Закон Ленца гласит, что направление электрического тока , индуцированного в проводнике изменяющимся магнитным полем, таково, что магнитное поле, создаваемое индуцированным током, противодействует изменению исходного магнитного поля. Он назван в честь физика Эмиля Ленца , сформулировавшего его в 1834 году. [1]
Это качественный закон , который определяет направление индуцированного тока, но ничего не говорит о его величине. Закон Ленца предсказывает направление многих эффектов в электромагнетизме , таких как направление напряжения, индуцируемого в индукторе или проволочной петле изменяющимся током, или сила сопротивления вихревых токов , действующих на движущиеся объекты в магнитном поле.
Закон Ленца можно рассматривать как аналог третьего закона Ньютона в классической механике [2] [3] и принципа Ле Шателье в химии. [4]
Закон Ленца гласит:
Ток, индуцируемый в цепи из-за изменения магнитного поля, направлен так, чтобы противодействовать изменению потока и создавать механическую силу, противодействующую движению.
Закон Ленца содержится в строгой трактовке закона индукции Фарадея (величина наведенной в катушке ЭДС пропорциональна скорости изменения магнитного потока) [5] , где он находит выражение отрицательного знака:
что указывает на то, что наведенная электродвижущая сила и скорость изменения магнитного потока имеют противоположные знаки. [6]
Это означает, что направление обратной ЭДС индуцированного поля противодействует изменяющемуся току, который является его причиной. Дж. Гриффитс резюмировал это следующим образом: Природа не терпит перемен в потоке. [7]
Если изменение магнитного поля тока i 1 индуцирует другой электрический ток i 2 , направление i 2 противоположно направлению изменения i 1 . Если эти токи находятся в двух коаксиальных круглых проводниках ℓ 1 и ℓ 2 соответственно, и оба изначально равны 0, то токи i 1 и i 2 должны вращаться в противоположных направлениях. В результате противоположные токи будут отталкиваться друг от друга.
Магнитные поля сильных магнитов могут создавать встречные токи в медной или алюминиевой трубе. Это можно увидеть, опуская магнит через трубу. Опускание магнита внутри трубы заметно медленнее, чем при падении снаружи трубы.
Когда напряжение генерируется в результате изменения магнитного потока в соответствии с законом Фарадея, полярность индуцированного напряжения такова, что оно создает ток, магнитное поле которого противодействует вызывающему его изменению. Индуцированное магнитное поле внутри любой петли провода всегда поддерживает постоянный магнитный поток в петле. Направление индуцированного тока можно определить с помощью правила правой руки, чтобы показать, какое направление тока создаст магнитное поле, которое будет противодействовать направлению изменения потока в контуре. [8] В приведенных выше примерах, если поток увеличивается, индуцированное поле действует против него. Если оно уменьшается, индуцированное поле действует в направлении приложенного поля, противодействуя этому изменению.
В электромагнетизме, когда заряды движутся вдоль силовых линий электрического поля , над ними совершается работа, будь то сохранение потенциальной энергии (отрицательная работа) или увеличение кинетической энергии (положительная работа).
Когда к заряду q 1 прикладывается чистая положительная работа , он приобретает скорость и импульс. Таким образом , чистая работа на q 1 генерирует магнитное поле, сила которого (в единицах плотности магнитного потока (1 тесла = 1 вольт-секунда на квадратный метр)) пропорциональна увеличению скорости q 1 . Это магнитное поле может взаимодействовать с соседним зарядом q 2 , передавая ему этот импульс, а взамен q 1 теряет импульс.
Заряд q 2 также может действовать на q 1 аналогичным образом, возвращая ему часть импульса, полученного от q 1 . Эта обратная составляющая импульса способствует возникновению магнитной индуктивности . Чем ближе q 1 и q 2 , тем сильнее эффект. Когда q 2 находится внутри проводящей среды, такой как толстая пластина из меди или алюминия, он легче реагирует на силу, приложенную к нему q 1 . Энергия q 1 не расходуется мгновенно в виде тепла, генерируемого током q 2 , а также сохраняется в двух противоположных магнитных полях. Плотность энергии магнитных полей имеет тенденцию меняться в зависимости от квадрата напряженности магнитного поля; однако в случае магнитно-нелинейных материалов, таких как ферромагнетики и сверхпроводники , эта связь нарушается.
При этом импульс должен сохраняться, поэтому, если q 1 толкается в одном направлении, то q 2 должен одновременно толкаться в другом направлении той же силой. Однако ситуация усложняется, когда вводится конечная скорость распространения электромагнитных волн (см. запаздывающий потенциал ). Это означает, что в течение короткого периода времени общий импульс двух зарядов не сохраняется, а это означает, что разницу следует объяснять импульсом в полях, как утверждает Ричард П. Фейнман . [9] Известный электродинамик 19-го века Джеймс Клерк Максвелл назвал это «электромагнитным импульсом». [10] Тем не менее, такая трактовка полей может оказаться необходимой, когда закон Ленца применяется к противоположным зарядам. Обычно предполагается, что рассматриваемые заряды имеют один и тот же знак. Если это не так, как, например, у протона и электрона, взаимодействие будет иным. Электрон, создающий магнитное поле, будет генерировать ЭДС, которая заставляет протон ускоряться в том же направлении, что и электрон. На первый взгляд может показаться, что это нарушает закон сохранения импульса, но считается, что такое взаимодействие сохраняет импульс, если принять во внимание импульс электромагнитных полей.