Сегнетоэлектричество

Характеристика некоторых кристаллических материалов

Сегнетоэлектричество — это характеристика некоторых материалов, которые имеют спонтанную электрическую поляризацию , которую можно обратить вспять путем приложения внешнего электрического поля. ^{[1] [2]} Все сегнетоэлектрики также являются пьезоэлектриками и пироэлектриками , с дополнительным свойством, заключающимся в обратимости их естественной электрической поляризации. Этот термин используется по аналогии с ферромагнетизмом , при котором материал обладает постоянным магнитным моментом . Ферромагнетизм был уже известен, когда в 1920 году Джозеф Валасек открыл сегнетоэлектричество в сегнетовой соли . ^[3] Таким образом, для описания свойства использовался префикс «ферро» , что означает «железо», несмотря на то, что большинство сегнетоэлектрических материалов не содержат железа. Материалы, которые являются одновременно сегнетоэлектриками и ферромагнитниками, известны как мультиферроики .

поляризация

Линейная диэлектрическая поляризация

Параэлектрическая поляризация

Сегнетоэлектрическая поляризация

Когда большинство материалов электрически поляризованы , индуцированная поляризация P почти точно пропорциональна приложенному внешнему электрическому полю E ; поэтому поляризация является линейной функцией. Это называется линейной диэлектрической поляризацией (см. рисунок). Некоторые материалы, известные как параэлектрики ^[4] , демонстрируют более усиленную нелинейную поляризацию (см. рисунок). Электрическая проницаемость , соответствующая наклону поляризационной кривой, не является постоянной, как в линейных диэлектриках, а является функцией внешнего электрического поля.

Помимо нелинейности, сегнетоэлектрики демонстрируют спонтанную ненулевую поляризацию (после увлечения , см. рисунок), даже когда приложенное поле E равно нулю. Отличительной особенностью сегнетоэлектриков является то, что спонтанная поляризация может быть обращена вспять достаточно сильным электрическим полем, приложенным в противоположном направлении; поэтому поляризация зависит не только от текущего электрического поля, но и от его предыстории, образуя петлю гистерезиса . Их называют сегнетоэлектриками по аналогии с ферромагнетиками , которые обладают спонтанной намагниченностью и имеют аналогичные петли гистерезиса.

Обычно материалы проявляют сегнетоэлектричество только ниже определенной температуры фазового перехода, называемой температурой Кюри ( TC ₎ , а выше этой температуры являются параэлектрическими: спонтанная поляризация исчезает, и сегнетоэлектрический кристалл переходит в параэлектрическое состояние. Многие сегнетоэлектрики полностью теряют свои пироэлектрические свойства выше T _C , поскольку их параэлектрическая фаза имеет центросимметричную кристаллическую структуру. ^[5]

Приложения

Нелинейная природа сегнетоэлектриков может быть использована для изготовления конденсаторов с регулируемой емкостью. Обычно сегнетоэлектрический конденсатор просто состоит из пары электродов, между которыми находится слой сегнетоэлектрического материала. Диэлектрическая проницаемость сегнетоэлектриков не только регулируется, но и обычно очень высока, особенно когда она близка к температуре фазового перехода. Из-за этого сегнетоэлектрические конденсаторы имеют небольшие физические размеры по сравнению с диэлектрическими (неперестраиваемыми) конденсаторами аналогичной емкости.

Спонтанная поляризация сегнетоэлектриков подразумевает эффект гистерезиса , который можно использовать в качестве функции памяти, а сегнетоэлектрические конденсаторы действительно используются для изготовления сегнетоэлектрических ОЗУ ^[6] для компьютеров и RFID -карт. В этих приложениях обычно используются тонкие пленки из сегнетоэлектрических материалов, поскольку это позволяет достичь поля, необходимого для переключения поляризации, при умеренном напряжении. Однако при использовании тонких пленок большое внимание необходимо уделять интерфейсам, электродам и качеству образцов, чтобы устройства работали надежно. ^[7]

По соображениям симметрии сегнетоэлектрические материалы должны быть также пьезоэлектрическими и пироэлектрическими. Сочетание свойств памяти, пьезоэлектричества и пироэлектричества делает сегнетоэлектрические конденсаторы очень полезными, например, для датчиков. Сегнетоэлектрические конденсаторы используются в медицинских ультразвуковых аппаратах (конденсаторы генерируют и затем прослушивают ультразвуковой сигнал, используемый для получения изображений внутренних органов тела), высококачественных инфракрасных камерах (инфракрасное изображение проецируется на двумерную решетку сегнетоэлектрических конденсаторов, способных обнаружение разницы температур в миллионные доли градуса Цельсия), пожарные датчики, гидролокаторы, датчики вибрации и даже топливные форсунки на дизельных двигателях.

Еще одна идея, представляющая недавний интерес, — это сегнетоэлектрический туннельный переход ( FTJ ), в котором контакт создается сегнетоэлектрической пленкой нанометровой толщины, помещенной между металлическими электродами. ^[8] Толщина сегнетоэлектрического слоя достаточно мала, чтобы обеспечить туннелирование электронов. Пьезоэлектрический и интерфейсный эффекты, а также поле деполяризации могут привести к эффекту переключения гигантского электросопротивления (GER).

Еще одним растущим применением является мультиферроика , где исследователи ищут способы объединить магнитное и сегнетоэлектрическое упорядочение внутри материала или гетероструктуры; есть несколько недавних обзоров на эту тему. ^[9]

Каталитические свойства сегнетоэлектриков изучаются с 1952 года, когда Парравано обнаружил аномалии скорости окисления CO над сегнетоэлектриками ниобатами натрия и калия вблизи температуры Кюри этих материалов. ^[10] Поверхностно-перпендикулярная составляющая поляризации сегнетоэлектриков может легировать поляризационно-зависимые заряды на поверхности сегнетоэлектриков, изменяя их химический состав. ^{[11] [12] [13]} Это открывает возможность проведения катализа за пределами принципа Сабатье . ^[14] Принцип Сабатье гласит, что взаимодействие поверхность-адсорбаты должно быть оптимальным: не слишком слабым, чтобы быть инертным по отношению к реагентам, и не слишком сильным, чтобы отравить поверхность и избежать десорбции продуктов: компромиссная ситуация. ^[15] Этот набор оптимальных взаимодействий обычно называют «вершиной вулкана» на графиках активности вулканов. ^[16] С другой стороны, сегнетоэлектрическая поляризационно-зависимая химия может предложить возможность переключения взаимодействия поверхность-адсорбаты с сильной адсорбции на сильную десорбцию , поэтому компромисс между десорбцией и адсорбцией больше не нужен. ^[14] Сегнетоэлектрическая поляризация также может действовать как сборщик энергии . ^[17] Поляризация может помочь разделению фотогенерированных электронно-дырочных пар , что приводит к усилению фотокатализа. ^[18] Кроме того, из-за пироэлектрических и пьезоэлектрических эффектов при изменении температуры (циклы нагрева/охлаждения) ^{[19] [20]} или при изменении условий деформации (вибраций) ^[21] на поверхности могут появляться дополнительные заряды и вызывать различные (электро)химические реакции вперед.

Материалы

Внутренние электрические диполи сегнетоэлектрика связаны с решеткой материала, поэтому все, что меняет решетку, изменит силу диполей (другими словами, изменение спонтанной поляризации). Изменение спонтанной поляризации приводит к изменению поверхностного заряда. Это может вызвать протекание тока в случае сегнетоэлектрического конденсатора даже без присутствия внешнего напряжения на конденсаторе. Двумя стимулами, которые изменяют размеры решетки материала, являются сила и температура. Генерация поверхностного заряда в ответ на приложение внешнего напряжения к материалу называется пьезоэлектричеством . Изменение спонтанной поляризации материала в ответ на изменение температуры называется пироэлектричеством .

Вообще существует 230 пространственных групп , среди которых в кристаллах можно найти 32 кристаллических класса . Существует 21 нецентросимметричный класс, среди которых 20 — пьезоэлектрические . Среди пьезоэлектрических классов 10 обладают спонтанной электрической поляризацией, которая меняется в зависимости от температуры; таким образом, они являются пироэлектриками . Сегнетоэлектричество — это разновидность пироэлектричества, которое приводит к спонтанной электронной поляризации материала. ^[22]

Сегнетоэлектрические фазовые переходы часто характеризуются либо как смещение (например, BaTiO ₃ ), либо как порядок-беспорядок (например, NaNO ₂ ), хотя часто фазовые переходы демонстрируют элементы обоих поведений. В титанате бария , типичном сегнетоэлектрике смещенного типа, переход можно понимать как поляризационную катастрофу, при которой, если ион незначительно смещается от равновесия, сила со стороны локальных электрических полей , обусловленная ионами в кристалле возрастает быстрее, чем силы упругого восстановления . Это приводит к асимметричному смещению равновесных положений ионов и, следовательно, к постоянному дипольному моменту. Ионное смещение в титанате бария касается относительного положения иона титана внутри кислородного октаэдрического каркаса. В титанате свинца , еще одном ключевом сегнетоэлектрическом материале, хотя структура очень похожа на титанат бария, движущая сила сегнетоэлектричества более сложна, и важную роль также играют взаимодействия между ионами свинца и кислорода. В сегнетоэлектрике порядок-беспорядок в каждой элементарной ячейке имеется дипольный момент, но при высоких температурах они направлены в случайных направлениях. При понижении температуры и фазовом переходе диполи упорядочиваются, все они направлены в одном направлении внутри домена.

Важным сегнетоэлектрическим материалом для применения является цирконат-титанат свинца (ЦТС), который является частью твердого раствора, образующегося между сегнетоэлектрическим титанатом свинца и антисегнетоэлектрическим цирконатом свинца. Разные композиции используются для разных целей; для приложений памяти предпочтительным является PZT, более близкий по составу к титанату свинца, тогда как в пьезоэлектрических приложениях используются расходящиеся пьезоэлектрические коэффициенты, связанные с морфотропной фазовой границей, которая находится близко к составу 50/50.

Сегнетоэлектрические кристаллы часто демонстрируют несколько температур перехода и гистерезиса доменной структуры , как и ферромагнитные кристаллы. Природа фазового перехода в некоторых сегнетоэлектрических кристаллах до сих пор недостаточно изучена.

В 1974 году Р.Б. Мейер использовал аргументы симметрии для предсказания сегнетоэлектрических жидких кристаллов ^[24] , и это предсказание могло быть немедленно подтверждено несколькими наблюдениями за поведением, связанным с сегнетоэлектричеством в смектических жидкокристаллических фазах, которые являются киральными и наклоненными. Технология позволяет создавать мониторы с плоским экраном. Массовое производство в период с 1994 по 1999 год осуществляла компания Canon. Сегнетоэлектрические жидкие кристаллы используются в производстве отражающих LCoS .

В 2010 году Дэвид Филд обнаружил, что прозаические пленки химических веществ, таких как закись азота или пропан, обладают сегнетоэлектрическими свойствами. ^[25] Этот новый класс сегнетоэлектрических материалов проявляет « спонтанноэлектрические » свойства и может иметь широкое применение в устройствах и нанотехнологиях, а также влиять на электрическую природу пыли в межзвездной среде.

Другие используемые сегнетоэлектрические материалы включают сульфат триглицина , поливинилиденфторид (ПВДФ) и танталат лития . ^{[26] С помощью чистого} висмута можно создать сегнетоэлектрический монослой толщиной в один атом . ^[27]

Должно быть возможно производить материалы, которые сочетают в себе как сегнетоэлектрические, так и металлические свойства одновременно, при комнатной температуре. ^[28] Согласно исследованию, опубликованному в 2018 году в журнале Nature Communications , ^[29] учёным удалось создать двумерный лист материала, который был одновременно сегнетоэлектриком (имел полярную кристаллическую структуру) и проводил электричество.

Теория

Введение в теорию Ландау можно найти здесь. ^[30] На основании теории Гинзбурга-Ландау свободная энергия сегнетоэлектрического материала в отсутствие электрического поля и приложенного напряжения может быть записана как разложение Тейлора через параметр порядка P . Если используется разложение шестого порядка (т. е. усеченные члены 8-го порядка и выше), свободная энергия определяется как:

${\displaystyle {\begin{array}{ll}\Delta E=&{\frac {1}{2}}\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)\left(P_{x}^{2}+P_{y}^{2}+P_{z}^{2}\right)+{\frac {1}{4}}\alpha _{11}\left(P_{x}^{4}+P_{y}^{4}+P_{z}^{4}\right)\\&+{\frac {1}{2}}\alpha _{12}\left(P_{x}^{2}P_{y}^{2}+P_{y}^{2}P_{z}^{2}+P_{z}^{2}P_{x}^{2}\right)\\&+{\frac {1}{6}}\alpha _{111}\left(P_{x}^{6}+P_{y}^{6}+P_{z}^{6}\right)\\&+{\frac {1}{2}}\alpha _{112}\left[P_{x}^{4}\left(P_{y}^{2}+P_{z}^{2}\right)+P_{y}^{4}\left(P_{x}^{2}+P_{z}^{2}\right)+P_{z}^{4}\left(P_{x}^{2}+P_{y}^{2}\right)\right]\\&+{\frac {1}{2}}\alpha _{123}P_{x}^{2}P_{y}^{2}P_{z}^{2}\end{array}}}$

где Px _, Py и Pz — компоненты вектора поляризации в направлениях x , y и z соответственно _, а коэффициенты должны соответствовать симметрии кристалла _. Для исследования образования доменов и других явлений в сегнетоэлектриках эти уравнения часто используются в контексте модели фазового поля . Обычно это включает в себя добавление градиентного члена, электростатического члена и упругого члена к свободной энергии. Затем уравнения дискретизируются на сетку с использованием метода конечных разностей или метода конечных элементов и решаются с учетом ограничений закона Гаусса и линейной упругости . ${\displaystyle \alpha _{i},\alpha _{ij},\alpha _{ijk}}$

Во всех известных сегнетоэлектриках и . Эти коэффициенты могут быть получены экспериментально или в результате моделирования ab-initio. Для сегнетоэлектриков с фазовым переходом первого рода , тогда как для фазового перехода второго рода. ${\displaystyle \alpha _{0}>0}$ ${\displaystyle \alpha _{111}>0}$ ${\displaystyle \alpha _{11}<0}$ ${\displaystyle \alpha _{11}>0}$

Спонтанная поляризация P _s сегнетоэлектрика для фазового перехода от кубической к тетрагональной может быть получена путем рассмотрения одномерного выражения свободной энергии, которое имеет вид :

${\displaystyle \Delta E={\frac {1}{2}}\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}^{2}+{\frac {1}{4}}\alpha _{11}P_{x}^{4}+{\frac {1}{6}}\alpha _{111}P_{x}^{6}}$

Эта свободная энергия имеет форму двойной ямы с двумя минимумами свободной энергии при спонтанной поляризации. Находим производную свободной энергии и приравниваем ее к нулю, чтобы найти : ${\displaystyle P_{x}=P_{s}}$ ${\displaystyle P_{s}}$

${\displaystyle {\frac {\partial \Delta E}{\partial P_{x}}}=\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}+\alpha _{11}P_{x}^{3}+\alpha _{111}P_{x}^{5}}$

${\displaystyle 0={\frac {\partial \Delta E}{\partial P_{x}}}=P_{s}\left[\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)+\alpha _{11}P_{s}^{2}+\alpha _{111}P_{s}^{4}\right]}$

Поскольку решение этого уравнения при P _s = 0 скорее соответствует максимумам свободной энергии в сегнетоэлектрической фазе, искомые решения для P _s соответствуют обнулению оставшегося множителя:

${\displaystyle \alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)+\alpha _{11}P_{s}^{2}+\alpha _{111}P_{s}^{4}=0}$

чье решение:

${\displaystyle P_{s}^{2}={\frac {1}{2\alpha _{111}}}\left[-\alpha _{11}\pm {\sqrt {\alpha _{11}^{2}+4\alpha _{0}\alpha _{111}\left(T_{0}-T\right)}}\;\right]}$

и исключение решений, которые извлекают квадратный корень из отрицательного числа (для фазовых переходов первого или второго рода), дает:

${\displaystyle P_{s}=\pm {\sqrt {{\frac {1}{2\alpha _{111}}}\left[-\alpha _{11}+{\sqrt {\alpha _{11}^{2}+4\alpha _{0}\alpha _{111}\left(T_{0}-T\right)}}\;\right]}}}$

Если , решение для спонтанной поляризации сводится к: ${\displaystyle \alpha _{11}=0}$

${\displaystyle P_{s}=\pm {\sqrt[{4}]{\frac {\alpha _{0}\left(T_{0}-T\right)}{\alpha _{111}}}}}$

Петля гистерезиса (P _x в зависимости от E _x ) может быть получена из разложения по свободной энергии путем включения члена -E _x P _x , соответствующего энергии, обусловленной внешним электрическим полем Ex, _{взаимодействующим} с поляризацией P _x , следующим образом:

${\displaystyle \Delta E={\frac {1}{2}}\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}^{2}+{\frac {1}{4}}\alpha _{11}P_{x}^{4}+{\frac {1}{6}}\alpha _{111}P_{x}^{6}-E_{x}P_{x}}$

Находим стабильные значения поляризации P _x под действием внешнего поля , обозначаемого теперь как P _e , опять-таки приравнивая производную энергии по P _x к нулю:

${\displaystyle {\frac {\partial \Delta E}{\partial P_{x}}}=\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{x}+\alpha _{11}P_{x}^{3}+\alpha _{111}P_{x}^{5}-E_{x}=0}$

${\displaystyle E_{x}=\alpha _{0}\left(T-T_{0}\right)P_{e}+\alpha _{11}P_{e}^{3}+\alpha _{111}P_{e}^{5}}$

Построение графика E _x (по оси X) как функции P _e (но по оси Y) дает S-образную кривую, которая является многозначной в P _e для некоторых значений _Ex . Центральная часть буквы «S» соответствует локальному максимуму свободной энергии (поскольку ). Устранение этой области и соединение верхней и нижней частей S-кривой вертикальными линиями на разрывах дает петлю гистерезиса внутренней поляризации, обусловленной внешним электрическим полем. ${\displaystyle {\frac {\partial ^{2}\Delta E}{\partial P_{x}^{2}}}<0}$

Скользящее сегнетоэлектричество

Скользящее сегнетоэлектричество широко встречается, но только в двумерных (2D) многослойных слоях Ван-дер-Ваальса. Вертикальная электрическая поляризация переключается за счет плоскостного межслоевого скольжения. ^[31]

Смотрите также

Рекомендации

1. Вернер Кензиг (1957). «Сегнетоэлектрики и антисегнетоэлектрики». У Фредерика Зейтца; ТП Дас; Дэвид Тернбулл; ЭЛЬ Хан (ред.). Физика твердого тела . Том. 4. Академическая пресса. п. 5. ISBN 978-0-12-607704-9.
2. М. Лайнс; А. Гласс (1979). Принципы и применение сегнетоэлектриков и родственных им материалов . Кларендон Пресс, Оксфорд. ISBN 978-0-19-851286-8.
3. См. Дж. Валасек (1920). «Пьезоэлектрические и родственные явления в сешельской соли». Физический обзор . 15 (6): 537. Бибкод : 1920PhRv...15..505.. doi :10.1103/PhysRev.15.505.и Дж. Валасек (1921). «Пьезоэлектрические и родственные явления в соли Рошель». Физический обзор . 17 (4): 475. Бибкод : 1921ФРв...17..475В. doi : 10.1103/PhysRev.17.475. hdl : 11299/179514 .
4. Чан, Ю. и др.: Физическая керамика, John Wiley & Sons, 1997, Нью-Йорк.
5. Сафари, Ахмад (2008). Пьезоэлектрические и акустические материалы для преобразователей . Springer Science & Business Media. п. 21. Бибкод : 2008pamt.book.....S. ISBN 978-0387765402.
6. Дж. Ф. Скотт (2000). Сегнетоэлектрические воспоминания . Спрингер. ISBN 978-3-540-66387-4.
7. М. Доубер; К.М. Рабе ; Дж. Ф. Скотт (2005). «Физика тонкопленочных сегнетоэлектрических оксидов». Обзоры современной физики . 77 (4): 1083. arXiv : cond-mat/0503372 . Бибкод : 2005RvMP...77.1083D. doi : 10.1103/RevModPhys.77.1083. S2CID  7517767.
8. М.Е. Журавлев; Р.Ф. Сабирьянов; СС Джасвал; Е.Ю. Цымбал (2005). «Гигантское электросопротивление в сегнетоэлектрических туннельных переходах». Письма о физических отзывах . 94 (24): 246802–4. arXiv : cond-mat/0502109 . Бибкод : 2005PhRvL..94x6802Z. doi : 10.1103/PhysRevLett.94.246802. S2CID  15093350.
9. Рамеш, Р.; Спалдин, Н.А. (2007). «Мультиферроики: прогресс и перспективы тонких пленок». Природные материалы . 6 (1): 21–9. Бибкод : 2007NatMa...6...21R. дои : 10.1038/nmat1805. ПМИД  17199122.В. Эренштейн; Н. Д. Матур; Дж. Ф. Скотт (2006). «Мультиферроики и магнитоэлектрические материалы». Природа . 442 (7104): 759–65. Бибкод : 2006Natur.442..759E. дои : 10.1038/nature05023. PMID  16915279. S2CID  4387694., Спалдин, Н.А. ; Фибиг, М. (2005). «Ренессанс магнитоэлектрических мультиферроиков». Наука . 309 (5733): 391–2. дои : 10.1126/science.1113357. PMID  16020720. S2CID  118513837. М. Фибиг (2005). «Возрождение магнитоэлектрического эффекта». Журнал физики D: Прикладная физика . 38 (8): 123 р. Бибкод : 2005JPhD...38R.123F. дои : 10.1088/0022-3727/38/8/R01. S2CID  121588385.
10. Парравано, Г. (февраль 1952 г.). «Сегнетоэлектрические переходы и гетерогенный катализ». Журнал химической физики . 20 (2): 342–343. Бибкод :1952JChPh..20..342P. дои : 10.1063/1.1700412.
11. Какекхани, Арвин; Исмаил-Бейги, Сохраб; Альтман, Эрик И. (август 2016 г.). «Сегнетоэлектрики: путь к переключаемой химии поверхности и катализу». Поверхностная наука . 650 : 302–316. Бибкод : 2016SurSc.650..302K. дои : 10.1016/j.susc.2015.10.055 .
12. Колпак, Алекси М.; Гринберг, Илья; Рапп, Эндрю М. (16 апреля 2007 г.). «Эффекты поляризации на химию поверхности пленок платины с ${\mathrm{PbTiO}}_{3}$-поддержкой». Письма о физических отзывах . 98 (16): 166101. doi :10.1103/PhysRevLett.98.166101. ПМИД  17501432.
13. Юн, Ян; Альтман, Эрик И. (декабрь 2007 г.). «Использование сегнетоэлектрических полюсов для изменения адсорбции на оксидных поверхностях». Журнал Американского химического общества . 129 (50): 15684–15689. дои : 10.1021/ja0762644. ПМИД  18034485.
14. Какекхани, Арвин; Исмаил-Бейги, Сохраб (29 июня 2015 г.). «Катализ на основе сегнетоэлектриков: переключаемая химия поверхности». АКС-катализ . 5 (8): 4537–4545. Бибкод : 2015APS..MARY26011K. дои : 10.1021/acscatal.5b00507 .
15. Лаурсен, Андерс Б.; Мужчина, Изабела Костинела; Тринхаммер, Оле Л.; Россмейсль, Ян; Даль, Сорен (декабрь 2011 г.). «Принцип Сабатье, иллюстрированный каталитическим разложением H ₂ O ₂ на металлических поверхностях». Журнал химического образования . 88 (12): 1711–1715. Бибкод : 2011JChEd..88.1711L. дои : 10.1021/ed101010x.
16. Се, Чжи Вэй; Кибсгаард, Якоб; Диккенс, Колин Ф.; Чоркендорф, Иб; Норсков, Йенс К.; Харамилло, Томас Ф. (13 января 2017 г.). «Объединение теории и эксперимента в электрокатализе: взгляд на дизайн материалов» (PDF) . Наука . 355 (6321): eaad4998. doi : 10.1126/science.aad4998. PMID  28082532. S2CID  217918130.
17. Чжан, Ян; Се, Мэнъин; Адамаки, Вана; Ханбаре, Хамиде; Боуэн, Крис Р. (2017). «Управление электрохимическими процессами с использованием энергосберегающих материалов и устройств». Обзоры химического общества . 46 (24): 7757–7786. дои : 10.1039/c7cs00387k . ПМИД  29125613.
18. Фанг, Лян; Ты, Лу; Лю, Цзюнь-Мин (2018). «Сегнетоэлектрики в фотокатализе». Сегнетоэлектрические материалы для энергетики . стр. 265–309. дои : 10.1002/9783527807505.ch9. ISBN 9783527807505. S2CID  104740681.
19. Бенке, Аннегрет; Менер, Эрик; Розенкранц, Марко; Дмитриева Евгения; Лейзеганг, Тильманн; Штекер, Хартмут; Помпе, Вольфганг; Мейер, Дирк К. (30 июля 2015 г.). «Пироэлектрическая генерация • OH с помощью титаната бария и наночастиц палладия». Журнал физической химии C. 119 (32): 18278–18286. doi : 10.1021/acs.jpcc.5b04589.
20. Какекхани, Арвин; Исмаил-Бейги, Сохраб (2016). «Химия поверхности сегнетоэлектрических оксидов: расщепление воды посредством пироэлектричества». Журнал химии материалов А. 4 (14): 5235–5246. дои : 10.1039/C6TA00513F.
21. Старр, Мэтью Б.; Ши, Цзянь; Ван, Сюдун (11 июня 2012 г.). «Окислительно-восстановительные реакции, управляемые пьезопотенциалом, на поверхности пьезоэлектрических материалов». Angewandte Chemie, международное издание . 51 (24): 5962–5966. дои : 10.1002/anie.201201424 . ПМИД  22556008.
22. Whatmore, RW (1991), Миллер, LS; Маллин, Дж. Б. (ред.), «Пьезоэлектрические и пироэлектрические материалы и их применение», Электронные материалы: от кремния к органике , Бостон, Массачусетс: Springer US, стр. 283–290, номер документа : 10.1007/978-1-4615-3818. -9_19, ISBN 978-1-4615-3818-9, получено 22 сентября 2022 г.
23. Ванлинь Чжу, Джон Хайден, Фань Хе, Юнг-Ин Ян, Паннавит Типсават, Мохаммад Д. Хоссейн, Джон-Пол Мария и Сьюзан Тролиер-МакКинстри, «Сегнетоэлектрическое переключение в сильной зависимости от температуры в AlN, Al1-xScxN и Al1- Тонкие пленки xBxN", прил. Физ. Летт. 119, 062901 (2021) https://doi.org/10.1063/5.0057869
24. Кларк, Ноэль А.; Лагерваль, Свен Т. (июнь 1980 г.). «Субмикросекундное бистабильное электрооптическое переключение в жидких кристаллах». Письма по прикладной физике . 36 (11): 899–901. Бибкод : 1980ApPhL..36..899C. дои : 10.1063/1.91359.
25. Плекан, Оксана (2010). «Новое сегнетоэлектрическое поведение пленок N2O: спонтанные потенциалы до 40 В». Стендовая сессия представлена ​​на ECAMP 2010, Саламанка, Испания. – через Орхусский университет.
26. Аггарвал, доктор медицины; АК Батра; П. Гугилла; М. Е. Эдвардс; Б. Дж. Пенн; Дж. Р. Карри-младший (март 2010 г.). «Пироэлектрические материалы для неохлаждаемых инфракрасных детекторов: обработка, свойства и применение» (PDF) . НАСА . п. 3 . Проверено 26 июля 2013 г.
27. «Открытие сегнетоэлектричества в элементарном веществе». Национальный университет Сингапура . Апрель 2023 года . Проверено 10 апреля 2023 г.
28. «Физики из Рутгерса создают новый класс двумерных искусственных материалов» .
29. Цао, Янвэй; Ван, Чжэнь; Пак, Се Ён; Юань, Якун; Лю, Сяорань; Никитин Сергей М.; Акамацу, Хирофуми; Кареев, М.; Мидди, С.; Мейерс, Д.; Томпсон, П.; Райан, ПиДжей; Шафер, Падрайк; Н'Диай, А.; Аренхольц, Э.; Гопалан, Венкатраман; Чжу, Имэй; Рабе, Карин М .; Чахалян Дж. (18 апреля 2018 г.). «Искусственный двумерный полярный металл при комнатной температуре». Природные коммуникации . 9 (1): 1547. arXiv : 1804.05487 . Бибкод : 2018NatCo...9.1547C. дои : 10.1038/s41467-018-03964-9. ПМК 5906683 . ПМИД  29670098. 
30. П. Чандра; П. Б. Литтлвуд (2006). «Букварь Ландау по сегнетоэлектрикам». arXiv : cond-mat/0609347 .
31. Ву, Мэнхао; Ли, Цзюй (14 декабря 2021 г.). «Скользящее сегнетоэлектричество в 2D-материалах Ван-дер-Ваальса: связанная физика и будущие возможности». Труды Национальной академии наук . 118 (50): e2115703118. Бибкод : 2021PNAS..11815703W. дои : 10.1073/pnas.2115703118 . ПМЦ 8685923 . PMID  34862304. S2CID  244872105. 

дальнейшее чтение

• А.С. Сидоркин (2006). Доменная структура в сегнетоэлектриках и родственных материалах . Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-1-904602-14-9.
• Карин М Рабе ; Жан-Марк Трисконе; Чарльз Ан (2007). Физика сегнетоэлектриков: современный взгляд . Спрингер. ISBN 978-3-540-34591-6.
• Хулио А. Гонсало (2006). Эффективный полевой подход к фазовым переходам и некоторые приложения к сегнетоэлектрикам . Всемирная научная. ISBN 978-981-256-875-5.

Внешние ссылки

• Сегнетоэлектрические материалы в Кембриджском университете