stringtranslate.com

вниз кварк

Нижний кварк (символ: d) — тип элементарной частицы и основная составляющая материи . Нижний кварк является вторым по легкости из всех кварков и объединяется с другими кварками, образуя составные частицы, называемые адронами . Нижние кварки чаще всего встречаются в атомных ядрах , где они объединяются с верхними кварками , образуя протоны и нейтроны . Протон состоит из одного нижнего кварка и двух верхних кварков, а нейтрон состоит из двух нижних кварков и одного верхнего кварка. Поскольку они встречаются в каждом известном атоме, нижние кварки присутствуют во всей повседневной материи, с которой мы взаимодействуем.

Нижний кварк является частью первого поколения материи, имеет электрический заряд1/3 e и голая масса4.7+0,5
−0,3
 МэВ/ c 2
. [1] Как и все кварки, нижний кварк является элементарным фермионом со спином ⁠1/2⁠ , и испытывает все четыре фундаментальных взаимодействия : гравитацию , электромагнетизм , слабые взаимодействия и сильные взаимодействия . Античастицей нижнего кварка является нижний антикварк (иногда называемый антинижним кварком или просто антидауном ), который отличается от него только тем, что некоторые его свойства имеют одинаковую величину, но противоположный знак .

Его существование (наряду с существованием верхнего и странного кварков ) было постулировано в 1964 году Мюрреем Гелл-Манном и Джорджем Цвейгом для объяснения схемы классификации адронов «Восьмеричный путь» . Нижний кварк был впервые обнаружен в экспериментах в Стэнфордском центре линейных ускорителей в 1968 году.

История

Мюррей Гелл-Манн
Джордж Цвейг

В начале физики элементарных частиц (первая половина 20-го века) считалось, что адроны, такие как протоны , нейтроны и пионы, являются элементарными частицами . Однако, по мере открытия новых адронов, « зоопарк частиц » вырос с нескольких частиц в начале 1930-х и 1940-х годов до нескольких десятков в 1950-х годах. Отношения между каждой из них были неясны до 1961 года, когда Мюррей Гелл-Манн [2] и Ювал Нееман [3] (независимо друг от друга) предложили схему классификации адронов, названную Восьмеричным путем , или, выражаясь более техническими терминами, симметрией аромата SU(3) .

Эта схема классификации организовала адроны в изоспиновые мультиплеты , но физическая основа, стоящая за ней, все еще была неясна. В 1964 году Гелл-Манн [4] и Джордж Цвейг [5] [6] (независимо друг от друга) предложили кварковую модель , которая тогда состояла только из верхних , нижних и странных кварков. [7] Однако, хотя кварковая модель объясняла Восьмеричный Путь, прямых доказательств существования кварков не было найдено до 1968 года в Стэнфордском линейном ускорительном центре . [8] [9] Эксперименты по глубокому неупругому рассеянию показали, что протоны имеют субструктуру, и что протоны, состоящие из трех более фундаментальных частиц, объяснили данные (тем самым подтвердив кварковую модель). [10]

Сначала люди не хотели идентифицировать три тела как кварки, предпочитая вместо этого описание партонов Ричарда Фейнмана , [ 11] [12] [13] но со временем теория кварков была принята (см. Ноябрьская революция ). [14]

Масса

Несмотря на то, что он чрезвычайно распространен, чистая масса нижнего кварка не определена точно, но, вероятно, лежит в пределах4,5 и 5,3  МэВ/ c2 . [15] Расчеты решеточной КХД дают более точное значение:4,79 ± 0,16  МэВ/ с2 . [ 16]

При обнаружении в мезонах (частицах, состоящих из одного кварка и одного антикварка ) или барионах (частицах, состоящих из трех кварков), «эффективная масса» (или «одетая» масса) кварков становится больше из-за энергии связи , вызванной глюонным полем между кварками (см. эквивалентность массы и энергии ). Например, эффективная масса нижних кварков в протоне составляет около300  МэВ/ c2 . Поскольку голая масса нижних кварков настолько мала, ее невозможно напрямую рассчитать , поскольку необходимо учитывать релятивистские эффекты,

Ссылки

  1. ^ ab M. Tanabashi et al. (Particle Data Group) (2018). «Обзор физики элементарных частиц». Physical Review D. 98 ( 3): 1–708. Bibcode : 2018PhRvD..98c0001T. doi : 10.1103/PhysRevD.98.030001 . hdl : 10044/1/68623 . PMID  10020536.
  2. ^ М. Гелл-Манн (2000) [1964]. "Восьмеричный путь: теория симметрии сильного взаимодействия". В М. Гелл-Манн, И. Нееман (ред.). Восьмеричный путь . Westview Press . стр. 11. ISBN 978-0-7382-0299-0.
    Оригинал: М. Гелл-Манн (1961). "Восьмеричный путь: теория симметрии сильного взаимодействия". Отчет синхротронной лаборатории CTSL-20 . Калифорнийский технологический институт .
  3. ^ Y. Ne'eman (2000) [1964]. "Вывод сильных взаимодействий из калибровочной инвариантности". В M. Gell-Mann, Y. Ne'eman (ред.). Восьмеричный путь . Westview Press . ISBN 978-0-7382-0299-0.
    Оригинал Y. Ne'eman (1961). "Вывод сильных взаимодействий из калибровочной инвариантности". Nuclear Physics . 26 (2): 222–229. Bibcode :1961NucPh..26..222N. doi :10.1016/0029-5582(61)90134-1.
  4. ^ М. Гелл-Манн (1964). «Схематическая модель барионов и мезонов». Physics Letters . 8 (3): 214–215. Bibcode :1964PhL.....8..214G. doi :10.1016/S0031-9163(64)92001-3.
  5. ^ Г. Цвейг (1964). «Модель SU(3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушение». Отчет ЦЕРН № 8181/Th 8419 .
  6. ^ Г. Цвейг (1964). «Модель SU(3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушение: II». Отчет ЦЕРН № 8419/Th 8412 .
  7. ^ B. Carithers, P. Grannis (1995). "Открытие топ-кварка" (PDF) . Beam Line . 25 (3): 4–16 . Получено 2008-09-23 .
  8. ^ ED Bloom; et al. (1969). "Высокоэнергетическое неупругое e–p рассеяние при 6° и 10°". Physical Review Letters . 23 (16): 930–934. Bibcode : 1969PhRvL..23..930B. doi : 10.1103/PhysRevLett.23.930 .
  9. ^ M. Breidenbach; et al. (1969). "Наблюдаемое поведение высоконеупругого рассеяния электронов и протонов" (PDF) . Physical Review Letters . 23 (16): 935–939. Bibcode : 1969PhRvL..23..935B. doi : 10.1103/PhysRevLett.23.935. OSTI  1444731. S2CID  2575595.
  10. ^ JI Friedman. "Дорога к Нобелевской премии". Университет Хюэ . Архивировано из оригинала 25-12-2008 . Получено 29-09-2008 .
  11. ^ RP Feynman (1969). "Very High-Energy Collisions of Hadrons" (PDF) . Physical Review Letters . 23 (24): 1415–1417. Bibcode : 1969PhRvL..23.1415F. doi : 10.1103/PhysRevLett.23.1415.
  12. ^ S. Kretzer; H. Lai; F. Olness; W. Tung (2004). "CTEQ6 Parton Distributions with Heavy Quark Mass Effects". Physical Review D. 69 ( 11): 114005. arXiv : hep-ph/0307022 . Bibcode : 2004PhRvD..69k4005K. doi : 10.1103/PhysRevD.69.114005. S2CID  119379329.
  13. ^ DJ Griffiths (1987). Введение в элементарные частицы . John Wiley & Sons . стр. 42. ISBN 978-0-471-60386-3.
  14. ^ ME Peskin, DV Schroeder (1995). Введение в квантовую теорию поля . Addison–Wesley . стр. 556. ISBN 978-0-201-50397-5.
  15. ^ J. Beringer; et al. ( Particle Data Group ) (2013). "PDGLive Particle Summary 'Quarks (u, d, s, c, b, t, b′, t′, Free)'" (PDF) . Particle Data Group . Получено 23.07.2013 .
  16. ^ Чо, Адриан (апрель 2010 г.). «Масса общего кварка наконец-то определена». Science Magazine. Архивировано из оригинала 2012-03-06.

Дальнейшее чтение