Полуклассическая гравитация — это приближение к теории квантовой гравитации , в которой поля материи и энергии рассматриваются как квантовые, а гравитационное поле — как классическое.
В полуклассической гравитации материя представлена квантовыми полями материи, которые распространяются согласно теории квантовых полей в искривленном пространстве-времени . Пространство-время, в котором распространяются поля, является классическим, но динамическим. Динамика теории описывается полуклассическими уравнениями Эйнштейна , которые связывают кривизну пространства-времени, закодированную тензором Эйнштейна, со средним значением тензора энергии -импульса ( оператора квантовой теории поля ) полей материи, т.е.
где G — гравитационная постоянная , указывающая квантовое состояние полей материи.
Существует некоторая неоднозначность в регулировании тензора энергии-импульса, и это зависит от кривизны. Эта неоднозначность может быть поглощена космологической постоянной , гравитационной постоянной и квадратичными связями [1]
Существует еще один квадратичный член вида
но в четырех измерениях этот термин является линейной комбинацией двух других терминов и поверхностного термина. Подробнее см. в разделе «Гравитация Гаусса–Бонне» .
Поскольку теория квантовой гравитации пока не известна, трудно точно определить режим применимости полуклассической гравитации. Однако можно формально показать, что полуклассическая гравитация может быть выведена из квантовой гравитации, рассматривая N копий квантовых полей материи и принимая предел N, стремящийся к бесконечности, сохраняя при этом произведение GN постоянным. На диаграммном уровне полуклассическая гравитация соответствует суммированию всех диаграмм Фейнмана , которые не имеют петель гравитонов (но имеют произвольное число петель материи). Полуклассическая гравитация также может быть выведена из аксиоматического подхода.
Есть случаи, когда полуклассическая гравитация нарушается. Например, [2] если M — огромная масса, то суперпозиция
где местоположения A и B пространственно разделены, приводит к ожидаемому значению тензора энергии-импульса, которое равно M /2 в A и M /2 в B , но никогда не будет наблюдаться метрика, полученная из такого распределения. Вместо этого можно будет наблюдать декогеренцию в состояние с метрикой, полученной из A , и другой метрикой, полученной из B, с вероятностью 50% для каждого. Также были изучены расширения полуклассической гравитации, которые включают декогеренцию.
Наиболее важными приложениями полуклассической гравитации являются понимание излучения Хокинга черных дыр и генерация случайных гауссово-распределенных возмущений в теории космической инфляции , которая, как считается, происходит в самом начале Большого взрыва .