Барион состоит из определенных комбинаций кварков.
Сигма -барионы представляют собой семейство субатомных адронных частиц, которые имеют два кварка из первого поколения аромата ( верхний и/или нижний кварк) и третий кварк из поколения более высокого аромата, в комбинации, где знак волновой функции остается постоянным, когда любые два вкусы творога поменялись местами. Таким образом, они являются барионами с общим изоспином , равным 1, и могут быть либо нейтральными , либо иметь элементарный заряд +2, +1, 0 или -1. Они тесно связаны с лямбда-барионами , которые отличаются только поведением волновой функции при обмене ароматов.
Следовательно, третий кварк может быть либо странным (символы
Σ+
,
Σ0
,
Σ−
), оберег (символы
Σ++
с,
Σ+
с,
Σ0
с), дно (символы
Σ+
б,
Σ0
б,
Σ−
б) или верх (символы
Σ++
т,
Σ+
т,
Σ0
т) кварк. Однако ожидается, что высшие сигмы никогда не будут наблюдаться, поскольку Стандартная модель предсказывает, что среднее время жизни топ-кварков примерно равно5 × 10 −25 с . [2] Это примерно в 20 раз короче, чем время сильных взаимодействий , и поэтому адроны не образуются .
Список
Символы, встречающиеся в этих списках: I ( изоспин ), J ( полный угловой момент ), P ( четность ), u ( верхний кварк ), d ( нижний кварк ), s ( странный кварк ), c ( очаровательный кварк ), t ( верхний кварк ), b ( нижний кварк ), Q ( электрический заряд ), S ( странность ), C ( очаровательность ), B′ ( нижность ), T ( верховность ), а также другие субатомные частицы (наведите курсор на название).
Античастицы в таблице не указаны; однако они просто заменили бы все кварки на антикварки (и наоборот), а Q , B , S , C , B' , T имели бы противоположные знаки. Значения I , J и P, выделенные красным, не были точно установлены экспериментами, но предсказываются кварковой моделью и согласуются с измерениями. [3] [4]
Дж П =.mw-parser-output .sfrac{white-space:nowrap}.mw-parser-output .sfrac.tion,.mw-parser-output .sfrac .tion{display:inline-block;vertical-align:-0.5em;font-size:85%;text-align:center}.mw-parser-output .sfrac .num{display:block;line-height:1em;margin:0.0em 0.1em;border-bottom:1px solid}.mw-parser-output .sfrac .den{display:block;line-height:1em;margin:0.1em 0.1em}.mw-parser-output .sr-only{border:0;clip:rect(0,0,0,0);clip-path:polygon(0px 0px,0px 0px,0px 0px);height:1px;margin:-1px;overflow:hidden;padding:0;position:absolute;width:1px}1/2+ сигма-барионы
† ^ Стандартная модель предсказывает, что эта частица не может существовать.
[a] ^ PDG сообщает ширину резонанса ( Γ ). Здесь преобразование τ = час/Γ вместо этого дается.
[b] ^ Конкретные значения имени еще не определены, но, вероятно, будут близки к
Σ
б(5810).
Дж П =3/2+ сигма-барионы
† ^ Стандартная модель предсказывает, что эта частица не может существовать. [c] ^ PDG сообщает ширину резонанса ( Γ ). Здесь преобразование τ =
час/Γ вместо этого дается.
Смотрите также
Рекомендации
- ^ Зила, Пенсильвания; и другие. (Группа данных о частицах) (2020). «Обзор физики элементарных частиц». Успехи теоретической и экспериментальной физики . 2020 (8): 083C01. Бибкод : 2020PTEP.2020h3C01P. дои : 10.1093/ptep/ptaa104 . hdl : 10261/239127 .
- ^ Квадт, А. (2006). «Физика топ-кварков на адронных коллайдерах» (PDF) . Европейский физический журнал C . 48 (3): 835–1000. Бибкод : 2006EPJC...48..835Q. doi : 10.1140/epjc/s2006-02631-6. S2CID 121887478.
- ^ Амслер, К.; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2008). Барионы (PDF) . Лаборатория Лоуренса Беркли (Отчет). Сводные таблицы частиц. Калифорнийский университет.
- ^ Кернер, Дж.Г.; Кремер М. и Пирьол Д. (1994). «Тяжелые барионы». Прогресс в области физики элементарных частиц и ядерной физики . 33 : 787–868. arXiv : hep-ph/9406359 . Бибкод :1994ПрПНП..33..787К. дои : 10.1016/0146-6410(94)90053-1. S2CID 118931787.
- ^ abcdefgh Зила, Пенсильвания; Барнетт, РМ; Беринджер, Дж.; Даль, О.; Дуайер, округ Колумбия; Грум, Делавэр; и другие. (Группа данных о частицах) (14 августа 2020 г.). «Обзор физики элементарных частиц». Успехи теоретической и экспериментальной физики . 2020 (8): 083C01. Бибкод : 2020PTEP.2020h3C01P. дои : 10.1093/ptep/ptaa104 . hdl : 10481/66389 .
- ^ abc Амслер, К.; и другие. (Группа данных о частицах) (2008). Σ(1385) (PDF) . Лаборатория Лоуренса Беркли (Отчет). Списки частиц. Калифорнийский университет.
- ^ abc Амслер, К.; и другие. (Группа данных о частицах) (2008). Σc(2520) (PDF) . Лаборатория Лоуренса Беркли (Отчет). Списки частиц. Калифорнийский университет.
Библиография
- Амслер, К.; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Буквы по физике Б. 667 (1): 1. Бибкод : 2008PhLB..667....1A. doi :10.1016/j.physletb.2008.07.018. hdl : 1854/LU-685594 . S2CID 227119789.
- Кернер, Дж.Г.; Кремер М. и Пирьол Д. (1994). «Тяжелые барионы». Прогресс в области физики элементарных частиц и ядерной физики . 33 : 787–868. arXiv : hep-ph/9406359 . Бибкод :1994ПрПНП..33..787К. дои : 10.1016/0146-6410(94)90053-1. S2CID 118931787.
- Аалтонен, Т.; и другие. ( Сотрудничество CDF ) (2007). «Первое наблюдение тяжелых барионов Σb и Σ∗b» (PDF) . Письма о физических отзывах . 99 (20): 202001. arXiv : 0706.3868 . Бибкод : 2007PhRvL..99t2001A. doi :10.1103/PhysRevLett.99.202001. PMID 18233134. S2CID 11241393.