Круговой дихроизм

Дихроизм с циркулярно поляризованным светом.

Круговой дихроизм ( CD ) — это дихроизм , включающий циркулярно поляризованный свет, т. е. дифференциальное поглощение левого и правого света . ^{[1] [2]} Свет с левой круговой (LHC) и правой круговой (RHC) поляризацией представляет собой два возможных состояния спинового углового момента для фотона, поэтому круговой дихроизм также называют дихроизмом для спинового углового момента. ^[3] Это явление было обнаружено Жаном-Батистом Био , Огюстеном Френелем и Эме Коттоном в первой половине 19 века. ^[4] Круговой дихроизм и круговое двойное лучепреломление являются проявлениями оптической активности . Он проявляется в полосах поглощения оптически активных хиральных молекул . КД- спектроскопия имеет широкий спектр применений во многих различных областях. В частности, УФ- КД используется для исследования вторичной структуры белков. ^[5] УФ/Вид КД используется для исследования переходов с переносом заряда . ^{[6] КД} ближнего инфракрасного диапазона используется для исследования геометрической и электронной структуры путем исследования d → d -переходов металлов . ^[2] Колебательный круговой дихроизм , в котором используется свет инфракрасной области энергии, используется для структурных исследований небольших органических молекул, а в последнее время белков и ДНК. ^[5]

Физические принципы

Круговая поляризация света

Электромагнитное излучение состоит из электрического и магнитного полей, которые колеблются перпендикулярно друг другу и направлению распространения, ^[7] поперечная волна . В то время как линейно поляризованный свет возникает, когда вектор электрического поля колеблется только в одной плоскости, свет с круговой поляризацией возникает, когда направление вектора электрического поля вращается вокруг направления его распространения, в то время как вектор сохраняет постоянную величину. В одной точке пространства вектор круговой поляризации очерчивает круг за один период частоты волны, отсюда и название. На двух диаграммах ниже показаны векторы электрического поля линейно и циркулярно поляризованного света в один момент времени для ряда положений; график электрического вектора с круговой поляризацией образует спираль вдоль направления распространения . Для левоциркулярно поляризованного света (ЛЦП) при распространении к наблюдателю электрический вектор вращается против часовой стрелки . ^[2] Для света с правой круговой поляризацией (RCP) электрический вектор вращается по часовой стрелке. ${\displaystyle {\boldsymbol {E}}}$ ${\displaystyle {\boldsymbol {B}}}$ ${\displaystyle {\boldsymbol {k}}}$

Взаимодействие циркулярно поляризованного света с веществом.

Когда свет с круговой поляризацией проходит через поглощающую оптически активную среду, скорости между правой и левой поляризациями различаются ( ), а также их длина волны ( ) и степень их поглощения ( ). Отличие заключается в круговом дихроизме . ^[5] Электрическое поле светового луча вызывает линейное смещение заряда при взаимодействии с молекулой ( электрический диполь ), тогда как его магнитное поле вызывает циркуляцию заряда ( магнитный диполь ). Эти два движения в сочетании вызывают возбуждение электрона по спирали, которое включает в себя перемещение и вращение и связанные с ними операторы . Экспериментально установленная зависимость между вращательной силой образца и ${\displaystyle c_{\mathrm {L} }\neq c_{\mathrm {R} }}$ ${\displaystyle \lambda _{\mathrm {L} }\neq \lambda _{\mathrm {R} }}$ ${\displaystyle \varepsilon _{\mathrm {L} }\neq \varepsilon _{\mathrm {R} }}$ ${\displaystyle \Delta \varepsilon \equiv \varepsilon _{\mathrm {L} }-\varepsilon _{\mathrm {R} }}$ ${\displaystyle R}$ ${\displaystyle \Delta \varepsilon }$

${\displaystyle R_{\mathrm {exp} }={\frac {3hc10^{3}\ln(10)}{32\pi ^{3}N_{\mathrm {A} }}}\int {\frac {\Delta \varepsilon }{\nu }}\mathrm {d} {\nu }}$

Вращательная сила также была определена теоретически.

${\displaystyle R_{\mathrm {theo} }={\frac {1}{2mc}}\mathrm {Im} \int \Psi _{g}{\widehat {M}}_{\mathrm {(elec.dipole)} }\Psi _{e}\mathrm {d} \tau \bullet \int \Psi _{g}{\widehat {M}}_{\mathrm {(mag.dipole)} }\Psi _{e}\mathrm {d} \tau }$

Из этих двух уравнений мы видим, что для того, чтобы иметь ненулевое значение , операторы электрического и магнитного дипольного момента ( и ) должны преобразоваться как одно и то же неприводимое представление . и являются единственными точечными группами , где это может происходить, делая активными только хиральные молекулы CD. ${\displaystyle \Delta \varepsilon }$ ${\displaystyle {\widehat {M}}_{\mathrm {(elec.dipole)} }}$ ${\displaystyle {\widehat {M}}_{\mathrm {(mag.dipole)} }}$ ${\displaystyle \mathrm {C} _{n}}$ ${\displaystyle \mathrm {D} _{n}}$

Проще говоря, поскольку свет с круговой поляризацией сам по себе является «хиральным», он по-разному взаимодействует с хиральными молекулами . То есть два типа света с круговой поляризацией поглощаются в разной степени. В эксперименте CD одинаковое количество левого и правого циркулярно поляризованного света выбранной длины волны поочередно излучается в (хиральный) образец. Одна из двух поляризаций поглощается больше, чем другая, и эта зависящая от длины волны разница поглощения измеряется, что дает спектр КД образца. Благодаря взаимодействию с молекулой вектор электрического поля света после прохождения через образец прослеживает эллиптическую траекторию.

Важно, что хиральность молекулы может быть конформационной, а не структурной. То есть, например, белковая молекула со спиральной вторичной структурой может иметь КД, меняющийся при изменении конформации.

Дельта поглощения

По определению,

${\displaystyle \Delta A=A_{\mathrm {L} }-A_{\mathrm {R} }\,}$

где (Дельта-поглощение) — это разница между поглощением света с левой круговой поляризацией (LCP) и правой круговой поляризацией (RCP) (это то, что обычно измеряется). является функцией длины волны , поэтому для того, чтобы измерение имело смысл, должна быть известна длина волны, на которой оно было выполнено. ${\displaystyle \Delta A}$ ${\displaystyle \Delta A}$

Молярный круговой дихроизм

Это также можно выразить, применив закон Бера , как:

${\displaystyle \Delta A=(\varepsilon _{\mathrm {L} }-\varepsilon _{\mathrm {R} })Cl\,}$

где

${\displaystyle \varepsilon _{\mathrm {L} }}$и – молярные коэффициенты экстинкции света LCP и RCP, ${\displaystyle \varepsilon _{\mathrm {R} }}$

${\displaystyle C}$молярная концентрация ,

${\displaystyle l}$— длина пути в сантиметрах (см).

Затем

${\displaystyle \Delta \varepsilon =\varepsilon _{\mathrm {L} }-\varepsilon _{\mathrm {R} }\,}$

– молярный круговой дихроизм. Это внутреннее свойство обычно подразумевается под круговым дихроизмом вещества. Поскольку это функция длины волны, значение молярного кругового дихроизма ( ) должно указывать длину волны, при которой оно действительно. ${\displaystyle \Delta \varepsilon }$ ${\displaystyle \Delta \varepsilon }$

Внешние воздействия на круговой дихроизм

Во многих практических применениях кругового дихроизма (КД), как обсуждается ниже, измеренная КД является не просто внутренним свойством молекулы, а скорее зависит от молекулярной конформации. В таком случае CD также может быть функцией температуры, концентрации и химической среды, включая растворители. В этом случае сообщаемое значение CD должно также указывать эти другие важные факторы, чтобы быть значимым.

В упорядоченных структурах, лишенных двойной вращательной симметрии, оптическая активность, ^{[8] [9]} , включая дифференциальное пропускание ^[10] (и отражение ^[11] ) волн циркулярной поляризации, также зависит от направления распространения через материал. В этом случае так называемая внешняя 3d-хиральность связана с взаимной ориентацией светового луча и структуры.

Молярная эллиптичность

Хотя обычно измеряется, по историческим причинам большинство измерений приводятся в градусах эллиптичности. Молярная эллиптичность представляет собой круговой дихроизм с поправкой на концентрацию. Молярный круговой дихроизм и молярная эллиптичность легко преобразуются между собой уравнением: ${\displaystyle \Delta A}$ ${\displaystyle [\theta ]}$

Эллиптически поляризованный свет (фиолетовый) состоит из неравных вкладов правого (синего) и левого (красного) света с круговой поляризацией.

${\displaystyle [\theta ]=3298.2\,\Delta \varepsilon .\,}$

Это соотношение получается путем определения эллиптичности поляризации как:

${\displaystyle \tan \theta ={\frac {E_{\mathrm {R} }-E_{\mathrm {L} }}{E_{\mathrm {R} }+E_{\mathrm {L} }}}\,}$

где

${\displaystyle E_{\mathrm {R} }}$– величины векторов электрического поля правоциркулярно- и левоциркулярно поляризованного света соответственно. ${\displaystyle E_{\mathrm {L} }}$

При равенстве (когда нет разницы в поглощении света с право- и левополяризованным светом) оно равно 0° и свет линейно поляризован . Когда любой или равен нулю (когда имеется полное поглощение света с круговой поляризацией в одном направлении), угол составляет 45 °, и свет поляризован по кругу . ${\displaystyle E_{\mathrm {R} }}$ ${\displaystyle E_{\mathrm {L} }}$ ${\displaystyle \theta }$ ${\displaystyle E_{\mathrm {R} }}$ ${\displaystyle E_{\mathrm {L} }}$ ${\displaystyle \theta }$

Как правило, эффект кругового дихроизма невелик, поэтому он мал и может быть аппроксимирован как в радианах . Поскольку интенсивность или освещенность света пропорциональна квадрату вектора электрического поля, эллиптичность принимает вид: ${\displaystyle \tan \theta }$ ${\displaystyle \theta }$ ${\displaystyle I}$

${\displaystyle \theta ({\text{radians}})={\frac {(I_{\mathrm {R} }^{1/2}-I_{\mathrm {L} }^{1/2})}{(I_{\mathrm {R} }^{1/2}+I_{\mathrm {L} }^{1/2})}}\,}$

Затем, заменив I, используя закон Бера в форме натурального логарифма :

${\displaystyle I=I_{0}\mathrm {e} ^{-A\ln 10}\,}$

Эллиптичность теперь можно записать как:

${\displaystyle \theta ({\text{radians}})={\frac {(\mathrm {e} ^{{\frac {-A_{\mathrm {R} }}{2}}\ln 10}-\mathrm {e} ^{{\frac {-A_{\mathrm {L} }}{2}}\ln 10})}{(\mathrm {e} ^{{\frac {-A_{\mathrm {R} }}{2}}\ln 10}+\mathrm {e} ^{{\frac {-A_{\mathrm {L} }}{2}}\ln 10})}}={\frac {\mathrm {e} ^{\Delta A{\frac {\ln 10}{2}}}-1}{\mathrm {e} ^{\Delta A{\frac {\ln 10}{2}}}+1}}\,}$

Поскольку , это выражение можно аппроксимировать, разложив экспоненты в ряд Тейлора до первого порядка, а затем отбросив члены по сравнению с единицей и переведя радианы в градусы: ${\displaystyle \Delta A\ll 1}$ ${\displaystyle \Delta A}$

${\displaystyle \theta ({\text{degrees}})=\Delta A\left({\frac {\ln 10}{4}}\right)\left({\frac {180}{\pi }}\right)\,}$

Линейная зависимость концентрации растворенного вещества и длины пути устраняется путем определения молярной эллиптичности как:

${\displaystyle [\theta ]={\frac {100\theta }{Cl}}\,}$

Тогда, объединив два последних выражения с законом Бера , молярная эллиптичность становится:

${\displaystyle [\theta ]=100\,\Delta \varepsilon \left({\frac {\ln 10}{4}}\right)\left({\frac {180}{\pi }}\right)=3298.2\,\Delta \varepsilon \,}$

Исторически единицами молярной эллиптичности являются (град·см ² /дмоль). Для расчета молярной эллиптичности необходимо знать концентрацию образца (г/л), длину пути клетки (см) и молекулярную массу (г/моль).

Если образец представляет собой белок, вместо молекулярной массы часто используется средняя масса остатка (средняя молекулярная масса содержащихся в нем аминокислотных остатков), при этом белок рассматривается как раствор аминокислот. Использование средней эллиптичности остатков облегчает сравнение CD белков с разной молекулярной массой; использование этого нормализованного CD важно при изучении структуры белка.

Средняя эллиптичность остатка

Методы оценки вторичной структуры полимеров, в частности белков и полипептидов, часто требуют, чтобы измеренный спектр молярной эллиптичности был преобразован в нормализованное значение, в частности, значение, не зависящее от длины полимера. Для этой цели используется средняя эллиптичность остатка; это просто измеренная молярная эллиптичность молекулы, деленная на количество мономерных единиц (остатков) в молекуле.

Применение к биологическим молекулам

Верхняя панель: Спектроскопия кругового дихроизма в ультрафиолетовой области длин волн (УФ-КД) слитого белка MBP-цитохром b ₆ в различных растворах детергентов. Это показывает, что белок в СД, как и в растворе Тритона Х-100, восстановил свою структуру. Однако спектры, полученные из раствора ДСН, демонстрируют пониженную эллиптичность в диапазоне 200–210 нм, что указывает на неполное восстановление вторичной структуры.
Нижняя панель: Содержание вторичных структур, предсказанное по спектрам КД с использованием алгоритма CDSSTR. Белок в растворе ДСН демонстрирует повышенное содержание неупорядоченных структур и пониженное содержание спиралей. ^[12]

В общем случае это явление будет проявляться в полосах поглощения любой оптически активной молекулы. Как следствие, биологические молекулы проявляют круговой дихроизм из-за их правовращающих и левовращающих компонентов. Еще более важно то, что вторичная структура также придает отчетливый CD соответствующим молекулам. Следовательно, альфа-спираль белков и двойная спираль нуклеиновых кислот имеют спектральные характеристики CD, представляющие их структуры. Способность CD давать репрезентативную структурную подпись делает его мощным инструментом в современной биохимии, приложения которого можно найти практически во всех областях исследований.

CD тесно связан с методом оптической вращательной дисперсии (ORD) и обычно считается более продвинутым. CD измеряется в полосах поглощения интересующей молекулы или вблизи них, тогда как ORD может быть измерен вдали от этих полос. Преимущество компакт-диска очевидно при анализе данных. Структурные элементы различаются более четко, поскольку их записанные полосы не перекрываются сильно на определенных длинах волн, как это происходит в ORD. В принципе, эти два спектральных измерения могут быть взаимно преобразованы посредством интегрального преобразования ( соотношение Крамерса-Кронига ), если все поглощения включены в измерения.

Спектр КД белков в дальнем УФ ( ультрафиолетовом ) диапазоне может выявить важные характеристики их вторичной структуры . Спектры КД можно легко использовать для оценки доли молекулы, находящейся в конформации альфа-спирали , конформации бета-листа , конформации бета-витка или какой-либо другой конформации (например, случайного клубка ). ^{[13] [14] [15] [16]} Эти дробные распределения накладывают важные ограничения на возможные вторичные конформации, в которых может находиться белок. CD, как правило, не может сказать, где обнаруженные альфа-спирали расположены внутри молекулы или даже полностью предсказать, сколько их. Несмотря на это, CD является ценным инструментом, особенно для демонстрации изменений в телосложении. Его можно, например, использовать для изучения того, как вторичная структура молекулы меняется в зависимости от температуры или концентрации денатурирующих агентов, например хлорида гуанидиния или мочевины . Таким образом, он может раскрыть важную термодинамическую информацию о молекуле (например, энтальпию и свободную энергию денатурации Гиббса), которую иначе невозможно легко получить. Любой, кто попытается изучить белок, найдет CD ценным инструментом для проверки того, что белок находится в своей нативной конформации, прежде чем проводить с ним обширные и/или дорогостоящие эксперименты. Кроме того, существует ряд других применений спектроскопии КД в химии белков, не связанных с оценкой доли альфа-спирали. Кроме того, спектроскопия КД использовалась в исследованиях бионеорганических интерфейсов. В частности, его использовали для анализа различий во вторичной структуре сконструированного белка до и после титрования реагентом. ^[17]

Спектр КД в ближней УФ-области (>250 нм) белков дает информацию о третичной структуре . Сигналы, полученные в области 250–300 нм, обусловлены поглощением, дипольной ориентацией и природой окружающего окружения аминокислот фенилаланина, тирозина, цистеина (или дисульфидных мостиков SS ) и триптофана . В отличие от КД в дальнем УФ-диапазоне, спектр КД в ближнем УФ-диапазоне нельзя отнести к какой-либо конкретной трехмерной структуре. Скорее, спектры КД в ближнем УФ-диапазоне предоставляют структурную информацию о природе простетических групп в белках, например, гем-групп в гемоглобине и цитохроме с .

Видимая КД-спектроскопия является очень мощным методом изучения взаимодействий металл-белок и может разрешать отдельные электронные dd-переходы как отдельные полосы. Спектры КД в видимой области света возникают только тогда, когда ион металла находится в хиральном окружении, поэтому свободные ионы металлов в растворе не обнаруживаются. Преимущество этого метода состоит в том, что он позволяет наблюдать только металл, связанный с белком, поэтому легко получить зависимость от pH и стехиометрию. Оптическая активность в комплексах ионов переходных металлов объясняется конфигурационными, конформационными и вицинальными эффектами. Клевпатинонд и Вайлс (2007) разработали набор эмпирических правил для прогнозирования появления видимых спектров КД для плоско-квадратных комплексов Cu ²⁺ и Ni ^{2+ , включающих гистидин и координацию основной цепи.}

КД дает менее конкретную структурную информацию, чем, например, рентгеновская кристаллография и ЯМР-спектроскопия белков , которые оба дают данные об атомном разрешении. Однако КД-спектроскопия — быстрый метод, не требующий больших количеств белков или обширной обработки данных. Таким образом, CD можно использовать для исследования большого количества условий растворителя , варьирующейся температуры , pH , солености и присутствия различных кофакторов.

КД- спектроскопия обычно используется для изучения белков в растворе и, таким образом, дополняет методы исследования твердого состояния. Это также является ограничением, поскольку многие белки встроены в мембраны в нативном состоянии, а растворы, содержащие мембранные структуры, часто сильно рассеиваются. CD иногда измеряют в тонких пленках.

Спектроскопия КД также проводилась с использованием полупроводниковых материалов, таких как TiO ₂ , для получения сильных сигналов в УФ-диапазоне длин волн, где часто происходят электронные переходы биомолекул. ^[18]

Экспериментальные ограничения

КД также изучался в углеводах , но с ограниченным успехом из-за экспериментальных трудностей, связанных с измерением спектров КД в вакуумной ультрафиолетовой (ВУФ) области спектра (100–200 нм), где лежат соответствующие полосы КД незамещенных углеводов. . Замещенные углеводы с полосами выше ВУФ-области были успешно измерены.

Измерение CD также осложняется тем фактом, что типичные водные буферные системы часто поглощают в диапазоне, в котором структурные особенности демонстрируют дифференциальное поглощение циркулярно поляризованного света. Фосфатный , сульфатный , карбонатный и ацетатный буферы обычно несовместимы с ЦД, если они не сильно разбавлены, например, в диапазоне 10–50 мМ. Буферную систему TRIS следует полностью избегать при выполнении CD в дальнем УФ-диапазоне. Соединения бората и ония часто используются для установления подходящего диапазона pH для экспериментов по КД. Некоторые экспериментаторы заменили ион хлорида фторидом, поскольку фторид меньше поглощает в дальнем УФ-диапазоне, а некоторые работали в чистой воде. Другой, почти универсальный метод заключается в минимизации поглощения растворителя за счет использования ячеек с более короткой длиной пути при работе в дальнем УФ-диапазоне, длина пути 0,1 мм не является редкостью в этой работе.

Помимо измерений в водных системах, КД, особенно в дальнем УФ-диапазоне, можно измерять в органических растворителях, например, этаноле, метаноле, трифторэтаноле (ТФЭ). Последний имеет то преимущество, что индуцирует структурообразование белков, индуцируя бета-листы в некоторых и альфа-спирали в других, чего они не проявляют в нормальных водных условиях. Однако наиболее распространенные органические растворители, такие как ацетонитрил , ТГФ , хлороформ , дихлорметан , несовместимы с КД в дальнем УФ-диапазоне.

Может быть интересно отметить, что спектры CD белка, используемые при оценке вторичной структуры, связаны с орбитальным поглощением от π до π* амидных связей , связывающих аминокислоты. Эти полосы поглощения частично лежат в так называемом вакуумном ультрафиолете (длины волн менее 200 нм). Интересующая область длин волн фактически недоступна в воздухе из-за сильного поглощения света кислородом на этих длинах волн. На практике эти спектры измеряются не в вакууме, а в бескислородном приборе (заполненном чистым газообразным азотом ).

После устранения кислорода, возможно, вторым наиболее важным техническим фактором при работе на длинах волн ниже 200 нм станет проектирование остальной части оптической системы с низкими потерями в этой области. Важным в этом отношении является использование алюминизированных зеркал , покрытия которых оптимизированы для обеспечения низких потерь в этой области спектра.

Обычным источником света в этих приборах является ксеноновая лампа высокого давления с короткой дугой . Обычные ксеноновые дуговые лампы непригодны для использования в условиях слабого ультрафиолета. Вместо этого необходимо использовать специально сконструированные лампы с колбой из синтетического плавленого кварца высокой чистоты.

Свет синхротронных источников имеет гораздо более высокий поток на коротких длинах волн и использовался для записи компакт-диска с длиной волны до 160 нм. В 2010 году спектрофотометр КД на установке накопителя электронов ISA в Орхусском университете в Дании использовался для регистрации спектров КД твердого тела до 120 нм. ^[19] На квантовомеханическом уровне плотность признаков кругового дихроизма и оптического вращения идентична. Оптическая вращающаяся дисперсия и круговой дихроизм имеют один и тот же квантовый информационный контент.

Смотрите также

• Спиновая селективность, индуцированная киральностью
• Оптическая активность гиперрэлеевского рассеяния
• Линейный дихроизм
• Магнитный круговой дихроизм
• Оптическая активность
• Оптическая изомерия
• Оптическое вращение
• Оптическая вращательная дисперсия
• Банк данных по круговому дихроизму белков
• Спектроскопия кругового дихроизма синхротронного излучения
• Двухфотонный круговой дихроизм
• Колебательный круговой дихроизм

Рекомендации

1. П. Аткинс; Ж. де Паула (2005). Элементы физической химии (4-е изд.). Издательство Оксфордского университета . ISBN 978-0-7167-7329-0.
2. Эдвард И. Соломон; ABP Lever (3 февраля 2006 г.). Неорганическая электронная структура и спектроскопия. Уайли-Интерсайенс . п. 78. ИСБН 978-0-471-97124-5. Проверено 29 апреля 2011 г.
3. Введение в квантовую теорию 2ED Дэвид Парк, раздел 2.2, стр. 32 «... поляризация луча света - это точно такая же вещь, как вращение луча электронов, различия в терминологии отражают только случайности исторического порядка. открытия».
4. Джеральд Д. Фасман (1996). Круговой дихроизм и конформационный анализ биомолекул. Спрингер. стр. 3–. ISBN 978-0-306-45142-3. Проверено 29 апреля 2011 г.
5. Кодзи Наканиши; Нина Берова ; Роберт Вуди (1994). Круговой дихроизм: принципы и приложения. ВЧ. п. 473. ИСБН 978-1-56081-618-8. Проверено 29 апреля 2011 г.
6. Соломон, Нейдиг; А. Т. Векслер; Г. Шенк; Т. Р. Холман (2007). «Кинетические и спектроскопические исследования липоксигеназы N694C: исследование механизма активации субстрата негемового фермента железа». Варенье. хим. Соц . 129 (24): 7531–7537. дои : 10.1021/ja068503d. ПМК 2896304 . ПМИД  17523638. 
7. Элисон Роджер; Бенгт Норден (1997). Круговой дихроизм и линейный дихроизм. Издательство Оксфордского университета. ISBN 978-0-19-855897-2. Проверено 29 апреля 2011 г.
8. Р. Уильямс (1968). «Оптический вращательный эффект в нематической жидкой фазе п-азоксианизола». Письма о физических отзывах . 21 (6): 342. Бибкод : 1968PhRvL..21..342W. doi :10.1103/PhysRevLett.21.342.
9. Р. Уильямс (1969). «Оптико-вращательная сила и линейный электрооптический эффект в нематических жидких кристаллах п-азоксианизола». Журнал химической физики . 50 (3): 1324. Бибкод : 1969JChPh..50.1324W. дои : 10.1063/1.1671194.
10. Плам, Э.; Федотов В.А.; Желудев Н.И. (2008). «Оптическая активность во внешне хиральном метаматериале» (PDF) . Письма по прикладной физике . 93 (19): 191911. arXiv : 0807.0523 . Бибкод : 2008ApPhL..93s1911P. дои : 10.1063/1.3021082. S2CID  117891131.
11. Плам, Э.; Федотов В.А.; Желудев Н.И. (2016). «Зеркальная оптическая активность ахиральных метаповерхностей» (PDF) . Письма по прикладной физике . 108 (14): 141905. Бибкод : 2016ApPhL.108n1905P. дои : 10.1063/1.4944775. hdl : 10220/40854.
12. Сурма М.А.; Щепаньяк А.; Круличевски Ю. (2014). «Сравнительные исследования восстановления апоцитохрома b6 с помощью детергентов в липосомальные бислои под контролем инструментов Zetasizer». ПЛОС ОДИН . 9 (11): e111341. Бибкод : 2014PLoSO...9k1341S. дои : 10.1371/journal.pone.0111341 . ISSN  1932-6203. ПМК 4244035 . ПМИД  25423011. 
13. Зал V, Нэш А, Роджер А (2014). «SSNN, метод подбора вторичной структуры белка нейронной сети с использованием данных кругового дихроизма» (PDF) . Аналитические методы . 6 (17): 6721–26. дои : 10.1039/C3AY41831F. Архивировано (PDF) из оригинала 9 октября 2022 г.
14. Холл V, Нэш А, Хайнс Э, Роджер А (2013). «Выявление вторичной структуры белка с круговым дихроизмом и нейронной сетью». Журнал вычислительной химии . 34 (32): 2774–86. дои : 10.1002/jcc.23456. PMID  24122928. S2CID  19685126.
15. Уитмор Л., Уоллес Б.А. (2008). «Анализ вторичной структуры белков с помощью спектроскопии кругового дихроизма: методы и справочные базы данных». Биополимеры . 89 (5): 392–400. дои : 10.1002/bip.20853. ПМИД  17896349.
16. Гринфилд, Нью-Джерси (2006). «Использование спектров кругового дихроизма для оценки вторичной структуры белка». Протоколы природы . 1 (6): 2876–90. дои : 10.1038/nprot.2006.202. ПМЦ 2728378 . ПМИД  17406547. 
17. Биоинорганический интерфейс: механистические исследования белково-направленного синтеза наноматериалов. (2016, 5 мая). Получено 1 марта 2019 г. с https://pubs.acs.org/doi/pdf/10.1021/acs.jpcc.6b02569.
18. Саркар, Сумант, Райан Бехунин и Джон Г. Гиббс. «Зависимый от формы хирооптический отклик УФ-активных наноспиральных метаматериалов». Нанобуквы (2019). https://pubs.acs.org/doi/10.1021/acs.nanolett.9b03274
19. У. Мейеренрих; Джей Джей Филиппи; К. Мейнерт; Дж. Х. Бредехофт; Дж. Такахаши; Л. Нахон; Н. К. Джонс; С.В. Хоффманн (2010). «Круговой дихроизм аминокислот в области вакуума и ультрафиолета». Энджью. хим. Межд. Эд . 49 (42): 7799–7802. дои : 10.1002/anie.201003877. ПМИД  20845349.^{[ постоянная мертвая ссылка ]}

Внешние ссылки

• Спектроскопия кругового дихроизма от Alliance Protein Laboratories, коммерческого поставщика услуг.
• Введение в спектроскопию кругового дихроизма от Applied Photophysicals, поставщика оборудования
• Анимированное пошаговое руководство по круговому дихроизму и оптическому вращению от профессора Валева.