stringtranslate.com

Суперконтинуум

Рисунок 1. Типичный спектр суперконтинуума. Синяя линия показывает спектр источника накачки, запущенного в фотонно-кристаллическое волокно , а красная линия показывает результирующий спектр суперконтинуума, полученный после распространения по волокну.
Изображение типичного суперконтинуума. Этот суперконтинуум был получен путем фокусировки 800 нм, суб-100 фемтосекундных импульсов в кристалл иттрий-алюминиевого граната (YAG), генерируя сверхширокополосный свет, который охватывает как видимый, так и ближний ИК-диапазон.

В оптике суперконтинуум образуется, когда совокупность нелинейных процессов действует совместно на пучок накачки, чтобы вызвать сильное спектральное уширение исходного пучка накачки, например, с использованием микроструктурированного оптического волокна . Результатом является гладкий спектральный континуум (типичный пример см. на рисунке 1). Нет единого мнения о том, какое уширение составляет суперконтинуум; однако исследователи опубликовали работу, в которой заявляют, что уширение составляет всего 60 нм как суперконтинуум. [1] Также нет согласия относительно спектральной плоскостности, необходимой для определения полосы пропускания источника, причем авторы используют что-то от 5 дБ до 40 дБ или более. Кроме того, сам термин суперконтинуум не получил широкого признания до этого столетия, и многие авторы использовали альтернативные фразы для описания своих континуумов в 1970-х, 1980-х и 1990-х годах.

Типичный цветной рисунок от фемтосекундного пучка, сфокусированного в воздухе; обратите внимание, что луч проходит справа и невидим до тех пор, пока не возникнет искра из-за сильного электрического поля в его фокусе.
Распространение сверхкоротких лазерных импульсов в микроструктурированном оптическом волокне . Входной лазерный свет (внизу рисунка, не виден до входа в волокно) находится в ближнем инфракрасном диапазоне и генерирует длины волн, охватывающие большую часть видимого спектра .
Генерация суперконтинуума из фотонно-кристаллического оптического волокна (слева видно как светящаяся нить) для постепенного увеличения интенсивности лазера накачки. Справа показан спектр суперконтинуума после прохождения выходного луча через призму. Чем выше интенсивность накачки, тем шире суперконтинуум. Лазер накачки — это фемтосекундный лазер с длиной волны 800 нм.

В десятилетие, предшествовавшее 2014 году, разработка источников суперконтинуума стала областью исследований. [2] Это во многом связано с технологическими разработками, которые позволили более контролируемо и доступно генерировать суперконтинуум. Это возобновленное исследование создало множество новых источников света, которые находят применение в самых разных областях, включая оптическую когерентную томографию , [3] [4] частотную метрологию, [5] [6] [7] визуализацию времени жизни флуоресценции, [8] оптическую связь, [1] [9] [10] газовое зондирование, [11] [12] [13] и многие другие. Применение этих источников создало обратную связь, в результате чего ученые, использующие суперконтинуум, требуют более настраиваемых континуумов для соответствия их конкретным приложениям. Это побудило исследователей разрабатывать новые методы для получения этих континуумов и разрабатывать теории для понимания их формирования и содействия будущему развитию. В результате был достигнут быстрый прогресс в разработке этих источников с 2000 года.

В то время как генерация суперконтинуума долгое время была прерогативой волокон, в годы, предшествовавшие 2012 году, интегрированные волноводы достигли зрелости, позволяя производить чрезвычайно широкие спектры, открывая путь к более экономичным, компактным, надежным, масштабируемым и массово производимым источникам суперконтинуума. [14] [15]

Исторический обзор

1960-е и 1970-е годы

В 1964 году Джонс и Стойчефф [16] сообщили об использовании континуумов, генерируемых мазером, для изучения индуцированного поглощения Рамана в жидкостях на оптических частотах. Стойчефф в ранней публикации [17] отметил, что «когда излучение мазера находилось в одной резкой спектральной линии, все линии излучения Рамана были резкими; всякий раз, когда излучение мазера содержало дополнительные компоненты, все линии излучения Рамана, за исключением первой линии Стокса , были значительно расширены, иногда до нескольких сотен см −1 ». [16] Эти слабые континуумы, как их описывали, позволили провести первые измерения спектроскопии поглощения Рамана.

В 1970 году Альфано и Шапиро сообщили о первых измерениях уширения частоты в кристаллах и стеклах с использованием лазера с удвоенной частотой на стекле Nd:Glass с синхронизацией мод . Выходные импульсы составляли приблизительно 4 пс и имели энергию импульса 5 мДж. Образованные нити давали первые спектры белого света в диапазоне от 400 до 700 нм, и авторы объяснили их образование посредством фазовой самомодуляции и четырехволнового смешения . Сами нити не имели реального применения в качестве источника; тем не менее, авторы предположили, что кристаллы могут оказаться полезными в качестве сверхбыстрых световых затворов. [18] [19] Альфано является первооткрывателем и изобретателем суперконтинуума в 1970 году с тремя основополагающими статьями в том же выпуске Phy Rev Letters (24, 592,584,1217(1970)) о предельном источнике белого света, теперь называемом суперконтинуумом.

Изучение атомных паров, органических паров и жидкостей методом спектроскопии поглощения Рамана в 1960-х и 1970-х годах привело к разработке источников континуумов. К началу 1970-х годов континуумы, сформированные наносекундными импульсными лампами и искрой пробоя, вызванной лазером в газах, наряду с возбуждаемыми лазером флуоресцентными континуумами от сцинтилляционных красителей, использовались для изучения возбужденных состояний. [20] Все эти источники имели проблемы; требовался источник, который производил бы широкие континуумы ​​на высоких уровнях мощности с разумной эффективностью. В 1976 году Лин и Столен сообщили о новом наносекундном источнике, который производил континуумы ​​с полосой пропускания 110-180 нм с центром на 530 нм при выходной мощности около кВт. [20] Система использовала 10-20 кВт лазер на красителе, производящий 10 нс импульсы с шириной полосы пропускания 15-20 нм для накачки кварцевого волокна длиной 19,5 м и диаметром сердцевины 7 мкм. Они могли управлять эффективностью связи только в районе 5-10%.

К 1978 году Лин и Нгуен сообщили о нескольких континуумах, наиболее заметным из которых был один, простирающийся от 0,7 до 1,6 мкм с использованием 315-метрового кварцевого волокна, легированного GeO, с 33-мкм сердцевиной. [21] Оптическая установка была похожа на предыдущую работу Лина со Столеном, за исключением того, что в этом случае источником накачки был 150-киловаттный, 20-нс, добротно-модулированный лазер Nd:YAG. Действительно, у них было так много доступной мощности, что две трети были ослаблены, чтобы предотвратить повреждение волокна. 50 кВт, связанные с волокном, возникли как 12-киловаттный континуум. Линии Стокса были четко видны до 1,3 мкм, после чего континуум начал сглаживаться, за исключением больших потерь из-за поглощения водой на 1,38 мкм. По мере увеличения мощности запуска свыше 50 кВт они заметили, что континуум простирается вниз в зеленую часть видимого спектра. Однако более высокие уровни мощности быстро повредили их волокно. В той же статье они также накачали одномодовое волокно с диаметром сердцевины 6 мкм и «длиной несколько сотен м». Оно сгенерировало аналогичный континуум, охватывающий от 0,9 мкм до 1,7 мкм с уменьшенной мощностью запуска и выходной мощностью. Не осознавая этого, они также впервые сгенерировали оптические солитоны .

1980-е годы

В 1980 году Фуджи и др. повторили установку Линя 1978 года с синхронизированным по модам Nd:YAG. [22] Сообщалось, что пиковая мощность импульсов превышала 100 кВт, и они достигли эффективности сопряжения более 70% в одномодовом волокне с сердечником 10 мкм, легированном Ge. Необычно то, что они не сообщали о длительности импульса. Их спектр охватывал все спектральное окно в кварце от 300 нм до 2100 нм. Авторы интересовались видимой стороной спектра и определили основной механизм генерации как четырехволновое смешение накачки и генерируемых Раманом стоксовых волн. Однако были некоторые моды более высокого порядка, которые были приписаны генерации суммарной частоты между линиями накачки и стоксовых волн. Условие фазового согласования было выполнено путем сопряжения преобразованного вверх света и квазиконтинуума мод оболочки.

О дальнейшем прогрессе сообщили Уошио и др. [23] в 1980 году, когда они накачали 150 м одномодового волокна 1,34 мкм лазером Nd:YAG с модуляцией добротности. Это было как раз внутри аномального режима дисперсии для их волокна. Результатом стал континуум, который простирался от 1,15 до 1,6 мкм и не показывал дискретных линий Стокса.

До этого момента никто не дал подходящего объяснения, почему континуум сглаживается между линиями Стокса на более длинных волнах в волокнах. В большинстве случаев это объясняется солитонными механизмами; однако солитоны не были зарегистрированы в волокнах до 1985 года. [24] [25] Было осознано, что самомодуляция фазы не может объяснить наблюдаемые широкие континуумы, но по большей части мало что было предложено в качестве объяснения.

В 1982 году Смирнов и др. [26] сообщили о результатах, аналогичных тем, что были достигнуты Линем в 1978 году. Используя многомодовые фосфоросиликатные волокна с накачкой на 0,53 и 1,06 мкм, они увидели нормальные стоксовы компоненты и спектр, который простирался от ультрафиолетового до ближнего инфракрасного. Они подсчитали, что спектральное уширение из-за фазовой самомодуляции должно было быть 910 см −1 , но их континуум был больше 3000 см −1 . Они пришли к выводу, что «оптический континуум не может быть объяснен только фазовой самомодуляцией». Они продолжили, указав на трудности фазового согласования на больших длинах волокна для поддержания четырехволнового смешения , и сообщили о необычном механизме повреждения (оглядываясь назад, это, вероятно, будет считаться очень коротким плавким предохранителем волокна). Они отмечают гораздо более раннее предположение Лоя и Шена [27] о том, что если бы наносекундные импульсы состояли из субнаносекундных пиков в наносекундной огибающей, это объяснило бы широкий континуум.

Эта идея очень коротких импульсов, приводящих к широкому континууму, была изучена годом позже, когда Форк и др. [28] сообщили об использовании 80-фемтосекундных импульсов от сталкивающегося лазера с синхронизацией мод. [29] Длина волны лазера составляла 627 нм, и они использовали его для накачки струи этиленгликоля. Они коллимировали полученный континуум и измерили длительность импульса на разных длинах волн, отметив, что красная часть континуума находилась в передней части импульса, а синяя — в задней. Они сообщили об очень маленьких чирпах по всему континууму. Эти и другие наблюдения привели их к утверждению, что самофазовая модуляция была доминирующим эффектом с некоторым отрывом. Однако они также отметили, что их расчеты показали, что континуум оставался намного больше, чем позволяла бы самофазовая модуляция, что предполагает, что также должны присутствовать процессы четырехволнового смешения. Они заявили, что гораздо проще создать надежный, повторяемый континуум с использованием фемтосекундного источника. В последующие годы этот источник был усовершенствован и использовался для исследования других жидкостей. [30]

В том же году Наказава и Токуда сообщили об использовании двух переходов в Nd:YAG на 1,32 и 1,34 мкм для накачки многомодового волокна одновременно на этих длинах волн. Они приписали непрерывный спектр комбинации принудительного четырехволнового смешения и суперпозиции последовательного вынужденного комбинационного рассеяния . Главным преимуществом этого было то, что они смогли сгенерировать непрерывный спектр при относительно низких мощностях накачки в несколько кВт по сравнению с предыдущей работой. [31]

В начале и конце 1980-х годов Альфано, Хо, Коркум, Манасса и другие провели множество разнообразных экспериментов, хотя очень немногие из них были связаны с волокнами. Большая часть работы была сосредоточена на использовании более быстрых источников (10 пс и ниже) для накачки различных кристаллов, жидкостей, газов и полупроводников с целью генерации континуумов в основном в видимой области. [32] Для объяснения процессов обычно использовалась фазовая самомодуляция, хотя с середины 1980-х годов предлагались и другие объяснения, включая генерацию второй гармоники, кросс-фазовую модуляцию [33] и индуцированную фазовую модуляцию. [34] Действительно, были предприняты попытки объяснить, почему фазовая самомодуляция может привести к гораздо более широким континуумам, в основном посредством модификаций теории путем включения таких факторов, как медленно меняющаяся амплитудная огибающая среди прочих. [35] [36]

В 1987 году Гомес и др. [37] сообщили о каскадном вынужденном комбинационном рассеянии в одномодовом волокне на основе фосфоросиликата . Они накачивали волокно с помощью Nd:YAG с модуляцией добротности и синхронизацией мод, что давало импульсы длительностью 130 пс с пиковой мощностью 700 кВт. Они запускали до 56 кВт в волокно, и в результате фосфор достигал гораздо более широкого и плоского континуума, чем было достигнуто к тому времени с кварцевым волокном. Год спустя Гувейя-Нето и др. [38] из той же группы опубликовали статью, описывающую формирование и распространение солитонных волн из-за модуляционной неустойчивости. Они использовали 1,32 мкм Nd:YAG-лазер, который производил импульсы длительностью 100 пс с пиковой мощностью 200 Вт, для накачки 500 м одномодового волокна с диаметром сердцевины 7 мкм. Длина волны нулевой дисперсии волокна составляла 1,30 мкм, помещая накачку прямо в режим аномальной дисперсии. Они отметили импульсы, возникающие с длительностью менее 500 фс (солитоны), и по мере увеличения мощности накачки формировался континуум, простирающийся от 1,3 до 1,5 мкм.

1990-е годы

Гросс и др. в 1992 году опубликовали статью, моделирующую формирование суперконтинуума (в области аномальной дисперсии групповой скорости) при генерации фемтосекундными импульсами в волокне. Это была, пожалуй, самая полная модель на тот момент, с фундаментальными солитонами и собственным сдвигом частоты солитона, появляющимися как решения уравнений. [39]

Применимость суперконтинуума для использования в системах с разделением по длине волны (WDM) для оптической связи была тщательно исследована в 1990-х годах. В 1993 году Мориока и др. [9] сообщили о схеме мультиплексирования каналов на 100 длин волн, которая одновременно производила сто импульсов длительностью 10 пс в спектральной области 1,224–1,394 мкм со спектральным интервалом 1,9 нм. Они создали суперконтинуум с помощью накачки Nd:YLF, центрированной на 1,314 мкм, которая была синхронизирована для производства импульсов длительностью 7,6 пс. Затем они отфильтровали полученный континуум с помощью двулучепреломляющего волокна для генерации каналов.

Мориока и Мори продолжили разработку телекоммуникационных технологий, использующих генерацию суперконтинуума в течение 1990-х годов вплоть до настоящего времени. Их исследования включали: использование суперконтинуума для измерения дисперсии групповой скорости в оптических волокнах; [40] демонстрацию системы WDM на основе 1 Тбит/с; [10] и совсем недавно 1000-канальную систему с плотным мультиплексированием по длине волны (DWDM), способную работать со скоростью 2,8 Тбит/с, используя суперконтинуум шириной более 60 нм. [1]

Первая демонстрация волоконного суперконтинуума, накачиваемого волоконным лазером, была представлена ​​Черниковым и др. [41] в 1997 году. Они использовали распределенное обратное рассеяние для достижения пассивной модуляции добротности в одномодовых волокнах, легированных иттербием и эрбием . Пассивная модуляция добротности производила импульсы с пиковой мощностью 10 кВт и длительностью 2 нс. Результирующий континуум простирался от 1 мкм до края кварцевого окна на 2,3 мкм. Были видны первые три линии Стокса, и континуум простирался примерно до 0,7 мкм, но при значительно меньших уровнях мощности.

Прогресс с 2000 года

Достижения 1980-х годов привели к тому, что стало ясно, что для получения самых широких континуумов в волокне наиболее эффективно накачивать в режиме аномальной дисперсии. Однако было трудно извлечь выгоду из этого с помощью мощных 1 мкм лазеров, поскольку оказалось чрезвычайно сложно достичь длины волны нулевой дисперсии намного меньше 1,3 мкм в обычном кварцевом волокне. Решение появилось с изобретением фотонно-кристаллических волокон (PCF) в 1996 году Найтом и др. [42] Свойства PCF подробно обсуждаются в другом месте, но у них есть два свойства, которые делают PCF превосходной средой для генерации суперконтинуума, а именно: высокая нелинейность и настраиваемая длина волны нулевой дисперсии. Среди первых были Ранка и др. в 2000 году [5], которые использовали 75 см PCF с нулевой дисперсией при 767 нм и диаметром сердцевины 1,7 мкм. Они накачивали волокно импульсами длительностью 100 фемтосекунд, энергией 800 пДж на длине волны 790 нм, чтобы создать плоский континуум в диапазоне от 400 до 1450 нм.

За этой работой последовали другие, накачивающие короткие длины PCF с нулевой дисперсией около 800 нм с помощью мощных фемтосекундных титан-сапфировых лазеров. Лехтонен и др. [43] изучали влияние поляризации на формирование континуумов в двулучепреломляющем PCF, а также варьировали длину волны накачки (728-810 нм) и длительность импульса (70-300 фс). Они обнаружили, что лучшие континуумы ​​формировались как раз внутри аномальной области с импульсами 300 фс. Более короткие импульсы приводили к четкому разделению солитонов, которые были видны в спектральном выходе. Херрманн и др. дали убедительное объяснение развития фемтосекундных суперконтинуумов, в частности, уменьшение солитонов от высоких порядков до фундаментальных и создание дисперсионных волн во время этого процесса. [44] [45] С тех пор были разработаны и продемонстрированы полностью интегрированные в волокно фемтосекундные источники. [46] [47]

Другие области развития с 2000 года включают: источники суперконтинуума, которые работают в пикосекундном, наносекундном и непрерывном режимах; разработка волокон, включающих новые материалы, методы производства и конусы; новые методы для создания более широких континуумов; новые уравнения распространения для описания суперконтинуума в фотонных нанопроводах, [48] и разработка численных моделей для объяснения и содействия пониманию генерации суперконтинуума. К сожалению, глубокое обсуждение этих достижений выходит за рамки этой статьи, но читатель может обратиться к превосходной обзорной статье Дадли и др. [49]

Генерация суперконтинуума в интегрированных фотонных платформах

В то время как оптические волокна были рабочей лошадкой генерации суперконтинуума с момента его создания, интегрированные волноводные источники суперконтинуума стали активной областью исследований в двадцать первом веке. Эти платформы в масштабе чипа обещают миниатюризировать источники суперконтинуума в устройства, которые будут компактными, надежными, масштабируемыми, массово производимыми и более экономичными. Такие платформы также позволяют осуществлять дисперсионную инженерию путем изменения геометрии поперечного сечения волновода. Материалы на основе кремния , такие как кремний , [50] нитрид кремния , [51] [52] кристаллический кремний и аморфный [53] [54] кремний, продемонстрировали генерацию суперконтинуума, охватывающую видимую, [55] ближнюю инфракрасную, [55] [56] и среднюю инфракрасную [56] [57] области электромагнитного спектра. По состоянию на 2015 год самый широкий суперконтинуум, генерируемый на чипе, простирается от 470 нм в видимом диапазоне до 2130 нм в инфракрасном диапазоне длин волн. [58]

Описание динамики образования континуума в волокне

В этом разделе мы кратко обсудим динамику двух основных режимов, в которых суперконтинуум генерируется в волокне. Как уже говорилось ранее, суперконтинуум возникает в результате взаимодействия многих нелинейных процессов, вызывая обширное спектральное уширение. Многие из этих процессов, такие как: фазовая самомодуляция, четырехволновое смешение и солитонная динамика, уже давно хорошо изучены по отдельности. Прорывы последних лет включали понимание и моделирование того, как все эти процессы взаимодействуют вместе для генерации суперконтинуума, и как можно проектировать параметры для улучшения и управления образованием континуума. Двумя основными режимами являются режим деления солитона и режим модуляционной неустойчивости. Физические процессы можно считать довольно похожими, и описания действительно позволяют нам различать процессы, которые управляют образованием континуума для различных условий накачки. Также рассматривается третий режим, накачка в области нормальной дисперсии . Это вполне жизнеспособный способ генерации суперконтинуума. Однако с помощью этого метода невозможно генерировать те же самые полосы пропускания.

Режим деления солитона

В режиме солитонного деления короткий, мощный фемтосекундный импульс запускается в PCF или другое высоконелинейное волокно. Фемтосекундный импульс можно рассматривать как солитон высокого порядка, следовательно, он быстро расширяется и затем делится на фундаментальные солитоны. В процессе деления избыточная энергия сбрасывается в виде дисперсионных волн на коротковолновой стороне. Обычно эти дисперсионные волны не будут подвергаться дальнейшему смещению [49] , и, таким образом, расширение короткого замыкания накачки зависит от того, насколько широко солитон расширяется при дыхании. [59] [60] Затем фундаментальные солитоны подвергаются внутриимпульсному комбинационному рассеянию и смещаются в сторону более длинных волн (также известному как сдвиг собственной частоты солитона), генерируя длинноволновую сторону континуума. Возможно, что солитонный комбинационный континуум может взаимодействовать с дисперсионным излучением посредством четырехволнового смешения [61] и перекрестной фазовой модуляции. [62] При определенных обстоятельствах эти дисперсионные волны могут быть связаны с солитонами посредством эффекта захвата солитона. [63] [64] Этот эффект означает, что по мере того, как собственная частота солитона смещается в сторону более длинных волн, связанная дисперсионная волна смещается в сторону более коротких длин волн, как это диктуется условиями согласования групповой скорости. Как правило, этот механизм захвата солитона позволяет континууму распространяться на более короткие длины волн, чем это возможно посредством любого другого механизма.

Первый суперконтинуум, сгенерированный в PCF, работал в этом режиме [5], и многие из последующих экспериментов также использовали ультракороткие импульсные фемтосекундные системы в качестве источника накачки. [49] Одним из главных преимуществ этого режима является то, что континуум часто демонстрирует высокую степень временной когерентности, [49] кроме того, можно генерировать широкие суперконтинуумы ​​в очень коротких длинах PCF. К недостаткам можно отнести невозможность масштабирования до очень высоких средних мощностей в континууме, хотя ограничивающим фактором здесь являются доступные источники накачки; и, как правило, спектр не является гладким из-за локализованной природы спектральных компонентов, которые его генерируют.

Является ли этот режим доминирующим, можно определить из параметров импульса и волокна. Мы можем определить длину деления солитона, , чтобы оценить длину, при которой достигается наивысшее сжатие солитона, таким образом:

где - характерная длина дисперсии, а - порядок солитона. Поскольку деление имеет тенденцию происходить на этой длине, то при условии, что меньше длины волокна и других характерных масштабов длины, таких как длина модуляционной неустойчивости , деление будет доминировать.

Режим неустойчивости модуляции

Модуляционная неустойчивость (МН) приводит к распаду непрерывного волнового поля (НВ) или квазинепрерывного волнового поля, которое превращается в последовательность фундаментальных солитонов.

Солитоны, генерируемые в этом режиме, являются фундаментальными, поскольку несколько статей по формированию суперконтинуума CW и квази-CW приписали генерацию коротких длин волн делению солитона и генерации дисперсионной волны, как описано выше. [65] [66] Аналогично режиму деления солитона, длинноволновая сторона континуума генерируется солитонами, подвергающимися внутриимпульсному комбинационному рассеянию и самосмещению частоты в сторону более длинных волн. Поскольку процесс MI управляется шумом, создается распределение солитонов с различными энергиями, что приводит к различным скоростям самосдвига частоты. Конечным результатом является то, что управляемые MI солитонно-рамановские континуумы ​​имеют тенденцию быть спектрально намного более гладкими, чем те, которые генерируются в режиме деления. Генерация коротких длин волн управляется четырехволновым смешением, особенно для более высоких пиковых мощностей в режиме квази-CW. В чистом режиме CW генерация коротких длин волн была достигнута только недавно на длинах волн короче, чем у источника накачки 1 мкм. В этом случае было показано, что захват солитона играет роль в генерации коротких длин волн в режиме, управляемом МИ.

Континуум будет иметь место только в режиме MI, если параметры волокна и поля таковы, что MI формируется и доминирует над другими процессами, такими как деление. Аналогично режиму деления конструктивно разработать характерную шкалу длины для MI, :

где - уровень фонового шума ниже пикового уровня мощности. Уравнение по сути является мерой длины, необходимой для усиления MI для усиления фонового квантового шума в солитоны. Обычно этот дробовой шум принимается на ~200 дБ ниже. Таким образом, при условии, что MI будет доминировать над делением солитона в случае квази-CW, и это условие может быть выражено как:

Средний член уравнения — это просто уравнение солитона. Для того, чтобы MI доминировал, нам нужно, чтобы левая часть была намного меньше правой, что подразумевает, что порядок солитона должен быть намного больше 4. На практике эта граница была установлена ​​примерно как . [49] Таким образом, мы можем видеть, что к механизму деления солитона приводят преимущественно ультракороткие импульсы.

Накачка в режиме нормальной дисперсии

Два режима, описанные выше, предполагают, что накачка находится в области аномальной дисперсии. Возможно создание суперконтинуума в нормальной области, и фактически многие из ранних результатов, обсуждаемых в историческом обзоре, были накачаны в режиме нормальной дисперсии. Если входные импульсы достаточно короткие, то фазовая самомодуляция может привести к значительному уширению, которое является временно когерентным. Однако, если импульсы не сверхкороткие, то вынужденное комбинационное рассеяние имеет тенденцию доминировать, и обычно будет появляться серия каскадных дискретных линий Стокса до тех пор, пока не будет достигнута длина волны нулевой дисперсии. В этой точке может образоваться солитонный комбинационный континуум. Поскольку накачка в аномальной области намного эффективнее для генерации континуума, большинство современных источников избегают накачки в режиме нормальной дисперсии.

Ссылки

  1. ^ abc Takara, H.; Ohara, T.; Yamamoto, T.; Masuda, H.; Abe, M.; Takahashi, H.; Morioka, T. (2005). «Полевая демонстрация более 1000-канальной передачи DWDM с источником суперконтинуума с несколькими несущими». Electronics Letters . 41 (5). Институт инженерии и технологий (IET): 270–271. doi :10.1049/el:20057011. ISSN  0013-5194.
  2. ^ Spie (2014). «Роберт Альфано о суперконтинууме: история и будущие приложения». SPIE Newsroom . doi :10.1117/2.3201404.03.
  3. ^ Hartl, I.; Li, XD; Chudoba, C.; Ghanta, RK; Ko, TH; Fujimoto, JG; Ranka, JK; Windeler, RS (2001-05-01). "Оптическая когерентная томография сверхвысокого разрешения с использованием генерации континуума в оптическом волокне с микроструктурой воздух–кремний". Optics Letters . 26 (9). The Optical Society: 608–10. doi :10.1364/ol.26.000608. ISSN  0146-9592. PMID  18040398.
  4. ^ Hsiung, Pei-Lin; Chen, Yu; Ko, Tony H.; Fujimoto, James G.; de Matos, Christiano JS; Popov, Sergey V.; Taylor, James R.; Gapontsev, Valentin P. (2004-11-01). "Оптическая когерентная томография с использованием непрерывного, мощного источника света Raman continuum". Optics Express . 12 (22). The Optical Society: 5287–95. doi : 10.1364/opex.12.005287 . ISSN  1094-4087. PMID  19484089.
  5. ^ abc Ранка, Джинендра К.; Винделер, Роберт С.; Стенц, Эндрю Дж. (2000-01-01). «Генерация видимого континуума в оптических волокнах с микроструктурой воздух–кремний с аномальной дисперсией при 800 нм». Optics Letters . 25 (1). Оптическое общество: 25–7. doi :10.1364/ol.25.000025. ISSN  0146-9592. PMID  18059770.
  6. ^ Джонс, DJ (2000-04-28). "Управление фазой несущей-огибающей фемтосекундных лазеров с синхронизацией мод и прямой оптический синтез частот". Science . 288 (5466). Американская ассоциация содействия развитию науки (AAAS): 635–639. Bibcode :2000Sci...288..635J. doi :10.1126/science.288.5466.635. ISSN  0036-8075. PMID  10784441.
  7. ^ Шнатц, Х.; Холлберг, Л. В. (2003). «Оптические частотные гребенки: от частотной метрологии до оптического фазового управления». Журнал IEEE Selected Topics in Quantum Electronics . 9 (4). Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE): 1041–1058. doi :10.1109/jstqe.2003.819109. ISSN  1077-260X.
  8. ^ Дансби, К.; Ланиган, П. М. П.; МакГинти, Дж.; Элсон, Д. С.; Рекехо-Исидро, Дж.; и др. (2004-11-20). «Электронно-настраиваемый сверхбыстрый лазерный источник, применяемый для флуоресцентной визуализации и микроскопии визуализации времени жизни флуоресценции». Журнал физики D: Прикладная физика . 37 (23). Издательство IOP: 3296–3303. doi : 10.1088/0022-3727/37/23/011. ISSN  0022-3727. S2CID  401052.
  9. ^ ab Мориока, Т.; Мори, К.; Саруватари, М. (1993-05-13). «Генерация пикосекундных оптических импульсов с более чем 100 каналами по длине волны от одного лазерного источника с использованием суперконтинуума в оптических волокнах». Electronics Letters . 29 (10). Институт инженерии и технологий (IET): 862–864. doi :10.1049/el:19930576. ISSN  1350-911X.
  10. ^ ab Мориока, Т.; Такара, Х.; Каваниси, С.; Каматани, О.; Такигучи, К.; и др. (1996). «Передача OTDM/WDM со скоростью 1 Тбит/с (100 Гбит/с × 10 каналов) с использованием одного источника суперконтинуума WDM». Electronics Letters . 32 (10). Институт инженерии и технологий (IET): 906–907. doi :10.1049/el:19960604. ISSN  0013-5194.
  11. ^ Х. Дельбарр и М. Тассу, Обнаружение следов атмосферного газа с помощью ультракоротких импульсов или континуума белого света, на конференции по лазерам и электрооптике в Европе (2000), стр. CWF104.
  12. ^ Сандерс, СТ (2002-11-01). «Волоконный лазер с быстрой перестройкой длины волны, использующий дисперсию групповой скорости импульсных суперконтинуумов и применение в широкополосной абсорбционной спектроскопии». Прикладная физика B: Лазеры и оптика . 75 (6–7). Springer Science and Business Media LLC: 799–802. doi :10.1007/s00340-002-1044-z. ISSN  0946-2171. S2CID  122125718.
  13. ^ М. Эре-Тассоу, К. Пржигодски, Э. Фертейн и Х. Дельбарр, Фемтосекундный лазерный источник для зондирования атмосферных газов в реальном времени в УФ-видимом диапазоне, Opt. Commun. 220 , 215–221 (2003).
  14. ^ DeVore, PTS; Solli, DR; Ropers, C.; Koonath, P.; Jalali, B. (2012-03-05). "Стимулированная генерация суперконтинуума расширяет пределы уширения в кремнии". Applied Physics Letters . 100 (10): 101111. Bibcode : 2012ApPhL.100j1111D. doi : 10.1063/1.3692103. ISSN  0003-6951.
  15. ^ Halir, R.; Okawachi, Y.; Levy, JS; Foster, MA; Lipson, M .; Gaeta, AL (2012-05-15). «Генерация сверхширокополосного суперконтинуума на КМОП-совместимой платформе». Optics Letters . 37 (10): 1685–7. Bibcode : 2012OptL...37.1685H. doi : 10.1364/OL.37.001685. ISSN  1539-4794. PMID  22627537.
  16. ^ ab Jones, WJ; Stoicheff, BP (1964-11-30). "Обратные спектры комбинационного рассеяния: индуцированное поглощение на оптических частотах". Physical Review Letters . 13 (22). Американское физическое общество (APS): 657–659. doi :10.1103/physrevlett.13.657. ISSN  0031-9007.
  17. ^ Stoicheff, BP (1963). «Характеристики стимулированного комбинационного излучения, генерируемого когерентным светом». Physics Letters . 7 (3). Elsevier BV: 186–188. doi :10.1016/0031-9163(63)90377-9. ISSN  0031-9163.
  18. ^ Альфано, Р. Р.; Шапиро, С. Л. (1970-03-16). «Наблюдение за самофазовой модуляцией и мелкомасштабными нитями в кристаллах и стеклах». Physical Review Letters . 24 (11). Американское физическое общество (APS): 592–594. doi :10.1103/physrevlett.24.592. ISSN  0031-9007.
  19. ^ Альфано, Р. Р.; Шапиро, С. Л. (1970-06-01). «Прямое искажение электронных облаков атомов инертных газов в интенсивных электрических полях». Physical Review Letters . 24 (22). Американское физическое общество (APS): 1217–1220. doi :10.1103/physrevlett.24.1217. ISSN  0031-9007.
  20. ^ ab Lin, Chinlon; Stolen, RH (1976-02-15). «Новый наносекундный континуум для спектроскопии возбужденного состояния». Applied Physics Letters . 28 (4). AIP Publishing: 216–218. doi :10.1063/1.88702. ISSN  0003-6951.
  21. ^ Лин, Чинлон; Нгуен, В.Т.; Френч, В.Г. (1978). «Широкополосный ближний ИК-континуум (0,7–2,1 мкм), генерируемый в оптических волокнах с малыми потерями». Electronics Letters . 14 (25). Институт инженерии и технологий (IET): 822–823. doi :10.1049/el:19780556. ISSN  0013-5194.
  22. ^ Фудзи, Y.; Кавасаки, BS; Хилл, KO; Джонсон, DC (1980-02-01). "Генерация света суммарной частоты в оптических волокнах". Optics Letters . 5 (2). Оптическое общество: 48. doi :10.1364/ol.5.000048. ISSN  0146-9592. PMID  19693118.
  23. ^ Washio, K.; Inoue, K.; Tanigawa, T. (1980). «Эффективная генерация ближнего ИК-индуцированного рассеяния света в оптических волокнах, накачиваемых в области низкой дисперсии на 1,3 мкм». Electronics Letters . 16 (9). Институт инженерии и технологий (IET): 331–333. doi :10.1049/el:19800237. ISSN  0013-5194.
  24. ^ Е. Головченко, Е. М. Дианов, А. Прохоров, В. Серкин, Распад оптических солитонов, Письма в ЖЭТФ. 42 , 87–91 (1985).
  25. ^ Митшке, Ф. М.; Молленауэр, Л. Ф. (1986-10-01). «Открытие сдвига собственной частоты солитона». Optics Letters . 11 (10). Оптическое общество: 659–61. doi :10.1364/ol.11.000659. ISSN  0146-9592. PMID  19738720.
  26. ^ В. Григорьянц, В.И. Смирнов и Ю. Чаморовский, Генерация широкополосного оптического континуума в волоконных волноводах, Sov. J. Quant. Elect. 12 , 841–847 (1982).
  27. ^ Лой, М.; Шен, И. (1973). «Исследование самофокусировки и мелкомасштабных нитей света в нелинейных средах». Журнал квантовой электроники IEEE . 9 (3). Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE): 409–422. doi :10.1109/jqe.1973.1077489. ISSN  0018-9197.
  28. ^ Форк, Р. Л.; Томлинсон, В. Дж.; Шанк, К. В.; Хирлиманн, К.; Йен, Р. (1983-01-01). «Фемтосекундные импульсы континуума белого света». Optics Letters . 8 (1). Оптическое общество: 1–3. doi : 10.1364/ol.8.000001. ISSN  0146-9592. PMID  19714115.
  29. ^ Форк, Р. Л.; Грин, Б. И.; Шэнк, К. В. (1981). «Генерация оптических импульсов короче 0,1 пс с помощью синхронизации мод сталкивающихся импульсов». Applied Physics Letters . 38 (9). AIP Publishing: 671–672. doi : 10.1063/1.92500. ISSN  0003-6951. S2CID  45813878.
  30. ^ Knox, WH; Downer, MC; Fork, RL; Shank, CV (1984-12-01). "Усиленные фемтосекундные оптические импульсы и генерация континуума при частоте повторения 5 кГц". Optics Letters . 9 (12). The Optical Society: 552–4. doi :10.1364/ol.9.000552. ISSN  0146-9592. PMID  19721665.
  31. ^ Наказава, Масатака; Токуда, Масамицу (1983-04-20). «Генерация непрерывного спектра в многомодовом волокне с использованием двух пучков накачки в области длин волн 1,3 мкм». Японский журнал прикладной физики . 22 (часть 2, № 4). Японское общество прикладной физики: L239–L241. doi :10.1143/jjap.22.l239. ISSN  0021-4922. S2CID  123234317.
  32. ^ RR Alfano, Источник суперконтинуального лазера: основы с обновленными ссылками (Springer, 2006), 2-е изд.
  33. ^ Альфано, Р.Р.; Ванг, К.З.; Джимбо, Т.; Хо, П.П.; Бхаргава, Р.Н.; Фицпатрик, Б.Дж. (1987-01-01). «Индуцированное спектральное уширение вокруг второй гармоники, генерируемой интенсивным первичным ультракоротким лазерным импульсом в кристаллах ZnSe». Physical Review A. 35 ( 1). Американское физическое общество (APS): 459–462. doi :10.1103/physreva.35.459. ISSN  0556-2791. PMID  9897980.
  34. ^ Альфано, Р. Р.; Ли, К. Х.; Джимбо, Т.; Манасса, Дж. Т.; Хо, П. П. (1986-10-01). «Индуцированное спектральное уширение слабого пикосекундного импульса в стекле, произведенное интенсивным пикосекундным импульсом». Optics Letters . 11 (10). Оптическое общество: 626–8. doi :10.1364/ol.11.000626. ISSN  0146-9592. PMID  19738709.
  35. ^ Manassah, Jamal T.; Alfano, Robert R.; Mustafa, Mustafa (1985). «Спектральное распределение сверхбыстрого источника суперконтинуума». Physics Letters A. 107 ( 7). Elsevier BV: 305–309. doi :10.1016/0375-9601(85)90641-3. ISSN  0375-9601.
  36. ^ Manassah, Jamal T.; Mustafa, Mustafa A.; Alfano, Robert R.; Po, Ping P. (1985). «Индуцированный суперконтинуум и крутизна сверхбыстрого лазерного импульса». Physics Letters A. 113 ( 5). Elsevier BV: 242–247. doi :10.1016/0375-9601(85)90018-0. ISSN  0375-9601.
  37. ^ Gomes, ASL; Da Silva, VL; Taylor, JR; Ainslie, BJ; Craig, SP (1987). «Пикосекундное стимулированное комбинационное рассеяние в одномодовом оптическом волокне на основе P2O5-SiO2». Optics Communications . 64 ( 4 ) . Elsevier BV: 373–378. doi :10.1016/0030-4018(87)90254-9. ISSN  0030-4018.
  38. ^ Gouveia-Neto, AS; Gomes, ASL; Taylor, JR (1988). "Фемто солитонная рамановская генерация". IEEE Journal of Quantum Electronics . 24 (2). Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE): 332–340. doi :10.1109/3.130. ISSN  0018-9197.
  39. ^ Гросс, Барри; Манасса, Джамал Т. (1992-10-01). «Суперконтинуум в области аномальной дисперсии групповой скорости». Журнал Оптического общества Америки B . 9 (10). Оптическое общество: 1813–1818. doi :10.1364/josab.9.001813. ISSN  0740-3224.
  40. ^ Мори, К.; Мориока, Т.; Саруватари, М. (1995). «Измерение дисперсии групповой скорости в сверхшироком спектральном диапазоне с использованием суперконтинуума в оптическом волокне, накачиваемом компактным лазерным источником 1,5 мкм». Труды IEEE по приборостроению и измерениям . 44 (3). Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE): 712–715. doi :10.1109/19.387315. ISSN  0018-9456.
  41. ^ Черников, С.В.; Чжу, И.; Тейлор, Дж.Р.; Гапонцев, В.П. (1997-03-01). "Иттербиевый волоконный лазер с самомодуляцией добротности суперконтинуума". Optics Letters . 22 (5). Оптическое общество: 298–300. doi :10.1364/ol.22.000298. ISSN  0146-9592. PMID  18183181.
  42. ^ Knight, JC; Birks, TA; Russell, P. St. J.; Atkin, DM (1996-10-01). "Одномодовое оптическое волокно из цельного кварца с фотонно-кристаллической оболочкой". Optics Letters . 21 (19). The Optical Society: 1547–9. doi :10.1364/ol.21.001547. ISSN  0146-9592. PMID  19881720.
  43. ^ Lehtonen, M.; Genty, G.; Ludvigsen, H .; Kaivola, M. (2003-04-07). «Генерация суперконтинуума в микроструктурированном волокне с высоким двойным лучепреломлением». Applied Physics Letters . 82 (14). AIP Publishing: 2197–2199. doi :10.1063/1.1565679. ISSN  0003-6951.
  44. ^ Husakou, AV; Herrmann, J. (2001-10-24). "Генерация суперконтинуума солитонов высшего порядка путем деления в фотонных кристаллических волокнах". Physical Review Letters . 87 (20). Американское физическое общество (APS): 203901. doi :10.1103/physrevlett.87.203901. ISSN  0031-9007. PMID  11690475.
  45. ^ Herrmann, J.; Griebner, U.; Zhavoronkov, N.; Husakou, A.; Nickel, D.; Knight, JC; Wadsworth, WJ; Russell, P. St. J.; Korn, G. (2002-04-11). "Экспериментальное доказательство генерации суперконтинуума путем деления солитонов высшего порядка в фотонных волокнах". Physical Review Letters . 88 (17). Американское физическое общество (APS): 173901. doi :10.1103/physrevlett.88.173901. ISSN  0031-9007. PMID  12005754.
  46. ^ RE Kennedy, AB Rulkov, JC Travers, SV Popov, VP Gapontsev и JR Taylor, Мощные полностью интегрированные в волокно суперконтинуальные источники, в Трудах SPIE: Волоконные лазеры II: Технология, системы и приложения: Лазер: Photonics West, , т. 5709 (SPIE, 2005), т. 5709, стр. 231–241.
  47. ^ Таусенев, Антон В; Крюков, П.Г.; Бубнов, М.М.; Лихачев, М.Е.; Романова, Е.Ю.; Яшков, М.В.; Хопин, В.Ф.; Салганский, М.Ю. (2005-07-31). "Эффективный источник фемтосекундных импульсов и его использование для генерации широкополосного суперконтинуума". Квантовая электроника . 35 (7). IOP Publishing: 581–585. doi :10.1070/qe2005v035n07abeh006586. ISSN  1063-7818. S2CID  250857612.
  48. ^ Тран, Труонг X.; Бьянкалана, Фабио (2009-09-22). «Точное уравнение огибающей для распространения света в фотонных нанопроводах: новые нелинейные эффекты». Optics Express . 17 (20). Оптическое общество: 17934–49. doi : 10.1364/oe.17.017934 . ISSN  1094-4087. PMID  19907582.
  49. ^ abcde Дадли, Джон М.; Дженти, Гоэри; Коэн, Стефан (2006-10-04). «Генерация суперконтинуума в фотонно-кристаллическом волокне». Reviews of Modern Physics . 78 (4). Американское физическое общество (APS): 1135–1184. doi :10.1103/revmodphys.78.1135. ISSN  0034-6861.
  50. ^ О, Дон Юн; Селл, Дэвид; Ли, Хансуек; Ян, Ки Юл; Диддамс, Скотт А.; Вахала, Керри Дж. (2014-02-15). «Генерация суперконтинуума в кремниевом волноводе на кристалле» (PDF) . Optics Letters . 39 (4): 1046–8. Bibcode :2014OptL...39.1046O. doi :10.1364/OL.39.001046. ISSN  1539-4794. PMID  24562274.
  51. ^ Джонсон, Адреа Р.; Майер, Алин С.; Кленнер, Александр; Люк, Кевин; Лэмб, Эрин С.; Ламонт, Майкл Р. Э.; Джоши, Чайтанья; Окавачи, Йошитомо; Вайз, Фрэнк В. (2015-11-01). «Генерация когерентного суперконтинуума, охватывающего октаву, в волноводе из нитрида кремния». Optics Letters . 40 (21): 5117–20. Bibcode : 2015OptL...40.5117J. doi : 10.1364/OL.40.005117. ISSN  1539-4794. PMID  26512533. S2CID  38293802.
  52. ^ Лю, Син; Пу, Минхао; Чжоу, Бинбин; Крюкель, Клеменс Дж.; Фюлёп, Аттила; Торрес-Компани, Виктор; Баше, Мортен (15.06.2016). «Генерация суперконтинуума, охватывающего октаву, в волноводе из нитрида, богатого кремнием». Optics Letters . 41 (12): 2719–2722. arXiv : 1606.00568 . Bibcode : 2016OptL...41.2719L. doi : 10.1364/OL.41.002719. ISSN  1539-4794. PMID  27304272. S2CID  11118520.
  53. ^ Safioui, Jassem; Leo, François; Kuyken, Bart; Gorza, Simon-Pierre; Selvaraja, Shankar Kumar; Baets, Roel; Emplit, Philippe; Roelkens, Gunther; Massar, Serge (2014-02-10). «Генерация суперконтинуума в гидрогенизированных аморфных кремниевых волноводах на телекоммуникационных длинах волн». Optics Express . 22 (3): 3089–97. Bibcode : 2014OExpr..22.3089S. doi : 10.1364/OE.22.003089. hdl : 1854/LU-4367636 . ISSN  1094-4087. PMID  24663599.
  54. ^ Дэйв, Утсав Д.; Увин, Сара; Куйкен, Барт; Селвараджа, Шанкар; Лео, Франсуа; Роелкенс, Гюнтер (2013-12-30). «Генерация суперконтинуума от телекоммуникаций до среднего инфракрасного диапазона в гидрогенизированных аморфных кремниевых волноводах с использованием источника накачки на основе волоконного лазера, легированного тулием». Optics Express . 21 (26): 32032–9. Bibcode : 2013OExpr..2132032D. doi : 10.1364/OE.21.032032. hdl : 1854/LU-4317947 . ISSN  1094-4087. PMID  24514798.
  55. ^ Аб Чжао, Хаолан; Кайкен, Барт; Клеммен, Стефан; Лео, Франсуа; Субраманиан, Анант; Дакал, Ашим; Хелен, Филипп; Севери, Симона; Брэйнис, Эдуард (15 мая 2015 г.). «Генерация суперконтинуума в диапазоне от видимого до ближнего инфракрасного диапазона в волноводе из нитрида кремния». Оптические письма . 40 (10): 2177–80. Бибкод : 2015OptL...40.2177Z. дои : 10.1364/OL.40.002177. hdl : 1854/LU-7047222 . ISSN  1539-4794. ПМИД  26393693.
  56. ^ ab Ettabib, Mohamed A.; Xu, Lin; Bogris, Adonis; Kapsalis, Alexandros; Belal, Mohammad; Lorent, Emerick; Labeye, Pierre; Nicoletti, Sergio; Hammani, Kamal (2015-09-01). "Широкополосная связь для генерации суперконтинуума среднего инфракрасного диапазона в кремниево-германиевом волноводе, спроектированном с помощью дисперсии" (PDF) . Optics Letters . 40 (17): 4118–21. Bibcode :2015OptL...40.4118E. doi :10.1364/OL.40.004118. ISSN  1539-4794. PMID  26368726.
  57. ^ Лау, Райан К.В.; Ламонт, Майкл Р.Э.; Гриффит, Остин Г.; Окавати, Ёситомо; Липсон, Михал; Гаэта, Александр Л. (01 августа 2014 г.). «Генерация октавного суперконтинуума среднего инфракрасного диапазона в кремниевых нановолноводах». Оптические письма . 39 (15): 4518–21. Бибкод : 2014OptL...39.4518L. CiteSeerX 10.1.1.651.8985 . дои : 10.1364/OL.39.004518. ISSN  1539-4794. ПМИД  25078217. 
  58. ^ Эппинг, Йорн П.; Хеллвиг, Тим; Хёкман, Марсель; Матеман, Ричард; Лейнсе, Арне; Хейдеман, Рене Г.; Риз, Альберт ван; Слот, Питер Дж. М. ван дер; Ли, Крис Дж. (2015-07-27). «Генерация суперконтинуума видимого и инфракрасного диапазона на кристалле с полосой пропускания спектра более 495 ТГц». Optics Express . 23 (15): 19596–604. Bibcode : 2015OExpr..2319596E. doi : 10.1364/OE.23.019596 . ISSN  1094-4087. PMID  26367617.
  59. ^ Тран, Труонг X.; Бьянкалана, Фабио (2009-06-25). "Динамика и управление ранней стадией генерации суперконтинуума в оптических волокнах с субмикронной сердцевиной". Physical Review A. 79 ( 6). Американское физическое общество (APS): 065802. doi :10.1103/physreva.79.065802. ISSN  1050-2947.
  60. ^ Кристиани, Илария; Тедиози, Риккардо; Тартара, Лука; Деджорджио, Витторио (2004). «Генерация дисперсионных волн солитонами в микроструктурированных оптических волокнах». Optics Express . 12 (1). Оптическое общество: 124–35. doi : 10.1364/opex.12.000124 . ISSN  1094-4087. PMID  19471518.
  61. ^ Горбач, А.В.; Скрябин, Д.В.; Стоун, Дж.М.; Найт, Дж.К. (2006-10-16). «Четырехволновое смешивание солитонов с излучением и квазинедисперсионными волновыми пакетами на коротковолновом краю суперконтинуума». Optics Express . 14 (21). The Optical Society: 9854–63. doi : 10.1364/oe.14.009854 . ISSN  1094-4087. PMID  19529378.
  62. ^ Genty, G.; Lehtonen, M.; Ludvigsen, H. (2004-09-20). «Влияние кросс-фазовой модуляции на суперконтинуум, генерируемый в микроструктурированных волокнах с импульсами длительностью менее 30 фемтосекунд». Optics Express . 12 (19). The Optical Society: 4614–24. doi : 10.1364/opex.12.004614 . ISSN  1094-4087. PMID  19484014.
  63. ^ Горбач, Андрей В.; Скрябин, Дмитрий В. (2007-11-05). "Теория захвата излучения ускоряющимися солитонами в оптических волокнах". Physical Review A. 76 ( 5). Американское физическое общество (APS): 053803. arXiv : 0707.1598 . doi :10.1103/physreva.76.053803. ISSN  1050-2947. S2CID  13673597.
  64. ^ Бо, П.; Ходель, В.; Зиссет, Б.; Вебер, Х. (1987). «Распространение ультракоротких импульсов, разрыв импульсов и формирование фундаментальных солитонов в одномодовом оптическом волокне». Журнал квантовой электроники IEEE . 23 (11). Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE): 1938–1946. doi :10.1109/jqe.1987.1073262. ISSN  0018-9197.
  65. ^ Abeeluck, Akheelesh K.; Headley, Clifford (2005-01-01). "Непрерывная накачка в режимах аномальной и нормальной дисперсии нелинейных волокон для генерации суперконтинуума". Optics Letters . 30 (1). The Optical Society: 61–3. doi :10.1364/ol.30.000061. ISSN  0146-9592. PMID  15648638.
  66. ^ Vanholsbeeck, Frédérique ; Martin-Lopez, Sonia; González-Herráez, Miguel; Coen, Stéphane (2005-08-22). "Роль некогерентности накачки в генерации непрерывного суперконтинуума". Optics Express . 13 (17). The Optical Society: 6615–25. doi : 10.1364/opex.13.006615 . ISSN  1094-4087. PMID  19498676.

Внешние ссылки