночных атомов в оптических решетках сверхразрешения». Новый журнал физики . 18 (5): 053010. arXiv : 1512.07329 . Бибкод : 2016NJPh...18e3010A. дои : 10.1088/1367-2630/18/5/053010 . ISSN 1367-2630.
^ Робенс, Карстен; Брахане, Стефан; Мешеде, Дитер; Альберти, А. (18 сентября 2016 г.), «Квантовые блуждания с нейтральными атомами: эффекты квантовой интерференции одной и двух частиц», Лазерная спектроскопия , WORLD SCIENTIFIC, стр. 1–15, arXiv : 1511.03569 , doi : 10.1142/9789813200616_0001 , ISBN978-981-320-060-9, S2CID 118452312 , получено 25 мая 2020 г.
^ Параоану, GS (4 апреля 2014 г.). «Последний прогресс в квантовом моделировании с использованием сверхпроводящих схем». Журнал физики низких температур . 175 (5–6): 633–654. arXiv : 1402.1388 . Бибкод : 2014JLTP..175..633P. дои : 10.1007/s10909-014-1175-8. S2CID 119276238.