stringtranslate.com

Эргосфера

В эргосферах (показанных здесь фиолетовым цветом для внешней и красным для внутренней) временной метрический коэффициент g tt становится отрицательным, т.е. действует как чисто пространственный метрический компонент. Следовательно, времениподобные или светоподобные мировые линии внутри этой области должны вращаться вместе с внутренней массой. Декартова проекция , экваториальная перспектива. [1]

В астрофизике эргосфера — это область, расположенная за пределами внешнего горизонта событий вращающейся черной дыры . Ее название было предложено Ремо Руффини и Джоном Арчибальдом Уилером во время лекций в Лез-Уше в 1971 году и происходит от древнегреческого ἔργον (ergon)  «работа». Она получила это название, потому что теоретически возможно извлечь энергию и массу из этой области. Эргосфера касается горизонта событий на полюсах вращающейся черной дыры и простирается до большего радиуса на экваторе. Черная дыра со скромным угловым моментом имеет эргосферу с формой, приближенной к сплющенному сфероиду , в то время как более быстрые вращения создают более тыквовидную эргосферу. Экваториальный (максимальный) радиус эргосферы — это радиус Шварцшильда , радиус невращающейся черной дыры. Полярный (минимальный) радиус также является полярным (минимальным) радиусом горизонта событий, который может составлять всего лишь половину радиуса Шварцшильда для максимально вращающейся черной дыры. [2]

Вращение

Когда черная дыра вращается, она искривляет пространство-время в направлении вращения со скоростью, которая уменьшается с расстоянием от горизонта событий. [3] Этот процесс известен как эффект Лензе-Тирринга или перетаскивание кадра . [4] Из-за этого эффекта перетаскивания объект внутри эргосферы не может казаться неподвижным по отношению к внешнему наблюдателю на большом расстоянии, если только этот объект не будет двигаться быстрее скорости света (что невозможно) по отношению к локальному пространству-времени. Скорость, необходимая для того, чтобы такой объект казался неподвижным, уменьшается в точках, более удаленных от горизонта событий, пока на некотором расстоянии требуемая скорость не станет пренебрежимо малой.

Набор всех таких точек определяет поверхность эргосферы, называемую эргоповерхностью . Внешняя поверхность эргосферы называется статической поверхностью или статическим пределом . Это происходит потому, что мировые линии изменяются от времениподобных за пределами статического предела к пространствуподобным внутри него. [5] Именно скорость света произвольно определяет поверхность эргосферы. Такая поверхность будет выглядеть как сплющенная, совпадающая с горизонтом событий на полюсе вращения, но на большем расстоянии от горизонта событий на экваторе. За пределами этой поверхности пространство все еще увлекается, но с меньшей скоростью. [ требуется цитата ]

Радиальная тяга

Анимация: Пробная частица, приближающаяся к эргосфере в ретроградном направлении, вынуждена изменить направление своего движения (в координатах Бойера–Линдквиста ).

Подвешенный груз , удерживаемый неподвижно вне эргосферы, будет испытывать бесконечное/расходящееся радиальное притяжение по мере приближения к статическому пределу. В какой-то момент он начнет падать, что приведет к гравитационно-индуцированному движению по направлению вращения. Следствием этого увлечения пространства является существование отрицательных энергий внутри эргосферы.

Поскольку эргосфера находится за пределами горизонта событий, все еще возможно, что объекты, которые входят в эту область с достаточной скоростью, вырвутся из гравитационного притяжения черной дыры. Объект может получить энергию, войдя во вращение черной дыры, а затем вырваться из нее, таким образом забрав с собой часть энергии черной дыры (что делает маневр похожим на использование эффекта Оберта вокруг «нормальных» космических объектов).

Этот процесс удаления энергии из вращающейся черной дыры был предложен математиком Роджером Пенроузом в 1969 году и называется процессом Пенроуза . [6] Максимальное количество энергии, возможное для одной частицы посредством этого процесса, составляет 20,7% с точки зрения ее эквивалентной массы, [7] и если этот процесс повторяется той же массой, теоретический максимальный прирост энергии приближается к 29% от ее первоначального эквивалента массы-энергии. [8] По мере удаления этой энергии черная дыра теряет угловой момент, и, таким образом, предел нулевого вращения приближается, поскольку увлечение пространства-времени уменьшается [ необходима цитата ] . В пределе эргосфера больше не существует. Этот процесс считается возможным объяснением источника энергии таких энергетических явлений, как гамма-всплески . [9] Результаты компьютерных моделей показывают, что процесс Пенроуза способен производить частицы высокой энергии, которые, как наблюдается, испускаются квазарами и другими активными ядрами галактик. [10]

Размер эргосферы

Размер эргосферы, расстояние между эргоповерхностью и горизонтом событий, не обязательно пропорционален радиусу горизонта событий, а скорее гравитации черной дыры и ее угловому моменту. Точка на полюсах не движется и, таким образом, не имеет углового момента, в то время как на экваторе точка будет иметь свой наибольший угловой момент. Это изменение углового момента, которое простирается от полюсов к экватору, и есть то, что придает эргосфере ее сплющенную форму. По мере увеличения массы черной дыры или скорости ее вращения размер эргосферы также увеличивается. [11]

Ссылки

  1. ^ Виссер, Мэтт (15 января 2008 г.). «Пространство-время Керра: краткое введение». стр. 35. arXiv : 0706.0622 [gr-qc].
  2. ^ Griest, Kim (26 февраля 2010 г.). "Physics 161: Black Holes: Lecture 22" (PDF) . Архивировано (PDF) из оригинала 2012-04-03 . Получено 2011-10-19 .
  3. ^ Мизнер 1973, стр. 879.
  4. ^ Дарлинг, Дэвид. "Эффект Лензе-Тиринга". Архивировано из оригинала 2009-08-11.
  5. ^ Мизнер 1973, стр. 879.
  6. ^ Бхат, Манджири; Дхурандхар, Санджив; Дадхич, Нареш (10 января 1985 г.). «Энергетика черной дыры Керра–Ньюмена с помощью процесса Пенроуза» (PDF) . Журнал астрофизики и астрономии . 6 (2): 85–100. Bibcode :1985JApA....6...85B. doi :10.1007/BF02715080. S2CID  53513572.
  7. Чандрасекар, стр. 369.
  8. Кэрролл, стр. 271.
  9. ^ Нагатаки, Сигехиро (28 июня 2011 г.). «Вращающиеся ЧД как центральные двигатели длинных гамма-всплесков: чем быстрее, тем лучше». Публикации Астрономического общества Японии . 63 : 1243–1249. arXiv : 1010.4964 . Bibcode : 2011PASJ...63.1243N. doi : 10.1093/pasj/63.6.1243. S2CID  118666120.
  10. ^ Кафатос, Менас; Лейтер, Д. (1979). «Производство пар Пенроуза как источник энергии квазаров и активных ядер галактик». The Astrophysical Journal . 229 : 46–52. Bibcode : 1979ApJ...229...46K. CiteSeerX 10.1.1.924.9607 . doi : 10.1086/156928. 
  11. ^ Виссер, Мэтт (1998). «Акустические черные дыры: горизонты, эргосферы и излучение Хокинга». Классическая и квантовая гравитация . 15 (6): 1767–1791. arXiv : gr-qc/9712010 . Bibcode : 1998CQGra..15.1767V. doi : 10.1088/0264-9381/15/6/024. S2CID  5526480.

Дальнейшее чтение

Внешние ссылки