stringtranslate.com

соединение Гейслера

В случае полных соединений Гейслера с формулой X 2 YZ (например, Co 2 MnSi) два из них заняты атомами X (структура L2 1 ); для полусоединений Гейслера XYZ одна ГЦК-подрешетка остается незанятой (структура C1 b ).

Соединения Гейслера представляют собой магнитные интерметаллиды с гранецентрированной кубической кристаллической структурой и составом XYZ (полу-Гейслеры) или X 2 YZ (полные-Гейслеры), где X и Y являются переходными металлами , а Z находится в p-блоке . Термин происходит от имени немецкого горного инженера и химика Фридриха Гейслера , который изучал такое соединение (Cu 2 MnAl) в 1903 году. [1] Многие из этих соединений проявляют свойства, имеющие отношение к спинтронике , такие как магнитосопротивление , вариации эффекта Холла , ферро- , антиферро- и ферримагнетизм , полу- и полуметалличность , полупроводимость со способностью спинового фильтра, сверхпроводимость , топологическая зонная структура и активно изучаются как термоэлектрические материалы . Их магнетизм является результатом механизма двойного обмена между соседними магнитными ионами. Марганец , который находится в центрах кубической структуры, был магнитным ионом в первом открытом соединении Гейслера. ( Подробнее о том, почему это происходит, см. на кривой Бете-Слейтера .)

Стили написания химической формулы

В зависимости от рассматриваемой области литературы можно встретить одно и то же соединение, обозначенное разными химическими формулами. Примером наиболее распространенного различия является X 2 YZ против XY 2 Z, где метки двух переходных металлов X и Y в соединении меняются местами. Традиционное соглашение X 2 YZ [2] возникает из интерпретации гейслеров как интерметаллидов и используется преимущественно в литературе, изучающей магнитные применения соединений гейслера. Соглашение XY 2 Z, с другой стороны, используется в основном в термоэлектрических материалах [3] и литературе о прозрачных проводящих приложениях [4] , где используются полупроводниковые гейслеры (большинство полугейслеров являются полупроводниками). Это соглашение, в котором самый левый элемент в периодической таблице идет первым, использует интерпретацию Цинтля [5] полупроводниковых соединений, где химическая формула XY 2 Z записана в порядке возрастания электроотрицательности. В известных соединениях, таких как Fe 2 VAl, которые исторически считались металлическими (полуметаллическими), но позднее были показаны как полупроводники с малой щелью [6], можно обнаружить использование обоих стилей. В настоящей статье полупроводниковые соединения иногда могут упоминаться в стиле XY 2 Z.

«Нестехиометрические» Гейслеры

Эскизы фазовых диаграмм, демонстрирующие, чем составы двойного и тройного полу-Гейслера отличаются от традиционных составов сплавов. [7]

Хотя традиционно считалось, что они образуются в составах XYZ и X 2 YZ, исследования, опубликованные после 2015 года, обнаружили и надежно предсказали соединения Гейслера с нетипичными составами, такими как XY 0,8 Z и X 1,5 YZ. [8] [9] Помимо этих тройных составов, также были обнаружены четверные составы Гейслера, называемые двойным полу-Гейслером X 2 YY'Z 2 [10] (например, Ti 2 FeNiSb 2 ) и тройным полу-Гейслером X 2 X'Y 3 Z 3 [7] (например, Mg 2 VNi 3 Sb 3 ). Эти «нестехиометрические» (то есть отличающиеся от известных составов XYZ и X 2 YZ) Гейслеры в основном являются полупроводниками в пределе низкой температуры T  = 0 K. [11] Стабильные составы и соответствующие электрические свойства этих соединений могут быть весьма чувствительны к температуре [12] , а их температуры перехода порядок-беспорядок часто возникают ниже комнатных температур. [10] Большое количество дефектов на атомном уровне в нестехиометрических гейслерах помогает им достигать очень низкой теплопроводности и делает их подходящими для термоэлектрических применений. [13] [14] Полупроводниковый состав X 1.5 YZ стабилизируется переходным металлом X, играющим двойную роль (донора электронов и акцептора) в структуре. [15]

Полу-Гейслеровские термоэлектрики

Схема термоэлектрика HH. X и Z имеют большую разницу электроотрицательностей между собой и образуют ионную подрешетку типа NaCl, тогда как Y и Z образуют ковалентную подрешетку типа ZnS.

Полугейслеровы соединения обладают отличительными свойствами и высокой настраиваемостью, что делает этот класс очень перспективным в качестве термоэлектрических материалов. Исследование предсказало, что может быть до 481 стабильного полугейслеровского соединения с использованием высокопроизводительного расчета ab initio в сочетании с методами машинного обучения. [16] Конкретные полугейслеровские соединения, представляющие интерес в качестве термоэлектрических материалов (пространственная группа ), представляют собой полупроводниковые тройные соединения с общей формулой XYZ, где X — более электроположительный переходный металл (такой как Ti или Zr), Y — менее электроположительный переходный металл (такой как Ni или Co), а Z — тяжелый элемент основной группы (такой как Sn или Sb). [17] [18] Этот гибкий диапазон выбора элементов позволяет создавать множество различных комбинаций для формирования полугейслеровской фазы и обеспечивает широкий спектр свойств материалов.

Полу-Гейслеровские термоэлектрические материалы имеют явные преимущества перед многими другими термоэлектрическими материалами; низкая токсичность, недорогой элемент, прочные механические свойства и высокая термическая стабильность делают полу-Гейслеровские термоэлектрики отличным вариантом для средне-высокотемпературного применения. [17] [19] Однако высокая теплопроводность, присущая высокосимметричной структуре HH, сделала термоэлектрики HH в целом менее эффективными, чем другие классы материалов TE. Многие исследования были сосредоточены на улучшении термоэлектрических свойств HH путем снижения теплопроводности решетки, и zT > 1 было неоднократно зафиксировано. [19]

Магнитные свойства

Магнетизм раннего полного соединения Гейслера Cu 2 MnAl значительно меняется в зависимости от термической обработки и состава. [21] Он имеет индукцию насыщения при комнатной температуре около 8000 гаусс, что превышает индукцию насыщения элемента никеля (около 6100 гаусс), но меньше, чем у железа (около 21500 гаусс). Для ранних исследований см. [1] [22] [23] В 1934 году Брэдли и Роджерс показали, что ферромагнитная фаза при комнатной температуре представляет собой полностью упорядоченную структуру типа L2 1 Strukturbericht . [24] Она имеет примитивную кубическую решетку атомов меди с чередующимися ячейками, объемно центрированными марганцем и алюминием . Параметр решетки составляет 5,95 Å . Расплавленный сплав имеет температуру солидуса около 910 °C. При охлаждении ниже этой температуры он превращается в неупорядоченную, твердую, объемно-центрированную кубическую бета-фазу. Ниже 750 °C образуется упорядоченная решетка B2 с примитивной кубической решеткой меди , которая объемно-центрирована неупорядоченной марганцево-алюминиевой подрешеткой. [21] [25] Охлаждение ниже 610 °C вызывает дальнейшее упорядочение марганцевой и алюминиевой подрешеток до формы L2 1. [21] [26] В нестехиометрических сплавах температуры упорядочения снижаются, а диапазон температур отжига, при котором сплав не образует микропреципитатов, становится меньше, чем для стехиометрического материала. [27] [28] [21]

Оксли нашел значение 357 °C для температуры Кюри , ниже которой соединение становится ферромагнитным. [29] Нейтронная дифракция и другие методы показали, что магнитный момент около 3,7 магнетон Бора находится почти исключительно на атомах марганца. [21] [30] Поскольку эти атомы находятся на расстоянии 4,2 Å друг от друга, обменное взаимодействие, которое выравнивает спины, вероятно, является косвенным и опосредовано электронами проводимости или атомами алюминия и меди. [29] [31]

Снимки соединения Гейслера Cu-Mn-Al, полученные с помощью электронного микроскопа, на которых показаны стенки магнитных доменов, связанные с антифазными границами L2 1 APB (a) с помощью темного поля <111>, остальные микрофотографии получены в светлом поле, так что APB не контрастируют (b) с помощью изображения Фуко (смещенная апертура) и (c) стенки магнитных доменов с помощью изображения Френеля (расфокусировка).

Исследования с помощью электронной микроскопии показали, что тепловые антифазные границы (APB) образуются во время охлаждения через температуры упорядочения, поскольку упорядоченные домены зарождаются в разных центрах кристаллической решетки и часто не совпадают друг с другом в местах их встречи. [21] [25] Антифазные домены растут по мере отжига сплава. Существует два типа APB, соответствующих типам упорядочения B2 и L2 1. APB также образуются между дислокациями, если сплав деформирован. В APB атомы марганца будут ближе, чем в объеме сплава, и для нестехиометрических сплавов с избытком меди (например, Cu 2,2 MnAl 0,8 ) на каждой тепловой APB образуется антиферромагнитный слой. [32] Эти антиферромагнитные слои полностью вытесняют нормальную структуру магнитных доменов и остаются с APB, если они выращены путем отжига сплава. Это существенно изменяет магнитные свойства нестехиометрического сплава относительно стехиометрического сплава, имеющего нормальную доменную структуру. Предположительно, это явление связано с тем, что чистый марганец является антиферромагнетиком, хотя неясно, почему эффект не наблюдается в стехиометрическом сплаве. Аналогичные эффекты возникают в APB в ферромагнитном сплаве MnAl при его стехиометрическом составе. [ необходима цитата ]

Некоторые соединения Гейслера также проявляют свойства материалов, известных как ферромагнитные сплавы с памятью формы . Они обычно состоят из никеля, марганца и галлия и могут изменять свою длину до 10% в магнитном поле. [33]

Механические свойства

Понимание механических свойств соединений Гейслера имеет первостепенное значение для чувствительных к температуре приложений (например, термоэлектрики ), для которых используются некоторые подклассы соединений Гейслера. Однако экспериментальные исследования редко встречаются в литературе. [34] Фактически, коммерциализация этих соединений ограничена способностью материала подвергаться интенсивным, повторяющимся термическим циклам и противостоять растрескиванию от вибраций. Подходящей мерой для трещиностойкости является ударная вязкость материала , которая обычно обратно пропорциональна другому важному механическому свойству: механической прочности . В этом разделе мы освещаем существующие экспериментальные и вычислительные исследования механических свойств сплавов Гейслера. Обратите внимание, что механические свойства такого разнообразного по составу класса материалов, как и ожидалось, зависят от химического состава самих сплавов, и поэтому тенденции в механических свойствах трудно определить без изучения каждого конкретного случая.

Значения модуля упругости полусплавов Гейслера варьируются от 83 до 207 ГПа, тогда как объемный модуль охватывает более узкий диапазон от 100 ГПа в HfNiSn до 130 ГПа в TiCoSb. [34] Набор различных расчетов теории функционала плотности (DFT) показывает, что соединения полугейслера, как прогнозируется, имеют более низкий модуль упругости, сдвига и объемный модуль, чем в четверных, полных и обратных сплавах Хауслера. [34] DFT также предсказывает уменьшение модуля упругости с температурой в Ni 2 XAl (X = Sc, Ti, V), а также увеличение жесткости с давлением. [35] Уменьшение модуля относительно температуры также наблюдается в TiNiSn, ZrNiSn и HfNiSn, где ZrNiSn имеет самый высокий модуль, а Hf - самый низкий. [36] Это явление можно объяснить тем фактом, что модуль упругости уменьшается с увеличением межатомного расстояния : по мере повышения температуры атомные колебания также увеличиваются, что приводит к большему равновесному межатомному расстоянию.

Механическая прочность также редко изучается в соединениях Гейслера. Одно исследование показало, что в нестехиометрическом Ni 2 MnIn материал достигает пиковой прочности 475 МПа при 773 К, которая резко снижается до менее 200 МПа при 973 К. [37] В другом исследовании было обнаружено, что поликристаллический сплав Гейслера, состоящий из тройного композиционного пространства Ni-Mn-Sn, обладает пиковой прочностью на сжатие около 2000 МПа с пластической деформацией до 5%. [38] Однако добавление индия к тройному сплаву Ni-Mn-Sn не только увеличивает пористость образцов, но и снижает прочность на сжатие до 500 МПа. Из исследования неясно, какой процент увеличения пористости от добавления индия снижает прочность. Обратите внимание, что это противоположно результату, ожидаемому от упрочнения твердого раствора , когда добавление индия в тройную систему замедляет движение дислокаций за счет взаимодействия дислокации с растворенным веществом и впоследствии увеличивает прочность материала.

Вязкость разрушения также можно настраивать с помощью модификаций состава. Например, средняя вязкость Ti 1−x (Zr, Hf) x NiSn варьируется от 1,86 МПа м 1/2 до 2,16 МПа м 1/2 , увеличиваясь с содержанием Zr/Hf. [36] Однако подготовка образцов может влиять на измеренную вязкость разрушения, как было разработано О'Коннором и др. [39] В их исследовании образцы Ti 0,5 Hf 0,5 Co 0,5 Ir 0,5 Sb 1−x Sn x были подготовлены с использованием трех различных методов: высокотемпературной твердотельной реакции , высокоэнергетического шарового измельчения и комбинации обоих. Исследование показало более высокую вязкость разрушения в образцах, подготовленных без этапа высокоэнергетического измельчения в шаровой мельнице при 2,7–4,1 МПа·м · 1 /2 , в отличие от образцов, подготовленных с использованием шаровой мельницы при 2,2–3,0 МПа·м ·1 /2 . [36] [39] Вязкость разрушения чувствительна к включениям и существующим трещинам в материале, поэтому она, как и ожидалось, зависит от подготовки образца.


Полуметаллические ферромагнитные соединения Гейслера

Полуметаллические ферромагнетики демонстрируют металлическое поведение в одном спиновом канале и изолирующее поведение в другом спиновом канале. Первый пример полуметаллических ферромагнетиков Гейслера был впервые исследован де Гроотом и др. [40] в случае NiMnSb. Полуметалличность приводит к полной поляризации проводящих электронов. Поэтому полуметаллические ферромагнетики перспективны для приложений спинтроники . [41]

Список известных соединений Гейслера

Ссылки

  1. ^ аб Хойслер Ф. (1903). «Über Magneticische Manganlegierungen». Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft (на немецком языке). 12 : 219.
  2. ^ Граф, Таня; Фельсер, Клаудия; Паркин, Стюарт (2011). «Простые правила для понимания соединений Гейслера». Progress in Solid State Chemistry . 39 (1): 1–50. doi :10.1016/j.progsolidstchem.2011.02.001.
  3. ^ Фу, Чэньгуан; Бай, Шэнцян; Лю, Иньту; Тан, Юньшань; Чен, Лидун; Чжао, Синьбин; Чжу, Тецзюнь (2015). «Реализация высокой добротности полугейслеровых термоэлектрических материалов тяжелозонного p-типа». Природные коммуникации . 6 : 8144. Бибкод : 2015NatCo...6.8144F. doi : 10.1038/ncomms9144. ПМЦ 4569725 . PMID  26330371. S2CID  9626544. 
  4. ^ Ян, Фэн; Чжан, Сювэнь; Ю, Юнган; Ю, Липин; Нагараджа, Арпун; Мейсон, Томас; Зунгер, Алекс (2015). «Разработка и открытие нового полугейслеровского прозрачного дырочного проводника, изготовленного из цельнометаллических тяжелых элементов». Природные коммуникации . 6 : 7308. arXiv : 1406.0872 . Бибкод : 2015NatCo...6.7308Y. doi : 10.1038/ncomms8308. PMID  26106063. S2CID  5443063.
  5. ^ Цайер, Вольфганг; Шмитт, Дженнифер; Отье, Жоффруа; Айдемир, Умут; Гиббс, Захари; Фельсер, Клаудия; Снайдер, Джефф (2016). «Разработка полугейслеровых термоэлектрических материалов с использованием химии Цинтля». Nature Reviews Materials . 1 (6): 16032. Bibcode : 2016NatRM...116032Z. doi : 10.1038/natrevmats.2016.32.
  6. ^ Ананд, Шашват; Гурунатан, Рамья; Солди, Томас; Боргсмилл, Лия; Оренштейн, Рэйчел; Снайдер, Джефф (2020). «Термоэлектрический транспорт полупроводникового полного Гейслера VFe2Al». Журнал химии материалов C. 8 ( 30): 10174–10184. doi :10.1039/D0TC02659J. S2CID  225448662.
  7. ^ ab Imasato, Kazuki; Sauerschnig, Philipp; Anand, Shashwat; Ishida, Takao; Yamamoto, Atsushi; Ohta, Michihiro (2022). «Открытие тройного полу-Гейслера Mg2VNi3Sb3 с низкой теплопроводностью». Journal of Materials Chemistry A. 10 ( 36): 18737–18744. doi :10.1039/D2TA04593A. S2CID  251456801.
  8. ^ Zeier, Wolfgang; Anand, Shashwat; Huang, Lihong; He, Ran; Zhang, Hao; Ren, Zhifeng; Wolverton, Chris; Snyder, Jeff (2017). «Использование правила 18 электронов для понимания номинального 19-электронного полугейслеровского NbCoSb с вакансиями Nb». Химия материалов . 29 (3): 1210–1217. doi :10.1021/acs.chemmater.6b04583. OSTI  1388395.
  9. ^ Naghibolashrafi, N; Keshavarz, S; Hegde, Vinay; Gupta, A; Butler, W; Romero, J; Munira, K; LeClair, P; Mazumdar, D; Ma, J; Ghosh, A; Wolverton, Chris (2016). "Синтез и характеристика интерметаллических соединений Fe-Ti-Sb: открытие новой фазы Слейтера-Полинга". Physical Review B. 93 ( 104424): 1–11. Bibcode : 2016PhRvB..93j4424N. doi : 10.1103/PhysRevB.93.104424 .
  10. ^ ab Ананд, Шашват; Вуд, Макс; Ся, Йи; Вулвертон, Крис; Снайдер, Джефф (2019). «Двойные полухейслеры». Джоуль . 3 (5): 1226–1238. arXiv : 1901.09800 . Bibcode : 2019Joule...3.1226A. doi : 10.1016/j.joule.2019.04.003 . S2CID  146680763.
  11. ^ Ананд, Шашват; Ся, Кайянг; Хегде, Винай; Айдемир, Умут; Кочевски, Ванчо; Чжу, Тиеджун; Вулвертон, Крис; Снайдер, Джефф (2018). «Правило сбалансированной валентности для открытия 18-электронных полу-Гейслеров с дефектами». Энергия и наука об окружающей среде . 11 (6): 1480–1488. doi :10.1039/C8EE00306H. OSTI  1775288.
  12. ^ Ананд, Шашват; Ся, Кайян; Чжу, Тиецзюнь; Вулвертон, Крис; Снайдер, Джефф (2018). «Температурно-зависимое самолегирование n-типа в номинально 19-электронных полу-Гейслеровских термоэлектрических материалах». Advanced Energy Materials . 8 (30): 1–6. Bibcode : 2018AdEnM...801409A. doi : 10.1002/aenm.201801409 . OSTI  1775289. S2CID  104920752.
  13. ^ Ся, Кайян; Лю, Иньту; Ананд, Шашват; Снайдер, Джефф; Синь, Цзячжан; Ю, Цзюньцзе; Чжао, Синьбин; Чжу, Тиецзюнь (2018). «Улучшенные термоэлектрические характеристики в 18-электронном соединении Nb0.8CoSb Half-Heusler с собственными вакансиями Nb». Advanced Functional Materials . 28 (9). doi :10.1002/adfm.201705845. OSTI  1470455. S2CID  102670058.
  14. ^ Донг, Зируи; Ло, Цзюнь; Ван, Чэньян; Цзян, Инь; Тан, Шихуа; Чжан, Юбо; Гринь, Юрий; Ю, Чжиян; Го, Кай; Чжан, Цзе; Чжан, Вэньцин (2022). «Полугейслероподобные соединения с широким непрерывным составом и перестраиваемыми полупроводниковыми термоэлектриками p- и n-типа». Природные коммуникации . 13 (1): 35. Бибкод : 2022NatCo..13...35D. дои : 10.1038/s41467-021-27795-3. ПМЦ 8748599 . ПМИД  35013264. 
  15. ^ Ананд, Шашват; Снайдер, Джефф (2022). «Структурное понимание количества электронов Слейтера–Полинга в дефектном термоэлектрике Гейслера TiFe1.5Sb как полупроводнике с уравновешенной валентностью». ACS Applied Electronic Materials . 4 (7): 3392–3398. doi :10.1021/acsaelm.2c00577. S2CID  250011820.
  16. ^ Легрен, Флер; Каррете, Хесус; ван Рокегем, Амбруаз; Мадсен, Георг К.Х.; Минго, Наталио (18 января 2018 г.). «Проверка материалов для обнаружения новых полугейслеров: машинное обучение в сравнении с методами ab initio». Журнал физической химии Б. 122 (2): 625–632. arXiv : 1706.00192 . doi : 10.1021/acs.jpcb.7b05296. ISSN  1520-6106. PMID  28742351. S2CID  19078928.
  17. ^ ab Zeier, Wolfgang G.; Schmitt, Jennifer; Hautier, Geoffroy; Aydemir, Umut; Gibbs, Zachary M.; Felser, Claudia; Snyder, G. Jeffrey (июнь 2016 г.). "Разработка полугейслеровых термоэлектрических материалов с использованием химии Цинтля". Nature Reviews Materials . 1 (6): 16032. Bibcode : 2016NatRM...116032Z. doi : 10.1038/natrevmats.2016.32. ISSN  2058-8437.
  18. ^ Чжу, Тецзюнь; Фу, Чэньгуан; Се, Ханьхуэй; Лю, Иньту; Чжао, Синьбин (октябрь 2015 г.). «Высокоэффективные полу-Гейслеровские термоэлектрические материалы для сбора энергии». Advanced Energy Materials . 5 (19): 1500588. Bibcode : 2015AdEnM...500588Z. doi : 10.1002/aenm.201500588. S2CID  97616491.
  19. ^ ab Poon, S Joseph (2019-12-04). "Полусоединений Гейслера: перспективные материалы для средне-высокотемпературного термоэлектрического преобразования". Journal of Physics D: Applied Physics . 52 (49): 493001. arXiv : 1905.03845 . Bibcode :2019JPhD...52W3001P. doi :10.1088/1361-6463/ab3d71. ISSN  0022-3727. S2CID  150373711.
  20. ^ Куинн, Роберт Дж.; Бос, Ян-Виллем Г. (2021). «Достижения в области полусплавов Гейслера для термоэлектрической генерации». Materials Advances . 2 (19): 6246–6266. doi : 10.1039/D1MA00707F . ISSN  2633-5409. S2CID  240534347.
  21. ^ abcdef Бушар М. (1970). «Электронная металлография и магнитные свойства сплавов Гейслера Cu-Mn-Al». Докторская диссертация, Имперский колледж Лондона .
  22. ^ Ноултон, А. А.; Клиффорд, О. К. (1912). «Сплавы Гейслера». Труды Фарадейского общества . 8 : 195. doi :10.1039/TF9120800195.
  23. ^ Бозорт, Ричард М. (1993). Ферромагнетизм . Wiley-VCH. стр. 201. ISBN 978-0-7803-1032-2.
  24. ^ Брэдли, А. Дж.; Роджерс, Дж. В. (1934). «Кристаллическая структура сплавов Гейслера». Труды Королевского общества A: Математические, физические и инженерные науки . 144 (852): 340–59. Bibcode : 1934RSPSA.144..340B. doi : 10.1098/rspa.1934.0053. S2CID  136873764.
  25. ^ ab Нестеренко, Е.Г.; Осипенко, И.А.; Фирстов, СА (1969). «Структура упорядоченных сплавов Cu-Mn-Al». Физика металлов и металловедение . 27 (1): 135–40.
  26. ^ Охояма, Т; Вебстер, П. Дж.; Теббл, Р. С. (1968). «Температура упорядочения Cu 2 MnAl». Журнал физики D: Прикладная физика . 1 (7): 951. Bibcode : 1968JPhD....1..951O. doi : 10.1088/0022-3727/1/7/421. S2CID  250818976.
  27. ^ West DRF; Ллойд Томас Д. (1956). «Состав сплавов с высоким содержанием меди в системе медь-марганец-алюминий». Журнал промышленных металлов . 85 : 97.
  28. ^ Джонстон, ГБ; Холл, Е.О. (1968). «Исследования сплавов Гейслера — I. Cu 2 MnAl и связанные с ними структуры». Журнал физики и химии твердого тела . 29 (2): 193–200. Bibcode : 1968JPCS...29..193J. doi : 10.1016/0022-3697(68)90062-0.
  29. ^ ab Oxley, D. P; Tebble, R. S; Williams, K. C (1963). "Сплавы Гейслера". Журнал прикладной физики . 34 (4): 1362. Bibcode : 1963JAP....34.1362O. doi : 10.1063/1.1729511 .
  30. ^ Эндо, Кейзо; Охояма, Тетуо; Кимура, Ренити (1964). «О магнитном моменте Mn в алюминиевом сплаве Гейслера». Журнал Физического общества Японии . 19 (8): 1494. Бибкод : 1964JPSJ...19.1494E. дои : 10.1143/JPSJ.19.1494.
  31. ^ Geldart, DJ W; Ganguly, P (1970). "Сверхтонкие поля и температуры Кюри сплавов Гейслера Cu 2 MnAl, Cu 2 MnIn и Cu 2 MnSn". Physical Review B. 1 ( 7): 3101–8. Bibcode :1970PhRvB...1.3101G. doi :10.1103/PhysRevB.1.3101.
  32. ^ Lapworth, A. J; Jakubovics, J. P (2006). "Влияние антифазных границ на магнитные свойства сплавов Гейслера Cu-Mn-Al". Philosophical Magazine . 29 (2): 253. Bibcode : 1974PMag...29..253L. doi : 10.1080/14786437408213271.
  33. ^ Сакон, Такуо; Оцука, Кохей; Мацубаяси, Дзюмпей; Ватанабэ, Юши; Нишихара, Хиронори; Сасаки, Кента; Ямасита, Сатоши; Уметсу, Рие; Нодзири, Хироюки; Каномата, Такеши (2014). «Магнитные свойства ферромагнитных сплавов с памятью формы Ni50+xMn27−xGa23 в магнитных полях». Материалы . 7 (5): 3715–3734. Бибкод : 2014Mate....7.3715S. дои : 10.3390/ma7053715 . ПМЦ 5453230 . ПМИД  28788645. 
  34. ^ abc Эверхарт, Уэсли; Ньюкирк, Джозеф (2019-05-01). "Механические свойства сплавов Гейслера". Heliyon . 5 (5): e01578. Bibcode :2019Heliy...501578E. doi : 10.1016/j.heliyon.2019.e01578 . ISSN  2405-8440. PMC 6506478 . PMID  31080903. 
  35. ^ Вэнь, Чжицинь; Чжао, Юйхун; Хоу, Хуа; Ван, Бин; Хань, Пэйдэ (15.01.2017). «Механические и термодинамические свойства соединений Гейслера Ni2XAl (X=Sc, Ti, V) под давлением и температурой: исследование из первых принципов». Материалы и дизайн . 114 : 398–403. doi :10.1016/j.matdes.2016.11.005. ISSN  0264-1275.
  36. ^ abc Рогл, Г.; Грицив А.; Гюрт, М.; Тавассоли, А.; Эбнер, К.; Вюншек, А.; Пучеггер, С.; Сопрунюк В.; Шранц, В.; Бауэр, Э.; Мюллер, Х. (01 апреля 2016 г.). «Механические свойства сплавов полугейслера». Акта Материалия . 107 : 178–195. Бибкод : 2016AcMat.107..178R. doi :10.1016/j.actamat.2016.01.031. ISSN  1359-6454.
  37. ^ Мусабиров, И.И.; Сафаров И.М.; Нагимов, М.И.; Шарипов, ИЗ; Коледов В.В.; Маширов А.В.; Рудской А.И.; Мулюков Р.Р. (01.08.2016). «Мелкозернистая структура и свойства сплава Ni2MnIn после стабилизирующей пластической деформации». Физика твердого тела . 58 (8): 1605–1610. Бибкод : 2016ФСС...58.1605М. дои : 10.1134/S1063783416080217. ISSN  1090-6460. S2CID  126021631.
  38. ^ Мазиарц, В.; Войчик, А.; Гжегорек, Дж.; Живчак А.; Чая, П.; Щерба, МЮ; Дуткевич Дж.; Чезари, Э. (25 августа 2017 г.). «Микроструктура, магнитоструктурные превращения и механические свойства метамагнитных сплавов с памятью формы Ni50Mn37,5Sn12,5-xInx (x=0, 2, 4, 6 % ат.), спеченных методом вакуумного горячего прессования». Журнал сплавов и соединений . 715 : 445–453. doi : 10.1016/j.jallcom.2017.04.280. ISSN  0925-8388.
  39. ^ ab O'Connor, CJ (2012). Наноструктурированные композитные материалы для высокотемпературного термоэлектрического преобразования энергии, Заключительный технический отчет, Грант DARPA № HR0011-08-0084 (Отчет) – через Институт передовых исследований материалов, Университет Нового Орлеана.
  40. ^ de Groot, RA; Mueller, FM; Engen, PG van; Buschow, KHJ (1983-06-20). «Новый класс материалов: полуметаллические ферромагнетики». Physical Review Letters . 50 (25): 2024–2027. Bibcode : 1983PhRvL..50.2024D. doi : 10.1103/PhysRevLett.50.2024.
  41. ^ Wollmann, Lukas; Nayak, Ajaya K.; Parkin, Stuart SP; Felser, Claudia (2017-07-03). "Heusler 4.0: Tunable Materials". Annual Review of Materials Research . 47 (1): 247–270. arXiv : 1612.05947 . doi :10.1146/annurev-matsci-070616-123928. ISSN  1531-7331. S2CID  119390317.
  42. ^ Хусейн, Саджид; Акансел, Серкан; Кумар, Анкит; Сведлиндх, Питер; Чаудхари, Суджит (2016). "Рост тонких пленок сплава Гейслера Co2FeAl на Si(100) с очень малым затуханием Гилберта с помощью ионно-лучевого распыления". Scientific Reports . 6 : 28692. Bibcode :2016NatSR...628692H. doi :10.1038/srep28692. PMC 4928049 . PMID  27357004. 
  43. ^ Ramesh Kumar, K; Kamala Bharathi, K; Arout Chelvane, J; Venkatesh, S; Markandeyulu, G; Harishkumar, N (2009). "First-Principles Calculation and Experimental Investigations on Full-Heusler Alloy Co 2 FeGe". IEEE Transactions on Magnetics . 45 (10): 3997–9. Bibcode : 2009ITM....45.3997K. doi : 10.1109/TMAG.2009.2022748. S2CID  33360474.
  44. ^ Guezlane Mourad, H; Baaziz, Z; Charifi, Y; Djaballah (2016). «Электронные, магнитные и тепловые свойства сплавов Гейслера Co2CrxFe1 −xX ( X=Al, Si): расчеты из первых принципов». Магнетизм и магнитные материалы . 414 : 219–226. Bibcode : 2016NatSR...628692H. doi : 10.1016/j.jmmm.2016.04.056.
  45. ^ Чадов, Станислав; Ци, Сяолян; Кюблер, Юрген; Фехер, Герхард Х.; Фельзер, Клаудия; Чжан, Шоу Чэн (июль 2010 г.). «Настраиваемые многофункциональные топологические изоляторы в тройных соединениях Гейслера». Nature Materials . 9 (7): 541–545. arXiv : 1003.0193 . Bibcode :2010NatMa...9..541C. doi :10.1038/nmat2770. PMID  20512154. S2CID  32178219.

Дальнейшее чтение

Внешние ссылки