Нагрузка на кровать

Частицы в текущей жидкости, которые транспортируются вдоль слоя

Донные отложения в тальвеге ручья Кэмпбелл на Аляске .

Термин донные наносы или донные наносы описывает частицы в текущей жидкости (обычно воде), которые переносятся вдоль русла реки . Донные наносы являются дополнительными к взвешенным и промывным наносам .

Груз перемещается путем качения, скольжения и/или подпрыгивания (прыжков).

Как правило, донные отложения ниже по течению будут меньше и более округлыми, чем донные отложения выше по течению (процесс, известный как осветление ниже по течению). Это отчасти связано с истиранием и абразивным износом , которые возникают из-за столкновений камней друг с другом и с руслом реки, тем самым удаляя грубую текстуру ( округление ) и уменьшая размер частиц. Однако селективный перенос отложений также играет роль в отношении осветления ниже по течению: частицы меньше среднего размера легче захватываются , чем частицы больше среднего, поскольку напряжение сдвига, необходимое для захвата зерна, линейно пропорционально диаметру зерна. Однако степень селективности размера ограничивается эффектом сокрытия , описанным Паркером и Клингеманом (1982), ^[1] , при котором более крупные частицы выступают из ложа, тогда как мелкие частицы экранируются и скрываются более крупными частицами, в результате чего почти все размеры зерен захватываются при почти одинаковом напряжении сдвига. ^{[2] [3]}

Экспериментальные наблюдения показывают, что равномерный поток свободной поверхности над несвязным плоским дном не способен увлекать осадки ниже критического значения соотношения между мерами гидродинамических (дестабилизирующих) и гравитационных (стабилизирующих) сил, действующих на частицы осадка, так называемого напряжения Шилдса . Эта величина имеет вид: ${\displaystyle \tau _{*c}}$ ${\displaystyle \tau _{*}}$

${\displaystyle \tau _{*}={\frac {u_{*}^{2}}{(s-1)gd}}}$,

где - скорость трения , s - относительная плотность частиц, d - эффективный диаметр частиц, увлекаемых потоком, а g - сила тяжести. Формула Мейера-Петера-Мюллера ^[4] для емкости слоя при равновесном и равномерном потоке гласит, что величина потока слоя придонной нагрузки для единичной ширины пропорциональна превышению напряжения сдвига по отношению к критическому . В частности, - монотонно возрастающая нелинейная функция превышения напряжения Шилдса , обычно выражаемая в виде степенного закона. ${\displaystyle u_{*}}$ ${\displaystyle q_{s}}$ ${\displaystyle \tau _{*c}}$ ${\displaystyle q_{s}}$ ${\displaystyle \phi (\tau _{*}-\tau _{*c})}$

Ссылки

1. Паркер, Гэри; Клингеман, Питер К. (2010). «О том, почему гравийные русла ручьев вымощены». Water Resources Research . 18 (5): 1409–1423. doi :10.1029/WR018i005p01409.
2. Эшворт, Филип Дж.; Фергюсон, Роберт И. (1989). «Избирательное по размеру вовлечение донных наносов в потоки с гравийным дном». Water Resources Research . 25 (4): 627–634. Bibcode : 1989WRR....25..627A. doi : 10.1029/WR025i004p00627.
3. Паркер, Гэри; Торо-Эскобар, Карлос М. (2002). «Равная подвижность гравия в ручьях: остаток дня». Water Resources Research . 38 (11): 1264. Bibcode : 2002WRR....38.1264P. doi : 10.1029/2001WR000669 .
4. Мейер-Петер, Э.; Мюллер, Р. (1948). Формулы для транспорта донного груза . Труды 2-го заседания Международной ассоциации по исследованию гидротехнических сооружений. С. 39–64.