stringtranslate.com

Димер гелия

Димер гелия — это молекула Ван-дер-Ваальса с формулой He 2 , состоящая из двух атомов гелия . [2] Это химическое вещество является крупнейшей двухатомной молекулой — молекулой, состоящей из двух связанных вместе атомов. Связь, которая удерживает этот димер вместе, настолько слаба, что она разорвется, если молекула будет вращаться или вибрировать слишком сильно. Она может существовать только при очень низких криогенных температурах.

Два возбужденных атома гелия также могут связываться друг с другом в форме, называемой эксимером . Это было обнаружено из спектра гелия, который содержал полосы, впервые обнаруженные в 1912 году. Записывается как He 2 * , где * означает возбужденное состояние, это первая известная молекула Ридберга . [3]

Существует также несколько дигелиевых ионов , имеющих суммарные заряды: отрицательный один, положительный один и положительный два. Два атома гелия могут быть заключены вместе без связи в клетке фуллерена .

Молекула

На основе теории молекулярных орбиталей , He 2 не должен существовать, и химическая связь между атомами не может образоваться. Однако, сила Ван-дер-Ваальса существует между атомами гелия, как показано существованием жидкого гелия , и в определенном диапазоне расстояний между атомами притяжение превышает отталкивание. Таким образом, молекула, состоящая из двух атомов гелия, связанных силой Ван-дер-Ваальса, может существовать. [4] Существование этой молекулы было предложено еще в 1937 году. [5]

He 2 является крупнейшей известной молекулой из двух атомов в основном состоянии из-за чрезвычайно большой длины связи. [4] Молекула He 2 имеет большое расстояние между атомами, около 5200 пикометров (52  Å ). Это самое большое расстояние для двухатомной молекулы без ровибронного возбуждения. Энергия связи составляет всего около 1,3 мК, 10−7 эВ  [ 6] [7] [8] или 1,1× 10−5  ккал/моль. [9]

Оба атома гелия в димере могут быть ионизированы одним фотоном с энергией 63,86 эВ. Предложенный механизм этой двойной ионизации заключается в том, что фотон выбрасывает электрон из одного атома, а затем этот электрон ударяет по другому атому гелия и также ионизирует его. [10] Затем димер взрывается, поскольку два катиона гелия отталкиваются друг от друга, двигаясь с одинаковой скоростью, но в противоположных направлениях. [10]

Молекула дигелия, связанная силами Ван-дер-Ваальса, была впервые предложена Джоном Кларком Слейтером в 1928 году. [11]

Формирование

Димер гелия может образовываться в небольших количествах, когда гелий расширяется и охлаждается при прохождении через сопло в газовом пучке. [2] Только изотоп 4 He может образовывать такие молекулы; 4 He 3 He и 3 He 3 He не существуют, так как у них нет стабильного связанного состояния . [6] Количество димера, образующегося в газовом пучке, составляет порядка одного процента. [10]

Молекулярные ионы

He 2+ — это родственный ион, связанный полуковалентной связью . Он может быть образован в гелиевом электрическом разряде. Он рекомбинирует с электронами, образуя электронно-возбужденную молекулу эксимера He 2 ( a 3 Σ + u ) . [12] Обе эти молекулы намного меньше и имеют более нормальные межатомные расстояния. He 2+ реагирует с N 2 , Ar , Xe , O 2 и CO 2 с образованием катионов и нейтральных атомов гелия. [13]

Дикатионный димер гелия He 2 2+ выделяет большое количество энергии при диссоциации, около 835 кДж/моль. [14] Однако энергетический барьер в 138,91 кДж/моль препятствует немедленному распаду. Этот ион был теоретически изучен Лайнусом Полингом в 1933 году. [15] Этот ион изоэлектронен молекуле водорода. [16] [17] He 2 2+ — наименьшая возможная молекула с двойным положительным зарядом. Она обнаруживается с помощью масс-спектроскопии. [14] [18]

Отрицательный димер гелия He 2 − является метастабильным и был открыт Бэ, Коджиолой и Петерсоном в 1984 году путем пропускания He 2 + через пары цезия . [19] Впоследствии HH Michels теоретически подтвердил его существование и пришел к выводу, что состояние 4 Π g He 2 − связано относительно состояния a 2 Σ + u He 2 . [20] Рассчитанное электронное сродство составляет 0,233 эВ по сравнению с 0,077 эВ для иона He − [ 4 P ∘ ]. He 2 − распадается через долгоживущий компонент 5/2g с τ~350 мкс и гораздо более короткоживущие компоненты 3/2g, 1/2g с τ~10 мкс. Состояние 4 Π g имеет электронную конфигурацию 1σ 2 g 1σ u 2σ g 2π u , его электронное сродство E равно 0,18 ± 0,03 эВ, а его время жизни равно 135 ± 15 мкс; только колебательное состояние v = 0 ответственно за это долгоживущее состояние. [21]

Молекулярный анион гелия также обнаружен в жидком гелии, который был возбужден электронами с уровнем энергии выше 22 эВ. Это происходит сначала путем проникновения жидкого He, что занимает 1,2 эВ, а затем возбуждения электрона атома He до уровня 3 P, что занимает 19,8 эВ. Затем электрон может объединиться с другим атомом гелия и возбужденным атомом гелия, чтобы образовать He 2 − . He 2 − отталкивает атомы гелия, и поэтому имеет пустоту вокруг себя. Он будет стремиться мигрировать к поверхности жидкого гелия. [22]

Эксимеры

В нормальном атоме гелия два электрона находятся на орбитали 1s. Однако, если добавить достаточно энергии, один электрон может быть поднят на более высокий энергетический уровень. Этот высокоэнергетический электрон может стать валентным электроном, а электрон, который остается на орбитали 1s, является основным электроном. Два возбужденных атома гелия могут образовывать ковалентную связь, создавая молекулу, называемую дигелием, которая существует в течение времени от порядка микросекунды до секунды или около того. [3] (Возбужденные атомы гелия в состоянии 2 3 S могут существовать до часа и реагировать как атомы щелочных металлов. [23] )

Первые подсказки о существовании дигелия были замечены в 1900 году, когда В. Хойзе наблюдал полосатый спектр в гелиевом разряде. Однако никакой информации о природе спектра опубликовано не было. Независимо друг от друга Э. Гольдштейн из Германии и В. Э. Кертис из Лондона опубликовали детали спектра в 1913 году. [24] [25] Кертис был призван на военную службу во время Первой мировой войны, и изучение спектра было продолжено Альфредом Фаулером . Фаулер признал, что двуглавые полосы распадаются на две последовательности, аналогичные основным и диффузным сериям в линейчатых спектрах. [26]

Спектр эмиссионной полосы показывает ряд полос, которые деградируют к красному, что означает, что линии истончаются, и спектр ослабевает к более длинным волнам. Только одна полоса с зеленой головкой полосы на 5732 Å деградирует к фиолетовому. Другие сильные головки полос находятся на 6400 (красный), 4649, 4626, 4546, 4157,8, 3777, 3677, 3665, 3356,5 и 3348,5 Å. В спектре также есть несколько полос без головки и дополнительных линий. [24] Слабые полосы обнаружены с головками на 5133 и 5108. [26]

Если валентный электрон находится на орбитали 2s 3s или 3d, получается состояние 1 Σ u ; если он находится на орбитали 2p 3p или 4p, получается состояние 1 Σ g . [27] Основное состояние — X 1 Σ g + . [28]

Три нижних триплетных состояния He 2 имеют обозначения a 3 Σ u , b 3 Π g и c 3 Σ g . [29] Состояние a 3 Σ u без вибрации ( v = 0) имеет длительное метастабильное время жизни 18 с, что намного больше, чем время жизни других состояний или эксимеров инертного газа. [3] Объяснение заключается в том, что состояние a 3 Σ u не имеет электронного орбитального углового момента, поскольку все электроны находятся на S-орбиталях для состояния гелия. [3]

Более низколежащие синглетные состояния He 2 - это A 1 Σ u , B 1 Π g и C 1 Σ g . [30] Эксимерные молекулы намного меньше и более прочно связаны, чем связанный Ван-дер-Ваальсом димер гелия. Для состояния A 1 Σ u энергия связи составляет около 2,5 эВ, а разделение атомов - 103,9 пм. Состояние C 1 Σ g имеет энергию связи 0,643 эВ, а разделение между атомами - 109,1 пм. [27] Эти два состояния имеют отталкивающий диапазон расстояний с максимумом около 300 пм, где, если возбужденные атомы сближаются, им приходится преодолевать энергетический барьер. [27] Синглетное состояние A 1 Σ + u очень нестабильно, его время жизни составляет всего наносекунды. [31]

Спектр эксимера He2 содержит полосы, обусловленные большим количеством линий, обусловленных переходами между различными скоростями вращения и колебательными состояниями, в сочетании с различными электронными переходами. Линии можно сгруппировать в ветви P, Q и R. Но четные вращательные уровни не имеют линий ветви Q, поскольку оба ядра имеют спин 0. Были изучены многочисленные электронные состояния молекулы, включая ридберговские состояния с числом оболочек до 25. [32]

Гелиевые разрядные лампы производят вакуумное ультрафиолетовое излучение из молекул гелия. Когда высокоэнергетические протоны попадают в гелиевый газ, он также производит УФ-излучение около 600 Å за счет распада возбужденных высоковибрирующих молекул He 2 в состоянии A 1 Σ u в основное состояние. [33] УФ-излучение от возбужденных молекул гелия используется в импульсном разрядном ионизационном детекторе (PDHID), который способен обнаруживать содержание смешанных газов на уровнях ниже частей на миллиард. [34]

Континуум Хопфилда (названный в честь Дж. Дж. Хопфилда ) представляет собой полосу ультрафиолетового света с длиной волны от 600 до 1000 Å, образованную фотодиссоциацией молекул гелия. [33]

Один из механизмов образования молекул гелия заключается в том, что сначала атом гелия возбуждается одним электроном на орбитали 2 1 S. Этот возбужденный атом встречается с двумя другими невозбужденными атомами гелия в трехчастичной ассоциации и реагирует с образованием молекулы в состоянии A 1 Σ u с максимальной вибрацией и атома гелия. [33]

Молекулы гелия в квинтетном состоянии 5 Σ + g могут быть образованы реакцией двух спин-поляризованных атомов гелия в состояниях He(2 3 S 1 ). Эта молекула имеет высокий уровень энергии 20 эВ. Самый высокий допустимый уровень колебаний v=14. [35]

В жидком гелии эксимер образует сольватный пузырек. В 3 d состоянии He*
2Молекула окружена пузырьком радиусом 12,7 Å при атмосферном давлении . При увеличении давления до 24 атмосфер радиус пузырька уменьшается до 10,8 Å. Это изменение размера пузырька вызывает сдвиг полос флуоресценции. [36]

Магнитная конденсация

В очень сильных магнитных полях (около 750 000 Тесла) и достаточно низких температурах атомы гелия притягиваются и могут даже образовывать линейные цепи. Это может происходить в белых карликах и нейтронных звездах. [37] Длина связи и энергия диссоциации увеличиваются с увеличением магнитного поля. [38]

Использовать

Дигелиевый эксимер является важным компонентом гелиевой разрядной лампы.

Второе применение иона дигелия — это методы ионизации окружающей среды с использованием низкотемпературной плазмы. В этом случае атомы гелия возбуждаются, а затем объединяются, образуя ион дигелия. He 2+ далее реагирует с N 2 в воздухе, образуя N 2+ . Эти ионы реагируют с поверхностью образца, образуя положительные ионы, которые используются в масс-спектроскопии . Плазма, содержащая димер гелия , может иметь температуру всего 30 °C, и это снижает тепловое повреждение образцов. [39]

Кластеры

Было показано, что He 2 образует ван-дер-ваальсовы соединения с другими атомами, формируя более крупные кластеры, такие как 24 MgHe 2 и 40 CaHe 2 . [40]

Тример гелия -4 ( 4He3 ), кластер из трех атомов гелия, как предсказано, имеет возбужденное состояние, которое является состоянием Ефимова . [ 41] [42] Это было подтверждено экспериментально в 2015 году. [ 43]

Клетка

Два атома гелия могут поместиться внутри более крупных фуллеренов, включая C 70 и C 84 . Их можно обнаружить с помощью ядерного магнитного резонанса 3 He, имеющего небольшой сдвиг, и с помощью масс-спектрометрии. C 84 с заключенным в нем гелием может содержать 20% He 2 @C 84 , тогда как C 78 имеет 10%, а C 76 имеет 8%. Более крупные полости с большей вероятностью будут содержать больше атомов. [44] Даже когда два атома гелия помещены близко друг к другу в небольшой клетке, между ними нет никакой химической связи. [45] [46] Предполагается, что присутствие двух атомов He в клетке фуллерена C 60 окажет лишь небольшое влияние на реакционную способность фуллерена. [47] Эффект заключается в том, что электроны отводятся от эндоэдральных атомов гелия, что дает им небольшой положительный частичный заряд для получения He 2 δ+ , которые имеют более сильную связь, чем незаряженные атомы гелия. [48] ​​Однако, по определению Лёвдина, связь присутствует. [49]

Два атома гелия внутри клетки C 60 разделены 1,979 Å, а расстояние от атома гелия до углеродной клетки составляет 2,507 Å. Передача заряда дает 0,011 единиц электронного заряда каждому атому гелия. Должно быть не менее 10 уровней колебаний для пары He-He. [49]

Ссылки

  1. ^ "Название вещества: Дигелий". Toxnet .
  2. ^ ab Schöllkopf, W; Toennies, JP (25 ноября 1994 г.). "Неразрушающий массовый отбор малых ван-дер-ваальсовых кластеров". Science . 266 (5189): 1345–8. Bibcode :1994Sci...266.1345S. doi :10.1126/science.266.5189.1345. PMID  17772840. S2CID  23043700.
  3. ^ abcd Раунхардт, Маттиас (2009). Генерация и спектроскопия атомов и молекул в метастабильных состояниях (PDF) (Диссертация). стр. 84.
  4. ^ ab Колганова, Елена; Мотовилов, Александр; Сандхас, Вернер (ноябрь 2004 г.). "Длина рассеяния столкновения атома гелия и димера гелия". Physical Review A. 70 ( 5): 052711. arXiv : physics/0408019 . Bibcode : 2004PhRvA..70e2711K. doi : 10.1103/PhysRevA.70.052711. S2CID  118311511.
  5. ^ Glockler, Geo. (1937). «Образование комплексов». Труды Фарадейского общества . 33 : 224. doi :10.1039/TF9373300224. (требуется подписка)
  6. ^ ab Al Taisan, Nada Ahmed (май 2013 г.). Спектроскопическое обнаружение молекулы лития-гелия (LiHe) Ван-дер-Ваальса (PDF) (диссертация). Архивировано из оригинала (PDF) 4 марта 2016 г. Получено 9 февраля 2015 г.
  7. ^ Grisenti, R.; Schöllkopf, W.; Toennies, J.; Hegerfeldt, G.; Köhler, T.; Stoll, M. (сентябрь 2000 г.). «Определение длины связи и энергии связи димера гелия методом дифракции на пропускающей решетке». Physical Review Letters . 85 (11): 2284–2287. Bibcode : 2000PhRvL..85.2284G. doi : 10.1103/PhysRevLett.85.2284. PMID  10977992.
  8. ^ Целлер, С.; Куницкий, М.; Фойгтсбергер, Дж.; Калинин А.; Шоттелиус, А.; Шобер, К.; Вайц, М.; Санн, Х.; Хартунг, А.; Бауэр, Т.; Питцер, М.; Тринтер, Ф.; Гойл, К.; Янке, К.; Рихтер, М.; Кастирке, Г.; Веллер, М.; Чаш, А.; Китцлер, М.; Браун, М.; Гризенти, РЕ; Шёллькопф, В.; Шмидт, Л. Ф. Х.; Шеффер, М.; Уильямс, Дж. Б.; Янке, Т.; Дорнер, Р. (20 декабря 2016 г.). «Изображение состояния квантового гало He2 с помощью лазера на свободных электронах». Труды Национальной академии наук . 113 (51): 14651–14655. arXiv : 1601.03247 . Bibcode :2016PNAS..11314651Z. doi : 10.1073/pnas.1610688113 . ISSN  0027-8424. PMC 5187706 . PMID  27930299. 
  9. ^ Toennies, J. Peter. "Спектроскопия без фотонов: дифракция слабосвязанных комплексов на нанорешетках". Архивировано из оригинала 4 марта 2016 г. Получено 9 февраля 2015 г.
  10. ^ abc Хавермайер, Т.; Янке, Т.; Крейди, К.; Валлауэр, Р.; Восс, С.; Шеффлер, М.; Шёсслер, С.; Фукар, Л.; Нойманн, Н.; Титце, Дж.; Санн, Х.; Кюнель, М.; Фойгтсбергер, Дж.; Малакзаде, А.; Сисурат, Н.; Шёллькопф, В.; Шмидт-Бёкинг, Х.; Гризенти, РЕ; Дорнер, Р. (апрель 2010 г.). «Однофотонная двойная ионизация димера гелия». Письма о физических отзывах . 104 (15): 153401. arXiv : 1006.2667 . Bibcode : 2010PhRvL.104o3401H. doi : 10.1103/PhysRevLett.104.153401. PMID:  20481987. S2CID  : 13319551.
  11. ^ Слейтер, Дж. (сентябрь 1928 г.). «Нормальное состояние гелия». Physical Review . 32 (3): 349–360. Bibcode : 1928PhRv...32..349S. doi : 10.1103/PhysRev.32.349.
  12. ^ Callear, AB; Hedges, REM (16 сентября 1967 г.). «Метастабильность вращательно горячего дигелия при 77° К». Nature . 215 (5107): 1267–1268. Bibcode :1967Natur.215.1267C. doi :10.1038/2151267a0. S2CID  4251449.
  13. ^ Jahani, HR; Gylys, VT; Collins, CB; Pouvesle, JM; Stevefelt, J. (март 1988). «Значение трехчастичных процессов для кинетики реакций при атмосферном давлении. III. Реакции He/sub 2//sup +/ с выбранными атомарными и молекулярными реагентами». IEEE Journal of Quantum Electronics . 24 (3): 568–572. doi :10.1109/3.162.
  14. ^ аб Гильхаус, Майкл; Брентон, А. Гарет; Бейнон, Джон Х.; Рабренович, Мила; фон Раге Шлейер, Пол (1985). «He 2 2+ , экспериментальное обнаружение замечательной молекулы». Журнал Химического общества, Химические коммуникации (4): 210–211. дои : 10.1039/C39850000210.
  15. ^ Полинг, Линус (1933). "Нормальное состояние молекулы гелия — ионы He2+ и He2++". Журнал химической физики . 1 (1): 56–59. Bibcode : 1933JChPh...1...56P. doi : 10.1063/1.1749219.
  16. ^ Олах, Джордж А.; Клампп, Дуглас А. (3 января 2008 г.). Суперэлектрофилы и их химия. John Wiley & Sons. стр. 12. ISBN 9780470185117. Получено 19 февраля 2015 г.
  17. ^ Дуниц, Дж. Д.; Ха, ТК (1972). «Неэмпирические расчеты SCF для водородоподобных молекул: влияние заряда ядра на энергию связи и длину связи». Журнал химического общества, Химические коммуникации (9): 568–569. doi :10.1039/C39720000568.
  18. ^ Guilhaus, M.; Brenton, AG; Beynon, JH; Rabrenovic, M.; Schleyer, P. von Rague (14 сентября 1984 г.). "Первое наблюдение He 2 2+ : снятие заряда He 2 + с использованием масс-спектрометра с двойной фокусировкой". Journal of Physics B: Atomic and Molecular Physics . 17 (17): L605–L610. Bibcode :1984JPhB...17L.605G. doi :10.1088/0022-3700/17/17/010.
  19. ^ Bae, YK; Coggiola, MJ; Peterson, JR (27 февраля 1984 г.). «Наблюдение отрицательного иона молекулярного гелия He 2 − ». Physical Review Letters . 52 (9): 747–750. Bibcode :1984PhRvL..52..747B. doi :10.1103/PhysRevLett.52.747.
  20. ^ Михельс, ХХ (16 апреля 1984 г.). «Электронная структура молекулярного аниона гелия He 2 − ». Physical Review Letters . 52 (16): 1413–1416. Bibcode :1984PhRvL..52.1413M. doi :10.1103/PhysRevLett.52.1413.
  21. ^ Андерсен, Т. (1995). «Времена жизни отрицательных ионов, определенные в накопительном кольце». Physica Scripta . 1995 (T59): 230–235. Bibcode : 1995PhST...59..230A. doi : 10.1088/0031-8949/1995/T59/031. ISSN  1402-4896. S2CID  250868275.
  22. ^ Родригес-Кантано, Росио; Гонсалес-Лесана, Томас; Вильярреал, Пабло; Джантурко, Франко А. (14 марта 2015 г.). «Конфигурационное исследование кластеров гелия, легированных He∗- и He2∗-» (PDF) . Журнал химической физики . 142 (10): 104303. Бибкод : 2015JChPh.142j4303R. дои : 10.1063/1.4913958. hdl : 10261/128098 . ПМИД  25770536.
  23. ^ Vrinceanu, D.; Sadeghpour, H. (июнь 2002 г.). "Столкновение He(1 ^{1}S)–He(2 ^{3}S) и радиационный переход при низких температурах". Physical Review A. 65 ( 6): 062712. Bibcode :2002PhRvA..65f2712V. doi :10.1103/PhysRevA.65.062712.
  24. ^ ab Curtis, WE (19 августа 1913 г.). «Новый спектр полос, связанный с гелием». Труды Лондонского королевского общества. Серия A. 89 ( 608): 146–149. Bibcode : 1913RSPSA..89..146C. doi : 10.1098/rspa.1913.0073 . JSTOR  93468.
  25. ^ Гольдштейн, Э. (1913). «Über ein noch nicht beschriebenes, anscheinend dem Helium angehörendes Spektrum». Verhandlungen der Physikalischen Gessellschaft . 15 (10): 402–412.
  26. ^ ab Fowler, Alfred (1 марта 1915 г.). «Новый тип серий в полосовом спектре, связанный с гелием». Труды Лондонского королевского общества. Серия A. 91 ( 627): 208–216. Bibcode : 1915RSPSA..91..208F. doi : 10.1098/rspa.1915.0011. JSTOR  93423. S2CID  95790902.
  27. ^ abc Guberman, SL; Goddard, WA (15 июня 1972 г.). «О происхождении энергетических барьеров в возбужденных состояниях He 2 ». Chemical Physics Letters . 14 (4): 460–465. Bibcode :1972CPL....14..460G. doi :10.1016/0009-2614(72)80240-9.
  28. ^ Кристенсен, Мартин; Кейдинг, Сёрен Р.; ван дер Занде, Вим Дж. (декабрь 1989 г.). «Определение времени жизни долгоживущего состояния B 1 Π g в He 2 * методом фотофрагментной спектроскопии». Chemical Physics Letters . 164 (6): 600–604. Bibcode :1989CPL...164..600K. doi :10.1016/0009-2614(89)85266-2.
  29. ^ Hazell, I.; Norregaard, A.; Bjerre, N. (июль 1995 г.). "Высоковозбужденные вращательные и колебательные уровни самых низких триплетных состояний He 2 : положения уровней и тонкая структура". Журнал молекулярной спектроскопии . 172 (1): 135–152. Bibcode :1995JMoSp.172..135H. doi :10.1006/jmsp.1995.1162.
  30. ^ Focsa, C.; Bernath, PF; Colin, R. (сентябрь 1998 г.). "Низколежащие состояния He 2 ". Журнал молекулярной спектроскопии . 191 (1): 209–214. Bibcode : 1998JMoSp.191..209F. doi : 10.1006/jmsp.1998.7637. PMID  9724597.
  31. ^ Carter, FW; Hertel, SA; Rooks, MJ; McClintock, PVE; McKinsey, DN; Prober, DE (4 мая 2016 г.). «Калориметрическое наблюдение одиночных эксимеров He∗ 2 в ванне с He при температуре 100 мК». Journal of Low Temperature Physics . 186 (3): 183–196. arXiv : 1605.00694v1 . doi :10.1007/s10909-016-1666-x. PMC 7346980 . PMID  32669743. 
  32. ^ Panock, R.; Freeman, RR; Storz, RH; Miller, Terry A. (сентябрь 1980 г.). «Наблюдение лазерно-управляемых переходов в высокие ридберговские состояния He 2 ». Chemical Physics Letters . 74 (2): 203–206. Bibcode :1980CPL....74..203P. doi :10.1016/0009-2614(80)85142-6.
  33. ^ abc Хилл, Питер (ноябрь 1989). «Ультрафиолетовые континуумы ​​молекул гелия». Physical Review A. 40 ( 9): 5006–5016. Bibcode : 1989PhRvA..40.5006H. doi : 10.1103/PhysRevA.40.5006. PMID  9902760.
  34. ^ Cai, Huamin; Stearns, Stanley D. (апрель 2013 г.). «Импульсный разрядный гелиевый ионизационный детектор с несколькими комбинированными смещающими/собирающими электродами для газовой хроматографии». Журнал хроматографии A. 1284 : 163–173. doi :10.1016/j.chroma.2013.01.100. PMID  23484651.
  35. ^ Бимс, Тимоти Дж.; Пич, Джиллиан; Уиттингем, Ян Б. (18 июля 2006 г.). "Время жизни наименее связанного 5 Σ + g состояния He(2 3 S 1 )+He(2 3 S 1 ) под действием спинового диполя". Physical Review A . 74 (1): 014702. arXiv : physics/0604189 . Bibcode :2006PhRvA..74a4702B. doi :10.1103/PhysRevA.74.014702. S2CID  117149989.
  36. ^ Бонифачи, Нелли; Ли, Чжилин; Элоранта, Юсси; Фидлер, Стивен Л. (4 ноября 2016 г.). «Взаимодействие молекул ридберговского состояния гелия с плотным гелием». Журнал физической химии A. 120 ( 45): 9019–9027. Bibcode : 2016JPCA..120.9019B. doi : 10.1021/acs.jpca.6b08412. PMID  27783517.
  37. ↑ Лай, Донг (29 августа 2001 г.). «Материя в сильных магнитных полях». Reviews of Modern Physics . 73 (3): 629–662. arXiv : astro-ph/0009333 . Bibcode :2001RvMP...73..629L. doi :10.1103/RevModPhys.73.629. S2CID  119492595.
  38. ^ Ланге, КК; Теллгрен, ЭИ; Хоффманн, МР; Хельгакер, Т. (19 июля 2012 г.). «Механизм парамагнитной связи для двухатомных соединений в сильных магнитных полях». Science . 337 (6092): 327–331. Bibcode :2012Sci...337..327L. doi :10.1126/science.1219703. PMID  22822146. S2CID  5431912.
  39. ^ Серо, Р.; Нуньес, О.; Мояно, Э. (2016). Ионизация окружающей среды – Масс-спектрометрия высокого разрешения . Комплексная аналитическая химия. Т. 71. С. 51–88. doi :10.1016/bs.coac.2016.01.003. ISBN 9780444635723. ISSN  0166-526X.
  40. ^ Лю, Мин-мин; Хан, Хуэй-ли; Ли, Чэн-бин; Гу, Си-хун (октябрь 2013 г.). «Энергии связи и геометрия трехатомных систем 24 Mg–He 2 и 40 Ca–He 2 ». Physical Review A. 88 ( 4): 042503. Bibcode : 2013PhRvA..88d2503L. doi : 10.1103/PhysRevA.88.042503.
  41. ^ Колганова, Елена А. (26 ноября 2010 г.). «Тример гелия в рамках подхода Фаддеева» (PDF) . Физика частиц и ядра . 41 (7): 1108–1110. Bibcode :2010PPN....41.1108K. doi :10.1134/S1063779610070282. S2CID  120976241 . Получено 28 февраля 2015 г. .
  42. ^ Колганова, EA; Мотовилов, AK; Сандхас, W. (4 мая 2011 г.). "Тример 4He как система Ефимова". Few-Body Systems . 51 (2–4): 249–257. arXiv : 1104.1989 . Bibcode :2011FBS....51..249K. doi :10.1007/s00601-011-0233-x. S2CID  119266992.
  43. ^ Куницкий, Максим; Целлер, Стефан; Фойгтсбергер, Йорг; Калинин Антон; Шмидт, Лотар Ф. Х.; Шеффлер, Маркус; Чаш, Ахим; Шёллькопф, Виланд; Гризенти, Роберт Э.; Янке, Тилль; Блюме, Дёрте; Дёрнер, Рейнхард (май 2015 г.). «Наблюдение ефимовского состояния тримера гелия». Наука . 348 (6234): 551–555. arXiv : 1512.02036 . Бибкод : 2015Sci...348..551K. дои : 10.1126/science.aaa5601. PMID  25931554. S2CID  206635093.
  44. ^ Ван, Гуан-Ву; Сондерс, Мартин; Хонг, Энтони; Кросс, Р. Джеймс (апрель 2000 г.). «Новый метод разделения изомерных фуллеренов C 84 ». Журнал Американского химического общества . 122 (13): 3216–3217. doi :10.1021/ja994270x.
  45. ^ Cerpa, Erick; Krapp, Andreas; Flores-Moreno, Roberto; Donald, Kelling J.; Merino, Gabriel (9 февраля 2009 г.). «Влияние эндоэдрального ограничения на электронное взаимодействие между атомами He: исследование случая A He 2 @C 20 H 20 ». Chemistry: A European Journal . 15 (8): 1985–1990. doi :10.1002/chem.200801399. PMID  19021178.
  46. ^ Крапп, Андреас; Френкинг, Гернот (5 октября 2007 г.). «Это химическая связь? Теоретическое исследование Ng 2 @C 60 (Ng=He, Ne, Ar, Kr, Xe)». Химия: Европейский журнал . 13 (29): 8256–8270. doi :10.1002/chem.200700467. PMID  17639524.
  47. ^ Osuna, Sílvia; Swart, Marcel; Solà, Miquel (7 декабря 2009 г.). "Реакционная способность и региоселективность эндоэдральных фуллеренов благородных газов Ng@C60 и Ng2@C60(Ng=He-Xe)" (PDF) . Химия: Европейский журнал . 15 (47): 13111–13123. doi :10.1002/chem.200901224. PMID  19859923.
  48. ^ Крячко, Евгений С.; Николаенко, Тимофей Ю. (15 июля 2015 г.). «He 2 @C 60 : Размышления о концепции молекулы и концепции связи в квантовой химии». International Journal of Quantum Chemistry . 115 (14): 859–867. doi :10.1002/qua.24916.
  49. ^ аб Долгонос, Джорджия; Крячко Е.С.; Николаенко Т. Ю (18 июня 2018 г.). «До питания Не–Не зв'язку у эндоэдральному фулерені Не2@C60 (К проблеме связи He–He в эндоэдральном фуллерене He2@C60)». Украинский физический журнал . 63 (4): 288. doi : 10.15407/ujpe63.4.288 . ISSN  2071-0194.Значок открытого доступа

Внешние ссылки