stringtranslate.com

Кварк-глюонная плазма

Фазовая диаграмма КХД. Адаптировано из оригинала, созданного Р.С. Бхалерао. [1]

Кварк-глюонная плазма ( КГП или кварковый суп ) представляет собой взаимодействующую локализованную совокупность кварков и глюонов , находящихся в тепловом (локальном кинетическом) и (близком к) химическом (по содержанию) равновесии. Слово «плазма» сигнализирует о том, что свободные цветные заряды разрешены. В обзоре 1987 года Леон ван Хов указал на эквивалентность трех терминов: кварк-глюонная плазма, кварковая материя и новое состояние материи. [2] Поскольку температура выше температуры Хагедорна – и, следовательно, выше шкалы массы легкого u,d-кварка – давление демонстрирует релятивистский формат Стефана-Больцмана, определяемый температурой в четвертой степени ( ) и множеством практически безмассовых кварков и глюонные компоненты. Можно сказать, что КГП возникает как новая фаза сильно взаимодействующей материи, которая проявляет свои физические свойства в терминах почти свободной динамики практически безмассовых глюонов и кварков. И кварки, и глюоны должны присутствовать в условиях, близких к химическому (выходному) равновесию с открытым цветовым зарядом , чтобы появилось новое состояние материи, которое будет называться КГП.

Согласно теории Большого взрыва, кварк-глюонная плазма заполнила всю Вселенную до того, как была создана материя в том виде, в каком мы ее знаем. Теории, предсказывающие существование кварк-глюонной плазмы, были разработаны в конце 1970-х — начале 1980-х годов. [3] Вслед за этим последовали дискуссии вокруг экспериментов с тяжелыми ионами [4] [5] [6] [7] [8] и первые предложения по экспериментам были выдвинуты в ЦЕРН [9] [10] [11] [12] [13] [14] и BNL [15] [16] в последующие годы. Кварк-глюонная плазма [17] [18] была впервые обнаружена в лаборатории ЦЕРН в 2000 году. [19] [20] [21]

Хронология программы релятивистских тяжелых ионов CERN-SPS до открытия QGP. [19]

Общее введение

Кварк-глюонная плазма — это состояние материи , в котором элементарные частицы, составляющие адроны барионной материи, освобождаются от сильного притяжения друг к другу при чрезвычайно высоких плотностях энергии . Эти частицы — кварки и глюоны, составляющие барионную материю. [22] В обычной материи кварки заключены в плен ; в КГП кварки деконфайнментированы . В классической квантовой хромодинамике (КХД) кварки являются фермионными компонентами адронов ( мезонов и барионов), а глюоны считаются бозонными компонентами таких частиц. Глюоны являются носителями силы, или бозонами, цветовой силы КХД, тогда как кварки сами по себе являются их аналогами из фермионной материи.

Кварк-глюонная плазма изучается, чтобы воссоздать и понять условия высокой плотности энергии, преобладающие во Вселенной, когда материя формировалась из элементарных степеней свободы (кварков, глюонов) примерно через 20 мкс после Большого взрыва . Экспериментальные группы исследуют на «большом» расстоянии (де)ограничивающую структуру квантового вакуума, современный релятивистский эфир, который определяет преобладающую форму материи и законы природы. Эксперименты дают представление о происхождении материи и массы: материя и антиматерия создаются, когда кварк-глюонная плазма «адронизируется», а масса материи возникает в удерживающей вакуумной структуре. [19]

Как кварк-глюонная плазма вписывается в общую схему физики

КХД — это часть современной теории физики элементарных частиц, называемой Стандартной моделью . Другие части этой теории касаются электрослабых взаимодействий и нейтрино . Теория электродинамики была проверена и признана верной с точностью до нескольких долей на миллиард. Теория слабых взаимодействий была проверена и признана верной с точностью до нескольких тысячных. Пертурбативные формы КХД были протестированы с точностью до нескольких процентов. [23] Пертурбативные модели предполагают относительно небольшие изменения по сравнению с основным состоянием, т.е. относительно низкие температуры и плотности, что упрощает расчеты за счет общности. Напротив, непертурбативные формы КХД почти не тестировались. Исследование КГП, обладающего высокой температурой и плотностью, является частью усилий по консолидации великой теории физики элементарных частиц.

Исследование КГП также является испытательным полигоном для теории поля с конечной температурой — раздела теоретической физики, который стремится понять физику элементарных частиц в условиях высоких температур. Подобные исследования важны для понимания ранней эволюции нашей Вселенной: первые сто микросекунд или около того. Это имеет решающее значение для целей физики нового поколения наблюдений Вселенной ( WMAP и его преемников). Это также имеет отношение к теориям Великого объединения , которые стремятся объединить три фундаментальные силы природы (исключая гравитацию).

Причины изучения образования кварк-глюонной плазмы

Общепринятая модель образования Вселенной утверждает , что оно произошло в результате Большого взрыва . В этой модели на интервале времени 10–10–10–6 с после Большого взрыва материя существовала в виде кварк-глюонной плазмы . Воспроизвести плотность и температуру существовавшей на тот момент материи можно в лабораторных условиях для изучения характеристик самой ранней Вселенной. Пока единственной возможностью является столкновение двух тяжелых атомных ядер , ускоренных до энергий более ста ГэВ. Используя результат лобового столкновения в объёме, примерно равном объёму атомного ядра, можно смоделировать плотность и температуру, существовавшие в первые мгновения жизни Вселенной.

Отношение к нормальной плазме

Плазма – это вещество , в котором заряды экранированы за счет присутствия других подвижных зарядов. Например: Закон Кулона подавляется экранированием, чтобы получить заряд, зависящий от расстояния, т. е. заряд Q уменьшается экспоненциально с расстоянием, деленным на длину экранирования α. В КГП цветовой заряд кварков и глюонов экранируется. У КГП есть и другие аналогии с нормальной плазмой. Существуют также различия, поскольку цветовой заряд неабелев , тогда как электрический заряд абелев. За пределами конечного объема КГП цветовое электрическое поле не экранируется, так что объем КГП все равно должен быть нейтральным по цвету. Следовательно, оно, как и ядро, будет иметь целый электрический заряд.

Из-за чрезвычайно высоких энергий пары кварк-антикварк образуются в результате образования пар , и, таким образом, КГП представляет собой примерно равную смесь кварков и антикварков различных ароматов с лишь небольшим избытком кварков. Это свойство не является общей чертой обычной плазмы, которая может быть слишком холодной для образования пар (см., однако, сверхновую с парной нестабильностью ).

Теория

Одним из последствий этого различия является то, что цветовой заряд слишком велик для пертурбативных вычислений, которые являются основой КЭД. В результате основным теоретическим инструментом для исследования теории КГП является калибровочная теория решетки . [24] [25] Температура перехода (приблизительно175  МэВ ) был впервые предсказан калибровочной теорией решетки. С тех пор калибровочная теория решетки использовалась для предсказания многих других свойств этого вида материи. Гипотеза о соответствии AdS/CFT может дать представление о QGP, более того, конечная цель соответствия жидкости/гравитации — понять QGP. Считается, что КГП представляет собой фазу КХД, которая полностью локально термализована и, таким образом, подходит для эффективного гидродинамического описания.

Производство

Производство КГП в лаборатории достигается путем столкновения тяжелых атомных ядер (называемых тяжелыми ионами, поскольку в ускорителе атомы ионизируются) при релятивистской энергии, при которой вещество нагревается значительно выше температуры Хагедорна T H = 150 МэВ на частицу, что составляет температура выше 1,66× 10 12 К. Этого можно достичь, столкнув два больших ядра при высоких энергиях (обратите внимание, что175 МэВ не является энергией встречного пучка). Ядра свинца и золота использовались для таких столкновений в CERN SPS и BNL RHIC соответственно. Ядра ускоряются до ультрарелятивистских скоростей ( уменьшая свою длину ) и направляются друг к другу, создавая «огненный шар» в редком случае столкновения. Гидродинамическое моделирование предсказывает, что этот огненный шар будет расширяться под собственным давлением и охлаждаться при расширении. Тщательно изучая сферические и эллиптические потоки , экспериментаторы проверили теорию.

Диагностические инструменты

Имеются неопровержимые доказательства образования кварк-глюонной плазмы в столкновениях релятивистских тяжелых ионов. [26] [27] [28] [29] [30]

Важными классами экспериментальных наблюдений являются

Ожидаемые свойства

Термодинамика

Температура перехода из нормальной адронной фазы в фазу КГП составляет около156 МэВ . [31] Этот «переход» на самом деле может быть не только качественной особенностью, но вместо этого он может иметь дело с истинным фазовым переходом (второго рода), например, класса универсальности трехмерной модели Изинга . Рассматриваемые явления соответствуют плотности энергии чуть меньше1  ГэВ /фм 3 . Для релятивистской материи давление и температура не являются независимыми переменными, поэтому уравнение состояния представляет собой соотношение между плотностью энергии и давлением. Это было обнаружено с помощью решеточных вычислений и сравнено как с теорией возмущений , так и с теорией струн . Это все еще вопрос активных исследований. В настоящее время вычисляются функции отклика, такие как теплоемкость и различная восприимчивость числа кварков.

Поток

Открытие идеальной жидкости стало поворотным моментом в физике. Эксперименты в RHIC позволили получить массу информации об этом замечательном веществе, которое, как мы теперь знаем, является QGP. [32] Известно, что ядерная материя при «комнатной температуре» ведет себя как сверхтекучая . При нагревании ядерная жидкость испаряется и превращается в разреженный газ нуклонов, а при дальнейшем нагревании — в газ барионов и мезонов (адронов). При критической температуре TH адроны плавятся и газ снова превращается в жидкость . Эксперименты RHIC показали, что это самая совершенная жидкость, когда-либо наблюдавшаяся в лабораторных экспериментах любого масштаба. Новая фаза материи, состоящая из растворенных адронов, проявляет меньшее сопротивление потоку, чем любое другое известное вещество. Эксперименты в RHIC уже в 2005 году показали, что Вселенная в начале своего существования была равномерно заполнена этим типом материала — сверхжидкостью, которая, как только Вселенная остыла ниже T H , испарилась в газ адронов. Детальные измерения показывают, что эта жидкость представляет собой кварк-глюонную плазму, в которой кварки, антикварки и глюоны текут независимо. [33]

Схематическое изображение области взаимодействия, образовавшейся в первые моменты после столкновения тяжелых ионов высоких энергий в ускорителе. [34]

Короче говоря, кварк-глюонная плазма течет как брызги жидкости, и поскольку она не «прозрачна» по отношению к кваркам, она может ослаблять струи, испускаемые при столкновениях. Более того, однажды сформировавшись, шар кварк-глюонной плазмы, как и любой горячий объект, передает тепло внутрь посредством излучения. Однако, в отличие от повседневных объектов, здесь достаточно энергии, чтобы глюоны (частицы, вызывающие сильное взаимодействие ) сталкивались и производили избыток тяжелых (т. е. высокоэнергетических ) странных кварков . Тогда как, если бы КГП не существовало и произошло чистое столкновение, та же энергия превратилась бы в неравновесную смесь, содержащую еще более тяжелые кварки, такие как очаровательные кварки или нижние кварки . [34] [35]

Уравнение состояния является важным входным фактором в уравнениях потока. Скорость звука (скорость колебаний плотности КГП) в настоящее время исследуется в решеточных вычислениях. [36] [37] [38] Средняя длина свободного пробега кварков и глюонов была вычислена с использованием теории возмущений , а также теории струн . Решеточные вычисления здесь шли медленнее, хотя первые вычисления коэффициентов переноса уже завершены. [39] [40] Это указывает на то, что среднее свободное время кварков и глюонов в КГП может быть сравнимо со средним расстоянием между частицами: следовательно, КГП является жидкостью, насколько это касается ее свойств потока. Это очень активная область исследований, и эти выводы могут быстро меняться. Включение диссипативных явлений в гидродинамику - еще одно активное направление исследований. [41] [42] [43]

Эффект гашения струи

Подробные прогнозы были сделаны в конце 1970-х годов для производства струй на суперпротон-антипротонном синхротроне ЦЕРН . [44] [45] [46] [47] UA2 наблюдал первые доказательства образования струй в адронных столкновениях в 1981 году, [48] вскоре после этого были подтверждены UA1 . [49]

Позднее эта тема была возобновлена ​​в RHIC. Одним из наиболее ярких физических эффектов, полученных при энергиях RHIC, является эффект тушащих струй. [50] [51] [52] На первом этапе взаимодействия сталкивающихся релятивистских ядер партоны сталкивающихся ядер порождают вторичные партоны с большим поперечным импульсом ≥ 3–6 ГэВ/с. Проходя через сильно нагретую сжатую плазму, партоны теряют энергию. Величина потерь энергии партоном зависит от свойств кварк-глюонной плазмы (температуры, плотности). Кроме того, необходимо также учитывать тот факт, что цветные кварки и глюоны являются элементарными объектами плазмы, что отличается от потерь энергии партоном в среде, состоящей из бесцветных адронов. В условиях кварк-глюонной плазмы потери энергии партонов за счет энергий RHIC оцениваются как . Этот вывод подтверждается сравнением относительного выхода адронов с большим поперечным импульсом в нуклон-нуклонных и ядро-ядерных столкновениях при одинаковой энергии столкновения. Потери энергии партонами с большим поперечным импульсом при нуклон-нуклонных столкновениях значительно меньше, чем при ядерно-ядерных столкновениях, что приводит к уменьшению выхода адронов высоких энергий в ядерно-ядерных столкновениях. Этот результат позволяет предположить, что ядерные столкновения нельзя рассматривать как простую суперпозицию нуклон-нуклонных столкновений. На короткое время ~1 мкс и в конечном объёме кварки и глюоны образуют некую идеальную жидкость. Коллективные свойства этой жидкости проявляются при ее движении как единого целого. Поэтому при перемещении партонов в этой среде необходимо учитывать некоторые коллективные свойства этой кварк-глюонной жидкости. Потери энергии зависят от свойств кварк-глюонной среды, от плотности партонов в образовавшемся файрболе и от динамики его расширения. Потери энергии легкими и тяжелыми кварками при прохождении огненного шара оказываются примерно одинаковыми. [53]

В ноябре 2010 года ЦЕРН объявил о первом прямом наблюдении тушения струи на основе экспериментов со столкновениями тяжелых ионов. [54] [55] [56] [57]

Прямые фотоны и дилептоны

Прямые фотоны и дилептоны, возможно, являются наиболее эффективными инструментами для изучения столкновений релятивистских тяжелых ионов. Они производятся различными механизмами, охватывающими пространственно-временную эволюцию сильно взаимодействующего огненного шара. В принципе, они также обеспечивают моментальный снимок на начальном этапе. Их трудно расшифровать и интерпретировать, поскольку большая часть сигнала возникает в результате распада адронов спустя долгое время после распада огненного шара КГП. [58] [59] [60]

Гипотеза Глазмы

С 2008 года ведется дискуссия о гипотетическом состоянии-предшественнике кварк-глюонной плазмы, так называемой «Глазме», где одетые частицы конденсируются в некое стеклообразное (или аморфное) состояние, ниже истинного перехода между замкнутое состояние и плазменная жидкость. [61] Это было бы аналогично образованию металлических стекол или их аморфных сплавов ниже истинного жидкометаллического состояния.

Хотя экспериментальные высокие температуры и плотности, предсказанные для создания кварк-глюонной плазмы, были реализованы в лаборатории, полученная материя ведет себя не как квазиидеальное состояние свободных кварков и глюонов, а, скорее, как почти идеальная плотная жидкость. . [62] Фактически тот факт, что кварк-глюонная плазма еще не будет «свободной» при температурах, реализуемых на современных ускорителях, был предсказан в 1984 году как следствие остаточных эффектов конфайнмента. [63] [64]

Лабораторное формирование деконфайнментированного вещества

Кварк-глюонная плазма (КГП) [65] или кварковый суп [66] [67] — это состояние вещества в квантовой хромодинамике (КХД), которое существует при чрезвычайно высокой температуре и/или плотности . Считается, что это состояние состоит из асимптотически свободных сильно взаимодействующих кварков и глюонов, которые обычно удерживаются за счет ограничения цвета внутри атомных ядер или других адронов. Это аналогично обычной плазме, где ядра и электроны, удерживаемые внутри атомов электростатическими силами в условиях окружающей среды, могут свободно перемещаться. Эксперименты по созданию искусственной кварковой материи начались в ЦЕРН в 1986/87 году, в результате чего первые утверждения были опубликованы в 1991 году. [68] [69] Прошло несколько лет, прежде чем эта идея получила признание в сообществе физиков элементарных частиц и ядерных физиков. О формировании нового состояния вещества при столкновениях Pb–Pb было официально объявлено в ЦЕРН ввиду убедительных экспериментальных результатов, представленных экспериментом CERN SPS WA97 в 1999 г. [70] [30] [71] и позже разработанных Брукхейвенской национальной лабораторией. Релятивистский коллайдер тяжелых ионов . [72] [73] [29] Кварковая материя может производиться только в ничтожных количествах, она нестабильна, ее невозможно удержать, и она будет радиоактивно распадаться в течение доли секунды на стабильные частицы посредством адронизации ; Затем могут быть обнаружены образовавшиеся адроны или продукты их распада и гамма-лучи . На фазовой диаграмме кварковой материи КГП находится в режиме высокой температуры и высокой плотности, тогда как обычная материя представляет собой холодную и разреженную смесь ядер и вакуума, а гипотетические кварковые звезды будут состоять из относительно холодной, но плотной кварковой материи. . Считается, что в течение нескольких микросекунд (от 10–12 до 10–6 секунд ) после Большого взрыва, известного как кварковая эпоха , Вселенная находилась в состоянии кварк-глюонной плазмы.

Сила цветовой силы означает, что в отличие от газоподобной плазмы кварк-глюонная плазма ведет себя как почти идеальная ферми-жидкость , хотя исследования характеристик потока продолжаются. [74] Исследовательские группы RHIC [75] и детектор компактного мюонного соленоида LHC заявили, что поток жидкости или даже почти идеальный поток жидкости практически без сопротивления трению или вязкости . [76] QGP отличается от «свободного» столкновения несколькими особенностями; например, содержание в нем частиц указывает на временное химическое равновесие , приводящее к избытку странных кварков средней энергии , по сравнению с неравновесным распределением, смешивающим легкие и тяжелые кварки («производство странностей»), и оно не позволяет струям частиц проходить через него ( «струйная закалка»).

Эксперименты на суперпротонном синхротроне (SPS) ЦЕРН положили начало экспериментам по созданию КГП в 1980-х и 1990-х годах: результаты побудили ЦЕРН объявить о доказательствах «нового состояния материи» [77] в 2000 году. [78] Ученые из Релятивистской лаборатории Брукхейвенской национальной лаборатории Коллайдер тяжелых ионов объявил, что они создали кварк-глюонную плазму путем столкновения ионов золота почти со скоростью света, достигнув температуры 4 триллиона градусов Цельсия. [79] Текущие эксперименты (2017 г.) на релятивистском коллайдере тяжелых ионов (RHIC) Брукхейвенской национальной лаборатории на Лонг-Айленде (Нью-Йорк, США) и на недавнем Большом адронном коллайдере CERN недалеко от Женевы (Швейцария) продолжают эти усилия, [80] ] [81] путем столкновения релятивистски ускоренного золота и других видов ионов (на RHIC) или свинца (на LHC) друг с другом или с протонами. [81] Три эксперимента, проведенные на Большом адронном коллайдере ЦЕРН (LHC), на спектрометрах ALICE , [82] ATLAS и CMS , продолжили изучение свойств QGP. ЦЕРН временно прекратил сталкивать протоны и начал сталкивать ионы свинца для эксперимента ALICE в 2011 году, чтобы создать КГП. [83] Новый рекорд температуры был установлен ALICE: эксперимент на большом ионном коллайдере в ЦЕРН в августе 2012 года и составил 5,5 триллионов ((5,5 × 10 12 ) кельвинов, как утверждается в их Nature PR. [84]

Образование кварк-глюонной плазмы происходит в результате сильного взаимодействия партонов (кварков, глюонов), входящих в состав нуклонов сталкивающихся тяжелых ядер, называемых тяжелыми ионами . Поэтому эксперименты называются экспериментами по столкновению релятивистских тяжелых ионов. Теоретические и экспериментальные работы показывают, что образование кварк-глюонной плазмы происходит при температуре Т ≈ 150–160 МэВ, температуре Хагедорна и плотности энергии ≈ 0,4–1 ГэВ/фм 3 . Хотя сначала ожидался фазовый переход, современные теоретические интерпретации предполагают фазовое превращение, подобное процессу ионизации обычного вещества в ионную и электронную плазму. [85] [86] [87] [88] [29]

Кварк-глюонная плазма и начало деконфайнмента

Центральным вопросом формирования кварк-глюонной плазмы является исследование начала деконфайнмента . С самого начала исследований образования КГП вопрос заключался в том, можно ли достичь плотности энергии при ядерно-ядерных столкновениях. Это зависит от того, сколько энергии теряет каждый нуклон. Влиятельной картиной реакции стало решение по масштабированию, представленное Бьоркеном . [89] Эта модель применима к столкновениям сверхвысоких энергий. В экспериментах, проведенных в CERN SPS и BNL RHIC, возникла более сложная ситуация, обычно разделяемая на три этапа: [90]

Все больше и больше экспериментальных данных указывают на силу механизмов образования КГП, действующих даже в протон-протонных столкновениях в масштабе энергии LHC. [27]

дальнейшее чтение

Книги

Обзорные статьи с исторической точки зрения в этой области

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Бхалерао, Раджив С. (2014). «Релятивистские столкновения тяжелых ионов». В Малдерсе, М.; Каваго, К. (ред.). 1-я Азиатско-Европейско-Тихоокеанская школа физики высоких энергий . Желтые отчеты ЦЕРН: Школьные материалы. Том. ЦЕРН-2014-001, КЕК-Труды-2013–8. Женева: ЦЕРН. стр. 219–239. doi : 10.5170/CERN-2014-001. ISBN 9789290833994. OCLC  801745660. S2CID  119256218.
  2. ^ Ван Хов, Леон Чарльз Прудент (1987). Теоретическое предсказание нового состояния материи, «кварк-глюонной плазмы» (также называемой «кварковой материей»).
  3. ^ Сац, Х. (1981). Статистическая механика кварков и адронов: материалы международного симпозиума, состоявшегося в Университете Билефельда, ФРГ, 24–31 августа 1980 г. Северная Голландия. ISBN 978-0-444-86227-3.
  4. ^ Коккони, Г. (январь 1974 г.). «Разработки в ЦЕРН». Отчет о семинаре «ГэВ/нуклонные столкновения тяжелых ионов: как и почему», 29 ноября — 1 декабря 1974 г., Беар-Маунтин, Нью-Йорк . п. 78. ОСТИ  4061527.
  5. ^ Уэбб, К. (1979). Первый семинар по ультрарелятивистским ядерным столкновениям, LBL, 21–24 мая 1979 г. (Отчет). ЛБЛ-8957. ОСТИ  5187301.
  6. ^ Накаи, Кодзи; Гольдхабер, А.С.; Синкокай, Нихон Гакудзюцу; Фонд (США), Национальная наука (1980). Ядерные взаимодействия высоких энергий и свойства плотной ядерной материи: материалы семинара Хаконэ (Совместный японо-американский семинар), проходившего в Хаконэ с 7 по 11 июля 1980 г. Токио: Хаяси-Кобо.
  7. ^ Дармштадт), Семинар по будущим экспериментам с релятивистскими тяжелыми ионами (1980 (1981). Труды: GSI Дармштадт, 7–10 октября 1980 г. GSI.{{cite book}}: CS1 maint: numeric names: authors list (link)
  8. ^ 5-е исследование тяжелых ионов высоких энергий, 18–22 мая 1981 г.: материалы . ЛБЛ-12652. Лаборатория Лоуренса Беркли, Калифорнийский университет. 1981. ОСТИ  5161227.
  9. ^ ЦЕРН. Женева. Протонный синхротрон и синхроциклотронный комитет, под ред. (1980). Письмо о намерениях: исследование образования частиц и фрагментации мишени в центральных реакциях Ne на Pb при энергии 12 ГэВ на нуклон внешнего пучка PS CERN.
  10. ^ ЦЕРН. Женева. Протонный синхротрон и синхроциклотронный комитет, под ред. (1982). Исследование релятивистских ядерно-ядерных реакций, индуцированных пучками O с энергией 9–13 ГэВ на нуклон в ПС ЦЕРН. Женева: ЦЕРН.
  11. ^ Мидделькооп, Виллем Корнелис (1982). Замечания о возможном использовании ППС для 16 {\displaystyle ^{16}} 0 ионных пучков. ЦЕРН. Женева. Комитет экспериментов СПС. Женева: ЦЕРН.
  12. ^ ЦЕРН. Женева. Комитет экспериментов СПС, под ред. (1983). Предложение для SPSC: использование установки для столкновений 0-урана с p-, α {\displaystyle \alpha } - и 16 {\displaystyle ^{16}} 0-урана (CERN-SPSC- 83-54). Женева: ЦЕРН.
  13. ^ Олброу, М.Г. (1983). «Опыты с ядерными пучками и мишенями». В Маннелли, Итало (ред.). Семинар по физике SPS с фиксированной мишенью в 1984–1989 годах, ЦЕРН, Женева, Швейцария, 6–10 декабря 1982 года . ЦЕРН-83-02. Том. 2. Женева: ЦЕРН. стр. 462–476. doi : 10.5170/CERN-1983-002-V-2.462.
  14. ^ Керси, Э. (2012). «Четыре эксперимента с тяжелыми ионами в CERN-SPS: путешествие по переулку памяти». Акта Физика Полоника Б. 43 (4): 771. doi : 10.5506/APhysPolB.43.771 . ISSN  0587-4254. S2CID  126317771.
  15. ^ «Отчет целевой группы по релятивистской физике тяжелых ионов». Ядерная физика А . 418 : 657–668. 1984. Бибкод : 1984NuPhA.418..657.. doi : 10.1016/0375-9474(84)90584-0.
  16. ^ Лаборатория, Национальный Брукхейвен (1983). Предложение по созданию установки для тяжелых ионов с энергией 15 А ГэВ в Брукхейвене. BNL 32250. Брукхейвенская национальная лаборатория.
  17. ^ Капуста, Дж.И.; Мюллер, Б .; Рафельски, Иоганн , ред. (2003). Кварк-глюонная плазма: теоретические основы. Амстердам: Северная Голландия. ISBN 978-0-444-51110-2.
  18. ^ Джейкоб, М.; Тран Тхань Ван, Дж. (1982). «Формирование кварковой материи и столкновения тяжелых ионов». Отчеты по физике . 88 (5): 321–413. дои : 10.1016/0370-1573(82)90083-7.
  19. ^ abc Рафельски, Иоганн (2015). «Плавление адронов, кипение кварков». Европейский физический журнал А. 51 (9): 114. arXiv : 1508.03260 . Бибкод : 2015EPJA...51..114R. дои : 10.1140/epja/i2015-15114-0. ISSN  1434-6001. S2CID  119191818.
  20. ^ Хайнц, Ульрих; Джейкоб, Морис (16 февраля 2000 г.). «Свидетельства нового состояния материи: оценка результатов программы CERN Lead Beam». arXiv : nucl-th/0002042 .
  21. ^ Гланц, Джеймс (10 февраля 2000 г.). «Физики элементарных частиц приближаются к взрыву, с которого все началось». Нью-Йорк Таймс . ISSN  0362-4331 . Проверено 10 мая 2020 г.
  22. ^ «Информационный центр ILGTI: Индийская инициатива по теории решетчатых калибров» . Архивировано из оригинала 12 февраля 2005 года . Проверено 20 мая 2005 г.
  23. ^ Танабаши, М.; Хагивара, К.; Хикаса, К.; Накамура, К.; Сумино, Ю.; Такахаши, Ф.; Танака, Дж.; Агаше, К.; Айелли, Г.; Амслер, К.; Антонелли, М. (2018). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Физический обзор D . 98 (3): 1–708. Бибкод : 2018PhRvD..98c0001T. doi : 10.1103/PhysRevD.98.030001. ISSN  2470-0010. ПМИД  10020536.
  24. ^ Карш, Ф. (1995). «Фазовый переход в кварк-глюонную плазму: последние результаты расчетов решетки». Ядерная физика А . 590 (1–2): 367–381. arXiv : hep-lat/9503010 . Бибкод : 1995NuPhA.590..367K. дои : 10.1016/0375-9474(95)00248-Y. S2CID  118967199.
  25. ^ Сац, Хельмут (2011). «Кварк-глюонная плазма». Ядерная физика А . 862–863 (12): 4–12. arXiv : 1101.3937 . Бибкод : 2011NuPhA.862....4S. doi :10.1016/j.nuclphysa.2011.05.014. S2CID  118369368.
  26. ^ Буша, Вит; Раджагопал, Кришна; ван дер Ше, Вильке (2018). «Столкновения тяжелых ионов: общая картина и большие вопросы». Ежегодный обзор ядерной науки и науки о элементарных частицах . 68 (1): 339–376. arXiv : 1802.04801 . Бибкод : 2018ARNPS..68..339B. doi : 10.1146/annurev-nucl-101917-020852 . ISSN  0163-8998. S2CID  119264938.
  27. ^ ab Сотрудничество с ALICE (2017). «Увеличенное образование многостранных адронов в протон-протонных столкновениях с высокой множественностью». Физика природы . 13 (6): 535–539. arXiv : 1606.07424 . Бибкод : 2017NatPh..13..535A. дои : 10.1038/nphys4111. ISSN  1745-2473. S2CID  221304738.
  28. ^ Кох, Питер; Мюллер, Берндт; Рафельски, Иоганн (2017). «От усиления странности к открытию кварк-глюонной плазмы». Международный журнал современной физики А. 32 (31): 1730024–272. arXiv : 1708.08115 . Бибкод : 2017IJMPA..3230024K. дои : 10.1142/S0217751X17300241. ISSN  0217-751X. S2CID  119421190.
  29. ^ abc Лудлам, Т.; Аронсон, С. (2005). Охота на кварк-глюонную плазму (PDF) (Отчет). Брукхейвенская национальная лаборатория. дои : 10.2172/15015225. БНЛ-73847-2005.
  30. ^ ab Сотрудничество WA97 (2000). «Поперечные масс-спектры странных и мультистранных частиц в столкновениях Pb–Pb при энергии 158 А ГэВ/с». Европейский физический журнал C . 14 (4): 633–641. Бибкод : 2000EPJC...14..633W. дои : 10.1007/s100520000386. ISSN  1434-6044. S2CID  195312472.{{cite journal}}: CS1 maint: numeric names: authors list (link)
  31. ^ А. Базавов, Х.-Т. Динг, П. Хегде, О. Качмарек, Ф. Карш, Н. Картик, Э. Лаерманн, Анирбан Лахири, Р. Ларсен, С.-Т. Ли, Свагато Мукерджи, Х. Оно, П. Петречки, Х. Сандмейер, К. Шмидт, С. Шарма, П. Штайнбрехер, Киральный кроссовер в КХД при нулевых и ненулевых химических потенциалах, Physics Letters B, Том 795, 2019 , страницы 15–21, ISSN 0370-2693, https://doi.org/10.1016/j.physletb.2019.05.013.
  32. ^ «Празднование десятилетия совершенства пивоварения» . Брукхейвенская национальная лаборатория . 26 июня 2015 года. Архивировано из оригинала 28 июня 2017 года . Проверено 15 апреля 2020 г. Берндт Мюллер, заместитель директора лаборатории ядерной физики и физики элементарных частиц Брукхейвенской лаборатории.
  33. ^ Письмо Берндта Мюллера Иоганну Рафельски, воспроизведено в «Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странностей». Специальные темы Европейского физического журнала. 229 (1): стр. 40–41 doi:10.1140/epjst/e2019-900263-x. ISSN 1951-6401.
  34. ^ аб Оллитро, Жан-Ив (1992). «Анизотропия как признак поперечного коллективного потока». Физический обзор D . 46 (1): 229–245. Бибкод : 1992PhRvD..46..229O. doi :10.1103/PhysRevD.46.229. ISSN  0556-2821. ПМИД  10014754.
  35. ^ Боргини, Николас; Динь, Фуонг Май; Оллитро, Жан-Ив (2001). «Анализ потока на основе многочастичных азимутальных корреляций». Физический обзор C . 64 (5): 054901. arXiv : nucl-th/0105040 . Бибкод : 2001PhRvC..64e4901B. doi : 10.1103/PhysRevC.64.054901. ISSN  0556-2813. S2CID  119069389.
  36. ^ Боршаньи, Сабольч; Эндроди, Гергели; Фодор, Золтан; Яковац, Антал; Кац, Шандор Д.; Криг, Стефан; Ратти, Клаудия; Сабо, Кальман К. (2010). «Уравнение состояния КХД с динамическими кварками». Журнал физики высоких энергий . 2010 (11): 77. arXiv : 1007.2580 . Бибкод : 2010JHEP...11..077B. doi : 10.1007/JHEP11(2010)077. ISSN  1029-8479. S2CID  55793321.
  37. ^ Базавов, А.; Бхаттачарья, Танмой; ДеТар, К.; Дин, Х.-Т.; Готлиб, Стивен; Гупта, Раджан; Хегде, П.; Хеллер, UM; Карш, Ф.; Лаерманн, Э.; Левкова, Л. (2014). «Уравнение состояния в (2 + 1)-ароматической КХД». Физический обзор D . 90 (9): 094503. arXiv : 1407.6387 . Бибкод : 2014PhRvD..90i4503B. doi : 10.1103/PhysRevD.90.094503. ISSN  1550-7998. S2CID  116984453.
  38. ^ Борсаньи, С.; Фодор, З.; Гюнтер, Дж.; Камперт, К.-Х.; Кац, С.Д.; Каванаи, Т.; Ковач, Т.Г.; Маги, Юго-Запад; Пастор, А.; Питтлер, Ф.; Редондо, Дж. (2016). «Расчет массы аксиона на основе высокотемпературной решеточной квантовой хромодинамики». Природа . 539 (7627): 69–71. Бибкод : 2016Natur.539...69B. дои : 10.1038/nature20115. ISSN  0028-0836. PMID  27808190. S2CID  2943966.
  39. ^ Хирано, Тецуфуми; Дюласси, Миклош (2006). «Идеальная текучесть ядра кварк-глюонной плазмы, как видно через ее диссипативную адронную корону». Ядерная физика А . 769 : 71–94. arXiv : nucl-th/0506049 . Бибкод : 2006NuPhA.769...71H. doi :10.1016/j.nuclphysa.2006.02.005. S2CID  13047563.
  40. ^ Харзеев, Дмитрий; Тучин, Кирилл (2008). «Объемная вязкость вещества КХД вблизи критической температуры». Журнал физики высоких энергий . 2008 (9): 093. arXiv : 0705.4280 . Бибкод : 2008JHEP...09..093K. дои : 10.1088/1126-6708/2008/09/093. ISSN  1029-8479. S2CID  20224239.
  41. ^ Блазо, JP; Оллитро, JY (1987). «Структура гидродинамических потоков в расширяющейся кварк-глюонной плазме». Физический обзор D . 36 (3): 916–927. Бибкод : 1987PhRvD..36..916B. doi :10.1103/PhysRevD.36.916. ISSN  0556-2821. ПМИД  9958246.
  42. ^ Гардим, Фернандо Г.; Грасси, Фредерик; Лузум, Мэтью; Оллитро, Жан-Ив (2012). «Сопоставление гидродинамического отклика на исходную геометрию при столкновениях тяжелых ионов». Физический обзор C . 85 (2): 024908. arXiv : 1111.6538 . Бибкод : 2012PhRvC..85b4908G. doi : 10.1103/PhysRevC.85.024908. ISSN  0556-2813. S2CID  119187493.
  43. ^ Гейл, Чарльз; Чон, Сангён; Шенке, Бьорн (2013). «Гидродинамическое моделирование столкновений тяжелых ионов». Международный журнал современной физики А. 28 (11): 1340011. arXiv : 1301.5893 . Бибкод : 2013IJMPA..2840011G. дои : 10.1142/S0217751X13400113. ISSN  0217-751X. S2CID  118414603.
  44. ^ Джейкоб, М.; Ландсхофф, П.В. (1978). «Большой поперечный импульс и исследования струи». Отчеты по физике . 48 (4): 285–350. Бибкод : 1978PhR....48..285J. дои : 10.1016/0370-1573(78)90177-1.
  45. ^ Джейкоб, М (1979). «Струи в столкновениях высоких энергий». Физика Скрипта . 19 (2): 69–78. Бибкод : 1979PhyS...19...69J. дои : 10.1088/0031-8949/19/2/001. ISSN  0031-8949. S2CID  250809871.
  46. ^ Хорган, Р.; Джейкоб, М. (1981). «Производство струй на коллайдерной энергетике». Ядерная физика Б . 179 (3): 441–460. Бибкод : 1981NuPhB.179..441H. дои : 10.1016/0550-3213(81)90013-4.
  47. ^ Джейкоб, М.; Ландсхофф, П.В. (1986). «Мини-джеты: происхождение и полезность». Буквы по современной физике А. 01 (12): 657–663. Бибкод : 1986MPLA....1..657J. дои : 10.1142/S021773238600083X. ISSN  0217-7323.
  48. ^ Баннер, М.; Блох, доктор философии; Бонауди, Ф.; Борер, К.; Борджини, М.; Шоле, Ж.-К.; Кларк, АГ; Конта, К.; Дарриулат, П.; Ди Лелла, Л.; Дайнс-Хансен, Дж. (1982). «Наблюдение очень больших струй поперечного импульса на p-коллайдере ЦЕРН». Буквы по физике Б. 118 (1–3): 203–210. Бибкод : 1982PhLB..118..203B. дои : 10.1016/0370-2693(82)90629-3.
  49. ^ Арнисон, Г.; Эстбери, А.; Обер, Б.; Баччи, К.; Бернабей, Р.; Безаге, А.; Бёк, Р.; Боукок, TJV; Кальветти, М.; Кэрролл, Т.; Кац, П. (1983). «Наблюдение струй в событиях с высокой поперечной энергией на протон-антипротонном коллайдере ЦЕРН». Буквы по физике Б. 123 (1–2): 115–122. Бибкод : 1983PhLB..123..115A. дои : 10.1016/0370-2693(83)90970-X.
  50. ^ Адкокс, К.; Адлер, СС; Афанасьев С.; Айдала, К.; Аджитананд, штат Нью-Йорк; Акиба, Ю.; Аль-Джамель, А.; Александр, Дж.; Амирикас, Р.; Аоки, К.; Афечетче, Л. (2005). «Образование плотной партонной материи в релятивистских столкновениях ядро-ядро в RHIC: экспериментальная оценка коллаборации PHENIX». Ядерная физика А . 757 (1–2): 184–283. arXiv : nucl-ex/0410003 . Бибкод : 2005NuPhA.757..184A. doi :10.1016/j.nuclphysa.2005.03.086. S2CID  119511423.
  51. ^ Адамс, Дж.; Аггарвал, ММ; Ахаммед З.; Амонетт, Дж.; Андерсон, Б.Д.; Архипкин Д.; Аверичев Г.С.; Бадьял, Словакия; Бай, Ю.; Балевски Дж.; Баранникова, О. (2005). «Экспериментальные и теоретические проблемы в поиске кварк-глюонной плазмы: критическая оценка коллаборацией STAR доказательств столкновений RHIC». Ядерная физика А . 757 (1–2): 102–183. arXiv : nucl-ex/0501009 . Бибкод : 2005NuPhA.757..102A. doi :10.1016/j.nuclphysa.2005.03.085. S2CID  119062864.
  52. ^ Назад, BB; Бейкер, доктор медицины; Баллинтейн, М.; Бартон, Д.С.; Беккер, Б.; Беттс, РР; Бикли, А.А.; Биндель, Р.; Будзановский А.; Буша, В.; Кэрролл, А. (2005). «Взгляд PHOBOS на открытия в RHIC». Ядерная физика А . 757 (1–2): 28–101. arXiv : nucl-ex/0410022 . Бибкод : 2005NuPhA.757...28B. doi :10.1016/j.nuclphysa.2005.03.084.
  53. ^ Шукрафт, Юрген (2010). ЭЛИС — «Маленький взрыв»: Первые 3 недели… (PDF) .
  54. ^ «Эксперименты БАКа открывают новое понимание первозданной Вселенной» (пресс-релиз). ЦЕРН . 26 ноября 2010 года . Проверено 2 декабря 2010 г.
  55. ^ Аад, Г.; и другие. (Сотрудничество ATLAS) (13 декабря 2010 г.). «Наблюдение асимметрии диджета, зависящей от центральности, в столкновениях свинец-свинец при √sNN = 2,76 ТэВ с помощью детектора ATLAS на БАК». Письма о физических отзывах . 105 (25): 252303. arXiv : 1011.6182 . Бибкод : 2010PhRvL.105y2303A. дои : 10.1103/physrevlett.105.252303 . ПМИД  21231581.
  56. ^ Чатрчян, С.; и другие. (Сотрудничество CMS) (12 августа 2011 г.). «Наблюдение и исследование тушения струи в столкновениях Pb-Pb при √sNN = 2,76 ТэВ». Физический обзор C . 84 (2): 024906. arXiv : 1102.1957 . Бибкод : 2011PhRvC..84b4906C. дои : 10.1103/physrevc.84.024906 .
  57. ^ ЦЕРН (18 июля 2012 г.). «Тяжелые ионы и кварк-глюонная плазма».[ постоянная мертвая ссылка ]
  58. ^ Альбрехт, Р.; Антоненко В.; Авес, TC; Барлаг, К.; Бергер, Ф.; Блумер, М.; Блюм, К.; Бок, Д.; Бок, Р.; Боне, Э.-М.; Бучер, Д. (1996). «Ограничения на рождение прямых фотонов в столкновениях S 32 + Au с энергией 200 ГэВ». Письма о физических отзывах . 76 (19): 3506–3509. Бибкод : 1996PhRvL..76.3506A. doi : 10.1103/PhysRevLett.76.3506. ISSN  0031-9007. ПМИД  10060985.
  59. ^ Аггарвал, ММ; Агнихотри, А.; Ахаммед З.; Анжелис, БАС; Антоненко В.; Арефьев В.; Астахов В.; Авдейчиков В.; Авес, TC; Баба, ПВКС; Бадьял, СК (2000). «Наблюдение прямых фотонов в центральных столкновениях P 208 b + P 208 b с энергией 158 А ГэВ». Письма о физических отзывах . 85 (17): 3595–3599. arXiv : nucl-ex/0006008 . doi : 10.1103/PhysRevLett.85.3595. ISSN  0031-9007. PMID  11030959. S2CID  119386387.
  60. ^ Ачарья, С.; Акоста, FT-.; Адамова, Д.; Адольфссон, Дж.; Аггарвал, ММ; Альери Ринелла, Г.; Аньелло, М.; Агравал, Н.; Ахаммед З.; Ан, СУ; Айола, С. (2019). «Прямое рождение фотонов при низком поперечном импульсе в протон-протонных столкновениях при s = 2,76 и 8 ТэВ». Физический обзор C . 99 (2): 024912. arXiv : 1803.09857 . дои : 10.1103/PhysRevC.99.024912 . ISSN  2469-9985.
  61. ^ Венугопалан, Раджу (2008). «От Глазмы к кварк-глюонной плазме в столкновениях тяжелых ионов». Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц . 35 (10): 104003. arXiv : 0806.1356 . Бибкод : 2008JPhG...35j4003V. дои : 10.1088/0954-3899/35/10/104003. S2CID  15121756.
  62. ^ ВА Зайц (2008). «Жидкая природа кварк-глюонной плазмы». Ядерная физика А . 805 (1–4): 283–294 с. arXiv : 0802.3552 . Бибкод : 2008NuPhA.805..283Z. doi :10.1016/j.nuclphysa.2008.02.285. S2CID  119273920.
  63. ^ Плюмер, М.; Раха С. и Вайнер Р.М. (1984). «Насколько свободна кварк-глюонная плазма». Нукл. Физ. А.​ 418 : 549–557. Бибкод : 1984NuPhA.418..549P. дои : 10.1016/0375-9474(84)90575-X.
  64. ^ Плюмер, М.; Раха С. и Вайнер Р.М. (1984). «Влияние удержания на скорость звука в кварк-глюонной плазме». Физ. Летт. Б.​ 139 (3): 198–202. Бибкод : 1984PhLB..139..198P. дои : 10.1016/0370-2693(84)91244-9.
  65. ^ Ван, Синь-Нянь (2016). Кварк-глюонная плазма 5 . Всемирная научная. Бибкод : 2016qgpf.book.....W. дои : 10.1142/9533. ISBN 978-981-4663-70-0.
  66. ^ Харрис, Джон В.; Мюллер, Берндт (1996). «Поиски кварк-глюонной плазмы». Ежегодный обзор ядерной науки и науки о элементарных частицах . 46 (1): 71–107. arXiv : hep-ph/9602235 . Бибкод : 1996ARNPS..46...71H. дои : 10.1146/annurev.nucl.46.1.71 . ISSN  0163-8998. S2CID  2213461.
  67. ^ Бор, Хенрик; Нильсен, Х.Б. (1977). «Производство адронов из кипящего кваркового супа: кварковая модель, предсказывающая соотношение частиц в адронных столкновениях». Ядерная физика Б . 128 (2): 275. Бибкод : 1977NuPhB.128..275B. дои : 10.1016/0550-3213(77)90032-3.
  68. ^ Абацис, С.; Антинори, Ф.; Барнс, Р.П.; Бенаюн, М.; Беуш, В.; Бладворт, штат Ай-Джей; Бравар, А.; Карни, JN; Ди Бари, Д.; Дюфи, JP; Эванс, Д. (1991). «Рождение многостраничных барионов и антибарионов во взаимодействиях сера-вольфрам при энергии 200 ГэВ/с на нуклон». Буквы по физике Б. 259 (4): 508–510. Бибкод : 1991PhLB..259..508A. дои : 10.1016/0370-2693(91)91666-J.
  69. ^ Абацис, С.; Антинори, Ф.; Барнс, Р.П.; Бенаюн, М.; Беуш, В.; Бладворт, штат Ай-Джей; Бравар, А.; Карни, JN; де ла Крус, Б.; Ди Бари, Д.; Дюфи, JP (1991). «Производство во взаимодействиях сера-вольфрам при энергии 200 ГэВ/c на нуклон». Буквы по физике Б. 270 (1): 123–127. дои : 10.1016/0370-2693(91)91548-А.
  70. ^ Андерсен, Э.; Антинори, Ф.; Арменисе, Н.; Бакке, Х.; Бан, Дж.; Барберис, Д.; Бекер, Х.; Беуш, В.; Бладворт, штат Ай-Джей; Бём, Дж.; Калиандро, Р. (1999). «Усиление странности на средней скорости в столкновениях Pb–Pb при энергии 158 А ГэВ/c». Буквы по физике Б. 449 (3–4): 401–406. Бибкод : 1999PhLB..449..401W. дои : 10.1016/S0370-2693(99)00140-9.
  71. ^ Мюллер, Берндт (2016), «Новая фаза материи: кварк-глюонная плазма за пределами критической температуры Хагедорна», в Рафельски, Иоганн (редактор), Плавление адронов, кипение кварков - от температуры Хагедорна до ультрарелятивистской тяжелой температуры. Столкновения ионов в ЦЕРН , Springer International Publishing, стр. 107–116, arXiv : 1501.06077 , doi : 10.1007/978-3-319-17545-4_14 , ISBN 978-3-319-17544-7, S2CID  119120988
  72. ^ «Теоретики Дьюка играют роль в поисках сверхгорячей« кварк-глюонной плазмы »» . ЭврекАлерт! . Проверено 17 марта 2020 г.
  73. ^ Ячак, Барбара; Стейнберг, Питер (2010). «Создание идеальной жидкости в результате столкновений тяжелых ионов». Физика сегодня . 63 (5): 39–43. Бибкод : 2010PhT....63e..39J. дои : 10.1063/1.3431330. ISSN  0031-9228.
  74. ^ «Кварк-глюонная плазма становится жидкой» . Physicsworld.com . Проверено 4 марта 2016 г.[ постоянная мертвая ссылка ]
  75. ^ «Ученые RHIC подают «идеальную» жидкость» . Отдел новостей БНЛ . Проверено 21 апреля 2017 г.
  76. ↑ Элеонора Имстер (15 сентября 2015 г.). «БАК создает жидкость в результате Большого взрыва | Человеческий мир». ЗемляНебо . Проверено 4 марта 2016 г.
  77. ^ «Новое состояние материи, созданное в ЦЕРН». ЦЕРН . 10 февраля 2000 г. Проверено 25 марта 2020 г.
  78. ^ «30 лет тяжелых ионов: ... что дальше?». Индико . ЦЕРН. 9 ноября 2016 года . Проверено 7 апреля 2020 г.
  79. ^ Прощай, Деннис (15 февраля 2010 г.). «В Брукхейвенском коллайдере: краткое нарушение закона природы». Нью-Йорк Таймс . ISSN  0362-4331 . Проверено 21 апреля 2017 г.
  80. ^ "RHIC | Релятивистский коллайдер тяжелых ионов" . БНЛ . Проверено 4 марта 2016 г.
  81. ^ ab «Идеальная» жидкость, достаточно горячая, чтобы быть творожным супом». Архивировано 6 августа 2011 г. в Wayback Machine .
  82. ^ «Эксперимент Алисы: Портал АЛИСА» . Архивировано из оригинала 13 февраля 2006 года . Проверено 12 июля 2005 г.
  83. ^ «БАК вступает в новую фазу» . Проверено 23 ноября 2016 г.
  84. ^ «Горячая штука: физики ЦЕРН создают рекордный субатомный суп» . Блог новостей природы . 13 августа 2012 г. Архивировано из оригинала 4 марта 2016 г. Проверено 4 марта 2016 г.
  85. ^ Хва, Рудольф С; Ван, Синь-Нянь (2010). Кварк-глюонная плазма 4 . Всемирная научная. Бибкод : 2010qgp4.book.....H. дои : 10.1142/7588. ISBN 978-981-4293-28-0.
  86. ^ Мангано, Микеланджело (2020). «БАК в 10 лет: наследие физики». ЦЕРН Курьер . 60 (2): 40–46. arXiv : 2003.05976 . Бибкод : 2020arXiv200305976M.
  87. ^ Шуряк, Эдвард (2017). «Сильносвязанная кварк-глюонная плазма в столкновениях тяжелых ионов». Обзоры современной физики . 89 (3): 035001. arXiv : 1412.8393 . Бибкод : 2017RvMP...89c5001S. дои : 10.1103/RevModPhys.89.035001 . ISSN  0034-6861.
  88. ^ Пасечник, Роман; Шумбера, Михал (2017). «Феноменологический обзор кварк-глюонной плазмы: концепции против наблюдений». Вселенная . 3 (1): 7. arXiv : 1611.01533 . Бибкод : 2017Унив....3....7П. дои : 10.3390/universe3010007 . ISSN  2218-1997. S2CID  17657668.
  89. ^ Бьоркен, JD (1983). «Высокорелятивистские ядерно-ядерные столкновения: центральная область быстроты». Физический обзор D . 27 (1): 140–151. Бибкод : 1983PhRvD..27..140B. doi :10.1103/PhysRevD.27.140. ISSN  0556-2821.
  90. ^ Летессье, Жан; Рафельски, Иоганн (30 мая 2002 г.). Адроны и кварк-глюонная плазма. Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-1-139-43303-7.

Внешние ссылки