Генерация гармоник ( HG , также называемая генерацией множественных гармоник ) — это нелинейный оптический процесс, в котором фотоны с одинаковой частотой взаимодействуют с нелинейным материалом, «объединяются» и генерируют новый фотон с энергией, в несколько раз превышающей энергию исходных фотонов (эквивалентно: умноженное на частоту и длину волны, разделенное на ).
Общий процесс
В среде, имеющей значительную нелинейную восприимчивость , возможна генерация гармоник. Заметим, что для четных порядков ( ) среда не должна иметь центра симметрии (нецентросимметрична). [1]
Особый случай, когда число фотонов во взаимодействии равно , но с двумя разными фотонами на частотах и .
Генерация второй гармоники (ГВГ)
Особый случай, когда число фотонов во взаимодействии равно . Это также особый случай генерации суммарной частоты, при котором оба фотона имеют одинаковую частоту .
Генерация третьей гармоники (ГТГ)
Особый случай, когда число фотонов во взаимодействии равно , если все фотоны имеют одинаковую частоту . Если они имеют разную частоту, предпочтительным является общий термин четырехволнового смешения . Этот процесс включает в себя нелинейную восприимчивость 3-го порядка . [3]
В отличие от ГВГ, это объемный процесс [4] и был показан в жидкостях. [5] Однако он улучшен в интерфейсах. [6]
Материалы, используемые для THG
Нелинейные кристаллы, такие как BBO (β-BaB 2 O 4 ) или LBO, могут конвертировать THG, в противном случае THG может генерироваться из мембран при микроскопии. [7]
Генерация четвертой гармоники (FHG или 4HG)
Особый случай, когда число взаимодействующих фотонов равно . Примерно в 2000 году сообщалось [8] , что мощные лазеры теперь позволяют эффективно использовать FHG. В этом процессе задействована нелинейная восприимчивость четвертого порядка .
Материалы, используемые для ФХГ
Некоторые BBO (β-BaB 2 O 4 ) используются для FHG. [9]
Генерация гармоник для н > 4 {\displaystyle n>4}
Генерация гармоник для (5HG) или более теоретически возможна, но для взаимодействия требуется очень большое количество фотонов, и поэтому вероятность его возникновения мала: сигнал на более высоких гармониках будет очень низким и требует очень интенсивных лазеров. генерируется. Для генерации высоких гармоник (типа и т. д.) можно использовать существенно другой процесс генерации высоких гармоник .
Источники
Бойд, RW (2007). Нелинейная оптика (третье изд.). Эльзевир. ISBN 9780123694706.
Сазерленд, Ричард Л. (2003). Справочник по нелинейной оптике (2-е изд.). ЦРК Пресс. ISBN 9780824742430.
Хехт, Юджин (2002). Оптика (4-е изд.). Аддисон-Уэсли. ISBN 978-0805385663.
Зернике, Фриц; Середина зимы, Джон Э. (2006). Прикладная нелинейная оптика. Дуврские публикации. ISBN 978-0486453606.
^ Кайзар, Ф.; Мессье, Ж. (1985). «Генерация третьей гармоники в жидкостях». Физический обзор А. 32 (4): 2352–2363. Бибкод : 1985PhRvA..32.2352K. doi : 10.1103/PhysRevA.32.2352. ISSN 0556-2791. ПМИД 9896350.
^ Ченг, Цзи-Синь; Се, X. Санни (2002). «Формулировка функции Грина для микроскопии поколения третьей гармоники». Журнал Оптического общества Америки Б. 19 (7): 1604. Бибкод : 2002JOSAB..19.1604C. дои : 10.1364/JOSAB.19.001604. ISSN 0740-3224.
^ Павоне, Франческо С.; Кампаньола, Пол Дж. (2016). Визуализация поколения второй гармоники, 2-е издание. CRC Тейлор и Фрэнсис. ISBN978-1-4398-4914-9.