Тип непрерывности комплекснозначной функции
В математике действительная или комплекснозначная функция f в d -мерном евклидовом пространстве удовлетворяет условию Гельдера или является непрерывной по Гёльдеру , когда существуют действительные константы C ≥ 0 , α > 0 , такие, что
для всех x и y в области выключенный . В более общем смысле условие можно сформулировать для функций между любыми двумя метрическими пространствами . Это число называется показателем условия Гёльдера. Функция на интервале, удовлетворяющая условию с α > 1, является постоянной (см. доказательство ниже). Если α = 1 , то функция удовлетворяет условию Липшица . Для любого α > 0 это условие означает, что функция равномерно непрерывна . Состояние названо в честь Отто Гёльдера .![{\displaystyle |f(x)-f(y)|\leq C\|xy\|^{\alpha }}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \альфа }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Имеем следующую цепочку включений для функций, определенных на замкнутом и ограниченном интервале [ a , b ] вещественной прямой с a < b :
где 0 < α ≤ 1 .
Пространства Гельдера
Пространства Гёльдера, состоящие из функций, удовлетворяющих условию Гёльдера, являются основными в областях функционального анализа , связанных с решением уравнений в частных производных , и в динамических системах . Пространство Гёльдера C k , α (Ω) , где Ω — открытое подмножество некоторого евклидова пространства и k ≥ 0 — целое число, состоит из тех функций на Ω, которые имеют непрерывные производные до порядка k и такие, что k -ые частные производные непрерывны по Гёльдеру с показателем α , где 0 < α ≤ 1 . Это локально выпуклое топологическое векторное пространство . Если коэффициент Гельдера
конечен, то функция f называется (равномерно) непрерывной по Гёльдеру с показателем α в Ω . В данном случае полунормой служит коэффициент Гёльдера . Если коэффициент Гельдера просто ограничен на компактных подмножествах Ω , то функция f называется локально непрерывной по Гёльдеру с показателем α в Ω .![{\displaystyle \left|f\right|_{C^{0,\alpha }}=\sup _{x,y\in \Omega,x\neq y}{\frac {|f(x)-f (y)|}{\left\|xy\right\|^{\alpha }}},}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Если функция f и ее производные до порядка k ограничены на замыкании Ω, то пространству Гёльдера можно присвоить норму
, где β пробегает мультииндексы и![{\displaystyle C^{k,\alpha }({\overline {\Omega }})}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \left\|f\right\|_{C^{k,\alpha }} =\left\|f\right\|_{C^{k}}+\max _{|\beta | =k}\left|D^{\beta }f\right|_{C^{0,\alpha }}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \|f\|_{C^{k}}=\max _{|\beta |\leq k}\sup _{x\in \Omega}\left|D^{\beta }f( х)\вправо|.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Эти полунормы и нормы часто обозначаются просто и или также и, чтобы подчеркнуть зависимость от области определения f . Если Ω открыто и ограничено, то является банаховым пространством относительно нормы .![{\displaystyle \left|f\right|_{0,\alpha }}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \left\|f\right\|_{k,\alpha }}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \left|f\right|_{0,\alpha,\Omega }\;}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \left\|f\right\|_{k,\alpha,\Omega}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle C^{k,\alpha }({\overline {\Omega }})}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \|\cdot \|_{C^{k,\alpha }}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Компактное вложение пространств Гёльдера.
Пусть Ω — ограниченное подмножество некоторого евклидова пространства (или, вообще, любого вполне ограниченного метрического пространства) и пусть 0 < α < β ≤ 1 два показателя Гельдера. Тогда существует очевидное отображение включения соответствующих пространств Гёльдера:
оно непрерывно, поскольку по определению норм Гёльдера имеем:![{\displaystyle C^{0,\beta }(\Omega)\to C^{0,\alpha }(\Omega),}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \forall f\in C^{0,\beta}(\Omega):\qquad |f|_{0,\alpha,\Omega}\leq \mathrm {diam} (\Omega)^{\ бета -\альфа }|f|_{0,\бета ,\Омега }.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Более того, это включение компактно, т.е. ограниченные множества в норме ‖ · ‖ 0,β относительно компактны в норме ‖ · ‖ 0,α . Это прямое следствие теоремы Асколи-Арсела . Действительно, пусть ( un ) — ограниченная последовательность в C 0,β (Ω) . Благодаря теореме Асколи-Арсела мы можем без ограничения общности считать, что un → u равномерно , а также можем предположить u = 0 . Тогда
потому что![{\displaystyle \left|u_{n}-u\right|_{0,\alpha } =\left|u_{n}\right|_{0,\alpha }\до 0,}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle {\frac {|u_{n}(x)-u_{n}(y)|}{|xy|^{\alpha }}}=\left({\frac {|u_{n}( x)-u_{n}(y)|}{|xy|^{\beta }}}\right)^{\frac {\alpha }{\beta }}\left|u_{n}(x)- u_ {n}(y)\right|^{1-{\frac {\alpha }{\beta }}}\leq |u_{n}|_{0,\beta }^{\frac {\alpha } {\beta }}\left(2\|u_{n}\|_{\infty }\right)^{1-{\frac {\alpha }{\beta }}}=o(1).}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Примеры
- Если 0 < α ⩽ β ⩽ 1 , то все непрерывные по Гельдеру функции на ограниченном множестве Ω также непрерывны по Гёльдеру. Сюда также входит β = 1 , и, следовательно, все липшицевы функции на ограниченном множестве также являются C 0, α непрерывными по Гельдеру.
![{\displaystyle C^{0,\beta }({\overline {\Omega }})}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle C^{0,\alpha }({\overline {\Omega }})}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Функция f ( x ) = x β (при β ≤ 1 ), определенная на [0, 1], служит прототипным примером функции, которая является C 0, α непрерывной по Гельдеру для 0 < α ≤ β , но не для α > β . Далее, если бы мы определили f аналогично на , то она была бы C 0,α гельдеровской только при α = β .
![{\displaystyle [0,\infty)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Если функция непрерывна по Гельдеру на интервале, а затем постоянна.
![{\displaystyle е}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \альфа }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \alpha >1,}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle е}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Существуют примеры равномерно непрерывных функций, которые не являются α -гельдеровскими ни при каком α . Например, функция, определенная на [0, 1/2] посредством f (0) = 0 и f ( x ) = 1/log( x ) , в противном случае является непрерывной и, следовательно, равномерно непрерывной по теореме Гейне-Кантора . Однако оно не удовлетворяет условию Гёльдера любого порядка.
- Функция Вейерштрасса определяется следующим образом: где – целое число и является непрерывным по α -Гельдеру с [1]
![{\displaystyle f(x)=\sum _{n=0}^{\infty }a^{n}\cos \left(b^{n}\pi x\right),}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle 0<a<1,b}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle b\geq 2}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \alpha =- {\frac {\log(a)}{\log(b)}}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Функция Кантора непрерывна по Гельдеру для любого показателя степени и не большего. В первом случае неравенство определения справедливо с константой C := 2 .
![{\displaystyle \alpha \leq {\tfrac {\log 2}{\log 3}},}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Кривые Пеано из [0, 1] на квадрат [0, 1] 2 можно построить так, чтобы они были 1/2–непрерывными по Гельдеру. Можно доказать, что при этом образ -гельдеровской непрерывной функции от единичного интервала до квадрата не может заполнить квадрат.
![{\displaystyle \alpha >{\tfrac {1}{2}}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \альфа }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Выборочные траектории броуновского движения почти наверняка всюду локально -гельдеровы для каждого .
![{\displaystyle \альфа }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \alpha <{\tfrac {1}{2}}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Функции, локально интегрируемые и интегралы которых удовлетворяют соответствующему условию роста, также являются гельдеровскими. Например, если мы пусть и u удовлетворяет , то u непрерывен по Гёльдеру с показателем α . [2]
![{\displaystyle u_{x,r}={\frac {1}{|B_{r}|}}\int _{B_{r}(x)}u(y)\,dy}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \int _{B_{r}(x)}\left|u(y)-u_{x,r}\right|^{2}dy\leq Cr^{n+2\alpha},}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Функции, колебания которых затухают с фиксированной скоростью относительно расстояния, являются непрерывными по Гельдеру с показателем степени, определяемым скоростью затухания. Например, если для некоторой функции u ( x ) выполняется для фиксированного λ с 0 < λ < 1 и всех достаточно малых значений r , то u непрерывна по Гёльдеру.
![{\displaystyle w(u,x_{0},r)=\sup _{B_{r}(x_{0})}u-\inf _{B_{r}(x_{0})}u}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle w\left(u,x_{0},{\tfrac {r}{2}}\right)\leq \lambda w\left(u,x_{0},r\right)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Функции в пространстве Соболева могут быть вложены в соответствующее пространство Гёльдера с помощью неравенства Морри , если пространственная размерность меньше показателя степени пространства Соболева. Точнее , если тогда существует константа C , зависящая только от p и n , такая , что : переопределено на множестве меры 0.
![{\displaystyle n<p\leq \infty}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \forall u\in C^{1}(\mathbf {R} ^{n})\cap L^{p}(\mathbf {R} ^{n}):\qquad \|u\| _{C^{0,\gamma }(\mathbf {R} ^{n})}\leq C\|u\|_{W^{1,p}(\mathbf {R} ^{n}) },}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \gamma =1-{\tfrac {n}{p}}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Характеристики
- Замкнутая аддитивная подгруппа бесконечномерного гильбертова пространства H , соединенная α –гёльдеровыми дугами с α > 1/2 , является линейным подпространством. В H существуют замкнутые аддитивные подгруппы , а не линейные подпространства, соединенные 1/2–непрерывными по Гельдеру дугами. Примером может служить аддитивная подгруппа L2 ( R , Z ) гильбертова пространства L2 ( R , R ) .
- Любая α –непрерывная по Гельдеру функция f в метрическом пространстве X допускает липшицеву аппроксимацию с помощью последовательности функций ( fk ) такой, что fk является k - липшицевой и, наоборот, любая такая последовательность ( fk ) липшицевых функций сходится к α – Гёльдеровский непрерывный равномерный предел f .
![{\displaystyle \left\|ff_{k}\right\|_{\infty,X}=O\left(k^{- {\frac {\alpha }{1-\alpha }}}\right ).}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Любая α – функция Гельдера f на подмножестве X нормированного пространства E допускает равномерно непрерывное расширение на все пространство, которое является непрерывным по Гельдеру с той же константой C и тем же показателем α . Самое большое такое расширение:
![{\displaystyle f^{*}(x):=\inf _{y\in X}\left\{f(y)+C|xy|^{\alpha }\right\}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Образ любой относительно α –функции Гёльдера имеет не более хаусдорфовой размерности , где – хаусдорфова размерность .
![{\displaystyle U\subset \mathbb {R} ^{n}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle {\tfrac {\dim _{H}(U)}{\alpha }}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \dim _{H}(U)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle U}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Пространство неразделимо.
![{\displaystyle C^{0,\alpha }(\Omega),0<\alpha \leq 1}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Вложение не плотное.
![{\displaystyle C^{0,\beta }(\Omega)\subset C^{0,\alpha }(\Omega),0 <\alpha <\beta \leq 1}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Если и удовлетворяют на гладкой дуге L условиям и соответственно, то функции и удовлетворяют условию на L , где .
![{\displaystyle е (т)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle г (т)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\ Displaystyle Ч (\ му)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\ displaystyle H (\ nu)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\ Displaystyle е (т) + г (т)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\ displaystyle f (t) g (t)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\ displaystyle H (\ альфа)}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \alpha =\min\{\mu,\nu \}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Смотрите также
Примечания
- ^ Харди, GH (1916). «Недифференцируемая функция Вейерштрасса». Труды Американского математического общества . 17 (3): 301–325. дои : 10.2307/1989005. JSTOR 1989005.
- ^ См., например, Хан и Линь, глава 3, раздел 1. Первоначально этот результат был получен Серджио Кампанато .
Рекомендации