Ожидаемое значение вакуума

Тип оператора ожидаемое значение

В квантовой теории поля вакуумное ожидание (также называемое конденсатом или просто VEV ) оператора — это его среднее или ожидание в вакууме . Вакуумное ожидание оператора O обычно обозначается как Одним из наиболее широко используемых примеров наблюдаемого физического эффекта, который является результатом вакуумного ожидания оператора, является эффект Казимира . ${\displaystyle \langle O\rangle .}$

Эта концепция важна для работы с корреляционными функциями в квантовой теории поля . Она также важна в спонтанном нарушении симметрии . Примеры:

• Поле Хиггса имеет вакуумное ожидание 246 ГэВ . ^[1] Это ненулевое значение лежит в основе механизма Хиггса Стандартной модели . Это значение определяется как , где M _W — масса W-бозона, приведенная константа Ферми , а g — слабая изоспиновая связь в естественных единицах. Оно также близко к пределу самых массивных ядер при v = 264,3 Да . ${\displaystyle v=1/{\sqrt {{\sqrt {2}}G_{F}^{0}}}=2M_{W}/g\approx 246.22\,{\rm {GeV}}}$ ${\displaystyle G_{F}^{0}}$
• Хиральный конденсат в квантовой хромодинамике , примерно в тысячу раз меньший, чем указанный выше, придает большую эффективную массу кваркам и различает фазы кварковой материи . Это лежит в основе основной массы большинства адронов.
• Конденсат глюонов в квантовой хромодинамике также может частично отвечать за массы адронов.

Наблюдаемая лоренц-инвариантность пространства-времени допускает образование только конденсатов, которые являются лоренцевыми скалярами и имеют исчезающий заряд . ^{[ требуется ссылка ]} Таким образом, фермионные конденсаты должны иметь вид , где ψ — фермионное поле. Аналогично тензорное поле , G _μν , может иметь только скалярное математическое ожидание, такое как . ${\displaystyle \langle {\overline {\psi }}\psi \rangle }$ ${\displaystyle \langle G_{\mu \nu }G^{\mu \nu }\rangle }$

Однако в некоторых вакуумах теории струн обнаружены нескалярные конденсаты. ^{[ которые? ]} Если они описывают нашу Вселенную , то нарушение симметрии Лоренца может быть наблюдаемым.

Смотрите также

• Корреляционная функция (квантовая теория поля)
• Темная энергия
• Спонтанное нарушение симметрии
• Энергия вакуума
• Аксиомы Уайтмана

Ссылки

1. Amsler, C.; et al. (2008). "Обзор физики элементарных частиц⁎". Physics Letters B . 667 (1–5): 1–6. Bibcode :2008PhLB..667....1A. doi :10.1016/j.physletb.2008.07.018. hdl : 1854/LU-685594 . S2CID  227119789. Архивировано из оригинала 2012-07-12 . Получено 2015-09-04 .

Внешние ссылки

• Цитаты, связанные с Vacuum ожидание значения в Wikiquote