Внутренность объемного сверхпроводника не может быть пронизана слабым магнитным полем , явление, известное как эффект Мейсснера . Когда приложенное магнитное поле становится слишком большим, сверхпроводимость нарушается. Сверхпроводники можно разделить на два типа в зависимости от того, как происходит этот разрыв. В сверхпроводниках I типа сверхпроводимость резко разрушается посредством фазового перехода первого рода , когда напряженность приложенного поля превышает критическое значение H c . Этот тип сверхпроводимости обычно демонстрируют чистые металлы, например, алюминий, свинец и ртуть. Единственными известными на сегодняшний день сплавами, которые демонстрируют сверхпроводимость I типа, являются силицид тантала (TaSi 2 ). [1] и BeAu [2] Ковалентный сверхпроводник SiC:B, карбид кремния, сильно легированный бором, также является сверхпроводником I типа. [3]
В зависимости от фактора размагничивания можно получить промежуточное состояние. Это состояние, впервые описанное Львом Ландау , представляет собой фазовое разделение на макроскопические несверхпроводящие и сверхпроводящие домены, образующие представление Husimi Q. [4]
Такое поведение отличается от поведения сверхпроводников II типа , которые демонстрируют два критических магнитных поля. Первое, более низкое критическое поле возникает, когда вихри магнитного потока проникают в материал, но материал остается сверхпроводящим вне этих микроскопических вихрей. Когда плотность вихрей становится слишком большой, весь материал становится несверхпроводящим; это соответствует второму, более высокому критическому полю.
Отношение лондоновской глубины проникновения λ к сверхпроводящей длине когерентности ξ определяет, является ли сверхпроводник сверхпроводником типа I или типа II. Сверхпроводники типа I — это те, у которых , а сверхпроводники типа II — это те, у которых . [5]
