Поверхностное натяжение

Тенденция поверхности жидкости к сжатию и уменьшению площади поверхности.

Поток дождевой воды с навеса. Среди сил, управляющих образованием капель: поверхностное натяжение, сцепление , сила Ван-дер-Ваальса , неустойчивость Плато–Рэлея .

Поверхностное натяжение и гидрофобность взаимодействуют в этой попытке разрезать каплю воды .

Экспериментальная демонстрация поверхностного натяжения с мылом

Поверхностное натяжение — это тенденция жидких поверхностей в состоянии покоя сжиматься до минимально возможной площади поверхности . Поверхностное натяжение — это то, что позволяет объектам с плотностью выше плотности воды, таким как лезвия бритв и насекомые (например, водомерки ), плавать на поверхности воды, не погружаясь даже частично.

На границе раздела жидкость-воздух поверхностное натяжение возникает из-за большего притяжения молекул жидкости друг к другу (из-за когезии ), чем к молекулам в воздухе (из-за адгезии ). ^[1]

В игре задействованы два основных механизма. Один из них — это внутренняя сила, действующая на поверхностные молекулы и заставляющая жидкость сжиматься. ^{[2] [3]} Второй — это тангенциальная сила, параллельная поверхности жидкости. ^[3] Эта тангенциальная сила обычно называется поверхностным натяжением. Чистый эффект заключается в том, что жидкость ведет себя так, как если бы ее поверхность была покрыта растянутой эластичной мембраной. Но эту аналогию не следует заходить слишком далеко, поскольку натяжение в эластичной мембране зависит от величины деформации мембраны, в то время как поверхностное натяжение является неотъемлемым свойством интерфейса жидкость — воздух или жидкость — пар. ^[4]

Из-за относительно высокого притяжения молекул воды друг к другу через сеть водородных связей вода имеет более высокое поверхностное натяжение (72,8 миллиньютонов (мН) на метр при 20 °C), чем большинство других жидкостей. Поверхностное натяжение является важным фактором в явлении капиллярности .

Поверхностное натяжение имеет размерность силы на единицу длины или энергии на единицу площади . ^{[4] Эти два понятия эквивалентны, но когда речь идет об} энергии на единицу площади, обычно используют термин поверхностная энергия , который является более общим термином в том смысле, что он применим также к твердым телам .

В материаловедении поверхностное натяжение используется либо для обозначения поверхностного напряжения , либо для обозначения поверхностной энергии .

Причины

Схема сил сцепления молекул жидкости

Из-за сил сцепления молекула, расположенная вдали от поверхности, одинаково тянется в каждом направлении соседними молекулами жидкости, в результате чего чистая сила равна нулю. Молекулы на поверхности не имеют одинаковых молекул со всех сторон и поэтому тянутся внутрь. Это создает некоторое внутреннее давление и заставляет поверхности жидкости сжиматься до минимальной площади. ^[2]

Также существует натяжение, параллельное поверхности на границе раздела жидкость-воздух, которое будет противостоять внешней силе из-за когезионного характера молекул воды. ^{[2] [3]}

Силы притяжения, действующие между молекулами одного типа, называются силами сцепления, а силы сцепления между молекулами разных типов — силами адгезии. Баланс между сцеплением жидкости и ее адгезией к материалу контейнера определяет степень смачивания , угол контакта и форму мениска . Когда преобладает сцепление (в частности, энергия сцепления составляет менее половины энергии сцепления), смачивание низкое, и мениск выпуклый у вертикальной стенки (как у ртути в стеклянном контейнере). С другой стороны, когда преобладает сцепление (когда энергия сцепления составляет более половины энергии сцепления), смачивание высокое, и аналогичный мениск вогнутый (как у воды в стакане).

Поверхностное натяжение отвечает за форму капель жидкости. Хотя капли воды легко деформируются, они имеют тенденцию принимать сферическую форму из-за дисбаланса сил сцепления поверхностного слоя. При отсутствии других сил капли практически всех жидкостей имели бы приблизительно сферическую форму. Сферическая форма минимизирует необходимое «натяжение стенки» поверхностного слоя согласно закону Лапласа .

Капля воды, лежащая на дамасте . Поверхностное натяжение достаточно велико, чтобы предотвратить просачивание через ткань

Другой способ рассмотрения поверхностного натяжения — с точки зрения энергии. Молекула, контактирующая с соседом, находится в более низком энергетическом состоянии, чем если бы она была одна. Внутренние молекулы имеют столько соседей, сколько возможно, но граничные молекулы не имеют соседей (по сравнению с внутренними молекулами) и, следовательно, имеют более высокую энергию. Чтобы жидкость минимизировала свое энергетическое состояние, количество граничных молекул с более высокой энергией должно быть минимизировано. Минимизированное количество граничных молекул приводит к минимальной площади поверхности. ^[5] В результате минимизации площади поверхности поверхность примет гладкую форму.

Физика

Физические единицы

Поверхностное натяжение, представленное символом γ (альтернативно σ или T ), измеряется в силе на единицу длины . Его единицей СИ является ньютон на метр, но также используется единица СГС дина на сантиметр. Например, ^[6] $${\displaystyle \gamma =1~\mathrm {\frac {dyn}{cm}} =1~\mathrm {\frac {erg}{cm^{2}}} =1~\mathrm {\frac {10^{-7}\,m\cdot N}{10^{-4}\,m^{2}}} =0.001~\mathrm {\frac {N}{m}} =0.001~\mathrm {\frac {J}{m^{2}}} .}$$

Определение

Эта диаграмма иллюстрирует силу, необходимую для увеличения площади поверхности. Эта сила пропорциональна поверхностному натяжению.

Поверхностное натяжение можно определить через силу или энергию.

С точки зрения силы

Поверхностное натяжение γ жидкости — это сила на единицу длины. На рисунке справа прямоугольная рамка, состоящая из трех неподвижных сторон (черных), которые образуют форму буквы «U», и четвертой подвижной стороны (синей), которая может скользить вправо. Поверхностное натяжение будет тянуть синюю полосу влево; сила F, необходимая для удержания подвижной стороны, пропорциональна длине L неподвижной стороны. Таким образом, отношение ⁠Ф/Л⁠ зависит только от внутренних свойств жидкости (состава, температуры и т. д.), а не от ее геометрии. Например, если бы рамка имела более сложную форму, то отношение ⁠Ф/Л⁠ , где L — длина подвижной стороны, а F — сила, необходимая для остановки скольжения, оказывается одинаковой для всех форм. Поэтому мы определяем поверхностное натяжение как

$${\displaystyle \gamma ={\frac {F}{2L}}.}$$Причина ⁠1/2⁠ заключается в том, что пленка имеет две стороны (две поверхности), каждая из которых вносит одинаковый вклад в силу; поэтому сила, вносимая одной стороной, равна γL = ⁠Ф/2⁠ .

С точки зрения энергии

Поверхностное натяжение γ жидкости — это отношение изменения энергии жидкости к изменению площади поверхности жидкости (которое привело к изменению энергии). Это можно легко связать с предыдущим определением в терминах силы: ^[7] если F — это сила, необходимая для того, чтобы остановить сторону от начала скольжения, то это также сила, которая будет удерживать сторону в состоянии скольжения с постоянной скоростью (по второму закону Ньютона). Но если сторона движется вправо (в направлении приложения силы), то площадь поверхности растянутой жидкости увеличивается, в то время как приложенная сила совершает работу над жидкостью. Это означает, что увеличение площади поверхности увеличивает энергию пленки. Работа, совершаемая силой F при перемещении стороны на расстояние Δ x, равна W = F Δ x ; в то же время общая площадь пленки увеличивается на Δ A = 2 L Δ x (множитель 2 здесь потому, что у жидкости две стороны, две поверхности). Таким образом, умножая числитель и знаменатель γ = ⁠1/2⁠ ⁠Ф/Л⁠ по Δ x , мы получаем Эта работа W , по обычным аргументам , интерпретируется как запасенная в виде потенциальной энергии. Следовательно, поверхностное натяжение может быть также измерено в системе СИ как джоули на квадратный метр и в системе СГС как эрг на см ² . Поскольку механические системы пытаются найти состояние минимальной потенциальной энергии , свободная капля жидкости естественным образом принимает сферическую форму, которая имеет минимальную площадь поверхности для данного объема. Эквивалентность измерения энергии на единицу площади силе на единицу длины может быть доказана с помощью размерного анализа . ^[8] $${\displaystyle \gamma ={\frac {F}{2L}}={\frac {F\Delta x}{2L\Delta x}}={\frac {W}{\Delta A}}.}$$

Эффекты

Вода

Несколько эффектов поверхностного натяжения можно наблюдать на примере обычной воды:

1. Капельки дождевой воды на восковой поверхности, например, на листе. Вода слабо прилипает к воску и прочно к себе, поэтому вода собирается в капли. Поверхностное натяжение придает им почти сферическую форму, поскольку сфера имеет наименьшее возможное отношение площади поверхности к объему .
2. Образование капель происходит, когда масса жидкости растягивается. Анимация (ниже) показывает, как вода, прилипшая к крану, набирает массу, пока не растянется до точки, в которой поверхностное натяжение больше не может удерживать каплю, связанную с краном. Затем она разделяется, и поверхностное натяжение формирует из капли сферу. Если бы из крана текла струя воды, то струя распалась бы на капли во время падения. Гравитация растягивает струю, затем поверхностное натяжение сжимает ее в сферы. ^[9]
3. Плавучесть объектов, более плотных, чем вода, происходит, когда объект не смачивается, а его вес достаточно мал, чтобы его могли выдержать силы, возникающие из поверхностного натяжения. ^[5] Например, водомерки используют поверхностное натяжение для ходьбы по поверхности пруда следующим образом. Несмачиваемость ноги водомерки означает, что между молекулами ноги и молекулами воды нет притяжения, поэтому, когда нога давит на воду, поверхностное натяжение воды только пытается восстановить ее плоскость из-за деформации, вызванной ногой. Такое поведение воды толкает водомерку вверх, так что она может стоять на поверхности воды, пока ее масса достаточно мала, чтобы вода могла ее поддерживать. Поверхность воды ведет себя как эластичная пленка: лапки насекомого вызывают углубления на поверхности воды, увеличивая ее площадь поверхности ^[10] , а тенденция к минимизации кривизны поверхности (т. е. площади) воды толкает лапки насекомого вверх.
4. Разделение масла и воды (в данном случае воды и жидкого воска) вызвано натяжением на поверхности между разнородными жидкостями. Этот тип поверхностного натяжения называется «интерфейсным натяжением», но его химия та же самая.
5. Слезы вина — это образование капель и ручейков на стенке стакана, содержащего алкогольный напиток. Его причиной является сложное взаимодействие между различными поверхностными натяжениями воды и этанола ; оно вызвано комбинацией изменения поверхностного натяжения воды этанолом вместе с этанолом, испаряющимся быстрее, чем вода.

• 
  A. Капли воды на листе
• 
  Б. Из крана капает вода
• 
  C. Водомерки держатся на поверхности жидкости из-за поверхностного натяжения.
• 
  D. Лавовая лампа с взаимодействием разнородных жидкостей: воды и жидкого воска
• 
  E. Фотография, демонстрирующая феномен « слез вина ».

Поверхностно-активные вещества

Поверхностное натяжение проявляется и в других распространенных явлениях, особенно когда для его уменьшения используются поверхностно-активные вещества :

• Мыльные пузыри имеют очень большую площадь поверхности при очень малой массе. Пузыри в чистой воде нестабильны. Однако добавление поверхностно-активных веществ может оказывать стабилизирующее воздействие на пузырьки (см. эффект Марангони ). Поверхностно-активные вещества фактически снижают поверхностное натяжение воды в три раза или более.
• Эмульсии — это тип коллоидной дисперсии, в которой поверхностное натяжение играет роль. Крошечные капельки масла, диспергированные в чистой воде, будут спонтанно объединяться и разделяться на фазы. Добавление поверхностно-активных веществ снижает межфазное натяжение и позволяет образовывать капли масла в водной среде (или наоборот). Стабильность таких сформированных капель масла зависит от множества различных химических и экологических факторов.

Кривизна поверхности и давление

Силы поверхностного натяжения, действующие на крошечный (дифференциальный) участок поверхности. δθ _x и δθ _y указывают величину изгиба по размерам участка. Уравновешивание сил натяжения давлением приводит к уравнению Юнга–Лапласа

Если никакая сила не действует нормально на натянутую поверхность, поверхность должна оставаться плоской. Но если давление на одной стороне поверхности отличается от давления на другой стороне, разница давлений, умноженная на площадь поверхности, приводит к нормальной силе. Для того чтобы силы поверхностного натяжения отменили силу, вызванную давлением, поверхность должна быть искривлена. Диаграмма показывает, как кривизна поверхности крошечного участка поверхности приводит к чистому компоненту сил поверхностного натяжения, действующих нормально к центру участка. Когда все силы уравновешены, полученное уравнение известно как уравнение Юнга-Лапласа : ^[11] где: $${\displaystyle \Delta p=\gamma \left({\frac {1}{R_{x}}}+{\frac {1}{R_{y}}}\right)}$$

• Δ p — это разница давлений, известная как давление Лапласа . ^[12]
• γ — поверхностное натяжение.
• R _x и R _y — радиусы кривизны по каждой из осей, параллельных поверхности.

Величина в скобках с правой стороны на самом деле (в два раза) больше средней кривизны поверхности (в зависимости от нормализации). Решения этого уравнения определяют форму капель воды, луж, менисков, мыльных пузырей и всех других форм, определяемых поверхностным натяжением (например, форму отпечатков ног водомерки на поверхности пруда). Таблица ниже показывает, как внутреннее давление капли воды увеличивается с уменьшением радиуса. Для не очень маленьких капель эффект едва заметен, но разница в давлении становится огромной, когда размеры капли приближаются к размеру молекулы. (В пределе одной молекулы эта концепция становится бессмысленной.)

Плавающие объекты

Поперечное сечение иглы, плавающей на поверхности воды. F _w — вес, F _s — равнодействующая сил поверхностного натяжения.

Когда объект помещается в жидкость, его вес F _w давит на поверхность, и если поверхностное натяжение и направленная вниз сила становятся равными, то он уравновешивается силами поверхностного натяжения по обе стороны F _s , каждая из которых параллельна поверхности воды в точках, где он соприкасается с объектом. Обратите внимание, что небольшое движение тела может привести к тому, что объект утонет. По мере уменьшения угла контакта поверхностное натяжение уменьшается. Горизонтальные компоненты двух стрелок F _s указывают в противоположных направлениях, поэтому они компенсируют друг друга, но вертикальные компоненты указывают в одном направлении и, следовательно, складываются ^[5] , чтобы уравновесить F _w . Поверхность объекта не должна быть смачиваемой, чтобы это произошло, и его вес должен быть достаточно низким, чтобы поверхностное натяжение могло его поддерживать. Если m обозначает массу иглы, а g — ускорение силы тяжести, то мы имеем

$${\displaystyle F_{\mathrm {w} }=2F_{\mathrm {s} }\sin \theta \quad \Leftrightarrow \quad mg=2\gamma L\sin \theta }$$

Поверхность жидкости

Минимальная поверхность

Найти форму минимальной поверхности, ограниченной некоторой произвольной формой рамки, используя строго математические методы, может быть сложной задачей. Однако, если сделать рамку из проволоки и окунуть ее в мыльный раствор, локально минимальная поверхность появится в полученной мыльной пленке в течение нескольких секунд. ^{[8] [13]}

Причина этого в том, что разница давлений на границе раздела жидкостей пропорциональна средней кривизне , как видно из уравнения Юнга-Лапласа . Для открытой мыльной пленки разница давлений равна нулю, следовательно, средняя кривизна равна нулю, а минимальные поверхности обладают свойством нулевой средней кривизны.

Углы контакта

Поверхность любой жидкости является интерфейсом между этой жидкостью и некоторой другой средой. ^{[примечание 1]} Например, верхняя поверхность пруда является интерфейсом между водой пруда и воздухом. Поверхностное натяжение, таким образом, является не свойством одной только жидкости, а свойством интерфейса жидкости с другой средой. Если жидкость находится в контейнере, то помимо интерфейса жидкость/воздух на ее верхней поверхности, существует также интерфейс между жидкостью и стенками контейнера. Поверхностное натяжение между жидкостью и воздухом обычно отличается (больше), чем ее поверхностное натяжение со стенками контейнера. И там, где встречаются две поверхности, их геометрия должна быть такой, чтобы все силы были уравновешены. ^{[8] [11]}

Там, где встречаются две поверхности, они образуют контактный угол θ , который является углом, который касательная к поверхности образует с твердой поверхностью. Обратите внимание, что угол измеряется через жидкость , как показано на диаграммах выше. Диаграмма справа показывает два примера. Силы натяжения показаны для интерфейса жидкость-воздух, интерфейса жидкость-твердое тело и интерфейса твердое тело-воздух. Пример слева показывает, где разница между поверхностным натяжением жидкость-твердое тело и твердое тело-воздух, γ _ls − γ _sa , меньше, чем поверхностное натяжение жидкость-воздух, γ _la , но тем не менее является положительной, то есть

$${\displaystyle \gamma _{\mathrm {la} }>\gamma _{\mathrm {ls} }-\gamma _{\mathrm {sa} }>0}$$

На диаграмме как вертикальные, так и горизонтальные силы должны компенсироваться точно в точке контакта, известной как равновесие . Горизонтальная составляющая f _la компенсируется силой сцепления f _A . ^[8]

$${\displaystyle f_{\mathrm {A} }=f_{\mathrm {la} }\sin \theta }$$

Однако более выразительный баланс сил находится в вертикальном направлении. Вертикальная составляющая f _la должна точно компенсировать разницу сил вдоль твердой поверхности, f _ls − f _sa . ^[8]

$${\displaystyle f_{\mathrm {ls} }-f_{\mathrm {sa} }=-f_{\mathrm {la} }\cos \theta }$$

Поскольку силы прямо пропорциональны их соответствующим поверхностным натяжениям, мы также имеем: ^[11]

$${\displaystyle \gamma _{\mathrm {ls} }-\gamma _{\mathrm {sa} }=-\gamma _{\mathrm {la} }\cos \theta }$$

где

• γ _ls – поверхностное натяжение жидкости и твердого тела,
• γ _la – поверхностное натяжение жидкости и воздуха,
• γ _sa – поверхностное натяжение твердого тела в воздухе,
• θ — угол контакта, где вогнутый мениск имеет угол контакта менее 90°, а выпуклый мениск имеет угол контакта более 90°. ^[8]

Это означает, что хотя разницу между поверхностным натяжением жидкость–твердое тело и твердое тело–воздух, γ _ls − γ _sa , трудно измерить напрямую, ее можно вывести из поверхностного натяжения жидкость–воздух, γ _la , и равновесного угла контакта θ , который является функцией легко измеряемых углов контакта при наступлении и отступлении (см. основную статью угол контакта ).

Такое же соотношение существует на диаграмме справа. Но в этом случае мы видим, что поскольку угол контакта меньше 90°, разность поверхностного натяжения жидкость–твердое тело/твердое тело–воздух должна быть отрицательной:

$${\displaystyle \gamma _{\mathrm {la} }>0>\gamma _{\mathrm {ls} }-\gamma _{\mathrm {sa} }}$$

Специальные углы контакта

Обратите внимание, что в частном случае интерфейса вода–серебро, где контактный угол равен 90°, разность поверхностного натяжения жидкость–твердое тело/твердое тело–воздух равна нулю.

Другой особый случай — когда угол контакта равен точно 180°. Вода со специально подготовленным тефлоном приближается к этому. ^[11] Угол контакта 180° возникает, когда поверхностное натяжение жидкость–твердое тело точно равно поверхностному натяжению жидкость–воздух.

$${\displaystyle \gamma _{\mathrm {la} }=\gamma _{\mathrm {ls} }-\gamma _{\mathrm {sa} }>0\qquad \theta =180^{\circ }}$$

Жидкость в вертикальной трубке

Схема ртутного барометра

Ртутный барометр старого образца состоит из вертикальной стеклянной трубки диаметром около 1 см, частично заполненной ртутью, и с вакуумом (называемым вакуумом Торричелли ) в незаполненном объеме (см. схему справа). Обратите внимание, что уровень ртути в центре трубки выше, чем по краям, что делает верхнюю поверхность ртути куполообразной. Центр масс всего столба ртути был бы немного ниже, если бы верхняя поверхность ртути была плоской по всему поперечному сечению трубки. Но куполообразная верхняя часть дает немного меньшую площадь поверхности для всей массы ртути. Опять же, эти два эффекта объединяются, чтобы минимизировать общую потенциальную энергию. Такая форма поверхности известна как выпуклый мениск.

Мы рассматриваем площадь поверхности всей массы ртути, включая часть поверхности, которая соприкасается со стеклом, потому что ртуть вообще не прилипает к стеклу. Поэтому поверхностное натяжение ртути действует на всю ее площадь поверхности, включая место, где она соприкасается со стеклом. Если бы вместо стекла трубка была сделана из меди, ситуация была бы совсем другой. Ртуть агрессивно прилипает к меди. Поэтому в медной трубке уровень ртути в центре трубки будет ниже, чем по краям (то есть это был бы вогнутый мениск). В ситуации, когда жидкость прилипает к стенкам своего контейнера, мы считаем, что часть площади поверхности жидкости, которая соприкасается с контейнером, имеет отрицательное поверхностное натяжение. Затем жидкость стремится максимизировать площадь поверхности контакта. Поэтому в этом случае увеличение площади контакта с контейнером уменьшает, а не увеличивает потенциальную энергию. Этого уменьшения достаточно, чтобы компенсировать возросшую потенциальную энергию, связанную с подъемом жидкости вблизи стенок контейнера.

Иллюстрация капиллярного подъема и падения. Красный = угол контакта менее 90°; синий = угол контакта более 90°

Если трубка достаточно узкая и адгезия жидкости к ее стенкам достаточно сильная, поверхностное натяжение может втянуть жидкость вверх по трубке в явлении, известном как капиллярное действие . Высота, на которую поднимается столб, определяется законом Жюрина : ^[8]

$${\displaystyle h={\frac {2\gamma _{\mathrm {la} }\cos \theta }{\rho gr}}}$$

где

• h — высота подъема жидкости,
• γ _la – поверхностное натяжение жидкости и воздуха,
• ρ — плотность жидкости,
• r — радиус капилляра,
• g — ускорение свободного падения,
• θ — это угол контакта, описанный выше. Если θ больше 90°, как в случае ртути в стеклянном контейнере, жидкость будет опускаться, а не подниматься.

Лужи на поверхности

Профильная кривая края лужи, где контактный угол равен 180°. Кривая задается формулой: ^[11] где $${\displaystyle x-x_{0}={\frac {1}{2}}H\cosh ^{-1}\left({\frac {H}{h}}\right)-H{\sqrt {1-{\frac {h^{2}}{H^{2}}}}}}$$ ${\textstyle H=2{\sqrt {{\gamma }/{g\rho }}}}$

Небольшие лужицы воды на гладкой чистой поверхности имеют ощутимую толщину.

Если налить ртуть на горизонтальный плоский лист стекла, получится лужа , толщина которой будет ощутимой. Лужа растечется только до точки, где ее толщина составит чуть меньше половины сантиметра, и не тоньше. Опять же, это происходит из-за действия сильного поверхностного натяжения ртути. Жидкая масса выравнивается, потому что это приводит к тому, что как можно больше ртути оказывается на максимально низком уровне, но поверхностное натяжение в то же время действует, чтобы уменьшить общую площадь поверхности. Результатом компромисса является лужа почти фиксированной толщины.

Такую же демонстрацию поверхностного натяжения можно провести с водой, известковой водой или даже солевым раствором, но только на поверхности, сделанной из вещества, к которому вода не прилипает. Воск является таким веществом. Вода, вылитая на гладкую, плоскую, горизонтальную восковую поверхность, скажем, на вощеный лист стекла, будет вести себя так же, как ртуть, вылитая на стекло.

Толщина лужи жидкости на поверхности, контактный угол которой составляет 180°, определяется по формуле: ^[11]

$${\displaystyle h=2{\sqrt {\frac {\gamma }{g\rho }}}}$$

где

• h — глубина лужи в сантиметрах или метрах.
• γ — поверхностное натяжение жидкости в дин на сантиметр или ньютонах на метр.
• g — ускорение свободного падения, равное 980 см/с ² или 9,8 м/с ²
• ρ — плотность жидкости в граммах на кубический сантиметр или килограммах на кубический метр.

Иллюстрация того, как уменьшение угла контакта приводит к уменьшению глубины лужи

В действительности толщина луж будет немного меньше, чем предсказывает приведенная выше формула, поскольку очень немногие поверхности имеют угол контакта 180° с любой жидкостью. Когда угол контакта меньше 180°, толщина определяется по формуле: ^[11]

$${\displaystyle h={\sqrt {\frac {2\gamma _{\mathrm {la} }\left(1-\cos \theta \right)}{g\rho }}}.}$$

Для ртути на стекле γ _Hg = 487 дин/см, ρ _Hg = 13,5 г/см ³ и θ = 140°, что дает h _Hg = 0,36 см. Для воды на парафине при 25 °C γ = 72 дин/см, ρ = 1,0 г/см ³ и θ = 107°, что дает h _{H 2 O} = 0,44 см.

Формула также предсказывает, что когда угол контакта равен 0°, жидкость растечется по поверхности в микротонкий слой. Такая поверхность считается полностью смачиваемой жидкостью.

Разбиение потоков на капли

Распад вытянутой струи воды на капли под действием поверхностного натяжения.

В повседневной жизни все мы наблюдаем, что струя воды, вытекающая из крана, распадается на капли, независимо от того, насколько плавно струя вытекает из крана. Это происходит из-за явления, называемого неустойчивостью Плато-Рэлея ^[11] , которое является целиком следствием эффектов поверхностного натяжения.

Объяснение этой нестабильности начинается с существования крошечных возмущений в потоке. Они всегда присутствуют, независимо от того, насколько гладким является поток. Если возмущения разложить на синусоидальные компоненты, мы обнаружим, что некоторые компоненты растут со временем, а другие затухают со временем. Среди тех, которые растут со временем, некоторые растут быстрее, чем другие. Затухает ли компонент или растет, и насколько быстро он растет, полностью зависит от его волнового числа (меры того, сколько пиков и впадин на сантиметр) и радиусов исходного цилиндрического потока.

Галерея

• 
  Разрыв движущейся струи воды, отскакивающей от ложки.
• 
  Фотография текущей воды, прилипающей к руке. Поверхностное натяжение создает слой воды между потоком и рукой.
• 
  Мыльный пузырь уравновешивает силы поверхностного натяжения и внутреннее пневматическое давление .
• 
  Поверхностное натяжение не дает монете тонуть: монета, несомненно, плотнее воды, поэтому она должна вытеснять объем, превышающий ее собственный, чтобы плавучесть уравновешивала массу.
• 
  Алюминиевая монета плавает на поверхности воды при температуре 10 °C. Любой дополнительный вес опустит монету на дно.
• 
  Маргаритка. Весь цветок лежит ниже уровня (невозмутимой) свободной поверхности. Вода плавно поднимается по его краю. Поверхностное натяжение не позволяет воде вытеснять воздух между лепестками и, возможно, затапливать цветок.
• 
  Металлическая скрепка плавает на воде. Обычно можно осторожно добавить несколько штук, не допуская переливания воды.
• 
  Металлическая скрепка, плавающая на воде. Решетка перед светом создала «контурные линии», которые показывают деформацию поверхности воды, вызванную металлической скрепкой.

Термодинамика

Термодинамические теории поверхностного натяжения

Дж. У. Гиббс разработал термодинамическую теорию капиллярности, основанную на идее поверхностей разрыва. ^[14] Гиббс рассмотрел случай резкой математической поверхности, помещенной где-то внутри микроскопически размытого физического интерфейса, существующего между двумя однородными веществами. Понимая, что точный выбор местоположения поверхности был несколько произвольным, он оставил ее гибкой. Поскольку интерфейс существует в тепловом и химическом равновесии с веществами вокруг него (имеющими температуру T и химические потенциалы μ _i ), Гиббс рассмотрел случай, когда поверхность может иметь избыточную энергию, избыточную энтропию и избыточные частицы, обнаружив, что естественная функция свободной энергии в этом случае равна , величине, позже названной большим потенциалом и получившей символ . ${\displaystyle U-TS-\mu _{1}N_{1}-\mu _{2}N_{2}\cdots }$ ${\displaystyle \Omega }$

Размещение Гиббсом точной математической поверхности в нечетком физическом интерфейсе.

Рассматривая заданный подобъем, содержащий поверхность разрыва, объем делится математической поверхностью на две части A и B, с объемами и , с точно. Теперь, если бы две части A и B были однородными жидкостями (с давлениями , ) и оставались совершенно однородными вплоть до математической границы, без каких-либо поверхностных эффектов, общий большой потенциал этого объема был бы просто . Интересующие поверхностные эффекты являются модификацией этого, и все они могут быть собраны в термин свободной энергии поверхности, так что общий большой потенциал объема становится: ${\displaystyle V}$ ${\displaystyle V_{\text{A}}}$ ${\displaystyle V_{\text{B}}}$ ${\displaystyle V=V_{\text{A}}+V_{\text{B}}}$ ${\displaystyle p_{\text{A}}}$ ${\displaystyle p_{\text{B}}}$ ${\displaystyle -p_{\text{A}}V_{\text{A}}-p_{\text{B}}V_{\text{B}}}$ ${\displaystyle \Omega _{\text{S}}}$ $${\displaystyle \Omega =-p_{\text{A}}V_{\text{A}}-p_{\text{B}}V_{\text{B}}+\Omega _{\text{S}}.}$$

Для достаточно макроскопических и плавно изогнутых поверхностей свободная энергия поверхности должна быть просто пропорциональна площади поверхности: ^{[14] [15]} для поверхностного натяжения и площади поверхности . $${\displaystyle \Omega _{\text{S}}=\gamma A,}$$ ${\displaystyle \gamma }$ ${\displaystyle A}$

Как указано выше, это означает, что механическая работа, необходимая для увеличения площади поверхности A, равна dW = γ dA , предполагая, что объемы с каждой стороны не меняются. Термодинамика требует, чтобы для систем, находящихся при постоянном химическом потенциале и температуре, все спонтанные изменения состояния сопровождались уменьшением этой свободной энергии , то есть увеличением полной энтропии с учетом возможного перемещения энергии и частиц с поверхности в окружающие жидкости. Из этого легко понять, почему уменьшение площади поверхности массы жидкости всегда происходит спонтанно , при условии, что оно не связано с какими-либо другими изменениями энергии. Из этого следует, что для увеличения площади поверхности необходимо добавить определенное количество энергии. ${\displaystyle \Omega }$

Гиббс и другие ученые боролись с произвольностью в точном микроскопическом размещении поверхности. ^[16] Для микроскопических поверхностей с очень малой кривизной неправильно предполагать, что поверхностное натяжение не зависит от размера, и в игру вступают такие темы, как длина Толмена . Для поверхности макроскопического размера (и плоских поверхностей) размещение поверхности не оказывает существенного влияния на γ ; однако, оно оказывает очень сильное влияние на значения поверхностной энтропии, поверхностной избыточной плотности массы и поверхностной внутренней энергии, ^{[14] : 237} которые являются частными производными функции поверхностного натяжения . ${\displaystyle \gamma (T,\mu _{1},\mu _{2},\cdots )}$

Гиббс подчеркивал, что для твердых тел поверхностная свободная энергия может полностью отличаться от поверхностного напряжения (того, что он называл поверхностным натяжением): ^{[14] : 315} поверхностная свободная энергия — это работа, необходимая для формирования поверхности, в то время как поверхностное напряжение — это работа, необходимая для растяжения поверхности. В случае двухжидкостного интерфейса нет различия между формированием и растяжением, поскольку жидкости и поверхность полностью восстанавливают свою природу, когда поверхность растягивается. Для твердого тела растяжение поверхности, даже упругое, приводит к принципиально измененной поверхности. Кроме того, поверхностное напряжение на твердом теле является направленной величиной ( тензором напряжений ), в то время как поверхностная энергия является скалярной.

Спустя пятнадцать лет после Гиббса Дж. Д. Ван дер Ваальс разработал теорию капиллярных эффектов, основанную на гипотезе непрерывного изменения плотности. ^[17] Он добавил к плотности энергии член где c — коэффициент капиллярности, а ρ — плотность. Для многофазных равновесий результаты подхода Ван дер Ваальса практически совпадают с формулами Гиббса, но для моделирования динамики фазовых переходов подход Ван дер Ваальса гораздо удобнее. ^{[18] [19]} Капиллярная энергия Ван дер Ваальса в настоящее время широко используется в моделях фазового поля многофазных течений. Такие члены обнаружены также в динамике неравновесных газов. ^[20] ${\displaystyle c(\nabla \rho )^{2},}$

Термодинамика пузырьков

Давление внутри идеального сферического пузырька можно вывести из термодинамических соображений свободной энергии. ^[15] Вышеуказанную свободную энергию можно записать как: где — разность давлений между внутренней (A) и внешней (B) частью пузырька, а — объем пузырька. В равновесии d Ω = 0 , и поэтому, $${\displaystyle \Omega =-\Delta PV_{\text{A}}-p_{\text{B}}V+\gamma A}$$ ${\displaystyle \Delta P=p_{\text{A}}-p_{\text{B}}}$ ${\displaystyle V_{\text{A}}}$ $${\displaystyle \Delta P\,dV_{\text{A}}=\gamma \,dA.}$$

Для сферического пузыря объем и площадь поверхности определяются просто как и $${\displaystyle V_{\text{A}}={\tfrac {4}{3}}\pi R^{3}\quad \rightarrow \quad dV_{\text{A}}=4\pi R^{2}\,dR,}$$ $${\displaystyle A=4\pi R^{2}\quad \rightarrow \quad dA=8\pi R\,dR.}$$

Подставляя эти соотношения в предыдущее выражение, находим, что эквивалентно уравнению Юнга–Лапласа при R _x = R _y . $${\displaystyle \Delta P={\frac {2}{R}}\gamma ,}$$

Влияние температуры

Температурная зависимость поверхностного натяжения между жидкой и паровой фазами чистой воды

Температурная зависимость поверхностного натяжения бензола

Поверхностное натяжение зависит от температуры. По этой причине, когда дается значение поверхностного натяжения интерфейса, температура должна быть указана явно. Общая тенденция заключается в том, что поверхностное натяжение уменьшается с ростом температуры, достигая значения 0 при критической температуре . Для получения более подробной информации см. правило Этвеша . Существуют только эмпирические уравнения, связывающие поверхностное натяжение и температуру:

• Этвёш: ^{[21] [22] [23]} Здесь V — молярный объем вещества, T _C — критическая температура , а k — константа, действительная почти для всех веществ. ^[21] Типичное значение k = $${\displaystyle \gamma V^{2/3}=k(T_{\mathrm {C} }-T).}$$2,1 × 10−7  ДжК ^{−1 моль} − ^{2 ⁄ 3 .} [ ^{21] [23]} Для воды можно дополнительно использовать V = 18 мл/моль и T _C = 647 K (374 °C). ^[24] Вариант Этвеша описан Рамеем и Шилдсом: ^[25] где смещение температуры на 6 К обеспечивает формуле лучшее соответствие действительности при более низких температурах. $${\displaystyle \gamma V^{2/3}=k\left(T_{\mathrm {C} }-T-6\,\mathrm {K} \right)}$$
• Гуггенхайм–Катаяма: ^[22] γ ° — константа для каждой жидкости, а n — эмпирический фактор, значение которого равно ⁠ $${\displaystyle \gamma =\gamma ^{\circ }\left(1-{\frac {T}{T_{\mathrm {C} }}}\right)^{n}}$$ 11/9⁠ для органических жидкостей. Это уравнение также было предложено Ван дер Ваальсом , который далее предположил, что γ ° может быть задано выражением , где K ₂ — универсальная константа для всех жидкостей, а P _C — критическое давление жидкости (хотя более поздние эксперименты показали, что K ₂ в некоторой степени меняется от одной жидкости к другой). ^[22] $${\displaystyle K_{2}T_{\mathrm {C} }^{1/3}P_{\mathrm {C} }^{2/3},}$$

И Гуггенхайм-Катаяма, и Этвеш принимают во внимание тот факт, что поверхностное натяжение достигает 0 при критической температуре, тогда как Рамей и Шилдс не могут соответствовать действительности в этой конечной точке.

Влияние концентрации растворенного вещества

Растворенные вещества могут оказывать различное влияние на поверхностное натяжение в зависимости от природы поверхности и растворенного вещества:

• Незначительный эффект или его отсутствие, например, сахар в воде/воздухе, большинство органических соединений в масле/воздухе
• Увеличивают поверхностное натяжение, большинство неорганических солей в воде|воздухе
• Немонотонное изменение, большинство неорганических кислот в воде|воздухе
• Постепенно уменьшайте поверхностное натяжение, как и у большинства амфифилов, например, спиртов в воде|воздухе.
• Уменьшают поверхностное натяжение до определенной критической концентрации, после чего не оказывают никакого эффекта: поверхностно-активные вещества , образующие мицеллы

Эффект усложняется тем, что растворенное вещество может существовать в другой концентрации на поверхности растворителя, чем в его объеме. Эта разница варьируется от одной комбинации растворенное вещество-растворитель к другой.

Изотерма Гиббса гласит, что: $${\displaystyle \Gamma =-{\frac {1}{RT}}\left({\frac {\partial \gamma }{\partial \ln C}}\right)_{T,P}}$$

• Γ известна как поверхностная концентрация, она представляет собой избыток растворенного вещества на единицу площади поверхности по сравнению с тем, что было бы, если бы объемная концентрация преобладала на всем протяжении до поверхности. Она имеет единицы моль/м ²
• C — концентрация вещества в объеме раствора.
• R — газовая постоянная , T — температура .

При ее выводе принимаются определенные допущения, поэтому изотерму Гиббса можно применять только к идеальным (очень разбавленным) растворам с двумя компонентами.

Влияние размера частиц на давление пара

Соотношение Клаузиуса –Клапейрона приводит к другому уравнению, также приписываемому Кельвину, как уравнение Кельвина . Оно объясняет, почему из-за поверхностного натяжения давление пара для небольших капель жидкости в суспензии больше, чем стандартное давление пара той же жидкости, когда интерфейс плоский. То есть, когда жидкость образует небольшие капли, равновесная концентрация ее пара в ее окружении больше. Это возникает из-за того, что давление внутри капли больше, чем снаружи. ^[25]

$${\displaystyle P_{\mathrm {v} }^{\mathrm {fog} }=P_{\mathrm {v} }^{\circ }e^{V2\gamma /(RTr_{\mathrm {k} })}}$$

Молекулы на поверхности крошечной капли (слева) имеют в среднем меньше соседей, чем молекулы на плоской поверхности (справа). Поэтому они слабее связаны с каплей, чем молекулы на плоской поверхности.

• P _v ° — стандартное давление паров для данной жидкости при данной температуре и давлении.
• V — молярный объем.
• R — газовая постоянная
• r _k — радиус Кельвина, радиус капель.

Эффект объясняет пересыщение паров. При отсутствии центров зародышеобразования должны образоваться крошечные капли, прежде чем они смогут превратиться в более крупные капли. Для этого требуется давление пара, во много раз превышающее давление пара в точке фазового перехода . ^[25]

Это уравнение также используется в химии катализаторов для оценки мезопористости твердых веществ. ^[26]

Эффект можно рассматривать с точки зрения среднего числа молекулярных соседей поверхностных молекул (см. диаграмму).

В таблице приведены некоторые расчетные значения этого эффекта для воды при разных размерах капель:

Эффект становится очевидным для очень малых размеров капель, поскольку капля радиусом 1 нм содержит внутри около 100 молекул, что является достаточно малым количеством, требующим квантово-механического анализа.

Методы измерения

Поскольку поверхностное натяжение проявляется в различных эффектах, оно предлагает ряд путей для его измерения. Какой метод является оптимальным, зависит от природы измеряемой жидкости, условий, при которых измеряется ее натяжение, и стабильности ее поверхности при деформации. Прибор, измеряющий поверхностное натяжение, называется тензиометром.

• Метод кольца Дю Нуи : традиционный метод, используемый для измерения поверхностного или межфазного натяжения. Смачивающие свойства поверхности или интерфейса оказывают незначительное влияние на этот метод измерения. Измеряется максимальное натяжение, оказываемое на кольцо поверхностью. ^[21]
• Метод пластины Вильгельми : универсальный метод, особенно подходящий для проверки поверхностного натяжения на длительных интервалах времени. Вертикальная пластина известного периметра прикрепляется к весам, и измеряется сила, вызванная смачиванием.
• Метод вращающейся капли : этот метод идеально подходит для измерения низких межфазных натяжений. Диаметр капли в тяжелой фазе измеряется при вращении обеих фаз.
• Метод подвесной капли : поверхностное и межфазное натяжение можно измерить с помощью этой техники даже при повышенных температурах и давлениях. Геометрия капли анализируется оптически. Для подвесных капель максимальный диаметр и отношение этого параметра к диаметру на расстоянии максимального диаметра от вершины капли использовались для оценки параметров размера и формы с целью определения поверхностного натяжения.
• Метод давления пузырьков (метод Егера): Метод измерения для определения поверхностного натяжения при малых возрастах поверхности. Измеряется максимальное давление каждого пузырька.
• Метод объема капли: Метод определения межфазного натяжения как функции возраста поверхности раздела. Жидкость одной плотности закачивается во вторую жидкость другой плотности, и измеряется время между образованием капель.
• Метод капиллярного подъема: Конец капилляра погружается в раствор. Высота, на которую раствор попадает в капилляр, связана с поверхностным натяжением уравнением, рассмотренным выше. ^[27]
• Сталагмометрический метод : метод взвешивания и считывания показаний капли жидкости.
• Метод сидячей капли : метод определения поверхностного натяжения и плотности путем помещения капли на подложку и измерения угла контакта (см. Метод сидячей капли ). ^[28]
• Метод Дю Нуи–Паддея : Минимизированная версия метода Дю Нуи использует металлическую иглу небольшого диаметра вместо кольца в сочетании с высокочувствительными микровесами для регистрации максимального натяжения. Преимущество этого метода в том, что очень малые объемы образцов (до нескольких десятков микролитров) могут быть измерены с очень высокой точностью, без необходимости вносить поправку на плавучесть (для иглы или, скорее, стержня с правильной геометрией). Кроме того, измерение может быть выполнено очень быстро, минимум за 20 секунд.
• Частота колебаний левитирующих капель: Собственная частота колебаний магнитно-левитирующих капель использовалась для измерения поверхностного натяжения сверхтекучего ⁴ He. Это значение оценивается в 0,375 дин/см при T = 0 К. ^[29]
• Резонансные колебания сферической и полусферической капли жидкости: Метод основан на измерении резонансной частоты сферических и полусферических подвесных капель, приводимых в колебания модулированным электрическим полем. Поверхностное натяжение и вязкость можно оценить из полученных резонансных кривых. ^{[30] [31] [32]}
• Метод падения-отскока: Этот метод основан на аэродинамической левитации с разделяемой конструкцией сопла. После падения устойчиво левитирующей капли на платформу образец деформируется и отскакивает назад, колеблясь в воздухе, пытаясь минимизировать площадь своей поверхности. Благодаря такому колебательному поведению можно измерить поверхностное натяжение и вязкость жидкости. ^[33]

Ценности

Таблица данных

Поверхностное натяжение воды

Поверхностное натяжение чистой жидкой воды в контакте с ее парами было определено IAPWS ^[39] как

$${\displaystyle \gamma _{\text{w}}=235.8\left(1-{\frac {T}{T_{\text{C}}}}\right)^{1.256}\left[1-0.625\left(1-{\frac {T}{T_{\text{C}}}}\right)\right]~{\text{mN/m}},}$$

где и T , и критическая температура T _C = 647,096 K выражены в кельвинах . Областью действия является вся кривая насыщения пар-жидкость от тройной точки (0,01 °C) до критической точки. Она также дает разумные результаты при экстраполяции на метастабильные (переохлажденные) условия, по крайней мере до −25 °C. Эта формулировка была первоначально принята IAPWS в 1976 году и скорректирована в 1994 году для соответствия Международной температурной шкале 1990 года.

Неопределенность этой формулировки дается для всего диапазона температур IAPWS. ^[39] Для температур ниже 100 °C неопределенность составляет ±0,5%.

Поверхностное натяжение морской воды

Наяр и др. ^[40] опубликовали справочные данные для поверхностного натяжения морской воды в диапазоне солености 20 ≤ S ≤ 131 г/кг и диапазоне температур 1 ≤ t ≤ 92 °C при атмосферном давлении. Диапазон температуры и солености охватывает как океанографический диапазон, так и диапазон условий, встречающихся в технологиях термического опреснения . Неопределенность измерений варьировалась от 0,18 до 0,37 мН/м, при этом средняя неопределенность составила 0,22 мН/м.

Наяр и др. сопоставили данные со следующим уравнением , где γ _sw — поверхностное натяжение морской воды в мН/м, γ _w — поверхностное натяжение воды в мН/м, S — эталонная соленость ^[41] в г/кг, а t — температура в градусах Цельсия. Среднее абсолютное процентное отклонение между измерениями и корреляцией составило 0,19%, а максимальное отклонение — 0,60%. $${\displaystyle \gamma _{\mathrm {sw} }=\gamma _{\mathrm {w} }\left(1+3.766\times 10^{-4}S+2.347\times 10^{-6}St\right)}$$

Международная ассоциация по свойствам воды и пара (IAPWS) приняла эту корреляцию в качестве международного стандартного руководства. ^[42]

Смотрите также

• Агнес Поккельс — один из первых исследователей поверхностных наук
• Противотуманное
• Капиллярная волна — короткие волны на поверхности воды, управляемые поверхностным натяжением и инерцией.
• Эффект Чирио — тенденция небольших смачиваемых плавающих объектов притягиваться друг к другу.
• Сплоченность
• Безразмерные числа
  • Номер Бонда или номер Этвеша
  • Капиллярное число
  • Число Марангони
  • Число Вебера
• Банк данных Дортмунда — содержит экспериментальные данные о поверхностном натяжении, зависящем от температуры.
• Электропогружная сила
• Электросмачивание
• Электрокапиллярность
• Правило Этвеша — правило для прогнозирования поверхностного натяжения в зависимости от температуры.
• Гидростатическое равновесие — эффект гравитации, притягивающий материю к круглой форме.
• Интерфейс (химия)
• Мениск — кривизна поверхности, образованная жидкостью в сосуде.
• Ртутное бьющееся сердце — следствие неоднородного поверхностного натяжения
• Микрофлюидика
• Техника сидячей капли
• Соу-Хсин Чен
• Удельная поверхностная энергия — то же самое, что и поверхностное натяжение в изотропных материалах.
• Метод вращающейся капли
• сталагмометрический метод
• Поверхностное давление
• Наука о поверхности
• Биомиметика поверхностного натяжения
• Значения поверхностного натяжения
• Поверхностно-активные вещества — вещества, снижающие поверхностное натяжение.
• Уравнение Шишковского — расчет поверхностного натяжения водных растворов
• Слезы вина — явление, вызванное поверхностным натяжением, наблюдаемое на стенках стаканов, содержащих алкогольные напитки.
• Длина Толмена — основной член в коррекции поверхностного натяжения для искривленных поверхностей.
• Смачивание и обезвоживание

Пояснительные записки

1. В ртутном барометре верхняя поверхность жидкости представляет собой границу раздела между жидкостью и вакуумом, содержащим некоторое количество молекул испарившейся жидкости.

Ссылки

1. "Поверхностное натяжение - обзор | Темы ScienceDirect". www.sciencedirect.com . Архивировано из оригинала 2021-12-30 . Получено 2021-12-30 .
2. "Поверхностное натяжение (свойства воды) – Школа водных наук USGS". Геологическая служба США. Июль 2015 г. Архивировано из оригинала 7 октября 2015 г. Получено 6 ноября 2015 г.
3. Berry, MV (1971). "Молекулярный механизм поверхностного натяжения" (PDF) . Physics Education . 6 (2): 79–84. Bibcode :1971PhyEd...6...79B. doi :10.1088/0031-9120/6/2/001. S2CID  250797804. Архивировано (PDF) из оригинала 31 декабря 2021 г. . Получено 8 июля 2020 г. .
4. Halliday, David; Resnick, Robert; Krane, Kenneth S. (2010-04-20). Физика, том 2. John Wiley & Sons. стр. 342. ISBN 978-0-471-40194-0. Архивировано из оригинала 2022-09-22 . Получено 2021-03-19 .
5. Уайт, Харви Э. (1948). Современная колледжская физика . ван Ностранд. ISBN 978-0-442-29401-4.
6. Буш, Джон ВМ (апрель 2004 г.). «MIT Lecture Notes on Surface Tension, lecture 1» (PDF) . Массачусетский технологический институт. Архивировано (PDF) из оригинала 8 марта 2022 г. . Получено 1 апреля 2007 г. .
7. "Механическое определение поверхностного натяжения". MIT. Архивировано из оригинала 12 апреля 2013 г. Получено 16 декабря 2013 г.
8. Сирс, Фрэнсис Уэстон; Земански, Марк У. (1955) Университетская физика 2-е изд . Эддисон Уэсли
9. Буш, Джон ВМ (май 2004 г.). "MIT Lecture Notes on Surface Tension, lecture 5" (PDF) . Массачусетский технологический институт. Архивировано (PDF) из оригинала 26 февраля 2007 г. . Получено 1 апреля 2007 г. .
10. Буш, Джон ВМ (май 2004 г.). "MIT Lecture Notes on Surface Tension, lecture 3" (PDF) . Массачусетский технологический институт. Архивировано (PDF) из оригинала 26 февраля 2007 г. . Получено 1 апреля 2007 г. .
11. Пьер-Жиль де Женн ; Франсуаза Брошар-Вайарт; Дэвид Кере (2002). Капиллярность и явления смачивания — капли, пузыри, жемчужины, волны . Алекс Райзингер. Спрингер. ISBN 978-0-387-00592-8.
12. Батт, Ханс-Юрген; Граф, Карлхайнц; Каппль, Майкл (2006). Физика и химия интерфейсов . Уайли. п. 9. ISBN 978-3-527-60640-5.
13. Ааронсон, Скотт (март 2005) NP-полные проблемы и физическая реальность Архивировано 2018-02-23 в Wayback Machine . Новости ACM SIGACT
14. Гиббс, JW (2002) [1876–1878], « О равновесии гетерогенных веществ », в Bumstead, HA; Van Nameeds, RG (ред.), Научные труды Дж. Уилларда Гиббса , т. 1, Woodbridge, CT: Ox Bow Press, стр. 55–354, ISBN 978-0918024770
15. Ландау; Лифшиц (1980). Курс теоретической физики Том 5: Статистическая физика I (3-е изд.). Pergamon. С. 517–537.
16. Русанов, А (2005). «Повторный взгляд на термодинамику поверхности». Surface Science Reports . 58 (5–8): 111–239. Bibcode : 2005SurSR..58..111R. doi : 10.1016/j.surfrep.2005.08.002. ISSN  0167-5729.
17. Ван дер Ваальс, Дж. Д. (1979) [1893], «Термодинамическая теория капиллярности при гипотезе непрерывного изменения плотности», J. Stat. Phys. , 20 (2), перевод Роулинсона, Дж. С.: 197–200, Bibcode :1979JSP....20..197R, doi :10.1007/BF01011513, S2CID  122954999
18. Cahn, JW; Hilliard, JE (1958), "Свободная энергия неоднородной системы. I. Интерфейсная свободная энергия", J. Chem. Phys. , 28 (2): 258–266, Bibcode : 1958JChPh..28..258C, doi : 10.1063/1.1744102
19. Лангер, Дж. С.; Бар-Он, М.; Миллер, HD (1975), «Новый вычислительный метод в теории спинодального распада», Phys. Rev. A , 11 (4): 1417–1429, Bibcode : 1975PhRvA..11.1417L, doi : 10.1103/PhysRevA.11.1417
20. Горбань, AN; Карлин, IV (2016), «За пределами уравнений Навье–Стокса: капиллярность идеального газа», Contemporary Physics (обзорная статья), 58 (1): 70–90, arXiv : 1702.00831 , Bibcode :2017ConPh..58...70G, doi :10.1080/00107514.2016.1256123, S2CID  55317543
21. "Поверхностное натяжение по методу кольца (метод Дю Нуи)" (PDF) . PHYWE. Архивировано (PDF) из оригинала 2007-09-27 . Получено 2007-09-08 .
22. Адам, Нил Кенсингтон (1941). Физика и химия поверхностей, 3-е изд . Oxford University Press.
23. "Индекс источников физических свойств: Постоянная Этвеша". Архивировано из оригинала 2011-07-06 . Получено 2008-11-16 .
24. Vargaftik, NB; Volkov, BN; Voljak, LD (1983). "Международные таблицы поверхностного натяжения воды" (PDF) . Journal of Physical and Chemical Reference Data . 12 (3): 817. Bibcode :1983JPCRD..12..817V. doi :10.1063/1.555688. Архивировано из оригинала (PDF) 21.12.2016 . Получено 13.07.2017 .
25. Мур, Уолтер Дж. (1962). Физическая химия, 3-е изд . Prentice Hall.
26. Эртл, Г.; Кнозингер Х. и Вейткамп Дж. (1997). Справочник по гетерогенному катализу , Том. 2, с. 430. Wiley-VCH, Вайнхайм. ISBN 3-527-31241-2 
27. Calvert, James B. "Surface Tension (physics lecture notes)". Университет Денвера. Архивировано из оригинала 2007-09-15 . Получено 2007-09-08 .
28. "Метод сидячей капли". Dataphysics. Архивировано из оригинала 8 августа 2007 г. Получено 08.09.2007 .
29. Висенте, К.; Яо, В.; Марис, Х.; Зайдель, Г. (2002). «Поверхностное натяжение жидкого 4Не, измеренное с использованием мод вибрации левитирующей капли». Physical Review B. 66 ( 21): 214504. Bibcode : 2002PhRvB..66u4504V. doi : 10.1103/PhysRevB.66.214504.
30. Зографов, Николай (2014). «Колебания капель, вызванные электрическим полем». Коллоиды и поверхности A: физико-химические и инженерные аспекты . 460 : 351–354. doi :10.1016/j.colsurfa.2013.12.013.
31. Танковский, Н. (2013). «Электрические резонансные колебания подвесной полусферической капли жидкости и возможность оценки поверхностного натяжения в реальном времени». Zeitschrift für Physikalische Chemie . 227 (12): 1759–1766. дои :10.1524/зпч.2013.0420. S2CID  101722165.
32. Танковский, Николай (2011). «Колебания висящей капли жидкости, вызванные межфазной диэлектрической силой». Zeitschrift für Physikalische Chemie . 225 (4): 405–411. дои :10.1524/зпч.2011.0074. S2CID  101625925.
33. Сан, Ифань; Мута, Хироаки; Охиши, Юджи (июнь 2021 г.). «Новый метод измерения поверхностного натяжения: метод отскока капли». Микрогравитационная наука и технологии . 33 (3): 32. Bibcode : 2021MicST..33...32S. doi : 10.1007/s12217-021-09883-7 .
34. Справочник Ланге по химии (1967) 10-е изд., стр. 1661–1665 ISBN 0-07-016190-9 (11-е изд.) 
35. Адамсон, Артур В.; Гаст, Элис П. (1997-08-18). Физическая химия поверхностей (PDF) (6-е изд.). Нью-Йорк: Wiley-Interscience. стр. 36–38. ISBN 978-0-471-14873-9.
36. Брауэр, В.; Патрия, Р. К. (1967). «О поверхностном натяжении жидкого гелия II». Physical Review . 163 (1): 200–205. Bibcode : 1967PhRv..163..200B. doi : 10.1103/PhysRev.163.200.
37. Moser, Z; Gasior, W; Rzyman, K (1982). «Активность и поверхностное натяжение жидких растворов AgCl-KCl». Журнал электрохимического общества . 129 (3): 502–506. doi :10.1149/1.2131529.
38. Addison, C; Coldrey, J (1960). «Влияние поверхностных реакций на интерфейс между жидким натрием и расплавленными смесями хлорида натрия и хлорида кальция». Труды Фарадейского общества . 56 : 840–845. doi :10.1039/tf9605600840.
39. Международная ассоциация по свойствам воды и пара (июнь 2014 г.). "Пересмотренный выпуск по поверхностному натяжению обычного водного вещества". Архивировано из оригинала 2016-04-04 . Получено 2016-02-20 .
40. Nayar, K. G; Panchanathan, D; McKinley, G. H; Lienhard, J. H (ноябрь 2014 г.). "Поверхностное натяжение морской воды" (PDF) . J. Phys. Chem. Ref. Data . 43 (4): 43103. Bibcode :2014JPCRD..43d3103N. doi :10.1063/1.4899037. hdl : 1721.1/96884 . Архивировано из оригинала 2022-09-22 . Получено 2018-04-20 .
41. Миллеро, Фрэнк Дж.; Фейстель, Райнер; Райт, Дэниел Г.; Макдугалл, Тревор Дж. (январь 2008 г.). «Состав стандартной морской воды и определение шкалы солености эталонного состава». Deep-Sea Research Часть I. 55 ( 1): 50. Bibcode : 2008DSRI...55...50M. doi : 10.1016/j.dsr.2007.10.001.
42. Руководство по поверхностному натяжению морской воды (PDF) (Технический отчет). Международная ассоциация по свойствам воды и пара. Октябрь 2019 г. IAPWS G14-19. Архивировано (PDF) из оригинала 2020-03-26 . Получено 2020-03-26 .

Дальнейшее чтение

• Берри, М. В. (1971-03-01). «Молекулярный механизм поверхностного натяжения». Physics Education . 6 (2): 79–84. doi :10.1088/0031-9120/6/2/001. ISSN  0031-9120.
• Маршан, Антонин; Терци, Мариана (март 1971 г.). «Поверхностное натяжение смеси расплавленных солей». Журнал химической термодинамики . 3 (2): 259–265. doi :10.1016/S0021-9614(71)80111-8.
• Маршан, Антонин; Вейс, Йост Х.; Снойер, Жакко Х.; Андреотти, Бруно (2011-09-26). «Почему поверхностное натяжение — это сила, параллельная интерфейсу?». American Journal of Physics . 79 (10): 999–1008. doi :10.1119/1.3619866. ISSN  0002-9505. arXiv :abs/1211.S. Sternberg

Внешние ссылки

• «Почему поверхностное натяжение параллельно границе раздела?». Physics Stack Exchange . Получено 2021-03-19.3854
• О поверхностном натяжении и интересных случаях из реальной жизни
• Поверхностное натяжение различных жидкостей
• Расчет температурно-зависимых поверхностных натяжений для некоторых распространенных компонентов
• Калькулятор поверхностного натяжения для водных растворов, содержащих ионы H ⁺ , NH⁺
  ₄, Na ⁺ , K ⁺ , Mg ²⁺ , Ca ²⁺ , SO²⁻
  ₄, НЕТ⁻
  ₃, Cl ⁻ , CO²⁻
  ₃, Br ⁻ и OH ⁻ .
• Т. Проктор Холл (1893) Новые методы измерения поверхностного натяжения в жидкостях, Philosophical Magazine (серия 5, 36: 385–415), ссылка из Библиотеки наследия биоразнообразия .
• Стена из пузырей ^{[ постоянная неработающая ссылка ]} (Аудиослайд-шоу из Национальной лаборатории сильных магнитных полей, объясняющее сцепление, поверхностное натяжение и водородные связи)
• C. Pfister: Интерфейс свободной энергии. Scholarpedia 2010 (из первых принципов статистической механики)
• Поверхностное и межфазное натяжение