stringtranslate.com

Суперконтинуум

Рисунок 1. Типичный спектр суперконтинуума. Синяя линия показывает спектр источника накачки, запущенного в фотонно-кристаллическое волокно , а красная линия показывает результирующий спектр суперконтинуума, генерируемый после распространения по волокну.
Изображение типичного суперконтинуума. Этот суперконтинуум был создан путем фокусировки импульсов с длиной волны 800 нм и длительностью менее 100 фс в кристалле иттрий-алюминиевого граната (YAG), генерирующего сверхширокополосный свет, охватывающий как видимый, так и ближний ИК-диапазон.

В оптике суперконтинуум образуется, когда совокупность нелинейных процессов совместно воздействует на луч накачки, чтобы вызвать сильное спектральное расширение исходного луча накачки, например, с использованием микроструктурированного оптического волокна . В результате получается гладкий спектральный континуум (типичный пример см. на рисунке 1). Нет единого мнения относительно того, насколько расширение представляет собой суперконтинуум; однако исследователи опубликовали работу, утверждающую, что расширение суперконтинуума составляет всего 60 нм. [1] Также нет согласия относительно спектральной равномерности, необходимой для определения полосы пропускания источника: авторы используют диапазон от 5 дБ до 40 дБ или более. Кроме того, сам термин «суперконтинуум» не получил широкого распространения до этого столетия, и многие авторы использовали альтернативные фразы для описания своих континуумов в 1970-х, 1980-х и 1990-х годах.

Типичный цветной узор фемтосекундного луча, плотно сфокусированного в воздухе; обратите внимание, что луч проходит справа и невидим до тех пор, пока не возникнет искра из-за сильного электрического поля в его фокусе.
Распространение ультракоротких лазерных импульсов в микроструктурированном оптическом волокне . Входной лазерный свет (нижняя часть изображения, невидимый до входа в волокно) имеет ближний инфракрасный диапазон и генерирует длины волн, охватывающие большую часть видимого спектра .
Генерация суперконтинуума из фотонно-кристаллического оптического волокна (видна как светящаяся нить слева) для постепенного увеличения интенсивности лазера накачки. Справа показан спектр суперконтинуума после прохождения выходного луча через призму. Чем выше интенсивность накачки, тем шире суперконтинуум. Лазер накачки представляет собой фемтосекундный лазер с длиной волны 800 нм.

В последнее десятилетие развитие источников суперконтинуума стало областью исследований. [2] Во многом это связано с новыми технологическими разработками, которые позволили более контролируемую и доступную генерацию суперконтинуумов. Это возобновленное исследование привело к созданию множества новых источников света, которые находят применение в самых разных областях, включая оптическую когерентную томографию , [3] [4] частотную метрологию, [5] [6] [7] визуализацию времени жизни флуоресценции, [ 8] оптическая связь, [1] [9] [10] газоанализатор [11] [12] [13] и многие другие. Применение этих источников создало петлю обратной связи, в результате которой учёные, использующие суперконтинуумы, требуют, чтобы континуумы ​​были лучше настраиваемы в соответствии с их конкретными приложениями. Это побудило исследователей разработать новые методы создания этих континуумов и разработать теории, позволяющие понять их формирование и способствовать будущему развитию. В результате с 2000 года был достигнут быстрый прогресс в разработке этих источников. Хотя генерация суперконтинуума долгое время была прерогативой волокон, в последние годы интегрированные волноводы достигли совершеннолетия и позволяют создавать чрезвычайно широкие спектры, открывая двери для более экономичных технологий. компактные, надежные, масштабируемые и массово производимые источники суперконтинуума. [14] [15]

Исторический обзор

1960-е и 1970-е годы

В 1964 году Джонс и Стойчев [16] сообщили об использовании континуумов, генерируемых мазером, для изучения наведенного комбинационного рассеяния света в жидкостях на оптических частотах. В ранней публикации Стойчева [17] было отмечено , что «когда мазерное излучение имело одну резкую спектральную линию, все линии рамановского излучения были резкими; всякий раз, когда мазерное излучение содержало дополнительные компоненты, все линии рамановского излучения за исключением первой линии Стокса , были значительно уширены, иногда до нескольких сотен см -1 ». [16] Эти слабые континуумы, как они были описаны, позволили провести первые измерения спектроскопии комбинационного поглощения.

В 1970 году Альфано и Шапиро сообщили о первых измерениях расширения частоты в кристаллах и стеклах с использованием лазера с удвоенной частотой Nd:Glass с синхронизацией мод . Выходные импульсы имели длительность около 4 пс и энергию в импульсе 5 мДж. Образовавшиеся нити дали первые спектры белого света в диапазоне 400-700 нм, и авторы объяснили их формирование автофазовой модуляцией и четырехволновым смешением . Сами нити в качестве источника не представляли никакой реальной пользы; тем не менее авторы предположили, что кристаллы могут оказаться полезными в качестве сверхбыстрых световых ворот. [18] [19] Альфано является первооткрывателем и изобретателем суперконтинуума. В 1970 году он опубликовал три основополагающие статьи в одном выпуске Phy Rev Letters (24, 592,584,1217 (1970)) об абсолютном источнике белого света, который теперь называется суперконтинуумом.

Исследование атомных паров, органических паров и жидкостей с помощью спектроскопии комбинационного рассеяния света в 1960-х и 1970-х годах способствовало развитию источников сплошной среды. К началу 1970-х годов для изучения возбужденных состояний стали использоваться континуумы, образованные лампами-вспышками наносекундной длительности и искрами пробоя, вызванными лазером, а также континуумы ​​лазерно-возбуждаемой флуоресценции сцинтилляционных красителей. [20] У всех этих источников были проблемы; требовался источник, который производил бы широкие континуумы ​​на высоких уровнях мощности с разумной эффективностью. В 1976 году Лин и Столен сообщили о новом наносекундном источнике, который создавал континуумы ​​с полосой пропускания 110–180 нм с центром на длине волны 530 нм при выходной мощности около кВт. [20] В системе использовался лазер на красителе мощностью 10–20 кВт, производящий импульсы длительностью 10 нс и шириной полосы 15–20 нм для накачки кварцевого волокна длиной 19,5 м и диаметром сердцевины 7 мкм. Им удалось обеспечить эффективность связи лишь в районе 5-10%.

К 1978 году Лин и Нгуен сообщили о нескольких континуумах, в первую очередь об одном, простирающемся от 0,7 до 1,6 мкм, с использованием кварцевого волокна длиной 315 м, легированного GeO, с сердцевиной 33 мкм. [21] Оптическая установка была аналогична предыдущей работе Лина со «Столеном», за исключением того, что в данном случае источником накачки был Nd:YAG-лазер с модуляцией добротности мощностью 150 кВт, длительностью 20 нс. Действительно, им было доступно так много мощности, что две трети были ослаблены, чтобы предотвратить повреждение волокна. 50 кВт, подключенные к оптоволокну, превратились в континуум 12 кВт. Линии Стокса были четко видны до 1,3 мкм, после чего континуум начал сглаживаться, за исключением больших потерь из-за водопоглощения при 1,38 мкм. Когда они увеличили мощность запуска выше 50 кВт, они заметили, что континуум простирается до зеленой части видимого спектра. Однако более высокие уровни мощности быстро повредили их волокно. В той же статье они также накачали одномодовое волокно с диаметром сердцевины 6 мкм и «длиной несколько сотен метров». Он создал аналогичный континуум в диапазоне от 0,9 мкм до 1,7 мкм с уменьшенной пусковой и выходной мощностью. Сами того не осознавая, они также впервые сгенерировали оптические солитоны .

1980-е годы

В 1980 году Фуджи и др. повторил установку Линя 1978 года с Nd:YAG с синхронизацией мод. [22] Сообщалось, что пиковая мощность импульсов превышала 100 кВт, и они достигли эффективности связи более 70% с одномодовым волокном с сердцевиной 10 мкм, легированным Ge. Необычно то, что они не сообщили о продолжительности своего пульса. Их спектр охватывал все спектральное окно кремнезема от 300 до 2100 нм. Авторы интересовались видимой стороной спектра и определили, что основным механизмом генерации является четырехволновое смешение накачки и генерируемого Стоксом комбинационного рассеяния. Однако существовало несколько мод более высокого порядка, которые были связаны с генерацией суммарной частоты между линиями накачки и стоксами. Условие фазового синхронизма достигалось за счет связи преобразованного с повышением частоты света и квазиконтинуума оболочечных мод.

О дальнейшем прогрессе сообщили Washio et al. [23] в 1980 году, когда они накачали 150 м одномодового волокна с помощью Nd:YAG-лазера с модуляцией добротности длиной волны 1,34 мкм. Это было как раз в пределах аномального режима дисперсии их волокна. В результате получился континуум шириной от 1,15 до 1,6 мкм, в котором не было дискретных линий Стокса.

До этого момента никто по-настоящему не дал подходящего объяснения, почему континуум сглаживается между линиями Стокса на более длинных волнах в волокнах. В большинстве случаев это объясняется солитонными механизмами; однако о солитонах в волокнах не сообщалось до 1985 года. [24] [25] Стало понятно, что автофазовая модуляция не может объяснить наблюдаемые широкие континуумы, но по большей части в качестве объяснения было предложено мало что еще.

В 1982 г. Смирнов и др. [26] сообщили о результатах, аналогичных результатам, достигнутым Линем в 1978 году. Используя многомодовые фосфоросиликатные волокна с накачкой на длине волны 0,53 и 1,06 мкм, они увидели нормальные стоксовы компоненты и спектр, простирающийся от ультрафиолета до ближнего инфракрасного диапазона. Они подсчитали, что спектральное уширение из-за фазовой автомодуляции должно было составлять 910 см -1 , но их континуум превышал 3000 см -1 . Они пришли к выводу, что «оптический континуум нельзя объяснить одной лишь автофазовой модуляцией». Далее они указали на трудности фазового согласования на длинных длинах волокон для поддержания четырехволнового смешивания и сообщили о необычном механизме повреждения (оглядываясь назад, это, вероятно, можно было бы считать перегоранием очень короткого волокна). Они отмечают гораздо более раннее предположение Лоя и Шена [27] о том, что если бы наносекундные импульсы состояли из субнаносекундных импульсов в наносекундной огибающей, это могло бы объяснить широкий континуум.

Идея очень коротких импульсов, приводящих к образованию широкого континуума, была изучена годом позже, когда Форк и др. [28] сообщили об использовании импульсов длительностью 80 фс от встречного лазера с синхронизацией мод. [29] Длина волны лазера составляла 627 нм, и они использовали ее для накачки струи этиленгликоля. Они коллимировали полученный континуум и измерили длительность импульса на разных длинах волн, отметив, что красная часть континуума находилась в передней части импульса, а синяя — в задней. Они сообщили об очень слабом чирикании по всему континууму. Эти и другие наблюдения привели их к выводу, что автофазовая модуляция в некоторой степени является доминирующим эффектом. Однако они также отметили, что их расчеты показали, что континуум остается намного больше, чем позволяет фазовая самомодуляция, что позволяет предположить, что также должны присутствовать процессы четырехволнового смешивания. Они заявили, что гораздо проще создать надежный и повторяемый континуум, используя фемтосекундный источник. В последующие годы этот источник получил дальнейшее развитие и использовался для исследования других жидкостей. [30]

В том же году Наказава и Токуда сообщили об использовании двух переходов в Nd:YAG на длинах волн 1,32 и 1,34 мкм для одновременной накачки многомодового волокна на этих длинах волн. Они объяснили непрерывный спектр комбинацией принудительного четырехволнового смешения и суперпозиции последовательного вынужденного комбинационного рассеяния света . Основным преимуществом этого было то, что они смогли генерировать непрерывный поток при относительно низкой мощности накачки в несколько кВт по сравнению с предыдущими работами. [31]

В период с начала до конца 1980-х годов Альфано, Хо, Коркум, Манасса и другие провели множество экспериментов, хотя очень немногие из них включали волокна. Большая часть работ была сосредоточена на использовании более быстрых источников (10 пс и ниже) для накачки различных кристаллов, жидкостей, газов и полупроводников с целью генерации континуумов преимущественно в видимой области. [32] Для объяснения этих процессов обычно использовалась автофазовая модуляция, хотя с середины 1980-х годов предлагались и другие объяснения, включая перекрестно-фазовую модуляцию генерации второй гармоники [33] и индуцированную фазовую модуляцию. [34] Действительно, были предприняты попытки объяснить, почему автофазовая модуляция вполне может привести к гораздо более широким континуумам, в основном за счет модификаций теории путем включения таких факторов, как медленно меняющаяся огибающая амплитуды среди других. [35] [36]

В 1987 году Гомес и др. [37] сообщили о каскадном вынужденном комбинационном рассеянии света в одномодовом волокне на основе фосфоросиликата . Они накачивали волокно с помощью Nd:YAG с модуляцией добротности и синхронизацией мод, который производил импульсы длительностью 130 пс с пиковой мощностью 700 кВт. Они подали в волокно мощность до 56 кВт и в результате фосфора добились гораздо более широкого и плоского континуума, чем это было достигнуто до этого момента с кварцевым волокном. Год спустя Гувея-Нето и др. [38] из той же группы опубликовали работу, описывающую образование и распространение солитонных волн в результате модуляционной неустойчивости. Они использовали Nd:YAG-лазер с длиной волны 1,32 мкм, который производил импульсы длительностью 100 пс с пиковой мощностью 200 Вт для накачки 500 м одномодового волокна с диаметром сердцевины 7 мкм. Длина волны нулевой дисперсии волокна составляла 1,30 мкм, что помещало накачку как раз в режим аномальной дисперсии. Они отметили появление импульсов длительностью менее 500 фс (солитонов), а по мере увеличения мощности накачки формировался континуум протяженностью от 1,3 до 1,5 мкм.

1990-е годы

Гросс и др. в 1992 году опубликовал статью, моделирующую образование суперконтинуумов (в области дисперсии аномальной групповой скорости) при генерации фемтосекундными импульсами в оптоволокне. На тот момент это была наиболее полная модель, в которой фундаментальные солитоны и сдвиг собственной частоты солитонов появлялись в качестве решений уравнений. [39]

Применимость суперконтинуумов для использования в системах мультиплексирования с разделением по длине волны (WDM) для оптической связи тщательно исследовалась в 1990-х годах. В 1993 году Мориока и др. [9] сообщили о схеме мультиплексирования каналов на 100 длин волн, которая одновременно создавала сто импульсов длительностью 10 пс в области спектра 1,224–1,394 мкм со спектральным интервалом 1,9 нм. Они создали суперконтинуум, используя насос Nd:YLF с центром на длине волны 1,314 мкм, который был синхронизирован по моде для создания импульсов длительностью 7,6 пс. Затем они отфильтровали полученный континуум с помощью двулучепреломляющего волокна, чтобы создать каналы.

Мориока и Мори продолжали разработку телекоммуникационных технологий, использующих генерацию суперконтинуума, на протяжении 1990-х годов и по сей день. Их исследования включали: использование суперконтинуума для измерения дисперсии групповой скорости в оптических волокнах; [40] демонстрация системы WDM на базе 1 Тбит/с; [10] и совсем недавно 1000-канальная система плотного мультиплексирования с разделением по длине волны (DWDM), обеспечивающая скорость 2,8 Тбит / с, с использованием суперконтинуума шириной чуть более 60 нм. [1]

О первой демонстрации волоконного суперконтинуума, накачиваемого волоконным лазером, сообщили Черников и др. [41] в 1997 году. Они использовали распределенное обратное рассеяние для достижения пассивной модуляции добротности в одномодовых волокнах, легированных иттербием и эрбием . Пассивная модуляция добротности давала импульсы пиковой мощностью 10 кВт и длительностью 2 нс. Полученный континуум простирался от 1 мкм до края кварцевого окна на 2,3 мкм. Первые три линии Стокса были видны, а континуум растянулся примерно до 0,7 мкм, но при значительно сниженных уровнях мощности.

Прогресс с 2000 года

Достижения, достигнутые в 1980-х годах, означали, что стало ясно, что для получения максимально широких континуумов в волокне наиболее эффективно накачивать режим аномальной дисперсии. Однако было трудно извлечь выгоду из этого с помощью мощных лазеров с длиной волны 1 мкм, поскольку оказалось чрезвычайно сложно достичь длины волны нулевой дисперсии намного меньше 1,3 мкм в обычном кварцевом волокне. Решение появилось с изобретением фотонно-кристаллических волокон (ФКП) в 1996 году Найт и др. [42] Свойства PCF подробно обсуждаются в другом месте, но у них есть два свойства, которые делают PCF превосходной средой для генерации суперконтинуума, а именно: высокая нелинейность и настраиваемая длина волны с нулевой дисперсией. Среди первых был Ранка и др. в 2000 г. [5] использовали ПКФ длиной 75 см с нулевой дисперсией на длине волны 767 нм и диаметром сердцевины 1,7 мкм. Они накачивали волокно импульсами длительностью 100 фс и 800 пДж при длине волны 790 нм, чтобы создать плоский континуум в диапазоне от 400 до 1450 нм.

За этой работой последовали другие, накачивавшие короткие участки PCF с нулевой дисперсией около 800 нм с помощью мощных фемтосекундных Ti:сапфировых лазеров. Лехтонен и др. В работе [43] изучено влияние поляризации на формирование континуумов в двулучепреломляющем ПКФ, а также изменение длины волны накачки (728–810 нм) и длительности импульса (70–300 фс). Они обнаружили, что лучшие континуумы ​​формировались внутри аномальной области с импульсами длительностью 300 фс. Более короткие импульсы привели к четкому разделению солитонов, которые были видны на спектральном выходе. Херрманн и др. предоставил убедительное объяснение развития фемтосекундных суперконтинуумов, в частности, редукции солитонов от высоких порядков до фундаментальных и образования дисперсионных волн во время этого процесса. [44] [45] С тех пор были разработаны и продемонстрированы полностью интегрированные по оптоволокну фемтосекундные источники. [46] [47]

Другие области разработок с 2000 года включают: источники суперконтинуума, работающие в пикосекундном, наносекундном и непрерывном режимах; разработка волокон с включением новых материалов, технологий производства и конусов; новые методы создания более широких континуумов; новые уравнения распространения для описания суперконтинуума в фотонных нанонитях, [48] и разработка численных моделей для объяснения и помощи в понимании генерации суперконтинуума. К сожалению, подробное обсуждение этих достижений выходит за рамки этой статьи, но мы отсылаем читателя к превосходной обзорной статье Дадли и др. [49]

Генерация суперконтинуума в интегрированных платформах фотоники

В то время как оптические волокна были рабочей лошадкой генерации суперконтинуума с момента их создания, источники суперконтинуума на основе интегрированных волноводов стали активной областью исследований в двадцать первом веке. Эти платформы размером с чип обещают миниатюризировать источники суперконтинуума в устройства, которые будут компактными, надежными, масштабируемыми, массово производимыми и более экономичными. Такие платформы также позволяют создавать дисперсию за счет изменения геометрии поперечного сечения волновода. Материалы на основе кремния , такие как кремнезем , [50] нитрид кремния , [51] [52] кристаллический и аморфный [53] [54] кремний, продемонстрировали генерацию суперконтинуума, охватывающего видимый, [55] ближний инфракрасный [55] [56] и средние инфракрасные [56] [57] области электромагнитного спектра. По состоянию на 2015 год самый широкий суперконтинуум, генерируемый на чипе, простирается от 470 нм в видимом диапазоне до 2130 нм в инфракрасном диапазоне длин волн. [58]

Описание динамики формирования континуума в волокне

В этом разделе мы кратко обсудим динамику двух основных режимов генерации суперконтинуумов в волокне. Как утверждалось ранее, суперконтинуум возникает в результате взаимодействия многих нелинейных процессов, вызывая значительное расширение спектра. Многие из этих процессов, такие как автофазовая модуляция, четырехволновое смешение и динамика на основе солитонов, в течение некоторого времени были хорошо изучены по отдельности. Прорывы последних лет связаны с пониманием и моделированием того, как все эти процессы взаимодействуют вместе, образуя суперконтинуумы, и как можно спроектировать параметры для улучшения и контроля формирования континуума. Двумя основными режимами являются режим солитонного деления и режим модуляционной неустойчивости. Физические процессы можно считать весьма схожими, и описания действительно позволяют нам различать процессы, которые приводят к образованию континуума при различных условиях накачки. Рассмотрен также третий режим — накачка в области нормальной дисперсии . Это вполне жизнеспособный способ создания суперконтинуума. Однако с помощью этого метода невозможно создать одинаковые полосы пропускания.

Солитонный режим деления

В режиме солитонного деления короткий мощный фемтосекундный импульс подается в PCF или другое сильно нелинейное волокно. Фемтосекундный импульс можно рассматривать как солитон высокого порядка, следовательно, он быстро уширяется, а затем распадается на фундаментальные солитоны. В процессе деления избыточная энергия теряется в виде дисперсионных волн на коротковолновой стороне. Обычно эти дисперсионные волны не претерпевают дальнейшего смещения [49] , и, таким образом, протяженность за пределами накачки зависит от того, насколько широко расширяется солитон при дыхании. [59] [60] Затем фундаментальные солитоны подвергаются внутриимпульсному комбинационному рассеянию и сдвигаются в сторону более длинных волн (также известный как сдвиг собственной частоты солитона), создавая длинноволновую сторону континуума. Солитонный комбинационный континуум может взаимодействовать с дисперсионным излучением посредством четырехволнового смешения [61] и кросс-фазовой модуляции. [62] При определенных обстоятельствах эти дисперсионные волны могут быть связаны с солитонами посредством эффекта захвата солитонов. [63] [64] Этот эффект означает, что по мере того, как собственная частота солитона смещается в сторону более длинных волн, связанная дисперсионная волна смещается в сторону более коротких волн, как это диктуется условиями согласования групповых скоростей. Как правило, этот механизм захвата солитонов позволяет континууму расширяться до более коротких длин волн, чем это возможно с помощью любого другого механизма.

В этом режиме работал первый суперконтинуум, генерируемый в ПКФ [5] , и во многих последующих экспериментах в качестве источника накачки также использовались ультракороткоимпульсные фемтосекундные системы. [49] Одним из основных преимуществ этого режима является то, что континуум часто демонстрирует высокую степень временной когерентности, [49] кроме того, можно генерировать широкие суперконтинуумы ​​на очень коротких участках ПКФ. К недостаткам относятся невозможность масштабирования до очень высоких средних мощностей в континууме, хотя ограничивающим фактором здесь являются доступные источники накачки; и обычно спектр не является гладким из-за локализованной природы спектральных компонентов, которые его генерируют.

Является ли этот режим доминирующим, можно определить по параметрам импульса и волокна. Мы можем определить длину деления солитона , чтобы оценить длину, на которой достигается наибольшее сжатие солитона, например:

где – характерная длина дисперсии, – порядок солитона. Поскольку деление имеет тенденцию происходить на этой длине, то при условии, что она короче длины волокна и других характерных масштабов длины, таких как длина нестабильности модуляции , деление будет доминировать.

Режим нестабильности модуляции

Модуляционная неустойчивость (MI) приводит к распаду непрерывного волнового (CW) или квазинепрерывного волнового поля, которое становится цугом фундаментальных солитонов. Важно подчеркнуть, что солитоны, генерируемые в этом режиме, являются фундаментальными, поскольку в нескольких статьях по формированию непрерывного и квазинепрерывного суперконтинуума генерация коротковолновых волн отнесена к делению солитонов и генерации дисперсионных волн, как описано выше. [65] [66] Подобно режиму солитонного деления, длинноволновая сторона континуума генерируется солитонами, подвергающимися внутриимпульсному комбинационному рассеянию и сдвигу собственной частоты в сторону более длинных волн. Поскольку процесс МИ управляется шумом, создается распределение солитонов с разными энергиями, что приводит к разным скоростям сдвига собственной частоты. Конечным результатом является то, что солитонно-рамановские континуумы, управляемые МИ, имеют тенденцию быть спектрально намного более гладкими, чем те, которые генерируются в режиме деления. Коротковолновая генерация обусловлена ​​четырехволновым смешением, особенно для более высоких пиковых мощностей в квазинепрерывном режиме. В режиме чистого непрерывного излучения лишь недавно удалось добиться коротковолновой генерации на длинах волн короче, чем у источника накачки с диаметром волны 1 мкм. Было показано, что в этом случае захват солитонов играет роль в генерации коротковолновых волн в режиме, управляемом МИ.

Континуум возникнет в режиме МИ только в том случае, если параметры волокна и поля таковы, что МИ формируется и доминирует над другими процессами, такими как деление. Аналогично режиму деления конструктивно разработать характерный масштаб длины для МИ :

где – уровень фонового шума ниже уровня пиковой мощности. По сути, уравнение является мерой длины, необходимой для усиления MI для усиления фонового квантового шума в солитоны. Обычно этот дробовой шум считается пониженным примерно на 200 дБ. Таким образом, при условии, что МИ будет доминировать над солитонным делением в случае квазинепрерывного процесса, и это условие можно выразить как:

Средний член уравнения представляет собой просто уравнение солитона. Чтобы MI доминировал, нам нужно, чтобы левая часть была намного меньше правой, что означает, что порядок солитона должен быть намного больше 4. На практике эта граница была установлена ​​примерно равной . [49] Таким образом, мы видим, что именно ультракороткие импульсы приводят к солитонному механизму деления.

Накачка в режиме нормальной дисперсии

Оба описанных выше режима предполагают, что накачка находится в области аномальной дисперсии. В нормальной области возможно создание суперконтинуумов, и фактически многие из ранних результатов, обсуждаемых в историческом обзоре, были накачаны в режиме нормальной дисперсии. Если входные импульсы достаточно короткие, то фазовая самомодуляция может привести к значительному уширению, которое является когерентным во времени. Однако если импульсы не сверхкороткие, то вынужденное комбинационное рассеяние имеет тенденцию доминировать, и обычно появляется серия каскадных дискретных стоксовых линий до тех пор, пока не будет достигнута длина волны с нулевой дисперсией. В этот момент может образоваться солитонный рамановский континуум. Поскольку накачка аномального гораздо более эффективна для генерации континуума, большинство современных источников избегают накачки в режиме нормальной дисперсии.

Рекомендации

  1. ^ abc Такара, Х.; Охара, Т.; Ямамото, Т.; Масуда, Х.; Абэ, М.; Такахаши, Х.; Мориока, Т. (2005). «Полевая демонстрация более 1000-канальной передачи DWDM с суперконтинуальным источником с несколькими несущими». Электронные письма . Институт техники и технологий (ИЭТ). 41 (5): 270–271. дои : 10.1049/эл: 20057011. ISSN  0013-5194.
  2. ^ Шпи (2014). «Роберт Альфано о суперконтинууме: история и будущие приложения». Отдел новостей SPIE . дои : 10.1117/2.3201404.03.
  3. ^ Хартл, И.; Ли, XD; Чудоба, Ц.; Ганта, РК; Ко, ТД; Фудзимото, JG; Ранка, Дж. К.; Винделер, Р.С. (1 мая 2001 г.). «Оптическая когерентная томография сверхвысокого разрешения с использованием генерации континуума в оптическом волокне с микроструктурой воздух-кремнезем». Оптические письма . Оптическое общество. 26 (9): 608–10. дои : 10.1364/ол.26.000608. ISSN  0146-9592. ПМИД  18040398.
  4. ^ Сюн, Пэй-Лин; Чен, Ю; Ко, Тони Х.; Фудзимото, Джеймс Г.; де Матос, Кристиано Дж.С.; Попов Сергей В.; Тейлор, Джеймс Р.; Гапонцев Валентин П. (01 ноября 2004 г.). «Оптическая когерентная томография с использованием непрерывного мощного источника комбинационного рассеяния света». Оптика Экспресс . Оптическое общество. 12 (22): 5287–95. дои : 10.1364/opex.12.005287 . ISSN  1094-4087. ПМИД  19484089.
  5. ^ abc Ранка, Джинендра К.; Винделер, Роберт С.; Стенц, Эндрю Дж. (1 января 2000 г.). «Генерация видимого континуума в оптических волокнах с микроструктурой воздух-кремнезем с аномальной дисперсией на длине волны 800 нм». Оптические письма . Оптическое общество. 25 (1): 25–7. дои : 10.1364/ол.25.000025. ISSN  0146-9592. ПМИД  18059770.
  6. ^ Джонс, ди-джей (28 апреля 2000 г.). «Фазовое управление несущей огибающей фемтосекундных лазеров с синхронизацией мод и прямой синтез оптических частот». Наука . Американская ассоциация содействия развитию науки (AAAS). 288 (5466): 635–639. Бибкод : 2000Sci...288..635J. дои : 10.1126/science.288.5466.635. ISSN  0036-8075. ПМИД  10784441.
  7. ^ Шнац, Х.; Холлберг, Л.В. (2003). «Оптические частотные гребенки: от метрологии частоты к оптическому управлению фазой». Журнал IEEE по избранным темам квантовой электроники . Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE). 9 (4): 1041–1058. doi : 10.1109/jstqe.2003.819109. ISSN  1077-260X.
  8. ^ Дансби, К; Ланиган, PMP; МакГинти, Дж; Элсон, Д.С.; Рекехо-Исидро, Дж; и другие. (20 ноября 2004 г.). «Сверхбыстрый лазерный источник с электронной настройкой, применяемый для флуоресцентной визуализации и флуоресцентной микроскопии с визуализацией времени жизни». Журнал физики D: Прикладная физика . Издательство ИОП. 37 (23): 3296–3303. дои : 10.1088/0022-3727/37/23/011. ISSN  0022-3727. S2CID  401052.
  9. ^ Аб Мориока, Т.; Мори, К.; Саруватари, М. (13 мая 1993 г.). «Генерация пикосекундных оптических импульсов с длиной волны более 100 длин волн от одного лазерного источника с использованием суперконтинуума в оптических волокнах». Электронные письма . Институт техники и технологий (ИЭТ). 29 (10): 862–864. дои : 10.1049/эл: 19930576. ISSN  1350-911X.
  10. ^ Аб Мориока, Т.; Такара, Х.; Каваниши, С.; Каматани, О.; Такигучи, К.; и другие. (1996). «Передача OTDM/WDM 1 Тбит/с (100 Гбит/с × 10 каналов) с использованием одного источника суперконтинуума WDM». Электронные письма . Институт техники и технологий (ИЭТ). 32 (10): 906–907. дои : 10.1049/эл: 19960604. ISSN  0013-5194.
  11. ^ Х. Дельбарр и М. Тассу, Обнаружение следов газа в атмосфере с помощью ультракоротких импульсов или континуума белого света, на Европейской конференции по лазерам и электрооптике, (2000), стр. CWF104.
  12. ^ Сандерс, ST (11 ноября 2002 г.). «Волоконный лазер с гибкой длиной волны, использующий дисперсию групповых скоростей импульсных суперконтинуумов и применение в широкополосной абсорбционной спектроскопии». Прикладная физика Б: Лазеры и оптика . ООО «Спрингер Сайенс энд Бизнес Медиа». 75 (6–7): 799–802. doi : 10.1007/s00340-002-1044-z. ISSN  0946-2171. S2CID  122125718.
  13. ^ М. Эре-Тассу, К. Пшигодски, Э. Фертейн и Х. Дельбарр, Фемтосекундный лазерный источник для измерения атмосферного газа в реальном времени в УФ-видимом диапазоне, опция. Коммун. 220 , 215–221 (2003).
  14. ^ ДеВор, ПТС; Солли, ДР; Роперс, К.; Кунат, П.; Джалали, Б. (5 марта 2012 г.). «Стимулированная генерация суперконтинуума расширяет пределы кремния». Письма по прикладной физике . 100 (10): 101111. Бибкод : 2012ApPhL.100j1111D. дои : 10.1063/1.3692103. ISSN  0003-6951.
  15. ^ Халир, Р.; Окавати, Ю.; Леви, Дж. С.; Фостер, Массачусетс; Липсон, М .; Гаэта, Алабама (15 мая 2012 г.). «Генерация сверхширокополосного суперконтинуума на КМОП-совместимой платформе». Оптические письма . 37 (10): 1685–7. Бибкод : 2012OptL...37.1685H. дои : 10.1364/OL.37.001685. ISSN  1539-4794. ПМИД  22627537.
  16. ^ Аб Джонс, WJ; Стойчев, Б.П. (30 ноября 1964 г.). «Обратные спектры комбинационного рассеяния света: индуцированное поглощение на оптических частотах». Письма о физических отзывах . Американское физическое общество (APS). 13 (22): 657–659. doi : 10.1103/physrevlett.13.657. ISSN  0031-9007.
  17. ^ Стойчев, Б.П. (1963). «Характеристики вынужденного комбинационного излучения, генерируемого когерентным светом». Письма по физике . Эльзевир Б.В. 7 (3): 186–188. дои : 10.1016/0031-9163(63)90377-9. ISSN  0031-9163.
  18. ^ Альфано, Р.Р.; Шапиро, СЛ (16 марта 1970 г.). «Наблюдение фазовой автомодуляции и мелкомасштабных нитей в кристаллах и стеклах». Письма о физических отзывах . Американское физическое общество (APS). 24 (11): 592–594. doi : 10.1103/physrevlett.24.592. ISSN  0031-9007.
  19. ^ Альфано, Р.Р.; Шапиро, СЛ (1 июня 1970 г.). «Прямое искажение электронных облаков атомов редких газов в интенсивных электрических полях». Письма о физических отзывах . Американское физическое общество (APS). 24 (22): 1217–1220. doi : 10.1103/physrevlett.24.1217. ISSN  0031-9007.
  20. ^ аб Лин, Чинлон; Украденный, Р.Х. (15 февраля 1976 г.). «Новый наносекундный континуум для спектроскопии возбужденных состояний». Письма по прикладной физике . Издательство АИП. 28 (4): 216–218. дои : 10.1063/1.88702. ISSN  0003-6951.
  21. ^ Лин, Чинлон; Нгуен, Вирджиния; Французский, WG (1978). «Широкополосный континуум ближнего ИК-диапазона (0,7–2,1 мкм), генерируемый в оптических волокнах с низкими потерями». Электронные письма . Институт техники и технологий (ИЭТ). 14 (25): 822–823. дои : 10.1049/эл: 19780556. ISSN  0013-5194.
  22. ^ Фуджи, Ю.; Кавасаки, бакалавр наук; Хилл, КО; Джонсон, округ Колумбия (1 февраля 1980 г.). «Генерация света суммарной частоты в оптических волокнах». Оптические письма . Оптическое общество. 5 (2): 48. дои :10.1364/ol.5.000048. ISSN  0146-9592. ПМИД  19693118.
  23. ^ Васио, К.; Иноуэ, К.; Танигава, Т. (1980). «Эффективная генерация вынужденного рассеяния света в ближнем ИК-диапазоне в оптических волокнах с накачкой в ​​области низкой дисперсии на длине волны 1,3 мкм». Электронные письма . Институт техники и технологий (ИЭТ). 16 (9): 331–333. дои : 10.1049/эл: 19800237. ISSN  0013-5194.
  24. ^ Е. Головченко, Е. М. Дианов, А. Прохоров, В. Серкин, Распад оптических солитонов, Письма в ЖЭТФ. 42 , 87–91 (1985).
  25. ^ Митшке, FM; Молленауэр, Л.Ф. (1 октября 1986 г.). «Открытие сдвига собственной частоты солитона». Оптические письма . Оптическое общество. 11 (10): 659–61. дои : 10.1364/ол.11.000659. ISSN  0146-9592. ПМИД  19738720.
  26. ^ В. Григорьянц, В. И. Смирнов, Ю. Чаморовский, Генерация широкополосного оптического континуума в волоконных волноводах, Сов. Дж. Квант. Избрать. 12 , 841–847 (1982).
  27. ^ Лой, М.; Шен, Ю. (1973). «Исследование самофокусировки и мелкомасштабных нитей света в нелинейных средах». Журнал IEEE по квантовой электронике . Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE). 9 (3): 409–422. дои : 10.1109/jqe.1973.1077489. ISSN  0018-9197.
  28. ^ Форк, РЛ; Томлинсон, WJ; Шанк, резюме; Хирлиманн, К.; Йен, Р. (1 января 1983 г.). «Фемтосекундные импульсы континуума белого света». Оптические письма . Оптическое общество. 8 (1): 1–3. дои : 10.1364/ол.8.000001. ISSN  0146-9592. ПМИД  19714115.
  29. ^ Форк, РЛ; Грин, Би-би-си; Шанк, CV (1981). «Генерация оптических импульсов длительностью менее 0,1 пс путем синхронизации режимов встречных импульсов». Письма по прикладной физике . Издательство АИП. 38 (9): 671–672. дои : 10.1063/1.92500. ISSN  0003-6951. S2CID  45813878.
  30. ^ Нокс, Вашингтон; Даунер, MC; Форк, РЛ; Шанк, резюме (1 декабря 1984 г.). «Усиленные фемтосекундные оптические импульсы и генерация непрерывного спектра с частотой повторения 5 кГц». Оптические письма . Оптическое общество. 9 (12): 552–4. дои : 10.1364/ол.9.000552. ISSN  0146-9592. ПМИД  19721665.
  31. ^ Наказава, Масатака; Токуда, Масамицу (20 апреля 1983 г.). «Генерация непрерывного спектра в многомодовом волокне с использованием двух лучей накачки в области длин волн 1,3 мкм». Японский журнал прикладной физики . Японское общество прикладной физики. 22 (Часть 2, № 4): Л239–Л241. дои : 10.1143/jjap.22.l239. ISSN  0021-4922. S2CID  123234317.
  32. ^ Р. Р. Альфано, Источник лазера суперконтинуума: основы с обновленными ссылками (Springer, 2006), 2-е изд.
  33. ^ Альфано, Р.Р.; Ван, QZ; Джимбо, Т.; Хо, ПП; Бхаргава, Р.Н.; Фитцпатрик, Би Джей (1 января 1987 г.). «Индуцированное спектральное уширение второй гармоники, генерируемое интенсивным первичным ультракоротким лазерным импульсом в кристаллах ZnSe». Физический обзор А. Американское физическое общество (APS). 35 (1): 459–462. дои : 10.1103/physreva.35.459. ISSN  0556-2791. ПМИД  9897980.
  34. ^ Альфано, Р.Р.; Ли, QX; Джимбо, Т.; Манасса, Дж.Т.; Хо, ПП (1 октября 1986 г.). «Индуцированное спектральное уширение слабого пикосекундного импульса в стекле, вызванного интенсивным пикосекундным импульсом». Оптические письма . Оптическое общество. 11 (10): 626–8. дои : 10.1364/ол.11.000626. ISSN  0146-9592. ПМИД  19738709.
  35. ^ Манасса, Джамал Т.; Альфано, Роберт Р.; Мустафа, Мустафа (1985). «Спектральное распределение сверхбыстрого лазерного источника суперконтинуума». Буквы по физике А. Эльзевир Б.В. 107 (7): 305–309. дои : 10.1016/0375-9601(85)90641-3. ISSN  0375-9601.
  36. ^ Манасса, Джамал Т.; Мустафа, Мустафа А.; Альфано, Роберт Р.; По, Пинг П. (1985). «Индуцированный суперконтинуум и усиление сверхбыстрого лазерного импульса». Буквы по физике А. Эльзевир Б.В. 113 (5): 242–247. дои : 10.1016/0375-9601(85)90018-0. ISSN  0375-9601.
  37. ^ Гомес, ASL; Да Силва, ВЛ; Тейлор, младший; Эйнсли, Би Джей; Крейг, СП (1987). «Пикосекундное стимулированное комбинационное рассеяние света в одномодовом оптическом волокне на основе P 2 O 5 -SiO 2 ». Оптические коммуникации . Эльзевир Б.В. 64 (4): 373–378. дои : 10.1016/0030-4018(87)90254-9. ISSN  0030-4018.
  38. ^ Гувейя-Нето, AS; Гомес, ASL; Тейлор, младший (1988). «Фемто-солитонная рамановская генерация». Журнал IEEE по квантовой электронике . Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE). 24 (2): 332–340. дои : 10.1109/3.130. ISSN  0018-9197.
  39. ^ Гросс, Барри; Манасса, Джамал Т. (1 октября 1992 г.). «Суперконтинуум в области аномальной дисперсии групповой скорости». Журнал Оптического общества Америки Б. Оптическое общество. 9 (10): 1813–1818. дои : 10.1364/josab.9.001813. ISSN  0740-3224.
  40. ^ Мори, К.; Мориока, Т.; Саруватари, М. (1995). «Измерение дисперсии групповой скорости в сверхшироком спектральном диапазоне с использованием суперконтинуума в оптическом волокне, накачиваемого компактным лазерным источником 1,5 мкм». Транзакции IEEE по приборостроению и измерениям . Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE). 44 (3): 712–715. дои : 10.1109/19.387315. ISSN  0018-9456.
  41. ^ Черников, С.В.; Чжу, Ю.; Тейлор, младший; Гапонцев, ВП (01.03.1997). «Суперконтинуальный иттербиевый волоконный лазер с самомодулированной добротностью». Оптические письма . Оптическое общество. 22 (5): 298–300. дои : 10.1364/ол.22.000298. ISSN  0146-9592. ПМИД  18183181.
  42. ^ Найт, JC; Биркс, Т.А.; Рассел, П. Сент-Джей; Аткин, DM (1 октября 1996 г.). «Цельносиликатное одномодовое оптическое волокно с фотонно-кристаллической оболочкой». Оптические письма . Оптическое общество. 21 (19): 1547–9. дои : 10.1364/ол.21.001547. ISSN  0146-9592. ПМИД  19881720.
  43. ^ Лехтонен, М.; Дженти, Г.; Людвигсен, Х .; Кайвола, М. (07 апреля 2003 г.). «Генерация суперконтинуума в микроструктурированном волокне с высоким двулучепреломлением». Письма по прикладной физике . Издательство АИП. 82 (14): 2197–2199. дои : 10.1063/1.1565679. ISSN  0003-6951.
  44. ^ Хусакоу, А.В.; Херрманн, Дж. (24 октября 2001 г.). «Генерация суперконтинуума солитонов высшего порядка путем деления в фотонно-кристаллических волокнах». Письма о физических отзывах . Американское физическое общество (APS). 87 (20): 203901. doi :10.1103/physrevlett.87.203901. ISSN  0031-9007. ПМИД  11690475.
  45. ^ Херрманн, Дж.; Грибнер, У.; Жаворонков Н.; Хусаку А.; Никель, Д.; Найт, Джей Си; Уодсворт, штат Вашингтон; Рассел, П. Сент-Джей; Корн, Г. (11 апреля 2002 г.). «Экспериментальные доказательства генерации суперконтинуума путем деления солитонов высшего порядка в фотонных волокнах». Письма о физических отзывах . Американское физическое общество (APS). 88 (17): 173901. doi :10.1103/physrevlett.88.173901. ISSN  0031-9007. ПМИД  12005754.
  46. ^ Р.Э. Кеннеди, А.Б. Рульков, Дж.К. Трэверс, С.В. Попов, В.П. Гапонцев и Дж.Р. Тейлор, Мощные полностью волоконно-интегрированные источники суперконтинуума, в Proceedings SPIE: Волоконные лазеры II: Технологии, системы и приложения: Lase: Photonics West , , том. 5709 (SPIE, 2005), том. 5709, стр. 231–241.
  47. ^ Таусенев, Антон В; Крюков, П.Г.; Бубнов М.М.; Лихачев М.Э.; Романова Е.Ю.; Яшков, М.В.; Хопин В.Ф.; Салганский, М Ю (31 июля 2005 г.). «Эффективный источник фемтосекундных импульсов и его использование для генерации широкополосного суперконтинуума». Квантовая электроника . Издательство ИОП. 35 (7): 581–585. doi : 10.1070/qe2005v035n07abeh006586. ISSN  1063-7818. S2CID  250857612.
  48. ^ Тран, Труонг X.; Бьянкалана, Фабио (22 сентября 2009 г.). «Точное уравнение огибающей для распространения света в фотонных нанопроводах: новые нелинейные эффекты». Оптика Экспресс . Оптическое общество. 17 (20): 17934–49. дои : 10.1364/oe.17.017934 . ISSN  1094-4087. ПМИД  19907582.
  49. ^ abcde Дадли, Джон М.; Жанти, Гёри; Коэн, Стефан (4 октября 2006 г.). «Генерация суперконтинуума в фотонно-кристаллическом волокне». Обзоры современной физики . Американское физическое общество (APS). 78 (4): 1135–1184. doi : 10.1103/revmodphys.78.1135. ISSN  0034-6861.
  50. ^ О, Дон Юн; Продай, Дэвид; Ли, Хансуек; Ян, Ки Юль; Диддамс, Скотт А.; Вахала, Керри Дж. (15 февраля 2014 г.). «Генерация суперконтинуума во встроенном кварцевом волноводе» (PDF) . Оптические письма . 39 (4): 1046–8. Бибкод : 2014OptL...39.1046O. дои : 10.1364/OL.39.001046. ISSN  1539-4794. ПМИД  24562274.
  51. ^ Джонсон, Адреа Р.; Майер, Алин С.; Кленнер, Александр; Люк, Кевин; Лэмб, Эрин С.; Ламонт, Майкл Р.Э.; Джоши, Чайтанья; Окавати, Ёситомо; Уайз, Фрэнк В. (01 ноября 2015 г.). «Генерация октавного когерентного суперконтинуума в волноводе из нитрида кремния». Оптические письма . 40 (21): 5117–20. Бибкод : 2015OptL...40.5117J. дои : 10.1364/OL.40.005117. ISSN  1539-4794. PMID  26512533. S2CID  38293802.
  52. ^ Лю, Син; Пу, Минхао; Чжоу, Бинбин; Крюкель, Клеменс Дж.; Фюлеп, Аттила; Торрес-Компани, Виктор; Бач, Мортен (15 июня 2016 г.). «Генерация октавного суперконтинуума в волноводе из нитрида кремния». Оптические письма . 41 (12): 2719–2722. arXiv : 1606.00568 . Бибкод : 2016OptL...41.2719L. дои : 10.1364/OL.41.002719. ISSN  1539-4794. PMID  27304272. S2CID  11118520.
  53. ^ Сафиуи, Джассем; Лео, Франсуа; Кайкен, Барт; Горза, Симон-Пьер; Сельвараджа, Шанкар Кумар; Баец, Роэл; Эмплит, Филипп; Релкенс, Гюнтер; Массар, Серж (10 февраля 2014 г.). «Генерация суперконтинуума в волноводах из гидрированного аморфного кремния на телекоммуникационных длинах волн». Оптика Экспресс . 22 (3): 3089–97. Бибкод : 2014OExpr..22.3089S. дои : 10.1364/OE.22.003089. hdl : 1854/LU-4367636 . ISSN  1094-4087. ПМИД  24663599.
  54. ^ Дэйв, Утсав Д.; Увин, Сара; Кайкен, Барт; Сельвараджа, Шанкар; Лео, Франсуа; Релкенс, Гюнтер (30 декабря 2013 г.). «Генерация суперконтинуума от телекоммуникаций до среднего инфракрасного диапазона в волноводах из гидрогенизированного аморфного кремния с использованием волоконного лазерного источника накачки, легированного тулием». Оптика Экспресс . 21 (26): 32032–9. Бибкод : 2013OExpr..2132032D. дои : 10.1364/OE.21.032032. hdl : 1854/LU-4317947 . ISSN  1094-4087. ПМИД  24514798.
  55. ^ Аб Чжао, Хаолан; Кайкен, Барт; Клеммен, Стефан; Лео, Франсуа; Субраманиан, Анант; Дакал, Ашим; Хелен, Филипп; Севери, Симона; Брэйнис, Эдуард (15 мая 2015 г.). «Генерация суперконтинуума в диапазоне от видимого до ближнего инфракрасного диапазона в волноводе из нитрида кремния». Оптические письма . 40 (10): 2177–80. Бибкод : 2015OptL...40.2177Z. дои : 10.1364/OL.40.002177. hdl : 1854/LU-7047222 . ISSN  1539-4794. ПМИД  26393693.
  56. ^ аб Эттабиб, Мохамед А.; Сюй, Линь; Богрис, Адонис; Капсалис, Александрос; Белал, Мохаммед; Лорент, Эмерик; Лабай, Пьер; Николетти, Серджио; Хаммани, Камаль (1 сентября 2015 г.). «Широкополосная связь с генерацией суперконтинуума среднего инфракрасного диапазона в кремний-германиевом волноводе с дисперсионной технологией» (PDF) . Оптические письма . 40 (17): 4118–21. Бибкод : 2015OptL...40.4118E. дои : 10.1364/OL.40.004118. ISSN  1539-4794. ПМИД  26368726.
  57. ^ Лау, Райан К.В.; Ламонт, Майкл Р.Э.; Гриффит, Остин Г.; Окавати, Ёситомо; Липсон, Михал; Гаэта, Александр Л. (01 августа 2014 г.). «Генерация октавного суперконтинуума среднего инфракрасного диапазона в кремниевых нановолноводах». Оптические письма . 39 (15): 4518–21. Бибкод : 2014OptL...39.4518L. CiteSeerX 10.1.1.651.8985 . дои : 10.1364/OL.39.004518. ISSN  1539-4794. ПМИД  25078217. 
  58. ^ Эппинг, Йорн П.; Хеллвиг, Тим; Хекман, Марсель; Мейтман, Ричард; Лейнсе, Арне; Хайдеман, Рене Г.; Рис, Альберт ван; Слот, Питер Дж. М. ван дер; Ли, Крис Дж. (27 июля 2015 г.). «Встроенная генерация суперконтинуума в видимом и инфракрасном диапазонах со спектральной полосой пропускания более 495 ТГц». Оптика Экспресс . 23 (15): 19596–604. Бибкод : 2015OExpr..2319596E. дои : 10.1364/OE.23.019596 . ISSN  1094-4087. ПМИД  26367617.
  59. ^ Тран, Труонг X.; Бьянкалана, Фабио (25 июня 2009 г.). «Динамика и управление ранней стадией генерации суперконтинуума в оптических волокнах с субмикронной сердцевиной». Физический обзор А. Американское физическое общество (APS). 79 (6): 065802. doi :10.1103/physreva.79.065802. ISSN  1050-2947.
  60. ^ Кристиани, Илария; Тедиози, Риккардо; Тартара, Лука; Деджорджио, Витторио (2004). «Дисперсионная генерация волн солитонами в микроструктурированных оптических волокнах». Оптика Экспресс . Оптическое общество. 12 (1): 124–35. дои : 10.1364/opex.12.000124 . ISSN  1094-4087. ПМИД  19471518.
  61. ^ Горбач, А.В.; Скрябин Д.В.; Стоун, Дж. М.; Найт, Джей Си (16 октября 2006 г.). «Четырехволновое смешивание солитонов с излучением и квазинедисперсионными волновыми пакетами на коротковолновом крае суперконтинуума». Оптика Экспресс . Оптическое общество. 14 (21): 9854–63. дои : 10.1364/oe.14.009854 . ISSN  1094-4087. ПМИД  19529378.
  62. ^ Дженти, Г.; Лехтонен, М.; Людвигсен, Х. (20 сентября 2004 г.). «Влияние перекрестной фазовой модуляции на суперконтинуум, генерируемый в микроструктурированных волокнах импульсами длительностью менее 30 фс». Оптика Экспресс . Оптическое общество. 12 (19): 4614–24. дои : 10.1364/opex.12.004614 . ISSN  1094-4087. ПМИД  19484014.
  63. ^ Горбач, Андрей В.; Скрябин, Дмитрий В. (05.11.2007). «Теория захвата излучения ускоряющимися солитонами в световодах». Физический обзор А. Американское физическое общество (APS). 76 (5): 053803. arXiv : 0707.1598 . doi : 10.1103/physreva.76.053803. ISSN  1050-2947. S2CID  13673597.
  64. ^ Бод, П.; Ходел, В.; Зиссет, Б.; Вебер, Х. (1987). «Распространение сверхкоротких импульсов, распад импульсов и формирование фундаментальных солитонов в одномодовом оптическом волокне». Журнал IEEE по квантовой электронике . Институт инженеров по электротехнике и электронике (IEEE). 23 (11): 1938–1946. дои : 10.1109/jqe.1987.1073262. ISSN  0018-9197.
  65. ^ Абилак, Ахилеш К.; Хедли, Клиффорд (1 января 2005 г.). «Непрерывно-волновая накачка в режимах аномальной и нормальной дисперсии нелинейных волокон для генерации суперконтинуума». Оптические письма . Оптическое общество. 30 (1): 61–3. дои : 10.1364/ол.30.000061. ISSN  0146-9592. ПМИД  15648638.
  66. ^ Ванхолсбек, Фредерик ; Мартин-Лопес, Соня; Гонсалес-Эрраес, Мигель; Коэн, Стефан (22 августа 2005 г.). «Роль некогерентности накачки в генерации непрерывного суперконтинуума». Оптика Экспресс . Оптическое общество. 13 (17): 6615–25. дои : 10.1364/opex.13.006615 . ISSN  1094-4087. ПМИД  19498676.

Внешние ссылки