stringtranslate.com

Потенциальная скважина

Типичная потенциальная энергетическая скважина.

Потенциальная яма — это область, окружающая локальный минимум потенциальной энергии . Энергия, захваченная в потенциальной яме, не может преобразоваться в другой тип энергии ( кинетическую энергию в случае гравитационной потенциальной ямы), поскольку она захватывается в локальном минимуме потенциальной ямы. Следовательно, тело не может перейти к глобальному минимуму потенциальной энергии, как оно естественным образом стремилось бы сделать из-за энтропии .

Обзор

Энергия может высвободиться из потенциальной ямы, если в систему добавлено достаточно энергии, чтобы преодолеть локальный максимум. В квантовой физике потенциальная энергия может покидать потенциальную яму без добавления энергии из-за вероятностных характеристик квантовых частиц ; в этих случаях можно представить, что частица туннелирует сквозь стенки потенциальной ямы.

График двумерной функции потенциальной энергии представляет собой поверхность потенциальной энергии , которую можно представить как поверхность Земли в ландшафте холмов и долин. Тогда потенциальный колодец будет представлять собой долину, окруженную со всех сторон возвышенностью, которая, таким образом, может быть заполнена водой (например, озеро ) без утечек воды к другому, более низкому минимуму (например, уровню моря ).

В случае гравитации область вокруг массы представляет собой гравитационную потенциальную яму, если только плотность массы не настолько мала, что приливные силы других масс превышают гравитацию самого тела.

Потенциальный холм является противоположностью потенциальной ямы и представляет собой область, окружающую локальный максимум .

Квантовое ограничение

Квантовое ограничение отвечает за увеличение разницы энергий между энергетическими состояниями и запрещенной зоной, явление, тесно связанное с оптическими и электронными свойствами материалов.

Квантовое ограничение можно наблюдать, если диаметр материала равен длине волны де Бройля волновой функции электрона . [1] Когда материалы настолько малы, их электронные и оптические свойства существенно отличаются от свойств объемных материалов. [2]

Частица ведет себя так, как если бы она была свободной, когда удерживающий размер велик по сравнению с длиной волны частицы. В этом состоянии ширина запрещенной зоны остается на исходной энергии из-за состояния непрерывной энергии. Однако по мере того, как ограничивающий размер уменьшается и достигает определенного предела, обычно в наномасштабе, энергетический спектр становится дискретным . В результате ширина запрещенной зоны становится зависимой от размера. По мере уменьшения размера частиц электроны и электронные дырки сближаются, а энергия, необходимая для их активации, увеличивается, что в конечном итоге приводит к синему смещению светового излучения .

В частности, эффект описывает явление, возникающее в результате сжатия электронов и электронных дырок в измерение, приближающееся к критическому квантовому измерению, называемому экситонным радиусом Бора . В текущем применении квантовая точка , такая как небольшая сфера, ограничена тремя измерениями, квантовая проволока ограничена двумя измерениями, а квантовая яма ограничена только одним измерением. Они также известны как нулевые, одно- и двумерные потенциальные ямы соответственно. В этих случаях они относятся к количеству измерений, в которых ограниченная частица может действовать как свободный носитель. См. внешние ссылки ниже, где приведены примеры применения в биотехнологии и технологии солнечных батарей.

Взгляд квантовой механики

На электронные и оптические свойства материалов влияют размер и форма. Хорошо зарекомендовавшие себя технические достижения, включая квантовые точки, были получены в результате манипуляций с размерами и исследований для их теоретического подтверждения эффекта квантового ограничения. [3] Основная часть теории заключается в том, что поведение экситона напоминает поведение атома по мере сокращения окружающего его пространства. Достаточно хорошим приближением поведения экситона является трехмерная модель частицы в ящике . [4] Решение этой проблемы обеспечивает единственную [ необходимо разъяснение ] математическую связь между энергетическими состояниями и размерностью пространства. Уменьшение объема или размеров доступного пространства увеличивает энергию состояний. На диаграмме показано изменение уровня энергии электронов и запрещенной зоны между наноматериалом и его объемным состоянием.

Следующее уравнение показывает взаимосвязь между уровнем энергии и расстоянием между измерениями:

Результаты исследований [5] дают альтернативное объяснение изменения свойств на наноуровне. В объемной фазе поверхности, по-видимому, контролируют некоторые макроскопически наблюдаемые свойства. Однако в наночастицах поверхностные молекулы не подчиняются ожидаемой конфигурации [ какой? ] в космосе. В результате поверхностное натяжение сильно меняется.

Классическая механика

Классическое механическое объяснение использует закон Юнга – Лапласа, чтобы предоставить доказательства того, как падение давления увеличивается от масштаба к масштабу.

Уравнение Юнга-Лапласа может дать основу для исследования масштаба сил, приложенных к поверхностным молекулам:

В предположении сферической формы и решении уравнения Юнга–Лапласа для новых радиусов (нм) оценим новый (ГПа). Чем меньше радиусы, тем большее давление присутствует. Увеличение давления на наноуровне приводит к возникновению сильных сил, направленных внутрь частицы. Следовательно, молекулярная структура частицы оказывается отличной от объемной, особенно на поверхности. Эти аномалии на поверхности ответственны за изменения межатомных взаимодействий и запрещенной зоны . [6] [7]

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ М. Кэхай (2001). Квантовое ограничение VI: Наноструктурированные материалы и устройства: материалы международного симпозиума. Электрохимическое общество. ISBN 978-1-56677-352-2. Проверено 19 июня 2012 г.
  2. ^ Хартмут Хауг; Стефан В. Кох (1994). Квантовая теория оптических и электронных свойств полупроводников. Всемирная научная. ISBN 978-981-02-2002-0. Проверено 19 июня 2012 г.
  3. ^ Норрис, диджей; Бавенди, МГ (1996). «Измерение и определение размерно-зависимого оптического спектра в квантовых точках CdSe». Физический обзор B . 53 (24): 16338–16346. Бибкод : 1996PhRvB..5316338N. doi : 10.1103/PhysRevB.53.16338. ПМИД  9983472.
  4. ^ Брус, LE (1983). «Простая модель потенциала ионизации, сродства к электрону и водных окислительно-восстановительных потенциалов небольших полупроводниковых кристаллитов». Журнал химической физики . 79 (11): 5566–5571. Бибкод : 1983JChPh..79.5566B. дои : 10.1063/1.445676.
  5. ^ Кунц, AB; Вайдман, Р.С.; Коллинз, ТК (1981). «Модификации зонной энергетической структуры кристаллического CdS, вызванные давлением». Журнал физики C: Физика твердого тела . 14 (20): Л581. Бибкод : 1981JPhC...14L.581K. дои : 10.1088/0022-3719/14/20/004.
  6. ^ Х. Курису; Т. Танака; Т. Карасава; Т. Комацу (1993). «Экситоны, индуцированные давлением, в слоистых кристаллах трииодидов металлов». Япония. Дж. Прил. Физ . 32 (Приложение 32–1): 285–287. Бибкод : 1993JJAPS..32..285K. дои : 10.7567/jjaps.32s1.285 . S2CID  123243150. Архивировано из оригинала 18 февраля 2013 г.
  7. ^ Ли, Чие-Джу; Мизель, Ари; Банин, Ури; Коэн, Марвин Л.; Аливисатос, А. Пол (2000). «Наблюдение индуцированного давлением перехода из прямой в непрямую запрещенную зону в нанокристаллах InP». Журнал химической физики . 113 (5): 2016. Бибкод : 2000ЖЧФ.113.2016Л. дои : 10.1063/1.482008.

Внешние ссылки