stringtranslate.com

Унбибиум

Унбибий , также известный как элемент 122 или эка-торий , является гипотетическим химическим элементом ; он имеет символ-заполнитель Ubb и атомный номер 122. Унбибий и Ubb являются временными систематическими названием и символом ИЮПАК соответственно, которые используются до тех пор, пока элемент не будет открыт, подтвержден и не будет принято решение о постоянном названии. В периодической таблице элементов он, как ожидается, будет следовать за унбиуниумом в качестве второго элемента суперактинидов и четвертого элемента 8-го периода . Подобно унбиуниуму, ожидается, что он попадет в диапазон острова стабильности , потенциально придавая дополнительную стабильность некоторым изотопам, особенно 306 Ubb, который, как ожидается, имеет магическое число нейтронов (184).

Несмотря на несколько попыток, унбибий до сих пор не синтезирован, и не обнаружено никаких природных изотопов. В настоящее время нет планов попытаться синтезировать унбибий. В 2008 году было заявлено, что он был обнаружен в образцах природного тория, [3], но это заявление теперь опровергнуто недавними повторениями эксперимента с использованием более точных методов.

Химически унбибий, как ожидается, будет демонстрировать некоторое сходство с церием и торием . Однако релятивистские эффекты могут привести к тому, что некоторые его свойства будут отличаться; например, ожидается, что он будет иметь основную электронную конфигурацию [ Og ] 7d 1 8s 2 8p 1 или [Og] 8s 2 8p 2 , несмотря на его предсказанное положение в серии суперактинидов g-блока. [1]

Введение

Синтез сверхтяжелых ядер

Графическое изображение реакции ядерного синтеза
Графическое изображение реакции ядерного синтеза . Два ядра сливаются в одно, испуская нейтрон . Реакции, создававшие новые элементы до этого момента, были похожи, с единственной возможной разницей, что иногда выделялось несколько отдельных нейтронов или вообще ни одного.

Сверхтяжелое [a] атомное ядро ​​создается в ядерной реакции, которая объединяет два других ядра неравного размера [b] в одно; грубо говоря, чем более неравны два ядра с точки зрения массы , тем больше вероятность того, что они прореагируют. [9] Материал, состоящий из более тяжелых ядер, превращается в мишень, которая затем бомбардируется пучком более легких ядер. Два ядра могут слиться в одно, только если они подойдут друг к другу достаточно близко; обычно ядра (все положительно заряженные) отталкиваются друг от друга из-за электростатического отталкивания . Сильное взаимодействие может преодолеть это отталкивание, но только на очень коротком расстоянии от ядра; ядра пучка, таким образом, значительно ускоряются , чтобы сделать такое отталкивание незначительным по сравнению со скоростью ядра пучка. [10] Энергия, применяемая к ядрам пучка для их ускорения, может заставить их достичь скорости, достигающей одной десятой скорости света . Однако если приложить слишком много энергии, ядро ​​пучка может развалиться. [10]

Для слияния двух ядер недостаточно просто сблизиться достаточно сильно: когда два ядра приближаются друг к другу, они обычно остаются вместе около 10−20 секунд  , а затем расходятся (не обязательно в том же составе, что и до реакции), а не образуют единое ядро. [10] [11] Это происходит потому, что во время попытки образования единого ядра электростатическое отталкивание разрывает формирующееся ядро. [10] Каждая пара мишени и пучка характеризуется своим поперечным сечением — вероятностью того, что слияние произойдет, если два ядра сблизятся друг с другом, выраженной в терминах поперечной площади, которую должна поразить падающая частица, чтобы слияние произошло. [c] Это слияние может произойти в результате квантового эффекта, при котором ядра могут туннелировать через электростатическое отталкивание. Если два ядра могут оставаться близко после этой фазы, множественные ядерные взаимодействия приводят к перераспределению энергии и энергетическому равновесию. [10]

Результирующее слияние является возбужденным состоянием [14] — называемым составным ядром — и поэтому оно очень нестабильно. [10] Чтобы достичь более стабильного состояния, временное слияние может расщепляться без образования более стабильного ядра. [15] В качестве альтернативы составное ядро ​​может выбросить несколько нейтронов , которые унесут энергию возбуждения; если последней недостаточно для испускания нейтрона, слияние произведет гамма-луч . Это происходит примерно через 10−16 секунд  после первоначального ядерного столкновения и приводит к созданию более стабильного ядра. [15] Определение Совместной рабочей группы ИЮПАК/ИЮПАП (JWP) гласит, что химический элемент может быть признан открытым только в том случае, если его ядро ​​не распалось в течение 10−14 секунд . Это значение было выбрано в качестве оценки того, сколько времени требуется ядру, чтобы приобрести электроны и, таким образом, проявить свои химические свойства. [16] [d]

Распад и обнаружение

Пучок проходит через мишень и достигает следующей камеры, сепаратора; если образуется новое ядро, оно переносится этим пучком. [18] В сепараторе вновь образованное ядро ​​отделяется от других нуклидов (ядра исходного пучка и любых других продуктов реакции) [e] и передается в поверхностно-барьерный детектор , который останавливает ядро. Точное место предстоящего удара по детектору отмечается; также отмечаются его энергия и время прибытия. [18] Передача занимает около 10−6 секунд  ; чтобы быть обнаруженным, ядро ​​должно прожить это время. [21] Ядро регистрируется снова после того, как регистрируется его распад, и измеряются местоположение, энергия и время распада. [18]

Стабильность ядра обеспечивается сильным взаимодействием. Однако его радиус действия очень мал; по мере увеличения размеров ядра его влияние на самые внешние нуклоны ( протоны и нейтроны) ослабевает. В то же время ядро ​​разрывается электростатическим отталкиванием между протонами, и его радиус действия не ограничен. [22] Общая энергия связи , обеспечиваемая сильным взаимодействием, линейно увеличивается с числом нуклонов, тогда как электростатическое отталкивание увеличивается с квадратом атомного номера, т. е. последний растет быстрее и становится все более важным для тяжелых и сверхтяжелых ядер. [23] [24] Таким образом, теоретически предсказано [25] и до сих пор наблюдалось [26] , что сверхтяжелые ядра в основном распадаются через моды распада, которые вызваны таким отталкиванием: альфа-распад и спонтанное деление . [f] Почти все альфа-излучатели имеют более 210 нуклонов, [28] а самый легкий нуклид, в первую очередь подвергающийся спонтанному делению, имеет 238. [29] В обоих режимах распада ядрам препятствуют распадаться соответствующие энергетические барьеры для каждого режима, но они могут туннелироваться через них. [23] [24]

Аппарат для создания сверхтяжелых элементов
Схема установки для создания сверхтяжелых элементов на основе газонаполненного сепаратора отдачи «Дубна», созданного в Лаборатории ядерных реакций им. Г. Н. Флерова в ОИЯИ. Траектория внутри детектора и устройства фокусировки пучка изменяется за счет дипольного магнита в первом и квадрупольных магнитов во втором. [30]

Альфа-частицы обычно производятся в радиоактивных распадах, поскольку масса альфа-частицы на нуклон достаточно мала, чтобы оставить некоторую энергию для альфа-частицы, которая может быть использована в качестве кинетической энергии для выхода из ядра. [31] Спонтанное деление вызвано электростатическим отталкиванием, разрывающим ядро, и производит различные ядра в различных случаях деления идентичных ядер. [24] По мере увеличения атомного номера спонтанное деление быстро становится более важным: частичные периоды полураспада спонтанного деления уменьшаются на 23 порядка величины от урана (элемент 92) до нобелия (элемент 102), [32] и на 30 порядков величины от тория (элемент 90) до фермия (элемент 100). [33] Таким образом, более ранняя модель жидкой капли предполагала, что спонтанное деление будет происходить почти мгновенно из-за исчезновения барьера деления для ядер с примерно 280 нуклонами. [24] [34] Более поздняя модель ядерных оболочек предполагала, что ядра с примерно 300 нуклонами образуют остров стабильности , в котором ядра будут более устойчивы к спонтанному делению и в первую очередь будут подвергаться альфа-распаду с более длительными периодами полураспада. [24] [34] Последующие открытия предполагали, что предсказанный остров может быть дальше, чем первоначально предполагалось; они также показали, что ядра, промежуточные между долгоживущими актинидами и предсказанным островом, деформируются и получают дополнительную стабильность за счет оболочечных эффектов. [35] Эксперименты с более легкими сверхтяжелыми ядрами, [36], а также с теми, которые ближе к ожидаемому острову, [32] показали большую, чем предполагалось ранее, стабильность по отношению к спонтанному делению, что показывает важность оболочечных эффектов для ядер. [g]

Альфа-распады регистрируются испускаемыми альфа-частицами, и продукты распада легко определить до фактического распада; если такой распад или серия последовательных распадов производит известное ядро, исходный продукт реакции может быть легко определен. [h] (То, что все распады в цепочке распада действительно были связаны друг с другом, устанавливается по местоположению этих распадов, которые должны происходить в одном и том же месте.) [18] Известное ядро ​​можно распознать по определенным характеристикам распада, которому оно подвергается, таким как энергия распада (или, более конкретно, кинетическая энергия испускаемой частицы). [i] Однако спонтанное деление производит различные ядра в качестве продуктов, поэтому исходный нуклид не может быть определен по его дочерним ядрам. [j]

Информация, доступная физикам, стремящимся синтезировать сверхтяжелый элемент, таким образом, представляет собой информацию, собранную на детекторах: местоположение, энергия и время прибытия частицы к детектору, а также данные о ее распаде. Физики анализируют эти данные и стремятся сделать вывод, что это действительно было вызвано новым элементом и не могло быть вызвано другим нуклидом, чем тот, который заявлен. Часто предоставленных данных недостаточно для вывода о том, что новый элемент был определенно создан, и нет другого объяснения наблюдаемых эффектов; были допущены ошибки в интерпретации данных. [k]

История

Попытки синтеза

Слияние-испарение

В 1970-х годах были предприняты две попытки синтезировать унбибий, обе из которых были обусловлены ранними предсказаниями об острове стабильности при N  = 184 и Z  > 120 [47] и, в частности, тем, могут ли сверхтяжелые элементы потенциально встречаться в природе. [48] Первые попытки синтезировать унбибий были предприняты в 1972 году Флеровым и др. в Объединенном институте ядерных исследований (ОИЯИ) с использованием реакций горячего синтеза, индуцированных тяжелыми ионами: [48]

238
92У
+66,68
30Zn
→304,306
122Убб
* → нет атомов

Еще одна неудачная попытка синтезировать унбибий была предпринята в 1978 году в Центре Гельмгольца GSI, где природная эрбиевая мишень была подвергнута бомбардировке ионами ксенона-136 : [48]

нат
68Э-э
+136
54Хе
→298,300,302,303,304,306
Убб
* → нет атомов

Атомы не были обнаружены, и был измерен предел текучести 5  нб (5000  пб ). Текущие результаты (см. флеровий ) показали, что чувствительность этих экспериментов была слишком низкой по крайней мере на 3 порядка. [47] В частности, ожидалось, что реакция между 170 Er и 136 Xe даст альфа-излучатели с периодами полураспада в микросекунды, которые распадутся до изотопов флеровия с периодами полураспада, возможно, увеличивающимися до нескольких часов, поскольку флеровий, как предсказывают, находится вблизи центра острова стабильности. После двенадцати часов облучения в этой реакции ничего не было обнаружено. После аналогичной неудачной попытки синтезировать унбиуний из 238 U и 65 Cu был сделан вывод, что периоды полураспада сверхтяжелых ядер должны быть меньше одной микросекунды, или поперечные сечения очень малы. [49] Более поздние исследования синтеза сверхтяжелых элементов показывают, что оба вывода верны. [50] [51]

В 2000 году Центр исследований тяжелых ионов им. Гельмгольца Gesellschaft für Schwerionenforschung (GSI) провел очень похожий эксперимент с гораздо более высокой чувствительностью: [48]

238
92У
+70
30Zn
→308
122Убб
* → нет атомов

Эти результаты показывают, что синтез таких более тяжелых элементов остается серьезной проблемой, и требуются дальнейшие улучшения интенсивности пучка и экспериментальной эффективности. Чувствительность должна быть увеличена до 1  фб в будущем для получения более качественных результатов.

Деление составного ядра

Несколько экспериментов по изучению характеристик деления различных сверхтяжелых составных ядер, таких как 306 Ubb, были проведены между 2000 и 2004 годами в Лаборатории ядерных реакций им . Флерова. Были использованы две ядерные реакции, а именно 248 Cm + 58 Fe и 242 Pu + 64 Ni. [48] Результаты показывают, как сверхтяжелые ядра делятся преимущественно путем выталкивания ядер с закрытой оболочкой, таких как 132 Sn ( Z  = 50, N  = 82). Было также обнаружено, что выход для пути слияния-деления был схожим между снарядами 48 Ca и 58 Fe, что предполагает возможное будущее использование снарядов 58 Fe в образовании сверхтяжелых элементов. [52]

Заявленное открытие как встречающегося в природе элемента

В 2008 году группа под руководством израильского физика Амнона Маринова из Еврейского университета в Иерусалиме заявила, что обнаружила отдельные атомы унбибия-292 в природных отложениях тория в концентрации от 10−11 до 10−12 относительно тория. [3] Это был первый случай за 69 лет, когда было заявлено об открытии нового элемента в природе, после открытия франция Маргеритой Перей в 1939 году . [l] Заявление Маринова и др. подверглось критике со стороны научного сообщества, и Маринов говорит, что он отправил статью в журналы Nature и Nature Physics, но оба отклонили ее, не отправив на рецензирование. [53] Атомы унбибия-292 были заявлены как супердеформированные или гипердеформированные изомеры с периодом полураспада не менее 100 миллионов лет. [48]

Критика метода, ранее использовавшегося для предположительной идентификации более легких изотопов тория с помощью масс-спектрометрии , [54] была опубликована в Physical Review C в 2008 году. [55] Опровержение группы Маринова было опубликовано в Physical Review C после опубликованного комментария. [56]

Повтор эксперимента с торием с использованием более совершенного метода ускорительной масс-спектрометрии (AMS) не смог подтвердить результаты, несмотря на 100-кратно лучшую чувствительность. [57] Этот результат ставит под сомнение результаты сотрудничества Маринова в отношении их заявлений о долгоживущих изотопах тория , [54] рентгения , [58] и унбибия. [3] Современное понимание сверхтяжелых элементов показывает, что крайне маловероятно, что какие-либо следы унбибия сохранятся в образцах природного тория. [48]

Нейминг

Используя номенклатуру Менделеева для неназванных и неоткрытых элементов , унбибий следует называть экаторием . [59] После рекомендаций ИЮПАК в 1979 году элемент с тех пор в основном называют унбибием с атомным символом ( Ubb ), [60] как его временное название до тех пор, пока элемент не будет официально открыт и синтезирован, и не будет принято решение о постоянном названии. Ученые в основном игнорируют эту конвенцию об именовании и вместо этого просто называют унбибий «элементом 122» с символом ( 122 ), или иногда даже E122 или 122. [61 ]

Перспективы будущего синтеза

Предсказанные режимы распада сверхтяжелых ядер. Ожидается, что линия синтезированных протонно-богатых ядер будет разорвана вскоре после Z  = 120 из-за укорачивания периодов полураспада до Z  = 124, увеличения вклада спонтанного деления вместо альфа-распада от Z  = 122 и далее, пока он не станет доминировать с Z  = 125, и протонной капельной линии около Z  = 130. Белое кольцо обозначает ожидаемое местоположение острова стабильности; два квадрата, обведенные белым, обозначают 291 Cn и 293 Cn, которые, как прогнозируется, являются самыми долгоживущими нуклидами на острове с периодами полураспада в столетия или тысячелетия. [62] [50]

Каждый элемент, начиная с менделевия , был получен в реакциях слияния-испарения, кульминацией которых стало открытие самого тяжелого известного элемента оганесона в 2002 году [63] [64] и совсем недавно теннессина в 2010 году. [65] Эти реакции приблизились к пределу современных технологий; например, синтез теннессина потребовал 22 миллиграмма 249 Bk и интенсивного пучка 48 Ca в течение шести месяцев. Интенсивность пучков в исследованиях сверхтяжелых элементов не может превышать 10 12 снарядов в секунду без повреждения мишени и детектора, а производство большего количества все более редких и нестабильных актинидных мишеней нецелесообразно. [66] Следовательно, будущие эксперименты должны проводиться на таких объектах, как фабрика сверхтяжелых элементов (SHE-фабрика) в Объединенном институте ядерных исследований (ОИЯИ) или RIKEN , что позволит проводить эксперименты в течение более длительных промежутков времени с улучшенными возможностями обнаружения и позволит проводить реакции, которые в противном случае были бы недоступны. [67]

Возможно, что реакции слияния-испарения не подойдут для открытия унбибия или более тяжелых элементов. Различные модели предсказывают все более короткие периоды альфа-распада и спонтанного деления для изотопов с Z  = 122 и N  ~ 180 порядка микросекунд или меньше, [68] делая обнаружение практически невозможным с помощью современного оборудования. [50] Растущее доминирование спонтанного деления также может разорвать возможные связи с известными ядрами ливермория или оганесона и затруднить идентификацию и подтверждение; похожая проблема возникла на пути к подтверждению цепочки распада 294 Og, которая не имеет привязки к известным ядрам. [69] По этим причинам, возможно, необходимо исследовать другие методы производства, такие как реакции многонуклонной передачи, способные заселять более долгоживущие ядра. Аналогичное переключение в экспериментальной технике произошло, когда вместо холодного синтеза (при котором поперечные сечения быстро уменьшаются с ростом атомного числа) использовался горячий синтез с использованием снарядов 48Ca для заселения элементов с Z >  113. [51]

Тем не менее, было предложено несколько реакций слияния-испарения, приводящих к унбибию, в дополнение к тем, которые уже были безуспешно опробованы, хотя ни одно учреждение не планирует немедленно предпринимать попытки синтеза, вместо этого сосредоточившись сначала на элементах 119, 120 и, возможно, 121. Поскольку поперечные сечения увеличиваются с асимметрией реакции, [51] хромовый пучок был бы наиболее благоприятным в сочетании с мишенью из калифорния , [50] особенно если предсказанная закрытая нейтронная оболочка при N  = 184 может быть достигнута в более богатых нейтронами продуктах и ​​обеспечить дополнительную стабильность. В частности, реакция между54
24Кр
и252
98Ср.
будет генерировать составное ядро306
122Убб
и достичь оболочки при N  = 184, хотя аналогичная реакция с249
98Ср.
Цель считается более осуществимой из-за наличия нежелательных продуктов деления252
98Ср.
и трудности в накоплении необходимого количества целевого материала. [70] Один из возможных синтезов унбибия может происходить следующим образом: [50]

249
98Ср.
+54
24Кр
→300
122Убб
+ 31
0
н

Если эта реакция будет успешной и альфа-распад останется доминирующим над спонтанным делением, результирующий 300 Ubb распадется через 296 Ubn, который может быть заселен в перекрестной бомбардировке между 249 Cf и 50 Ti. Хотя эта реакция является одним из наиболее многообещающих вариантов для синтеза унбибия в ближайшем будущем, максимальное поперечное сечение, как прогнозируется, составит 3  фб [70] , что на порядок ниже самого низкого измеренного поперечного сечения в успешной реакции. Более симметричные реакции 244 Pu + 64 Ni и 248 Cm + 58 Fe [50] также были предложены и могут производить более богатые нейтронами изотопы. С увеличением атомного числа необходимо также знать об уменьшении высоты барьера деления , что приводит к снижению вероятности выживания составных ядер , особенно выше предсказанных магических чисел при Z  = 126 и N  = 184. [70]

Прогнозируемые свойства

Ядерная стабильность и изотопы

Двумерный график с прямоугольными ячейками, окрашенными в черно-белые цвета, охватывающий область от llc до urc, при этом ячейки в основном становятся светлее по мере приближения к последнему.
Таблица стабильности нуклидов, использованная командой Дубны в 2010 году. Охарактеризованные изотопы показаны с границами. За элементом 118 (оганесон, последний известный элемент), линия известных нуклидов, как ожидается, быстро войдет в область нестабильности, без периодов полураспада более одной микросекунды после элемента 121 ; это создает трудности в идентификации более тяжелых элементов, таких как унбибий. Эллиптическая область охватывает предсказанное местоположение острова стабильности. [51]

Стабильность ядер значительно уменьшается с увеличением атомного номера после плутония , самого тяжелого первичного элемента , так что все изотопы с атомным номером выше 101 распадаются радиоактивно с периодом полураспада менее суток. Ни один элемент с атомным номером выше 82 (после свинца ) не имеет стабильных изотопов. [71] Тем не менее, по причинам, которые пока не очень хорошо поняты, наблюдается небольшое увеличение ядерной стабильности около атомных номеров 110–114 , что приводит к появлению того, что в ядерной физике известно как « остров стабильности ». Эта концепция, предложенная профессором Калифорнийского университета Гленном Сиборгом , объясняет, почему сверхтяжелые элементы существуют дольше, чем предсказывалось. [72]

В этой области периодической таблицы N  = 184 было предложено как замкнутая нейтронная оболочка , а различные атомные числа были предложены как замкнутые протонные оболочки, такие как Z  = 114, 120, 122, 124 и 126. Остров стабильности будет характеризоваться более длительными периодами полураспада ядер, расположенных вблизи этих магических чисел, хотя степень стабилизирующих эффектов неопределенна из-за предсказаний ослабления замыканий протонных оболочек и возможной потери двойной магичности . [73] Более поздние исследования предсказывают, что остров стабильности вместо этого будет центрирован на бета-стабильных изотопах коперниция 291 Cn и 293 Cn, [51] [74] что поместило бы унбибий значительно выше острова и привело бы к коротким периодам полураспада независимо от эффектов оболочки. Повышенная стабильность элементов 112–118 также была приписана сплющенной форме таких ядер и устойчивости к спонтанному делению. Та же модель также предлагает 306 Ubb как следующее сферическое дважды магическое ядро, тем самым определяя истинный остров стабильности для сферических ядер. [75]

Области ядер различной формы, предсказанные приближением взаимодействующих бозонов [75]

Модель квантового туннелирования предсказывает, что периоды полураспада альфа-распада изотопов унбибия 284–322 Ubb будут порядка микросекунд или меньше для всех изотопов легче 315 Ubb, [76] подчеркивая значительную проблему в экспериментальном наблюдении этого элемента. Это согласуется со многими предсказаниями, хотя точное местоположение границы в 1 микросекунду варьируется в зависимости от модели. Кроме того, ожидается, что спонтанное деление станет основным режимом распада в этой области, с периодами полураспада порядка фемтосекунд, предсказанными для некоторых четно-четных изотопов [68] из-за минимальных помех, возникающих из-за спаривания нуклонов и потери стабилизирующих эффектов дальше от магических чисел. [70] Расчет 2016 года по периодам полураспада и вероятным цепочкам распада изотопов 280–339 Ubb дает подтверждающие результаты: 280–297 Ubb будет не связан с протоном и, возможно, распадется путем испускания протона , 298–314 Ubb будет иметь периоды альфа-полураспада порядка микросекунд, а те, что тяжелее 314 Ubb, будут преимущественно распадаться путем спонтанного деления с короткими периодами полураспада. [77] Для более легких альфа-излучателей, которые могут быть заселены в реакциях слияния-испарения, предсказываются некоторые длинные цепочки распада, ведущие к известным или достижимым изотопам более легких элементов. Кроме того, предсказывается, что изотопы 308–310 Ubb будут иметь периоды полураспада менее 1 микросекунды, [68] [77] слишком короткие для обнаружения из-за значительно более низкой энергии связи для нейтронных чисел непосредственно выше замыкания оболочки N  = 184. В качестве альтернативы, второй остров стабильности с общим периодом полураспада приблизительно в 1 секунду может существовать около Z  ~ 124 и N  ~ 198, хотя эти ядра будет трудно или невозможно достичь с использованием современных экспериментальных методов. [74] Однако эти предсказания сильно зависят от выбранных моделей ядерной массы, и неизвестно, какие изотопы унбибия будут наиболее стабильными. Независимо от этого, эти ядра будет трудно синтезировать, поскольку никакая комбинация доступной мишени и снаряда не может обеспечить достаточное количество нейтронов в составном ядре. Даже для ядер, достижимых в реакциях синтеза, спонтанное деление и, возможно, также кластерный распад [78] могут иметь значительные ответвления, создавая еще одно препятствие для идентификации сверхтяжелых элементов, поскольку они обычно идентифицируются по их последовательным альфа-распадам.

Химический

Предполагается, что унбибий по своим химическим свойствам похож на церий и торий, которые также имеют четыре валентных электрона над ядром благородного газа, хотя он может быть более реакционноспособным. Кроме того, предсказывается, что унбибий принадлежит к новому блоку валентных атомов g-электронов, хотя орбиталь 5g, как ожидается, не начнет заполняться до элемента 125. Предсказываемая конфигурация электронов основного состояния унбибия - это либо [ Og ] 7d 1 8s 2 8p 1 [1] [79] или 8s 2 8p 2 , [80] в отличие от ожидаемой [ Og ] 5g 2 8s 2 , в которой орбиталь 5g начинает заполняться с элемента 121. (Ожидается, что конфигурации ds 2 p и s 2 p 2 будут разделены всего лишь примерно на 0,02 эВ.) [80] В суперактинидах релятивистские эффекты могут вызвать нарушение принципа Ауфбау и создать перекрытие орбиталей 5g, 6f, 7d и 8p; [81] Эксперименты по химии коперниция и флеровия дают веские указания на возрастающую роль релятивистских эффектов. Таким образом, химия элементов, следующих за унбибием, становится более трудно предсказуемой.

Унбибий, скорее всего, образует диоксид Ubb O 2 и тетрагалогениды, такие как Ubb F 4 и Ubb Cl 4 . [1] Основная степень окисления, как прогнозируется, будет +4, подобно церию и торию. [48] Для унбибия прогнозируются первая энергия ионизации 5,651 эВ и вторая энергия ионизации 11,332 эВ; эта и другие рассчитанные энергии ионизации ниже, чем аналогичные значения для тория, что позволяет предположить, что унбибий будет более реакционноспособным, чем торий. [79] [2]

Примечания

  1. ^ В ядерной физике элемент называется тяжелым, если его атомный номер высок; свинец (элемент 82) является одним из примеров такого тяжелого элемента. Термин «сверхтяжелые элементы» обычно относится к элементам с атомным номером больше 103 (хотя существуют и другие определения, такие как атомный номер больше 100 [4] или 112 ; [5] иногда этот термин представляется эквивалентом термина «трансактинид», который устанавливает верхний предел перед началом гипотетического ряда суперактинидов ). [6] Термины «тяжелые изотопы» (данного элемента) и «тяжелые ядра» означают то, что можно было бы понять на обычном языке — изотопы большой массы (для данного элемента) и ядра большой массы соответственно.
  2. ^ В 2009 году группа ученых ОИЯИ под руководством Оганесяна опубликовала результаты своей попытки создать хассий в симметричной реакции 136 Xe +  136 Xe. Им не удалось наблюдать ни одного атома в такой реакции, установив верхний предел сечения, меры вероятности ядерной реакции, в 2,5  пб . [7] Для сравнения, реакция, которая привела к открытию хассия, 208 Pb + 58 Fe, имела сечение ~20 пб. (точнее, 19+19
    -11     pb), по оценкам первооткрывателей. [8]
  3. ^ Количество энергии, приложенной к частице пучка для ее ускорения, также может влиять на величину поперечного сечения. Например, в28
    14    Си
    +1
    0    н
    →28
    13    Эл
    +1
    1    п
    Реакция, сечение плавно изменяется от 370 мб при 12,3 МэВ до 160 мб при 18,3 МэВ, с широким пиком при 13,5 МэВ с максимальным значением 380 мб. [12]
  4. ^ Эта цифра также обозначает общепринятый верхний предел времени жизни составного ядра. [17]
  5. ^ Это разделение основано на том, что полученные ядра движутся мимо мишени медленнее, чем не прореагировавшие ядра пучка. Сепаратор содержит электрические и магнитные поля, воздействие которых на движущуюся частицу компенсируется для определенной скорости частицы. [19] Такое разделение также может быть достигнуто с помощью измерения времени пролета и измерения энергии отдачи; комбинация этих двух методов может позволить оценить массу ядра. [20]
  6. ^ Не все моды распада вызваны электростатическим отталкиванием. Например, бета-распад вызван слабым взаимодействием . [27]
  7. ^ К 1960-м годам уже было известно, что основные состояния ядер различаются по энергии и форме, а также что определенные магические числа нуклонов соответствуют большей стабильности ядра. Однако предполагалось, что в сверхтяжелых ядрах нет ядерной структуры, поскольку они слишком деформированы, чтобы ее образовать. [32]
  8. ^ Поскольку масса ядра не измеряется напрямую, а вычисляется из массы другого ядра, такое измерение называется косвенным. Прямые измерения также возможны, но по большей части они остаются недоступными для сверхтяжелых ядер. [37] Первое прямое измерение массы сверхтяжелого ядра было сообщено в 2018 году в LBNL. [38] Масса была определена по местоположению ядра после передачи (местоположение помогает определить его траекторию, которая связана с отношением массы к заряду ядра, поскольку передача была осуществлена ​​в присутствии магнита). [39]
  9. ^ Если бы распад произошел в вакууме, то, поскольку полный импульс изолированной системы до и после распада должен сохраняться , дочернее ядро ​​также получило бы небольшую скорость. Отношение двух скоростей и, соответственно, отношение кинетических энергий, таким образом, было бы обратно отношению двух масс. Энергия распада равна сумме известной кинетической энергии альфа-частицы и энергии дочернего ядра (точной дроби первой). [28] Расчеты справедливы и для эксперимента, но разница в том, что ядро ​​не движется после распада, поскольку оно привязано к детектору.
  10. ^ Спонтанное деление было открыто советским физиком Георгием Флеровым , [40] ведущим ученым ОИЯИ, и, таким образом, это было «коньком» для установки. [41] Напротив, ученые LBL считали, что информации о делении недостаточно для заявления о синтезе элемента. Они считали, что спонтанное деление недостаточно изучено, чтобы использовать его для идентификации нового элемента, поскольку было трудно установить, что составное ядро ​​испускало только нейтроны, а не заряженные частицы, такие как протоны или альфа-частицы. [17] Таким образом, они предпочли связать новые изотопы с уже известными с помощью последовательных альфа-распадов. [40]
  11. ^ Например, элемент 102 был ошибочно идентифицирован в 1957 году в Нобелевском институте физики в Стокгольме , Стокгольмский лен , Швеция . [42] Ранее не было никаких определенных заявлений о создании этого элемента, и элементу было присвоено название его шведскими, американскими и британскими первооткрывателями, нобелий . Позже было показано, что идентификация была неверной. [43] В следующем году RL не смогли воспроизвести шведские результаты и вместо этого объявили о своем синтезе элемента; это заявление также было позже опровергнуто. [43] ОИЯИ настаивали на том, что они были первыми, кто создал элемент, и предложили собственное название для нового элемента, иолиотий ; [44] советское название также не было принято (ОИЯИ позже назвал наименование элемента 102 «поспешным»). [45] Это название было предложено ИЮПАК в письменном ответе на их постановление о приоритете заявок на открытие элементов, подписанном 29 сентября 1992 года. [45] Название «нобелий» осталось неизменным ввиду его широкого использования. [46]
  12. ↑ Ещё четыре элемента были открыты после 1939 года путём синтеза, но позже было обнаружено, что они встречаются и в природе: это были прометий , астат , нептуний и плутоний , все из которых были обнаружены к 1945 году.

Ссылки

  1. ^ abcd Pyykkö, Pekka (2011). "Предложенная периодическая таблица до Z ≤ 172, основанная на расчетах Дирака–Фока для атомов и ионов". Physical Chemistry Chemical Physics . 13 (1): 161–8. Bibcode :2011PCCP...13..161P. doi :10.1039/c0cp01575j. PMID  20967377.
  2. ^ abc Eliav, E.; Fritzsche, S.; Kaldor, U. (2015). «Теория электронной структуры сверхтяжелых элементов». Nuclear Physics A . 944 (декабрь 2015 г.): 518–550. doi :10.1016/j.nuclphysa.2015.06.017.
  3. ^ abc Маринов, А.; Родушкин, И.; Колб, Д.; и др. (2010). «Доказательства долгоживущего сверхтяжелого ядра с атомным массовым числом A=292 и атомным числом Z=~122 в натуральном Th». International Journal of Modern Physics E . 19 (1): 131–140. arXiv : 0804.3869 . Bibcode :2010IJMPE..19..131M. doi :10.1142/S0218301310014662. S2CID  117956340.
  4. ^ Крамер, К. (2016). «Объяснение: сверхтяжелые элементы». Chemistry World . Получено 15.03.2020 .
  5. ^ "Открытие элементов 113 и 115". Национальная лаборатория Лоуренса в Ливерморе . Архивировано из оригинала 2015-09-11 . Получено 2020-03-15 .
  6. ^ Элиав, Э.; Калдор, У.; Борщевский, А. (2018). «Электронная структура атомов трансактинидов». В Скотте, РА (ред.). Энциклопедия неорганической и бионеорганической химии . John Wiley & Sons . стр. 1–16. doi :10.1002/9781119951438.eibc2632. ISBN 978-1-119-95143-8. S2CID  127060181.
  7. ^ Оганесян, Ю. Ц.; Дмитриев, СН; Еремин, АВ; и др. (2009). "Попытка получения изотопов элемента 108 в реакции синтеза 136 Xe + 136 Xe". Physical Review C. 79 ( 2): 024608. doi :10.1103/PhysRevC.79.024608. ISSN  0556-2813.
  8. ^ Мюнценберг, Г .; Армбрустер, П .; Фолджер, Х.; и др. (1984). «Идентификация элемента 108» (PDF) . Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235–236. Бибкод : 1984ZPhyA.317..235M. дои : 10.1007/BF01421260. S2CID  123288075. Архивировано из оригинала (PDF) 7 июня 2015 года . Проверено 20 октября 2012 г.
  9. ^ Субраманян, С. (28 августа 2019 г.). «Создание новых элементов не окупается. Просто спросите этого ученого из Беркли». Bloomberg Businessweek . Получено 18.01.2020 .
  10. ^ abcdef Иванов, Д. (2019). «Сверхтяжелые шаги в неизвестное». nplus1.ru (на русском языке) . Проверено 02 февраля 2020 г.
  11. ^ Хайнд, Д. (2017). «Что-то новое и сверхтяжелое в периодической таблице». The Conversation . Получено 2020-01-30 .
  12. ^ Керн, Б. Д.; Томпсон, В. Э.; Фергюсон, Дж. М. (1959). «Сечения некоторых реакций (n, p) и (n, α)». Nuclear Physics . 10 : 226–234. Bibcode : 1959NucPh..10..226K. doi : 10.1016/0029-5582(59)90211-1.
  13. ^ Wakhle, A.; Simenel, C.; Hinde, DJ; et al. (2015). Simenel, C.; Gomes, PRS; Hinde, DJ; et al. (ред.). "Сравнение экспериментальных и теоретических распределений углов квазиделения". European Physical Journal Web of Conferences . 86 : 00061. Bibcode :2015EPJWC..8600061W. doi : 10.1051/epjconf/20158600061 . hdl : 1885/148847 . ISSN  2100-014X.
  14. ^ "Ядерные реакции" (PDF) . стр. 7–8 . Получено 2020-01-27 .Опубликовано как Loveland, WD; Morrissey, DJ; Seaborg, GT (2005). "Ядерные реакции". Современная ядерная химия . John Wiley & Sons, Inc. стр. 249–297. doi :10.1002/0471768626.ch10. ISBN 978-0-471-76862-3.
  15. ^ ab Krása, A. (2010). «Источники нейтронов для ADS». Факультет ядерных наук и физической инженерии . Чешский технический университет в Праге : 4–8. S2CID  28796927.
  16. ^ Wapstra, AH (1991). «Критерии, которые должны быть удовлетворены для признания открытия нового химического элемента» (PDF) . Pure and Applied Chemistry . 63 (6): 883. doi :10.1351/pac199163060879. ISSN  1365-3075. S2CID  95737691.
  17. ^ ab Hyde, EK; Hoffman, DC ; Keller, OL (1987). «История и анализ открытия элементов 104 и 105». Radiochimica Acta . 42 (2): 67–68. doi :10.1524/ract.1987.42.2.57. ISSN  2193-3405. S2CID  99193729.
  18. ^ abcd Chemistry World (2016). «Как создать сверхтяжелые элементы и закончить периодическую таблицу [видео]». Scientific American . Получено 27.01.2020 .
  19. ^ Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 334.
  20. ^ Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 335.
  21. ^ Загребаев, Карпов и Грейнер 2013, с. 3.
  22. ^ Бейзер 2003, стр. 432.
  23. ^ ab Pauli, N. (2019). "Альфа-распад" (PDF) . Введение в ядерную, атомную и молекулярную физику (часть ядерной физики) . Université libre de Bruxelles . Получено 16.02.2020 .
  24. ^ abcde Pauli, N. (2019). "Деление ядра" (PDF) . Введение в ядерную, атомную и молекулярную физику (часть ядерной физики) . Université libre de Bruxelles . Получено 16.02.2020 .
  25. ^ Staszczak, A.; Baran, A.; Nazarewicz, W. (2013). «Спонтанные режимы деления и времена жизни сверхтяжелых элементов в теории функционала ядерной плотности». Physical Review C. 87 ( 2): 024320–1. arXiv : 1208.1215 . Bibcode : 2013PhRvC..87b4320S. doi : 10.1103/physrevc.87.024320 . ISSN  0556-2813.
  26. ^ Ауди и др. 2017, стр. 030001-129–030001-138.
  27. ^ Бейзер 2003, стр. 439.
  28. ^ ab Beiser 2003, стр. 433.
  29. ^ Ауди и др. 2017, с. 030001-125.
  30. ^ Аксенов, Н.В.; Штайнеггер, П.; Абдуллин, Ф. Ш.; и др. (2017). «О летучести нихония (Nh, Z = 113)». The European Physical Journal A . 53 (7): 158. Bibcode :2017EPJA...53..158A. doi :10.1140/epja/i2017-12348-8. ISSN  1434-6001. S2CID  125849923.
  31. ^ Бейзер 2003, стр. 432–433.
  32. ^ abc Оганесян, Ю. (2012). «Ядра на «острове стабильности» сверхтяжелых элементов». Journal of Physics: Conference Series . 337 (1): 012005-1–012005-6. Bibcode : 2012JPhCS.337a2005O. doi : 10.1088/1742-6596/337/1/012005 . ISSN  1742-6596.
  33. ^ Моллер, П.; Никс, младший (1994). Свойства деления самых тяжелых элементов (PDF) . Симпозиум Dai 2 Kai Hadoron Tataikei no Simposium, Токай-мура, Ибараки, Япония. Университет Северного Техаса . Проверено 16 февраля 2020 г.
  34. ^ ab Оганесян, Ю. Ц. (2004). «Сверхтяжелые элементы». Physics World . 17 (7): 25–29. doi :10.1088/2058-7058/17/7/31 . Получено 16.02.2020 .
  35. ^ Шедель, М. (2015). «Химия сверхтяжелых элементов». Philosophical Transactions of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences . 373 (2037): 20140191. Bibcode : 2015RSPTA.37340191S. doi : 10.1098/rsta.2014.0191 . ISSN  1364-503X. PMID  25666065.
  36. ^ Hulet, EK (1989). Биомодальное спонтанное деление . 50-летие деления ядра, Ленинград, СССР. Bibcode : 1989nufi.rept...16H.
  37. ^ Оганесян, Ю. Ц.; Рыкачевский, КП (2015). «Плацдарм на острове стабильности». Physics Today . 68 (8): 32–38. Bibcode : 2015PhT....68h..32O. doi : 10.1063/PT.3.2880 . ISSN  0031-9228. OSTI  1337838. S2CID  119531411.
  38. ^ Грант, А. (2018). «Взвешивание самых тяжелых элементов». Physics Today . doi :10.1063/PT.6.1.20181113a. S2CID  239775403.
  39. ^ Howes, L. (2019). «Изучение сверхтяжелых элементов в конце периодической таблицы». Chemical & Engineering News . Получено 27.01.2020 .
  40. ^ ab Robinson, AE (2019). «Трансфермиевые войны: научные стычки и оскорбления во время холодной войны». Дистилляции . Получено 22.02.2020 .
  41. ^ "Популярная библиотека химических элементов. Сиборгий (экавольфрам)" [Популярная библиотека химических элементов. Сиборгий (эка-вольфрам). nt.ru (на русском языке) . Проверено 7 января 2020 г.Перепечатано из "Экавольфрам" [Эка-вольфрам]. Популярная библиотека полезных элементов. Серебро – Нильсборий и далее [ Популярная библиотека химических элементов. Серебро через нильсборий и далее . Наука . 1977.
  42. ^ "Нобелий - Информация об элементах, свойства и применение | Периодическая таблица". Королевское химическое общество . Получено 2020-03-01 .
  43. ^ ab Kragh 2018, стр. 38–39.
  44. ^ Краг 2018, стр. 40.
  45. ^ ab Ghiorso, A.; Seaborg, GT; Oganessian, Yu. Ts.; et al. (1993). "Ответы на отчет 'Открытие элементов Transfermium' с последующим ответом на ответы Transfermium Working Group" (PDF) . Pure and Applied Chemistry . 65 (8): 1815–1824. doi :10.1351/pac199365081815. S2CID  95069384. Архивировано (PDF) из оригинала 25 ноября 2013 г. . Получено 7 сентября 2016 г. .
  46. ^ Комиссия по номенклатуре неорганической химии (1997). «Названия и символы трансфермиевых элементов (Рекомендации ИЮПАК 1997 г.)» (PDF) . Чистая и прикладная химия . 69 (12): 2471–2474. doi :10.1351/pac199769122471.
  47. ^ аб Эферре, М.; Стефан, К. (1975). «Суперэлементы» (PDF) . Le Journal de Physique Colloques (на французском языке). 11 (36): С5–159–164. doi : 10.1051/jphyscol: 1975541.
  48. ^ abcdefgh Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: путеводитель по элементам от AZ (новое издание). Нью-Йорк, Нью-Йорк: Oxford University Press. стр. 588. ISBN 978-0-19-960563-7.
  49. ^ Хофманн, Сигурд (2014). За пределами урана: путешествие к концу периодической таблицы. CRC Press. стр. 105. ISBN 978-0415284950.
  50. ^ abcdef Карпов, А; Загребаев, В; Грейнер, В (2015). "Сверхтяжелые ядра: какие регионы ядерной карты доступны в ближайших исследованиях" (PDF) . cyclotron.tamu.edu . Техасский университет A & M . Получено 30 октября 2018 г. .
  51. ^ abcde Загребаев, Карпов и Грейнер 2013
  52. ^ см. годовые отчеты лаборатории Флерова за 2000–2004 гг. включительно http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html
  53. ^ Ричард Ван Норден (2 мая 2008 г.). «Утверждение о самом тяжелом элементе подверглось критике». Chemical World . Архивировано из оригинала 4 марта 2016 г. Получено 29 сентября 2009 г.
  54. ^ ab Маринов, А.; Родушкин, И.; Кашив, Ю.; и др. (2007). "Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронодефицитных изотопах Th". Phys. Rev. C. 76 ( 2). 021303(R). arXiv : nucl-ex/0605008 . Bibcode :2007PhRvC..76b1303M. doi :10.1103/PhysRevC.76.021303. S2CID  119443571.
  55. ^ Барбер, RC; Де Лаэтер, JR (2009). "Комментарий к "Существованию долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронодефицитных изотопах Th"". Phys. Rev. C. 79 ( 4). 049801. Bibcode : 2009PhRvC..79d9801B. doi : 10.1103/PhysRevC.79.049801.
  56. ^ Маринов, А.; Родушкин, И.; Кашив, Ю.; и др. (2009). "Ответ на "Комментарий к 'Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронодефицитных изотопах Th'"". Phys. Rev. C. 79 ( 4). 049802. Bibcode : 2009PhRvC..79d9802M. doi : 10.1103/PhysRevC.79.049802.
  57. ^ Lachner, J.; Dillmann, I.; Faestermann, T.; et al. (2008). "Поиск долгоживущих изомерных состояний в нейтронодефицитных изотопах тория". Phys. Rev. C. 78 ( 6). 064313. arXiv : 0907.0126 . Bibcode : 2008PhRvC..78f4313L. doi : 10.1103/PhysRevC.78.064313. S2CID  118655846.
  58. ^ Маринов, А.; Родушкин, И.; Папе, А.; и др. (2009). "Существование долгоживущих изотопов сверхтяжелого элемента в природном Au" (PDF) . International Journal of Modern Physics E . 18 (3). World Scientific : 621–629. arXiv : nucl-ex/0702051 . Bibcode :2009IJMPE..18..621M. doi :10.1142/S021830130901280X. S2CID  119103410. Архивировано из оригинала (PDF) 2014-07-14 . Получено 12 февраля 2012 г.
  59. ^ Элиав, Эфраим; Ландау, Ари; Ишикава, Ясуюки; Калдор, Узи (26 марта 2002 г.). «Электронная структура эка-тория (элемент 122) в сравнении с торием». Журнал физики B: атомная, молекулярная и оптическая физика . 35 (7): 1693–1700. Bibcode : 2002JPhB...35.1693E. doi : 10.1088/0953-4075/35/7/307. S2CID  250750167.
  60. ^ Чатт, Дж. (1979). «Рекомендации по наименованию элементов с атомными номерами больше 100». Pure Appl. Chem . 51 (2): 381–384. doi : 10.1351/pac197951020381 .
  61. ^ Хоффман, Ли и Першина 2006, стр. 1724.
  62. ^ Greiner, W (2013). "Nuclei: superheavy–superneutronic–strange–and of antimatter" (PDF) . Journal of Physics: Conference Series . 413 (1). 012002. Bibcode :2013JPhCS.413a2002G. doi : 10.1088/1742-6596/413/1/012002 . Получено 30 апреля 2017 г. .
  63. ^ Оганесян, YT; et al. (2002). "Элемент 118: результаты первого эксперимента 249Cf + 48Ca". Сообщение Объединенного института ядерных исследований. Архивировано из оригинала 22 июля 2011 г.
  64. ^ "Ученые Ливермора объединяются с Россией для открытия элемента 118" (пресс-релиз). Ливермор. 3 декабря 2006 г. Архивировано из оригинала 17 октября 2011 г. Получено 18 января 2008 г.
  65. ^ Оганесян, YT; Абдуллин, F.; Бейли, PD; и др. (апрель 2010 г.). "Синтез нового элемента с атомным номером 117" (PDF) . Physical Review Letters . 104 (14). 142502. Bibcode :2010PhRvL.104n2502O. doi : 10.1103/PhysRevLett.104.142502 . PMID  20481935.
  66. ^ Роберто, Дж. Б. (2015). «Актинидные мишени для исследования сверхтяжелых элементов» (PDF) . cyclotron.tamu.edu . Техасский университет A & M . Получено 30 октября 2018 г. .
  67. ^ Хагино, Коити; Хофманн, Сигурд; Миятаке, Хироари; Накахара, Хиромичи (июль 2012 г.). «平成23年度 研究業績レビュー（中間レビュー）の実施について» [Выполнение обзора достижений исследований за 2011 год (промежуточный обзор)] (PDF) . www.riken.jp (на японском языке). РИКЕН. Архивировано из оригинала (PDF) 30 марта 2019 г. Проверено 5 мая 2017 г.
  68. ^ abc Кура, Х.; Катакура, Дж; Татибана, Т; Минато, Ф (2015). «Диаграмма нуклидов». Японское агентство по атомной энергии . Проверено 30 октября 2018 г.
  69. ^ Barber, RC; Karol, PJ; Nakahara, H.; Vardaci, E.; Vogt, EW (2011). "Открытие элементов с атомными номерами больше или равными 113 (Технический отчет IUPAC)". Pure and Applied Chemistry . 83 (7): 1. doi : 10.1351/PAC-REP-10-05-01 .
  70. ^ abcd Ghahramany, N.; Ansari, A. (сентябрь 2016 г.). "Процесс синтеза и распада сверхтяжелых ядер с Z = 119-122 посредством реакций горячего синтеза" (PDF) . European Physical Journal A . 52 (287): 287. Bibcode :2016EPJA...52..287G. doi :10.1140/epja/i2016-16287-6. S2CID  125102374.
  71. ^ Пьер де Марсильяк; Ноэль Корон; Жерар Дамбье; Жак Леблан; Жан-Пьер Моалик (апрель 2003 г.). «Экспериментальное обнаружение α-частиц радиоактивного распада природного висмута». Природа . 422 (6934): 876–878. Бибкод : 2003Natur.422..876D. дои : 10.1038/nature01541. PMID  12712201. S2CID  4415582.
  72. ^ Консидайн, Гленн Д.; Кулик, Питер Х. (2002). Научная энциклопедия Ван Ностранда (9-е изд.). Wiley-Interscience. ISBN 978-0-471-33230-5. OCLC  223349096.
  73. ^ Коура, Х.; Чиба, С. (2013). «Одночастичные уровни сферических ядер в области сверхтяжелых и чрезвычайно сверхтяжелых масс». Журнал Физического общества Японии . 82 (1). 014201. Bibcode : 2013JPSJ...82a4201K. doi : 10.7566/JPSJ.82.014201.
  74. ^ ab Palenzuela, YM; Ruiz, LF; Karpov, A.; Greiner, W. (2012). "Систематическое изучение свойств распада самых тяжелых элементов" (PDF) . Известия Российской академии наук: Физика . 76 (11): 1165–1171. Bibcode :2012BRASP..76.1165P. doi :10.3103/s1062873812110172. ISSN  1062-8738. S2CID  120690838.
  75. ^ ab Kratz, JV (5 сентября 2011 г.). Влияние сверхтяжелых элементов на химические и физические науки (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов . Получено 27 августа 2013 г.
  76. ^ Chowdhury, RP; Samanta, C.; Basu, DN (2008). «Ядерные периоды полураспада для α-радиоактивности элементов с 100 ≤ Z ≤ 130». Atomic Data and Nuclear Data Tables . 94 (6): 781–806. arXiv : 0802.4161 . Bibcode : 2008ADNDT..94..781C. doi : 10.1016/j.adt.2008.01.003. S2CID  96718440.
  77. ^ ab Santhosh, KP; Priyanka, B.; Nithya, C. (2016). "Возможность наблюдения цепочек α-распада изотопов SHN с Z = 128, Z = 126, Z = 124 и Z = 122". Nuclear Physics A . 955 (ноябрь 2016 г.): 156–180. arXiv : 1609.05498 . Bibcode :2016NuPhA.955..156S. doi :10.1016/j.nuclphysa.2016.06.010. S2CID  119219218.
  78. ^ Поэнару, Дорин Н.; Гергеску, РА; Грейнер, В. (2012). «Кластерный распад сверхтяжелых ядер». Физический обзор C . 85 (3): 034615. Бибкод : 2012PhRvC..85c4615P. дои : 10.1103/PhysRevC.85.034615 . Проверено 2 мая 2017 г.
  79. ^ ab Hoffman, Lee & Pershina 2006, стр.  [ нужна страница ] .
  80. ^ ab Umemoto, Koichiro; Saito, Susumu (1996). «Электронные конфигурации сверхтяжелых элементов». Журнал Физического общества Японии . 65 (10): 3175–3179. Bibcode : 1996JPSJ...65.3175U. doi : 10.1143/JPSJ.65.3175 . Получено 31 января 2021 г.
  81. ^ Сиборг (ок. 2006 г.). "трансурановый элемент (химический элемент)". Encyclopaedia Britannica . Получено 2010-03-16 .

Библиография

Внешние ссылки