stringtranslate.com

Гиперядро

Гиперядро похоже на обычное атомное ядро , но содержит по крайней мере один гиперон в дополнение к обычным протонам и нейтронам . Гипероны — это категория барионных частиц, которые несут ненулевое квантовое число странности , которое сохраняется при сильных и электромагнитных взаимодействиях .

Разнообразие реакций дает возможность разместить в ядре одну или несколько единиц странности. Гиперядра, содержащие самый легкий гиперон, лямбда (Λ), имеют тенденцию быть более прочно связанными, чем нормальные ядра, хотя они могут распадаться под действием слабого взаимодействия со средним временем жизни около200  пс . Были найдены сигма -гиперядра (Σ), а также дважды странные ядра, содержащие xi-барионы (Ξ) или два Λ.

Номенклатура

Комбинации трех верхних , нижних и странных кварков с общим спином 1 ⁄ 2 (слева) и с полным спином 3 ⁄ 2 (справа).

Гиперядра называются по их атомному номеру и барионному числу , как и в обычных ядрах, плюс гиперон(ы), которые указаны в левом нижнем индексе символа, с оговоркой, что атомный номер интерпретируется как общий заряд гиперядра. , включая заряженные гипероны, такие как xi минус (Ξ − ), а также протоны. Например, гиперядро16
ΛО
содержит 8 протонов, 7 нейтронов и один Λ (не несущий заряда). [1]

История

Первый был открыт Марианом Данишем и Ежи Пневским в 1952 году с использованием пластины ядерной эмульсии , подвергнутой воздействию космических лучей , на основе их энергичного, но замедленного распада. Было высказано предположение, что это событие произошло из-за ядерного фрагмента, содержащего Λ-барион. [2] Эксперименты до 1970-х годов продолжались по изучению гиперядер, образующихся в эмульсиях, с использованием космических лучей, а затем с использованием пучков пионов (π) и каонов (K) из ускорителей частиц . [1]

С 1980-х годов более эффективные методы производства с использованием пионных и каонных пучков позволили провести дальнейшие исследования на различных ускорительных установках, включая ЦЕРН , Брукхейвенскую национальную лабораторию , KEK , DAφNE и JPARC . [3] [4] В 2010-х годах эксперименты с тяжелыми ионами , такие как ALICE и STAR , впервые позволили создать и измерить легкие гиперядра, образовавшиеся в результате адронизации из кварк-глюонной плазмы . [5]

Характеристики

Гиперядерная физика отличается от физики нормальных ядер, поскольку гиперон отличается от четырехнуклонного спина и изоспина . То есть одиночный гиперон не ограничен принципом Паули и может опускаться на самый низкий энергетический уровень. [6] Таким образом, гиперядра часто меньше и более прочно связаны, чем нормальные ядра; [7] например, гиперядро лития7
ΛЛи
на 19% меньше нормального ядра 6 Li. [8] [9] Однако гипероны могут распадаться под действием слабого взаимодействия ; среднее время жизни свободного Λ равно263 ± 2  пс , а у Λ-гиперядра обычно немного короче. [10]

Обобщенная формула массы, разработанная как для нестранных нормальных ядер, так и для странных гиперядер, может оценивать массы гиперядер, содержащих гипероны Λ, ΛΛ, Σ и Ξ. [11] [12] Предсказываются нейтронные и протонные линии для гиперядер и предполагается существование некоторых экзотических гиперядер за пределами обычных нейтронных и протонных линий. [7] Эта обобщенная формула массы была названа Ботвиной и Походзаллой «формулой Саманты» и использовалась для предсказания относительных выходов гиперядер в столкновениях тяжелых ионов. [13]

Типы

Λ гиперядра

Самый простой и наиболее хорошо изученный тип гиперядра включает только самый легкий гиперон — Λ. [6]

В то время как два нуклона могут взаимодействовать посредством ядерной силы , опосредованной виртуальным пионом, Λ становится Σ-барионом при испускании пиона, [a] поэтому взаимодействие Λ-нуклона опосредовано исключительно более массивными мезонами, такими как η и ω- мезоны, или посредством одновременного обмена двумя или более мезонами. [15] Это означает, что взаимодействие Λ с нуклоном слабее и имеет меньший радиус действия, чем стандартное ядерное взаимодействие, а потенциальная яма Λ в ядре меньше, чем у нуклона; В [16] в гиперядрах глубина Λ-потенциала составляет примерно 30  МэВ . [17] Однако однопионный обмен при Λ-нуклонном взаимодействии действительно вызывает квантовомеханическое перемешивание Λ и Σ барионов в гиперядрах (чего не происходит в свободном пространстве), особенно в нейтронно-богатых гиперядрах. [18] [19] [20] Кроме того, ожидается, что сила трех тел между Λ и двумя нуклонами будет более важной, чем трехчастичное взаимодействие в ядрах, поскольку Λ может обмениваться двумя пионами с виртуальным промежуточным Σ, в то время как эквивалентный процесс в нуклонах требует относительно тяжелого промежуточного продукта дельта-бариона (Δ). [15]

Как и все гипероны, Λ-гиперядра могут распадаться в результате слабого взаимодействия , которое превращает его в более легкий барион и испускает мезон или пару лептон -антилептон. В свободном пространстве Λ обычно распадается под действием слабого взаимодействия на протон и π – мезон или нейтрон и π 0 с общим периодом полураспада263 ± 2  пс . [21] Нуклон в гиперядре может вызвать распад Λ посредством слабого взаимодействия без испускания пиона; этот процесс становится доминирующим в тяжелых гиперядрах из-за подавления режима распада пионов. [22] Период полураспада Λ в гиперядре значительно короче, выходя на плато примерно до215 ± 14 пс вблизи56
ΛФе
, [23] , но некоторые эмпирические измерения существенно расходятся друг с другом или с теоретическими предсказаниями. [24]

Гипертритон

Простейшее гиперядро — гипертритон (3
ΛЧАС
), который состоит из одного протона, одного нейтрона и одного Λ-гиперона. Λ в этой системе очень слабо связан, имеет энергию разделения 130 кэВ и большой радиус 10,6  фм [25] по сравнению с примерно2,13 Фм для дейтрона . [26]

Эта слабая связь подразумевала бы время жизни, подобное свободному Λ. Однако измеренное время жизни гипертритона, усредненное по всем экспериментам (около206+15
−13 ps ) существенно короче, чем предсказывает теория, поскольку ожидается, что немезонная мода распада будет относительно незначительной; некоторые экспериментальные результаты существенно короче или длиннее этого среднего значения. [27] [28]

Σ гиперядра

Существование гиперядер, содержащих Σ-барион, менее ясно. В нескольких экспериментах начала 1980-х годов сообщалось о связанных гиперядерных состояниях с энергией выше Λ-разделения и предположительно содержащих один из немного более тяжелых Σ-барионов, но эксперименты позже в том же десятилетии исключили существование таких состояний. [6] Результаты исследования экзотических атомов , содержащих Σ -, связанный с ядром электромагнитной силой, обнаружили чистое отталкивающее Σ-нуклонное взаимодействие в гиперядрах среднего и большого размера, что означает, что в таком диапазоне масс не существует Σ-гиперядер. [6] Однако эксперимент 1998 года окончательно обнаружил световое Σ-гиперядро.4
ΣОн
. [6]

Гиперядра ΛΛ и Ξ

Были созданы гиперядра, содержащие два Λ-бариона. Однако такие гиперядра гораздо сложнее создать из-за наличия в них двух странных кварков, и по состоянию на 2016 год наблюдалось только семь гиперядер-кандидатов ΛΛ. [29] Как и взаимодействие Λ-нуклон, эмпирические и теоретические модели предсказывают, что взаимодействие Λ-Λ является умеренно привлекательным. [30] [31]

Известны гиперядра, содержащие Ξ-барион. [ нужна ссылка ] Эмпирические исследования и теоретические модели показывают, что взаимодействие Ξ – –протон является притягивающим, но более слабым, чем взаимодействие Λ–нуклон. [30] Подобно Σ – и другим отрицательно заряженным частицам, Ξ – также может образовывать экзотический атом. Когда Ξ – связан в экзотическом атоме или гиперядре, он быстро распадается на гиперядро ΛΛ или на два Λ гиперядра путем обмена странного кварка на протон, который высвобождает около 29 МэВ энергии в свободном пространстве: [b ]

Ξ − + p → Λ + Λ [33] [34] [25]

Ом гиперядра

Гиперядра, содержащие омега-барион (Ω), были предсказаны с помощью решеточной КХД в 2018 году; в частности, ожидается, что дибарионы протон-Ом и Ом-Ом (связанные системы, содержащие два бариона) будут стабильными. [35] [36] По состоянию на 2022 год таких гиперядер не наблюдалось ни при каких условиях, но самые лёгкие такие виды могли образоваться в результате столкновений тяжёлых ионов, [37] и измерения эксперимента STAR согласуются с существованием протон–Ом-дибарион. [38]

Гиперядра с более высокой странностью

Поскольку Λ электрически нейтральен, а его ядерные силовые взаимодействия притягиваются, прогнозируется, что существуют сколь угодно большие гиперядра с высокой странностью и небольшим суммарным зарядом, включая виды без нуклонов. Энергия связи на барион в многострановых гиперядрах может при определенных условиях достигать 21 МэВ/ А [7] по сравнению с 8,80 МэВ/ А для обычного ядра 62 Ni . [39] Кроме того, образование Ξ-барионов должно быстро стать энергетически выгодным, в отличие от случая, когда Λ-барионов нет, поскольку обмен странностью с нуклоном был бы невозможен из-за принципа Паули. [40]

Производство

Было разработано несколько способов производства гиперядер путем бомбардировки нормальных ядер.

Обмен и производство странностей

Один из методов создания K --мезона заменяет странный кварк нуклоном и превращает его в Λ: [41]

р + К − → Λ + π 0
п + К − → Λ + π −

Сечение образования гиперядра максимально, когда импульс каонного пучка составляет примерно 500 МэВ / с . [42] Существует несколько вариантов этой схемы, в том числе те, в которых падающие каоны либо останавливаются перед столкновением с ядром. [41]

В редких случаях поступающий K - может вместо этого создать гиперядро Ξ посредством реакции:

p + K − → Ξ − + K + [43]

Эквивалентная реакция образования странности включает в себя реакцию π + -мезона с нейтроном, превращающую его в Λ: [44]

n + π + → Λ + K +

Эта реакция имеет максимальное сечение при импульсе пучка 1,05 ГэВ/ c и является наиболее эффективным путем производства Λ-гиперядер, но требует более крупных мишеней, чем методы обмена странностями. [44]

Упругое рассеяние

Рассеяние электрона на протоне может изменить его на Λ и создать K + : [45]

p + e − → Λ + e − ′ + K +

где штрих обозначает рассеянный электрон. Энергию электронного пучка легче настраивать, чем пионного или каонного пучка, что упрощает измерение и калибровку уровней гиперядерной энергии. [45] Первоначально этот метод был теоретически предсказан в 1980-х годах, но впервые был использован экспериментально в начале 2000-х годов. [46]

Захват Гиперона

Захват Ξ − бариона ядром может создать Ξ − экзотический атом или гиперядро. [33] При захвате оно превращается в гиперядро ΛΛ или два Λ-гиперядра. [47] Недостаток состоит в том, что Ξ - барион труднее превратить в пучок, чем одиночные странные адроны. [48] ​​Однако эксперимент в J-PARC, начатый в 2020 году, будет собирать данные о гиперядрах Ξ и ΛΛ с использованием аналогичной безпучковой установки, в которой рассеянные Ξ - барионы выпадают на эмульсионную мишень. [33]

Столкновения тяжелых ионов

Похожие виды

Каонные ядра

К - мезон может вращаться вокруг ядра экзотического атома, например, каонного водорода . [49] Хотя сильное взаимодействие K -- протона в каонном водороде является отталкивающим, [50] взаимодействие K -- ядра притягивает более крупные системы, поэтому этот мезон может перейти в сильносвязанное состояние, тесно связанное с гиперядром; В [6] , в частности, система K – –протон–протон экспериментально известна и более прочно связана, чем нормальное ядро. [51]

Очарованные гиперядра

Ядра, содержащие очарованный кварк, были предсказаны теоретически с 1977 года [52] и описываются как очарованные гиперядра , несмотря на возможное отсутствие странных кварков. [53] В частности, предсказано, что легчайшие очарованные барионы, барионы Λ c и Σ c , [c] , существуют в связанных состояниях в очарованных гиперядрах и могут создаваться в процессах, аналогичных тем, которые используются для создания гиперядер. [53] По прогнозам , глубина потенциала Λ c в ядерной материи составит 58 МэВ, [53] но в отличие от Λ-гиперядер, более крупные гиперядра, содержащие положительно заряженный Λ c , будут менее стабильными, чем соответствующие Λ-гиперядра, из-за кулоновского отталкивания . [54] Разница масс между Λ c и
Σ+
сслишком велика для того, чтобы в гиперядрах могло произойти заметное смешивание этих барионов. [55] Слабые распады очарованных гиперядер имеют сильные релятивистские поправки по сравнению с распадами обычных гиперядер, поскольку энергия, выделяющаяся в процессе распада, сравнима с массой Λ-бариона. [56]

Смотрите также

Примечания

  1. ^ Изоспин ( I ), число, описывающее содержание верхних и нижних кварков в системе, сохраняется в сильном взаимодействии. Поскольку изоспин пиона равен 1, Λ-барион ( I = 0 ) должен стать Σ ( I = 1 ) при испускании пиона. [14]
  2. ^ Исходный протон и Ξ - имеют массы примерно 938,3 и 1321,7 МэВ соответственно, а уходящие Λ составляют около 1115,7 МэВ каждый; [32] высвободившаяся энергия равна количеству потерянной массы (умноженное на c 2 ).
  3. ^ Индекс c в символах очарованных барионов указывает на то, что странный кварк в гипероне заменяется очаровательным кварком; верхний индекс, если он присутствует, по-прежнему представляет собой полный заряд бариона.

Рекомендации

  1. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 2.
  2. ^ Даныш, М.; Пневский, Дж. (март 1953 г.). «Замедленный распад тяжелого ядерного фрагмента: I». Лондонский, Эдинбургский и Дублинский философский журнал и научный журнал . 44 (350): 348–350. дои : 10.1080/14786440308520318.
  3. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 4.
  4. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 29.
  5. ^ Толос и Фаббиетти 2020, стр. 53–54.
  6. ^ abcdef Феличелло, А; Нагаэ, Т. (1 сентября 2015 г.). «Экспериментальный обзор гиперядерной физики: последние достижения и перспективы». Отчеты о прогрессе в физике . 78 (9): 096301. Бибкод : 2015RPPh...78i6301F. дои : 10.1088/0034-4885/78/9/096301. PMID  26317857. S2CID  25818699.
  7. ^ abc К. Саманта, П. Рой Чоудхури и DNBasu (2008). «Лямбда-гиперонический эффект на нормальные капельные линии». Журнал физики Г. 35 (6): 065101–065110. arXiv : 0802.3172 . Бибкод : 2008JPhG...35f5101S. дои : 10.1088/0954-3899/35/6/065101. S2CID  118482655.
  8. ↑ Брамфилд, Джефф (1 марта 2001 г.). «Невероятное сокращающееся ядро». Фокус физического обзора . Том. 7, нет. 11.
  9. ^ Танида, К.; Тамура, Х.; Кровать.; Акикава, Х.; Араки, К.; Бханг, Х.; Эндо, Т.; Фуджи, Ю.; Фукуда, Т.; Хасимото, О.; Имаи, К.; Хотчи, Х.; Какигучи, Ю.; Ким, Дж. Х.; Ким, Ю.Д.; Миёси, Т.; Мураками, Т.; Нагаэ, Т.; Ноуми, Х.; Оута, Х.; Одзава, К.; Сайто, Т.; Сасао, Дж.; Сато, Ю.; Сато, С.; Савафта, Род-Айленд; Сэкимото, М.; Такахаши, Т.; Тан, Л.; Ся, Х.Х.; Чжоу, SH; Чжу, Л.Х. (5 марта 2001 г.). «Измерение B (E2) и уменьшения гиперядерного размера». Письма о физических отзывах . 86 (10): 1982–1985. doi :10.1103/PhysRevLett.86.1982. ПМИД  11289835.
  10. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 18.
  11. ^ К. Саманта (2006). «Формула массы от нормальной до гиперядерной». В С. Стойке; Л. Траче; Р.Э. Триббл (ред.). Материалы Карпатской летней школы физики 2005 . Всемирная научная . п. 29. ISBN 978-981-270-007-0.
  12. ^ К. Саманта, П. Рой Чоудхури, DNBasu (2006). «Обобщенная формула массы для нестранных и гиперядер с нарушением симметрии SU (6)». Журнал физики Г. 32 (3): 363–373. arXiv : nucl-th/0504085 . Бибкод : 2006JPhG...32..363S. дои : 10.1088/0954-3899/32/3/010. S2CID  118870657.{{cite journal}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
  13. ^ А.С. Ботвина; Дж. Походзалла (2007). «Производство гиперядер при мультифрагментации материи ядерного зрителя». Физический обзор C . 76 (2): 024909–024912. arXiv : 0705.2968 . Бибкод : 2007PhRvC..76b4909B. doi : 10.1103/PhysRevC.76.024909. S2CID  119652113.
  14. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 20.
  15. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 2, 20–21.
  16. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 6.
  17. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 50.
  18. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 20–21.
  19. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 52.
  20. ^ Умея, А.; Харада, Т. (20 февраля 2009 г.). «Эффект связи Λ–Σ в богатом нейтронами Λ-гиперядре в расчете микроскопической модели оболочки». Физический обзор C . 79 (2): 024315. arXiv : 0810.4591 . doi : 10.1103/PhysRevC.79.024315. S2CID  117921775.
  21. ^ Амслер, К.; и другие. (Группа данных о частицах) (2008). «Λ» (PDF) . Списки частиц. Лаборатория Лоуренса Беркли.
  22. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 50–51.
  23. ^ Сато, Ю.; Аджимура, С.; Аоки, К.; Бханг, Х.; Хасэгава, Т.; Хашимото, О.; Хотчи, Х.; Ким, Ю.Д.; Кисимото, Т.; Маэда, К.; Ноуми, Х.; Охта, Ю.; Омата, К.; Оута, Х.; Парк, Х.; Сэкимото, М.; Сибата, Т.; Такахаши, Т.; Юн, М. (9 февраля 2005 г.). «Мезонные и немезонные ширины слабого распада среднетяжелых Λ-гиперядер». Физический обзор C . 71 (2): 025203. arXiv : nucl-ex/0409007v2 . Бибкод : 2005PhRvC..71b5203S. doi : 10.1103/PhysRevC.71.025203. S2CID  119428665.
  24. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 17–18.
  25. ^ ab Tolos & Fabbieti 2020, с. 53.
  26. ^ Тиесинга, Эйте; Мор, Питер Дж.; Ньюэлл, Дэвид Б.; Тейлор, Барри Н. (1 сентября 2021 г.). «Рекомендуемые CODATA значения фундаментальных физических констант: 2018». Журнал физических и химических справочных данных . 50 (3): 033105. Бибкод : 2021JPCRD..50c3105T. дои : 10.1063/5.0064853. ISSN  0047-2689. ПМЦ 9890581 . ПМИД  36733295. 
  27. ^ Толос и Фаббиетти 2020, стр. 52–53.
  28. ^ Сотрудничество ALICE (октябрь 2019 г.). " Λ 3 ЧАС {\displaystyle _{\Lambda }^{3}\mathrm {H} } и Λ 3 ЧАС ¯ {\displaystyle {\overline {^{3}_{\Lambda }\mathrm {H} }} } измерение времени жизни в столкновениях Pb–Pb при s NN = 5,02 ТэВ посредством двухчастичного распада». Буквы по физике Б. 797 : 134905. arXiv : 1907.06906 . дои : 10.1016/j.physletb.2019.134905 . S2CID  204776807.
  29. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 41.
  30. ^ ab Tolos & Fabbieti 2020, стр. 43–45, 59.
  31. ^ Сотрудничество ALICE (10 октября 2019 г.). «Исследование Λ–Λ-взаимодействия с фемтоскопическими корреляциями в pp- и p-Pb-столкновениях на БАК». Буквы по физике Б. 797 : 134822. arXiv : 1905.07209 . Бибкод : 2019PhLB..79734822A. doi :10.1016/j.physletb.2019.134822. ISSN  0370-2693. S2CID  161048820.
  32. ^ Уоркман, РЛ; и другие. (Группа данных о частицах) (8 августа 2022 г.). «Обзор физики элементарных частиц». Успехи теоретической и экспериментальной физики . 2022 (8): 083C01. дои : 10.1093/ptep/ptac097 . hdl : 11585/900713 .
  33. ^ abc Ёсида, Дж.; и другие. (Сотрудничество J-PARC 07) (25 марта 2021 г.). «J-PARC E07: Систематическое исследование системы двойной странности с помощью метода гибридной эмульсии». Материалы 3-го симпозиума J-PARC (J-PARC2019) . 33 : 011112. Бибкод : 2021jprc.confa1112Y. дои : 10.7566/jpscp.33.011112 . ISBN 978-4-89027-146-7. S2CID  233692057.
  34. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 16, 43.
  35. ^ Иритани, Такуми; и другие. (Сотрудничество HALQCD) (май 2019 г.). «NОм-дибарион из решетки КХД вблизи физической точки». Буквы по физике Б. 792 : 284–289. arXiv : 1810.03416 . Бибкод : 2019PhLB..792..284I. doi :10.1016/j.physletb.2019.03.050. S2CID  102481007.
  36. ^ Гонгё, Шинья; и другие. (Сотрудничество HALQCD) (23 мая 2018 г.). «Самый странный дибарион из решетчатой ​​КХД». Письма о физических отзывах . 120 (21): 212001. arXiv : 1709.00654 . Бибкод : 2018PhRvL.120u2001G. doi : 10.1103/PhysRevLett.120.212001. PMID  29883161. S2CID  43958833.
  37. ^ Чжан, Лян; Чжан, Сун; Ма, Ю-Ганг (май 2022 г.). «Производство ΩNN и ΩΩN в столкновениях ультрарелятивистских тяжелых ионов». Европейский физический журнал C . 82 (5): 416. arXiv : 2112.02766 . Бибкод : 2022EPJC...82..416Z. doi : 10.1140/epjc/s10052-022-10336-7 . S2CID  244908731.
  38. ^ Сотрудничество STAR (март 2019 г.). «Корреляционная функция протон-Ом в столкновениях Au + Au при s NN = 200 ГэВ». Буквы по физике Б. 790 : 490–497. doi : 10.1016/j.physletb.2019.01.055 . hdl : 11368/2940231 . S2CID  127339678.
  39. ^ «Самые прочно связанные ядра». гиперфизика.phy-astr.gsu.edu . Проверено 23 октября 2019 г.
  40. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 43.
  41. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 6–10.
  42. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 49.
  43. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 16.
  44. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 10–12.
  45. ^ ab Gal, Hungerford & Millener 2016, стр. 12.
  46. ^ Накамура, Сатоши Н.; Фуджи, Юу; Цукада, Кё (2013). «Прецизионная спектроскопия лямбда-гиперядер с использованием электронных пучков». Ниппон Буцури Гаккай-Ши . 68 (9): 584–592. ISSN  0029-0181.
  47. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016, стр. 16,43.
  48. ^ Толос и Фаббиетти 2020, с. 43.
  49. ^ Ивасаки, М.; Хаяно, РС; Ито, ТМ; Накамура, С.Н.; Терада, TP; Гилл, доктор медицинских наук; Ли, Л.; Олин, А.; Саломон, М.; Йен, С.; Бартлетт, К.; Бир, Джорджия; Мейсон, Г.; Трейлинг, Г.; Оута, Х.; Танигучи, Т.; Ямасита, Ю.; Секи, Р. (21 апреля 1997 г.). «Наблюдение рентгеновских лучей каонного водорода Kα». Письма о физических отзывах . 78 (16): 3067–3069. Бибкод : 1997PhRvL..78.3067I. doi : 10.1103/PhysRevLett.78.3067.
  50. ^ Баззи, М.; Бир, Г.; Бомбелли, Л.; Брагадиряну, AM; Карнелли, М.; Корради, Г.; Курчану (Петраску), К.; д'Уффици, А.; Фиорини, К.; Фриззи, Т.; Гио, Ф.; Джиролами, Б.; Гуаральдо, К.; Хаяно, РС; Илиеску, М.; Ишиватари, Т.; Ивасаки, М.; Кинле, П.; Леви Сандри, П.; Лонгони, А.; Лучерини, В.; Мартон, Дж.; Окада, С.; Пьетреану, Д.; Понта, Т.; Риццо, А.; Ромеро Видаль, А.; Скордо, А.; Ши, Х.; Сирги, Д.Л.; Сирги, Ф.; Тацуно, Х.; Тудораш, А.; Тудораче, В.; Васкес Досе, О.; Видманн, Э.; Змескал, Дж. (октябрь 2011 г.). «Новое измерение рентгеновских лучей каонного водорода». Буквы по физике Б. 704 (3): 113–117. arXiv : 1105.3090 . Бибкод : 2011PhLB..704..113S. doi :10.1016/j.physletb.2011.09.011. S2CID  118473154.
  51. ^ Сакума, Ф.; и другие. (декабрь 2021 г.). «Последние результаты и будущие перспективы каонных ядер в J-PARC». Системы малого числа тел . 62 (4): 103. arXiv : 2110.03150 . Бибкод : 2021FBS....62..103S. дои : 10.1007/s00601-021-01692-3. S2CID  238419423.
  52. ^ Дувр, CB; Кахана, SH (12 декабря 1977 г.). «Возможность очарованных гиперядер». Письма о физических отзывах . 39 (24): 1506–1509. Бибкод : 1977PhRvL..39.1506D. doi : 10.1103/PhysRevLett.39.1506.
  53. ^ abc Крейн, Гастао (2019). «Очарованные гиперядра и связанная с ядром чармония». Центральноевропейский симпозиум по теплофизике 2019 (Цест) . Том. 2133. с. 020022. дои : 10.1063/1.5118390. S2CID  201510645.
  54. ^ Гювен, Х.; Бозкурт, К.; Хан, Э.; Маргерон, Дж. (10 декабря 2021 г.). «Свойства основного состояния очарованных гиперядер в рамках подхода среднего поля». Физический обзор C . 104 (6): 064306. arXiv : 2106.04491 . Бибкод : 2021PhRvC.104f4306G. doi : 10.1103/PhysRevC.104.064306. S2CID  235368356.
  55. ^ Видана, И.; Рамос, А.; Хименес-Техеро, CE (23 апреля 2019 г.). «Очарованные ядра в рамках микроскопического подхода многих тел». Физический обзор C . 99 (4): 045208. arXiv : 1901.09644 . Бибкод : 2019PhRvC..99d5208V. doi : 10.1103/PhysRevC.99.045208. S2CID  119100085.
  56. ^ Фонтура, CE; Крмпотич, Ф; Галеан, AP; Конти, К. Де; Крейн, Г. (1 января 2018 г.). «Немезонный слабый распад очарованных гиперядер». Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц . 45 (1): 015101. arXiv : 1711.04579 . Бибкод : 2018JPhG...45a5101F. дои : 10.1088/1361-6471/aa982a. S2CID  119184293.