Топ-кварк

Тип кварка

Топ -кварк , иногда также называемый истинным кварком (обозначение: t), является самой массивной из всех наблюдаемых элементарных частиц . Свою массу он получил в результате взаимодействия с бозоном Хиггса . Эта связь очень близка к единице; в Стандартной модели физики элементарных частиц это самая большая (самая сильная) связь на уровне слабых взаимодействий и выше. Топ-кварк был открыт в 1995 году в экспериментах CDF ^[2] и DØ ^[3] в Фермилабе . ${\displaystyle y_{t}}$

Как и все другие кварки , топ-кварк представляет собой фермион со спином.  1 /2и участвует во всех четырех фундаментальных взаимодействиях : гравитации , электромагнетизме , слабых взаимодействиях и сильных взаимодействиях . Имеет электрический заряд + 2 /3 е .Онимеет массу172,76 ± 0,3  ГэВ/ с ² , ^[1] что близко к массе атома рения . ^[4] Античастицей топ-кварка является топ-антикварк ( обозначение: t , иногда называемый антитоп-кварком или просто антитопом ), который отличается от него только тем, что некоторые его свойства имеют равную величину, но противоположный знак .

Топ-кварк взаимодействует с глюонами сильного взаимодействия и обычно образуется в адронных коллайдерах посредством этого взаимодействия. Однако однажды созданный волчок (или антитоп) может распасться только под действием слабого взаимодействия . Он распадается на W-бозон и либо нижний кварк (чаще всего), странный кварк , либо, в самом редком случае, даун-кварк . ^[а]

Стандартная модель определяет среднее время жизни топ-кварка примерно5 × 10 ⁻²⁵  с . ^[5] Это примерно двадцатая часть времени сильных взаимодействий, ^[b] и поэтому оно не образует адронов , что дает физикам уникальную возможность изучить «голый» кварк (все остальные кварки адронизируются , то есть объединяются с другими кварки образуют адроны и могут наблюдаться только как таковые).

Поскольку топ-кварк настолько массивен, его свойства позволили косвенно определить массу бозона Хиггса (см. § Масса и связь с бозоном Хиггса ниже). Таким образом, свойства топ-кварка широко изучаются как средство различения конкурирующих теорий новой физики, выходящих за рамки Стандартной модели. Топ-кварк — единственный кварк, который наблюдался напрямую, поскольку время его распада меньше времени адронизации. ^{[б] [6]}

История

В 1973 году Макото Кобаяси и Тошихидэ Маскава предсказали существование третьего поколения кварков, чтобы объяснить наблюдаемые CP-нарушения при распаде каонов . Названия «верхний» и « нижний» были введены Хаимом Харари в 1975 году ^{[7] [8]} для соответствия названиям первого поколения кварков ( верхний и нижний ), отражая тот факт, что эти два компонента были «верхним» и «нижним». слабого дублета изоспина . ^{[9] [10]}

Предложение Кобаяши и Маскавы во многом опиралось на механизм GIM , выдвинутый Шелдоном Глэшоу , Джоном Илиопулосом и Лучано Майани , ^[11] который предсказал существование тогда ещё ненаблюдавшегося очарованного кварка . (Другой кварк второго поколения , странный кварк , был обнаружен уже в 1968 году.) Когда в ноябре 1974 года команды Брукхейвенской национальной лаборатории (BNL) и Стэнфордского центра линейных ускорителей (SLAC) одновременно объявили об открытии J/ψ-мезона , Вскоре после этого оно было идентифицировано как связанное состояние недостающего очаровательного кварка с его антикварком. Это открытие позволило механизму GIM стать частью Стандартной модели. ^[12] С принятием механизма GIM предсказание Кобаяши и Маскавы также приобрело доверие. Их аргументы были еще более подкреплены открытием тау командой Мартина Льюиса Перла в SLAC в период с 1974 по 1978 год. ^[13] Тау объявило о третьем поколении лептонов , нарушив новую симметрию между лептонами и кварками, введенную механизмом GIM. . Восстановление симметрии предполагало существование пятого и шестого кварков.

Фактически, вскоре пятый кварк, нижний, был открыт экспериментальной группой E288 под руководством ^Леона Ледермана в Фермилабе в ¹⁹⁷⁷ году ^. кварк, вершина, для завершения пары. Было известно, что этот кварк будет тяжелее нижнего, и для его создания при столкновениях частиц потребуется больше энергии, но общее ожидание заключалось в том, что шестой кварк вскоре будет обнаружен. Однако прошло еще 18 лет, прежде чем существование вершины было подтверждено. ^[17]

Первые поиски топ-кварка в SLAC и DESY (в Гамбурге ) закончились безрезультатно. Когда в начале 1980-х годов суперпротонный синхротрон (SPS) в ЦЕРНе обнаружил W-бозон и Z-бозон , вновь возникло ощущение, что открытие волчка неизбежно. Поскольку SPS выиграл конкуренцию со стороны Тэватрона в Фермилабе, все еще не было никаких признаков недостающей частицы, и группа в ЦЕРНе объявила, что верхняя масса должна быть не менее41 ГэВ/ с ² . После гонки между ЦЕРН и Фермилабом за обнаружение вершины ускоритель в ЦЕРН достиг своих пределов, не создав единой вершины, подняв нижнюю границу его массы до77 ГэВ/ c ² . ^[17]

Тэватрон был (до начала работы БАКа в ЦЕРН в 2009 году) единственным адронным коллайдером, достаточно мощным для производства топ-кварков. Чтобы иметь возможность подтвердить будущее открытие, к комплексу был добавлен второй детектор — детектор DØ (в дополнение к уже имеющемуся детектору-коллайдеру в Фермилабе (CDF). В октябре 1992 года обе группы впервые обнаружили намек на вершину, представив единственное событие создания, которое, по-видимому, содержало вершину. В последующие годы было собрано больше доказательств, и 22 апреля 1994 года группа CDF представила свою статью, в которой представлены предварительные доказательства существования топ-кварка с массой около175 ГэВ/ c ² . Тем временем DØ не нашел никаких доказательств, кроме подозрительного события в 1992 году. Год спустя, 2 марта 1995 года, после сбора дополнительных доказательств и повторного анализа данных DØ (которые искали гораздо более легкую вершину), два группы совместно сообщили об открытии вершины в массе176 ± 18 ГэВ/ с ² . ^{[2] [3] [17]}

За годы, предшествовавшие открытию топ-кварка, стало понятно, что некоторые прецизионные измерения масс и связей электрослабых векторных бозонов очень чувствительны к значению массы топ-кварка. Эти эффекты становятся намного сильнее при более высоких значениях верхней массы и, следовательно, могут косвенно увидеть топ-кварк, даже если его нельзя было напрямую обнаружить ни в одном эксперименте в то время. Наибольшее влияние массы топ-кварка оказало на параметр T , и к 1994 году точность этих косвенных измерений привела к предсказанию, что масса топ-кварка будет между145 ГэВ/ c ² и185 ГэВ/ c ² . ^[17] Именно разработка методов, которые в конечном итоге позволили столь точные вычисления, привела к тому, что Герардус 'т Хоофт и Мартинус Вельтман получили Нобелевскую премию по физике в 1999 году. ^{[18] [19]}

Характеристики

• При конечной энергии Тэватрона 1,96 ТэВ образовались пары топ-антитоп с сечением около 7  пикобарнов (пб). ^[20] Прогноз Стандартной модели (в следующем за ведущим порядке с m _t =¹⁷⁵ ГэВ/ c2 ) составляет 6,7~7,5  пб .
• W-бозоны от распада топ-кварков несут поляризацию родительской частицы и, следовательно, представляют собой уникальный зонд топ-поляризации.
• В Стандартной модели предсказано, что топ-кварк имеет спиновое квантовое число 1 /2и электрический заряд ++ 2 /3. Опубликовано первое измерение заряда топ-кварка, что привело к некоторой уверенности в том, что заряд топ-кварка действительно равен ++ 2 /3. ^[21]

Производство

Поскольку топ-кварки очень массивны, для их создания требуется большое количество энергии. Единственный способ достичь таких высоких энергий — это столкновения с высокими энергиями. Они происходят естественным образом в верхних слоях атмосферы Земли, когда космические лучи сталкиваются с частицами в воздухе, или могут создаваться в ускорителе частиц . В 2011 году, после прекращения работы Тэватрона , Большой адронный коллайдер в ЦЕРН стал единственным ускорителем, генерирующим луч достаточной энергии для производства топ -кварков с энергией центра масс 7 ТэВ. Существует множество процессов, которые могут привести к образованию топ-кварков, но концептуально их можно разделить на две категории: образование топ-пар и образование одиночных топ-кварков.

Пары топ-кварков

Наиболее распространенным является образование пары топ-антитоп посредством сильных взаимодействий . При столкновении создается высокоэнергетический глюон , который впоследствии распадается на волчок и антитоп. Этот процесс был ответственен за большинство событий волчка в Тэватроне и был процессом, наблюдавшимся, когда волчок был впервые обнаружен в 1995 году. ^[22] Также возможно образование пар топ-антитоп в результате распада промежуточного фотона или Z -бозон . Однако прогнозируется, что эти процессы будут гораздо более редкими и будут иметь практически идентичную экспериментальную сигнатуру в адроном коллайдере, таком как Тэватрон.

Одиночные топ-кварки

Рождение одиночных топ-кварков посредством слабого взаимодействия — совершенно другой процесс. Это может произойти несколькими способами (называемыми каналами): либо промежуточный W-бозон распадается на верхний и антинижний кварки («s-канал»), либо нижний кварк (вероятно, созданный в паре в результате распада глюона) превращается в топ-кварк путем обмена W-бозона на верхний или нижний кварк («t-канал»). Одиночный топ-кварк также может быть создан в сочетании с W-бозоном, для чего требуется нижний кварк в начальном состоянии («tW-канал»). Первые доказательства этих процессов были опубликованы коллаборацией DØ в декабре 2006 г. ^[23] , а в марте 2009 г. коллаборации CDF ^[24] и DØ ^[22] выпустили двойные статьи с точным наблюдением этих процессов. Основное значение измерения этих производственных процессов состоит в том, что их частота прямо пропорциональна | В _ТБ | ²  компонента матрицы CKM .

Разлагаться

Все возможные конечные состояния распада пары топ-кварков

Единственный известный способ распада верхнего кварка – это слабое взаимодействие с образованием W-бозона и нижнего кварка . ^[а] Из-за своей огромной массы топ-кварк чрезвычайно недолговечен, его прогнозируемое время жизни составляет всего лишь5 × 10 ⁻²⁵  с . ^[5] В результате топ-кварки не успевают распасться с образованием адронов , как это делают другие кварки. ^[б] Отсутствие адрона, окружающего топ-кварк, дает физикам уникальную возможность изучить поведение «голого» кварка.

В частности, можно напрямую определить коэффициент ветвления :

${\displaystyle \operatorname {B} \left(\ \mathrm {t} \to W^{+}\ \mathrm {b} \ \right)\equiv {\frac {\operatorname {\Gamma } \left(\ \mathrm {t} \to W^{+}\ \mathrm {b} \ \right)}{\ \sum _{q\ =\ \mathrm {b,s,d} }\operatorname {\Gamma } \left(\ \mathrm {t} \to W^{+}\ q\ \right)\ }}~.}$

Наилучшим текущим определением этого соотношения является0,957 ± 0,034 . ^[25] Поскольку это соотношение равно | В _ТБ | ² согласно Стандартной модели , это дает другой способ определения элемента CKM  | В _ТБ | , или в сочетании с определением | В _ТБ | из производства с одной вершиной обеспечивает проверку предположения о том, что матрица CKM унитарна. ^[26]

Стандартная модель допускает и более экзотические распады, но только на уровне одной петли, а это означает, что они крайне редки. В частности, вполне возможно, что топ-кварк может распасться на другой кварк up-типа (up или шарм), испустив фотон или Z-бозон. ^[27] Однако поиски этих экзотических режимов распада не дали никаких доказательств того, что они происходят в соответствии с ожиданиями Стандартной модели. Было установлено, что коэффициенты ветвления для этих распадов составляют менее 1,8 на 10 000 для фотонного распада и менее 5 на 10 000 для распада Z-бозона с достоверностью 95% . ^[25]

Масса и связь с бозоном Хиггса

Стандартная модель генерирует массы фермионов посредством их взаимодействия с бозоном Хиггса . Этот бозон Хиггса действует как поле, заполняющее пространство. Фермионы взаимодействуют с этим полем пропорционально своим индивидуальным константам связи, что генерирует массу. Частица малой массы, такая как электрон , имеет ничтожную связь, тогда как топ-кварк имеет самую большую связь с бозоном Хиггса. ${\displaystyle \ y_{i}\ ,}$ ${\displaystyle \ y_{\text{electron}}=2\times 10^{-6}\ ,}$ ${\displaystyle \ y_{\text{t}}\simeq 1~.}$

В Стандартной модели все кварковые и лептонные связи Хиггса-Юкавы малы по сравнению с связью Юкавы топ-кварка. Эта иерархия масс фермионов остается глубокой и открытой проблемой теоретической физики. Взаимодействия Хиггса-Юкавы не являются фиксированными константами природы, поскольку их значения медленно меняются в зависимости от масштаба энергии (масштаба расстояний), на котором они измеряются. Эта динамика связей Хиггса-Юкавы, называемая «бегущими константами связи», обусловлена ​​квантовым эффектом, называемым ренормгруппой .

Предполагается, что связи Хиггса-Юкавы верхних, нижних, очарованных, странных и нижних кварков имеют малые значения на чрезвычайно высоком энергетическом масштабе великого объединения, 10¹⁵  ГэВ. Их значение возрастает на более низких энергетических уровнях, когда массы кварков генерируются бозоном Хиггса. Небольшой рост обусловлен поправками из-за связи КХД . Поправки от связей Юкавы незначительны для кварков с меньшей массой.

Одно из преобладающих взглядов в физике элементарных частиц состоит в том, что размер связи Хиггса-Юкавы топ-кварка определяется уникальным нелинейным свойством уравнения ренормгруппы, которое описывает ход большого взаимодействия Хиггса-Юкавы топ-кварка. Если связь кварка Хиггса-Юкавы имеет большое значение при очень высоких энергиях, его поправки Юкавы будут развиваться вниз по массовому масштабу и компенсироваться поправками КХД. Это известно как (квази-) инфракрасная фиксированная точка , которая была впервые предсказана Б. Пендлтоном и Г.Г. Россом ^[28] и Кристофером Т. Хиллом ^[29]. Независимо от того, каково начальное начальное значение связи, если он достаточно велик, он достигнет этого значения с фиксированной точкой. Затем предсказывается соответствующая масса кварка.

Связь топ-кварка Юкавы находится очень близко к фиксированной инфракрасной точке Стандартной модели. Уравнение ренормгруппы:

${\displaystyle \mu \ {\frac {\ \partial }{\partial \mu }}\ y_{\mathrm {t} }\approx {\frac {\ y_{\text{t}}\ }{16\ \pi ^{2}}}\left({\frac {\ 9\ }{2}}y_{\mathrm {t} }^{2}-8g_{3}^{2}-{\frac {\ 9\ }{4}}g_{2}^{2}-{\frac {\ 17\ }{20}}g_{1}^{2}\right)\ ,}$

где g ₃ — цветовая калибровочная связь, g ₂ — слабая калибровочная связь изоспина, а g ₁ — слабая калибровочная связь гиперзаряда. Это уравнение описывает, как связь Юкавы изменяется в зависимости от масштаба энергии  µ . Решения этого уравнения для больших начальных значений y _t приводят к тому, что правая часть уравнения быстро приближается к нулю, привязывая y _t к связи КХД g ₃ .

Значение фиксированной точки топ-кварка довольно точно определено в Стандартной модели, что приводит к массе топ-кварка 220 ГэВ. Это примерно на 25% больше наблюдаемой верхней массы и может указывать на новую физику в более высоких энергетических масштабах.

Квази-инфракрасная фиксированная точка впоследствии стала основой теорий конденсации топ-кварков и теорий топ-цвета нарушения электрослабой симметрии, в которых бозон Хиггса состоит из пары топ-кварков и антитоп-кварков. Предсказанная масса топ-кварка лучше согласуется с фиксированной точкой, если существуют дополнительные скаляры Хиггса за пределами стандартной модели, и, следовательно, это может намекать на богатую спектроскопию новых полей Хиггса на энергетических масштабах, которые можно исследовать с помощью БАК и его обновления. ^{[30] [31]}

Смотрите также

• эксперимент CDF
• Кварковая модель
• Конденсат топ-кварка
• Топколор
• Топнесс

Сноски

1. Подавляющее большинство распадов топ-кварков приводит к образованию нижнего кварка , масса которого ближе всего к массе верхнего кварка. В очень редких случаях он может распасться на странный кварк ; почти никогда не является даун-кварком .
2. Распад топ-кварка — исключительный пример слабого процесса , который быстрее сильного взаимодействия .

Рекомендации

1. Зила, Пенсильвания; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2020). «Обзор физики элементарных частиц 2020». Успехи теоретической и экспериментальной физики : 083C01.
2. Абэ, Ф.; и другие. ( Сотрудничество CDF ) (1995). «Наблюдение образования топ-кварка в
   п
   
   п
   Столкновения с коллайдером-детектором в Фермилабе». Physical Review Letters . 74 (14): 2626–2631. arXiv : hep-ex/9503002 . Бибкод : 1995PhRvL..74.2626A. doi : 10.1103/PhysRevLett.74.2626. PMID  10057978 . S2CID  119451328.
3. Абачи, С.; и другие. ( Сотрудничество DØ ) (1995). «Наблюдение Топ-кварка». Письма о физических отзывах . 74 (14): 2632–2637. arXiv : hep-ex/9503003 . Бибкод : 1995PhRvL..74.2632A. doi : 10.1103/PhysRevLett.74.2632. PMID  10057979. S2CID  42826202.
4. Элерт, Гленн. «Квантовая хромодинамика». Гиперучебник по физике . Проверено 23 марта 2019 г.
5. Quadt, А. (2006). «Физика топ-кварков на адронных коллайдерах». Европейский физический журнал C . 48 (3): 835–1000. Бибкод : 2006EPJC...48..835Q. doi : 10.1140/epjc/s2006-02631-6. S2CID  121887478.
6. Обер, Жан-Жак; Гастманс, Раймонд; Жерар, Жан-Марк (6 декабря 2012 г.). Физика элементарных частиц: идеи и последние разработки. Спрингер, Дордрехт. п. 69. ИСБН 978-0-7923-6436-8. Проверено 11 июня 2020 г.
7. Харари, Х. (1975). «Новая кварковая модель адронов». Буквы по физике Б. 57 (3): 265. Бибкод : 1975PhLB...57..265H. дои : 10.1016/0370-2693(75)90072-6.
8. Стейли, К.В. (2004). Доказательства существования топ-кварка. Издательство Кембриджского университета . стр. 31–33. ISBN 978-0-521-82710-2.
9. Перкинс, Д.Х. (2000). Введение в физику высоких энергий . Издательство Кембриджского университета . п. 8. ISBN 978-0-521-62196-0.
10. Клоуз, Ф. (2006). Новый космический лук . ЦРК Пресс . п. 133. ИСБН 978-1-58488-798-0.
11. Глэшоу, СЛ; Илиопулос, Дж.; Майани, Л. (1970). «Слабые взаимодействия с лептон-адронной симметрией». Физический обзор D . 2 (7): 1285–1292. Бибкод : 1970PhRvD...2.1285G. doi : 10.1103/PhysRevD.2.1285.
12. Пикеринг, А. (1999). Построение кварков: социологическая история физики элементарных частиц . Издательство Чикагского университета . стр. 253–254. ISBN 978-0-226-66799-7.
13. Перл, ML; и другие. (1975). «Доказательства аномального образования лептонов в
    е⁺
    
    е⁻
    Аннигиляция». Physical Review Letters . 35 (22): 1489. Бибкод : 1975PhRvL..35.1489P.doi : 10.1103 /PhysRevLett.35.1489.
14. «Открытие нижнего кварка» (Пресс-релиз). Открытия в Фермилабе. Фермилаб . 7 августа 1977 года . Проверено 24 июля 2009 г.
15. Ледерман, LM (2005). «Журнал: Нижний кварк». Журнал «Симметрия» . Том. 2, нет. 8. Архивировано из оригинала 4 октября 2006 года.
16. Херб, Юго-Запад; и другие. (1977). «Наблюдение ди-мюонного резонанса при энергии 9,5 ГэВ в протон-ядерных столкновениях с энергией 400 ГэВ». Письма о физических отзывах . 39 (5): 252. Бибкод : 1977PhRvL..39..252H. doi : 10.1103/PhysRevLett.39.252. ОСТИ  1155396.
17. Лисс, ТМ; Типтон, Польша (1997). «Открытие топ-кварка» (PDF) . Научный американец . Том. 277, нет. 3. С. 54–59. doi : 10.1038/scientificamerican0997-54.
18. «Нобелевская премия по физике 1999 г.» (пресс-релиз). Нобелевский фонд . Проверено 10 сентября 2009 г.
19. «Нобелевская премия по физике 1999 г.» (пресс-релиз). Нобелевский фонд . 12 октября 1999 года . Проверено 10 сентября 2009 г.
20. Чакраборти, Д.; и другие. ( Сотрудничество DØ и сотрудничество CDF ) (2002). Топ-кварк и результаты W/Z на Тэватроне (PDF) . Реконтр де Морионд. п. 26. arXiv : hep-ex/0212027 .
21. Абазов, В.М.; и другие. ( Сотрудничество DØ ) (2007). «Экспериментальное различение топ-кварков с зарядом 2 e / 3 и сценариев образования экзотических кварков с зарядом 4 e / 3». Письма о физических отзывах . 98 (4): 041801. arXiv : hep-ex/0608044 . Бибкод : 2007PhRvL..98d1801A. doi : 10.1103/PhysRevLett.98.041801. hdl : 10211.3/194390. PMID  17358756. S2CID  1147194.
22. Абазов, В.М.; и другие. ( Сотрудничество DØ ) (2009). «Наблюдение за образованием одиночного высшего кварка». Письма о физических отзывах . 103 (9): 092001. arXiv : 0903.0850 . Бибкод : 2009PhRvL.103i2001A. doi :10.1103/PhysRevLett.103.092001. hdl : 10211.3/194327. PMID  19792787. S2CID  14919683.
23. Абазов, В.М.; и другие. ( Сотрудничество DØ ) (2007). «Доказательства образования одиночных топ-кварков и первое прямое измерение | V _tb |». Письма о физических отзывах . 98 (18): 181802. arXiv : hep-ex/0612052 . Бибкод : 2007PhRvL..98r1802A. doi :10.1103/PhysRevLett.98.181802. hdl : 10211.3/194387. PMID  17501561. S2CID  14937909.
24. Аалтонен, Т.; и другие. ( Сотрудничество CDF ) (2009). «Первое наблюдение образования одиночного электрослабого топ-кварка». Письма о физических отзывах . 103 (9): 092002. arXiv : 0903.0885 . Бибкод : 2009PhRvL.103i2002A. doi :10.1103/PhysRevLett.103.092002. hdl : 1721.1/52314. PMID  19792788. S2CID  8029289.
25. Зила, Пенсильвания; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2020). «КВАРКИ» (PDF) . Успехи теоретической и экспериментальной физики : 083С01 . Проверено 22 мая 2022 г.
26. Abazov, V.M.; et al. (DØ Collaboration) (2008). "Simultaneous measurement of the ratio B(t → Wb)/B(t → Wq) and the top-quark pair production cross section with the DØ detector at √s = 1.96 TeV". Physical Review Letters. 100 (19): 192003. arXiv:0801.1326. Bibcode:2008PhRvL.100s2003A. doi:10.1103/PhysRevLett.100.192003. hdl:10211.3/194369. PMID 18518440. S2CID 2638258.
27. Chekanov, S.; et al. (ZEUS Collaboration) (2003). "Search for single-top production in e-p collisions at HERA". Physics Letters B. 559 (3–4): 153–170. arXiv:hep-ex/0302010. Bibcode:2003PhLB..559..153Z. doi:10.1016/S0370-2693(03)00333-2. S2CID 119494760.
28. Pendleton, Brian; Ross, Graham (1981). "Mass and mixing angle predictions from infrared fixed points". Physics Letters. 98B (4): 291–294. Bibcode:1981PhLB...98..291P. doi:10.1016/0370-2693(81)90017-4.
29. Hill, Christopher T. (1981). "Quark and lepton masses from renormalization group fixed points". Physical Review D. 24 (3): 691–703. Bibcode:1981PhRvD..24..691H. doi:10.1103/PhysRevD.24.691.
30. Hill, Christopher T.; Machado, Pedro; Thomsen, Anders; Turner, Jessica (2019). "Where are the next Higgs bosons?". Physical Review D. 100 (1): 015051. arXiv:1904.04257. Bibcode:2019PhRvD.100a5051H. doi:10.1103/PhysRevD.100.015051. S2CID 104291827.
31. Hill, Christopher T.; Machado, Pedro; Thomsen, Anders; Turner, Jessica (2019). "Scalar democracy". Physical Review D. 100 (1): 015015. arXiv:1902.07214. Bibcode:2019PhRvD.100a5015H. doi:10.1103/PhysRevD.100.015015. S2CID 119193325.

Further reading

• Frank Fiedler; for the D0; CDF Collaborations (June 2005). "Top Quark Production and Properties at the Tevatron". arXiv:hep-ex/0506005.{{cite arXiv}}: CS1 maint: numeric names: authors list (link)

• Р. Нейв. «Кварки». Гиперфизика . Государственный университет Джорджии , факультет физики и астрономии . Проверено 29 июня 2008 г.

• А. Пикеринг (1984). Создание кварков . Издательство Чикагского университета . стр. 114–125. ISBN 978-0-226-66799-7.

Внешние ссылки

• «Скрипт для получения «топ-кварка» на arxiv.org». Архивировано из оригинала 16 января 2022 года . Проверено 19 февраля 2023 г.
• «Рабочая группа по электрослабым тэватронам». Фермилаб .
• «Информация о топ-кварках». Фермилаб .
• «Открытие топ-кварков в результате коллаборации CDF и DZero». Журнал Symmetry Magazine (страницы журнала открытий). Архивировано из оригинала 2 октября 2006 года.
• «статья об открытии топ-кварка» (PDF) . Научный американец .
• «Результаты анализа топ-кварков, проведенные DØ Collaboration». Фермилаб (публичная домашняя страница).
• «Результаты анализа топ-кварков, полученные в результате сотрудничества CDF». Фермилаб .
• «статья об открытии топ-кварка в 1994 году». Гарвардский журнал . Архивировано из оригинала 8 мая 2006 года.
• «Нобелевская премия по физике». 1999.