Безнейтринный двойной бета-распад

Ядерно-физический процесс, который еще предстоит наблюдать

Безнейтринный двойной бета-распад ( 0νββ ) — это широко предложенный и экспериментально исследованный теоретический процесс радиоактивного распада , который доказал бы майорановскую природу нейтринной частицы . [ ^{1] [2]} До сих пор он не обнаружен. ^{[2] [3] [4]}

Открытие безнейтринного двойного бета-распада могло бы пролить свет на абсолютные массы нейтрино и на их массовую иерархию ( массу нейтрино ). Это означало бы первый в истории сигнал о нарушении закона сохранения полного лептонного числа . ^[5] Майорановская природа нейтрино подтвердила бы, что нейтрино является своей собственной античастицей . ^[6]

Для поиска безнейтринного двойного бета-распада в настоящее время проводится ряд экспериментов, а также предлагается провести несколько будущих экспериментов для повышения чувствительности. ^[7]

Историческое развитие теоретической дискуссии

В 1939 году Уэнделл Х. Фурри выдвинул идею о майорановской природе нейтрино, которая была связана с бета-распадами. ^[8] Фурри заявил, что вероятность перехода даже выше для нейтрино без двойного бета-распада. ^{[8] [ необходимо разъяснение ]} Это была первая идея, предложенная для поиска нарушения закона сохранения лептонного числа. ^[1] С тех пор она привлекла внимание из-за своей полезности для изучения природы нейтрино (см. цитату).

[Т]е 0ν-мода [...], которая нарушает лептонное число и уже давно признана мощным инструментом для проверки свойств нейтрино.
— Оливьеро Кремонези ^[9]

Итальянский физик Этторе Майорана первым ввел концепцию частицы, являющейся своей собственной античастицей. ^[6] Частицы такой природы впоследствии были названы в его честь частицами Майораны. Безнейтринный двойной бета-распад является одним из методов поиска возможной майорановской природы нейтрино. ^[5]

Этторе Майорана, первый, кто выдвинул идею о тождественности частиц и античастиц. ^[6]

Физическая релевантность

Обычный двойной бета-распад

Нейтрино обычно производятся в слабых распадах. ^[5] Слабые бета-распады обычно производят один электрон (или позитрон ), испускают антинейтрино (или нейтрино) и увеличивают число протонов ядра на единицу. Масса ядра (т. е. энергия связи ) тогда ниже и, следовательно, более выгодна. Существует ряд элементов, которые могут распадаться на ядро ​​с меньшей массой, но они не могут испускать один электрон только потому, что полученное ядро ​​кинематически (т. е. с точки зрения энергии) невыгодно (его энергия будет выше). ^[2] Эти ядра могут распадаться только испуская два электрона (т. е. посредством двойного бета-распада ). Существует около дюжины подтвержденных случаев ядер, которые могут распадаться только посредством двойного бета-распада. ^[2] Соответствующее уравнение распада имеет вид: ${\displaystyle Z}$

${\displaystyle (A,Z)\rightarrow (A,Z+2)+2e^{-}+2{\bar {\nu }}_{e}}$. ^[1]

Это слабый процесс второго порядка. ^[2] Одновременный распад двух нуклонов в одном ядре крайне маловероятен. Таким образом, экспериментально наблюдаемое время жизни таких процессов распада находится в диапазоне лет. ^[10] Ряд изотопов уже наблюдался, чтобы показать этот двойной бета-распад с двумя нейтрино. ^[3] ${\displaystyle 10^{18}-10^{21}}$

Этот обычный двойной бета-распад допускается в Стандартной модели физики элементарных частиц . ^[3] Таким образом, он имеет как теоретическую, так и экспериментальную основу.

Обзор

Диаграмма Фейнмана безнейтринного двойного бета-распада. Здесь два нейтрона распадаются на два протона и два электрона, но в конечном состоянии нет нейтрино. Существование этого механизма потребовало бы, чтобы нейтрино были частицами Майораны. ^[11]

Если природа нейтрино майорановская, то они могут испускаться и поглощаться в одном и том же процессе, не проявляясь в соответствующем конечном состоянии. ^[3] Как частицы Дирака , оба нейтрино, образующиеся при распаде W-бозонов , будут испускаться, а не поглощаться впоследствии. ^[3]

Безнейтринный двойной бета-распад может произойти только в том случае, если

• частица нейтрино – майорановская, ^[11] и
• существует правосторонняя компонента слабого лептонного тока , или нейтрино может менять свою направленность между испусканием и поглощением (между двумя вершинами W), что возможно для ненулевой массы нейтрино (по крайней мере для одного из видов нейтрино). ^[1]

Простейший процесс распада известен как обмен легкими нейтрино. ^[3] Он представляет собой одно нейтрино, испускаемое одним нуклоном и поглощаемое другим нуклоном (см. рисунок справа). В конечном состоянии единственными оставшимися частями являются ядро ​​(с измененным числом протонов ) и два электрона: ${\displaystyle Z}$

${\displaystyle (A,Z)\rightarrow (A,Z+2)+2e^{-}}$^[1]

Два электрона испускаются квазиодновременно. ^[10]

Два полученных электрона являются единственными испускаемыми частицами в конечном состоянии и должны нести приблизительно разницу сумм энергий связи двух ядер до и после процесса в качестве своей кинетической энергии. ^[12] Тяжелые ядра не несут значительной кинетической энергии.

В этом случае скорость распада можно рассчитать с помощью

${\displaystyle \Gamma _{\beta \beta }^{0\nu }={\frac {1}{T_{\beta \beta }^{0\nu }}}=G^{0\nu }\cdot \left|M^{0\nu }\right|^{2}\cdot \langle m_{\beta \beta }\rangle ^{2}}$,

где обозначает фактор фазового пространства , (квадратный) матричный элемент этого ядерного процесса распада (согласно диаграмме Фейнмана) и квадрат эффективной майорановской массы. ^[5] ${\displaystyle G^{0\nu }}$ ${\displaystyle \left|M^{0\nu }\right|^{2}}$ ${\displaystyle \langle m_{\beta \beta }\rangle ^{2}}$

Во-первых, эффективную массу Майораны можно получить следующим образом:

${\displaystyle \langle m_{\beta \beta }\rangle =\sum _{i}U_{ei}^{2}m_{i}}$,

где — массы майорановских нейтрино (три нейтрино ) и элементы матрицы смешивания нейтрино (см. матрицу PMNS ). ^[7] Современные эксперименты по обнаружению безнейтринных двойных бета-распадов (см. раздел об экспериментах) направлены как на доказательство майорановской природы нейтрино, так и на измерение этой эффективной майорановской массы (можно сделать только в том случае, если распад действительно генерируется массами нейтрино). ^[7] ${\displaystyle m_{i}}$ ${\displaystyle \nu _{i}}$ ${\displaystyle U_{ei}}$ ${\displaystyle U}$ ${\displaystyle \langle m_{\beta \beta }\rangle }$

Ядерный матричный элемент (ЯМЭ) не может быть измерен независимо; ^{[ почему? ]} он должен, но также может быть вычислен. ^[13] Сам расчет опирается на сложные ядерные многочастичные теории, и существуют различные методы для этого. ЯМЭ также отличается от ядра к ядру (т.е. от химического элемента к химическому элементу). Сегодня расчет ЯМЭ является значительной проблемой, и разные авторы трактовали его по-разному. Один вопрос заключается в том, следует ли трактовать диапазон полученных значений для как теоретическую неопределенность и следует ли тогда понимать это как статистическую неопределенность. ^[7] Здесь выбираются различные подходы. Полученные значения для часто различаются в 2–5 раз. Типичные значения лежат в диапазоне от 0,9 до 14, в зависимости от распадающегося ядра/элемента. ^[7] ${\displaystyle \left|M^{0\nu }\right|}$ ${\displaystyle \left|M^{0\nu }\right|}$ ${\displaystyle \left|M^{0\nu }\right|}$ ${\displaystyle \left|M^{0\nu }\right|}$

Наконец, фактор фазового пространства также должен быть вычислен. ^[7] Он зависит от общей высвобожденной кинетической энергии ( , т.е. " -значение") и атомного номера . Методы используют волновые функции Дирака , конечные размеры ядер и электронное экранирование. ^[7] Существуют высокоточные результаты для для различных ядер, в диапазоне от примерно 0,23 (для ), и 0,90 ( ) до примерно 24,14 ( ). ^[7] ${\displaystyle G^{0\nu }}$ ${\displaystyle Q=M_{\text{nucleus}}^{\text{before}}-M_{\text{nucleus}}^{\text{after}}-2m_{\text{electron}}}$ ${\displaystyle Q}$ ${\displaystyle Z}$ ${\displaystyle G^{0\nu }}$ ${\displaystyle \mathrm {^{128}_{52}Te\rightarrow _{54}^{128}Xe} }$ ${\displaystyle \mathrm {^{76}_{32}Ge\rightarrow _{34}^{76}Se} }$ ${\displaystyle \mathrm {^{150}_{60}Nd\rightarrow _{62}^{150}Sm} }$

Считается, что если двойной бета-распад без нейтрино будет обнаружен при определенных условиях (скорость распада совместима с предсказаниями, основанными на экспериментальных знаниях о массах нейтрино и смешивании), это действительно «вероятно» укажет на майорановские нейтрино как на основной посредник (а не на другие источники новой физики). ^[7] Существует 35 ядер, которые могут подвергаться двойному бета-распаду без нейтрино (в соответствии с вышеупомянутыми условиями распада). ^[3]

Эксперименты и результаты

Девять различных кандидатов ядер рассматриваются в экспериментах для подтверждения безнейтринного двойного бета-распада: . ^[3] Все они имеют аргументы за и против их использования в эксперименте. Факторы, которые должны быть включены и пересмотрены, - это естественное изобилие , разумно оцененное обогащение и хорошо понятая и контролируемая экспериментальная техника. ^[3] Чем выше значение -, тем выше шансы открытия, в принципе. Фактор фазового пространства , и, следовательно, скорость распада, растут с . ^[3] ${\displaystyle \mathrm {^{48}Ca,^{76}Ge,^{82}Se,^{96}Zr,^{100}Mo,^{116}Cd,^{130}Te,^{136}Xe,^{150}Nd} }$ ${\displaystyle Q}$ ${\displaystyle G^{0\nu }}$ ${\displaystyle Q^{5}}$

Экспериментально интересна и, таким образом, измеряется сумма кинетических энергий двух испускаемых электронов. Она должна равняться -значению соответствующего ядра для безнейтринного двойного бета-излучения. ^[3] ${\displaystyle Q}$

Таблица показывает сводку лучших на данный момент пределов времени жизни 0νββ. Из этого можно сделать вывод, что безнейтринный двойной бета-распад является чрезвычайно редким процессом, если он вообще происходит.

Сотрудничество Гейдельберг-Москва

Так называемое «сотрудничество Гейдельберг-Москва» (HDM; 1990–2003) немецкого Института ядерной физики имени Макса Планка и российского научного центра Курчатовский институт в Москве прославились заявлением о нахождении «доказательств безнейтринного двойного бета-распада» ( споры Гейдельберг-Москва ). ^{[21] [22]} Первоначально, в 2001 году, сотрудничество объявило о доказательстве 2,2σ или 3,1σ (в зависимости от используемого метода расчета). ^[21] Было обнаружено, что скорость распада составляет около лет. [ ^3] Этот результат был темой дискуссий между многими учеными и авторами. ^[3] По сей день ни один другой эксперимент не подтвердил и не одобрил результат группы HDM. ^[7] Вместо этого недавние результаты эксперимента GERDA по пределу времени жизни явно не в пользу и отвергают ценности сотрудничества HDM. ^[7] ${\displaystyle 2\cdot 10^{25}}$

Безнейтринный двойной бета-распад пока не обнаружен. ^[4]

Эксперимент GERDA (германиевая детекторная матрица)

Результатом сотрудничества по детекторной решетке германия ( GERDA) на этапе I детектора был предел в несколько лет (90% CL). ^[23] Он использовал германий как в качестве источника, так и в качестве материала детектора. ^[23] Жидкий аргон использовался для наложения вето на мюоны и в качестве защиты от фонового излучения. ^[23] Значение - ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>2.1\cdot 10^{25}}$ ${\displaystyle Q}$⁷⁶
Ge для распада 0νββ составляет 2039 кэВ, но избытка событий в этой области обнаружено не было. ^[24] Фаза II эксперимента началась с сбора данных в 2015 году, и для детекторов использовалось около 36 кг германия. ^[24] Проанализированная экспозиция до июля 2020 года составила 10,8 кг в год. Опять же, сигнал не был обнаружен, и поэтому был установлен новый предел в годы (90% CL). ^[25] Детектор прекратил работу и опубликовал свои окончательные результаты в декабре 2020 года. Двойного безнейтринного бета-распада не наблюдалось. ^[15] ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>5.3\cdot 10^{25}}$

ЭКЗО(Обсерватория обогащенного ксенона) эксперимент

Эксперимент Enriched Xenon Observatory-200 использует ксенон и как источник, и как детектор. ^[23] Эксперимент проводится в Нью-Мексико (США) и использует камеру проекции времени (TPC) для трехмерного пространственного и временного разрешения отложений электронных треков. ^[23] Эксперимент EXO-200 дал предел времени жизни в годах (90% CL). ^[19] При переводе в эффективную массу Майораны это предел того же порядка, что и полученный GERDA I и II. ^[23] ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>3.5\cdot 10^{25}}$

В настоящее время проводятся эксперименты по сбору данных

• Эксперимент CUORE (Криогенная подземная обсерватория редких событий) :
  • Эксперимент CUORE состоит из массива из 988 ультрахолодных кристаллов TeO ₂ (общей массой 206 кг ), используемых в качестве болометров для обнаружения испускаемых бета-частиц и в качестве источника распада. CUORE расположен под землей в Национальной лаборатории Гран-Сассо , и он начал свой первый запуск физических данных в 2017 году. ^[26] CUORE опубликовал в 2020 году результаты поиска безнейтринного двойного бета-распада в с общим воздействием 372,5 кг⋅год, не найдя никаких доказательств распада 0νββ и установив байесовский нижний предел лет с 90% доверительным интервалом ^[27] , а в апреле 2022 года был установлен новый предел для лет с тем же уровнем достоверности. ^{[28] [29]} Эксперимент постоянно собирает данные, и ожидается, что он завершит свою физическую программу к 2024 году. ${\displaystyle \mathrm {^{130}Te} }$ ${\displaystyle \mathrm {^{130}Te} }$ ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>3.2\cdot 10^{25}}$ ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>2.2\cdot 10^{25}}$
• Эксперимент KamLAND-Zen (Жидкий сцинтилляторный детектор антинейтрино Kamioka-Zen) :
  • Эксперимент KamLAND-Zen начался с использования 13 тонн ксенона в качестве источника (обогащенного примерно 320 кг ), содержащегося в нейлоновом баллоне, окруженном внешним баллоном с жидким сцинтиллятором диаметром 13 м. ^[23] Начиная с 2011 года, KamLAND-Zen Phase I начал собирать данные, что в конечном итоге привело к установлению предела времени жизни для безнейтринного двойного бета-распада в годы (90% CL). ^[23] Этот предел можно было улучшить, объединив данные с данными фазы II (сбор данных начался в декабре 2013 года) до лет (90% CL). ^[23] Для фазы II сотрудничество особенно умудрилось уменьшить распад , который нарушал измерения в интересующей области для 0νββ-распада . ^[23] В августе 2016 года KamLAND-Zen 800 был завершен, содержащий 800 кг , ^[30] сообщив о пределе в годы (90% CL). ^{[31] [32] [33]} В 2023 году лимит был улучшен до лимита лет (90% CL). ^{[20] [34]} ${\displaystyle \mathrm {^{136}Xe} }$ ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>1.9\cdot 10^{25}}$ ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>2.6\cdot 10^{25}}$ ${\displaystyle \mathrm {^{110m}Ag} }$ ${\displaystyle \mathrm {^{136}Xe} }$ ${\displaystyle \mathrm {^{136}Xe} }$ ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>1.07\cdot 10^{26}}$ ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>2.3\cdot 10^{26}}$

Предлагаемые/будущие эксперименты

• Эксперимент nEXO :
  • Как преемник EXO-200, nEXO планируется как эксперимент масштаба тонны и часть следующего поколения экспериментов 0νββ. ^[35] Планируется, что материал детектора будет весить около 5 тонн, обеспечивая энергетическое разрешение 1% при -значении. ^[35] Планируется, что эксперимент обеспечит пожизненную чувствительность около лет после 10 лет сбора данных. ^[36] ${\displaystyle Q}$ ${\displaystyle T_{\beta \beta }^{0\nu }>1.35\cdot 10^{28}}$
• ЛЕГЕНДА (эксперимент)
• СуперНЕМО
• НуСомнение ⁺⁺ :
  • Эксперимент NuDoubt⁺⁺ направлен на измерение двухнейтринных и безнейтринных положительных двойных слабых распадов (2β⁺/ECβ⁺). ^[37] Он основан на новой концепции детектора, объединяющей гибридные и непрозрачные сцинтилляторы в паре с новой техникой считывания света. ^[38] Технология особенно подходит для обнаружения сигнатур позитронов (β⁺). На первом этапе NuDoubt⁺⁺ будет работать под высоким давлением обогащенного газа Kr-78. Ожидается, что он обнаружит двухнейтринные положительные двойные слабые моды распада Kr-78 в пределах экспозиции 1 тонна-неделя ^[38] и способен исследовать безнейтринные положительные двойные слабые моды распада с улучшенной на несколько порядков величиной значимости по сравнению с текущими экспериментальными пределами. После экспозиции 1 тонна-неделя ожидается чувствительность к периоду полураспада Kr-78 в годы (90% CL). ^[38] Более поздние фазы могут включать поиски положительных двойных слабых распадов в Xe-124 и Cd-106. ${\displaystyle T_{\beta +\beta +}^{0\nu }>10^{24}}$

Безнейтринное преобразование мюона

Мюон распадается как и . Распады без испускания нейтрино, такие как , , и настолько маловероятны, что они считаются запрещенными , а их наблюдение будет считаться доказательством новой физики . Ряд экспериментов идут по этому пути, такие как Mu в E Gamma , Comet и Mu2e для и Mu3e для . ${\displaystyle \mu ^{+}\to e^{+}+\nu _{e}+{\overline {\nu }}_{\mu }}$ ${\displaystyle \mu ^{-}\to e^{-}+{\overline {\nu }}_{e}+\nu _{\mu }}$ ${\displaystyle \mu ^{+}\to e^{+}+\gamma }$ ${\displaystyle \mu ^{-}\to e^{-}+\gamma }$ ${\displaystyle \mu ^{+}\to e^{+}+e^{-}+e^{+}}$ ${\displaystyle \mu ^{-}\to e^{-}+e^{+}+e^{-}}$ ${\displaystyle \mu ^{+}\to e^{+}\gamma }$ ${\displaystyle \mu ^{+}\to e^{+}e^{-}e^{+}}$

Безнейтринное преобразование тау в форме было найдено в эксперименте CMS. ^{[39] [40]} ${\displaystyle \tau \to 3\mu }$

Смотрите также

• Двойной бета-распад
• Противоречие Гейдельберга и Москвы
• Двойной безнейтринный захват электронов

Ссылки

1. Гротц, К.; Клапдор, Х. В. (1990). Слабое взаимодействие в ядерной физике, физике частиц и астрофизике . Хильгер. ISBN 978-0-85274-313-3.
2. Oberauer, Lothar; Ianni, Aldo; Serenelli, Aldo (2020). Физика солнечных нейтрино: взаимодействие между физикой элементарных частиц и астрономией . Wiley-VCH. С. 120–127. ISBN 978-3-527-41274-7.
3. Родеджоханн, Вернер (2 мая 2012 г.). «Безнейтринный двойной бета-распад и физика частиц». International Journal of Modern Physics E . 20 (9): 1833–1930. arXiv : 1106.1334 . doi :10.1142/S0218301311020186. S2CID  119102859.
4. Deppisch, Frank F. (2019). Современное введение в физику нейтрино . Morgan & Claypool Publishers. ISBN 978-1-64327-679-3.
5. Patrignani et al. (Particle Data Group), C. (октябрь 2016 г.). "Обзор физики элементарных частиц". Chinese Physics C . 40 (10): 647. Bibcode :2016ChPhC..40j0001P. doi :10.1088/1674-1137/40/10/100001. hdl : 10044/1/57200 . S2CID  125766528.
6. Майорана, Этторе (1937). «Теория симметричных электронов и позитронов». Иль Нуово Чименто . 14 (4): 171–184. Бибкод : 1937NCim...14..171M. дои : 10.1007/BF02961314. S2CID  18973190.
7. Bilenky, SM; Giunti, C. (11 февраля 2015 г.). "Безнейтринный двойной бета-распад: исследование физики за пределами Стандартной модели". International Journal of Modern Physics A . 30 (4n05): 1530001. arXiv : 1411.4791 . Bibcode :2015IJMPA..3030001B. doi :10.1142/S0217751X1530001X. S2CID  53459820.
8. Furry, WH (15 декабря 1939 г.). «О вероятностях перехода при двойном бета-распаде». Physical Review . 56 (12): 1184–1193. Bibcode :1939PhRv...56.1184F. doi :10.1103/PhysRev.56.1184.
9. Cremonesi, Oliviero (апрель 2003 г.). «Безнейтринный двойной бета-распад: настоящее и будущее». Nuclear Physics B - Proceedings Supplements . 118 : 287–296. arXiv : hep-ex/0210007 . Bibcode :2003NuPhS.118..287C. doi :10.1016/S0920-5632(03)01331-8. S2CID  7298714.
10. Artusa, DR; Avignone, FT; Azzolini, O.; Balata, M.; Banks, TI; Bari, G.; Beeman, J.; Bellini, F.; Bersani, A.; Biassoni, M. (15 октября 2014 г.). "Исследование безнейтринного двойного бета-распада в инвертированной иерархии нейтрино с помощью болометрических детекторов". The European Physical Journal C . 74 (10): 3096. arXiv : 1404.4469 . Bibcode :2014EPJC...74.3096A. doi : 10.1140/epjc/s10052-014-3096-8 .
11. Шехтер, Дж.; Валле, Дж. В. Ф. (1 июня 1982 г.). «Безнейтринный двойной бета-распад в теориях SU(2)×U(1)». Physical Review D . 25 (11): 2951–2954. Bibcode :1982PhRvD..25.2951S. doi :10.1103/PhysRevD.25.2951. hdl : 10550/47205 .
12. Гротц и Клапдор 1990, с. 86.
13. Bilenky, SM; Grifols, JA (декабрь 2002 г.). «Возможная проверка расчетов ядерных матричных элементов распада (ββ)0ν». Physics Letters B . 550 (3–4): 154–159. arXiv : hep-ph/0211101 . Bibcode :2002PhLB..550..154B. doi : 10.1016/S0370-2693(02)02978-7 .
14. "Эксперимент Гейдельберг-Москва с обогащенным 76Ge". Проф. д-р Х. В. Клапдор-Кляйнгротхаус . Получено 16 июля 2020 г.
15. GERDA Collaboration; Agostini, M.; Araujo, GR; Bakalyarov, AM; Balata, M.; Barabanov, I.; Baudis, L.; Bauer, C.; Bellotti, E. (2020-12-17), "Final Results of GERDA on the Search for Neutrinoless Double-$\ensuremath{\beta}$ Decay", Physical Review Letters , 125 (25): 252502, arXiv : 2009.06079 , doi : 10.1103/PhysRevLett.125.252502 , PMID  33416389, S2CID  221655689
16. Majorana Collaboration; Arnquist, IJ; Avignone, FT; Barabash, AS; Barton, CJ; Barton, PJ; Bhimani, KH; Blalock, E.; Bos, B.; Busch, M.; Buuck, M.; Caldwell, TS; Chan, YD.; Christofferson, CD; Chu, P.-H. (2023-02-10). "Final Result of the Majorana Demonstrator's Search for Neutrinoless Double-$\ensuremath{\beta}$ Decay in $^{76}\mathrm{Ge}$". Physical Review Letters . 130 (6): 062501. arXiv : 2207.07638 . doi :10.1103/PhysRevLett.130.062501. PMID  36827565. S2CID  256805278.
17. Azzolini, O. и Beeman, JW и Bellini, F. и Beretta, M. и Biassoni, M. и Brofferio, C. и Bucci, C. и Capelli, S. и Caracciolo, V. и Cardani, L. и Carniti, P. и Casali, N. и Chiesa, D. и Clemenza, M. и Colantoni, I. и Cremonesi, O. и Cruciani, A. и D'Addabbo, A. и Dafinei, I. и De Dominicis, F. и Di Domizio, S. и Ferroni, F. и Gironi, L. и Giuliani, A. и Gorla, P. и Gotti, C. и Keppel, G. и Martinez, M. и Nagorny, S. и Nastasi, M. и Nisi, S. и Nones, C. и Orlandi, D. и Pagnanini, L. и Pallavicini, M. и Pattavina, L. и Pavan, M. и Pessina, G. и Pettinacci, V. и Pirro, S. и Pozzi, S. и Previtali, E. и Puiu, A. и Rusconi, C. и Sch\"affner, K. и Tomei, C. и Vignati, M. и Zolotarova, AS (2022-09-06), "Окончательный результат по нейтринному двойному бета-распаду 82 Se {\displaystyle \mathrm {^{82}Se} } ", Physical Review Letters , 129 (11): 111801, arXiv : 2206.05130 , doi : 10.1103/PhysRevLett.129.111801, hdl : 11573/1658118, PMID  36154394, S2CID  252154054 , получено 2022-09-11{{citation}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
18. Сотрудничество CUORE; Адамс, DQ; Алдуино, К.; Альфонсо, К.; Авиньон, штат Форт; Аццолини, О.; Бари, Г.; Беллини, Ф.; Бенато, Г.; Беретта, М.; Биассони, М.; Бранка, А.; Брофферио, К.; Буччи, К.; Камиллери, Дж. (23 ноября 2022 г.). «Новый прямой предел периода полураспада безнейтринного двойного бета-распада $^{128}\mathrm{Te}$ с CUORE». Письма о физических отзывах . 129 (22): 222501. arXiv : 2205.03132 . doi : 10.1103/PhysRevLett.129.222501. OSTI  1924468. PMID  36493444. S2CID  253876939.
19. Anton, G.; Badhrees, I.; Barbeau, PS; Beck, D.; Belov, V.; Bhatta, T.; Breidenbach, M.; Brunner, T.; Cao, GF; Cen, WR; Chambers, C.; Cleveland, B.; Coon, M.; Craycraft, A.; Daniels, T. (2019-10-18). "Поиск безнейтринного двойного β-распада с полным набором данных EXO-200". Physical Review Letters . 123 (16): 161802. arXiv : 1906.02723 . Bibcode : 2019PhRvL.123p1802A. doi : 10.1103/PhysRevLett.123.161802 . ISSN  0031-9007. PMID  31702371. S2CID  174803277.
20. KamLAND-Zen Collaboration; Abe, S.; Asami, S.; Eizuka, M.; Futagi, S.; Gando, A.; Gando, Y.; Gima, T.; Goto, A.; Hachiya, T.; Hata, K.; Hayashida, S.; Hosokawa, K.; Ichimura, K.; Ieki, S. (2023-01-30). "Поиск майорановской природы нейтрино в области обратного массового порядка с помощью KamLAND-Zen". Physical Review Letters . 130 (5): 051801. arXiv : 2203.02139 . Bibcode : 2023PhRvL.130e1801A. doi : 10.1103/PhysRevLett.130.051801. PMID  36800472. S2CID  247244665.
21. Klapdor-Kleingrothaus, HV; Dietz, A.; Harney, HL; Krivosheina, IV (21 ноября 2011 г.). "Доказательства безнейтринного двойного бета-распада". Modern Physics Letters A . 16 (37): 2409–2420. arXiv : hep-ph/0201231 . Bibcode :2001MPLA...16.2409K. doi :10.1142/S0217732301005825. S2CID  18771906.
22. Klapdor-Kleingrothaus HV; et al. (2004). "Поиск безнейтринного двойного бета-распада с обогащенным 76Ge в Гран-Сассо 1990-2003". Physics Letters B . 586 (3–4): 198–212. arXiv : hep-ph/0404088 . Bibcode :2004PhLB..586..198K. doi : 10.1016/j.physletb.2004.02.025 .
23. Tornow, Werner (1 декабря 2014 г.). «Поиск безнейтринного двойного бета-распада». arXiv : 1412.0734 [nucl-ex].
24. Agostini, M.; Allardt, M.; Andreotti, E.; Bakalyarov, AM; Balata, M.; Barabanov, I.; Barnabé Heider, M.; Barros, N.; Baudis, L.; Bauer, C. (19 сентября 2013 г.). "Результаты безнейтринного двойного бета-распада ⁷⁶ Ge из первой фазы эксперимента GERDA". Physical Review Letters . 111 (12): 122503. arXiv : 1307.4720 . doi :10.1103/PhysRevLett.111.122503. PMID  24093254. S2CID  53469782.
25. Агостини, М; Аллардт, М; Бакаляров А.М.; Балата, М; Барабанов И; Баудис, Л; Бауэр, К; Беллотти, Э; Белогуров С; Беляев, С.Т.; Бенато, Дж. (сентябрь 2017 г.). «Первые результаты фазы II GERDA». Физический журнал: серия конференций . 888 (1): 012030. Бибкод : 2017JPhCS.888a2030A. дои : 10.1088/1742-6596/888/1/012030 . hdl : 2434/557457 .
26. Nutini, I. (24 февраля 2020 г.). «Детектор CUORE и результаты». Low Temp Phys . 199 (1–2): 519. Bibcode : 2020JLTP..199..519N. doi : 10.1007/s10909-020-02402-9. hdl : 11573/1410485 . S2CID  213239782.
27. Адамс, DQ (26 марта 2020 г.). «Улучшенный предел безнейтринного двойного бета-распада в 130Te с помощью CUORE». Physical Review Letters . 124 (12): 122501. arXiv : 1912.10966 . Bibcode : 2020PhRvL.124l2501A. doi : 10.1103/PhysRevLett.124.122501. PMID  32281829. S2CID  209444235.
28. Адамс, DQ; Алдуино, К.; Альфонсо, К.; Авиньон, штат Форт; Аццолини, О.; Бари, Г.; Беллини, Ф.; Бенато, Г.; Беретта, М.; Биассони, М.; Бранка, А. (апрель 2022 г.). «Поиск майорановских нейтрино с использованием милликельвиновой криогеники с помощью CUORE». Природа . 604 (7904): 53–58. Бибкод : 2022Natur.604...53C. дои : 10.1038/s41586-022-04497-4. ISSN  1476-4687. ПМЦ 8986534 . ПМИД  35388194. 
29. Беккер, Адам (2022-04-06). «Команда CUORE устанавливает новые ограничения на странное поведение нейтрино». Центр новостей . Получено 2022-04-08 .
30. "КамЛАНД-ЗЕН". Кавли IPMU-カブリ数物連携宇宙研究機構. 16 мая 2014 года . Проверено 17 июля 2020 г.
31. Гандо, А.; Гандо, Ю.; Хачия, Т.; Хаяши, А.; Хаяшида, С.; Икеда, Х.; Иноуэ, К.; Ишидоширо, К.; Карино, Ю.; Кога, М.; Мацуда, С.; Мицуи, Т.; Накамура, К.; Обара, С.; Оура, Т. (2016-08-16). "Поиск майорановских нейтрино вблизи области инвертированной массовой иерархии с помощью KamLAND-Zen". Physical Review Letters . 117 (8): 082503. arXiv : 1605.02889 . Bibcode : 2016PhRvL.117h2503G. doi : 10.1103/PhysRevLett.117.082503 . ISSN  0031-9007. PMID  27588852. S2CID  204937469.
32. "КамЛАНД-ЗЕН". Кавли IPMU-カブリ数物連携宇宙研究機構. 16 мая 2014 года . Проверено 17 июля 2020 г.
33. «Исследование шкалы масс нейтрино с помощью сверхнизкофонового детектора KamLAND-Zen». phys.org . Получено 17 июля 2020 г. .
34. Баудис, Лаура (2023-01-30). "Исследование майорановских нейтрино". Physics . 16 (5): 13. arXiv : 2203.02139 . Bibcode : 2023PhRvL.130e1801A. doi : 10.1103/PhysRevLett.130.051801. PMID  36800472. S2CID  247244665.
35. Licciardi, Caio (2017). «Последние результаты и статус EXO-200 и эксперимента nEXO». Труды 38-й Международной конференции по физике высоких энергий — PoS(ICHEP2016) . Том 282. стр. 494. doi : 10.22323/1.282.0494 .
36. Адхикари, Г; Аль-Харуси, С; Анджелико, Э; Антон, Г; Арнквист, И.Дж.; Бадхрис, И; Бэйн, Дж; Белов, В; Бернард, Э.П.; Бхатта, Т; Болотников, А; Брейр, ПА; Бродский, Дж.П.; Браун, Э; Бруннер, Т (2022-01-01). "nEXO: поиск двойного бета-распада без нейтрино за пределами чувствительности к периоду полураспада 10 28 лет". Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics . 49 (1): 015104. arXiv : 2106.16243 . Bibcode :2022JPhG...49a5104A. doi :10.1088/1361-6471/ac3631. ISSN  0954-3899. S2CID  235683381.
37. "NuDoubt++ Experiment". NuDoubt ⁺⁺ . 1 августа 2024 . Получено 1 октября 2024 .
38. Böhles, M.; et al. (NuDoubt ⁺⁺ Collaboration) (2024). «Сочетание гибридных и непрозрачных сцинтилляционных методов в поиске двойных бета-плюс-распадов». arXiv : 2407.05999 [hep-ex].
39. "CMS-PAS-BPH-21-005". cms-results.web.cern.ch . Получено 2023-07-20 .
40. "Ароматизированные тайны: поиск распада тау-лептона на 3 мюона | Эксперимент CMS". cms.cern . Получено 20 июля 2023 г.