stringtranslate.com

Сила Ван-дер-Ваальса

Поток дождевой воды с полога. Среди сил, управляющих образованием капель: сила Ван-дер-Ваальса, поверхностное натяжение , сцепление , неустойчивость Плато-Рэлея .
Салфетка из микрофибры использует силу Ван-дер-Ваальса для удаления грязи без царапин. [1]

В молекулярной физике и химии сила Ван-дер-Ваальса (иногда сила Ван-де-Ваальса ) — это зависящее от расстояния взаимодействие между атомами или молекулами . В отличие от ионных или ковалентных связей , эти притяжения не являются результатом химической электронной связи ; [2] они сравнительно слабы и, следовательно, более восприимчивы к возмущениям. Сила Ван-дер-Ваальса быстро исчезает на больших расстояниях между взаимодействующими молекулами.

Названная в честь голландского физика Йоханнеса Дидерика ван дер Ваальса , сила Ван дер Ваальса играет фундаментальную роль в таких разнообразных областях, как супрамолекулярная химия , структурная биология , полимерная наука , нанотехнологии , наука о поверхности и физика конденсированных сред . Она также лежит в основе многих свойств органических соединений и молекулярных твердых тел , включая их растворимость в полярных и неполярных средах.

Если нет других сил , то расстояние между атомами, на котором сила становится отталкивающей, а не притягивающей, когда атомы приближаются друг к другу, называется контактным расстоянием Ван-дер-Ваальса ; это явление возникает из-за взаимного отталкивания электронных облаков атомов . [3]

Силы Ван-дер-Ваальса [4] обычно описываются как комбинация дисперсионных сил Лондона между «мгновенно индуцированными диполями » [5] , сил Дебая между постоянными диполями и индуцированными диполями и силы Кеезома между постоянными молекулярными диполями, вращательные ориентации которых динамически усредняются с течением времени.

Определение

Силы Ван-дер-Ваальса включают притяжение и отталкивание между атомами , молекулами , а также другие межмолекулярные силы . Они отличаются от ковалентных и ионных связей тем, что они вызваны корреляциями в флуктуирующих поляризациях соседних частиц (следствие квантовой динамики [6] ).

Сила возникает из-за кратковременного сдвига электронной плотности . В частности, электронная плотность может временно сместиться, став больше на одной стороне ядра. Этот сдвиг создает кратковременный заряд, к которому может притягиваться или отталкиваться близлежащий атом. Сила отталкивает на очень коротких расстояниях, достигает нуля на равновесном расстоянии, характерном для каждого атома или молекулы, и становится притягивающей для расстояний, больших, чем равновесное расстояние. Для отдельных атомов равновесное расстояние составляет от 0,3  нм до 0,5 нм, в зависимости от атомно-специфического диаметра. [7] Когда межатомное расстояние больше 1,0 нм, сила недостаточно велика, чтобы ее можно было легко наблюдать, поскольку она уменьшается как функция расстояния r приблизительно в 7-й степени (~ r −7 ). [8]

Силы Ван-дер-Ваальса часто являются одними из самых слабых химических сил. Например, энергия парного притяжения ван-дер-ваальсового взаимодействия между атомами H ( водорода ) в различных молекулах H2 равна 0,06 кДж/моль (0,6 мэВ), а энергия парного притяжения между атомами O ( кислорода ) в различных молекулах O2 равна 0,44 кДж/моль (4,6 мэВ). [9] Соответствующие энергии испарения молекулярных жидкостей H2 и O2 , которые являются суммой всех ван-дер-ваальсовых взаимодействий на молекулу в молекулярных жидкостях, составляют 0,90 кДж/моль (9,3 мэВ) и 6,82 кДж/моль (70,7 мэВ) соответственно, и, таким образом, примерно в 15 раз больше значения отдельных парных межатомных взаимодействий (исключая ковалентные связи ).

Прочность ван-дер-ваальсовых связей увеличивается с повышением поляризуемости участвующих атомов. [10] Например, энергия парного ван-дер-ваальсового взаимодействия для более поляризуемых атомов, таких как атомы S ( серы ) в H2S и сульфидах , превышает 1 кДж/моль (10 мэВ), а энергия парного взаимодействия между еще более крупными, более поляризуемыми атомами Xe ( ксенона ) составляет 2,35 кДж/моль (24,3 мэВ). [11] Эти ван-дер-ваальсовы взаимодействия до 40 раз сильнее, чем в H2 , который имеет только один валентный электрон, и они все еще недостаточно сильны, чтобы достичь агрегатного состояния, отличного от газа, для Xe при стандартных условиях. Взаимодействия между атомами в металлах также можно эффективно описать как ван-дер-ваальсовы взаимодействия и объяснить наблюдаемое твердое агрегатное состояние с прочностью связей, сравнимой с ковалентными и ионными взаимодействиями. Сила парных взаимодействий типа Ван-дер-Ваальса составляет порядка 12 кДж/моль (120 мэВ) для легкоплавкого Pb ( свинца ) и порядка 32 кДж/моль (330 мэВ) для тугоплавкого Pt ( платины ), что примерно на порядок сильнее, чем в Xe из-за наличия сильно поляризуемого свободного электронного газа . [12] Соответственно, силы Ван-дер-Ваальса могут варьироваться от слабых до сильных взаимодействий и поддерживать интегральные структурные нагрузки, когда присутствует множество таких взаимодействий.

Вклады силы

В более широком смысле, межмолекулярные силы имеют несколько возможных вкладов. Они упорядочены от самых сильных к самым слабым:

  1. Отталкивающий компонент, возникающий в результате принципа запрета Паули , который предотвращает тесный контакт атомов или распад молекул.
  2. Притягивающие или отталкивающие электростатические взаимодействия между постоянными зарядами (в случае молекулярных ионов), диполями (в случае молекул без центра инверсии), квадруполями (все молекулы с симметрией ниже кубической) и в целом между постоянными мультиполями . Эти взаимодействия также включают водородные связи , катион-пи и пи-стэкинговые взаимодействия. Усредненные по ориентации вклады электростатических взаимодействий иногда называют взаимодействием Кисома или силой Кисома в честь Виллема Хендрика Кисома .
  3. Индукция (также известная как поляризация ), которая является притягивающим взаимодействием между постоянным мультиполем на одной молекуле и индуцированным мультиполем на другой. Это взаимодействие иногда называют силой Дебая в честь Питера Дж. В. Дебая . Взаимодействия (2) и (3) называются полярными взаимодействиями. [13]
  4. Дисперсия (обычно называемая дисперсионными взаимодействиями Лондона в честь Фрица Лондона ), которая представляет собой притяжение между любой парой молекул, включая неполярные атомы, возникающее в результате взаимодействия мгновенных мультиполей.

Когда применять термин «сила Ван-дер-Ваальса», зависит от текста. Самые широкие определения включают все межмолекулярные силы, которые являются электростатическими по происхождению, а именно (2), (3) и (4). [14] Некоторые авторы, независимо от того, считают ли они другие силы силами Ван-дер-Ваальса или нет, фокусируются на (3) и (4), поскольку это компоненты, которые действуют в самом большом диапазоне. [15]

Все межмолекулярные/ван-дер-ваальсовы силы анизотропны (за исключением сил между двумя атомами благородных газов ), что означает, что они зависят от относительной ориентации молекул. Индукционные и дисперсионные взаимодействия всегда являются притягивающими, независимо от ориентации, но электростатическое взаимодействие меняет знак при вращении молекул. То есть электростатическая сила может быть притягивающей или отталкивающей, в зависимости от взаимной ориентации молекул. Когда молекулы находятся в тепловом движении, как в газовой и жидкой фазе, электростатическая сила в значительной степени усредняется, поскольку молекулы термически вращаются и, таким образом, исследуют как отталкивательную, так и притягивающую части электростатической силы. Случайное тепловое движение может нарушить или преодолеть электростатическую составляющую силы Ван-дер-ваальса, но эффект усреднения гораздо менее выражен для притягивающих индукционных и дисперсионных сил.

Потенциал Леннарда-Джонса часто используется в качестве приближенной модели для изотропной части полной (отталкивание плюс притяжение) силы Ван-дер-Ваальса как функции расстояния.

Силы Ван-дер-Ваальса ответственны за некоторые случаи расширения спектральных линий под давлением ( расширение Ван-дер-Ваальса ) и образование молекул Ван-дер-Ваальса . Силы Лондона-Ван-дер-Ваальса связаны с эффектом Казимира для диэлектрических сред, причем первый является микроскопическим описанием второго объемного свойства. Первые подробные расчеты этого были сделаны в 1955 году Э. М. Лифшицем . [16] [17] Была также разработана более общая теория сил Ван-дер-Ваальса. [18] [19]

Основными характеристиками сил Ван-дер-Ваальса являются: [20]

В низкомолекулярных спиртах свойства водородных связей их полярной гидроксильной группы доминируют над другими, более слабыми ван-дер-ваальсовыми взаимодействиями. В более высокомолекулярных спиртах свойства неполярной углеводородной цепи(ей) доминируют и определяют их растворимость.

Силы Ван-дер-Ваальса также ответственны за слабые водородные связи между неполяризованными диполями, особенно в кислотно-щелочных водных растворах и между биологическими молекулами .

Лондонская дисперсионная сила

Дисперсионные силы Лондона , названные в честь немецко-американского физика Фрица Лондона , представляют собой слабые межмолекулярные силы , возникающие из сил взаимодействия между мгновенными мультиполями в молекулах без постоянных мультипольных моментов . Внутри и между органическими молекулами множество контактов может привести к большему вкладу дисперсионного притяжения, особенно в присутствии гетероатомов. Дисперсионные силы Лондона также известны как « дисперсионные силы», «силы Лондона» или «мгновенные дипольно-индуцированные дипольные силы». Сила дисперсионных сил Лондона пропорциональна поляризуемости молекулы, которая, в свою очередь, зависит от общего числа электронов и площади, по которой они распределены. Углеводороды демонстрируют небольшие дисперсионные вклады, присутствие гетероатомов приводит к увеличению сил LD в зависимости от их поляризуемости, например, в последовательности RI>RBr>RCl>RF. [21] В отсутствие растворителей слабополяризующиеся углеводороды образуют кристаллы из-за дисперсионных сил; их теплота сублимации является мерой дисперсионного взаимодействия.

Силы Ван-дер-Ваальса между макроскопическими объектами

Для макроскопических тел с известными объемами и числом атомов или молекул на единицу объема общая сила Ван-дер-Ваальса часто вычисляется на основе «микроскопической теории» как сумма по всем взаимодействующим парам. Необходимо интегрировать по всему объему объекта, что делает расчет зависимым от формы объектов. Например, энергия взаимодействия Ван-дер-Ваальса между сферическими телами радиусов R 1 и R 2 и с гладкими поверхностями была аппроксимирована в 1937 году Гамакером [22] [ необходима полная цитата ] (используя знаменитое уравнение Лондона 1937 года для энергии дисперсионного взаимодействия между атомами/молекулами [23] [ необходима полная цитата ] в качестве отправной точки) следующим образом:

где A — коэффициент Гамакера , который является константой (~ 10−19−10−20 Дж), зависящей от свойств материала (он может быть положительным или отрицательным по знаку в зависимости от промежуточной среды), а z — расстояние между центрами, т. е. сумма R1 , R2 и r (расстояние между поверхностями) : .

Сила Ван-дер-Ваальса между двумя сферами постоянного радиуса ( R 1 и R 2 рассматриваются как параметры) является функцией разделения, поскольку сила, действующая на объект, является отрицательной производной функции потенциальной энергии, . Это дает:

В пределе тесного сближения сферы достаточно велики по сравнению с расстоянием между ними, т. е. или , так что уравнение (1) для функции потенциальной энергии упрощается до:

с силой:

Силы Ван-дер-Ваальса между объектами с другой геометрией, использующие модель Гамакера, были опубликованы в литературе. [24] [25] [26]

Из приведенного выше выражения видно, что сила Ван-дер-Ваальса уменьшается с уменьшением размера тел (R). Тем не менее, сила инерционных сил, таких как сила тяжести и сила сопротивления/подъема, уменьшается в большей степени. Следовательно, силы Ван-дер-Ваальса становятся доминирующими для совокупностей очень мелких частиц, таких как очень мелкозернистые сухие порошки (где отсутствуют капиллярные силы), даже несмотря на то, что сила притяжения меньше по величине, чем для более крупных частиц того же вещества. Такие порошки называются связными, что означает, что они не так легко псевдоожижаются или пневматически транспортируются, как их более крупнозернистые аналоги. Как правило, свободный поток происходит с частицами размером более 250 мкм.

Сила сцепления Ван-дер-Ваальса также зависит от рельефа поверхности. Если на поверхности имеются неровности или выступы, которые приводят к большей общей площади контакта между двумя частицами или между частицей и стенкой, это увеличивает силу притяжения Ван-дер-Ваальса, а также тенденцию к механическому сцеплению.

Микроскопическая теория предполагает попарную аддитивность. Она пренебрегает многочастичным взаимодействием и запаздыванием . Более строгий подход, учитывающий эти эффекты, названный «макроскопической теорией», был разработан Лифшицем в 1956 году. [27] [ полная цитата необходима ] Лангбейн вывел гораздо более громоздкое «точное» выражение в 1970 году для сферических тел в рамках теории Лифшица [28] [ полная цитата необходима ] в то время как более простое приближение макроскопической модели было сделано Дерягиным еще в 1934 году. [29] [ полная цитата необходима ] Выражения для сил Ван-дер-Ваальса для многих различных геометрий с использованием теории Лифшица также были опубликованы.

Использование гекконами и членистоногими

Геккон карабкается по стеклянной поверхности

Способность гекконов , которые могут висеть на стеклянной поверхности, используя только один палец ноги, взбираться по отвесным поверхностям в течение многих лет в основном приписывалась силам Ван-дер-Ваальса между этими поверхностями и лопаточками , или микроскопическими выступами, которые покрывают волосовидные щетинки, находящиеся на подушечках их лап. [30] [31]

В 2008 году были предприняты попытки создать сухой клей , который бы использовал этот эффект, [32] и в 2011 году был достигнут успех в создании клейкой ленты на схожих основаниях [33] (то есть на основе сил Ван-дер-Ваальса). В 2011 году была опубликована статья, связывающая этот эффект как с волосками, похожими на липучки, так и с наличием липидов в следах геккона. [34]

Более позднее исследование предположило, что капиллярная адгезия может играть определенную роль, [35] но эта гипотеза была отвергнута более поздними исследованиями. [36] [37] [38]

Исследование 2014 года показало, что адгезия геккона к гладким поверхностям из тефлона и полидиметилсилоксана в основном определяется электростатическим взаимодействием (вызванным контактной электризацией ), а не силами Ван-дер-Ваальса или капиллярными силами. [39]

Среди членистоногих некоторые пауки имеют похожие щетинки на своих скопулах или подушечках скопул, что позволяет им карабкаться или висеть вниз головой на чрезвычайно гладких поверхностях, таких как стекло или фарфор. [40] [41]

Смотрите также

Ссылки

  1. ^ Вудфорд, Крис (2 июля 2008 г.). «Как работают салфетки из микрофибры? | Наука уборки». Объясните эту штуку . Получено 11 февраля 2022 г.
  2. ^ IUPAC , Compendium of Chemical Terminology , 2nd ed. («Золотая книга») (1997). Онлайн-исправленная версия: (2006–) «силы Ван-дер-Ваальса». doi :10.1351/goldbook.V06597
  3. ^ Гарретт, Реджинальд Х.; Гришэм, Чарльз М. (2016). Биохимия (6-е изд.). Университет Вирджинии. С. 12–13.
  4. ^ Tschumper, Gregory S. (20 октября 2008 г.). «Надежные вычисления электронной структуры для слабых нековалентных взаимодействий в кластерах». В Lipkowitz, Kenny B.; Cundari, Thomas R. (ред.). Reviews in Computational Chemistry . Vol. 26. John Wiley & Sons. стр. 39–90. doi :10.1002/9780470399545.ch2. ISBN 9780470399545.
  5. ^ Махан, Джеральд Д. (2009). Квантовая механика в двух словах. Принстон: Princeton University Press. ISBN 978-0-691-13713-1. OCLC  226037727.
  6. ^ Абрикосов, АА; Горьков, ЛП; Дзялошинский, ИЭ (1963–1975). "6: Электромагнитное излучение в поглощающей среде". Методы квантовой теории поля в статистической физике . Dover Publications . ISBN 978-0-486-63228-5.
  7. ^ Бацанов, СС (2001). «Ван-дер-Ваальсовые радиусы элементов». Неорганические материалы . 37 (9): 871–885. дои : 10.1023/А: 1011625728803. S2CID  52088903.
  8. ^ Хиршфельдер, Джозеф О.; Кертисс, Чарльз Ф.; Берд, Р. Байрон (1954). Молекулярная теория газов и жидкостей. Нью-Йорк: Wiley. ISBN 0-471-40065-3. OCLC  534717.
  9. ^ Ван, Шии; Хоу, Кайи; Хайнц, Хендрик (10 августа 2021 г.). «Точные и совместимые силовые поля для молекулярного кислорода, азота и водорода для моделирования газов, электролитов и гетерогенных интерфейсов». Журнал химической теории и вычислений . 17 (8): 5198–5213. doi : 10.1021/acs.jctc.0c01132 . ISSN  1549-9618. PMID  34255965. S2CID  235823673.
  10. ^ Хайнц, Хендрик; Линь, Цзы-Джен; Кишор Мишра, Ратан; Эмами, Фатеме С. (12 февраля 2013 г.). «Термодинамически согласованные силовые поля для сборки неорганических, органических и биологических наноструктур: силовое поле ИНТЕРФЕЙСА». Langmuir . 29 (6): 1754–1765. doi :10.1021/la3038846. ISSN  0743-7463. PMID  23276161.
  11. ^ Halgren, Thomas A. (сентябрь 1992 г.). «Представление взаимодействий Ван-дер-Ваальса (vdW) в силовых полях молекулярной механики: потенциальная форма, правила комбинирования и параметры vdW». Журнал Американского химического общества . 114 (20): 7827–7843. doi :10.1021/ja00046a032. ISSN  0002-7863.
  12. ^ Хайнц, Хендрик; Вайя, РА; Фармер, BL; Наик, RR (6 ноября 2008 г.). «Точное моделирование поверхностей и интерфейсов гранецентрированных кубических металлов с использованием потенциалов Леннарда-Джонса 12−6 и 9−6». Журнал физической химии C. 112 ( 44): 17281–17290. doi :10.1021/jp801931d. ISSN  1932-7447.
  13. ^ Лейте, Фабио Л.; Буэно, Каролина К.; Да Роз, Алессандра Л.; Зиемат, Эрвино К.; Оливейра, Освальдо Н. (8 октября 2012 г.). «Теоретические модели поверхностных сил и адгезии и их измерение с помощью атомно-силовой микроскопии». Международный журнал молекулярных наук . 13 (10): 12773–12856. doi : 10.3390/ijms131012773 . ISSN  1422-0067. PMC 3497299. PMID 23202925  . 
  14. ^ «Межмолекулярная сила Ван дер Ваальса». НТ-МДТ . Проверено 30 мая 2024 г.
  15. ^ Тао, Цзяньминь; Пердью, Джон; Ружсински, Адриенн (2013). «Дальнее взаимодействие Ван-дер-Ваальса» (PDF) . Международный журнал современной физики Б. 27 (18): 1330011–1330032. Бибкод : 2013IJMPB..2730011T. дои : 10.1142/S0217979213300119.
  16. ^ "Обнаружен новый способ левитации объектов". Science Daily . 6 августа 2007 г.
  17. ^ Леонхардт, Ульф; Филбин, Томас Г. (2007). «Квантовая левитация с помощью левосторонних метаматериалов». Новый журнал физики . 9 (8): 254. arXiv : quant-ph/0608115 . Bibcode : 2007NJPh....9..254L. doi : 10.1088/1367-2630/9/8/254. S2CID  463815.
  18. ^ Дзялошинский, ИЭ; Лифшиц, ЕМ; Питаевский, Лев П. (1961). "Общая теория сил Ван-дер-Ваальса". Успехи физических наук . 4 (2): 153. Bibcode : 1961SvPhU...4..153D. doi : 10.1070/PU1961v004n02ABEH003330.
  19. ^ Чжэн, И.; Нараянасвами, А. (2011). «Теория Лифшица давления Ван-дер-Ваальса в диссипативных средах». Physical Review A. 83 ( 4): 042504. arXiv : 1011.5433 . Bibcode : 2011PhRvA..83d2504Z. doi : 10.1103/PhysRevA.83.042504. S2CID  64619547.
  20. ^ Sethi, MS; Satake, M. (1992). Химическая связь . Нью-Дели: Discovery Publishing House. ISBN 978-81-7141-163-4. OCLC  912437861.
  21. ^ Шнайдер, Ханс-Йорг (2015). «Дисперсионные взаимодействия в комплексах растворов». Accounts of Chemical Research . 48 (7): 1815–1822. doi :10.1021/acs.accounts.5b00111. PMID  26083908.
  22. ^ HC Hamaker, Physica , 4(10), 1058–1072 (1937)
  23. ^ Лондон, Ф. Труды Фарадейского общества 33, 8–26 (1937)
  24. ^ Tadmor, R. (март 2001 г.). «Энергия взаимодействия Лондона–Ван-дер-Ваальса между объектами различной геометрии». Journal of Physics: Condensed Matter . 13 (9): L195–L202. Bibcode : 2001JPCM...13L.195T. doi : 10.1088/0953-8984/13/9/101. S2CID  250790137.
  25. ^ Israelachvili J. (1985–2004). Межмолекулярные и поверхностные силы . Academic Press . ISBN 978-0-12-375181-2.
  26. ^ Парсегян, В. А. (2006). Силы Ван-дер-Ваальса: Справочник для биологов, химиков, инженеров и физиков . Cambridge University Press . ISBN 978-0-521-83906-8.
  27. ↑ Е. М. Лифшиц, Советская физика — ЖЭТФ , 2, 73 (1956)
  28. ^ Д. Лангбейн, Physical Review B , 2, 3371 (1970)
  29. ^ Б. В. Дерягин, Kolloid-Zeitschrift , 69, 155–164 (1934).
  30. ^ Рассел, Энтони П.; Хайэм, Тимоти. Э. (2009). «Новый взгляд на цепляние у гекконов: наклон, а не субстрат, запускает развертывание адгезивной системы». Труды Королевского общества B: Биологические науки . 276 (1673): 3705–3709. doi :10.1098/rspb.2009.0946. ISSN  0962-8452. PMC 2817305. PMID 19656797  . 
  31. ^ Autumn, Kellar; Sitti, Metin; Liang, Yiching A.; Peattie, Anne M.; Hansen, Wendy R.; Sponberg, Simon; Kenny, Thomas W.; Fearing, Ronald; Israelachvili, Jacob N.; Full, Robert J. (2002). «Доказательства ван-дер-ваальсовой адгезии в щетинках геккона». Труды Национальной академии наук . 99 (19): 12252–6. Bibcode : 2002PNAS...9912252A. doi : 10.1073/pnas.192252799 . PMC 129431. PMID  12198184 . 
  32. ^ Стенхейзен, Джули (8 октября 2008 г.). «Говорят, что клей, похожий на клей геккона, самый липкий из всех». Reuters . Получено 5 октября 2016 г.
  33. ^ Квик, Даррен (6 ноября 2011 г.). «Биологически вдохновленная клейкая лента может быть повторно использована тысячи раз». Новый Атлас . Получено 5 октября 2016 г.
  34. ^ Hsu, Ping Yuan; Ge, Liehui; Li, Xiaopeng; Stark, Alyssa Y.; Wesdemiotis, Chrys; Niewiarowski, Peter H.; Dhinojwala, Ali (24 августа 2011 г.). «Прямые доказательства наличия фосфолипидов в следах гекконов и контактном интерфейсе шпателя с субстратом, обнаруженные с помощью поверхностно-чувствительной спектроскопии». Journal of the Royal Society Interface . 9 (69): 657–664. doi :10.1098/rsif.2011.0370. ISSN  1742-5689. PMC 3284128. PMID 21865250  . 
  35. ^ Хубер, Геррит; Манц, Хуберт; Споленак, Ральф; Мекке, Клаус; Якобс, Карин; Горб, Станислав Н.; Арцт, Эдуард (2005). «Доказательства вклада капиллярности в адгезию геккона на основе наномеханических измерений с использованием одного шпателя». Труды Национальной академии наук . 102 (45): 16293–16296. Bibcode : 2005PNAS..10216293H. doi : 10.1073/pnas.0506328102 . PMC 1283435. PMID  16260737 . 
  36. ^ Чэнь, Бин; Гао, Хуацзянь (2010). «Альтернативное объяснение влияния влажности на адгезию геккона: снижение жесткости усиливает адгезию на шероховатой поверхности». Международный журнал прикладной механики . 2 (1): 1–9. Bibcode : 2010IJAM....2....1C. doi : 10.1142/s1758825110000433.
  37. ^ Путхофф, Джонатан Б.; Прауз, Майкл С.; Уилкинсон, Мэтт; Отем, Келлар (2010). «Изменения свойств материалов объясняют влияние влажности на адгезию геккона». Журнал экспериментальной биологии . 213 (21): 3699–3704. doi : 10.1242/jeb.047654 . PMID  20952618.
  38. ^ Prowse, Michael S.; Wilkinson, Matt; Puthoff, Michael; Mayer, George; Autumn, Kellar (февраль 2011 г.). «Влияние влажности на механические свойства щетинок геккона». Acta Biomaterialia . 7 (2): 733–738. doi :10.1016/j.actbio.2010.09.036. PMID  20920615.
  39. ^ Izadi, H.; Stewart, KME; Penlidis, A. (9 июля 2014 г.). «Роль контактной электрификации и электростатических взаимодействий в адгезии геккона». Journal of the Royal Society Interface . 11 (98): 20140371. doi :10.1098/rsif.2014.0371. PMC 4233685. PMID 25008078.  Мы продемонстрировали, что именно электростатические взаимодействия, управляемые CE, определяют прочность адгезии геккона, а не силы Ван-дер-Ваальса или капиллярные силы, которые традиционно считаются основным источником адгезии геккона. 
  40. ^ Кесель, Антония Б.; Мартин, Эндрю; Зайдл, Тобиас (19 апреля 2004 г.). «Изучение прикрепления паука: подход АСМ к микроструктурной адгезии у членистоногих». Smart Materials and Structures . 13 (3): 512–518. Bibcode : 2004SMaS...13..512K. doi : 10.1088/0964-1726/13/3/009. ISSN  0964-1726. S2CID  250841250.
  41. ^ Вольф, Йонас О.; Горб, Станислав Н. (7 января 2012 г.). «Влияние влажности на способность паука Philodromus dispar (Araneae, Philodromidae) к прикреплению». Труды Королевского общества B . 279 (1726): 139–143. doi :10.1098/rspb.2011.0505. PMC 3223641 . PMID  21593034. 

Дальнейшее чтение

Внешние ссылки