Цепь резистор -конденсатор ( RC-цепь ), или RC-фильтр или RC-сеть , представляет собой электрическую цепь , состоящую из резисторов и конденсаторов . Он может управляться источником напряжения или тока , и они будут вызывать разные реакции. RC-цепь первого порядка состоит из одного резистора и одного конденсатора и представляет собой простейший тип RC-цепи.
RC-цепи можно использовать для фильтрации сигнала путем блокировки определенных частот и пропускания других. Двумя наиболее распространенными RC-фильтрами являются фильтры верхних частот и фильтры нижних частот ; для полосовых и полосовых фильтров обычно требуются RLC-фильтры , хотя грубые фильтры можно сделать и с RC-фильтрами.
Существует три основных компонента линейной пассивной аналоговой схемы с сосредоточенными параметрами: резистор (R), конденсатор (C) и катушка индуктивности (L). Они могут быть объединены в цепь RC, цепь RL , цепь LC и цепь RLC , при этом аббревиатуры указывают, какие компоненты используются. Эти схемы, среди них, демонстрируют большое количество важных типов поведения, которые являются фундаментальными для большей части аналоговой электроники . В частности, они способны действовать как пассивные фильтры . В этой статье рассматривается RC-цепь как в последовательной , так и в параллельной форме, как показано на схемах ниже.
Простейшая RC-цепь состоит из резистора и заряженного конденсатора, соединенных друг с другом в один контур без внешнего источника напряжения. Как только цепь замыкается, конденсатор начинает разряжать накопленную энергию через резистор. Напряжение на конденсаторе, которое зависит от времени, можно найти с помощью закона тока Кирхгофа . Ток через резистор должен быть равен по величине (но противоположному знаку) производной по времени накопленного заряда на конденсаторе. Это приводит к линейному дифференциальному уравнению
где С – емкость конденсатора.
Решение этого уравнения для V дает формулу экспоненциального затухания :
где V 0 — напряжение конденсатора в момент времени t = 0 .
Время, необходимое для падения напряжения доВ 0/еназывается постоянной времени RC и определяется выражением [1]
В этой формуле τ измеряется в секундах, R – в омах, а C – в фарадах.
Комплексное сопротивление Z C (в Омах ) конденсатора емкостью C (в фарадах ) равно
Комплексная частота s , вообще говоря, является комплексным числом ,
где
Синусоидальное устойчивое состояние — это особый случай, в котором входное напряжение представляет собой чистую синусоиду (без экспоненциального затухания). В результате импеданс становится
Если рассматривать схему как делитель напряжения , напряжение на конденсаторе составит:
а напряжение на резисторе равно:
Передаточная функция от входного напряжения к напряжению на конденсаторе равна
Аналогично, передаточная функция от входа к напряжению на резисторе равна
Обе передаточные функции имеют один полюс , расположенный в точке
Кроме того, передаточная функция напряжения на резисторе имеет ноль, расположенный в начале координат .
Величина выигрыша по двум компонентам равна
и
а фазовые углы равны
и
Эти выражения вместе можно заменить в обычное выражение для вектора, представляющего выходные данные:
Ток в цепи везде одинаков, так как цепь включена последовательно:
Импульсная характеристика для каждого напряжения представляет собой обратное преобразование Лапласа соответствующей передаточной функции. Он представляет собой реакцию схемы на входное напряжение, состоящее из импульса или дельта-функции Дирака .
Импульсная характеристика напряжения конденсатора равна
где u ( t ) — ступенчатая функция Хевисайда , а τ = RC — постоянная времени .
Аналогично, импульсная характеристика напряжения резистора равна
где δ ( t ) — дельта-функция Дирака
Это выражения частотной области . Их анализ покажет, какие частоты схемы (или фильтры) пропускают, а какие отклоняют. Этот анализ основан на рассмотрении того, что происходит с этими выигрышами, когда частота становится очень большой или очень маленькой.
При ω → ∞ :
При ω → 0 :
Это показывает, что если выходной сигнал подается через конденсатор, высокие частоты ослабляются (замыкаются на землю), а низкие частоты пропускаются. Таким образом, схема ведет себя как фильтр нижних частот . Однако если выходной сигнал подается через резистор, высокие частоты пропускаются, а низкие частоты ослабляются (поскольку конденсатор блокирует сигнал, когда его частота приближается к 0). В этой конфигурации схема ведет себя как фильтр верхних частот .
Диапазон частот, который пропускает фильтр, называется его полосой пропускания . Точка, в которой фильтр ослабляет сигнал вдвое от его нефильтрованной мощности, называется частотой среза . Для этого необходимо уменьшить коэффициент усиления схемы до
Решение приведенного выше уравнения дает
это частота, которую фильтр будет ослаблять до половины своей первоначальной мощности.
Очевидно, что фазы также зависят от частоты, хотя этот эффект в целом менее интересен, чем изменение коэффициента усиления.
При ω → 0 :
При ω → ∞ :
Таким образом, при постоянном токе (0 Гц ) напряжение конденсатора находится в фазе с напряжением сигнала, а напряжение резистора опережает его на 90°. По мере увеличения частоты напряжение конденсатора отстает на 90° относительно сигнала, а напряжение резистора становится синфазным с сигналом.
Самый простой способ получить поведение во временной области — использовать преобразования Лапласа выражений для VC и VR , приведенных выше. Это эффективно преобразует jω → s . Предполагая пошаговый ввод (т. е. V in = 0 до t = 0 , а затем V in = V после этого):
Разложение частных дробей и обратное преобразование Лапласа дают:
Эти уравнения предназначены для расчета напряжения на конденсаторе и резисторе соответственно во время зарядки конденсатора ; для разряда уравнения обратные. Эти уравнения можно переписать в терминах заряда и тока, используя соотношения C =вопрос/Ви V = IR (см. закон Ома ).
Таким образом, напряжение на конденсаторе с течением времени стремится к V , а напряжение на резисторе стремится к 0, как показано на рисунках. Это соответствует интуитивному представлению о том, что конденсатор будет заряжаться от напряжения питания с течением времени и в конечном итоге будет полностью заряжен.
Эти уравнения показывают, что последовательная RC-цепь имеет постоянную времени , обычно обозначаемую τ = RC , обозначающую время, в течение которого напряжение на компоненте либо возрастает (на конденсаторе), либо падает (на резисторе) в пределах1/еего конечной стоимости. То есть τ — это время, необходимое VC для достижения V (1 −1/е) и V R для достижения V (1/е) .
Скорость изменения дробная 1 —1/еза τ . Таким образом, при переходе от t = Nτ к t = ( N + 1) τ напряжение переместится примерно на 63,2% пути от уровня при t = Nτ к своему конечному значению. Таким образом, конденсатор будет заряжен примерно до 63,2% после τ и практически полностью заряжен (99,3%) примерно через 5 τ . Когда источник напряжения заменяется на короткое замыкание, при полностью заряженном конденсаторе напряжение на конденсаторе падает экспоненциально с t от V до 0. Конденсатор будет разряжен примерно до 36,8% после τ и, по существу, полностью разряжен (0,7% ) примерно через 5 τ . Обратите внимание, что ток I в цепи ведет себя так же, как и напряжение на резисторе, согласно закону Ома .
Эти результаты также могут быть получены путем решения дифференциальных уравнений, описывающих схему:
Первое уравнение решается с использованием интегрирующего коэффициента , а второе легко выводится; решения точно такие же, как и те, которые получены с помощью преобразований Лапласа.
Рассмотрим выходной сигнал конденсатора на высокой частоте, т.е.
Это означает, что у конденсатора недостаточно времени для зарядки, и поэтому его напряжение очень мало. Таким образом, входное напряжение примерно равно напряжению на резисторе. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим выражение, приведенное выше:
но обратите внимание, что описанное частотное условие означает, что
так
это просто закон Ома .
Сейчас,
так
который является интегратором на конденсаторе .
Рассмотрим выходной сигнал резистора на низкой частоте, т.е.
Это означает, что конденсатор успевает зарядиться до тех пор, пока его напряжение не станет практически равным напряжению источника. Снова обратимся к выражению I , когда
так
Сейчас,
который является дифференциатором на резисторе .
Интегрирование и дифференцирование также могут быть достигнуты путем размещения соответствующих резисторов и конденсаторов на входе и контуре обратной связи операционных усилителей (см. «Интегратор операционного усилителя» и «Дифференциатор операционного усилителя »).
Параллельная RC-цепь обычно представляет меньший интерес, чем последовательная. Во многом это связано с тем, что выходное напряжение V out равно входному напряжению V in — в результате эта схема не действует как фильтр входного сигнала, если он не питается от источника тока .
При комплексных сопротивлениях:
Это показывает, что ток конденсатора сдвинут по фазе на 90° с током резистора (и источника). В качестве альтернативы можно использовать основные дифференциальные уравнения:
При питании от источника тока передаточная функция параллельной RC-цепи равна:
Иногда требуется синтезировать RC-цепь по заданной рациональной функции в s . Чтобы синтез был возможен в пассивных элементах, функция должна быть положительно-вещественной функцией . Для синтеза в виде RC-цепи все критические частоты ( полюсы и нули ) должны находиться на отрицательной действительной оси и чередоваться между полюсами и нулями с равным количеством каждой. Кроме того, критическая частота, ближайшая к началу координат, должна быть полюсом, если предположить, что рациональная функция представляет собой импеданс, а не адмиттанс.
Синтез может быть достигнут с помощью модификации синтеза Фостера или синтеза Кауэра, используемых для синтеза LC-схем . В случае синтеза Кауэра получится лестничная сеть резисторов и конденсаторов. [2]