Виртуальное перемещение

Сила ограничения C и виртуальное смещение δ r для частицы массы m, ограниченной кривой. Результирующая не связанная сила равна N . Компоненты виртуального смещения связаны уравнением ограничения.

В аналитической механике , разделе прикладной математики и физики , виртуальное смещение (или бесконечно малое изменение ) показывает, как траектория механической системы может гипотетически (отсюда и термин виртуальный ) очень незначительно отклоняться от фактической траектории системы, не нарушая ограничений системы. ^{[1] [2] [3] : 263} Для каждого момента времени есть вектор, касательный к конфигурационному пространству в точке Векторы показывают направления, в которых может «идти» система, не нарушая ограничений. ${\displaystyle \delta \gamma }$ ${\displaystyle \gamma }$ ${\displaystyle t,}$ ${\displaystyle \delta \gamma (t)}$ ${\displaystyle \gamma (t).}$ ${\displaystyle \delta \gamma (t)}$ ${\displaystyle \gamma (t)}$

Например, виртуальные перемещения системы, состоящей из одной частицы на двумерной поверхности, заполняют всю касательную плоскость, если нет дополнительных ограничений.

Однако, если ограничения требуют, чтобы все траектории проходили через заданную точку в заданное время , то ${\displaystyle \gamma }$ ${\displaystyle \mathbf {q} }$ ${\displaystyle \tau ,}$ ${\displaystyle \gamma (\tau )=\mathbf {q} ,}$ ${\displaystyle \delta \gamma (\tau )=0.}$

Обозначения

Пусть – конфигурационное пространство механической системы, – моменты времени, состоит из гладких функций на , и ${\displaystyle M}$ ${\displaystyle t_{0},t_{1}\in \mathbb {R} }$ ${\displaystyle q_{0},q_{1}\in M,}$ ${\displaystyle C^{\infty }[t_{0},t_{1}]}$ ${\displaystyle [t_{0},t_{1}]}$

$${\displaystyle P(M)=\{\gamma \in C^{\infty }([t_{0},t_{1}],M)\mid \gamma (t_{0})=q_{0},\ \gamma (t_{1})=q_{1}\}.}$$

Ограничения приведены здесь только для иллюстрации. На практике для каждой отдельной системы требуется индивидуальный набор ограничений. ${\displaystyle \gamma (t_{0})=q_{0},}$ ${\displaystyle \gamma (t_{1})=q_{1}}$

Определение

Для каждого пути и вариации есть функция такая, что для каждого и Виртуальное смещение, являющееся касательным расслоением , соответствующим вариации , присваивает ^[1] каждому касательному вектору ${\displaystyle \gamma \in P(M)}$ ${\displaystyle \epsilon _{0}>0,}$ ${\displaystyle \gamma }$ ${\displaystyle \Gamma :[t_{0},t_{1}]\times [-\epsilon _{0},\epsilon _{0}]\to M}$ ${\displaystyle \epsilon \in [-\epsilon _{0},\epsilon _{0}],}$ ${\displaystyle \Gamma (\cdot ,\epsilon )\in P(M)}$ ${\displaystyle \Gamma (t,0)=\gamma (t).}$ ${\displaystyle \delta \gamma :[t_{0},t_{1}]\to TM}$ ${\displaystyle (TM}$ ${\displaystyle M)}$ ${\displaystyle \Gamma }$ ${\displaystyle t\in [t_{0},t_{1}]}$

$${\displaystyle \delta \gamma (t)=\left.{\frac {d\Gamma (t,\epsilon )}{d\epsilon }}\right|_{\epsilon =0}\in T_{\gamma (t)}M.}$$

В терминах касательной карты ,

$${\displaystyle \delta \gamma (t)=\Gamma _{*}^{t}\left(\left.{\frac {d}{d\epsilon }}\right|_{\epsilon =0}\right).}$$

Вот касательная карта, где и ${\displaystyle \Gamma _{*}^{t}:T_{0}[-\epsilon ,\epsilon ]\to T_{\Gamma (t,0)}M=T_{\gamma (t)}M}$ ${\displaystyle \Gamma ^{t}:[-\epsilon ,\epsilon ]\to M,}$ ${\displaystyle \Gamma ^{t}(\epsilon )=\Gamma (t,\epsilon ),}$ ${\displaystyle \textstyle {\frac {d}{d\epsilon }}{\Bigl |}_{\epsilon =0}\in T_{0}[-\epsilon ,\epsilon ].}$

Характеристики

• Координатное представление. Если координаты в произвольной карте на и тогда ${\displaystyle \{q_{i}\}_{i=1}^{n}}$ ${\displaystyle M}$ ${\displaystyle n=\dim M,}$ $${\displaystyle \delta \gamma (t)=\sum _{i=1}^{n}{\frac {d[q_{i}(\Gamma (t,\epsilon ))]}{d\epsilon }}{\Biggl |}_{\epsilon =0}\cdot {\frac {d}{dq_{i}}}{\Biggl |}_{\gamma (t)}.}$$
• Если, в течение некоторого момента времени и каждый раз, то, для каждого ${\displaystyle \tau }$ ${\displaystyle \gamma \in P(M),}$ ${\displaystyle \gamma (\tau )={\text{const}},}$ ${\displaystyle \gamma \in P(M),}$ ${\displaystyle \delta \gamma (\tau )=0.}$
• Если тогда ${\displaystyle \textstyle \gamma ,{\frac {d\gamma }{dt}}\in P(M),}$ ${\displaystyle \delta {\frac {d\gamma }{dt}}={\frac {d}{dt}}\delta \gamma .}$

Примеры

Свободная частица вР3

Одна частица, свободно движущаяся в имеет 3 степени свободы. Конфигурационное пространство равно и Для каждого пути и вариации существует уникальное такое, что как По определению, ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$ ${\displaystyle M=\mathbb {R} ^{3},}$ ${\displaystyle P(M)=C^{\infty }([t_{0},t_{1}],M).}$ ${\displaystyle \gamma \in P(M)}$ ${\displaystyle \Gamma (t,\epsilon )}$ ${\displaystyle \gamma ,}$ ${\displaystyle \sigma \in T_{0}\mathbb {R} ^{3}}$ ${\displaystyle \Gamma (t,\epsilon )=\gamma (t)+\sigma (t)\epsilon +o(\epsilon ),}$ ${\displaystyle \epsilon \to 0.}$

$${\displaystyle \delta \gamma (t)=\left.\left({\frac {d}{d\epsilon }}{\Bigl (}\gamma (t)+\sigma (t)\epsilon +o(\epsilon ){\Bigr )}\right)\right|_{\epsilon =0}}$$

что приводит к

$${\displaystyle \delta \gamma (t)=\sigma (t)\in T_{\gamma (t)}\mathbb {R} ^{3}.}$$

Свободные частицы на поверхности

${\displaystyle N}$Частицы, свободно движущиеся по двумерной поверхности, имеют степени свободы. Конфигурационное пространство здесь ${\displaystyle S\subset \mathbb {R} ^{3}}$ ${\displaystyle 2N}$

$${\displaystyle M=\{(\mathbf {r} _{1},\ldots ,\mathbf {r} _{N})\in \mathbb {R} ^{3\,N}\mid \mathbf {r} _{i}\in \mathbb {R} ^{3};\ \mathbf {r} _{i}\neq \mathbf {r} _{j}\ {\text{if}}\ i\neq j\},}$$

где - радиус-вектор частицы . Отсюда следует, что ${\displaystyle \mathbf {r} _{i}\in \mathbb {R} ^{3}}$ ${\displaystyle i^{\text{th}}}$

$${\displaystyle T_{(\mathbf {r} _{1},\ldots ,\mathbf {r} _{N})}M=T_{\mathbf {r} _{1}}S\oplus \ldots \oplus T_{\mathbf {r} _{N}}S,}$$

и каждый путь может быть описан с использованием радиус-векторов каждой отдельной частицы, т.е. ${\displaystyle \gamma \in P(M)}$ ${\displaystyle \mathbf {r} _{i}}$

$${\displaystyle \gamma (t)=(\mathbf {r} _{1}(t),\ldots ,\mathbf {r} _{N}(t)).}$$

Это означает, что для каждого ${\displaystyle \delta \gamma (t)\in T_{(\mathbf {r} _{1}(t),\ldots ,\mathbf {r} _{N}(t))}M,}$

$${\displaystyle \delta \gamma (t)=\delta \mathbf {r} _{1}(t)\oplus \ldots \oplus \delta \mathbf {r} _{N}(t),}$$

где Некоторые авторы выражают это как ${\displaystyle \delta \mathbf {r} _{i}(t)\in T_{\mathbf {r} _{i}(t)}S.}$

$${\displaystyle \delta \gamma =(\delta \mathbf {r} _{1},\ldots ,\delta \mathbf {r} _{N}).}$$

Твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной точки

Твердое тело , вращающееся вокруг неподвижной точки без дополнительных ограничений, имеет 3 степени свободы. Конфигурационным пространством здесь является специальная ортогональная группа размерности 3 (иначе известная как группа 3D-вращения ), и Мы используем стандартные обозначения для обозначения трехмерного линейного пространства всех кососимметричных трехмерных матриц. Экспоненциальное отображение гарантирует существование такого, что для каждого пути его вариация и существует единственный путь такой, что и для каждого По определению ${\displaystyle M=SO(3),}$ ${\displaystyle P(M)=C^{\infty }([t_{0},t_{1}],M).}$ ${\displaystyle {\mathfrak {so}}(3)}$ ${\displaystyle \exp :{\mathfrak {so}}(3)\to SO(3)}$ ${\displaystyle \epsilon _{0}>0}$ ${\displaystyle \gamma \in P(M),}$ ${\displaystyle \Gamma (t,\epsilon ),}$ ${\displaystyle t\in [t_{0},t_{1}],}$ ${\displaystyle \Theta ^{t}\in C^{\infty }([-\epsilon _{0},\epsilon _{0}],{\mathfrak {so}}(3))}$ ${\displaystyle \Theta ^{t}(0)=0}$ ${\displaystyle \epsilon \in [-\epsilon _{0},\epsilon _{0}],}$ ${\displaystyle \Gamma (t,\epsilon )=\gamma (t)\exp(\Theta ^{t}(\epsilon )).}$

$${\displaystyle \delta \gamma (t)=\left.\left({\frac {d}{d\epsilon }}{\Bigl (}\gamma (t)\exp(\Theta ^{t}(\epsilon )){\Bigr )}\right)\right|_{\epsilon =0}=\gamma (t)\left.{\frac {d\Theta ^{t}(\epsilon )}{d\epsilon }}\right|_{\epsilon =0}.}$$

Так как для некоторой функции , как , ${\displaystyle \sigma :[t_{0},t_{1}]\to {\mathfrak {so}}(3),}$ ${\displaystyle \Theta ^{t}(\epsilon )=\epsilon \sigma (t)+o(\epsilon )}$ ${\displaystyle \epsilon \to 0}$

$${\displaystyle \delta \gamma (t)=\gamma (t)\sigma (t)\in T_{\gamma (t)}\mathrm {SO} (3).}$$

Смотрите также

• принцип Даламбера
• Виртуальная работа

Ссылки

1. Takhtajan, Leon A. (2017). "Часть 1. Классическая механика". Классическая теория поля (PDF) . Кафедра математики, Университет Стоуни-Брук, Стоуни-Брук, Нью-Йорк.
2. Голдстейн, Х.; Пул, К. П.; Сафко, Дж. Л. (2001). Классическая механика (3-е изд.). Эддисон-Уэсли. стр. 16. ISBN 978-0-201-65702-9.
3. Торби, Брюс (1984). «Энергетические методы». Advanced Dynamics for Engineers . Серия HRW по машиностроению. Соединенные Штаты Америки: CBS College Publishing. ISBN 0-03-063366-4.