Атмосферные приливы — это периодические колебания атмосферы глобального масштаба . Во многом они аналогичны океанским приливам . Атмосферные приливы могут вызываться:
Атмосферные приливы с наибольшей амплитудой в основном генерируются в тропосфере и стратосфере , когда атмосфера периодически нагревается, поскольку водяной пар и озон поглощают солнечную радиацию в течение дня. Эти приливы распространяются от регионов-источников и поднимаются в мезосферу и термосферу . Атмосферные приливы можно измерить как регулярные колебания ветра , температуры , плотности и давления . Хотя атмосферные приливы имеют много общего с океанскими приливами, у них есть две ключевые отличительные особенности:
На уровне земли атмосферные приливы можно обнаружить как регулярные, но небольшие колебания приземного давления с периодами 24 и 12 часов. Однако на больших высотах амплитуды приливов могут стать очень большими. В мезосфере (высоты около 50–100 км (30–60 миль; 200 000–300 000 футов)) атмосферные приливы могут достигать амплитуды более 50 м / с и часто являются наиболее значительной частью движения атмосферы.
Причина такого резкого роста амплитуды от крошечных колебаний у земли до колебаний, доминирующих в движении мезосферы, заключается в том, что плотность атмосферы уменьшается с увеличением высоты. По мере того как приливы или волны распространяются вверх, они перемещаются в области все более низкой плотности. Если прилив или волна не рассеиваются, то плотность их кинетической энергии должна сохраняться. Поскольку плотность уменьшается, амплитуда прилива или волны соответственно увеличивается, так что энергия сохраняется .
После этого роста с высотой атмосферные приливы имеют гораздо большую амплитуду в средних и верхних слоях атмосферы, чем на уровне земли.
Атмосферные приливы наибольшей амплитуды порождаются периодическим нагревом атмосферы Солнцем – атмосфера нагревается днем и не нагревается ночью. Этот регулярный суточный (суточный) цикл нагрева порождает термические приливы , периоды которых связаны с солнечными сутками. Первоначально можно было ожидать, что этот суточный нагрев вызовет приливы с периодом 24 часа, соответствующие периодичности нагрева. Однако наблюдения показывают, что приливы большой амплитуды генерируются с периодами 24 и 12 часов. Также наблюдались приливы с периодами 8 и 6 часов, хотя последние обычно имеют меньшую амплитуду. Этот набор периодов возникает потому, что солнечный нагрев атмосферы имеет форму приблизительно прямоугольной волны и поэтому богат гармониками. При разложении этой закономерности на отдельные частотные составляющие с помощью преобразования Фурье , а также среднего и суточного (24-часового) изменения возникают значительные колебания с периодами 12, 8 и 6 часов. Приливы, вызванные гравитационным воздействием Солнца, намного меньше, чем приливы, вызванные солнечным нагревом. С этого момента солнечные приливы будут относиться только к тепловым солнечным приливам.
Солнечная энергия поглощается всей атмосферой. Одними из наиболее значимых в этом контексте являются [ необходимы разъяснения ] водяной пар на высоте примерно 0–15 км в тропосфере , озон на высоте примерно 30–60 км в стратосфере , а также молекулярный кислород и молекулярный азот на высоте примерно 120–170 км) в термосфере . Изменения в глобальном распространении и плотности этих видов приводят к изменению амплитуды солнечных приливов. На приливы также влияет среда, через которую они проходят.
Солнечные приливы можно разделить на две составляющие: мигрирующие и немигрирующие .
Мигрирующие приливы солнечно-синхронны – с точки зрения стационарного наблюдателя на земле они распространяются на запад вместе с видимым движением Солнца. Поскольку мигрирующие приливы остаются фиксированными относительно Солнца, формируется картина возбуждения, которая также фиксирована относительно Солнца. Изменения прилива, наблюдаемые со стационарной точки зрения на поверхности Земли , вызваны вращением Земли относительно этой фиксированной закономерности. Сезонные изменения приливов также происходят по мере наклона Земли относительно Солнца и, следовательно, относительно характера возбуждения. [1]
Мигрирующие солнечные приливы широко изучались как с помощью наблюдений, так и с помощью механистических моделей. [2]
Немигрирующие приливы можно рассматривать как волны глобального масштаба с теми же периодами, что и мигрирующие приливы. Однако немигрирующие приливы не следуют за видимым движением Солнца. Либо они распространяются не горизонтально, либо распространяются на восток, либо распространяются на запад со скоростью, отличной от скорости Солнца. Эти немигрирующие приливы могут быть вызваны различиями в топографии с долготой, контрастом суши и моря и взаимодействием поверхности. Важным источником является скрытое тепловыделение вследствие глубокой конвекции в тропиках .
Основной источник 24-часового прилива находится в нижних слоях атмосферы, где важны поверхностные эффекты. Это отражается в относительно большом немигрирующем компоненте, наблюдаемом в долготных различиях в приливных амплитудах. Наибольшие амплитуды наблюдались над Южной Америкой , Африкой и Австралией . [3]
Атмосферные приливы также возникают в результате гравитационного воздействия Луны. [4] Лунные (гравитационные) приливы значительно слабее солнечных тепловых приливов и порождаются движением земных океанов (вызванным Луной) и в меньшей степени воздействием гравитационного притяжения Луны на атмосферу.
Основные характеристики атмосферных приливов описываются классической приливной теорией . [5] Пренебрегая механическим воздействием и диссипацией , классическая теория приливов предполагает, что атмосферные волновые движения можно рассматривать как линейные возмущения первоначально неподвижного зонального среднего состояния, которое горизонтально стратифицировано и изотермично . Двумя основными результатами классической теории являются
Примитивные уравнения приводят к линеаризованным уравнениям для возмущений (переменные со штрихом) в сферической изотермической атмосфере: [6]
с определениями
Система уравнений может быть решена для атмосферных приливов , т. е. продольно распространяющихся волн с зональным волновым числом и частотой . Зональное волновое число представляет собой целое положительное число, так что положительные значения соответствуют приливам, распространяющимся на восток, а отрицательные значения — приливам, распространяющимся на запад. Подход разделения формы
и после некоторых манипуляций [7] получаем выражения для широтной и вертикальной структуры приливов.
Широтная структура приливов описывается уравнением горизонтальной структуры , которое также называют приливным уравнением Лапласа :
с оператором Лапласа
используя и собственное значение
Следовательно, атмосферные приливы — это собственные колебания ( собственные моды ) атмосферы Земли с собственными функциями , называемыми функциями Хафа , и собственными значениями . Последние определяют эквивалентную глубину , которая связывает широтную структуру приливов с их вертикальной структурой.
Лонге-Хиггинс [8] полностью решил уравнения Лапласа и обнаружил приливные режимы с отрицательными собственными значениями ε. с
н (Фигура 2). Существует два типа волн: волны класса 1 (иногда называемые гравитационными волнами), обозначаемые положительным n, и волны класса 2 (иногда называемые вращательными волнами), обозначаемые отрицательным n. Волны класса 2 обязаны своим существованием силе Кориолиса и могут существовать только в течение периодов, превышающих 12 часов (или | ν | ≤ 2 ). Приливные волны могут быть либо внутренними (бегущие волны) с положительными собственными значениями (или эквивалентной глубиной), которые имеют конечные вертикальные длины волн и могут переносить энергию волн вверх, либо внешними (затухающие волны) с отрицательными собственными значениями и бесконечно большими вертикальными длинами волн, что означает, что их фазы остаются постоянными. с высотой. Эти внешние волновые моды не могут переносить волновую энергию, и их амплитуды экспоненциально уменьшаются с высотой за пределами областей их источника. Четные числа n соответствуют волнам, симметричным относительно экватора, а нечетные числа соответствуют антисимметричным волнам. Переход от внутренних волн к внешним возникает при ε ≃ ε c или при вертикальном волновом числе k z = 0 и λ z ⇒ ∞ соответственно.
Фундаментальным солнечным суточным приливным режимом, который оптимально соответствует конфигурации поступления солнечного тепла и, следовательно, наиболее сильно возбуждается, является режим Хафа (1, −2) (рис. 3). Оно зависит от местного времени и движется на запад вместе с Солнцем. Это внешняя мода класса 2, имеющая собственное значение ε 1-2
_ = −12,56 . Максимальная амплитуда давления на землю составляет около 60 Па. [5] Самая крупная солнечная полусуточная волна — мода (2, 2) с максимальными амплитудами давления у земли 120 Па. Это внутренняя волна класса 1. Его амплитуда экспоненциально увеличивается с высотой. Хотя его солнечное возбуждение вдвое меньше, чем у моды (1, −2), его амплитуда на Земле в два раза больше. Это указывает на эффект подавления внешних волн, в данном случае в четыре раза. [9]
Для ограниченных решений и на высотах выше области воздействия уравнение вертикальной структуры в канонической форме имеет вид:
с решением
используя определения
Следовательно, каждая пара волновое число/частота (приливная составляющая ) представляет собой суперпозицию связанных с ней функций Хафа (часто называемых в литературе приливными режимами ) индекса n . Номенклатура такова, что отрицательное значение n относится к затухающим модам (без вертикального распространения), а положительное значение — к распространяющимся модам. Эквивалентная глубина связана с вертикальной длиной волны , поскольку является вертикальным волновым числом:
Для распространяющихся решений вертикальная групповая скорость
становится положительным (распространение энергии вверх) только в западном направлении . Не удалось проанализировать (SVG (MathML можно включить через плагин браузера): неверный ответ («Расширение Math не может подключиться к Restbase.») с сервера «http://localhost:6011/» en.wikipedia.org/v1/":): {\displaystyle (\sigma < 0)} или если для волн, распространяющихся на восток. На данной высоте волна достигает максимума при
Для фиксированной долготы это, в свою очередь, всегда приводит к нисходящей фазовой прогрессии с течением времени, независимо от направления распространения. Это важный результат для интерпретации наблюдений: прогрессирование нисходящей фазы во времени означает распространение энергии вверх и, следовательно, приливное воздействие ниже в атмосфере. Амплитуда увеличивается с высотой по мере уменьшения плотности.
Затухание приливов происходит в основном в нижней части термосферы и может быть вызвано турбулентностью от разбивающихся гравитационных волн . Это явление похоже на океанские волны, разбивающиеся о пляж : энергия рассеивается в фоновой атмосфере. Молекулярная диффузия также становится все более важной на более высоких уровнях нижней термосферы, поскольку длина свободного пробега увеличивается в разреженной атмосфере. [10] [ нужна проверка ]
На высотах термосферы затухание атмосферных волн, главным образом за счет столкновений нейтрального газа с ионосферной плазмой, становится значительным, так что на высоте выше примерно 150 км все волновые моды постепенно становятся внешними волнами, а функции Хафа вырождаются до сферических функций ; например, мода (1, −2) развивается до сферической функции P 1
1 ( θ ) режим (2, 2) становится P 2
2 ( θ ) , где θ — широта и т. д. [9] В термосфере мода (1, −2) является преобладающей модой, достигающей суточных амплитуд температуры в экзосфере не менее 140 К и горизонтальных ветров порядка 100 м/с и более, увеличивается с ростом геомагнитной активности. [11] Он отвечает за электрические токи Sq в области ионосферного динамо на высоте от 100 до 200 км. [12] Как суточные, так и полусуточные приливы можно наблюдать в области ионосферного динамо с помощью радаров некогерентного рассеяния , отслеживая приливное движение ионосферной плазмы. [13]
Приливы образуют важный механизм переноса энергии из нижних слоев атмосферы в верхние [10] , доминируя при этом в динамике мезосферы и нижней термосферы. Поэтому понимание атмосферных приливов имеет важное значение для понимания атмосферы в целом. Моделирование и наблюдения атмосферных приливов необходимы для мониторинга и прогнозирования изменений в атмосфере Земли. [9]