stringtranslate.com

эксперимент DØ

Центральный калориметр DØ в процессе строительства в Fermilab
Сотрудничество с DØ в феврале 1992 года.
DØ в стадии строительства, монтаж центральной системы слежения

Эксперимент DØ (иногда пишется как эксперимент D0 или эксперимент DZero ) был всемирным сотрудничеством ученых, проводивших исследования фундаментальной природы материи . DØ был одним из двух основных экспериментов (другим был эксперимент CDF ), проводимых на коллайдере Теватрон в Фермилабе в Батавии, штат Иллинойс . Теватрон был самым высокоэнергетическим ускорителем в мире с 1983 по 2009 год, когда его энергию превзошел Большой адронный коллайдер . [1] Эксперимент DØ прекратил сбор данных в 2011 году, когда Теватрон был закрыт, [2] но анализ данных все еще продолжается. Детектор DØ сохраняется в здании сборки DØ Фермилаба как часть исторической экспозиции для публичных экскурсий. [3]

Исследования DØ сосредоточены на точном изучении взаимодействий протонов и антипротонов при самых высоких доступных энергиях. Эти столкновения приводят к «событиям», содержащим множество новых частиц, созданных путем преобразования энергии в массу в соответствии с соотношением E=mc2 . Исследования включают интенсивный поиск субатомных ключей, которые раскрывают характер строительных блоков вселенной. [4]

Обзор

В 1981 году директор Fermilab Леон М. Ледерман запросил предварительные предложения по «скромному детектору, построенному скромной группой», который был бы расположен в области взаимодействия «DØ» в кольце Теватрона и дополнял бы запланированный детектор коллайдера в Fermilab . [5] Более пятнадцати групп представили предложения. Три из этих предложений были объединены в одно усилие под руководством Пола Гранниса , которое официально началось 1 июля 1983 года. Группа подготовила отчет о проекте в ноябре 1984 года. Детектор был завершен в 1991 году, он был помещен в Теватрон в феврале 1992 года и наблюдал свое первое столкновение в мае 1992 года. [6] [7] Он регистрировал данные с 1992 по 1996 год, когда он был закрыт для серьезной модернизации. Его второй запуск начался в 2001 году и продолжался до сентября 2011 года. По состоянию на 2019 год анализ данных все еще продолжается. [8]

Эксперимент DØ представляет собой международное сотрудничество, в котором на пике своей деятельности участвовало около 650 физиков из 88 университетов и национальных лабораторий 21 страны. [9] [10] В ходе эксперимента изучались столкновения протонов и антипротонов, циркулирующих в Тэватроне, с целью проверки многих аспектов Стандартной модели физики элементарных частиц .

Детектор DØ состоял из нескольких вложенных групп субдетекторов, окружающих область, где сталкивались пучки протонов и антипротонов. Субдетекторы обеспечивали более миллиона каналов электроники [11] , которые собирались, оцифровывались и регистрировались для офлайн-анализа. Около 10 миллионов столкновений [12] пучков протонов и антипротонов проверялись каждую секунду, и до 500 столкновений в секунду регистрировались для дальнейших исследований. [13]

Физические исследования

DØ проводил свои научные исследования в шести физических группах: Higgs, Top, Electroweak, New Phenomena, QCD и B Physics. В каждой из них были достигнуты значительные успехи. [14]

Комната управления DØ
Детектор DØ с большим калориметром на жидком аргоне

Верхний кварк

Одной из ранних целей эксперимента DØ было открытие верхнего кварка [15], последнего из шести компонентов материи, предсказанных Стандартной моделью физики элементарных частиц. Эксперименты DØ и CDF собирали данные для поиска, но они использовали разные методы наблюдения и анализа, которые позволяли независимо подтверждать результаты друг друга.

24 февраля 1995 года DØ и CDF представили исследовательские работы в Physical Review Letters, описывающие наблюдение пар топ-кварков и антитоп-кварков, полученных в результате сильного взаимодействия. [16] 2 марта 1995 года два коллектива совместно сообщили об открытии топ-кварка с массой около175 ГэВ/ c2 (почти как у ядра золота). [ 17] [18] [19]

4 марта 2009 года коллаборации DØ и CDF объявили об открытии образования одиночных топ-кварков посредством слабого взаимодействия. Этот процесс происходит примерно в два раза медленнее, чем образование пар топ-кварков, но его гораздо труднее наблюдать, поскольку его сложнее отличить от фоновых процессов, которые могут создавать ложные сигналы. Исследования одиночных топ-кварков использовались для измерения времени жизни топ-кварка, составляющего около 5 × 10−25 секунд , измерения последнего неизвестного элемента матрицы CKM смешивания кварков между поколениями и поиска новой физики за пределами Стандартной модели. [20]

Точные измерения свойств топ-кварка, таких как масса, заряд, моды распада, характеристики образования и поляризация, были опубликованы в более чем ста публикациях.

Европейское физическое общество присудило премию Европейского физического общества по физике высоких энергий и элементарных частиц 2019 года коллаборациям DØ и CDF «за открытие топ-кварка и детальное измерение его свойств». [21]

бозон Хиггса

В последующие годы одной из главных физических целей эксперимента DØ был поиск бозона Хиггса , существование которого предсказывалось Стандартной моделью , но с неизвестной массой. [22] До своего завершения в 2000 году эксперименты LEP в ЦЕРНе исключили существование такого бозона Хиггса с массой меньше114,4  ГэВ/ c2 . [23] В 2010 году DØ и CDF расширили запрещенную область, включив в нее окно около160  ГэВ/ c2 . [ 24]

2 июля 2012 года, предвосхищая объявление ЦЕРНа об открытии бозона Хиггса, коллаборации DØ и CDF объявили о своих доказательствах (примерно с тремя стандартными отклонениями) распада бозонов Хиггса в конечные состояния доминирующего b-кварка, что указывало на то, что масса частицы составляет от 115 до 135 ГэВ/c2 . [ 25] 4 июля 2012 года эксперименты ЦЕРНа ATLAS и CMS объявили об открытии бозона Хиггса с массой 125 ГэВ/c2 . [ 26]

Методы, разработанные на Теватроне для поиска бозона Хиггса, послужили трамплином для последующих анализов на Большом адронном коллайдере. [27]

W- и Z-бозоны

Свойства W- и Z-бозонов, передающих слабую ядерную силу, являются чувствительными индикаторами внутренней согласованности Стандартной модели. В 2012 году DØ измерил массу W-бозона с относительной точностью лучше 0,03%, исключив многие потенциальные модели новой физики. [28]

Эксперименты DØ и CDF были объединены для измерения асимметрии вперед-назад в распадах Z-бозонов (тенденция положительных лептонов распада появляться ближе к направлению входящего протона чаще, чем отрицательных лептонов распада). Из этих измерений асимметрии был измерен слабый угол смешивания, управляющий нарушением электрослабой симметрии на отдельные электромагнитные и слабые силы с точностью лучше 0,15%. Этот результат имеет сопоставимую точность с экспериментами на электрон-позитронном коллайдере в ЦЕРНе и SLAC и помогает разрешить давнюю напряженность между этими измерениями. [29]

Основных и очарованных кварков

Хотя эксперименты B-фабрики в KEK , SLAC и IHEP в Пекине, а также эксперимент LHCb в ЦЕРНе доминировали во многих аспектах изучения адронов, содержащих b- или c-кварки, DØ внес заметный вклад, используя большие выборки, содержащие все тяжелые ароматические адроны, которые можно наблюдать по их распадам на мюоны.

В июле 2006 года коллаборация DØ опубликовала первые доказательства преобразования B s -мезона (содержащего анти-b-кварк и странный кварк) в его античастицу. Переход происходит примерно 20 триллионов раз в секунду. Если бы существовали новые частицы помимо тех, что в Стандартной модели, эта скорость была бы изменена. [30]

14 мая 2010 года коллаборация DØ объявила о тенденции к образованию b- и анти-b-кварков в столкновениях протонов и антипротонов чаще, чем к паре положительно заряженных мюонов. [31] Эта тенденция, вместе с измерениями асимметрии одиночных мюонов, может помочь объяснить асимметрию материи и антиматерии, ответственную за доминирование материи во Вселенной. [32] Однако экспериментальные результаты физиков на Большом адронном коллайдере показали, что «отличие от Стандартной модели незначительно». [33]

12 июня 2007 года коллаборация DØ представила статью в Physical Review Letters, в которой сообщалось об открытии новой частицы, названной Ξ b (произносится как «зиг саб b») с массой5,774 ± 0,019 ГэВ/ c 2 , что примерно в шесть раз больше массы протона. Барион Ξ b состоит из нижнего , странного и нижнего кварков, что делает его первым наблюдаемым барионом, образованным из кварков всех трех поколений материи. [34]

Первоначальные гипотезы кварков Мюррея Гелл-Манна и Джорджа Цвейга отметили, что возможны экзотические мезоны, содержащие два кварка и два антикварка (вместо просто кварка и антикварка). Примеры были наконец обнаружены 40 лет спустя в случаях, когда экзотический мезон содержит более характерные тяжелые b- и c-кварки. DØ внес новый вклад в понимание этих экзотических состояний тяжелого аромата. [35]

Большая сила

Квантовая хромодинамика (КХД) — это теория сильного взаимодействия, в которой кварки и глюоны взаимодействуют посредством квантового свойства, аналогичного электрическому заряду для электромагнетизма, называемого «цветом». КХД делает количественные предсказания для образования струй (коллимированных спреев частиц, выделяющихся из рассеянных кварков или глюонов), фотонов и W- или Z-бозонов. DØ опубликовал основополагающую серию статей, исследующих образование струй как функцию энергии пучка, энергии струи и угла образования струи, согласующихся с теоретическими предсказаниями. Примечательным результатом 2012 года от DØ стало измерение очень высокоэнергетических струй, образующихся под большими углами рассеяния. Это происходит, когда отдельные кварки несут более половины энергии своего родительского протона или антипротона, несмотря на то, что протон и антипротон обычно состоят из десятков кварков и глюонов. Измерение отлично согласуется с предсказаниями. В серии публикаций, в которых наблюдались две пары струй или фотонов, возникающих в результате двух независимых рассеяний кварков и глюонов в пределах одной встречи протона и антипротона, картина этих скоростей показала, что пространственная протяженность глюонов внутри протона меньше, чем у кварков. [36]

Детектор

Детектор DØ состоял из нескольких «субдетекторов», которые были сгруппированы в три оболочки, окружающие точку столкновения. Самая внутренняя оболочка представляла собой Центральную систему слежения, состоящую из детекторов слежения, заключенных в сверхпроводящий магнит. Они были окружены второй оболочкой, состоящей из калориметров, которые измеряли энергию электронов, фотонов и адронов и идентифицировали «струи» частиц, возникающих из рассеянных кварков и глюонов. Третья оболочка, мюонная система, имела камеры слежения и сцинтилляционные панели до и после намагниченных твердых железных магнитов для идентификации мюонов. Весь детектор был заключен за бетонной стеной из блоков, которая действовала как радиационные экраны. Детектор имел размеры около 10 м × 10 м × 20 м и весил около 5500 тонн. Он хранится в здании сборки DØ Фермилаб как часть публичной исторической экспозиции. [37]

Центральная система слежения

Центральная система слежения имела два субдетектора для измерения положения треков заряженных частиц и магнитное поле, заставляющее треки изгибаться, что позволяло измерять их импульсы.

Кремниевый микрополосковый трекер был расположен сразу за лучевыми трубами Теватрона. Пять стволов, концентрических с пучками, и 16 дисков с полосами, перпендикулярными пучкам, обеспечивали точные измерения координат заряженных треков. Они помогли определить импульсы частиц и отличить те частицы, которые появились из первичной точки столкновения, от тех, которые прошли конечное расстояние перед распадом, как тау-лептоны и адроны, содержащие b-кварки. Он состоял из примерно 800 000 кремниевых полос шириной 50 микрон, способных измерять местоположение трека с точностью до примерно 10 микрон. Внешний радиус кремниевых детекторов был ограничен 10 см из-за их высокой стоимости. [38] Кремниевый микрополосковый трекер был установлен в детекторе для программы коллайдера Tevatron Run II, которая началась в 2001 году. [39] Он был полностью функционален к апрелю 2002 года. [40] [41]

За пределами кремниевого трекера цилиндрический сцинтилляционный волоконный трекер занимал радиальную область между 20 и 52 см и 2,5 м вдоль линии пучка. Частицы пересекали восемь слоев сцинтилляционных волокон диаметром 835 микрон. Эти волокна производили фотоны, когда частица проходила через них. [42] Свет от каждого из более чем 75 000 волокон передавался на твердотельные датчики, которые создавали электронные сигналы, которые оцифровывались и регистрировались. Пространственная точность волоконного трекера составляла около 100 микрон. [43]

Сверхпроводящий соленоидный магнит располагался непосредственно за пределами волоконного трекера и создавал магнитное поле 2 Тл в объеме кремния и волоконного трекера. [44]

Калориметр

Система калориметра состояла из трех калориметров отбора проб (цилиндрический центральный калориметр и два концевых калориметра), межкриостатного детектора и предливневого детектора. [45] Задачей калориметров и связанных с ними субдетекторов было измерение энергии электронов, фотонов, заряженных и нейтральных адронов. Это достигалось, когда падающие частицы проходили через несколько слоев плотного инертного материала, в котором они взаимодействовали и создавали вторичные частицы. Все такие вторичные частицы называются ливнем. Энергия частицы-прародителя распределялась между многими частицами ливня с гораздо более низкой энергией, которые в конечном итоге останавливались, и в этот момент ливень заканчивался. Между слоями инертного материала располагались детекторы, в которых измерялась ионизация частиц. Полный сигнал ионизации, суммированный по ливню, пропорционален энергии частицы-прародителя. [46]

Цилиндрический слой полосок предливневого излучения на основе сцинтиллятора был помещен непосредственно снаружи соленоида и считывался с помощью волоконных датчиков трекинга. Аналогичные детекторы предливневого излучения закрывали концы области трекинга. Материал в соленоиде, дополненный свинцовыми листами, заставлял первичные электроны и фотоны начинать ливень вторичных частиц. Таким образом, детектор предливневого излучения был первым этапом калориметрии и давал точное местоположение точки удара частицы.

Центральный калориметр снаружи и два торцевых калориметра, закрывающих соленоид, содержали отдельные секции для измерения электромагнитных частиц и адронов. Уран был выбран для инертных пластин-поглотителей из-за его очень высокой плотности. Активные зазоры содержали жидкий аргон с сильным электрическим полем, применяемым для сбора ионизации пролетающих частиц на тонко сегментированных плоскостях медных электродов. Эти сигналы были объединены в 50 000 сигналов, которые измеряли энергию частиц и поперечные и продольные формы ливня, что помогало идентифицировать тип частицы. Каждый калориметр содержал около шестидесяти модулей уран-жидкий аргон общим весом от 240 до 300 метрических тонн. Общая толщина калориметра составляла около 175 см, чтобы полностью поглотить ливни наиболее энергичных частиц от столкновения. Сосуды из нержавеющей стали, необходимые для размещения модулей при температуре жидкого аргона (-190 °C), были относительно толстыми, поэтому между центральным и конечным калориметрами были вставлены сцинтилляционные детекторы для компенсации потерь энергии в стенках криостата.

Первостепенной задачей калориметрии является идентификация струй, брызг частиц, созданных при выходе кварков и глюонов из точки столкновения. Идентификация струй и измерение их направлений и энергий позволяют проводить анализы для воссоздания импульсов основных кварков и глюонов в первичном столкновении. [47]

Детектор мюонов

Самая внешняя оболочка детектора была предназначена для обнаружения мюонов . Мюоны высокой энергии встречаются довольно редко и, таким образом, являются явным признаком интересных столкновений. В отличие от большинства частиц, они не поглощались в калориметрах, поэтому треки, наблюдаемые за калориметрами, были, скорее всего, мюонами. Сцинтилляционные плоскости обеспечивали быструю сигнатуру, используемую для обозначения интересных событий. Одна станция камер слежения до и две станции после твердых железных магнитов регистрируют треки мюонов. Железо большого центрального магнита было извлечено из циклотрона НАСА, построенного для моделирования радиационного повреждения в космосе. [48] [49]

Триггер и DAQ

Каждую секунду в детекторе происходило около 10 миллионов столкновений протонов и антипротонов . Поскольку это намного превышало вычислительные возможности, только часть этих событий могла быть сохранена на ленте в секунду. Поэтому была реализована сложная система сбора данных (DAQ), которая определяла, какие события были достаточно «интересными», чтобы быть записанными на ленту, а какие можно было выбросить. [50] [51] Система триггеров использовала электронные сигналы для идентификации событий, представляющих интерес, таких как те, которые содержали электроны, мюоны, фотоны, струи высокой энергии или частицы, которые прошли некоторое расстояние перед распадом. Первый уровень триггеров использовал быстрые электронные сигналы от каждого субдетектора, чтобы в течение нескольких микросекунд решить, следует ли приостановить сбор данных и оцифровать сигналы. Было принято около 10 000 таких триггеров уровня 1. Второй уровень триггеров уточнял выбор, используя оцифрованные сигналы от нескольких субдетекторов в сочетании, чтобы сформировать более детализированный профиль событий, сокращая пул событий-кандидатов до 1000 событий в секунду. На третьем уровне ферма компьютеров анализировала цифровую информацию в урезанной версии полного автономного компьютерного кода, чтобы выдавать до 100 событий в секунду для постоянной записи и последующего анализа на больших автономных компьютерных фермах. Работа триггерной системы представляла собой тонкий баланс между максимизацией количества сохраненных событий и минимизацией времени простоя, возникающего при их сборе. Она должна была быть надежной и прочной, поскольку миллионы событий, не выбранных триггером, терялись навсегда. [52]

Ссылки

  1. ^ "LHC устанавливает новый мировой рекорд" (пресс-релиз). Женева, Швейцария: ЦЕРН. 30 ноября 2009 г. Получено 22 мая 2019 г.
  2. ^ "Процесс выключения". Fermilab . 6 мая 2014 г. Получено 22 мая 2019 г.
  3. ^ "Введение в экспозицию DZero". Fermilab . 2014. Получено 24.05.2019 .
  4. ^ "Эксперимент DØ". Эксперимент DØ . Fermilab . Получено 22.05.2019 .
  5. ^ Ледерман, Леон (12 марта 1981 г.). "Вторая область столкновения" (PDF) . FermiNews . Том 4, № 11. Батавия, Иллинойс: Fermilab. стр. 3 . Получено 22.05.2019 .
  6. ^ Hoddeson, Lillian ; Kolb, Adrienne ; Westfall, Catherine (2008). Fermilab: Physics, the Frontier & Megascience . Чикаго, Иллинойс: University of Chicago Press. стр. 301–308. ISBN 978-0-226-34624-3.
  7. ^ "Введение в экспозицию DZero". Fermilab . Октябрь 2014. Получено 18.06.2019 .
  8. ^ "DØ Fact Sheet" (PDF) . Fermilab . Октябрь 2014 . Получено 2019-05-23 .
  9. ^ Клементс, Элизабет (27 апреля 2005 г.). «Эксперимент Fermilab’s DZero обрабатывал данные о рекордах с помощью сетки». Батавия, Иллинойс: Fermilab . Получено 22.05.2019 .
  10. ^ "Теватрон Фермилаба" (PDF) . Фермилаб . Июнь 2012 года . Проверено 6 августа 2019 г.
  11. ^ Бок, Грег (1 июля 2009 г.). Вывод из эксплуатации детектора Теватрона (речь). Обзор науки и технологий. Fermilab, Батавия, Иллинойс: Fermilab . Получено 18 июня 2019 г.
  12. ^ "Tevatron - Media". Fermilab . 6 мая 2014 г. Получено 6 августа 2019 г.
  13. ^ Сноу, Джоэл и др. (DØ Collaboration) (2010). "Распределенное производство Монте-Карло для D0" (PDF) . Журнал физики: Серия конференций . 219 . doi : 10.1088/1742-6596/219/7/072018 .
  14. ^ Грэннис, Пол (12 сентября 2011 г.). Физическое наследие Теватрона (PDF) (Речь). Коллоквиум LNS-MIT. Кембридж, Массачусетс . Получено 18 июня 2019 г.
  15. ^ Hoddeson, Lillian; Kolb, Adrienne; Westfall, Catherine (2008). Fermilab: Physics, the Frontier & Megascience . Чикаго, Иллинойс: University of Chicago Press. стр. 343. ISBN 978-0-226-34624-3.
  16. ^ "Is it the Top Quark? Yes!!!" (PDF) . FermiNews . Vol. 18, no. 4. Батавия, Иллинойс: Fermilab. 2 марта 1995 г. Получено 23 мая 2019 г.
  17. ^ TM Liss; PL Tipton (1997). «Открытие топ-кварка» (PDF) . Scientific American . 277 (3): 54–59. Bibcode : 1997SciAm.277c..54L. doi : 10.1038/scientificamerican0997-54.
  18. ^ Ф. Абэ и др . ( CDF Collaboration ) (1995). "Наблюдение за образованием топ-кварка в
    п

    п
    Столкновения с детектором коллайдера в Фермилабе». Physical Review Letters . 74 (14): 2626–2631. arXiv : hep-ex/9503002 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2626A. doi : 10.1103/PhysRevLett.74.2626. PMID  10057978. S2CID  119451328.
  19. ^ S. Abachi et al . ( DØ Collaboration ) (1995). «Наблюдение за верхним кварком». Physical Review Letters . 74 (14): 2632–2637. arXiv : hep-ex/9503003 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2632A. doi : 10.1103/PhysRevLett.74.2632. PMID  10057979. S2CID  42826202.
  20. ^ VM Abazov; et al. (DØ Collaboration) (2009). "Наблюдение за рождением одиночного топ-кварка". Physical Review Letters . 103 (9): 092001. arXiv : 0903.0850 . Bibcode : 2009PhRvL.103i2001A. doi : 10.1103/PhysRevLett.103.092001. PMID  19792787. S2CID  14919683.
  21. ^ Хесла, Лия (21 мая 2019 г.). «Европейское физическое общество присуждает главный приз экспериментам CDF, DZero Фермилаба по открытию и измерениям топ-кварка» (пресс-релиз). Батавия, Иллинойс: Fermilab. Fermilab . Получено 24.05.2019 .
  22. ^ "Fermilab and the Higgs Boson". Fermilab . 28 апреля 2014 г. Получено 23 мая 2019 г.
  23. ^ Сотрудничество ALEPH, Сотрудничество DELPHI, Сотрудничество L3, Сотрудничество OPAL, Рабочая группа LEP по поиску бозона Хиггса (17 июля 2003 г.). "Поиск бозона Хиггса Стандартной модели в LEP". Physics Letters B . 565 : 61–75. arXiv : hep-ex/0107029 . doi :10.1016/S0370-2693(03)00614-2. S2CID  118929428.
  24. ^ Aaltonen, T.; et al. ( CDF and DØ Collaborations) (12 февраля 2010 г.). "Комбинация поисков Tevatron для стандартной модели бозона Хиггса в режиме распада W + W − ". Physical Review Letters . 104 (6): 061802. arXiv : 1001.4162 . Bibcode :2010PhRvL.104f1802A. doi :10.1103/PhysRevLett.104.061802. PMID  20366812. S2CID  7998819.
  25. ^ "Ученые Tevatron объявляют о своих окончательных результатах по частице Хиггса" (пресс-релиз). Батавия, Иллинойс: Fermilab. Fermilab. 2 июля 2012 г. Получено 23 мая 2019 г.
  26. ^ "Эксперименты ЦЕРНа наблюдают частицу, соответствующую долгожданному бозону Хиггса" (пресс-релиз). Женева, Швейцария: ЦЕРН. ЦЕРН. 4 июля 2012 г. Получено 23 мая 2019 г.
  27. ↑ Грэннис, Пол (16 сентября 2009 г.). Результаты физики Теватрона — трамплин к LHC (речь). Коллоквиум. Мичиганский университет, Энн-Арбор, Мичиган . Получено 18 июня 2019 г.
  28. ^ VM Abazov et al . ( DØ Collaboration ) (2012). "Измерение массы W-бозона с помощью детектора D0". Physical Review Letters . 108 (15): 151804–1 to 151804–8. arXiv : 1203.0293 . Bibcode :2012PhRvL.108o1804A. doi :10.1103/PhysRevLett.108.151804. PMID  22587244. S2CID  1043240.
  29. ^ TA Aaltonen et al . ( DØ Collaboration and CDF Collaboration ) (2018). "Комбинация Tevatron Run II эффективного угла смешивания лептонного электрослабого взаимодействия". Physical Review D . 97 (11): 112007. arXiv : 1801.06283 . Bibcode :2018PhRvD..97k2007A. doi :10.1103/PhysRevD.97.112007. S2CID  209414466.
  30. ^ VM Abazov et al . ( DØ Collaboration ) (2006). "Прямые пределы частоты колебаний B s ". Physical Review Letters . 97 (2): 021802. arXiv : hep-ex/0603029 . Bibcode :2006PhRvL..97b1802A. doi :10.1103/PhysRevLett.97.021802. PMID  16907434. S2CID  11632404.
  31. ^ VM Abazov et al . ( DØ Collaboration ) (2010). "Доказательства аномальной асимметрии заряда димюона одного знака". Physical Review Letters . 105 (8): 081801. arXiv : 1007.0395 . Bibcode :2010PhRvL.105h1801A. doi :10.1103/PhysRevLett.105.081801. PMID  20868090. S2CID  118616830.
  32. ↑ Овербай, Деннис (17 мая 2010 г.), «Новый ключ к объяснению существования», The New York Times , архивировано из оригинала 20 января 2018 г.
  33. ↑ Тиммер, Джон. (28 августа 2011 г.), «Детектор LHCb создает проблемы для теории суперсимметрии», Ars Technica , архивировано из оригинала 27 февраля 2018 г.
  34. ^ "Физики Фермилаб обнаружили барион "тройной черпак"" (пресс-релиз). Батавия, Иллинойс: Фермилаб. Фермилаб. 13 июня 2007 г. Получено 24.05.2019 .
  35. ^ Хесла, Лия (25 февраля 2016 г.). "Ученые из Фермилаб открыли новую частицу с четырьмя ароматами". Симметрия . Фермилаб и SLAC . Получено 18.06.2019 .
  36. ^ VM Abazov et al . ( DØ Collaboration ) (2012). "Измерение сечения инклюзивной струи в столкновениях p pbar при sqrt(s)=1,96 ТэВ". Physical Review D . 85 : 052006. arXiv : 1110.3771 . doi :10.1103/PhysRevD.85.052006. S2CID  119265204.
  37. ^ "Введение - Эксперимент DZero". Fermilab . 2015. Получено 24.05.2019 .
  38. ↑ Пол Граннис и Дмитрий Денисов (11 июня 2019 г.). «Пол Граннис и Дмитрий Денисов о детекторе DØ». История и архивы Fermilab . Fermilab. Архивировано из оригинала 7 августа 2019 г. . Получено 7 августа 2019 г. .
  39. ^ "Run II Luminosity". Fermilab . 15 августа 2006 г. Получено 24 мая 2019 г.
  40. ^ Бурдин, Сергей (2005). D0 Silicon Microstrip Tracker (PDF) (Технический отчет). Fermilab. FERMILAB-CONF-05-515-E . Получено 24 мая 2019 г. .
  41. ^ "Центральная система слежения". Выставка DZero . Fermilab . Получено 24 мая 2019 г.
  42. ^ "Центральная система слежения". Fermilab . Получено 24 мая 2019 г.
  43. ↑ Пол Граннис и Дмитрий Денисов (11 июня 2019 г.). «Пол Граннис и Дмитрий Денисов о детекторе DØ». История и архивы Fermilab . Fermilab. Архивировано из оригинала 7 августа 2019 г. . Получено 7 августа 2019 г. .
  44. ↑ Пол Граннис и Дмитрий Денисов (11 июня 2019 г.). «Пол Граннис и Дмитрий Денисов о детекторе DØ». История и архивы Fermilab . Fermilab. Архивировано из оригинала 7 августа 2019 г. . Получено 7 августа 2019 г. .
  45. ^ "The DZero Calorimeter". Fermilab . Получено 24.05.2019 .
  46. ^ Пол Граннис и Дмитрий Денисов (11 июня 2019 г.). «Пол Граннис и Дмитрий Денисов о детекторе DØ». История и архивы Fermilab . Fermilab. Архивировано из оригинала 7 августа 2019 г. . Получено 14 августа 2019 г. .
  47. ^ Пол Граннис и Дмитрий Денисов (11 июня 2019 г.). «Пол Граннис и Дмитрий Денисов о детекторе DØ». История и архивы Fermilab . Fermilab. Архивировано из оригинала 7 августа 2019 г. . Получено 14 августа 2019 г. .
  48. ^ "The DZero Muon System". Fermilab . Получено 24.05.2019 .
  49. ^ Пол Граннис и Дмитрий Денисов (11 июня 2019 г.). «Пол Граннис и Дмитрий Денисов о детекторе DØ». История и архивы Fermilab . Fermilab. Архивировано из оригинала 7 августа 2019 г. . Получено 14 августа 2019 г. .
  50. ^ Gibbard, Bruce (октябрь 1992 г.). "DØ Triggering and Data Acquisition" (PDF) . В JR Sanford (ред.). Труды 26-й Международной конференции по физике высоких энергий (ICHEP 92): Даллас, Техас, США, 6–12 августа 1992 г. . XXVI Международная конференция по физике высоких энергий, Даллас, Техас, 6–12 августа 1992 г. Том 172. AIP. стр. 1732–1737 . Получено 28.05.2019 г.
  51. ^ D., Chapin; et al. (14 июля 2003 г.). "The DZERO Level 3 Data Acquistion [sic] System" (PDF) . Труды 13-й Международной конференции по вычислениям в области физики высоких энергий и ядерной физики (CHEP 2003): Ла-Хойя, Калифорния, 24–28 марта 2003 г. Вычисления в области физики высоких энергий и ядерной физики, Ла-Хойя, Калифорния, 24–28 марта 2003 г. SLAC . Получено 28 мая 2019 г.
  52. ^ Пол Граннис и Дмитрий Денисов (11 июня 2019 г.). «Пол Граннис и Дмитрий Денисов о детекторе DØ». История и архивы Fermilab . Fermilab. Архивировано из оригинала 7 августа 2019 г. . Получено 14 августа 2019 г. .

Внешние ссылки