Активное галактическое ядро

Компактная область в центре галактики с аномально высокой светимостью

Активное галактическое ядро ​​( AGN ) — это компактная область в центре галактики , которая излучает значительное количество энергии по всему электромагнитному спектру , с характеристиками, указывающими на то, что эта светимость не производится звездами . Такие избыточные незвездные излучения наблюдались в радио , микроволновом , инфракрасном , оптическом , ультрафиолетовом , рентгеновском и гамма- диапазонах волн. Галактика, содержащая AGN, называется активной галактикой . Предполагается, что незвездное излучение от AGN является результатом аккреции материи сверхмассивной черной дырой в центре ее галактики-хозяина.

Активные ядра галактик являются наиболее яркими постоянными источниками электромагнитного излучения во Вселенной и, как таковые, могут использоваться в качестве средства обнаружения далеких объектов; их эволюция как функция космического времени также накладывает ограничения на модели космоса .

Наблюдаемые характеристики активного ядра галактики зависят от нескольких свойств, таких как масса центральной черной дыры, скорость аккреции газа на черную дыру, ориентация аккреционного диска , степень затенения ядра пылью и наличие или отсутствие струй .

На основе наблюдаемых характеристик были определены многочисленные подклассы АЯГ; самые мощные АЯГ классифицируются как квазары . Блазар — это АЯГ с джетом, направленным в сторону Земли, в котором излучение от джета усиливается релятивистским излучением .

История

Квазар 3C 273, наблюдаемый космическим телескопом Хаббл . Релятивистский выброс 3C 273 виден слева от яркого квазара, а четыре прямые линии, направленные наружу от центрального источника, являются дифракционными пиками, вызванными оптикой телескопа.

В первой половине 20-го века фотографические наблюдения близлежащих галактик обнаружили некоторые характерные признаки излучения АЯГ, хотя еще не было физического понимания природы явления АЯГ. Некоторые ранние наблюдения включали первое спектроскопическое обнаружение линий излучения от ядер NGC 1068 и Мессье 81 Эдвардом Фатом (опубликовано в 1909 году), ^[1] и открытие джета в Мессье 87 Хебером Кертисом (опубликовано в 1918 году). ^[2] Дальнейшие спектроскопические исследования астрономов, включая Весто Слайфера , Милтона Хьюмасона и Николаса Мейолла , отметили наличие необычных линий излучения в ядрах некоторых галактик. ^{[3] [4] [5] [6]} В 1943 году Карл Сейферт опубликовал статью, в которой описал наблюдения близлежащих галактик, имеющих яркие ядра, которые были источниками необычно широких линий излучения. ^[7] Галактики, наблюдавшиеся в рамках этого исследования, включали NGC 1068 , NGC 4151 , NGC 3516 и NGC 7469. Такие активные галактики известны как сейфертовские галактики в честь пионерской работы Сейферта.

Развитие радиоастрономии стало основным катализатором понимания AGN. Некоторые из самых ранних обнаруженных радиоисточников — это близлежащие активные эллиптические галактики, такие как Messier 87 и Centaurus A. [ ^8] Другой радиоисточник, Cygnus A , был идентифицирован Вальтером Бааде и Рудольфом Минковским как приливно-искаженная галактика с необычным спектром эмиссионных линий , имеющая скорость удаления 16 700 километров в секунду. ^[9] Радиообзор 3C привел к дальнейшему прогрессу в открытии новых радиоисточников, а также к идентификации источников видимого света, связанных с радиоизлучением. На фотографических изображениях некоторые из этих объектов были почти точечными или квазизвездными по внешнему виду и были классифицированы как квазизвездные радиоисточники (позже сокращенно «квазары»).

Советский армянский астрофизик Виктор Амбарцумян представил активные ядра галактик в начале 1950-х годов. ^[10] На Сольвеевской конференции по физике в 1958 году Амбарцумян представил доклад, в котором утверждал, что «взрывы в ядрах галактик вызывают выброс большого количества массы. Для того чтобы эти взрывы произошли, ядра галактик должны содержать тела огромной массы и неизвестной природы. С этого момента активные ядра галактик (АЯГ) стали ключевым компонентом в теориях эволюции галактик». ^[11] Его идея изначально была принята скептически. ^{[12] [13]}

Крупным прорывом стало измерение красного смещения квазара 3C 273 Маартеном Шмидтом , опубликованное в 1963 году. ^[14] Шмидт отметил, что если этот объект был внегалактическим (вне Млечного Пути , на космологическом расстоянии), то его большое красное смещение 0,158 означало, что это была ядерная область галактики, примерно в 100 раз более мощная, чем другие радиогалактики, которые были идентифицированы. Вскоре после этого оптические спектры были использованы для измерения красного смещения растущего числа квазаров, включая 3C 48 , еще более удаленного с красным смещением 0,37. ^[15]

Огромная светимость этих квазаров, а также их необычные спектральные свойства указывали на то, что их источником энергии не могли быть обычные звезды. Аккреция газа на сверхмассивную черную дыру была предложена в качестве источника энергии квазаров в работах Эдвина Солпитера и Якова Зельдовича в 1964 году. ^[16] В 1969 году Дональд Линден-Белл предположил, что близлежащие галактики содержат сверхмассивные черные дыры в своих центрах как реликты «мертвых» квазаров, и что аккреция черных дыр была источником энергии для незвездного излучения в близлежащих сейфертовских галактиках. ^[17] В 1960-х и 1970-х годах ранние наблюдения рентгеновской астрономии продемонстрировали, что сейфертовские галактики и квазары являются мощными источниками рентгеновского излучения, которое исходит из внутренних областей аккреционных дисков черных дыр.

Сегодня AGN являются основной темой астрофизических исследований, как наблюдательных , так и теоретических . Исследования AGN охватывают наблюдательные обзоры для поиска AGN в широких диапазонах светимости и красного смещения, изучение космической эволюции и роста черных дыр, изучение физики аккреции черных дыр и испускания электромагнитного излучения из AGN, изучение свойств струй и оттоков материи из AGN, а также влияние аккреции черных дыр и активности квазаров на эволюцию галактик .

Модели

С конца 1960-х годов утверждалось ^[18] , что AGN должно питаться за счет аккреции массы на массивные черные дыры (от 10 ⁶ до 10 ¹⁰ масс Солнца ). AGN являются как компактными, так и постоянно чрезвычайно яркими. Аккреция может потенциально дать очень эффективное преобразование потенциальной и кинетической энергии в излучение, а массивная черная дыра имеет высокую светимость Эддингтона , и, как следствие, она может обеспечить наблюдаемую высокую постоянную светимость. В настоящее время считается, что сверхмассивные черные дыры существуют в центрах большинства, если не всех массивных галактик, поскольку масса черной дыры хорошо коррелирует с дисперсией скоростей галактического балджа ( соотношение M–sigma ) или со светимостью балджа. ^[19] Таким образом, характеристики, подобные AGN, ожидаются всякий раз, когда поставка материала для аккреции попадает в сферу влияния центральной черной дыры.

Аккреционный диск

В стандартной модели AGN холодный материал вблизи черной дыры образует аккреционный диск . Диссипативные процессы в аккреционном диске переносят вещество внутрь, а угловой момент наружу, вызывая при этом нагревание аккреционного диска. Ожидаемый спектр аккреционного диска достигает пика в оптическом и ультрафиолетовом диапазоне волн; кроме того, над аккреционным диском образуется корона горячего материала, которая может рассеивать фотоны обратно-комптоновским образом вплоть до рентгеновских энергий. Излучение аккреционного диска возбуждает холодный атомный материал вблизи черной дыры, и это, в свою очередь, излучается на определенных линиях излучения . Большая часть излучения AGN может быть скрыта межзвездным газом и пылью вблизи аккреционного диска, но (в стационарной ситуации) оно будет повторно излучаться в каком-то другом диапазоне волн, скорее всего, в инфракрасном.

Релятивистские струи

Изображение, полученное космическим телескопом Хаббл , на котором запечатлена струя длиной 5000 световых лет , выброшенная из активной галактики M87 . Синее синхротронное излучение контрастирует с желтым звездным светом от родительской галактики.

Некоторые аккреционные диски производят струи двойных, высококоллимированных и быстрых оттоков, которые выходят в противоположных направлениях из-за близости к диску. Направление выброса струи определяется либо осью углового момента аккреционного диска, либо осью вращения черной дыры. Механизм образования струи и, действительно, состав струи в очень малых масштабах в настоящее время не изучены из-за слишком низкого разрешения астрономических инструментов. Струи имеют свои наиболее очевидные наблюдательные эффекты в радиодиапазоне, где интерферометрия с очень длинной базой может использоваться для изучения синхротронного излучения, которое они испускают с разрешением субпарсековых масштабов . Однако они излучают во всех диапазонах волн от радио до гамма-диапазона через синхротрон и процесс обратного комптоновского рассеяния , и поэтому струи AGN являются вторым потенциальным источником любого наблюдаемого континуального излучения.

Радиационно неэффективное АЯГ

Существует класс «радиационно неэффективных» решений уравнений, управляющих аккрецией. Существует несколько теорий, но наиболее широко известная из них — это поток адвекции, доминируемый аккрецией (ADAF). ^[20] В этом типе аккреции, который важен для скоростей аккреции значительно ниже предела Эддингтона , аккрецирующее вещество не образует тонкий диск и, следовательно, неэффективно излучает энергию, которую оно приобрело, приближаясь к черной дыре. Радиационно неэффективная аккреция использовалась для объяснения отсутствия сильного излучения типа AGN от массивных черных дыр в центрах эллиптических галактик в скоплениях, где в противном случае мы могли бы ожидать высоких скоростей аккреции и, соответственно, высокой светимости. ^[21] Радиационно неэффективные AGN, как ожидается, будут лишены многих характерных черт стандартных AGN с аккреционным диском.

Ускорение частиц

Активные ядра галактик являются потенциальным источником космических лучей высокой и сверхвысокой энергии (см. также Центробежный механизм ускорения ) .

Наблюдательные характеристики

Среди многих интересных характеристик активных ядер галактик: ^[22]

• очень высокая светимость, видимая вплоть до очень больших красных смещений ,
• небольшие излучающие области, миллипарсек в диаметре,
• сильная эволюция функций светимости ,
• обнаруживаемое излучение во всем электромагнитном спектре .

Типы активных галактик

Удобно разделить AGN на два класса, условно называемые радиотихими и радиогромкими. Радиогромкие объекты имеют вклад излучения как от струи(ей), так и от долей, которые раздуваются струями. Эти вклады излучения доминируют в светимости AGN на радиоволнах и, возможно, на некоторых или всех других длинах волн. Радиотихие объекты проще, поскольку струей и любым излучением, связанным с струей, можно пренебречь на всех длинах волн.

Терминология АЯГ часто бывает запутанной, поскольку различия между разными типами АЯГ иногда отражают исторические различия в том, как объекты были обнаружены или изначально классифицированы, а не реальные физические различия.

Радиотихий AGN

• Области ядерных эмиссионных линий с низкой ионизацией (LINER). Как следует из названия, эти системы показывают только слабые области ядерных эмиссионных линий и никаких других признаков излучения AGN. Спорным является ^[23], являются ли все такие системы истинными AGN (питаемыми аккрецией на сверхмассивную черную дыру). Если это так, то они составляют класс радиотихих AGN с самой низкой светимостью. Некоторые из них могут быть радиотихими аналогами радиогалактик с низким возбуждением (см. ниже).
• Сейфертовские галактики . Сейфертовские галактики были самым ранним отдельным классом активных ядерных галактик, который был идентифицирован. Они показывают излучение ядерного континуума в оптическом диапазоне, узкие и иногда широкие линии излучения, иногда сильное ядерное рентгеновское излучение и иногда слабый мелкомасштабный радиоджет. Первоначально они были разделены на два типа, известные как Сейфертовские галактики 1 и 2: Сейфертовские галактики 1 показывают сильные широкие линии излучения, в то время как Сейфертовские галактики 2 не показывают, а Сейфертовские галактики 1 с большей вероятностью показывают сильное низкоэнергетическое рентгеновское излучение. Существуют различные формы уточнения этой схемы: например, Сейфертовские галактики 1 с относительно узкими широкими линиями иногда называют сейфертовскими галактиками 1 с узкими линиями. Галактики-хозяева сейфертовских галактик обычно являются спиральными или неправильными галактиками.
• Радиотихие квазары / QSO. По сути, это более яркие версии сейфертовских квазаров 1: различие условно и обычно выражается в терминах предельной оптической величины. Квазары изначально были «квазизвездными» на оптических изображениях, поскольку имели оптическую светимость, которая была больше, чем у их родительской галактики. Они всегда показывают сильное оптическое континуальное излучение, рентгеновское континуальное излучение и широкие и узкие оптические эмиссионные линии. Некоторые астрономы используют термин QSO (квазизвездный объект) для этого класса AGN, резервируя «квазар» для радиогромких объектов, в то время как другие говорят о радиотихих и радиогромких квазарах. Родительские галактики квазаров могут быть спиральными, неправильными или эллиптическими. Существует корреляция между светимостью квазара и массой его галактики: самые яркие квазары находятся в самых массивных галактиках (эллиптических).
• «Квазар 2s». По аналогии с сейфертовскими 2s, это объекты с подобной квазарам светимостью, но без сильного оптического ядерного континуума или широкой линии излучения. Они редки в обзорах, хотя было идентифицировано несколько возможных кандидатов в квазары 2s.

Радиогромкий AGN

Существует несколько подтипов радиоактивных ядер галактик.

• Радиогромкие квазары ведут себя точно так же, как радиотихие квазары с добавлением излучения от джета. Таким образом, они показывают сильное оптическое непрерывное излучение, широкие и узкие линии излучения и сильное рентгеновское излучение вместе с ядерным и часто расширенным радиоизлучением.
• Классы « Блазаров » ( объекты BL Lac и квазары OVV ) отличаются быстропеременным, поляризованным оптическим, радио- и рентгеновским излучением. Объекты BL Lac не показывают оптических линий излучения, широких или узких, так что их красные смещения можно определить только по особенностям в спектрах их родительских галактик. Особенности линий излучения могут отсутствовать по своей сути или просто быть затоплены дополнительным переменным компонентом. В последнем случае линии излучения могут стать видимыми, когда переменный компонент находится на низком уровне. ^[24] Квазары OVV ведут себя больше как стандартные радиогромкие квазары с добавлением быстропеременного компонента. В обоих классах источников переменное излучение, как полагают, возникает в релятивистской струе, ориентированной близко к лучу зрения. Релятивистские эффекты усиливают как светимость струи, так и амплитуду переменности.
• Радиогалактики . Эти объекты демонстрируют ядерное и расширенное радиоизлучение. Их другие свойства AGN неоднородны. Их можно в целом разделить на классы с низким и высоким возбуждением. ^{[25] [26]} Объекты с низким возбуждением не показывают сильных узких или широких линий излучения, а имеющиеся у них линии излучения могут возбуждаться другим механизмом. ^[27] Их оптическое и рентгеновское ядерное излучение согласуется с тем, что оно возникает исключительно в джете. ^{[28] [29]} Они могут быть лучшими нынешними кандидатами на роль AGN с неэффективной аккрецией в плане излучения. Напротив, объекты с высоким возбуждением (узколинейные радиогалактики) имеют спектры линий излучения, подобные спектрам Сейфертовских галактик 2s. Небольшой класс широколинейных радиогалактик, которые демонстрируют относительно сильное ядерное оптическое непрерывное излучение ^[30], вероятно, включает некоторые объекты, которые являются просто малосветящими радиогромкими квазарами. Родительские галактики радиогалактик, независимо от типа их эмиссионных линий, по сути всегда являются эллиптическими.

Объединение видов AGN

Унифицированные модели AGN

Унифицированные модели предполагают, что различные наблюдаемые классы AGN являются одним типом физического объекта, наблюдаемого в разных условиях. В настоящее время предпочтительные унифицированные модели являются «унифицированными моделями на основе ориентации», что означает, что они предполагают, что видимые различия между различными типами объектов возникают просто из-за их различной ориентации по отношению к наблюдателю. ^{[31] [32]} Однако они обсуждаются (см. ниже).

Радиотихое объединение

При низкой светимости объединяемыми объектами являются сейфертовские галактики. Модели объединения предполагают, что в сейфертовских галактиках 1s наблюдатель имеет прямой вид на активное ядро. В сейфертовских галактиках 2s ядро ​​наблюдается через затеняющую структуру, которая препятствует прямому виду оптического континуума, области широких линий или (мягкого) рентгеновского излучения. Ключевое понимание моделей аккреции, зависящих от ориентации, заключается в том, что два типа объектов могут быть одинаковыми, если наблюдаются только определенные углы к лучу зрения. Стандартная картина представляет собой тор затеняющего материала, окружающий аккреционный диск. Он должен быть достаточно большим, чтобы затенить область широких линий, но недостаточно большим, чтобы затенить область узких линий, которая видна в обоих классах объектов. Сейфертовские галактики 2 видны через тор. За пределами тора находится материал, который может рассеивать часть ядерного излучения в поле нашего зрения, позволяя нам видеть некоторый оптический и рентгеновский континуум и, в некоторых случаях, широкие линии излучения, которые сильно поляризованы, показывая, что они были рассеяны, и доказывая, что некоторые сейфертовские 2 действительно содержат скрытые сейфертовские 1. Инфракрасные наблюдения ядер сейфертовских 2 также подтверждают эту картину.

При более высоких светимостях место сейфертовских 1-х занимают квазары, но, как уже упоминалось, соответствующие «квазары 2-х» в настоящее время неуловимы. Если бы у них не было рассеивающего компонента сейфертовских 2-х, их было бы трудно обнаружить, кроме как через их яркое узколинейное и жесткое рентгеновское излучение.

Радиогромкое объединение

Исторически работа по радиогромкому объединению была сосредоточена на радиогромких квазарах высокой светимости. Их можно объединить с радиогалактиками с узкими линиями способом, прямо аналогичным объединению Сейферта 1/2 (но без усложнения в виде компонента отражения: радиогалактики с узкими линиями не показывают ядерного оптического континуума или отраженного рентгеновского компонента, хотя они иногда показывают поляризованное широколинейное излучение). Крупномасштабные радиоструктуры этих объектов предоставляют убедительные доказательства того, что основанные на ориентации объединенные модели действительно верны. ^{[33] [34] [35]} Рентгеновские свидетельства, где они доступны, подтверждают единую картину: радиогалактики показывают доказательства затемнения от тора, в то время как квазары этого не делают, хотя следует проявлять осторожность, поскольку радиогромкие объекты также имеют мягкий непоглощенный компонент, связанный с струей, и необходимо высокое разрешение, чтобы отделить тепловое излучение от крупномасштабной среды горячего газа источников. ^[36] Под очень малыми углами к лучу зрения преобладает релятивистское излучение, и мы видим блазар некоторого рода.

Однако популяция радиогалактик полностью доминирует над объектами с низкой светимостью и низким возбуждением. Они не показывают сильных линий ядерного излучения — широких или узких — у них есть оптические континуумы, которые, по-видимому, полностью связаны с джетами, ^[28] и их рентгеновское излучение также согласуется с тем, что исходит исключительно от джета, без сильно поглощенного ядерного компонента в целом. ^[29] Эти объекты не могут быть объединены с квазарами, даже несмотря на то, что они включают некоторые объекты с высокой светимостью при рассмотрении радиоизлучения, поскольку тор никогда не может скрыть область узкой линии в необходимой степени, и поскольку инфракрасные исследования показывают, что у них нет скрытого ядерного компонента: ^[37] на самом деле нет никаких доказательств наличия тора в этих объектах вообще. Скорее всего, они образуют отдельный класс, в котором важно только излучение, связанное с джетами. Под малыми углами к лучу зрения они будут выглядеть как объекты BL Lac. ^[38]

Критика объединения радиомолчаний

В недавней литературе по активным ядрам галактик, которые являются предметом интенсивных дискуссий, все больше наблюдений, по-видимому, противоречат некоторым ключевым предсказаниям Единой модели, например, что каждое ядро ​​Сейферта 2 имеет скрытое ядро ​​Сейферта 1 (скрытую область широкой линии).

Поэтому невозможно знать, ионизирован ли газ во всех галактиках Сейферта 2 из-за фотоионизации от одного незвездного источника континуума в центре или из-за ударной ионизации, например, от интенсивных ядерных вспышек звездообразования. Спектрополяриметрические исследования ^[39] показывают, что только 50% галактик Сейферта 2 показывают скрытую область широких линий и, таким образом, разделяют галактики Сейферта 2 на две популяции. Два класса популяций, по-видимому, различаются по своей светимости, где галактики Сейферта 2 без скрытой области широких линий, как правило, менее светятся. ^[40] Это говорит о том, что отсутствие области широких линий связано с низким отношением Эддингтона, а не с затенением.

Фактор покрытия тора может играть важную роль. Некоторые модели тора ^{[41] [42]} предсказывают, как Сейфертовские галактики 1 и Сейфертовские галактики 2 могут получить различные факторы покрытия из зависимости светимости и скорости аккреции фактора покрытия тора, что подтверждается исследованиями в рентгеновском диапазоне АЯГ. ^[43] Модели также предполагают зависимость скорости аккреции области широких линий и обеспечивают естественную эволюцию от более активных двигателей в Сейфертовских галактиках 1 к более «мертвым» Сейфертовским галактикам 2 ^[44] и могут объяснить наблюдаемый сбой единой модели при низких светимостях ^[45] и эволюцию области широких линий. ^[46]

В то время как исследования отдельных AGN показывают важные отклонения от ожиданий единой модели, результаты статистических тестов были противоречивыми. Самым важным недостатком статистических тестов путем прямого сравнения статистических выборок Сейферта 1 и Сейферта 2 является введение смещений отбора из-за анизотропных критериев отбора. ^{[47] [48]}

Изучая соседние галактики, а не сами AGN ^{[49] [50] [51],} впервые предположили, что число соседей было больше для Сейфертовских галактик 2, чем для Сейфертовских галактик 1, что противоречит Единой модели. Сегодня, преодолев предыдущие ограничения малых размеров выборки и анизотропного отбора, исследования соседей сотен и тысяч AGN ^[52] показали, что соседи Сейфертовских галактик 2 по своей сути более пыльные и более склонны к звездообразованию, чем Сейфертовские галактики 1, а также связь между типом AGN, морфологией родительской галактики и историей столкновений. Более того, исследования углового скопления ^[53] двух типов AGN подтверждают, что они находятся в разных средах и показывают, что они находятся в гало темной материи разных масс. Исследования среды AGN соответствуют моделям объединения, основанным на эволюции ^[54] , в которых ядра Сейферта 2 трансформируются в ядра Сейферта 1 во время слияния, что подтверждает более ранние модели активации ядер Сейферта 1, вызванной слиянием.

Хотя споры о надежности каждого отдельного исследования все еще продолжаются, все они сходятся во мнении, что простейшие модели объединения AGN, основанные на угле обзора, неполны. Сейферт-1 и Сейферт-2, похоже, различаются по звездообразованию и мощности двигателя AGN. ^[55]

Хотя все еще может быть справедливо, что затененная Сейфертовская галактика 1 может выглядеть как Сейфертовская галактика 2, не все Сейфертовские галактики 2 должны содержать затененную Сейфертовскую галактику 1. Понимание того, является ли один и тот же двигатель движущей силой всех Сейфертовских галактик 2, связь с радиогромкими активными ядрами галактик, механизмы изменчивости некоторых активных ядер галактик, которые различаются между двумя типами в очень коротких временных масштабах, и связь типа активного ядра галактики с мелкой и крупномасштабной средой остаются важными вопросами для включения в любую унифицированную модель активных ядер галактик.

Исследование AGN Swift/BAT, опубликованное в июле 2022 года ^[56], подтверждает «модель объединения, регулируемую излучением», описанную в 2017 году. ^[57] В этой модели относительная скорость аккреции (называемая «коэффициентом Эддингтона») черной дыры оказывает значительное влияние на наблюдаемые характеристики AGN. Черные дыры с более высокими коэффициентами Эддингтона, по-видимому, с большей вероятностью не будут затенены, очистив локально затеняющий материал за очень короткий промежуток времени.

Космологическое использование и эволюция

Долгое время активные галактики удерживали все рекорды по самым высоким красным смещениям , известным как в оптическом, так и в радиоспектре, из-за их высокой светимости. Они все еще играют свою роль в исследованиях ранней Вселенной, но теперь признано, что AGN дает сильно искаженную картину «типичной» галактики с высоким красным смещением.

Большинство светящихся классов AGN (радиогромкие и радиотихие), по-видимому, были гораздо более многочисленными в ранней Вселенной. Это говорит о том, что массивные черные дыры образовались рано и что условия для образования светящихся AGN были более распространены в ранней Вселенной, например, гораздо более высокая доступность холодного газа вблизи центра галактик, чем в настоящее время. Это также подразумевает, что многие объекты, которые когда-то были светящимися квазарами, теперь гораздо менее светящиеся или полностью неподвижны. Эволюция популяции AGN с низкой светимостью гораздо менее понятна из-за сложности наблюдения этих объектов при высоких красных смещениях.

Смотрите также

• Соотношение М–сигма  – Соотношение между массой галактического балджа и массой сверхмассивнойСтраницы, отображающие описания викиданных в качестве резерва
• Квазар  – активное ядро ​​галактики, содержащее сверхмассивную черную дыру.
• Радиогалактика  – тип активной галактики, которая очень яркая в радиодиапазоне.
• Релятивистская струя  – пучок ионизированного вещества, текущий вдоль оси вращающегося астрономического объекта.
• Сверхмассивная черная дыра  – Самый большой тип черной дыры
• Картографирование реверберации  – Астрофизическая техника

Ссылки

1. Фат, Эдвард А. (1909). «Спектры некоторых спиральных туманностей и шаровых звездных скоплений». Бюллетень Ликской обсерватории . 5 : 71. Bibcode : 1909LicOB...5...71F. doi : 10.5479/ADS/bib/1909LicOB.5.71F. hdl : 2027/uc1.c2914873 .
2. Кертис, Хебер Д. (1918). «Описания 762 туманностей и скоплений, сфотографированных с помощью рефлектора Кроссли». Публикации Ликской обсерватории . 13 : 9. Bibcode : 1918PLicO..13....9C.
3. Slipher, Vesto (1917). "Спектр и скорость туманности NGC 1068 (M 77)". Бюллетень обсерватории Лоуэлла . 3 : 59. Bibcode :1917LowOB...3...59S.
4. Хьюмасон, Милтон Л. (1932). "Спектр излучения внегалактической туманности NGC 1275". Публикации Астрономического общества Тихого океана . 44 (260): 267. Bibcode :1932PASP...44..267H. doi : 10.1086/124242 .
5. Mayall, Nicholas U. (1934). "Спектр спиральной туманности NGC 4151". Publications of the Astronomical Society of the Pacific . 46 (271): 134. Bibcode : 1934PASP...46..134M. doi : 10.1086/124429 . S2CID  119741164.
6. Mayall, Nicholas U. (1939). "Появление λ3727 [O II] в спектрах внегалактических туманностей". Бюллетень Ликской обсерватории . 19 : 33. Bibcode :1939LicOB..19...33M. doi : 10.5479/ADS/bib/1939LicOB.19.33M .
7. Сейферт, Карл К. (1943). «Ядерное излучение в спиральных туманностях». The Astrophysical Journal . 97 : 28. Bibcode : 1943ApJ....97...28S. doi : 10.1086/144488.
8. Болтон, Дж. Г.; Стэнли, Г. Дж.; Сли, О. Б. (1949). «Положения трех дискретных источников галактического радиочастотного излучения». Nature . 164 (4159): 101. Bibcode :1949Natur.164..101B. doi : 10.1038/164101b0 . S2CID  4073162.
9. Бааде, Вальтер; Минковский, Рудольф (1954). «Идентификация радиоисточников в Кассиопее, Лебеде А и Корме А». Астрофизический журнал . 119 : 206. Bibcode : 1954ApJ...119..206B. doi : 10.1086/145812.
10. Исраэлян, Гарик (1997). "Некролог: Виктор Амазаспович Амбарцумян, 1912 [т.е. 1908]–1996". Бюллетень Американского астрономического общества . 29 (4): 1466–1467. Архивировано из оригинала 2015-09-11.
11. Маккатчеон, Роберт А. (1 ноября 2019 г.). "Амбарцумян, Виктор Амазаспович". Полный словарь научной биографии . Encyclopedia.com . Архивировано из оригинала 3 декабря 2019 г.
12. Петросян, Арташес Р.; Арутюнян, Айк А.; Микаелян, Арег М. (июнь 1997 г.). "Виктор Амазасп Амбарцумян". Physics Today . 50 (6): 106. doi : 10.1063/1.881754 .(PDF-файл)
13. Комберг, Б. В. (1992). «Квазары и активные ядра галактик». В Кардашев, Н. С. (ред.). Астрофизика на пороге 21-го века . Тейлор и Фрэнсис . стр. 253.
14. Шмидт, Маартен (1963). "3C 273: Звездоподобный объект с большим красным смещением". Nature . 197 (4872): 1040. Bibcode :1963Natur.197.1040S. doi : 10.1038/1971040a0 . S2CID  4186361.
15. Гринстейн, Дж. Л.; Мэтьюз, ТА (1963). «Красное смещение необычного радиоисточника: 3C 48». Nature . 197 (4872): 1041. Bibcode :1963Natur.197.1041G. doi :10.1038/1971041a0. S2CID  4193798.
16. Shields, GA (1999). "Краткая история активных ядер галактик". Publications of the Astronomical Society of the Pacific . 111 (760): 661. arXiv : astro-ph/9903401 . Bibcode : 1999PASP..111..661S. doi : 10.1086/316378. S2CID  18953602.
17. Линден-Белл, Дональд (1969). «Галактические ядра как коллапсировавшие старые квазары». Nature . 223 (5207): 690. Bibcode :1969Natur.223..690L. doi :10.1038/223690a0. S2CID  4164497.
18. Линден-Белл, Дональд (1969). «Галактические ядра как коллапсировавшие старые квазары». Nature . 223 (5207): 690–694. Bibcode :1969Natur.223..690L. doi :10.1038/223690a0. S2CID  4164497.
19. Маркони, А.; Л. К. Хант (2003). «Связь между массой черной дыры, массой балджа и светимостью в ближнем инфракрасном диапазоне». The Astrophysical Journal . 589 (1): L21–L24. arXiv : astro-ph/0304274 . Bibcode :2003ApJ...589L..21M. doi :10.1086/375804. S2CID  15911138.
20. Нараян, Р.; Йи, И. (1994). «Аккреция с доминированием адвекции: самоподобное решение». Astrophys. J. 428 : L13. arXiv : astro-ph/9403052 . Bibcode : 1994ApJ...428L..13N. doi : 10.1086/187381. S2CID  8998323.
21. Фабиан, AC; Риз, MJ (1995). «Аккреционная светимость массивной черной дыры в эллиптической галактике». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society . 277 (2): L55–L58. arXiv : astro-ph/9509096 . Bibcode : 1995MNRAS.277L..55F. doi : 10.1093/mnras/277.1.L55 . S2CID  18890265.
22. Padovani, P.; Alexander, DM; Assef, RJ; De Marco, B.; Giommi, P.; Hickox, RC; Richards, GT; Smolčić, V.; Hatziminaoglou, E.; Mainieri, V.; Salvato, M. (ноябрь 2017 г.). «Активные ядра галактик: что кроется в названии?». The Astronomy and Astrophysics Review . 25 (1). arXiv : 1707.07134 . doi : 10.1007/s00159-017-0102-9. ISSN  0935-4956.
23. Бельфиоре, Франческо (сентябрь 2016 г.). «SDSS IV MaNGA – пространственно разрешенные диагностические диаграммы: доказательство того, что многие галактики являются LIER». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society . 461 (3): 3111. arXiv : 1605.07189 . Bibcode : 2016MNRAS.461.3111B. doi : 10.1093/mnras/stw1234 . S2CID  3353122.
24. Vermeulen, RC; Ogle, PM; Tran, HD; Browne, IWA; Cohen, MH; Readhead, ACS; Taylor, GB; Goodrich, RW (1995). «When Is BL Lac Not a BL Lac?». The Astrophysical Journal Letters . 452 (1): 5–8. Bibcode : 1995ApJ...452L...5V. doi : 10.1086/309716 .
25. Хайн, РГ; Лонгэр, М.С. (1979). «Оптические спектры радиогалактик 3 CR». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 188 : 111–130. Bibcode :1979MNRAS.188..111H. doi : 10.1093/mnras/188.1.111 .
26. Laing, RA; Jenkins, CR; Wall, JV; Unger, SW (1994). "Спектрофотометрия полной выборки радиоисточников 3CR: выводы для унифицированных моделей". Первый симпозиум Stromlo: Физика активных галактик. Серия конференций ASP . 54 : 201. Bibcode : 1994ASPC...54..201L.
27. Баум, СА; Зирбель, ЕЛ; О'Ди, Кристофер П. (1995). «К пониманию дихотомии Фанарова-Райли в морфологии и мощности радиоисточников». The Astrophysical Journal . 451 : 88. Bibcode : 1995ApJ...451...88B. doi : 10.1086/176202.
28. Chiaberge, M.; Capetti, A.; Celotti, A. (2002). «Понимание природы оптических ядер FRII: новая диагностическая плоскость для радиогалактик». Astron. Astrophys . 394 (3): 791–800. arXiv : astro-ph/0207654 . Bibcode : 2002A&A...394..791C. doi : 10.1051/0004-6361:20021204. S2CID  4308057.
29. Hardcastle, MJ; Evans, DA; Croston, JH (2006). "Рентгеновские ядра радиоисточников с промежуточным красным смещением". Monthly Notices of the Royal Astronomical Society . 370 (4): 1893–1904. arXiv : astro-ph/0603090 . Bibcode : 2006MNRAS.370.1893H. doi : 10.1111/j.1365-2966.2006.10615.x . S2CID  14632376.
30. Grandi, SA; Osterbrock, DE (1978). "Оптические спектры радиогалактик". Astrophysical Journal . 220 (часть 1): 783. Bibcode : 1978ApJ...220..783G. doi : 10.1086/155966.
31. Антонуччи, Р. (1993). «Унифицированные модели активных галактических ядер и квазаров». Annual Review of Astronomy and Astrophysics . 31 (1): 473–521. Bibcode : 1993ARA&A..31..473A. doi : 10.1146/annurev.aa.31.090193.002353.
32. Urry, P.; Padovani, Paolo (1995). «Унифицированные схемы для радиогромких AGN». Публикации Астрономического общества Тихого океана . 107 : 803–845. arXiv : astro-ph/9506063 . Bibcode : 1995PASP..107..803U. doi : 10.1086/133630. S2CID  17198955.
33. Laing, RA (1988). «Боковое расположение струй и деполяризация в мощных внегалактических радиоисточниках». Nature . 331 (6152): 149–151. Bibcode :1988Natur.331..149L. doi :10.1038/331149a0. S2CID  45906162.
34. Garrington, ST; Leahy, JP; Conway, RG; Laing, RA (1988). «Систематическая асимметрия в поляризационных свойствах двойных радиоисточников с одной струей». Nature . 331 (6152): 147–149. Bibcode :1988Natur.331..147G. doi :10.1038/331147a0. S2CID  4347023.
35. Бартель, ПД (1989). «Каждый ли квазар излучается?». Astrophysical Journal . 336 : 606–611. Bibcode : 1989ApJ...336..606B. doi : 10.1086/167038.
36. Belsole, E.; Worrall, DM; Hardcastle, MJ (2006). "Радиогалактики типа II Фаранова-Райли с большим красным смещением: рентгеновские свойства ядер". Monthly Notices of the Royal Astronomical Society . 366 (1): 339–352. arXiv : astro-ph/0511606 . Bibcode : 2006MNRAS.366..339B. doi : 10.1111/j.1365-2966.2005.09882.x . S2CID  9509179.
37. Огл, П.; Уайсонг, Д.; Антонуччи, Р. (2006). «Spitzer обнаруживает скрытые ядра квазаров в некоторых мощных радиогалактиках FR II». The Astrophysical Journal . 647 (1): 161–171. arXiv : astro-ph/0601485 . Bibcode : 2006ApJ...647..161O. doi : 10.1086/505337. S2CID  15122568.
38. Браун, IWA (1983). «Возможно ли превратить эллиптическую радиогалактику в объект типа BL Lac?». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society . 204 : 23–27P. Bibcode : 1983MNRAS.204P..23B. doi : 10.1093/mnras/204.1.23p .
39. Тран, HD (2001). «Скрытые широкополосные сейфертовские галактики 2-го типа в выборках CFA и 12 $\mu$M». The Astrophysical Journal . 554 (1): L19–L23. arXiv : astro-ph/0105462 . Bibcode : 2001ApJ...554L..19T. doi : 10.1086/320926. S2CID  2753150.
40. Wu, YZ; et al. (2001). «Различная природа галактик Сейферта 2 с скрытыми областями широких линий и без них». The Astrophysical Journal . 730 (2): 121–130. arXiv : 1101.4132 . Bibcode : 2011ApJ...730..121W. doi : 10.1088/0004-637X/730/2/121. S2CID  119209693.
41. Элицур, М.; Шлосман И. (2006). «Тор, затмевающий АЯГ: конец парадигмы пончика?». The Astrophysical Journal . 648 (2): L101–L104. arXiv : astro-ph/0605686 . Bibcode : 2006ApJ...648L.101E. doi : 10.1086/508158. S2CID  1972144.
42. Никастро, Ф. (2000). «Широкие области эмиссионных линий в активных ядрах галактик: связь с мощностью аккреции». The Astrophysical Journal . 530 (2): L101–L104. arXiv : astro-ph/9912524 . Bibcode : 2000ApJ...530L..65N. doi : 10.1086/312491. PMID  10655166. S2CID  23313718.
43. Риччи, К.; Уолтер, Р.; Курвуазье, Т. Дж. Л.; Палтани, С. (2010). «Отражение в сейфертовских галактиках и унифицированная модель АЯГ». Астрономия и астрофизика . 532 : A102–21. arXiv : 1101.4132 . Bibcode : 2011A&A...532A.102R. doi : 10.1051/0004-6361/201016409. S2CID  119309875.
44. Wang, JM; Du, P.; Baldwin, JA; Ge, JQ.; Ferland, GJ; Ferland, Gary J. (2012). «Звездообразование в самогравитирующих дисках в активных ядрах галактик. II. Эпизодическое образование областей с широкими линиями». The Astrophysical Journal . 746 (2): 137–165. arXiv : 1202.0062 . Bibcode :2012ApJ...746..137W. doi :10.1088/0004-637X/746/2/137. S2CID  5037595.
45. Laor, A. (2003). «О природе малосветящихся узколинейных активных ядер галактик». The Astrophysical Journal . 590 (1): 86–94. arXiv : astro-ph/0302541 . Bibcode : 2003ApJ...590...86L. doi : 10.1086/375008. S2CID  118648122.
46. Элицур, М.; Хо, Л.С.; Трамп, Дж.Р. (2014). «Эволюция широколинейных излучений активных галактических ядер». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society . 438 (4): 3340–3351. arXiv : 1312.4922 . Bibcode : 2014MNRAS.438.3340E. doi : 10.1093/mnras/stt2445 . S2CID  52024863.
47. Элицур, М. (2012). «Об объединении активных ядер галактик». Astrophysical Journal Letters . 747 (2): L33–L35. arXiv : 1202.1776 . Bibcode : 2012ApJ...747L..33E. doi : 10.1088/2041-8205/747/2/L33. S2CID  5037009.
48. Антонуччи, Р. (2012). «Панхроматический обзор тепловых и нетепловых активных ядер галактик». Astronomical and Astrophysical Transactions . 27 (4): 557. arXiv : 1210.2716 . Bibcode : 2012A&AT...27..557A.
49. Лаурикайнен, Э.; Сало Х. (1995). «Окружение сейфертовских галактик. II. Статистический анализ». Астрономия и астрофизика . 293 : 683. Bibcode : 1995A&A...293..683L.
50. Dultzin-Hacyan, D. ; Krongold, Y.; Fuentes-Guridi, I.; Marziani, P. (1999). "The Close Environment of Seyfert Galaxies and Its Implication for Unification Models". Astrophysical Journal Letters . 513 (2): L111–L114. arXiv : astro-ph/9901227 . Bibcode :1999ApJ...513L.111D. doi :10.1086/311925. S2CID  15568552.
51. Кулуридис, Э.; Плионис М.; Чавушян В.; Дульцин-Ацян Д. ; Кронголд Ю.; Гудис К. (2006). «Локальное и крупномасштабное окружение сейфертовских галактик». Астрофизический журнал . 639 (1): 37–45. arXiv : astro-ph/0509843 . Бибкод : 2006ApJ...639...37K. дои : 10.1086/498421. S2CID  118938514.
52. Виллароэль, Б.; Корн, А.Дж. (2014). «Различные соседи вокруг активных ядер галактик типа 1 и типа 2». Nature Physics . 10 (6): 417–420. arXiv : 1211.0528 . Bibcode :2014NatPh..10..417V. doi :10.1038/nphys2951. S2CID  119199124.
53. Доносо, Э.; Ян, Л.; Стерн, Д.; Ассеф, Р. Дж. (2014). «Угловая кластеризация выбранных WISE AGN: различные гало для скрытых и незакрытых AGN». The Astrophysical Journal . 789 (1): 44. arXiv : 1309.2277 . Bibcode :2014ApJ...789...44D. doi :10.1088/0004-637X/789/1/44. S2CID  118512526.
54. Кронголд, Ю.; Дульцин-Ацян, Д. ; Марциани, Д. (2002). «Окружающая среда ярких галактик IRAS». Астрофизический журнал . 572 (1): 169–177. arXiv : astro-ph/0202412 . Бибкод : 2002ApJ...572..169K. дои : 10.1086/340299. S2CID  17282005.
55. Villarroel, B.; Nyholm, A.; Karlsson, T.; Comeron, S.; Korn, A.; Sollerman, J.; Zackrisson, E. (2017). «Светимость AGN и звездный возраст — два недостающих ингредиента для объединения AGN, как видно на примере сверхновых iPTF». The Astrophysical Journal . 837 (2): 110. arXiv : 1701.08647 . Bibcode :2017ApJ...837..110V. doi : 10.3847/1538-4357/aa5d5a . S2CID  67809219.
56. Ananna, Tonima Tasnim; Weigel, Anna K.; Trakhtenbrot, Benny; Koss, Michael J.; Urry, C. Megan; Ricci, Claudio; Hickox, Ryan C.; Treister, Ezequiel; Bauer, Franz E.; Ueda, Yoshihiro; Mushotzky, Richard; Ricci, Federica; Oh, Kyuseok; Mejía-Restrepo, Julian E.; Brok, Jakob Den; Stern, Daniel; Powell, Meredith C.; Caglar, Turgay; Ichikawa, Kohei; Wong, O. Ivy; Harrison, Fiona A.; Schawinski, Kevin (2022-07-01). "BASS. XXX. Функции распределения отношений Эддингтона DR2, масс черных дыр и рентгеновских светимостей". Серия приложений к астрофизическому журналу . 261 (1). Американское астрономическое общество: 9. arXiv : 2201.05603 . Bibcode : 2022ApJS..261....9A. doi : 10.3847/1538-4365/ac5b64 . ISSN  0067-0049. S2CID  245986416.
57. Риччи, Клаудио; Трахтенброт, Бенни; Косс, Майкл Дж.; Уэда, Ёсихиро; Шавински, Кевин; О, Кьюсок; Ламперти, Изабелла; Мушоцки, Ричард; Трейстер, Эзекиль; Хо, Луис К.; Вайгель, Анна; Бауэр, Франц Э.; Палтани, Стефан; Фабиан, Эндрю К.; Кси, Янься; Герелс, Нил (2017). «Близкие окрестности аккрецирующих массивных черных дыр формируются радиационной обратной связью». Nature . 549 (7673). Springer Science and Business Media LLC: 488–491. arXiv : 1709.09651 . Bibcode :2017Natur.549..488R. doi :10.1038/nature23906. ISSN  0028-0836. PMID  28959966. S2CID  205260182.

Внешние ссылки

• Медиа, связанные с активными ядрами галактик на Wikimedia Commons