stringtranslate.com

Мюон g-2

 Магнитное кольцо-накопитель g − 2 в Фермилабе , которое изначально было разработано для эксперимента Brookhaven g −  2. Геометрия позволяет создать в кольце очень однородное магнитное поле.

Мюон g  − 2 (произносится как «джи минус два») — эксперимент по физике элементарных частиц в Фермилабе, целью которого является измерение аномального магнитного дипольного момента мюона с точностью до 0,14  ppm [1] , что является чувствительным тестом Стандартной модели . [2] Он также может предоставить доказательства существования новых частиц. [3] [4] [5]

Мюон, как и его более легкий брат электрон, действует как крошечный магнит. Параметр, известный как « g  -фактор », показывает, насколько силен магнит и какова скорость его вращения во внешнем магнитном поле. Именно эта скорость вращения косвенно измеряется в эксперименте с мюоном g  − 2.

Значение g немного больше 2, отсюда и название эксперимента. Это отличие от 2 («аномальная» часть) вызвано вкладами более высокого порядка из квантовой теории поля . Измеряя g  − 2 с высокой точностью и сравнивая его значение с теоретическим предсказанием, физики узнают, согласуется ли эксперимент с теорией. Любое отклонение укажет на пока еще не открытые субатомные частицы, которые существуют в природе. [6]

9 июля 2023 года коллаборация Fermilab завершила эксперимент после шести лет сбора данных. [7] Первоначальные результаты (основанные на данных первого года работы эксперимента) были опубликованы 7 апреля 2021 года. [8] [9] [10] Результаты первых трех лет сбора данных были объявлены в августе 2023 года. [4] [5] Окончательные результаты, основанные на полных шести годах сбора данных, планируется опубликовать в 2025 году. [7]

Хронология

Мюонг− 2 в ЦЕРНе

Накопительное кольцо эксперимента мюона g  − 2 в ЦЕРНе

Первые эксперименты с мюоном g  − 2 начались в ЦЕРНе в 1959 году по инициативе Леона М. Ледермана . [11] [12] [13] Группа из шести физиков организовала первый эксперимент, используя синхроциклотрон в ЦЕРНе. Первые результаты были опубликованы в 1961 году [14] с точностью 2% относительно теоретического значения, а затем вторые результаты с точностью 0,4%, тем самым подтвердив теорию квантовой электродинамики.

Второй эксперимент начался в 1966 году с новой группой, работавшей на этот раз с протонным синхротроном , также в ЦЕРНе. Результаты были тогда в 25 раз точнее предыдущих и показали количественное расхождение между экспериментальными значениями и теоретическими, и, таким образом, потребовали от физиков пересчитать их теоретическую модель.

Третий эксперимент, начатый в 1969 году, опубликовал свои окончательные результаты в 1979 году [15], подтвердив теорию с точностью 0,0007%.

 В 1984 году эксперимент g − 2 переняли Соединенные Штаты. [16]

Мюонг− 2 в Брукхейвенской национальной лаборатории

Следующий этап исследований мюонного g  − 2 был проведен на синхротроне с переменным градиентом Брукхейвенской национальной лаборатории (BNL) ; эксперимент был известен как эксперимент ( BNL ) Muon E821 , [17] но его также называли «мюонный эксперимент в BNL» или «(мюон) g − 2 в BNL» и т. д. [7] Эксперимент Брукхейвена Muon g − 2 проводился с 1989 по 1996 год и собирал данные с 1997 по 2001 год. [18]

Эксперимент был проведен аналогично последнему из экспериментов CERN с целью получения в 20 раз лучшей точности. Метод включал хранение мюонов 3,094  ГэВ в однородном измеренном магнитном поле и наблюдение разницы прецессии спина мюона и частоты вращения посредством обнаружения электронов распада мюона. Повышение точности в решающей степени зависело от гораздо более интенсивного пучка, чем было доступно в CERN, и инжекции мюонов в накопительное кольцо, тогда как предыдущие эксперименты CERN инжектировали пионы в накопительное кольцо, из которых только небольшая часть распадалась на мюоны, которые хранились. Эксперимент использовал гораздо более однородное магнитное поле с использованием сверхпроводящего магнита накопительного кольца сверхферрика, пассивного сверхпроводящего магнита инфлектора, быстрых мюонных кикеров для отклонения инжектированных мюонов на хранимые орбиты, тележки ЯМР с пучковой трубкой, которая могла отображать магнитное поле в области хранения, и множество других экспериментальных достижений. Эксперимент включал данные с положительными и отрицательными мюонами между 1997 и 2001 годами. Его конечный результат - μ = ( g  − 2)/2 = 11659208,0(5,4)(3,3) × 10 −10 , полученный путем объединения последовательных результатов с аналогичной точностью от положительных и отрицательных мюонов. [19]

Мюонг− 2 в Фермилабе

Фермилаб продолжает эксперимент, проводимый в Брукхейвене [20] для измерения аномального магнитного дипольного момента мюона . Эксперимент в Брукхейвене завершился в 2001 году, но десять лет спустя Фермилаб, способный производить более чистый пучок мюонов, чем Брукхейвен, приобрел оборудование. [21] Цель состоит в том, чтобы провести более точное измерение (меньшее σ ), которое либо устранит расхождение между результатами Брукхейвена и предсказаниями теории, либо подтвердит его как экспериментально наблюдаемый пример физики за пределами Стандартной модели .

Магнит был отремонтирован и запущен в сентябре 2015 года, и было подтверждено, что его базовая однородность магнитного поля осталась на уровне 1,3  ppm , как и до переезда.

По состоянию на октябрь 2016 года магнит был перестроен и тщательно отрегулирован для создания высокооднородного магнитного поля. Новые усилия в Fermilab привели к трехкратному улучшению общей однородности, что важно для нового измерения с его более высокой точностью. [22]

В апреле 2017 года коллаборация готовила эксперимент для первого производственного запуска с протонами – для калибровки детекторных систем. Магнит получил свой первый пучок мюонов на новом месте 31 мая 2017 года. [23] Сбор данных планировалось вести до 2020 года. [24]

7 апреля 2021 года были опубликованы результаты эксперимента 1: a μ =0,001 165 920 40 (54) . Новые экспериментальные мировые средние результаты, объявленные коллаборацией Muon g  − 2, таковы: g -фактор:2.002 331 841 22 (82) , аномальный магнитный момент:0,001 165 920 61 (41) . Объединенные результаты из Fermilab и Brookhaven показывают разницу с теорией при значимости 4,2 сигма (или стандартного отклонения), немного ниже 5 сигм, которые физики частиц требуют, чтобы заявить об открытии, но все еще являются доказательством новой физики. Вероятность того, что статистическая флуктуация даст столь же поразительные результаты, составляет около 1 из 40 000. [10]

Сбор данных завершился 9 июля 2023 года, когда коллаборация отключила мюонный пучок, завершив эксперимент после шести лет сбора данных. 10 августа 2023 года были объявлены результаты запусков 1, 2 и 3 (то есть первых трех лет сбора данных), что дало новое мировое среднее значение μ =0,001 165 920 59 (22) , что представляет собой улучшение на два коэффициента ошибки по сравнению с результатами 2021 года. [17] Хотя этот экспериментальный результат имеет отклонение в 5,1 сигма от предсказания теории Стандартной модели 2020 года, он отличается всего лишь примерно на 1 сигма от предсказания, полученного в результате недавних расчетов решетки. Это расхождение между экспериментом и теорией изучается далее. [4] [5]

Эксперимент в Фермилабе достигнет своего окончательного, наиболее точного измерения магнитного момента мюона, как только ученые включат в свой анализ все данные за шесть лет; окончательный результат планируется опубликовать в 2025 году. [7]

Теория магнитных моментов

Фактор g  заряженного лептона ( электрона , мюона или тау ) очень близок к 2. Разница от 2 («аномальная» часть) зависит от лептона и может быть вычислена довольно точно на основе текущей Стандартной модели физики элементарных частиц . Измерения фактора g электрона  прекрасно согласуются с этим вычислением. Эксперимент в Брукхейвене провел это измерение для мюонов, гораздо более технически сложное измерение из-за их короткого времени жизни, и обнаружил дразнящее, но не окончательное, расхождение между измеренным значением и предсказанием Стандартной модели. [25]

Расчет предсказания Стандартной модели g -фактора мюона  чрезвычайно сложен, и существует несколько различных подходов. Основная трудность заключается в том, что на значение влияют виртуальные адроны . [26]

В 2020 году Muon g − 2 Theory Initiative опубликовала свое вычисленное консенсусное значение g- фактора мюона  , основанное на пертурбативных методах. [27] [28] В 2021 году коллаборация Будапешт-Марсель-Вупперталь (BMW) опубликовала результаты вычислений g-  фактора на решетке [29] [30] , которые находились между экспериментальным значением, полученным в Fermilab, и теоретическим значением, рассчитанным Muon g − 2 Theory Initiative. Последующие работы группы Coordinated Lattice Simulations (CLS) [31] [32] и European Twisted Mass Collaboration (ETMC) [33] [34] приблизились каждая к теоретическому значению, что предполагает возможность систематических ошибок в оценке R-отношения адронной вакуумной поляризации, используемой Fermilab. [35]

Дизайн

Кольцо g  − 2 прибывает в конечный пункт назначения — экспериментальный зал (MC1) в Фермилабе — 30 июля 2014 г.

Магнит

Центральным элементом эксперимента является сверхпроводящий магнит диаметром 50 футов (15 м) с исключительно однородным магнитным полем, используемый в качестве накопительного кольца . Он был перевезен в целости и сохранности из Брукхейвена в Лонг-Айленде , штат Нью-Йорк, в Фермилаб летом 2013 года. Переезд продлился 3200 миль (5100 км) за 35 дней [36] , в основном на барже по Восточному побережью и через Мобайл, штат Алабама , к водному пути Теннесси–Томбигби , а затем недолго по Миссисипи . Начальный и последний этапы были на специальном грузовике, едущем по закрытым шоссе ночью.

В ходе эксперимента Muon g  − 2 были инжектированы поляризованные мюоны с энергией 3,1 ГэВ/с, полученные в мюонном кампусе Фермилаб, в накопительное кольцо, которое было значительно модернизировано по сравнению с экспериментом в Брукхейвене.

Образцы кристаллов PbF2 размером 25 мм × 25 мм × 140 мм (голые и завернутые в бумагу Millipore) изображены вместе с 16-канальным монолитным SiPM Hamamatsu.

Детекторы

Измерение магнитного момента осуществляется 24 электромагнитными калориметрическими детекторами , которые равномерно распределены внутри накопительного кольца. Калориметры измеряют энергию и время прибытия (относительно времени инжекции) распадающихся позитронов (и их количество) из распада мюона в накопительном кольце. После того, как мюон распадается на позитрон и два нейтрино, позитрон оказывается с меньшей энергией, чем исходный мюон. Таким образом, магнитное поле закручивает его внутрь, где он попадает на сегментированный калориметр из фторида свинца (II) (PbF 2 ), показания которого считываются кремниевыми фотоумножителями (SiPM). [37]

Детекторы слежения регистрируют траекторию позитронов от распада мюона в накопительном кольце. Трекер может обеспечить измерение электрического дипольного момента мюона , но не непосредственно измерение магнитного момента. Основная цель трекера — измерение профиля пучка мюонов, а также разрешение наложения событий (для снижения систематической неопределенности в калориметрических измерениях). [37]

Показан один из 4 рядов из 32 соломинок. Соломинка (длиной 100 мм и диаметром 5 мм) действует как ионизационная камера, заполненная смесью аргона и этана в соотношении 1:1 , с центральным катодным проводом под напряжением +1,6 кВ.

Магнитное поле

Для измерения магнитного момента с точностью до ppb требуется однородное среднее магнитное поле с такой же точностью. Экспериментальная цель g  − 2 — достичь уровня неопределенности магнитного поля до 70 ppb, усредненного по времени и распределению мюонов. Однородное поле1,45  Тл создается в накопительном кольце с использованием сверхпроводящих магнитов, а значение поля будет активно картироваться по всему кольцу с использованием зонда ЯМР на мобильной тележке (без нарушения вакуума). Калибровка тележки соотносится с частотой Лармора протона в сферическом образце воды при эталонной температуре (34,7 °C) и перекрестно калибруется с новым гелий-3 магнитометром. [37]

Сбор данных

Важным компонентом эксперимента является система сбора данных (DAQ), которая управляет потоком данных от электроники детектора. Требованием для эксперимента является получение необработанных данных со скоростью 18 ГБ/с. Это достигается путем использования параллельной архитектуры обработки данных с использованием 24 высокоскоростных графических процессоров (NVIDIA Tesla K40) для обработки данных с 12-битных оцифровщиков сигналов. Настройка управляется программной инфраструктурой MIDAS DAQ. Система DAQ обрабатывает данные с 1296 каналов калориметра, 3 станций трекинга соломинок и вспомогательных детекторов (например, входных мюонных счетчиков). Общий объем выходных данных эксперимента оценивается в 2  ПБ . [38]

Сотрудничество

В эксперименте принимают участие следующие университеты, лаборатории и компании: [39]

Университеты

Лаборатории

Ссылки

  1. ^ "Muon g − 2 Experiment" (главная страница). Fermilab . Получено 26 апреля 2017 г.
  2. ^ Кешаварци, Алекс; Хав, Ким Сианг; Ёсиока, Тамаки (22 января 2022 г.). «Мюон g − 2: обзор». Nuclear Physics B . 975 : 115675. arXiv : 2106.06723 . Bibcode : 2022NuPhB.97515675K. doi : 10.1016/j.nuclphysb.2022.115675. S2CID  245880824.
  3. ^ Гибни, Элизабет (13 апреля 2017 г.). «Великий момент мюонов может стать толчком к новой физике». Nature . 544 (7649): 145–146. Bibcode :2017Natur.544..145G. doi : 10.1038/544145a . PMID  28406224. S2CID  4400589.
  4. ^ abc Miller, Katrina (10 августа 2023 г.). «Физики на один шаг приблизились к теоретическому противостоянию — отклонение крошечной частицы, называемой мюоном, может доказать, что одна из наиболее хорошо проверенных теорий в физике неполна. + комментарий». The New York Times . Архивировано из оригинала 11 августа 2023 г. . Получено 11 августа 2023 г. .{{cite news}}: CS1 maint: бот: исходный статус URL неизвестен ( ссылка )
  5. ^ abc Castelvecchi, Davide (10 августа 2023 г.). «Мечты о новой физике увядают с последним результатом мюонного магнетизма: прецизионный тест магнетизма частицы подтверждает более ранние шокирующие открытия — но теория, возможно, в конце концов, не нуждается в переосмыслении». Nature . 620 (7974): 473–474. doi :10.1038/d41586-023-02532-6. PMID  37563473. S2CID  260807806 . Получено 17 августа 2023 г. .
  6. ^ "Muon g − 2 Collaboration to resolve mystery". Muon g  − 2 Experiment (Press release). Fermilab. Архивировано из оригинала 1 июля 2017 г. Получено 30 апреля 2017 г.
  7. ^ abcd «Мюон g − 2 удваивает ставки с последними измерениями, исследует неизведанную территорию в поисках новой физики» (пресс-релиз). Fermilab. 10 августа 2023 г.
  8. ^ "Первые результаты эксперимента Muon g − 2 в Фермилабе" (пресс-релиз). Фермилаб. 7 марта 2021 г.
  9. ^ Overbye, Dennis (7 апреля 2021 г.). «Открытие в результате исследования частиц может нарушить известные законы физики». The New York Times . Получено 7 апреля 2021 г. Это не следующий бозон Хиггса — пока . Но лучшее объяснение, говорят физики, включает формы материи и энергии, которые в настоящее время науке неизвестны.
  10. ^ ab Марк, Трейси (7 апреля 2021 г.). «Первые результаты эксперимента Фермилаб с мюоном g − 2 подтверждают доказательства новой физики» (пресс-релиз). Fermilab . Получено 7 апреля 2021 г. .
  11. ^ Crease, Robert P. (17 апреля 2024 г.). «Фрэнсис Джеймс Макдональд Фарли. 13 октября 1920 г. — 16 июля 2018 г.». Биографические мемуары членов Королевского общества . doi : 10.1098/rsbm.2023.0037 . ISSN  0080-4606.
  12. ^ Фарли, Фрэнсис (2004). «Темная сторона мюона». В Альварес-Гоме, Луис (ред.). Бесконечно ЦЕРН: Воспоминания о пятидесяти годах исследований, 1954–2004 . Женева, Швейцария: Издательства Сюзанны Хертер. стр. 38–41. ISBN 978-2-940031-33-7. OCLC  606546795.
  13. ^ "Архивы эксперимента Muon g − 2". Архив ЦЕРН . 2007. Получено 4 марта 2020 г.
  14. ^ Charpak, Georges ; Garwin, Richard L.; Farley, Francis JM ; Müller, T. (1994). "Результаты эксперимента g − 2". В Cabibbo, N. (ред.). Lepton Physics at CERN and Frascati . World Scientific. стр. 34 и далее. ISBN 9789810220785.
  15. ^ Комбли, Ф.; Фарли, Ф. Дж. М.; Пикассо, Э. (1981). «Эксперименты ЦЕРНа с мюоном (g − 2)». Physics Reports . 68 (2): 93–119. Bibcode :1981PhR....68...93C. doi :10.1016/0370-1573(81)90028-4. ISSN  0370-1573.
  16. ^ "Enigma of the muon" (Пресс-релиз). Европейская организация ядерных исследований (ЦЕРН) . Получено 19 июля 2018 г.
  17. ^ ab Aguillard, DP; et al. (10 августа 2023 г.). "Измерение аномального магнитного момента положительного мюона с точностью до 0,20 PPM" (PDF) . Physical Review Letters . 131 (16): 161802. arXiv : 2308.06230 . Bibcode : 2023PhRvL.131p1802A. doi : 10.1103/PhysRevLett.131.161802. PMID  37925710. S2CID  260781819.
  18. ^ "Эксперимент Muon g − 2". bnl.gov . 11 августа 2023 г.
  19. ^ Bennett, GW; Bousquet, B.; Brown, HN; Bunce, G.; Carey, RM; Cushman, P.; et al. (Muon g − 2 Collaboration) (7 апреля 2006 г.). "Final report of the E821 muon anomalous magnetic moment measurement at BNL". Physical Review D. 73 ( 7): 072003. arXiv : hep-ex/0602035 . Bibcode : 2006PhRvD..73g2003B. doi : 10.1103/PhysRevD.73.072003. S2CID  53539306.
  20. ^ Фарли, Ф. (2004). «47 лет мюона g − 2». Прогресс в физике элементарных частиц и ядерной физики . 52 (1): 1–83. Bibcode :2004PrPNP..52....1F. doi :10.1016/j.ppnp.2003.09.004. ISSN  0146-6410.
  21. ^ Чо, Адриан (7 апреля 2021 г.). «Загадка частиц углубляется, поскольку физики подтверждают, что мюон более магнитен, чем предсказывалось». www.science.org . Архивировано из оригинала 18 мая 2023 г. . Получено 18 мая 2023 г. .
  22. ^ Хольцбауэр, Дж. Л. (9 декабря 2016 г.). «Обзор и статус эксперимента с мюоном g − 2 по состоянию на июнь 2016 г.». Труды 12-й Международной конференции по красоте, очарованию и гиперонам в адронных взаимодействиях (BEACH 2016): Фэрфакс, Вирджиния, США, 12–18 июня 2016 г. . XII-я Международная конференция по красоте, очарованию и гиперонам в адронных взаимодействиях. J. Phys. Conf. Ser . Vol. 770. p. 012038. arXiv : 1610.10069 . doi :10.1088/1742-6596/770/1/012038. «альтернативный источник» – через inSPIRE.
  23. ^ "Настал момент мюонного магнита" (пресс-релиз). Фермилаб. 31 мая 2017 г.
  24. ^ Gohn, W.; et al. (Muon g − 2 Collaboration) (15 ноября 2016 г.). "The muon g − 2 experimental at Fermilab". 18th International Workshop on Neutrino Factorys and Future Neutrino Facilities Search (NuFact16) Куинён, Вьетнам, 21–27 августа 2016 г. arXiv : 1611.04964 . «альтернативный источник» – через inSPIRE.
  25. ^ «Физики опубликовали всемирный консенсус по расчету магнитного момента мюона» (пресс-релиз). Fermilab. 11 июня 2020 г.
  26. ^ «Множественные пути мюонной математики». Брукхейвенская национальная лаборатория . 18 ноября 2020 г. Получено 18 мая 2023 г.
  27. ^ Muon g-2 Theory Initiative (3 декабря 2020 г.). «Аномальный магнитный момент мюона в Стандартной модели». Physics Reports . 887 : 1–166. arXiv : 2006.04822 . Bibcode : 2020PhR...887....1A. doi : 10.1016/j.physrep.2020.07.006. S2CID  219559166.{{cite journal}}: CS1 maint: числовые имена: список авторов ( ссылка )
  28. ^ "Главная | Теория мюона g − 2". muon-gm2-theory.illinois.edu . Получено 14 марта 2023 г. .
  29. ^ Borsanyi, Sz.; Fodor, Z.; Guenther, JN; Hoelbling, C.; Katz, SD; Lellouch, L.; Lippert, T.; Miura, K.; Parato, L.; Szabo, KK; Stokes, F.; Toth, BC; Torok, Cs.; Varnhorst, L. (6 мая 2021 г.). "Ведущий адронный вклад в магнитный момент мюона из решеточной КХД". Nature . 593 (7857): 51–55. arXiv : 2002.12347 . Bibcode :2021Natur.593...51B. doi :10.1038/s41586-021-03418-1. ISSN  0028-0836. PMID  33828303. S2CID  221151004.
  30. ^ «Сотрудничество Будапешта-Марселя-Вупперталя» . www.bmw.uni-wuppertal.de .
  31. ^ Cè, M.; Gérardin, A.; von Hippel, G.; Hudspith, RJ; Kuberski, S.; Meyer, HB; Miura, K.; Mohler, D.; Ottnad, K.; Paul, S.; Risch, A.; San José, T.; Wittig, H. (13 декабря 2022 г.). "Окно, наблюдаемое для вклада адронной поляризации вакуума в мюон $g\ensuremath{-}2$ из решеточной КХД". Physical Review D . 106 (11): 114502. arXiv : 2206.06582 . doi : 10.1103/PhysRevD.106.114502 . S2CID  56285714.
  32. ^ "Моделирование координированной решетки". DESY .
  33. ^ Александру, Констанция; Баччио, Симона; Димопулос, Петрос; Финкенрат, Джейкоб; Фреззотти, Роберто; Гальярди, Джузеппе; Гарофало, Марко; Хаджияннаку, Кириакос; Костшева, Бартош; Янсен, Карл; Любич, Витторио; Петшлис, Маркус; Санфилиппо, Франческо; Симула, Сильвано; Урбах, Карстен (20 декабря 2022 г.). «Вклад HVP на коротких \& средних расстояниях в мюон g - 2: предсказание SM (решетка) в зависимости от данных об аннигиляции e + e - ». arXiv : 2212.10490 [геп-ф].
  34. ^ "European Twisted Mass Collaboration". www-zeuthen.desy.de . Получено 14 марта 2023 г. .
  35. ^ Александру, Констанция; Баккио, Симоне; Де Сантис, Алессандро; Димопулос, Петрос; Финкенрат, Якоб; Фреззотти, Роберто; Гальярди, Джузеппе; Гарофало, Марко; Хаджияннаку, Кириакос; Кострцева, Бартош; Янсен, Карл; Любич, Витторио; Петшлис, Маркус; Санфилиппо, Франческо; Симула, Сильвано (2023). "Исследование размытого отношения энергии с использованием решеточной КХД". Physical Review Letters . 130 (24): 241901. arXiv : 2212.08467 . Bibcode : 2023PhRvL.130x1901A. doi : 10.1103/PhysRevLett.130.241901. PMID  37390427. S2CID  258823484.
  36. ↑ Hertzog, David; Roberts, Lee (27 октября 2014 г.). «Muon g − 2 storage ring starts a new life». CERN Courier . Получено 26 апреля 2017 г. .
  37. ^ abc Grange, J.; Guarino, V.; Winter, P.; Wood, K.; Zhao, H.; Carey, RM; et al. (Muon g − 2 Collaboration) (27 января 2015 г.). Отчет о техническом проектировании мюона ( g − 2) (Отчет). arXiv : 1501.06858 . Bibcode :2015arXiv150106858G. «альтернативный источник» – через inSPIRE.
  38. ^ Gohn, W.; et al. (Muon g − 2 Collaboration) (15 ноября 2016 г.). «Сбор данных с помощью графических процессоров: система сбора данных для эксперимента muon g − 2 в Фермилабе». Труды 38-й Международной конференции по физике высоких энергий (ICHEP 2016): Чикаго, Иллинойс, США, 3–10 августа 2016 г. . стр. 174. arXiv : 1611.04959 . Bibcode :2016arXiv161104959G. doi : 10.22323/1.282.0174 . «альтернативный источник» – через inSPIRE.
  39. ^ "Muon g − 2 Collaboration". Muon g − 2 Experiment . Fermilab . Получено 26 апреля 2017 г.

Внешние ссылки