stringtranslate.com

Кварк-глюонная плазма

Фазовая диаграмма КХД. Адаптировано из оригинала, созданного RS Bhalerao. [1]

Кварк-глюонная плазма ( КГП или кварковый суп ) — это взаимодействующая локализованная совокупность кварков и глюонов в тепловом (локальном кинетическом) и (близком к) химическом (распространённость) равновесии. Слово плазма сигнализирует о том, что допускаются свободные цветовые заряды . В резюме 1987 года Леон Ван Хоув указал на эквивалентность трёх терминов: кварк-глюонная плазма, кварковая материя и новое состояние материи. [2] Поскольку температура выше температуры Хагедорна — и, следовательно, выше шкалы массы лёгкого u,d-кварка — давление демонстрирует релятивистский формат Стефана-Больцмана, управляемый температурой в четвёртой степени ( ) и многими практически безмассовыми кварковыми и глюонными составляющими. Можно сказать, что КГП возникает как новая фаза сильно взаимодействующей материи, которая проявляет свои физические свойства в терминах почти свободной динамики практически безмассовых глюонов и кварков. Для того чтобы новое состояние материи получило название КГП, и кварки, и глюоны должны находиться в условиях, близких к химическому (выходному) равновесию, а их цветовой заряд должен быть открыт .

В теории Большого взрыва кварк-глюонная плазма заполнила всю Вселенную до того, как была создана материя, какой мы ее знаем. Теории, предсказывающие существование кварк-глюонной плазмы, были разработаны в конце 1970-х и начале 1980-х годов. [3] Затем последовали дискуссии вокруг экспериментов с тяжелыми ионами, [4] [5] [6] [7] [8] и первые предложения по экспериментам были выдвинуты в ЦЕРНе [9] [10] [11] [12] [13] [14] и BNL [15] [16] в последующие годы. Кварк-глюонная плазма [17] [18] была впервые обнаружена в лаборатории ЦЕРНа в 2000 году. [19] [20] [21]

Хронология программы CERN-SPS по релятивистским тяжелым ионам до открытия QGP. [19]

Общее введение

Кварк-глюонная плазма — это состояние материи , в котором элементарные частицы, составляющие адроны барионной материи, освобождаются от сильного притяжения друг к другу при чрезвычайно высоких плотностях энергии . Эти частицы — кварки и глюоны, составляющие барионную материю. [22] В обычной материи кварки ограничены ; в КГП кварки освобождены . В классической квантовой хромодинамике (КХД) кварки являются фермионными компонентами адронов ( мезонов и барионов), в то время как глюоны считаются бозонными компонентами таких частиц. Глюоны являются переносчиками силы, или бозонами, цветовой силы КХД, в то время как кварки сами по себе являются их коллегами из фермионной материи.

Кварк-глюонная плазма изучается для воссоздания и понимания условий высокой плотности энергии, преобладающих во Вселенной, когда материя образовалась из элементарных степеней свободы (кварков, глюонов) примерно через 20 мкс после Большого взрыва . Экспериментальные группы исследуют на «большом» расстоянии (де)ограничивающую квантовую вакуумную структуру, которая определяет преобладающую форму материи и законы природы. Эксперименты дают представление о происхождении материи и массы: материя и антиматерия создаются, когда кварк-глюонная плазма «адронизируется», а масса материи возникает в ограничивающей вакуумной структуре. [19]

Как кварк-глюонная плазма вписывается в общую схему физики

КХД является частью современной теории физики элементарных частиц , называемой Стандартной моделью . Другие части этой теории имеют дело с электрослабыми взаимодействиями и нейтрино . Теория электродинамики была проверена и признана правильной с точностью до нескольких частей на миллиард. Теория слабых взаимодействий была проверена и признана правильной с точностью до нескольких частей на тысячу. Пертурбативные формы КХД были проверены с точностью до нескольких процентов. [23] Пертурбативные модели предполагают относительно небольшие изменения от основного состояния, т. е. относительно низкие температуры и плотности, что упрощает вычисления за счет общности. Напротив, непертурбативные формы КХД едва ли были проверены. Изучение КГП, которая имеет как высокую температуру, так и плотность, является частью этих усилий по консолидации великой теории физики элементарных частиц.

Изучение QGP также является испытательным полигоном для теории поля конечной температуры , раздела теоретической физики, который стремится понять физику элементарных частиц в условиях высокой температуры. Такие исследования важны для понимания ранней эволюции нашей Вселенной: первые сто микросекунд или около того. Это имеет решающее значение для физических целей нового поколения наблюдений Вселенной ( WMAP и его последователей). Это также имеет отношение к теориям Великого объединения , которые стремятся объединить три фундаментальные силы природы (исключая гравитацию).

Причины изучения образования кварк-глюонной плазмы

Общепринятая модель образования Вселенной утверждает , что оно произошло в результате Большого взрыва . В этой модели в интервале времени 10−10–10−6 с после Большого взрыва материя существовала в виде кварк-глюонной плазмы. В лабораторных условиях можно воспроизвести плотность и температуру материи того времени для изучения характеристик очень ранней Вселенной. Пока единственной возможностью является столкновение двух тяжелых атомных ядер, ускоренных до энергий более ста ГэВ. Используя результат лобового столкновения в объеме, примерно равном объему атомного ядра, можно смоделировать плотность и температуру, существовавшие в первые мгновения жизни Вселенной.

Отношение к нормальной плазме

Плазма — это материя, в которой заряды экранируются из-за присутствия других подвижных зарядов. Например: закон Кулона подавляется экранированием, чтобы получить заряд, зависящий от расстояния , т. е. заряд Q уменьшается экспоненциально с расстоянием, деленным на длину экранирования α. В QGP цветовой заряд кварков и глюонов экранируется. QGP имеет и другие аналогии с обычной плазмой. Существуют также различия, поскольку цветовой заряд неабелев , тогда как электрический заряд абелев. За пределами конечного объема QGP цветовое электрическое поле не экранируется, так что объем QGP все еще должен быть нейтральным по цвету. Поэтому он, как и ядро, будет иметь целый электрический заряд.

Из-за чрезвычайно высоких энергий пары кварк-антикварк производятся путем парного рождения , и, таким образом, QGP представляет собой примерно равную смесь кварков и антикварков различных ароматов, с небольшим избытком кварков. Это свойство не является общей чертой обычной плазмы, которая может быть слишком холодной для парного рождения (см., однако, парная нестабильность сверхновая ).

Теория

Одним из следствий этого различия является то, что цветовой заряд слишком велик для пертурбативных вычислений, которые являются основой QED. В результате, основным теоретическим инструментом для исследования теории QGP является решеточная калибровочная теория . [24] [25] Температура перехода (приблизительно175  МэВ ) впервые была предсказана решеточной калибровочной теорией. С тех пор решеточная калибровочная теория использовалась для предсказания многих других свойств этого вида материи. Гипотеза о соответствии AdS/CFT может дать представление о КГП, более того, конечной целью соответствия жидкость/гравитация является понимание КГП. Считается, что КГП является фазой КХД, которая полностью локально термализована и, таким образом, подходит для эффективного описания динамики жидкости.

Производство

Производство QGP в лаборатории достигается путем столкновения тяжелых атомных ядер (называемых тяжелыми ионами, поскольку в ускорителе атомы ионизируются) при релятивистской энергии, при которой вещество нагревается значительно выше температуры Хагедорна T H = 150 МэВ на частицу, что соответствует температуре, превышающей 1,66×10 12 К. Этого можно достичь путем столкновения двух больших ядер при высокой энергии (обратите внимание, что175 МэВ — это не энергия встречного пучка). Ядра свинца и золота использовались для таких столкновений на CERN SPS и BNL RHIC соответственно. Ядра ускоряются до ультрарелятивистских скоростей ( сокращаются в длину ) и направляются друг к другу, создавая «огненный шар» в редком случае столкновения. Гидродинамическое моделирование предсказывает, что этот огненный шар будет расширяться под собственным давлением и охлаждаться при расширении. Тщательно изучая сферический и эллиптический поток , экспериментаторы проверяют теорию.

Диагностические инструменты

Существуют неопровержимые доказательства образования кварк-глюонной плазмы в релятивистских столкновениях тяжелых ионов. [26] [27] [28] [29] [30]

Важными классами экспериментальных наблюдений являются

Ожидаемые свойства

Термодинамика

Температура перехода от нормальной адронной фазы к фазе QGP составляет около156 МэВ . [31] Этот «кроссовер» на самом деле может быть не только качественной характеристикой, но вместо этого может иметь дело с истинным (второго рода) фазовым переходом , например, класса универсальности трехмерной модели Изинга . Вовлеченные явления соответствуют плотности энергии немного меньше, чем1  ГэВ /фм3 . Для релятивистской материи давление и температура не являются независимыми переменными, поэтому уравнение состояния представляет собой соотношение между плотностью энергии и давлением. Это было обнаружено с помощью решеточных вычислений и сопоставлено как с теорией возмущений , так и с теорией струн . Это все еще является предметом активных исследований. Функции отклика, такие как удельная теплоемкость и различные восприимчивости числа кварков, в настоящее время вычисляются.

Поток

Открытие идеальной жидкости стало поворотным моментом в физике. Эксперименты на RHIC выявили массу информации об этом замечательном веществе, которое, как мы теперь знаем, является QGP. [32] Известно, что ядерная материя при «комнатной температуре» ведет себя как сверхтекучая жидкость . При нагревании ядерная жидкость испаряется и превращается в разреженный газ нуклонов, а при дальнейшем нагревании — в газ барионов и мезонов (адронов). При критической температуре, T H , адроны плавятся, и газ снова превращается в жидкость. Эксперименты на RHIC показали, что это самая совершенная жидкость, когда-либо наблюдавшаяся в лабораторных экспериментах любого масштаба. Новая фаза материи, состоящая из растворенных адронов, проявляет меньшее сопротивление потоку, чем любое другое известное вещество. Эксперименты на RHIC уже в 2005 году показали, что Вселенная в начале была равномерно заполнена этим типом материала — сверхжидкостью, — которая после того, как Вселенная остыла ниже T H , испарилась в газ адронов. Подробные измерения показывают, что эта жидкость представляет собой кварк-глюонную плазму, в которой кварки, антикварки и глюоны движутся независимо друг от друга. [33]

Схематическое изображение области взаимодействия, образующейся в первые моменты после столкновения тяжелых ионов с высокими энергиями в ускорителе. [34]

Короче говоря, кварк-глюонная плазма течет как брызги жидкости, и поскольку она не «прозрачна» по отношению к кваркам, она может ослаблять струи, испускаемые столкновениями. Более того, после образования шар кварк-глюонной плазмы, как и любой горячий объект, переносит тепло внутрь себя посредством излучения. Однако, в отличие от повседневных объектов, имеется достаточно энергии, чтобы глюоны (частицы, передающие сильное взаимодействие ) сталкивались и производили избыток тяжелых (т. е. высокоэнергетических ) странных кварков . Тогда как, если бы КГП не существовало и было чистое столкновение, та же самая энергия была бы преобразована в неравновесную смесь, содержащую еще более тяжелые кварки, такие как очарованные кварки или b-кварки . [34] [35]

Уравнение состояния является важным входом в уравнения потока. Скорость звука (скорость колебаний плотности QGP) в настоящее время изучается в решеточных вычислениях. [36] [37] [38] Средняя длина свободного пробега кварков и глюонов была вычислена с использованием теории возмущений, а также теории струн . Решеточные вычисления здесь были медленнее, хотя первые вычисления коэффициентов переноса были завершены. [39] [40] Они указывают на то, что среднее свободное время кварков и глюонов в QGP может быть сравнимо со средним межчастичным расстоянием: следовательно, QGP является жидкостью, насколько это касается ее свойств потока. Это очень активная область исследований, и эти выводы могут быстро развиваться. Включение диссипативных явлений в гидродинамику является еще одной активной областью исследований. [41] [42] [43]

Эффект гашения струи

Подробные прогнозы относительно образования струй на суперпротон-антипротонном синхротроне ЦЕРНа были сделаны в конце 1970-х годов . [44] [45] [46] [47] UA2 наблюдал первые свидетельства образования струй в столкновениях адронов в 1981 году, [48] что вскоре было подтверждено UA1 . [49]

Тема была позже возрождена на RHIC. Одним из самых ярких физических эффектов, полученных при энергиях RHIC, является эффект гашения струй. [50] [51] [52] На первом этапе взаимодействия сталкивающихся релятивистских ядер партоны сталкивающихся ядер порождают вторичные партоны с большим поперечным импульсом ≥ 3–6 ГэВ/с. Проходя через сильно нагретую сжатую плазму, партоны теряют энергию. Величина потери энергии партоном зависит от свойств кварк-глюонной плазмы (температуры, плотности). Кроме того, необходимо также учитывать тот факт, что элементарными объектами плазмы являются цветные кварки и глюоны, что отличается от потери энергии партоном в среде, состоящей из бесцветных адронов. В условиях кварк-глюонной плазмы потери энергии партонами, возникающие из энергий RHIC, оцениваются как ⁠ ⁠ . Этот вывод подтверждается сравнением относительного выхода адронов с большим поперечным импульсом в нуклон-нуклонных и ядро-ядерных столкновениях при одинаковой энергии столкновения. Потери энергии партонами с большим поперечным импульсом в нуклон-нуклонных столкновениях значительно меньше, чем в ядро-ядерных столкновениях, что приводит к уменьшению выхода высокоэнергетических адронов в ядро-ядерных столкновениях. Этот результат говорит о том, что ядерные столкновения нельзя рассматривать как простую суперпозицию нуклон-нуклонных столкновений. В течение короткого времени, ~1 мкс, и в конечном объеме кварки и глюоны образуют некую идеальную жидкость. Коллективные свойства этой жидкости проявляются при ее движении как целого. Поэтому при движении партонов в этой среде необходимо учитывать некоторые коллективные свойства этой кварк-глюонной жидкости. Потери энергии зависят от свойств кварк-глюонной среды, от плотности партонов в образовавшемся файрболе и от динамики его расширения. Потери энергии легкими и тяжелыми кварками при прохождении огненного шара оказываются примерно одинаковыми. [53]

В ноябре 2010 года ЦЕРН объявил о первом прямом наблюдении гашения струй, основанном на экспериментах со столкновениями тяжелых ионов. [54] [55] [56] [57]

Прямые фотоны и дилептоны

Прямые фотоны и дилептоны , возможно, являются наиболее проницательными инструментами для изучения столкновений релятивистских тяжелых ионов. Они производятся различными механизмами, охватывающими пространственно-временную эволюцию сильно взаимодействующего огненного шара. Они в принципе также обеспечивают моментальный снимок на начальной стадии. Их трудно расшифровать и интерпретировать, поскольку большая часть сигнала исходит от распадов адронов задолго до того, как огненный шар QGP распался. [58] [59] [60]

Гипотеза Глазмы

С 2008 года обсуждается гипотетическое предшествующее состояние кварк-глюонной плазмы, так называемая «Глазма», где одетые частицы конденсируются в некое стеклообразное (или аморфное) состояние, ниже истинного перехода между ограниченным состоянием и плазменной жидкостью. [61] Это было бы аналогично образованию металлических стекол или их аморфных сплавов ниже истинного начала жидкого металлического состояния.

Хотя экспериментально предсказанные высокие температуры и плотности, которые должны были создать кварк-глюонную плазму, были реализованы в лаборатории, полученная материя не ведет себя как квазиидеальное состояние свободных кварков и глюонов, а скорее как почти идеальная плотная жидкость. [62] Фактически, тот факт, что кварк-глюонная плазма все еще не будет «свободной» при температурах, реализуемых на современных ускорителях, был предсказан в 1984 году как следствие остаточных эффектов ограничения. [63] [64]

Нейтронные звезды

Была выдвинута гипотеза, что ядро ​​некоторых массивных нейтронных звезд может представлять собой кварк-глюонную плазму. [65]

Формирование деконфайнментированной материи в лабораторных условиях

Кварк-глюонная плазма (КГП) [66] или кварковый суп [67] [68] — это состояние материи в квантовой хромодинамике (КХД), которое существует при чрезвычайно высокой температуре и/или плотности . Считается, что это состояние состоит из асимптотически свободных сильно взаимодействующих кварков и глюонов, которые обычно удерживаются цветовым ограничением внутри атомных ядер или других адронов. Это аналогично обычной плазме, где ядра и электроны, удерживаемые внутри атомов электростатическими силами в условиях окружающей среды, могут свободно перемещаться. Эксперименты по созданию искусственной кварковой материи начались в ЦЕРНе в 1986/87 годах, что привело к первым заявлениям, опубликованным в 1991 году. [69] [70] Прошло несколько лет, прежде чем эта идея была принята в сообществе физиков-ядерщиков и физиков-частиц. Образование нового состояния материи в столкновениях Pb–Pb было официально объявлено в ЦЕРНе ввиду убедительных экспериментальных результатов, представленных экспериментом CERN SPS WA97 в 1999 году, [71] [30] [72] и позднее разработанных на релятивистском коллайдере тяжелых ионов Брукхейвенской национальной лаборатории . [73] [74] [29] Кварковая материя может быть произведена только в ничтожных количествах, она нестабильна и не может быть удержана, и будет радиоактивно распадаться в течение доли секунды на стабильные частицы посредством адронизации ; произведенные адроны или продукты их распада и гамма-лучи затем могут быть обнаружены. На фазовой диаграмме кварковой материи КГП помещена в режим высокой температуры и высокой плотности, тогда как обычная материя представляет собой холодную и разреженную смесь ядер и вакуума, а гипотетические кварковые звезды будут состоять из относительно холодной, но плотной кварковой материи. Считается, что вплоть до нескольких микросекунд (от 10−12 до 10−6 секунд ) после Большого взрыва, известных как эпоха кварков , Вселенная находилась в состоянии кварк-глюонной плазмы.

Сила цветовой силы означает, что в отличие от газообразной плазмы, кварк-глюонная плазма ведет себя как почти идеальная ферми-жидкость , хотя исследования характеристик потока продолжаются. [75] Жидкий или даже почти идеальный жидкий поток с почти нулевым сопротивлением трению или вязкостью был заявлен исследовательскими группами на RHIC [76] и детекторе компактного мюонного соленоида LHC . [77] КГП отличается от «свободного» события столкновения несколькими особенностями; например, его содержание частиц указывает на временное химическое равновесие, производящее избыток странных кварков средней энергии по сравнению с неравновесным распределением, смешивающим легкие и тяжелые кварки («производство странности»), и он не позволяет струям частиц проходить через него («гашение струй»).

Эксперименты на суперпротонном синхротроне (SPS) ЦЕРНа положили начало экспериментам по созданию КГП в 1980-х и 1990-х годах: результаты побудили ЦЕРН объявить о доказательствах «нового состояния материи» [78] в 2000 году. [79] Ученые из релятивистского коллайдера тяжелых ионов Брукхейвенской национальной лаборатории объявили, что им удалось создать кварк-глюонную плазму путем столкновения ионов золота со скоростью, близкой к скорости света, достигнув температуры в 4 триллиона градусов Цельсия. [80] Текущие эксперименты (2017 г.) на коллайдере релятивистских тяжелых ионов (RHIC) Брукхейвенской национальной лаборатории на Лонг-Айленде (Нью-Йорк, США) и на недавнем Большом адронном коллайдере ЦЕРНа около Женевы (Швейцария) продолжают эти усилия, [81] [82] сталкивая релятивистски ускоренные ионы золота и других видов (на RHIC) или свинца (на LHC) друг с другом или с протонами. [82] Три эксперимента, проводимые на Большом адронном коллайдере (LHC) ЦЕРНа, на спектрометрах ALICE , [83] ATLAS и CMS , продолжили изучение свойств QGP. ЦЕРН временно прекратил сталкивать протоны и начал сталкивать ионы свинца для эксперимента ALICE в 2011 г., чтобы создать QGP. [84] Новый рекорд температуры был установлен ALICE: экспериментом на большом ионном коллайдере в ЦЕРНе в августе 2012 года в диапазоне 5,5 триллионов (5,5 × 10 12 ) кельвина, как заявлено в их Nature PR. [85]

Образование кварк-глюонной плазмы происходит в результате сильного взаимодействия между партонами (кварками, глюонами), составляющими нуклоны сталкивающихся тяжелых ядер, называемых тяжелыми ионами. Поэтому эксперименты называются экспериментами по релятивистскому столкновению тяжелых ионов. Теоретические и экспериментальные работы показывают, что образование кварк-глюонной плазмы происходит при температуре T ≈ 150–160 МэВ, температуре Хагедорна и плотности энергии ≈ 0,4–1 ГэВ/фм3 . В то время как сначала ожидался фазовый переход, современные теоретические интерпретации предлагают фазовое превращение, подобное процессу ионизации обычной материи в ионную и электронную плазму. [86] [87] [88] [89] [29]

Кварк-глюонная плазма и начало деконфайнмента

Центральным вопросом формирования кварк-глюонной плазмы является исследование начала деконфайнмента . С самого начала исследований формирования КГП, вопрос заключался в том, может ли быть достигнута плотность энергии в столкновениях ядро-ядро. Это зависит от того, сколько энергии теряет каждый нуклон. Влиятельной картиной реакции было масштабное решение, представленное Бьёркеном . [90] Эта модель применима к столкновениям сверхвысоких энергий. В экспериментах, проведенных на CERN SPS и BNL RHIC, возникла более сложная ситуация, обычно делимая на три этапа: [91]

Все больше и больше экспериментальных данных указывают на прочность механизмов формирования QGP, действующих даже в протон-протонных столкновениях на уровне энергий LHC. [27]

Дальнейшее чтение

Книги

Обзорные статьи с исторической точки зрения в данной области

Смотрите также

Ссылки

  1. ^ Bhalerao, Rajeev S. (2014). "Relativistic heavy-ion collisions". В Mulders, M.; Kawagoe, K. (ред.). 1-я Азиатско-европейско-тихоокеанская школа физики высоких энергий . CERN Yellow Reports: School Proceedings. Vol. CERN-2014-001, KEK-Proceedings-2013–8. Женева: CERN. стр. 219–239. doi :10.5170/CERN-2014-001. ISBN 9789290833994. OCLC  801745660. S2CID  119256218.
  2. ^ Ван Хоув, Леон Шарль Прудент (1987). Теоретическое предсказание нового состояния материи, «кварк-глюонной плазмы» (также называемой «кварковой материей»).
  3. ^ Satz, H. (1981). Статистическая механика кварков и адронов: Труды международного симпозиума, состоявшегося в Университете Билефельда, ФРГ, 24–31 августа 1980 г. Северная Голландия. ISBN 978-0-444-86227-3.
  4. ^ Коккони, Г. (январь 1974 г.). «Разработки в ЦЕРНе». Отчет о семинаре по столкновениям ГэВ/нуклон тяжелых ионов: как и почему, 29 ноября — 1 декабря 1974 г., Медвежья гора, Нью-Йорк . стр. 78. OSTI  4061527.
  5. ^ Вебб, К. (1979). Первый семинар по ультрарелятивистским ядерным столкновениям, LBL, 21–24 мая 1979 г. (Отчет). LBL-8957. OSTI  5187301.
  6. ^ Накаи, Кодзи; Голдхабер, А.С.; Синкокай, Нихон Гакудзюцу; Фонд (США), Национальная наука (1980). Высокоэнергетические ядерные взаимодействия и свойства плотной ядерной материи: труды семинара в Хаконэ (совместный японо-американский семинар), проходившего в Хаконэ с 7 по 11 июля 1980 года. Токио: Хаяси-Кобо.
  7. ^ Дармштадт), Семинар по будущим экспериментам с релятивистскими тяжелыми ионами (1980 (1981). Труды: GSI Darmstadt, 7–10 октября 1980 г. GSI.{{cite book}}: CS1 maint: числовые имена: список авторов ( ссылка )
  8. ↑ 5-е исследование тяжелых ионов высокой энергии, 18–22 мая 1981 г.: труды . LBL-12652. Лаборатория Лоуренса в Беркли, Калифорнийский университет. 1981. OSTI  5161227.
  9. ^ ЦЕРН. Женева. Комитет по протонному синхротрону и синхроциклотрону, ред. (1980). Письмо о намерениях: изучение образования частиц и фрагментации мишени в центральных реакциях 20 {\displaystyle ^{20}} Ne на Pb при энергии 12 ГэВ на нуклон внешнего пучка PS ЦЕРН.
  10. ^ ЦЕРН. Женева. Proton Synchrotron and Synchrocyclotron Committee, ed. (1982). Изучение релятивистских ядро-ядерных реакций, вызванных 16 {\displaystyle ^{16}} пучками O с энергией 9–13 ГэВ на нуклон в ЦЕРН PS. Женева: ЦЕРН.
  11. ^ Мидделькоп, Виллем Корнелис (1982). Замечания о возможном использовании SPS для 16 {\displaystyle ^{16}} 0 ионных пучков. ЦЕРН. Женева. Комитет по экспериментам SPS. Женева: ЦЕРН.
  12. ^ ЦЕРН. Женева. Комитет по экспериментам SPS, ред. (1983). Предложение в SPSC: использование установки Ω ′ {\displaystyle \Omega '} для p-, α {\displaystyle \alpha } - и 16 {\displaystyle ^{16}} 0-урана (CERN-SPSC-83-54). Женева: ЦЕРН.
  13. ^ Albrow, MG (1983). «Эксперименты с ядерными пучками и мишенями». В Mannelli, Italo (ред.). Workshop on SPS Fixed-target Physics in the Years 1984–1989, CERN, Женева, Швейцария, 6 – 10 декабря 1982 г. CERN-83-02. Том 2. Женева: CERN. стр. 462–476. doi :10.5170/CERN-1983-002-V-2.462.
  14. ^ Quercigh, E. (2012). «Четыре эксперимента с тяжелыми ионами в CERN-SPS: путешествие по переулкам памяти». Acta Physica Polonica B. 43 ( 4): 771. doi : 10.5506/APhysPolB.43.771 . ISSN  0587-4254. S2CID  126317771.
  15. ^ "Отчет целевой группы по физике релятивистских тяжелых ионов". Nuclear Physics A. 418 : 657–668. 1984. Bibcode : 1984NuPhA.418..657.. doi : 10.1016/0375-9474(84)90584-0.
  16. ^ Лаборатория, Брукхейвенская национальная (1983). Предложение о создании установки тяжелых ионов на 15 А-ГэВ в Брукхейвене. BNL 32250. Брукхейвенская национальная лаборатория.
  17. ^ Капуста, Дж.И.; Мюллер, Б.; Рафельски , Иоганн , ред. (2003). Кварк-глюонная плазма: теоретические основы. Амстердам: Северная Голландия. ISBN 978-0-444-51110-2.
  18. ^ Jacob, M.; Tran Thanh Van, J. (1982). «Формирование кварковой материи и столкновения тяжелых ионов». Physics Reports . 88 (5): 321–413. doi :10.1016/0370-1573(82)90083-7.
  19. ^ abc Рафельски, Иоганн (2015). «Плавящие адроны, кипящие кварки». The European Physical Journal A . 51 (9): 114. arXiv : 1508.03260 . Bibcode :2015EPJA...51..114R. doi :10.1140/epja/i2015-15114-0. ISSN  1434-6001. S2CID  119191818.
  20. ^ Хайнц, Ульрих; Якоб, Морис (2000-02-16). «Доказательства нового состояния материи: оценка результатов программы ЦЕРН по свинцовому пучку». arXiv : nucl-th/0002042 .
  21. ^ Гланц, Джеймс (2000-02-10). «Физики частиц приближаются к взрыву, с которого всё началось». The New York Times . ISSN  0362-4331 . Получено 2020-05-10 .
  22. ^ "Инфоцентр ILGTI: Индийская инициатива по теории калибровочных решеток". Архивировано из оригинала 12 февраля 2005 г. Получено 20 мая 2005 г.
  23. ^ Танабаши, М.; Хагивара, К.; Хикаса, К.; Накамура, К.; Сумино, Ю.; Такахаши, Ф.; Танака, Дж.; Агаше, К.; Айелли, Г.; Амслер, К.; Антонелли, М. (2018). "Обзор физики элементарных частиц" (PDF) . Physical Review D. 98 ( 3): 1–708. Bibcode : 2018PhRvD..98c0001T. doi : 10.1103/PhysRevD.98.030001. ISSN  2470-0010. PMID  10020536.
  24. ^ Karsch, F. (1995). «Фазовый переход в кварк-глюонную плазму: последние результаты расчетов на решетке». Nuclear Physics A . 590 (1–2): 367–381. arXiv : hep-lat/9503010 . Bibcode :1995NuPhA.590..367K. doi :10.1016/0375-9474(95)00248-Y. S2CID  118967199.
  25. ^ Satz, Helmut (2011). «Кварк-глюонная плазма». Nuclear Physics A. 862–863 (12): 4–12. arXiv : 1101.3937 . Bibcode : 2011NuPhA.862....4S. doi : 10.1016/j.nuclphysa.2011.05.014. S2CID  118369368.
  26. ^ Буза, Вит; Раджагопал, Кришна; ван дер Шее, Вилке (2018). «Столкновения тяжелых ионов: общая картина и большие вопросы». Annual Review of Nuclear and Particle Science . 68 (1): 339–376. arXiv : 1802.04801 . Bibcode : 2018ARNPS..68..339B. doi : 10.1146/annurev-nucl-101917-020852 . ISSN  0163-8998. S2CID  119264938.
  27. ^ ab ALICE Collaboration (2017). «Усиленное производство многостраничных адронов в столкновениях протонов с высокой множественностью». Nature Physics . 13 (6): 535–539. arXiv : 1606.07424 . Bibcode :2017NatPh..13..535A. doi :10.1038/nphys4111. ISSN  1745-2473. S2CID  221304738.
  28. ^ Кох, Питер; Мюллер, Берндт; Рафельски, Иоганн (2017). «От усиления странности к открытию кварк-глюонной плазмы». International Journal of Modern Physics A . 32 (31): 1730024–272. arXiv : 1708.08115 . Bibcode :2017IJMPA..3230024K. doi :10.1142/S0217751X17300241. ISSN  0217-751X. S2CID  119421190.
  29. ^ abc Ладлам, Т.; Аронсон, С. (2005). Охота на кварк-глюонную плазму (PDF) (Отчет). Брукхейвенская национальная лаборатория. doi :10.2172/15015225. BNL-73847-2005.
  30. ^ ab The WA97 Collaboration (2000). "Поперечные массовые спектры странных и мультистранных частиц в столкновениях Pb–Pb при 158 A ГэВ/c". The European Physical Journal C. 14 ( 4): 633–641. Bibcode :2000EPJC...14..633W. doi :10.1007/s100520000386. ISSN  1434-6044. S2CID  195312472.{{cite journal}}: CS1 maint: числовые имена: список авторов ( ссылка )
  31. ^ А. Базавов, Х.-Т. Динг, П. Хегде, О. Качмарек, Ф. Карш, Н. Картик, Э. Лаерманн, Анирбан Лахири, Р. Ларсен, С.-Т. Ли, Свагато Мукерджи, Х. Оно, П. Петречки, Х. Сандмейер, К. Шмидт, С. Шарма, П. Штайнбрехер, Киральный кроссовер в КХД при нулевых и ненулевых химических потенциалах, Physics Letters B, Том 795, 2019 , страницы 15–21, ISSN 0370-2693, https://doi.org/10.1016/j.physletb.2019.05.013.
  32. ^ «Celebrating a Decade of Brewing Perfection». Brookhaven National Laboratory . 26 июня 2015 г. Архивировано из оригинала 28 июня 2017 г. Получено 15 апреля 2020 г. Берндт Мюллер, заместитель директора лаборатории ядерной физики и физики элементарных частиц Brookhaven Lab.
  33. ↑ Письмо Берндта Мюллера Иоганну Рафельскому, воспроизведенное в «Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странностей». The European Physical Journal Special Topics. 229 (1): стр. 40–41 doi:10.1140/epjst/e2019-900263-x. ISSN 1951-6401.
  34. ^ ab Ollitrault, Jean-Yves (1992). «Анизотропия как признак поперечного коллективного потока». Physical Review D. 46 ( 1): 229–245. Bibcode : 1992PhRvD..46..229O. doi : 10.1103/PhysRevD.46.229. ISSN  0556-2821. PMID  10014754.
  35. ^ Боргини, Николас; Динь, Фыонг Май; Оллитро, Жан-Ив (2001). «Анализ потока на основе многочастичных азимутальных корреляций». Physical Review C. 64 ( 5): 054901. arXiv : nucl-th/0105040 . Bibcode : 2001PhRvC..64e4901B. doi : 10.1103/PhysRevC.64.054901. ISSN  0556-2813. S2CID  119069389.
  36. ^ Боршаньи, Сабольч; Эндроди, Гергели; Фодор, Золтан; Яковац, Антал; Кац, Шандор Д.; Криг, Стефан; Ратти, Клаудия; Сабо, Кальман К. (2010). «Уравнение состояния КХД с динамическими кварками». Журнал физики высоких энергий . 2010 (11): 77. arXiv : 1007.2580 . Бибкод : 2010JHEP...11..077B. doi : 10.1007/JHEP11(2010)077. ISSN  1029-8479. S2CID  55793321.
  37. ^ Базавов, А.; Бхаттачарья, Танмой; ДеТар, К.; Динг, Х.-Т.; Готтлиб, Стивен; Гупта, Раджан; Хегде, П.; Хеллер, У. М.; Карш, Ф.; Лэрманн, Э.; Левкова, Л. (2014). "Уравнение состояния в (2 + 1)-ароматной КХД". Physical Review D. 90 ( 9): 094503. arXiv : 1407.6387 . Bibcode : 2014PhRvD..90i4503B. doi : 10.1103/PhysRevD.90.094503. ISSN  1550-7998. S2CID  116984453.
  38. ^ Борсаньи, С.; Фодор, З.; Гюнтер, Дж.; Камперт, К.-Х.; Кац, С.Д.; Каванаи, Т.; Ковач, Т.Г.; Маги, Юго-Запад; Пастор, А.; Питтлер, Ф.; Редондо, Дж. (2016). «Расчет массы аксиона на основе высокотемпературной решеточной квантовой хромодинамики». Природа . 539 (7627): 69–71. Бибкод : 2016Natur.539...69B. дои : 10.1038/nature20115. ISSN  0028-0836. PMID  27808190. S2CID  2943966.
  39. ^ Хирано, Тецуфуми; Дьюласси, Миклош (2006). «Идеальная текучесть ядра кварк-глюонной плазмы, наблюдаемая через его диссипативную адронную корону». Ядерная физика A. 769 : 71–94. arXiv : nucl-th/0506049 . Bibcode : 2006NuPhA.769...71H. doi : 10.1016/j.nuclphysa.2006.02.005. S2CID  13047563.
  40. ^ Харзеев, Дмитрий; Тучин, Кирилл (2008). "Объемная вязкость КХД-материи вблизи критической температуры". Журнал физики высоких энергий . 2008 (9): 093. arXiv : 0705.4280 . Bibcode : 2008JHEP...09..093K. doi : 10.1088/1126-6708/2008/09/093. ISSN  1029-8479. S2CID  20224239.
  41. ^ Blaizot, JP; Ollitrault, JY (1987). «Структура гидродинамических потоков в расширяющейся кварк-глюонной плазме». Physical Review D. 36 ( 3): 916–927. Bibcode : 1987PhRvD..36..916B. doi : 10.1103/PhysRevD.36.916. ISSN  0556-2821. PMID  9958246.
  42. ^ Gardim, Fernando G.; Grassi, Frédérique; Luzum, Matthew; Ollitrault, Jean-Yves (2012). «Картирование гидродинамического отклика на начальную геометрию при столкновениях тяжелых ионов». Physical Review C. 85 ( 2): 024908. arXiv : 1111.6538 . Bibcode : 2012PhRvC..85b4908G. doi : 10.1103/PhysRevC.85.024908. ISSN  0556-2813. S2CID  119187493.
  43. ^ Гейл, Чарльз; Чон, Сангён; Шенке, Бьёрн (2013). «Гидродинамическое моделирование столкновений тяжёлых ионов». International Journal of Modern Physics A. 28 ( 11): 1340011. arXiv : 1301.5893 . Bibcode : 2013IJMPA..2840011G. doi : 10.1142/S0217751X13400113. ISSN  0217-751X. S2CID  118414603.
  44. ^ Jacob, M.; Landshoff, PV (1978). «Большой поперечный импульс и исследования струй». Physics Reports . 48 (4): 285–350. Bibcode :1978PhR....48..285J. doi :10.1016/0370-1573(78)90177-1.
  45. ^ Jacob, M (1979). «Струи при столкновениях высоких энергий». Physica Scripta . 19 (2): 69–78. Bibcode : 1979PhyS...19...69J. doi : 10.1088/0031-8949/19/2/001. ISSN  0031-8949. S2CID  250809871.
  46. ^ Хорган, Р.; Якоб, М. (1981). «Производство струй при энергии коллайдера». Nuclear Physics B. 179 ( 3): 441–460. Bibcode : 1981NuPhB.179..441H. doi : 10.1016/0550-3213(81)90013-4.
  47. ^ Jacob, M.; Landshoff, PV (1986). «Мини-джеты: происхождение и полезность». Modern Physics Letters A. 01 ( 12): 657–663. Bibcode : 1986MPLA....1..657J. doi : 10.1142/S021773238600083X. ISSN  0217-7323.
  48. ^ Баннер, М.; Блох, Ф.; Бонауди, Ф.; Борер, К.; Боргини, М.; Шолле, Ж.-К.; Кларк, АГ; Конта, К.; Дарриулат, П.; Ди Лелла, Л.; Динес-Хансен, Дж. (1982). «Наблюдение очень больших струй поперечного импульса на p-коллайдере ЦЕРНа». Physics Letters B. 118 ( 1–3): 203–210. Bibcode : 1982PhLB..118..203B. doi : 10.1016/0370-2693(82)90629-3.
  49. ^ Arnison, G.; Astbury, A.; Aubert, B.; Bacci, C.; Bernabei, R.; Bézaguet, A.; Böck, R.; Bowcock, TJV; Calvetti, M.; Carroll, T.; Catz, P. (1983). «Наблюдение струй в событиях с высокой поперечной энергией на протон-антипротонном коллайдере ЦЕРНа». Physics Letters B. 123 ( 1–2): 115–122. Bibcode : 1983PhLB..123..115A. doi : 10.1016/0370-2693(83)90970-X.
  50. ^ Adcox, K.; Adler, SS; Afanasiev, S.; Aidala, C.; Ajitanand, NN; Akiba, Y.; Al-Jamel, A.; Alexander, J.; Amirikas, R.; Aoki, K.; Aphecetche, L. (2005). «Формирование плотной партонной материи в релятивистских столкновениях ядер-ядер на RHIC: экспериментальная оценка коллаборации PHENIX». Nuclear Physics A. 757 ( 1–2): 184–283. arXiv : nucl-ex/0410003 . Bibcode :2005NuPhA.757..184A. doi :10.1016/j.nuclphysa.2005.03.086. S2CID  119511423.
  51. ^ Адамс, Дж.; Аггарвал, М.М.; Ахаммед, З.; Амонетт, Дж.; Андерсон, Б.Д.; Архипкин, Д.; Аверичев, Г.С.; Бадьал, СК; Бай, Ю.; Балевски, Дж.; Баранникова, О. (2005). «Экспериментальные и теоретические проблемы в поиске кварк-глюонной плазмы: критическая оценка коллаборацией STAR доказательств столкновений RHIC». Nuclear Physics A. 757 ( 1–2): 102–183. arXiv : nucl-ex/0501009 . Bibcode : 2005NuPhA.757..102A. doi : 10.1016/j.nuclphysa.2005.03.085. S2CID  119062864.
  52. ^ Back, BB; Baker, MD; Ballintijn, M.; Barton, DS; Becker, B.; Betts, RR; Bickley, AA; Bindel, R.; Budzanowski, A.; Busza, W.; Carroll, A. (2005). «Перспектива PHOBOS относительно открытий на RHIC». Nuclear Physics A. 757 ( 1–2): 28–101. arXiv : nucl-ex/0410022 . Bibcode : 2005NuPhA.757...28B. doi : 10.1016/j.nuclphysa.2005.03.084.
  53. ^ Шукрафт, Юрген (2010). ALICE—'Little Bang': Первые 3 недели ... (PDF) .
  54. ^ "Эксперименты LHC приносят новое понимание изначальной вселенной" (пресс-релиз). ЦЕРН . 26 ноября 2010 г. Получено 2 декабря 2010 г.
  55. ^ Aad, G.; et al. (Сотрудничество ATLAS) (13 декабря 2010 г.). «Наблюдение зависимой от центральности двухструйной асимметрии в столкновениях свинца-свинца при √sNN = 2,76 ТэВ с помощью детектора ATLAS на LHC». Physical Review Letters . 105 (25): 252303. arXiv : 1011.6182 . Bibcode :2010PhRvL.105y2303A. doi : 10.1103/physrevlett.105.252303 . PMID  21231581.
  56. ^ Чатрчян, С.; и др. (CMS Collaboration) (12 августа 2011 г.). "Наблюдение и исследования гашения струй в столкновениях Pb-Pb при √sNN = 2,76 ТэВ". Physical Review C. 84 ( 2): 024906. arXiv : 1102.1957 . Bibcode : 2011PhRvC..84b4906C. doi : 10.1103/physrevc.84.024906 .
  57. ↑ ЦЕРН (18 июля 2012 г.). «Тяжелые ионы и кварк-глюонная плазма».[ постоянная мертвая ссылка ]
  58. ^ Альбрехт, Р.; Антоненко, В.; Авес, ТК; Барлаг, К.; Бергер, Ф.; Блумер, М.; Блюм, К.; Бок, Д.; Бок, Р.; Боне, Э.-М.; Бухер, Д. (1996). «Ограничения на производство прямых фотонов в столкновениях S 32 + Au с энергией 200 А ГэВ». Physical Review Letters . 76 (19): 3506–3509. Bibcode :1996PhRvL..76.3506A. doi :10.1103/PhysRevLett.76.3506. ISSN  0031-9007. PMID  10060985.
  59. ^ Аггарвал, ММ; Агнихотри, А.; Ахаммед З.; Анжелис, БАС; Антоненко В.; Арефьев В.; Астахов В.; Авдейчиков В.; Авес, TC; Баба, ПВКС; Бадьял, СК (2000). «Наблюдение прямых фотонов в центральных столкновениях P 208 b + P 208 b с энергией 158 А ГэВ». Письма о физических отзывах . 85 (17): 3595–3599. arXiv : nucl-ex/0006008 . doi : 10.1103/PhysRevLett.85.3595. ISSN  0031-9007. PMID  11030959. S2CID  119386387.
  60. ^ Ачарья, С.; Акоста, FT-.; Адамова, Д.; Адольфссон, Дж.; Аггарвал, ММ; Альери Ринелла, Г.; Агнелло, М.; Агравал, Н.; Ахаммед, З.; Ан, СУ; Айола, С. (2019). "Прямое рождение фотонов при низком поперечном импульсе в протон-протонных столкновениях при s = 2,76 и 8 ТэВ". Physical Review C. 99 ( 2): 024912. arXiv : 1803.09857 . doi : 10.1103/PhysRevC.99.024912 . ISSN  2469-9985.
  61. ^ Venugopalan, Raju (2008). «От Glasma до Quark Gluon Plasma в столкновениях тяжелых ионов». Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics . 35 (10): 104003. arXiv : 0806.1356 . Bibcode :2008JPhG...35j4003V. doi :10.1088/0954-3899/35/10/104003. S2CID  15121756.
  62. ^ WA Zajc (2008). «Жидкая природа кварк-глюонной плазмы». Nuclear Physics A. 805 ( 1–4): 283c–294c. arXiv : 0802.3552 . Bibcode : 2008NuPhA.805..283Z. doi : 10.1016/j.nuclphysa.2008.02.285. S2CID  119273920.
  63. ^ Plümer, M.; Raha, S. & Weiner, RM (1984). «Насколько свободна кварк-глюонная плазма». Nucl. Phys. A. 418 : 549–557. Bibcode : 1984NuPhA.418..549P. doi : 10.1016/0375-9474(84)90575-X.
  64. ^ Plümer, M.; Raha, S. & Weiner, RM (1984). "Влияние ограничения на скорость звука в кварк-глюонной плазме". Phys. Lett. B . 139 (3): 198–202. Bibcode :1984PhLB..139..198P. doi :10.1016/0370-2693(84)91244-9.
  65. ^ Аннала, Эмели; Горда, Тайлер; Хирвонен, Йоонас; Комольцев Олег; Куркела, Алекси; Няттиля, Йоонас; Вуоринен, Алекси (19 декабря 2023 г.). «Сильно взаимодействующая материя демонстрирует деконфецированное поведение в массивных нейтронных звездах». Природные коммуникации . 14 (1): 8451. doi : 10.1038/s41467-023-44051-y. ISSN  2041-1723. ПМЦ 10730725 . 
  66. ^ Ван, Синь-Нянь (2016). Кварк-глюонная плазма 5. World Scientific. Bibcode : 2016qgpf.book.....W. doi : 10.1142/9533. ISBN 978-981-4663-70-0.
  67. ^ Харрис, Джон В.; Мюллер, Берндт (1996). «Поиск кварк-глюонной плазмы». Annual Review of Nuclear and Particle Science . 46 (1): 71–107. arXiv : hep-ph/9602235 . Bibcode :1996ARNPS..46...71H. doi : 10.1146/annurev.nucl.46.1.71 . ISSN  0163-8998. S2CID  2213461.
  68. ^ Бор, Хенрик; Нильсен, ХБ (1977). «Производство адронов из кипящего кваркового супа: кварковая модель, предсказывающая соотношения частиц в адронных столкновениях». Nuclear Physics B. 128 ( 2): 275. Bibcode : 1977NuPhB.128..275B. doi : 10.1016/0550-3213(77)90032-3.
  69. ^ Абацис, С.; Антинори, Ф.; Барнс, Р.П.; Бенаюн, М.; Беуш, В.; Бладворт, штат Ай-Джей; Бравар, А.; Карни, JN; Ди Бари, Д.; Дюфи, JP; Эванс, Д. (1991). «Рождение многостраничных барионов и антибарионов во взаимодействиях сера-вольфрам при энергии 200 ГэВ/с на нуклон». Буквы по физике Б. 259 (4): 508–510. Бибкод : 1991PhLB..259..508A. дои : 10.1016/0370-2693(91)91666-J.
  70. ^ Абацис, С.; Антинори, Ф.; Барнс, Р.П.; Бенаюн, М.; Беуш, В.; Бладворт, штат Ай-Джей; Бравар, А.; Карни, JN; де ла Крус, Б.; Ди Бари, Д.; Дюфи, JP (1991). «Производство во взаимодействиях сера-вольфрам при энергии 200 ГэВ/c на нуклон». Буквы по физике Б. 270 (1): 123–127. дои : 10.1016/0370-2693(91)91548-А.
  71. ^ Andersen, E.; Antinori, F.; Armenise, N.; Bakke, H.; Bán, J.; Barberis, D.; Beker, H.; Beusch, W.; Bloodworth, IJ; Böhm, J.; Caliandro, R. (1999). "Усиление странности на средней скорости в столкновениях Pb–Pb при 158 A ГэВ/c". Physics Letters B. 449 ( 3–4): 401–406. Bibcode : 1999PhLB..449..401W. doi : 10.1016/S0370-2693(99)00140-9.
  72. ^ Мюллер, Берндт (2016), «Новая фаза материи: кварк-глюонная плазма за пределами критической температуры Хагедорна», в Рафельски, Иоганн (ред.), Плавление адронов, кипение кварков — от температуры Хагедорна до ультрарелятивистских столкновений тяжелых ионов в ЦЕРНе , Springer International Publishing, стр. 107–116, arXiv : 1501.06077 , doi : 10.1007/978-3-319-17545-4_14 , ISBN 978-3-319-17544-7, S2CID  119120988
  73. ^ "Теоретики из Duke играют роль в поиске сверхгорячей "кварк-глюонной плазмы"". EurekAlert! . Получено 2020-03-17 .
  74. ^ Ячак, Барбара; Стейнберг, Питер (2010). «Создание идеальной жидкости при столкновениях тяжелых ионов». Physics Today . 63 (5): 39–43. Bibcode : 2010PhT....63e..39J. doi : 10.1063/1.3431330. ISSN  0031-9228.
  75. ^ "Кварк–глюонная плазма становится жидкой". physicsworld.com . Получено 2016-03-04 .[ постоянная мертвая ссылка ]
  76. ^ "Ученые RHIC подают 'идеальную' жидкость". BNL Newsroom . Получено 21.04.2017 .
  77. ↑ Элеанор Имстер (15 сентября 2015 г.). «БАК создает жидкость из Большого взрыва | Мир людей». EarthSky . Получено 04.03.2016 .
  78. ^ "Новое состояние материи создано в ЦЕРНе". ЦЕРН . 10 февраля 2000 г. Получено 25.03.2020 .
  79. ^ "30 лет тяжелым ионам: ...что дальше?". Indico . CERN. 9 ноября 2016 г. Получено 07.04.2020 .
  80. ↑ Овербай, Деннис (15.02.2010). «В коллайдере Брукхейвена, кратковременное нарушение закона природы». The New York Times . ISSN  0362-4331 . Получено 21.04.2017 .
  81. ^ "RHIC | Релятивистский коллайдер тяжелых ионов". BNL . Получено 2016-03-04 .
  82. ^ ab "Идеальная" жидкая, достаточно горячая, чтобы быть творожным супом. Архивировано 06.08.2011 на Wayback Machine .
  83. ^ "Эксперимент с Алисой: Портал ALICE". Архивировано из оригинала 13 февраля 2006 г. Получено 12 июля 2005 г.
  84. ^ "БАК входит в новую фазу" . Получено 23 ноября 2016 г.
  85. ^ "Горячая штучка: физики ЦЕРНа создают рекордный субатомный суп". Блог Nature News . 2012-08-13. Архивировано из оригинала 2016-03-04 . Получено 2016-03-04 .
  86. ^ Hwa, Rudolph C; Wang, Xin-Nian (2010). Кварк-глюонная плазма 4. World Scientific. Bibcode :2010qgp4.book.....H. doi :10.1142/7588. ISBN 978-981-4293-28-0.
  87. ^ Мангано, Микеланджело (2020). «LHC в 10: наследие физики». CERN Courier . 60 (2): 40–46. arXiv : 2003.05976 . Bibcode : 2020arXiv200305976M.
  88. ^ Шуряк, Эдвард (2017). "Сильно связанная кварк-глюонная плазма в столкновениях тяжелых ионов". Reviews of Modern Physics . 89 (3): 035001. arXiv : 1412.8393 . Bibcode : 2017RvMP...89c5001S. doi : 10.1103/RevModPhys.89.035001 . ISSN  0034-6861.
  89. ^ Пасечник, Роман; Шумбера, Михал (2017). «Феноменологический обзор кварк-глюонной плазмы: концепции против наблюдений». Universe . 3 (1): 7. arXiv : 1611.01533 . Bibcode :2017Univ....3....7P. doi : 10.3390/universe3010007 . ISSN  2218-1997. S2CID  17657668.
  90. ^ Бьёркен, Дж. Д. (1983). «Высокорелятивистские столкновения ядер-ядер: центральная область быстроты». Physical Review D. 27 ( 1): 140–151. Bibcode : 1983PhRvD..27..140B. doi : 10.1103/PhysRevD.27.140. ISSN  0556-2821.
  91. ^ Летессье, Жан; Рафельски, Иоганн (30 мая 2002 г.). Адроны и кварк-глюонная плазма. Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-1-139-43303-7.

Внешние ссылки