stringtranslate.com

тест колокола

Тест Белла , также известный как тест на неравенство Белла или эксперимент Белла , — это физический эксперимент в реальном мире , разработанный для проверки теории квантовой механики в связи с концепцией локального реализма Альберта Эйнштейна . Названный в честь Джона Стюарта Белла , эксперименты проверяют, удовлетворяет ли реальный мир локальному реализму, который требует наличия некоторых дополнительных локальных переменных (называемых «скрытыми», потому что они не являются особенностью квантовой теории) для объяснения поведения частиц, таких как фотоны и электроны . Тест эмпирически оценивает последствия теоремы Белла . По состоянию на 2015 год все тесты Белла обнаружили, что гипотеза о локальных скрытых переменных несовместима с тем, как ведут себя физические системы. [1]

В физических лабораториях проводились многие типы тестов Белла, часто с целью устранения проблем экспериментального проектирования или настройки, которые в принципе могли повлиять на достоверность результатов более ранних тестов Белла . Это известно как «закрытие лазеек в тестах Белла ». [1]

Нарушения неравенства Белла также используются в некоторых протоколах квантовой криптографии , где присутствие шпиона обнаруживается, когда неравенства Белла перестают нарушаться.

Обзор

Тест Белла берет свое начало в дебатах между Эйнштейном и другими пионерами квантовой физики, в первую очередь Нильсом Бором . Одной из обсуждаемых особенностей теории квантовой механики было значение принципа неопределенности Гейзенберга . Этот принцип гласит, что если известна некоторая информация о данной частице, то существует некоторая другая информация о ней, которую узнать невозможно. Примером этого являются наблюдения за положением и импульсом данной частицы. Согласно принципу неопределенности, импульс частицы и ее положение не могут быть одновременно определены с произвольно высокой точностью. [2]

В 1935 году Эйнштейн, Борис Подольский и Натан Розен опубликовали заявление о том, что квантовая механика предсказывает, что можно наблюдать больше информации о паре запутанных частиц , чем допускал принцип Гейзенберга, что было бы возможно только в том случае, если бы информация мгновенно передавалась между двумя частицами. Это создает парадокс , который стал известен как « парадокс ЭПР » по имени трех авторов. Он возникает, если любой эффект, ощущаемый в одном месте, не является результатом причины, которая произошла в его прошлом световом конусе относительно его местоположения. Это действие на расстоянии, по-видимому, нарушает причинность , позволяя информации между двумя местами перемещаться быстрее скорости света. [ требуется ссылка ] Однако распространено заблуждение думать, что любая информация может быть передана между двумя наблюдателями быстрее скорости света с помощью запутанных частиц; гипотетическая передача информации здесь происходит между частицами. См. теорему об отсутствии связи для дальнейшего объяснения.

На основании этого авторы пришли к выводу, что квантовая волновая функция не дает полного описания реальности. Они предположили, что должны быть некоторые локальные скрытые переменные, которые работают для того, чтобы объяснить поведение запутанных частиц. В теории скрытых переменных, как ее представлял себе Эйнштейн, случайность и неопределенность, наблюдаемые в поведении квантовых частиц, были бы только кажущимися. Например, если бы кто-то знал детали всех скрытых переменных, связанных с частицей, то он мог бы предсказать как ее положение, так и импульс. Неопределенность, которая была количественно определена принципом Гейзенберга, была бы просто артефактом отсутствия полной информации о скрытых переменных. Кроме того, Эйнштейн утверждал, что скрытые переменные должны подчиняться условию локальности: какими бы ни были скрытые переменные на самом деле, поведение скрытых переменных для одной частицы не должно мгновенно влиять на поведение скрытых переменных для другой частицы, находящейся далеко. Эта идея, называемая принципом локальности , коренится в интуиции классической физики о том, что физические взаимодействия не распространяются мгновенно в пространстве. Эти идеи были предметом постоянных дебатов между их сторонниками. В частности, сам Эйнштейн не одобрял способ, которым Подольский сформулировал проблему в своей знаменитой работе ЭПР. [3] [4]

В 1964 году Джон Стюарт Белл предложил свою знаменитую теорему, которая гласит, что никакая физическая теория скрытых локальных переменных не может воспроизвести все предсказания квантовой механики. В теореме подразумевается предположение, что детерминизм классической физики принципиально неспособен описывать квантовую механику. Белл расширил теорему, чтобы предоставить то, что станет концептуальной основой экспериментов Белла. [ необходима цитата ]

Типичный эксперимент включает наблюдение за частицами, часто фотонами, в аппарате, разработанном для создания запутанных пар и позволяющем измерять некоторые характеристики каждой из них, такие как их спин . Результаты эксперимента затем можно было бы сравнить с тем, что было предсказано локальным реализмом, и тем, что было предсказано квантовой механикой. [ необходима цитата ]

Теоретически результаты могли бы «случайно» соответствовать обоим. Чтобы решить эту проблему, Белл предложил математическое описание локального реализма, которое наложило статистический предел на вероятность этой возможности. Если результаты эксперимента нарушают неравенство Белла, локальные скрытые переменные могут быть исключены как их причина. Более поздние исследователи основывались на работе Белла, предлагая новые неравенства, которые служат той же цели и уточняют основную идею тем или иным образом. [5] [6] Следовательно, термин «неравенство Белла» может означать любое из ряда неравенств, удовлетворяемых теориями локальных скрытых переменных; на практике многие современные эксперименты используют неравенство CHSH . Все эти неравенства, как и оригинальное, разработанное Беллом, выражают идею о том, что предположение локального реализма накладывает ограничения на статистические результаты экспериментов на наборах частиц, которые приняли участие во взаимодействии, а затем разделились. [ необходима цитата ]

На сегодняшний день все тесты Белла подтвердили теорию квантовой физики, а не гипотезу локальных скрытых переменных. Эти усилия по экспериментальному подтверждению нарушений неравенств Белла привели к тому, что Джон Клаузер , Ален Аспект и Антон Цайлингер были удостоены Нобелевской премии по физике 2022 года . [7]

Проведение экспериментов по оптическому тесту Белла

На практике большинство реальных экспериментов использовали свет, который, как предполагалось, испускался в форме фотонов, подобных частицам (образующихся в результате атомного каскада или спонтанного параметрического преобразования вниз ), а не атомов, которые изначально имел в виду Белл. В наиболее известных экспериментах интересующим свойством является направление поляризации , хотя могут использоваться и другие свойства. Такие эксперименты делятся на два класса в зависимости от того, имеют ли используемые анализаторы один или два выходных канала.

Типичный эксперимент CHSH (двухканальный)

Схема «двухканального» теста Белла
Источник S производит пары «фотонов», посылаемых в противоположных направлениях. Каждый фотон сталкивается с двухканальным поляризатором, ориентация которого может быть установлена ​​экспериментатором. Выходные сигналы из каждого канала детектируются, а совпадения подсчитываются монитором совпадений CM.

На схеме показан типичный оптический эксперимент двухканального типа , прецедент которого создал Ален Аспект в 1982 году. [8] Совпадения (одновременные обнаружения) регистрируются, результаты классифицируются как «++», «+−», «−+» или «−−», и соответствующие подсчеты накапливаются.

Проводятся четыре отдельных подэксперимента, соответствующих четырем термам E ( a , b ) в тестовой статистике S (уравнение (2), показанное ниже). Настройки a , a ′, b и b ′ на практике обычно выбираются равными 0, 45°, 22,5° и 67,5° соответственно — «углы теста Белла» — именно для них квантово-механическая формула дает наибольшее нарушение неравенства.

Для каждого выбранного значения a и b регистрируются числа совпадений в каждой категории ( N ++ , N −− , N +− и N −+ ). Экспериментальная оценка для E ( a , b ) затем рассчитывается как:

После того, как все четыре E были оценены, экспериментальная оценка тестовой статистики

может быть найдено. Если S численно больше 2, то это нарушило неравенство CHSH. Эксперимент, как утверждается, подтвердил предсказание КМ и исключил все локальные теории скрытых переменных.

Однако для оправдания использования выражения (2) пришлось сделать сильное предположение, а именно, что выборка обнаруженных пар является репрезентативной для пар, испускаемых источником. Отрицание этого предположения называется лазейкой справедливой выборки .

Типичный эксперимент CH74 (одноканальный)

Настройка для "одноканального" теста Белла
Источник S производит пары "фотонов", посылаемых в противоположных направлениях. Каждый фотон сталкивается с одноканальным (например, "кучей пластин") поляризатором, ориентация которого может быть установлена ​​экспериментатором. Возникающие сигналы обнаруживаются, а совпадения подсчитываются монитором совпадений CM.

До 1982 года все реальные тесты Белла использовали «одноканальные» поляризаторы и вариации неравенства, разработанные для этой установки. Последнее описано в часто цитируемой статье 1969 года Клаузера, Хорна, Шимони и Холта как подходящее для практического использования. [5] Как и в тесте CHSH, есть четыре подэксперимента, в которых каждый поляризатор принимает одну из двух возможных настроек, но, кроме того, есть другие подэксперименты, в которых один или другой поляризатор или оба отсутствуют. Подсчеты производятся, как и прежде, и используются для оценки статистики теста.

где символ ∞ указывает на отсутствие поляризатора.

Если S превышает 0, то эксперимент объявляется нарушившим неравенство CH и, следовательно, опровергающим локальные скрытые переменные. Это неравенство известно как неравенство CH, а не CHSH, поскольку оно было также выведено в статье 1974 года Клаузером и Хорном более строго и при более слабых предположениях. [9]

Экспериментальные предположения

Помимо теоретических предположений, есть и практические. Например, может быть ряд «случайных совпадений» в дополнение к тем, которые представляют интерес. Предполагается, что не вносится никакого смещения путем вычитания их предполагаемого числа перед вычислением S , но то, что это правда, некоторые не считают очевидным. Могут быть проблемы синхронизации — неоднозначность в распознавании пар, поскольку на практике они не будут обнаружены в одно и то же время.

Тем не менее, несмотря на все недостатки реальных экспериментов, возникает один поразительный факт: результаты, в очень хорошем приближении, соответствуют тому, что предсказывает квантовая механика. Если несовершенные эксперименты дают нам такое превосходное совпадение с квантовыми предсказаниями, большинство работающих квантовых физиков согласятся с Джоном Беллом , ожидая, что при проведении идеального теста Белла неравенства Белла все равно будут нарушены. Такое отношение привело к появлению нового подраздела физики, известного как квантовая теория информации . Одним из главных достижений этой новой ветви физики является демонстрация того, что нарушение неравенств Белла приводит к возможности безопасной передачи информации, которая использует так называемую квантовую криптографию (включающую запутанные состояния пар частиц).

Известные эксперименты

За последние полвека было проведено большое количество экспериментов с тестами Белла. Эксперименты обычно интерпретируются для исключения локальных теорий скрытых переменных, и в 2015 году был проведен эксперимент, который не подвержен ни лазейке локальности, ни лазейке обнаружения (Хенсен и др. [10] ). Эксперимент, свободный от лазейки локальности, — это тот, в котором для каждого отдельного измерения и в каждом крыле эксперимента выбирается новая настройка, а измерение завершается до того, как сигналы смогут передать настройки из одного крыла эксперимента в другое. Эксперимент, свободный от лазейки обнаружения, — это тот, в котором близкие к 100% успешных результатов измерения в одном крыле эксперимента сочетаются с успешным измерением в другом крыле. Этот процент называется эффективностью эксперимента. Достижения в области технологий привели к появлению большого разнообразия методов проверки неравенств типа Белла.

Некоторые из наиболее известных и недавних экспериментов включают в себя:

Кэсдей, Ульман и Ву (1970)

Леонард Ральф Касдей, Джек Р. Ульман и Цзянь-Шюн Ву провели первый экспериментальный тест Белла, используя пары фотонов, полученные в результате распада позитрония и проанализированные с помощью комптоновского рассеяния . Эксперимент обнаружил корреляции поляризации фотонов, согласующиеся с квантовыми предсказаниями и несогласующиеся с локальными реалистичными моделями, которые подчиняются известной поляризационной зависимости комптоновского рассеяния. Из-за низкой поляризационной селективности комптоновского рассеяния результаты не нарушали неравенство Белла. [11] [12]

Фридман и Клаузер (1972)

Стюарт Дж. Фридман и Джон Клаузер провели первый тест Белла, который обнаружил нарушение неравенства Белла, используя неравенство Фридмана, вариант неравенства CH74 . [13]

Аспект и др. (1982)

Ален Аспект и его команда в Орсе, Париж, провели три теста Белла с использованием каскадных источников кальция. Первый и последний использовали неравенство CH74 . Второй был первым применением неравенства CHSH . Третий (и самый известный) был организован таким образом, что выбор между двумя настройками на каждой стороне производился во время полета фотонов (как первоначально предполагал Джон Белл ). [14] [15]

Титтель и др. (1998)

Эксперименты по тесту Bell в Женеве 1998 года показали, что расстояние не разрушает «запутанность». Свет посылался по оптоволоконным кабелям на расстояние в несколько километров, прежде чем его анализировали. Как и почти во всех тестах Bell с 1985 года, использовался источник «параметрического преобразования с понижением частоты» (PDC). [16] [17]

Вейхс и др. (1998): эксперимент в условиях «строгой локальности Эйнштейна»

В 1998 году Грегор Вейхс и группа в Инсбруке под руководством Антона Цайлингера провели эксперимент, который закрыл лазейку «локальности», улучшив результаты Аспекта 1982 года. Выбор детектора был сделан с использованием квантового процесса, чтобы гарантировать его случайность. Этот тест нарушил неравенство CHSH более чем на 30 стандартных отклонений, кривые совпадений согласовались с предсказанными квантовой теорией. [18]

Эксперимент Пана и др. (2000) на состоянии GHZ

Это первый из новых экспериментов типа Белла с более чем двумя частицами; в нем используется так называемое состояние GHZ трех частиц. [19]

Роу и др. (2001): первые, кто закрыл лазейку в обнаружении

Впервые лазейка обнаружения была закрыта в эксперименте с двумя запутанными захваченными ионами, проведенном в группе по хранению ионов Дэвида Уайнленда в Национальном институте стандартов и технологий в Боулдере. Эксперимент имел эффективность обнаружения, значительно превышающую 90%. [20]

Го и др. (коллаборация Belle): Наблюдение нарушения неравенства Белла в B-мезонах

Используя полулептонные распады B0 Υ(4S) в эксперименте Белля, было обнаружено явное нарушение неравенства Белла в корреляции частица-античастица. [21]

Gröblacher et al. (2007) тест нелокальных реалистических теорий типа Леггетта

Исключается определенный класс нелокальных теорий, предложенных Энтони Леггеттом . На основании этого авторы делают вывод, что любая возможная нелокальная теория скрытых переменных, согласующаяся с квантовой механикой, должна быть крайне контринтуитивной. [22] [23]

Саларт и др. (2008): разделение в тесте Белла

Этот эксперимент заполнил лазейку, обеспечив расстояние в 18 км между детекторами, что достаточно для завершения измерений квантового состояния до того, как какая-либо информация могла бы быть передана между двумя детекторами. [24] [25]

Ансманн и др. (2009): преодоление лазейки обнаружения в твердом состоянии

Это был первый эксперимент, проверяющий неравенства Белла с твердотельными кубитами (использовались сверхпроводящие фазовые кубиты Джозефсона ). Этот эксперимент преодолел лазейку обнаружения с помощью пары сверхпроводящих кубитов в запутанном состоянии. Однако эксперимент все еще страдал от лазейки локальности, поскольку кубиты были разделены всего несколькими миллиметрами. [26]

Джустинаи др. (2013), Ларссон и др. (2014): преодоление лазейки в обнаружении фотонов

Впервые лазейка для обнаружения фотонов была закрыта Мариссой Джустиной , с использованием высокоэффективных детекторов . Это делает фотоны первой системой, для которой все основные лазейки были закрыты, хотя и в разных экспериментах. [27] [28]

Кристенсен и др. (2013): преодоление лазейки в обнаружении фотонов

Эксперимент Кристенсена и др. (2013) [29] похож на эксперимент Джустины и др. [27]. Джустина и др. провели всего четыре длительных прогона с постоянными настройками измерения (по одному для каждой из четырех пар настроек). Эксперимент не был импульсным, поэтому формирование «пар» из двух записей результатов измерений (Элис и Боб) должно было быть выполнено после эксперимента, что фактически подвергает эксперимент лазейке совпадений. Это привело к повторному анализу экспериментальных данных таким образом, что лазейка совпадений была устранена, и, к счастью, новый анализ все еще показал нарушение соответствующего неравенства CHSH или CH. [28] С другой стороны, эксперимент Кристенсена и др. был импульсным, и настройки измерения часто сбрасывались случайным образом, хотя только один раз на каждые 1000 пар частиц, а не каждый раз. [29]

Хенсен и др., Джустина и др., Шалм и др. (2015): тесты Белла без лазеек

В 2015 году первые три теста Bell без существенных лазеек были опубликованы в течение трех месяцев независимыми группами в Делфте, Вене и Боулдере. Все три теста одновременно рассматривали лазейку обнаружения, лазейку локальности и лазейку памяти. Это делает их «без лазеек» в том смысле, что все оставшиеся мыслимые лазейки, такие как супердетерминизм, требуют действительно экзотических гипотез, которые могут никогда не быть закрыты экспериментально.

Первый опубликованный эксперимент Хенсена и др. [10] использовал фотонную связь для запутывания электронных спинов двух дефектных центров азотных вакансий в алмазах на расстоянии 1,3 км друг от друга и измерил нарушение неравенства CHSH ( S = 2,42 ± 0,20). Таким образом, гипотеза локального реализма могла быть отвергнута с p -значением 0,039.

Оба одновременно опубликованных эксперимента Джустины и др. [30] и Шалма и др. [31] использовали запутанные фотоны для получения нарушения неравенства Белла с высокой статистической значимостью (p-value ≪10 −6 ). Примечательно, что эксперимент Шалма и др. также объединил три типа генераторов (квази-)случайных чисел для определения выбора базиса измерения. Одним из этих методов, подробно описанных во вспомогательном файле, является «'Культурный' псевдослучайный источник», который включал использование битовых строк из популярных медиа, таких как фильмы Назад в будущее , Звездный путь: За последним рубежом , Монти Пайтон и Священный Грааль и телевизионные шоу Спасенные звонком и Доктор Кто . [32]

Шмид и др. (2016): Обнаружение корреляций Белла в системе многих тел

Используя свидетельство корреляций Белла, полученное из многочастичного неравенства Белла, физики Базельского университета смогли впервые заключить корреляцию Белла в системе многих тел, состоящей примерно из 480 атомов в конденсате Бозе-Эйнштейна. Несмотря на то, что лазейки не были закрыты, этот эксперимент показывает возможность наблюдения корреляций Белла в макроскопическом режиме. [33]

Хандштайнер и др. (2017): «Тест космического колокола» — настройки измерений по звездам Млечного Пути

Физики под руководством Дэвида Кайзера из Массачусетского технологического института и Антона Цайлингера из Института квантовой оптики и квантовой информации и Венского университета провели эксперимент, который «дал результаты, согласующиеся с нелокальностью», измерив звездный свет, которому потребовалось 600 лет, чтобы добраться до Земли. [34] Эксперимент «представляет собой первый эксперимент, радикально ограничивающий область пространства-времени, в которой скрытые переменные могли бы иметь значение». [35] [36] [37]

Розенфельд и др. (2017): Тест Белла «Готовность к событиям» с запутанными атомами и закрытыми лазейками обнаружения и локальности

Физики из Мюнхенского университета Людвига-Максимилиана и Института квантовой оптики Макса Планка опубликовали результаты эксперимента, в котором они наблюдали нарушение неравенства Белла с использованием запутанных спиновых состояний двух атомов с разделяющим расстоянием 398 метров, в котором лазейка обнаружения, лазейка локальности и лазейка памяти были закрыты. Нарушение S = 2,221 ± 0,033 отвергло локальный реализм со значением значимости P = 1,02×10−16 при учете 7 месяцев данных и 55000 событий или верхней границы P = 2,57×10−9 из одного запуска с 10000 событий. [38]

Сотрудничество BIG Bell Test (2018): «Бросая вызов локальному реализму с помощью человеческого выбора»

В международном совместном научном усилии для определения параметров измерения использовался произвольный человеческий выбор вместо использования генераторов случайных чисел. Если предположить, что свободная воля человека существует, это закрыло бы «лазейку свободы выбора». Было набрано около 100 000 участников, чтобы обеспечить достаточный ввод для того, чтобы эксперимент был статистически значимым. [39]

Раух и др. (2018): настройки измерений от далеких квазаров

В 2018 году международная группа использовала свет от двух квазаров (один из которых был сгенерирован примерно восемь миллиардов лет назад, а другой — примерно двенадцать миллиардов лет назад) в качестве основы для своих настроек измерений. [40] Этот эксперимент отодвинул временные рамки того, когда настройки могли быть взаимно определены, по крайней мере на 7,8 миллиарда лет назад, что составляет существенную часть сверхдетерминированного предела (создания Вселенной 13,8 миллиарда лет назад). [41]

В выпуске PBS Nova 2019 года « Квантовая загадка Эйнштейна » документируется это измерение «космического теста Белла» с кадрами научной группы, находящейся на месте, в высокогорной обсерватории Тейде, расположенной на Канарских островах . [42]

Storz et al (2023): Нарушение неравенства Белла без лазеек с помощью сверхпроводящих цепей

В 2023 году международная группа под руководством Андреаса Вальраффа из Швейцарской высшей технической школы Цюриха продемонстрировала нарушение неравенства CHSH без лазеек с помощью сверхпроводящих цепей, детерминированно запутанных посредством криогенной связи, охватывающей расстояние в 30 метров. [43]

Лазейки

Хотя серия все более сложных экспериментов Белла убедила физическое сообщество в том, что локальные теории скрытых переменных несостоятельны, их никогда нельзя исключить полностью. [44] Например, гипотеза супердетерминизма , в которой все эксперименты и результаты (и все остальное) предопределены, никогда не может быть исключена (потому что она нефальсифицируема ). [45]

До 2015 года результаты всех экспериментов, нарушающих неравенство Белла, теоретически могли быть объяснены с помощью лазейки обнаружения и/или лазейки локальности. Лазейка локальности (или связи) означает, что поскольку на практике два обнаружения разделены интервалом , подобным времени , первое обнаружение может повлиять на второе каким-то сигналом. Чтобы избежать этой лазейки, экспериментатор должен гарантировать, что частицы перемещаются далеко друг от друга до измерения, и что процесс измерения является быстрым. Более серьезной является лазейка обнаружения (или несправедливой выборки), поскольку частицы не всегда обнаруживаются в обоих крыльях эксперимента. Можно представить, что полный набор частиц будет вести себя случайным образом, но приборы обнаруживают только подвыборку, показывающую квантовые корреляции , позволяя обнаружению зависеть от комбинации локальных скрытых переменных и настройки детектора. [ необходима цитата ]

Экспериментаторы неоднократно заявляли, что в ближайшем будущем можно ожидать испытаний без лазеек. [46] [47] В 2015 году было сообщено о нарушении Белла без лазеек с использованием запутанных алмазных спинов на расстоянии 1,3 километра (1300 м) [10] и подтверждено двумя экспериментами с использованием запутанных пар фотонов. [30] [31]

Оставшиеся возможные теории, которые подчиняются локальному реализму, могут быть дополнительно ограничены путем тестирования различных пространственных конфигураций, методов определения настроек измерения и записывающих устройств. Было высказано предположение, что использование людей для создания настроек измерения и наблюдения за результатами обеспечивает дальнейшую проверку. [48] Дэвид Кайзер из Массачусетского технологического института сказал New York Times в 2015 году, что потенциальная слабость экспериментов «без лазеек» заключается в том, что системы, используемые для добавления случайности к измерению, могут быть предопределены в методе, который не был обнаружен в экспериментах. [49]

Лазейка обнаружения

Распространенной проблемой в оптических тестах Белла является то, что обнаруживается только малая часть испускаемых фотонов. Тогда возможно, что корреляции обнаруженных фотонов нерепрезентативны: хотя они показывают нарушение неравенства Белла, если бы были обнаружены все фотоны, неравенство Белла фактически соблюдалось бы. Это было впервые отмечено Филиппом М. Пирлом в 1970 году [50] , который разработал локальную модель скрытых переменных, которая имитировала нарушение неравенства Белла, позволяя обнаруживать фотон только в том случае, если настройка измерения была благоприятной. Предположение о том, что этого не происходит, т. е. что малая выборка на самом деле репрезентативна для целого, называется предположением о честной выборке .

Чтобы избавиться от этого предположения, необходимо обнаружить достаточно большую часть фотонов. Обычно это характеризуется в терминах эффективности обнаружения , определяемой как вероятность того, что фотодетектор обнаружит фотон, который к нему придет. Анупам Гарг и Н. Дэвид Мермин показали, что при использовании максимально запутанного состояния и неравенства CHSH для нарушения без лазеек требуется эффективность . [51] Позднее Филипп Х. Эберхард показал, что при использовании частично запутанного состояния нарушение без лазеек возможно для , [52] что является оптимальной границей для неравенства CHSH. [53] Другие неравенства Белла допускают даже более низкие границы. Например, существует неравенство с четырьмя установками, которое нарушается для . [54]

Исторически только эксперименты с неоптическими системами смогли достичь достаточно высокой эффективности, чтобы закрыть эту лазейку, например, захваченные ионы, [55] сверхпроводящие кубиты, [56] и азотно-вакансионные центры . [57] Эти эксперименты не смогли закрыть лазейку локальности, что легко сделать с фотонами. Однако совсем недавно оптические установки смогли достичь достаточно высокой эффективности обнаружения, используя сверхпроводящие фотодетекторы, [30] [31] а гибридные установки смогли объединить высокую эффективность обнаружения, типичную для материальных систем, с простотой распределения запутанности на расстоянии, типичной для фотонных систем. [10]

Лазейка локальности

Одно из предположений теоремы Белла — это предположение локальности, а именно, что выбор настройки в месте измерения не влияет на результат другого. Мотивацией этого предположения является теория относительности , которая запрещает коммуникацию быстрее света. Чтобы эта мотивация была применима к эксперименту, он должен иметь пространственное разделение между событиями измерений. То есть время, которое проходит между выбором настройки измерения и получением результата, должно быть короче времени, которое требуется световому сигналу для прохождения между местами измерения. [58]

Первым экспериментом, который стремился соблюдать это условие, был эксперимент Аспекта 1982 года. [15] В нем настройки менялись достаточно быстро, но детерминированно. Первым экспериментом, в котором настройки менялись случайным образом, с выбором, сделанным квантовым генератором случайных чисел , был эксперимент Вейхса и др. 1998 года. [18] Шейдл и др. усовершенствовали его в 2010 году, проведя эксперимент между точками, разделенными расстоянием 144 км (89 миль). [59]

Лазейка совпадения

Во многих экспериментах, особенно основанных на поляризации фотонов, пары событий в двух крыльях эксперимента идентифицируются как принадлежащие к одной паре только после проведения эксперимента, путем оценки того, достаточно ли близки друг к другу их времена обнаружения. Это создает новую возможность для локальной теории скрытых переменных «подделывать» квантовые корреляции: задерживать время обнаружения каждой из двух частиц на большую или меньшую величину в зависимости от некоторой связи между скрытыми переменными, переносимыми частицами, и настройками детектора, обнаруженными на измерительной станции. [60]

Лазейку совпадений можно полностью исключить, просто работая с заранее фиксированной решеткой окон обнаружения, которые достаточно коротки, чтобы большинство пар событий, происходящих в одном и том же окне, действительно возникали с одним и тем же излучением, и достаточно длинны, чтобы истинная пара не была разделена границей окна. [60]

Лазейка в памяти

В большинстве экспериментов измерения многократно производятся в одних и тех же двух местах. Локальная теория скрытых переменных могла бы использовать память о прошлых настройках и результатах измерений, чтобы увеличить нарушение неравенства Белла. Более того, физические параметры могут меняться во времени. Было показано, что при условии, что каждая новая пара измерений выполняется с новой случайной парой настроек измерений, ни память, ни неоднородность времени не оказывают серьезного влияния на эксперимент. [61] [62] [63]

Супердетерминизм

Необходимое предположение для вывода теоремы Белла заключается в том, что скрытые переменные не коррелируют с настройками измерения. Это предположение было оправдано на том основании, что экспериментатор имеет « свободную волю » для выбора настроек, и что это необходимо для того, чтобы заниматься наукой в ​​первую очередь. (Гипотетическая) теория, в которой выбор измерения определяется измеряемой системой, известна как супердетерминированная . [45]

Лазейка во многие миры

Многомировая интерпретация , также известная как интерпретация Хью Эверетта , является детерминированной и имеет локальную динамику, состоящую из унитарной части квантовой механики без коллапса. Теорема Белла неприменима из-за неявного предположения, что измерения имеют единственный результат. [64]

Смотрите также

Ссылки

  1. ^ ab Markoff, Jack (21 октября 2015 г.). «Извините, Эйнштейн. Квантовое исследование предполагает реальность «жуткого действия»». New York Times . Получено 21 октября 2015 г.
  2. ^ «Что такое принцип неопределенности и почему он важен?» . Получено 03.04.2023 .
  3. ^ Файн, Артур (1996). Шаткие игры: Эйнштейн, реализм и квантовая теория (2-е изд.). Чикаго: Издательство Чикагского университета.
  4. ^ Харриган, Николас; Спеккенс, Роберт В. (2010-02-01). «Эйнштейн, неполнота и эпистемический взгляд на квантовые состояния». Основы физики . 40 (2): 125–157. arXiv : 0706.2661 . Bibcode :2010FoPh...40..125H. doi :10.1007/s10701-009-9347-0. ISSN  0015-9018. S2CID  32755624.
  5. ^ ab Clauser, John F. ; Horne, Michael A.; Shimony, Abner ; Holt, Richard A. (1969-10-13). «Предложенный эксперимент для проверки локальных теорий скрытых переменных». Physical Review Letters . 23 (15): 880–884. Bibcode :1969PhRvL..23..880C. doi : 10.1103/PhysRevLett.23.880 . S2CID  18467053.
  6. ^ Браунштейн, Сэмюэл Л.; Кейвс, Карлтон М. (1988). «Информационно-теоретические неравенства Белла». Physical Review Letters . 61 (6): 662–665. Bibcode : 1988PhRvL..61..662B. doi : 10.1103/physrevlett.61.662. PMID  10039398.
  7. ^ Ахландер, Йохан; Бургер, Людвиг; Поллард, Никлас (2022-10-04). «Нобелевская премия по физике достается детективам «жуткой» квантовой науки». Reuters . Получено 2022-10-04 .
  8. ^ Ален Аспект; Филипп Гранжье; Жерар Роже (1982). «Экспериментальная реализация мысленного эксперимента Эйнштейна-Подольского-Розена-Бома: новое нарушение неравенств Белла». Phys. Rev. Lett . 49 (2): 91–4. Bibcode :1982PhRvL..49...91A. doi : 10.1103/PhysRevLett.49.91 .
  9. ^ JF Clauser; MA Horne (1974). «Экспериментальные следствия объективных локальных теорий». Phys. Rev. D. 10 ( 2): 526–35. Bibcode :1974PhRvD..10..526C. doi :10.1103/PhysRevD.10.526.
  10. ^ abcd Хенсен; и др. (2015). «Нарушение неравенства Белла без лазеек с использованием электронных спинов, разделенных 1,3 километра». Nature . 526 (7575): 682–686. arXiv : 1508.05949 . Bibcode :2015Natur.526..682H. doi :10.1038/nature15759. PMID  26503041. S2CID  205246446.
  11. ^ Kasday, Leonard (1971). Bernard d'Espagnat (ред.). Experimental test of quantum predicts for broad-departed photons. Proceedings of the International School of Physics «Enrico Fermi». Курс 49: Основы квантовой механики. Комо, Италия: Academic Press, Нью-Йорк. С. 195–210.
  12. ^ Kasday, Leonard Ralph (1972). Распределение комптоновских рассеянных аннигиляционных фотонов и аргумент Эйнштейна-Подольского-Розена (диссертация на соискание ученой степени доктора философии). Колумбийский университет. doi : 10.7916/5q2y-3494.
  13. ^ SJ Freedman; JF Clauser (1972). "Экспериментальная проверка локальных теорий скрытых переменных" (PDF) . Phys. Rev. Lett . 28 (938): 938–941. Bibcode :1972PhRvL..28..938F. doi :10.1103/PhysRevLett.28.938.
  14. ^ Ален Аспект; Филипп Гранжье; Жерар Роже (1981). «Экспериментальные проверки реалистичных локальных теорий с помощью теоремы Белла». Phys. Rev. Lett . 47 (7): 460–3. Bibcode :1981PhRvL..47..460A. doi : 10.1103/PhysRevLett.47.460 .
  15. ^ ab Aspect, Alain; Dalibard, Jean; Roger, Gérard (1982). «Экспериментальная проверка неравенств Белла с использованием анализаторов, изменяющихся во времени». Physical Review Letters . 49 (25): 1804–7. Bibcode : 1982PhRvL..49.1804A. doi : 10.1103/PhysRevLett.49.1804 .
  16. ^ W. Tittel; J. Brendel; B. Gisin; T. Herzog; H. Zbinden; N. Gisin (1998). «Экспериментальная демонстрация квантовых корреляций на расстоянии более 10 километров». Physical Review A. 57 ( 5): 3229–3232. arXiv : quant-ph/9707042 . Bibcode : 1998PhRvA..57.3229T. doi : 10.1103/PhysRevA.57.3229. S2CID  55253956.
  17. ^ W. Tittel; J. Brendel; H. Zbinden; N. Gisin (1998). «Нарушение неравенств Белла фотонами, находящимися на расстоянии более 10 км друг от друга». Physical Review Letters . 81 (17): 3563–6. arXiv : quant-ph/9806043 . Bibcode : 1998PhRvL..81.3563T. doi : 10.1103/PhysRevLett.81.3563. S2CID  55712217.
  18. ^ ab Weihs, G.; Jennewein, T.; Simon, C.; Weinfurter, H.; Zeilinger, A. (1998). «Нарушение неравенства Белла при строгих условиях локальности Эйнштейна». Physical Review Letters . 81 (23): 5039–5043. arXiv : quant-ph/9810080 . Bibcode : 1998PhRvL..81.5039W. doi : 10.1103/PhysRevLett.81.5039. S2CID  29855302.
  19. ^ Цзянь-Вэй Пань; Д. Боуместер; М. Даниэль; Х. Вайнфуртер; А. Цайлингер (2000). «Экспериментальная проверка квантовой нелокальности в трехфотонной GHZ-запутанности». Nature . 403 (6769): 515–519. Bibcode :2000Natur.403..515P. doi :10.1038/35000514. PMID  10676953. S2CID  4309261.
  20. ^ MA Rowe; D. Kielpinski; V. Meyer; CA Sackett; WM Itano; C. Monroe; DJ Wineland (2001). "Экспериментальное нарушение неравенства Белла с эффективным обнаружением" (PDF) . Nature . 409 (6822): 791–94. Bibcode :2001Natur.409..791R. doi :10.1038/35057215. hdl : 2027.42/62731 . PMID  11236986. S2CID  205014115.
  21. ^ Go, Apollo (2004). «Наблюдение нарушения неравенства Белла в B-мезонах». Journal of Modern Optics . 51 (6–7): 991–998. arXiv : quant-ph/0310192 . Bibcode : 2004JMOp...51..991G. doi : 10.1080/09500340408233614. S2CID  15807552.
  22. ^ «Квантовая физика прощается с реальностью». Physicsworld.com. 2007. Архивировано из оригинала 2007-10-19.
  23. ^ S Gröblacher; T Paterek; Rainer Kaltenbaek; S Brukner; M Zukowski; M Aspelmeyer; A Zeilinger (2007). "Экспериментальная проверка нелокального реализма". Nature . 446 (7138): 871–5. arXiv : 0704.2529 . Bibcode :2007Natur.446..871G. doi :10.1038/nature05677. PMID  17443179. S2CID  4412358.
  24. ^ Саларт, Д.; Баас, А.; ван Хаувелинген, JAW; Гизин, Н. и Збинден, Х. (2008). «Пространственное разделение в тесте Белла, предполагающем гравитационно-индуцированные коллапсы». Physical Review Letters . 100 (22): 220404. arXiv : 0803.2425 . Bibcode : 2008PhRvL.100v0404S. doi : 10.1103/PhysRevLett.100.220404. PMID  18643408. S2CID  22151690.
  25. ^ «Крупнейшее в мире испытание квантового колокола охватило три швейцарских города». phys.org. 2008-06-16.
  26. ^ Ансманн, Маркус; Х. Ван; Радослав К. Бялчак; Макс Хофхайнц; Эрик Лусеро; М. Нили; А. Д. О'Коннелл; Д. Санк; М. Вайдес; Дж. Веннер; А. Н. Клеланд; Джон М. Мартинис (24.09.2009). «Нарушение неравенства Белла в фазовых кубитах Джозефсона». Nature . 461 (504–6): 504–6. Bibcode :2009Natur.461..504A. doi :10.1038/nature08363. PMID  19779447. S2CID  4401494.
  27. ^ аб Джустина, Марисса; Александра Меч; Свен Рамелов; Бернхард Виттманн; Йоханнес Кофлер; Йорн Бейер; Адриана Лита ; Брайс Калкинс; Томас Герритс; Саэ У Нам; Руперт Урсин; Антон Цайлингер (14 апреля 2013 г.). «Нарушение Белла с использованием запутанных фотонов без предположения о справедливой выборке». Природа . 497 (7448): 227–30. arXiv : 1212.0533 . Бибкод : 2013Natur.497..227G. дои : 10.1038/nature12012. PMID  23584590. S2CID  18877065.
  28. ^ ab Larsson, Jan-Åke; Marissa Giustina; Johannes Kofler; Bernhard Wittmann; Rupert Ursin; Sven Ramelow (16 сентября 2014 г.). "Нарушение закона Белла с запутанными фотонами, свободное от лазейки времени совпадения". Physical Review A. 90 ( 7448): 032107. arXiv : 1309.0712 . Bibcode : 2014PhRvA..90c2107L. doi : 10.1103/PhysRevA.90.032107. S2CID  40197990.
  29. ^ ab Christensen, BG; KT McCusker; J. Altepeter; B. Calkins; T. Gerrits; A. Lita; A. Miller; LK Shalm; Y. Zhang; SW Nam; N. Brunner; CCW Lim; N. Gisin; PG Kwiat (26 сентября 2013 г.). "Тест квантовой нелокальности без детектирования и его применение". Physical Review Letters . 111 (7448): 130406. arXiv : 1306.5772 . Bibcode :2013PhRvL.111m0406C. doi :10.1103/PhysRevLett.111.130406. PMID  24116754. S2CID  14278916.
  30. ^ abc Джустина, Марисса; Верстег, Марин А.М.; Венгеровский, Серен; Хандштейнер, Йоханнес; Хохрайнер, Армин; Фелан, Кевин; Штайнлехнер, Фабиан; Кофлер, Йоханнес; Ларссон, Ян-Аке; Абеллан, Карлос; Амайя, Вальдимар; Прунери, Валерио; Митчелл, Морган В.; Бейер, Йорн; Герритс, Томас; Лита, Адриана Э.; Шалм, Линден К.; Нам, Сэ У; Шейдль, Томас; Урсин, Руперт; Виттманн, Бернхард; Цайлингер, Антон (2015). «Проверка теоремы Белла со запутанными фотонами без существенных лазеек». Письма о физических отзывах . 115 (25): 250401. arXiv : 1511.03190 . Bibcode : 2015PhRvL.115y0401G. doi : 10.1103/PhysRevLett.115.250401. PMID  26722905. S2CID  13789503.
  31. ^ abc Шалм, Линден К.; Мейер-Скотт, Эван; Кристенсен, Брэдли Г.; Бирхорст, Питер; Уэйн, Майкл А.; Стивенс, Мартин Дж.; Герритс, Томас; Глэнси, Скотт; Хамель, Дени Р.; Оллман, Майкл С.; Коакли, Кевин Дж.; Дайер, Шелли Д.; Ходж, Карсон; Лита, Адриана Э.; Верма, Варун Б.; Ламброкко, Камилла; Торторичи, Эдвард; Мигдалл, Алан Л.; Чжан, Яньбао; Кумор, Дэниел Р.; Фарр, Уильям Х.; Марсили, Франческо; Шоу, Мэтью Д.; Стерн, Джеффри А.; Абеллан, Карлос; Амайя, Вальдимар; Прунери, Валерио; Дженневейн, Томас; Митчелл, Морган В.; и др. (2015). "Сильный тест локального реализма без лазеек". Phys Rev Lett . 115 (25): 250402. arXiv : 1511.03189 . Bibcode : 2015PhRvL.115y0402S. doi : 10.1103/PhysRevLett.115.250402 . PMC 5815856. PMID  26722906 . 
  32. ^ Шалм, Линден К; Мейер-Скотт, Эван; Кристенсен, Брэдли Дж; Бирхорст, Питер; Уэйн, Майкл А; Стивенс, Мартин Дж; Герритс, Томас; Глэнси, Скотт; Хамель, Дени Р; Оллман, Майкл С; Коакли, Кевин Дж; Дайер, Шелли Д; Ходж, Карсон; Лита, Адриана Э; Верма, Варун Б; Ламброкко, Камилла; Торторичи, Эдвард; Мигдалл, Алан Л; Чжан, Яньбао; Кумор, Дэниел Р.; Фарр, Уильям Х; Марсили, Франческо; Шоу, Мэтью Д.; Стерн, Джеффри А; Абеллан, Карлос; Амайя, Вальдимар; Прунери, Валерио; Дженневейн, Томас; Митчелл, Морган В.; и др. (2015). «Сильная проверка местного реализма без лазеек». Physical Review Letters . 115 (25): 250402. arXiv : 1511.03189 . Bibcode : 2015PhRvL.115y0402S. doi : 10.1103/PhysRevLett.115.250402. PMC 5815856. PMID  26722906 . 
  33. ^ Шмид, Р.; Банкал, Ж.-Д.; Аллард, Б.; Фадель, М.; Скарани, В.; Трейтлейн, П.; Сангуард, Н. (2016). «Корреляции Белла в конденсате Бозе-Эйнштейна». Наука . 352 (6284): 441–4. arXiv : 1604.06419 . Бибкод : 2016Sci...352..441S. doi : 10.1126/science.aad8665. PMID  27102479. S2CID  206645325.
  34. ^ Хандштайнер, Йоханнес; Фридман, Эндрю С; Раух, Доминик; Галликкио, Джейсон; Лю, Бо; Хосп, Ханнес; Кофлер, Йоханнес; Бричер, Дэвид; Финк, Матиас; Люнг, Кальвин; Марк, Энтони; Нгуен, Хиен Т; Сандерс, Изабелла; Штайнлехнер, Фабиан; Урсин, Руперт; Венгеровский, Сёрен; Гут, Алан Х; Кайзер, Давид I; Шейдль, Томас; Цайлингер, Антон (07.02.2017). «Краткий обзор: космическое испытание квантовой механики». Письма о физических отзывах . 118 (6): 060401. arXiv : 1611.06985 . Бибкод : 2017PhRvL.118f0401H. doi : 10.1103/PhysRevLett.118.060401. PMID  28234500. S2CID  4607466.
  35. ^ Handsteiner, Johannes (2017-01-01). "Cosmic Bell Test: Measurement Settings from Milky Way Stars". Physical Review Letters . 118 (6): 060401. arXiv : 1611.06985 . Bibcode : 2017PhRvL.118f0401H. doi : 10.1103/PhysRevLett.118.060401. PMID  28234500. S2CID  4607466.
  36. ^ Вулховер, Натали (2017-02-07). «Эксперимент подтверждает квантовую странность». Журнал Quanta . Получено 2020-02-08 .
  37. ^ «Космический эксперимент закрывает еще одну лазейку в тесте Белла». Physics Today . 2016. doi :10.1063/pt.5.2051.
  38. ^ Розенфельд, В.; Бурхардт, Д.; Гартофф, Р.; Редекер, К.; Ортегель, Н.; Рау, М.; Вайнфуртер, Х. (2017). «Тест Белла, готовый к событиям, с использованием запутанных атомов, одновременно закрывающих лазейки обнаружения и локальности». Physical Review Letters . 119 (1): 010402. arXiv : 1611.04604 . Bibcode :2017PhRvL.119a0402R. doi :10.1103/PhysRevLett.119.010402. PMID  28731745. S2CID  10424009.
  39. ^ BIG Bell Test Collaboration (май 2018 г.). «Бросая вызов локальному реализму с человеческим выбором». Nature . 557 (7704): 212–216. arXiv : 1805.04431 . Bibcode :2018Natur.557..212B. doi :10.1038/s41586-018-0085-3. ISSN  0028-0836. PMID  29743691. S2CID  186245057.
  40. ^ Джонстон, Хэмиш (21 августа 2018 г.). «Cosmic Bell test uses light from Ancient Quasars» (Тест «Космического колокола» использует свет от древних квазаров). Physics World . Получено 10 января 2021 г.
  41. ^ Раух, Доминик; Хандштайнер, Йоханнес; Хохрайнер, Армин; Галликкио, Джейсон; Фридман, Эндрю С.; Леунг, Кальвин; Лю, Бо; Булла, Лукас; Экер, Себастьян; Штайнлехнер, Фабиан; Урсин, Руперт; Ху, Бейли; Леон, Дэвид; Бенн, Крис; Гедина, Адриано; Чеккони, Массимо; Гут, Алан Х.; Кайзер, Дэвид И.; Шайдл, Томас; Цайлингер, Антон (20 августа 2018 г.). "Cosmic Bell Test Using Random Measurement Settings from High-Redshift Quasars". Physical Review Letters . 121 (8): 080403. arXiv : 1808.05966 . Bibcode : 2018PhRvL.121h0403R. doi : 10.1103/PhysRevLett.121.080403. PMID  30192604. S2CID  52059624.
  42. ^ "Квантовая загадка Эйнштейна". PBS Nova . 9 января 2019 г. Получено 23 декабря 2020 г.
  43. ^ Шторц, Саймон; Шер, Джошуа; Куликов, Анатолий; Маньяр, Пол; Курпирс, Филипп; Лютольф, Дженис; Уолтер, Тео; Копетудо, Адриан; Ройер, Кевин; Акин, Абдулкадир; Бесс, Жан-Клод; Габуряк, Михай; Норрис, Грэм Дж.; Росарио, Андрес; Мартин, Ферран; Мартинес, Хосе; Амайя, Вальдимар; Митчелл, Морган В.; Абеллан, Карлос; Банкаль, Жан-Даниэль; Сангуард, Николя; Ройе, Батист; Бле, Александр; Вальраф, Андреас (2023). «Нарушение неравенства Белла без лазеек в сверхпроводящих цепях». Природа . 617 (7960): 265–270. Bibcode : 2023Natur.617..265S. doi : 10.1038/s41586-023-05885-0 . hdl : 20.500.11850/612915 . PMID  37165240.
  44. ^ Бруннер, Н. (2014-04-18). «Нелокальность Белла». Rev. Mod. Phys . 86 (2): 419–478. arXiv : 1303.2849 . Bibcode :2014RvMP...86..419B. doi :10.1103/RevModPhys.86.419. S2CID  119194006.
  45. ^ ab Larsson, Jan-Åke (2014). "Лазейки в тестах неравенства Белла локального реализма". Journal of Physics A: Mathematical and Theoretical . 47 (42): 424003. arXiv : 1407.0363 . Bibcode :2014JPhA...47P4003L. doi :10.1088/1751-8113/47/42/424003. S2CID  40332044.
  46. ^ R. García-Patrón; J. Fiurácek; NJ Cerf; J. Wenger; R. Tualle-Brouri; Ph. Grangier (2004). "Предложение о тесте Bell без лазеек с использованием обнаружения гомодина". Phys. Rev. Lett . 93 (13): 130409. arXiv : quant-ph/0403191 . Bibcode : 2004PhRvL..93m0409G. doi : 10.1103/PhysRevLett.93.130409. PMID  15524691. S2CID  10147610.
  47. ^ Гилл, Ричард Д. (2003). «Время, конечные статистики и пятая позиция Белла». Основы вероятности и физики - 2. Издательство Университета Векшё . С. 179–206. arXiv : quant-ph/0301059 . Bibcode : 2003quant.ph..1059G.
  48. ^ Wiseman, H. (2015-10-21). «Квантовая физика: смерть локального реализма от эксперимента». Nature . 526 (7575): 649–650. Bibcode :2015Natur.526..649W. doi : 10.1038/nature15631 . PMID  26503054.
  49. ^ Маркофф, Джон (21.10.2015). «Извините, Эйнштейн. Квантовое исследование предполагает реальность «жуткого действия»». The New York Times . ISSN  0362-4331 . Получено 22.10.2015 .
  50. ^ Pearle, Philip M. (1970). «Пример скрытой переменной, основанный на отклонении данных». Physical Review D. 2 ( 8): 1418–25. Bibcode : 1970PhRvD...2.1418P. doi : 10.1103/PhysRevD.2.1418.
  51. ^ Гарг, Анупам; Мермин, Н. Дэвид (1987). «Неэффективность детектора в эксперименте Эйнштейна-Подольского-Розена». Physical Review D. 25 ( 12): 3831–5. Bibcode : 1987PhRvD..35.3831G. doi : 10.1103/PhysRevD.35.3831. PMID  9957644.
  52. ^ Эберхард, PH (1993). «Уровень фона и эффективность счетчиков, необходимые для эксперимента Эйнштейна-Подольского-Розена без лазеек». Physical Review A. 47 ( 2): 747–750. Bibcode : 1993PhRvA..47..747E. doi : 10.1103/PhysRevA.47.R747. PMID  9909100.
  53. ^ Larsson, Jan-Åke; Semitecolos, Jason (2001). "Строгие границы эффективности детектора для неравенств Клаузера-Хорна для n-мест". Physical Review A. 63 ( 2): 022117. arXiv : quant-ph/0006022 . Bibcode : 2001PhRvA..63b2117L. doi : 10.1103/PhysRevA.63.022117. S2CID  119469607.
  54. ^ Вертези, Тамас; Пиронио, Стефано; Бруннер, Николас (2010). «Закрытие лазейки обнаружения в экспериментах Белла с использованием кудитов». Physical Review Letters . 104 (6): 060401. arXiv : 0909.3171 . Bibcode : 2010PhRvL.104f0401V. doi : 10.1103/PhysRevLett.104.060401. PMID  20366808. S2CID  22053479.
  55. ^ Rowe, MA; Kielpinski, D.; Meyer, V.; Sackett, CA; Itano, WM; et al. (2001). «Экспериментальное нарушение неравенства Белла с эффективным обнаружением» (PDF) . Nature . 409 (6822): 791–94. Bibcode :2001Natur.409..791R. doi :10.1038/35057215. hdl : 2027.42/62731 . PMID  11236986. S2CID  205014115.
  56. ^ Ансманн, М.; Ванг, Х.; Бялчак, Р. К.; Хофхайнц, М.; Лусеро, Э.; и др. (24 сентября 2009 г.). «Нарушение неравенства Белла в фазовых кубитах Джозефсона». Nature . 461 (7263): 504–506. Bibcode :2009Natur.461..504A. doi :10.1038/nature08363. PMID  19779447. S2CID  4401494.
  57. ^ Pfaff, W.; Taminiau, TH; Robledo, L.; Bernien, H.; Markham, M.; et al. (2013). «Демонстрация запутывания путем измерения твердотельных кубитов». Nature Physics . 9 (1): 29–33. arXiv : 1206.2031 . Bibcode : 2013NatPh...9...29P. doi : 10.1038/nphys2444. S2CID  2124119.
  58. ^ Белл, Дж. С. (1980). «Атомно-каскадные фотоны и квантово-механическая нелокальность». Комментарии к Atomic and Molecular Physics . 9 : 121–126.Перепечатано как Bell, JS (1987). "Глава 13". Выразимое и невыразимое в квантовой механике . Cambridge University Press. стр. 109.
  59. ^ Шейдл, Томас; Урсин, Руперт; Кофлер, Йоханнес; Рамелов, Свен; Ма, Сяо-Сун; Хербст, Томас; Ратчбахер, Лотар; Федрицци, Алессандро; Лэнгфорд, Натан К.; Дженневейн, Томас; Цайлингер, Антон; и др. (2010). «Нарушение локального реализма со свободой выбора». ПНАС . 107 (46): 19708–19713. arXiv : 0811.3129 . Бибкод : 2010PNAS..10719708S. дои : 10.1073/pnas.1002780107 . ПМЦ 2993398 . ПМИД  21041665. 
  60. ^ ab Larsson, Jan-Åke; Gill, Richard (2004). "Неравенство Белла и лазейка во времени совпадений". Europhysics Letters . 67 (5): 707. arXiv : quant-ph/0312035 . Bibcode : 2004EL.....67..707L. doi : 10.1209/epl/i2004-10124-7. S2CID  17135877.
  61. ^ Барретт, Джонатан; Коллинз, Дэниел; Харди, Люсьен; Кент, Адриан; Попеску, Санду (2002). «Квантовая нелокальность, неравенства Белла и лазейка в памяти». Physical Review A. 66 ( 4). 042111. arXiv : quant-ph/0205016 . Bibcode : 2002PhRvA..66d2111B. doi : 10.1103/PhysRevA.66.042111. S2CID  6524446.
  62. ^ Gill, Richard D. (2003). "Accardi contra Bell (cum mundi): The Impossible Coupling". В M. Moore; S. Froda; C. Léger (ред.). Mathematical Statistics and Applications: Festschrift for Constance van Eeden . IMS Lecture Notes — Monograph Series. Vol. 42. Beachwood, Ohio: Institute of Mathematical Statistics. pp. 133–154. arXiv : quant-ph/0110137 .
  63. ^ Гилл, Ричард Д. (2002). «Время, конечные статистики и пятая позиция Белла». Труды конференции «Основы вероятности и физики» - 2: Векшё (Соланд), Швеция, 2-7 июня 2002 г. Том 5. Издательство университета Векшё. С. 179–206. arXiv : quant-ph/0301059 . Bibcode : 2003quant.ph..1059G.
  64. ^ Дойч, Дэвид ; Хейден, Патрик (2000). «Информационный поток в запутанных квантовых системах». Труды Королевского общества A. 456 ( 1999): 1759–1774. arXiv : quant-ph/9906007 . Bibcode : 2000RSPSA.456.1759D. doi : 10.1098/rspa.2000.0585. S2CID  13998168.

Дальнейшее чтение

На Викискладе есть медиафайлы по теме «Эксперименты по испытаниям Белла» .