Комбинационное рассеяние

Неупругое рассеяние фотонов веществом

В физике комбинационное рассеяние или комбинационный эффект ( / ˈ r ɑː m ən / ) — это неупругое рассеяние фотонов веществом , что означает, что происходит как обмен энергией , так и изменение направления света. Обычно этот эффект включает в себя получение колебательной энергии молекулой , когда падающие фотоны видимого лазера смещаются в сторону более низкой энергии. Это называется нормальным рассеянием Стокса-Комбинационного рассеяния света .

Свет имеет определенную вероятность быть рассеянным материалом. Когда фотоны рассеиваются , большинство из них рассеиваются упруго ( рэлеевское рассеяние ), так что рассеянные фотоны имеют ту же энергию ( частоту , длину волны и цвет), что и падающие фотоны, но другое направление. Рэлеевское рассеяние обычно имеет интенсивность в диапазоне от 0,1% до 0,01% по сравнению с интенсивностью источника излучения. Еще меньшая часть рассеянных фотонов (приблизительно 1 на 1 миллион) может рассеиваться неупруго , причем рассеянные фотоны имеют энергию, отличную (обычно меньшую) от энергии падающих фотонов — это рамановские рассеянные фотоны. ^[1] Из-за сохранения энергии материал либо приобретает, либо теряет энергию в процессе.

Этот эффект используется химиками и физиками для получения информации о материалах для различных целей путем выполнения различных форм рамановской спектроскопии . Многие другие варианты рамановской спектроскопии позволяют исследовать энергию вращения (если используются образцы газа), а уровни электронной энергии можно исследовать , если в дополнение к другим возможностям используется источник рентгеновского излучения . Известны более сложные методы с использованием импульсных лазеров , нескольких лазерных лучей и т. д.

Эффект Рамана назван в честь индийского учёного К. В. Рамана , открывшего его в 1928 году при содействии своего ученика К. С. Кришнана . Комбинационное рассеяние света было присуждено Нобелевской премии по физике 1930 года за открытие комбинационного рассеяния света. Эффект был теоретически предсказан Адольфом Смекалем в 1923 году.

История

Первая страница книги « Молекулярная дифракция света» (1922 г.)

Явление упругого рассеяния света, называемое рассеянием Рэлея, при котором свет сохраняет свою энергию, было описано в XIX веке. Интенсивность рэлеевского рассеяния составляет около 10–3–10–4 ^{по сравнению} с интенсивностью возбуждающего источника . ^[2] В 1908 году была открыта другая форма упругого рассеяния, названная рассеянием Ми .

Неупругое рассеяние света было предсказано Адольфом Смекалем в 1923 году ^[3] , а в старой немецкоязычной литературе оно называлось эффектом Смекаля-Рамана. ^[4] В 1922 году индийский физик К.В. Раман опубликовал свою работу «Молекулярная дифракция света», первую из серии исследований с его сотрудниками, которые в конечном итоге привели к его открытию (16 февраля 1928 года) эффекта радиации, который несет в себе его имя. Эффект Рамана был впервые сообщен Раманом и его сотрудником К. С. Кришаном ^[5] и независимо Григорием Ландсбергом и Леонидом Мандельштамом в Москве 21 февраля 1928 года (через 5 дней после Рамана и Кришнана). В бывшем Советском Союзе вклад Рамана всегда оспаривался; поэтому в отечественной научной литературе этот эффект обычно называют «комбинационным рассеянием» или «комбинаторным рассеянием». Раман получил Нобелевскую премию в 1930 году за работу по рассеянию света. ^[6]

В 1998 году эффект Рамана был признан Американским химическим обществом Национальным историческим памятником химии в знак признания его значения как инструмента для анализа состава жидкостей, газов и твердых тел. ^[7]

Инструментарий

Ранний рамановский спектр бензола , опубликованный Раманом и Кришаном. ^[8]

Схема установки дисперсионной рамановской спектроскопии с обратным рассеянием на 180°. ^[9]

Современная рамановская спектроскопия почти всегда предполагает использование лазеров в качестве источника возбуждающего света. Поскольку лазеры стали доступны лишь спустя более чем три десятилетия после открытия эффекта, Раман и Кришнан использовали ртутную лампу и фотографические пластинки для записи спектров. ^[10] На получение ранних спектров требовались часы или даже дни из-за слабых источников света, плохой чувствительности детекторов и слабых сечений комбинационного рассеяния большинства материалов. Наиболее распространенными современными детекторами являются устройства с зарядовой связью (ПЗС). Фотодиодные матрицы и фотоумножители были обычным явлением до появления ПЗС-матриц. ^[11]

Теория

Далее основное внимание уделяется теории нормального (нерезонансного, спонтанного, колебательного) комбинационного рассеяния света дискретными молекулами. Рентгеновская рамановская спектроскопия концептуально аналогична, но включает возбуждение электронных, а не колебательных энергетических уровней.

Молекулярные вибрации

Комбинационное рассеяние обычно дает информацию о колебаниях внутри молекулы. В случае газов также можно получить информацию об энергии вращения. ^[12] Для твердых тел также могут наблюдаться фононные моды. ^[13] Основы инфракрасного поглощения , касающиеся молекулярных колебаний, применимы и к комбинационному рассеянию света, хотя правила отбора другие.

Степени свободы

Для любой данной молекулы всего существует 3 N степеней свободы , где N — число атомов . Это число возникает из-за способности каждого атома в молекуле двигаться в трех измерениях. ^[14] Когда речь идет о молекулах, чаще всего рассматривают движение молекулы в целом. Следовательно, 3 N степеней свободы делятся на молекулярное поступательное, вращательное и колебательное движение. Три степени свободы соответствуют поступательному движению молекулы как целого (вдоль каждого из трех пространственных измерений). Аналогично, три степени свободы соответствуют вращениям молекулы вокруг осей , , и -. Линейные молекулы имеют только два вращения, поскольку вращения вдоль оси связи не меняют положения атомов в молекуле. Остальные степени свободы соответствуют модам колебаний молекул. К этим режимам относятся растягивающие и изгибающие движения химических связей молекулы. Для линейной молекулы число колебательных мод составляет 3 N -5, тогда как для нелинейной молекулы число колебательных мод составляет 3 N -6. ^[14] ${\displaystyle x}$ ${\displaystyle y}$ ${\displaystyle z}$

Вибрационная энергия

Известно, что колебательная энергия молекулы квантована и может быть смоделирована с использованием приближения квантового гармонического осциллятора (QHO) или расширения Данэма, когда ангармонизм важен. Уровни колебательной энергии согласно QHO:

${\displaystyle E_{n}=h\left(n+{1 \over 2}\right)\nu =h\left(n+{1 \over 2}\right){1 \over {2\pi }}{\sqrt {k \over m}}\!}$,

где n — квантовое число. Поскольку правила отбора для комбинационного рассеяния света и инфракрасного поглощения обычно диктуют, что наблюдаются только фундаментальные колебания, инфракрасное возбуждение или стоксово комбинационное возбуждение приводит к изменению энергии ${\displaystyle E=h\nu ={h \over {2\pi }}{\sqrt {k \over m}}}$

Диапазон энергий колебаний находится в диапазоне примерно от 5 до 3500 см ^-1 . Доля молекул, занимающих данную колебательную моду при данной температуре, подчиняется распределению Больцмана . Молекула может быть возбуждена до более высокой колебательной моды посредством прямого поглощения фотона соответствующей энергии, которая попадает в терагерцовый или инфракрасный диапазон. Это составляет основу инфракрасной спектроскопии. Альтернативно, то же самое колебательное возбуждение может быть произведено процессом неупругого рассеяния. Это называется стоксовским комбинационным рассеянием, по аналогии со стоксовым сдвигом флуоресценции , открытым Джорджем Стоксом в 1852 году, с излучением света с большей длиной волны (теперь известно, что она соответствует более низкой энергии), чем поглощенный падающий свет. Концептуально подобные эффекты могут быть вызваны нейтронами или электронами , а не светом. ^[15] Увеличение энергии фотонов, которое оставляет молекулу в состоянии с более низкой колебательной энергией, называется антистоксовым рассеянием.

Комбинационное рассеяние

Комбинационное рассеяние концептуально подразумевает участие виртуального электронного уровня энергии , который соответствует энергии возбуждающих лазерных фотонов. Поглощение фотона переводит молекулу в мнимое состояние, а повторное излучение приводит к комбинационному или рэлеевскому рассеянию. Во всех трех случаях конечное состояние имеет ту же электронную энергию, что и исходное состояние, но имеет большую колебательную энергию в случае стоксова комбинационного рассеяния, меньшую в случае антистоксового комбинационного рассеяния или такую ​​же в случае рэлеевского рассеяния. Обычно это понимают в терминах волновых чисел, где – волновое число лазера, а – волновое число колебательного перехода. Таким образом, стоксово рассеяние дает волновое число, а антистоксово. Когда возбуждающая энергия лазера соответствует реальному электронному возбуждению молекулы, возникает резонансный эффект комбинационного рассеяния света . ${\displaystyle {\tilde {\nu }}_{0}}$ ${\displaystyle {\tilde {\nu }}_{M}}$ ${\displaystyle {\tilde {\nu }}_{0}-{\tilde {\nu }}_{M}}$ ${\textstyle {\tilde {\nu }}_{0}+{\tilde {\nu }}_{M}}$

Модель, основанная на классической физике, способна учитывать комбинационное рассеяние света и предсказывать увеличение интенсивности, которое масштабируется в четвертой степени частоты света. Рассеяние света молекулой связано с колебаниями индуцированного электрического диполя. Колеблющаяся составляющая электрического поля электромагнитного излучения может вызвать индуцированный диполь в молекуле, который следует за переменным электрическим полем, которое модулируется молекулярными колебаниями. Таким образом, наблюдаются колебания на частоте внешнего поля наряду с частотами биений , возникающими из-за внешнего поля и нормальных колебаний. ^{[10] [2]}

Различные возможности рассеяния света: рэлеевское рассеяние (без обмена энергией: падающие и рассеянные фотоны имеют одинаковую энергию), стоксово комбинационное рассеяние (атом или молекула поглощают энергию: рассеянный фотон имеет меньшую энергию, чем падающий фотон) и антистоксово комбинационное рассеяние. рассеяние (атом или молекула теряет энергию: рассеянный фотон имеет больше энергии, чем падающий фотон)

Спектр рассеянных фотонов называется спектром комбинационного рассеяния света . Он показывает интенсивность рассеянного света как функцию разности его частот Δν с падающими фотонами, что чаще называют комбинационным сдвигом. Положения соответствующих стоксовых и антистоксовых пиков образуют симметричную картину вокруг линии Рэлея Δν=0 . Сдвиги частот симметричны, поскольку они соответствуют разнице энергий между одними и теми же верхними и нижними резонансными состояниями. Однако интенсивность пар признаков обычно будет разной. Они зависят от заселенностей исходных состояний материала, которые, в свою очередь, зависят от температуры. В термодинамическом равновесии нижнее состояние будет более заселено, чем верхнее. Поэтому скорость переходов из более заселенного нижнего состояния в верхнее (стоксовы переходы) будет выше, чем в обратном направлении (антистоксовы переходы). Соответственно, пики стоксова рассеяния сильнее пиков антистоксового рассеяния. Их соотношение зависит от температуры и поэтому может быть использовано для ее измерения:

${\displaystyle {\frac {I_{\text{Stokes}}}{I_{\text{anti-Stokes}}}}={\frac {({\tilde {\nu }}_{0}-{\tilde {\nu }}_{M})^{4}}{({\tilde {\nu }}_{0}+{\tilde {\nu }}_{M})^{4}}}\exp \left({\frac {hc\,{\tilde {\nu }}_{M}}{k_{B}T}}\right)}$

Правила выбора

В отличие от ИК-спектроскопии, где для возникновения колебательного возбуждения необходимо изменение дипольного момента, комбинационное рассеяние требует изменения поляризуемости. Комбинационный переход из одного состояния в другое возможен только в том случае, если молекулярная поляризуемость этих состояний различна. Для вибрации это означает, что производная поляризуемости по нормальной координате, связанной с вибрацией, отлична от нуля: . В общем, нормальная мода является комбинационно-активной, если она преобразуется с той же симметрией квадратичных форм , что можно проверить по таблице характеров точечной группы молекулы. Как и в ИК-спектроскопии, согласно QHO разрешены только фундаментальные возбуждения ( ). Однако во многих случаях наблюдаются обертоны. К некоторым молекулам применимо правило взаимного исключения , гласящее, что колебательные моды не могут быть одновременно ИК- и рамановскими активными. ${\displaystyle {\frac {\partial \alpha }{\partial Q}}\neq 0}$ ${\displaystyle (x^{2},y^{2},z^{2},xy,xz,yz)}$ ${\displaystyle \Delta \nu =\pm 1}$

В конкретных правилах выбора указано, что разрешенными вращательными переходами являются , где – состояние вращения. Обычно это относится только к молекулам в газовой фазе, где ширина линий комбинационного рассеяния света достаточно мала, чтобы можно было разрешить вращательные переходы. ${\displaystyle \Delta J=\pm 2}$ ${\displaystyle J}$

Правило отбора, применимое только к упорядоченным твердым материалам, гласит, что только фононы с нулевым фазовым углом могут наблюдаться в ИК и комбинационном рассеянии света, за исключением случаев, когда проявляется ограничение фононов . ^[13]

Симметрия и поляризация

Мониторинг поляризации рассеянных фотонов полезен для понимания связи между молекулярной симметрией и рамановской активностью, что может помочь в определении пиков в рамановских спектрах. ^[16] Свет, поляризованный в одном направлении, дает доступ только к некоторым рамановским активным режимам, но вращение поляризации дает доступ к другим режимам. Каждая мода разделена в соответствии с ее симметрией. ^[17]

Симметрия колебательной моды выводится из коэффициента деполяризации ρ , который представляет собой соотношение комбинационного рассеяния света с поляризацией, ортогональной падающему лазеру, и комбинационного рассеяния света с той же поляризацией, что и падающий лазер: Вот интенсивность комбинационного рассеяния света, когда анализатор повернут на 90 градусов относительно оси поляризации падающего света, а интенсивность комбинационного рассеяния света, когда анализатор совмещен с поляризацией падающего лазера. ^[18] Когда поляризованный свет взаимодействует с молекулой, он искажает молекулу, что вызывает равный и противоположный эффект в плоской волне, заставляя ее вращаться из-за разницы между ориентацией молекулы и углом поляризации света. волна. Если , то колебания на этой частоте деполяризованы ; это означает, что они не полностью симметричны. ^{[19] [18]} ${\displaystyle \rho ={\frac {I_{r}}{I_{u}}}}$ ${\displaystyle I_{r}}$ ${\displaystyle I_{u}}$ ${\displaystyle \rho \geq {\frac {3}{4}}}$

Вынужденное комбинационное рассеяние и комбинационное усиление

Описанный выше процесс комбинационного рассеяния света происходит самопроизвольно; т.е. в случайные промежутки времени один из многих приходящих фотонов рассеивается материалом. Этот процесс поэтому называется спонтанным комбинационным рассеянием света .

С другой стороны, вынужденное комбинационное рассеяние может иметь место, когда некоторые стоксовы фотоны ранее были сгенерированы в результате спонтанного комбинационного рассеяния (и каким-то образом вынуждены оставаться в материале) или когда преднамеренно инжектируются стоксовы фотоны («сигнальный свет») вместе с исходным свет («насосный свет»). В этом случае общая скорость комбинационного рассеяния увеличивается по сравнению со скоростью спонтанного комбинационного рассеяния: фотоны накачки быстрее преобразуются в дополнительные стоксовы фотоны. Чем больше стоксовых фотонов уже присутствует, тем быстрее они добавляются. По сути, это усиливает стоксов свет в присутствии света накачки, который используется в рамановских усилителях и рамановских лазерах .

Вынужденное комбинационное рассеяние представляет собой нелинейный оптический эффект. Его можно описать с помощью нелинейной восприимчивости третьего порядка . ^{[ нужна цитата ]} ${\displaystyle \chi ^{(3)}}$

Требование пространственной когерентности

Предположим, что расстояние между двумя точками A и B возбуждающего луча равно x . Обычно, поскольку возбуждающая частота не равна частоте рассеянного комбинационного рассеяния, соответствующие относительные длины волн λ и λ' не равны. Таким образом, появляется фазовый сдвиг Θ = 2π x (1/λ − 1/λ') . При Θ = π амплитуды рассеяния противоположны, так что рассеянный комбинационный пучок остается слабым.

• Пересечение лучей может ограничить путь x .

Чтобы получить большую амплитуду, можно использовать несколько приемов:

• В оптически анизотропном кристалле луч света может иметь две моды распространения с разными поляризациями и разными показателями преломления. Если энергия может передаваться между этими модами посредством квадрупольного (рамановского) резонанса, фазы остаются когерентными на всем пути, передача энергии может быть большой. Это оптическое параметрическое поколение . ^{[ нужна цитата ]}
• Свет может быть импульсным, чтобы не возникало биений. В импульсно-стимулированном комбинационном рассеянии (ISRS) ^{[20] [21] [22] [23]} длина импульсов должна быть короче, чем все соответствующие постоянные времени. ^[24] Интерференция рамановского и падающего света слишком коротка, чтобы допускать биения, поэтому в лучших условиях она приводит к сдвигу частоты, примерно обратно пропорциональному кубу длины импульса.

В лабораториях необходимо использовать фемтосекундные лазерные импульсы, поскольку ISRS становится очень слабым, если импульсы слишком длинные. Таким образом, ISRS невозможно наблюдать с помощью наносекундных импульсов, создающих обычный некогерентный во времени свет. ^{[ нужна цитата ]}

Обратный эффект Рамана

Обратный эффект комбинационного рассеяния света — это форма комбинационного рассеяния света, впервые отмеченная У. Дж. Джонсом и Борисом П. Стойчеффом . В некоторых случаях стоксово рассеяние может превышать антистоксово рассеяние; в этих случаях в континууме (при выходе из материала) наблюдается линия поглощения (провал интенсивности) при ν _L +ν _M . Это явление называется обратным эффектом Рамана ; применение этого явления называется обратной рамановской спектроскопией , а запись континуума называется обратным рамановским спектром .

В оригинальном описании обратного эффекта Рамана ^[25] авторы обсуждают как поглощение из континуума более высоких частот, так и поглощение из континуума более низких частот. Они отмечают, что поглощение из континуума более низких частот не будет наблюдаться, если частота комбинационного рассеяния материала имеет колебательную природу и если материал находится в тепловом равновесии .

Поколение суперконтинуума

В лазерах непрерывного действия высокой интенсивности (CW) можно использовать вынужденное комбинационное рассеяние для создания широкополосного суперконтинуума . Этот процесс также можно рассматривать как частный случай четырехволнового смешивания , при котором частоты двух падающих фотонов равны, а испускаемые спектры находятся в двух полосах, отделенных от падающего света энергиями фононов . Первоначальный спектр комбинационного рассеяния создается спонтанным излучением и впоследствии усиливается. При высоких уровнях накачки в длинных волокнах можно генерировать спектры комбинационного рассеяния более высокого порядка, используя спектр комбинационного рассеяния света в качестве новой отправной точки, тем самым создавая цепочку новых спектров с уменьшающейся амплитудой. Недостаток собственного шума, возникающий из-за начального самопроизвольного процесса, можно преодолеть, закладывая спектр в начале или даже используя петлю обратной связи, как в резонаторе, для стабилизации процесса. Поскольку эта технология легко вписывается в быстро развивающуюся область волоконных лазеров и существует потребность в источниках поперечного когерентного света высокой интенсивности (например, в широкополосных телекоммуникациях, приложениях для обработки изображений), рамановское усиление и генерация спектра могут широко использоваться в ближайшем будущем. ^{[ нужна цитата ]}

Приложения

Рамановская спектроскопия использует эффект комбинационного рассеяния света для анализа веществ. Спектр комбинационного рассеяния света зависит от присутствующих молекулярных компонентов и их состояния, что позволяет использовать спектр для идентификации и анализа материалов. Рамановская спектроскопия используется для анализа широкого спектра материалов, включая газы, жидкости и твердые тела. Очень сложные материалы, такие как биологические организмы и ткани человека ^[26], также можно анализировать с помощью рамановской спектроскопии.

Для твердых материалов комбинационное рассеяние используется как инструмент для обнаружения высокочастотных фононных и магнонных возбуждений.

Рамановский лидар используется в физике атмосферы для измерения коэффициента ослабления атмосферы и вертикального распределения водяного пара.

Вынужденные комбинационные переходы также широко используются для манипулирования уровнями энергии захваченных ионов и, следовательно, базовыми состояниями кубитов .

Рамановская спектроскопия может использоваться для определения силовой константы и длины связи для молекул, не имеющих инфракрасного спектра поглощения .

Рамановское усиление используется в оптических усилителях .

Эффект комбинационного рассеяния также участвует в создании внешнего вида голубого неба (см. Рэлеевское рассеяние : «Релеевское рассеяние молекулярного азота и кислорода в атмосфере включает в себя упругое рассеяние, а также неупругий вклад от вращательного комбинационного рассеяния в воздухе»).

Рамановская спектроскопия использовалась для химического изображения небольших молекул, таких как нуклеиновые кислоты , в биологических системах с помощью вибрационной метки. ^[27]

Смотрите также

• Бриллюэновское рассеяние
• Когерентная антистоксовая рамановская спектроскопия (CARS)
• Микроскопия когерентного комбинационного рассеяния (CRS)
• Коэффициент деполяризации
• Оптоволоконный усилитель
• Список методов анализа поверхности
• Национальный день науки (Индия)
• Нелинейная оптика
• Рамановский лазер
• Рамановская спектроскопия
• Резонансная рамановская спектроскопия (РР)
• Рассеяние
• Рамановская спектроскопия с улучшенной поверхностью (SERS)

Рекомендации

1. Харрис и Бертолуччи (1989). Симметрия и спектроскопия . Дуврские публикации. ISBN 978-0-486-66144-5.
2. Керестури, Габор (2002). «Раман-спектроскопия: теория». Справочник по колебательной спектроскопии . Том. 1. Чичестер: Уайли. ISBN 0471988472.
3. Смекал, А. (1923). «Квантовая теория дисперсии». Naturwissenschaften . 11 (43): 873–875. Бибкод : 1923NW.....11..873S. дои : 10.1007/BF01576902. S2CID  20086350.
4. Природа (19 декабря 1931 г.). «Рецензия на книгу «Смекаль-Раман-Эффект» 1931 года». Природа . 128 (3242): 1026. дои : 10.1038/1281026c0 . S2CID  4125108.
5. Раман, резюме (1928). «Новое излучение». Индийский физический журнал . 2 : 387–398. hdl : 10821/377. Инаугурационная речь перед Южно-индийской научной ассоциацией в пятницу, 16 марта 1928 г.
6. Сингх, Р. (2002). «CV Рамановское рассеяние и открытие эффекта Рамана». Физика в перспективе . 4 (4): 399–420. Бибкод : 2002PhP.....4..399S. дои : 10.1007/s000160200002. S2CID  121785335.
7. "CV Рамановское рассеяние: эффект комбинационного рассеяния света" . Американское химическое общество . Архивировано из оригинала 12 января 2013 года . Проверено 6 июня 2012 года .
8. К.С. Кришнан; Раман, CV (1928). «Отрицательное поглощение радиации». Природа . 122 (3062): 12–13. Бибкод : 1928Natur.122...12R. дои : 10.1038/122012b0. ISSN  1476-4687. S2CID  4071281.
9. Томас Шмид; Петра Дарис (2019). «Раман-микроспектроскопическая визуализация остатков связующего в исторических растворах показывает условия обработки». Наследство . 2 (2): 1662–1683. дои : 10.3390/heritage2020102 . ISSN  2571-9408.
10. Лонг, Дерек А. (2002). Эффект Рамана . John Wiley & Sons, Ltd., номер документа : 10.1002/0470845767. ISBN 978-0471490289.
11. МакКрири, Ричард Л. (2000). Рамановская спектроскопия для химического анализа . Нью-Йорк: Джон Уайли и сыновья. ISBN 0471231878. ОСЛК  58463983.
12. Вебер, Альфонс (2002). «Раман-спектроскопия газов». Справочник по колебательной спектроскопии . Том. 1. Чичестер: Уайли. ISBN 0471988472.
13. Everall, Нил Дж. (2002). «Раман-спектроскопия конденсированной фазы». Справочник по колебательной спектроскопии . Том. 1. Чичестер: Уайли. ISBN 0471988472.
14. Кейт Дж. Лейдлер и Джон Х. Мейзер, Физическая химия (Бенджамин / Каммингс 1982), стр. 646-7 ISBN 0-8053-5682-7 
15. Криванек, О.Л.; Деллби, Н.; Хачтел, Дж.А.; Идробо, Ж.-К.; Хотц, Монтана; Плоткин-Свинг, Б.; Бэкон, Нью-Джерси; Блелох, Алабама; Корбин, Дж.Дж. (1 августа 2019 г.). «Прогресс в области EELS сверхвысокого энергетического разрешения». Ультрамикроскопия . 75-летие со дня рождения Кристиана Коллиекса, 85-летие со дня рождения Арчи Хоуи и 75-летие со дня рождения Ханнеса Лихте / PICO 2019 - Пятая конференция по вопросам электронной микроскопии с коррекцией аберраций. 203 : 60–67. дои : 10.1016/j.ultramic.2018.12.006 . ISSN  0304-3991. ОСТИ  1530104. ПМИД  30577954.
16. Ито, Юки; Хасегава, Такеши (2 мая 2012 г.). «Поляризационная зависимость комбинационного рассеяния света на тонкой пленке с учетом оптической анизотропии, теоретически обоснованная для анализа молекулярной ориентации». Журнал физической химии А. 116 (23): 5560–5570. Бибкод : 2012JPCA..116.5560I. дои : 10.1021/jp301070a. ПМИД  22551093.
17. Илиев, Миннесота; Абрашев, М.В.; Лавердьер, Ж.; Джанди, С.; и другие. (16 февраля 2006 г.). «Зависящие от искажений спектры комбинационного рассеяния света и смешение мод в перовскитах RMnO ₃ (R = La, Pr, Nd, Sm, Eu, Gd, Tb, Dy, Ho, Y)». Физический обзор B . 73 (6): 064302. Бибкод : 2006PhRvB..73f4302I. doi : 10.1103/physrevb.73.064302. S2CID  117290748.
18. Банвелл, Колин Н.; Маккэш, Элейн М. (1994). Основы молекулярной спектроскопии (4-е изд.). МакГроу-Хилл. стр. 117–8. ISBN 978-0-07-707976-5.
19. «Что такое поляризованная рамановская спектроскопия? - ХОРИБА» . www.horiba.com .
20. Вайнер, AM; Видеррехт, Гэри П.; Нельсон, Кейт А.; Леэрд, Делавэр (1991). «Фемтосекундная многоимпульсная импульсная спектроскопия комбинационного рассеяния света». Журнал Оптического общества Америки Б. 8 (6): 1264. Бибкод : 1991JOSAB...8.1264W. CiteSeerX 10.1.1.474.7172 . дои : 10.1364/JOSAB.8.001264. 
21. Дхар, Лиза; Роджерс, Джон А.; Нельсон, Кейт А. (1994). «Вибрационная спектроскопия с временным разрешением в импульсном пределе». Химические обзоры . 94 (1): 157–193. дои : 10.1021/cr00025a006.
22. Кослофф, Ронни; Хаммерих, Одри Делл; Таннор, Дэвид (1992). «Возбуждение без сноса: радиационное возбуждение вибрации поверхности земли за счет импульсного вынужденного комбинационного рассеяния света с контролем повреждений». Письма о физических отзывах . 69 (15): 2172–2175. Бибкод : 1992PhRvL..69.2172K. doi :10.1103/PhysRevLett.69.2172. PMID  10046417. S2CID  206323493.
23. Ферингер, Питер; Шерер, Норберт Ф. (1995). «Оптический гетеродин с переходной решеткой обнаружил импульсивное стимулированное комбинационное рассеяние в простых жидкостях». Журнал физической химии . 99 (9): 2684–2695. дои : 10.1021/j100009a027.
24. Лэмб, Г.Л. (1971). «Аналитическое описание распространения сверхкоротких оптических импульсов в резонансной среде». Обзоры современной физики . 43 (2): 99–124. Бибкод : 1971РвМП...43...99Л. doi : 10.1103/RevModPhys.43.99.
25. Джонс, WJ; Стойчев, Б.П. (30 ноября 1964 г.). «Обратные спектры комбинационного рассеяния света: индуцированное поглощение на оптических частотах». Письма о физических отзывах . 13 (22): 657–659. Бибкод : 1964PhRvL..13..657J. doi : 10.1103/PhysRevLett.13.657. ISSN  0031-9007.
26. «Безболезненное лазерное устройство может обнаружить ранние признаки заболевания» . Новости BBC . 27 сентября 2010 г.
27. Вэй, Лу; Ху, Фанхао; Чен, Чжисин; Шен, Ихуэй; Чжан, Луюань; Мин, Вэй (16 августа 2016 г.). «Биоортогональная химическая визуализация живых клеток: микроскопия стимулированного комбинационного рассеяния вибрационных зондов». Отчеты о химических исследованиях . 49 (8): 1494–1502. doi : 10.1021/acs.accounts.6b00210. ISSN  0001-4842. ПМК 5704954 . ПМИД  27486796. 

дальнейшее чтение

• Клингширн, Клаус Ф. (2012). Полупроводниковая оптика. Аспирантура по физике (4-е изд.). Спрингер. стр. 285–288. ISBN 978-364228362-8.

Внешние ссылки

• Эффект комбинационного рассеяния света — классическая теория
• Объяснение из раздела «Гиперфизика в астрономии» на сайте gsu.edu.
• Рамановская спектроскопия – Учебное пособие на Kosi.com
• Профессор Р. Вуд демонстрирует новый «эффект комбинационного рассеяния света» в физике ( Scientific American, декабрь 1930 г.)
• Краткое описание спонтанного комбинационного рассеяния света
• Эффект Рамана: определение отпечатков пальцев Вселенной