Обозначения, используемые для спиноров Вейля
В теоретической физике обозначение Ван дер Вардена [1] [2] относится к использованию двухкомпонентных спиноров ( спиноров Вейля ) в четырех измерениях пространства-времени. Это стандарт в твисторной теории и суперсимметрии . Он назван в честь Бартеля Леендерта ван дер Вардена .
Пунктирные индексы
- Индексы без точек (хиральные индексы)
Спиноры с нижними непунктирными индексами имеют левую киральность и называются киральными индексами.
![{\displaystyle \Sigma _{\mathrm {left} }={\begin{pmatrix}\psi _{\alpha }\\0\end{pmatrix}}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Пунктирные индексы (антикиральные индексы)
Спиноры с поднятыми пунктирными индексами и верхней чертой на символе (не индексе) являются правыми и называются антихиральными индексами.
![{\displaystyle \Sigma _{\mathrm {right} }={\begin{pmatrix}0\\{\bar {\chi }}^{\dot {\alpha }}\\\end{pmatrix}}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Без индексов, т.е. «безиндексная нотация», верхняя черта сохраняется на правом спиноре, поскольку возникает неоднозначность между киральностью, когда индекс не указан.
Шляпные индексы
Индексы со шляпками называются индексами Дирака и представляют собой набор индексов с точками и без точек, или киральных и антихиральных индексов. Например, если
![{\displaystyle \alpha =1,2\,,{\dot {\alpha }}={\dot {1}},{\dot {2}}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
тогда спинор в киральном базисе представляется как
![{\displaystyle \Sigma _{\hat {\alpha }}={\begin{pmatrix}\psi _{\alpha }\\{\bar {\chi }}^{\dot {\alpha }}\\\ конец{pmatrix}}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
где
![{\displaystyle {\hat {\alpha }}=(\alpha,{\dot {\alpha }})=1,2,{\dot {1}},{\dot {2}}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
В этих обозначениях сопряженным Дираком (также называемым сопряженным Дираком ) является
![{\displaystyle \Sigma ^{\hat {\alpha }}={\begin{pmatrix}\chi ^{\alpha } & {\bar {\psi }}_{\dot {\alpha }}\end{pmatrix }}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Смотрите также
Примечания
- ^ Ван дер Варден Б.Л. (1929). «Спиноранализ». Нахр. Гес. Висс. Геттинген Матем.-Физ . охне Ангабе: 100–109.
- ^ Веблен О. (1933). «Геометрия двухкомпонентных спиноров». Учеб. Натл. акад. наук. США . 19 (4): 462–474. Бибкод : 1933PNAS...19..462В. дои : 10.1073/pnas.19.4.462 . ПМК 1086023 . ПМИД 16577541.
Рекомендации
- Спиноры в физике
- П. Лабелль (2010), Суперсимметрия , Демистифицированная серия, McGraw-Hill (США), ISBN 978-0-07-163641-4
- Херли, диджей; Вандик, Массачусетс (2000), Геометрия, спиноры и приложения , Springer, ISBN 1-85233-223-9
- Пенроуз, Р.; Риндлер, В. (1984), Спиноры и пространство-время , том. 1, Издательство Кембриджского университета, ISBN 0-521-24527-3
- Будинич П.; Траутман, А. (1988), Спинориальная шахматная доска , Springer-Verlag, ISBN 0-387-19078-3