«Передвинут вперед» из одного измеримого пространства в другое.
В теории меры мера продвижения (также известная как мера продвижения вперед , выталкивания вперед или изображения ) получается путем переноса («продвижения вперед») меры из одного измеримого пространства в другое с помощью измеримой функции .
Определение
Учитывая измеримые пространства и , измеримое отображение и меру , продвижение вперед определяется как мера, заданная формулой![{\displaystyle (X_{1},\Sigma _{1})}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle (X_{2},\Sigma _{2})}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle f\colon X_{1}\to X_{2}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \mu \ двоеточие \Sigma _ {1} \to [0,+\infty]}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \mu }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle f_ {*}(\mu)\двоеточие \Sigma _{2}\to [0,+\infty]}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
для![{\displaystyle B\in \Sigma _{2}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Это определение применяется с соответствующими изменениями к знаковым или сложным мерам . Мера продвижения вперед также обозначается как , , или .![{\displaystyle \mu \circ f^{-1}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle f_ {\sharp }\mu }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle е\диез \му}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle f\#\mu }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Основное свойство: формула замены переменных.
Теорема: [1] Измеримая функция g на X 2 интегрируема относительно прямой меры f ∗ ( µ ) тогда и только тогда, когда композиция интегрируема относительно меры µ . В этом случае интегралы совпадают, т.е.![{\ displaystyle g \ circ f}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \int _{X_{2}}g\,d(f_{*}\mu )=\int _{X_{1}}g\circ f\,d\mu .}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Обратите внимание, что в предыдущей формуле .![{\displaystyle X_{1}=f^{-1}(X_{2})}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Примеры и приложения
- Естественная « мера Лебега » на единичной окружности S 1 (здесь рассматриваемая как подмножество комплексной плоскости C ) может быть определена с использованием конструкции прямого действия и меры Лебега λ на вещественной прямой R . Пусть λ также обозначает ограничение меры Лебега на интервал [0, 2 π ), и пусть f : [0, 2 π ) → S 1 — естественная биекция, определяемая формулой f ( t ) = exp( i t ). Тогда естественной «мерой Лебега» на S1 является мера прямого действия f ∗ ( λ ). Меру f ∗ ( λ ) можно также назвать « мерой длины дуги » или «мерой угла», поскольку f ∗ ( λ )-мера дуги в S 1 — это в точности длина ее дуги (или, что то же самое, угол, который он стягивается в центр круга.)
- Предыдущий пример прекрасно расширяется и дает естественную «меру Лебега» на n - мерном торе Tn . Предыдущий пример является частным случаем, поскольку S 1 = T 1 . Эта мера Лебега на Tn с точностью до нормировки является мерой Хаара для компактной связной группы Ли Tn .
- Гауссовы меры в бесконечномерных векторных пространствах определяются с помощью прямого продвижения и стандартной гауссовской меры на действительной прямой: борелевская мера γ в сепарабельном банаховом пространстве X называется гауссовой, если продвижение γ вперед любым ненулевым линейный функционал в непрерывном сопряженном пространстве к X является гауссовой мерой на R .
- Рассмотрим измеримую функцию f : X → X и композицию f с самой собой n раз :
![{\displaystyle f^{(n)}=\underbrace {f\circ f\circ \dots \circ f} _ {n\mathrm {\,times} }:X\to X.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- Эта повторяющаяся функция образует динамическую систему . При изучении таких систем часто представляет интерес найти меру µ на X , которую отображение f оставляет неизменной, так называемую инвариантную меру , т.е. такую, для которой f ∗ ( µ ) = µ .
- Можно также рассмотреть квазиинвариантные меры для такой динамической системы: мера on называется квазиинвариантной относительно того , если продвижение вперед by просто эквивалентно исходной мере µ , но не обязательно равно ей. Пара мер в одном и том же пространстве эквивалентна тогда и только тогда, когда , поэтому квазиинвариантна относительно if
![{\displaystyle \mu }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle е}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \mu }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle е}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \mu ,\nu }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \forall A\in \Sigma:\ \mu (A)=0\iff \nu (A)=0}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \mu }](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle е}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \forall A\in \Sigma :\ \mu (A)=0\iff f_ {*} \mu (A) = \mu {\big (}f^{-1}(A){\big )}=0}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
- С помощью этой конструкции можно получить многие естественные распределения вероятностей, такие как распределение хи .
- Случайные переменные стимулируют принятие мер вперед. Они отображают вероятностное пространство в пространство кодомена и наделяют это пространство вероятностной мерой, определяемой прямым продвижением. Более того, поскольку случайные переменные являются функциями (и, следовательно, полными функциями), прообразом всей кодомена является вся область, а мера всей области равна 1, поэтому мера всей кодомена равна 1. Это означает, что случайная величина переменные можно составлять до бесконечности , и они всегда будут оставаться случайными величинами и наделять пространства кодомен вероятностными мерами.
Обобщение
В общем, любую измеримую функцию можно продвинуть вперед, тогда проталкивание становится линейным оператором , известным как оператор переноса или оператор Фробениуса – Перрона . В конечных пространствах этот оператор обычно удовлетворяет требованиям теоремы Фробениуса–Перрона , а максимальное собственное значение оператора соответствует инвариантной мере.
Сопряжением с толчком вперед является откат ; как оператор в пространствах функций на измеримых пространствах, это оператор композиции или оператор Купмана .
Смотрите также
Примечания
- ^ Разделы 3.6–3.7 в Богачеве, 2007 г.
Рекомендации