stringtranslate.com

Мюон г-2

Магнит  -накопитель g -2 в Фермилабе , который первоначально был разработан для Брукхейвенского эксперимента g  -2. Геометрия позволяет создать в кольце очень однородное магнитное поле.

Мюон g  - 2 (произносится как «ги минус два») — это эксперимент по физике элементарных частиц в Фермилабе , направленный на измерение аномального магнитного дипольного момента мюона с точностью 0,14  частей на миллион [ 1] , что является чувствительным тестом Стандартной модели . [2] Это также может предоставить доказательства существования новых частиц. [3] [4] [5]

Мюон, как и его более легкий брат электрон, действует как крошечный магнит. Параметр, известный как « g-  фактор », указывает, насколько силен магнит и скорость его вращения во внешнем магнитном поле. Именно эта скорость вращения косвенно измеряется в эксперименте Muon g − 2.

Значение g немного больше 2, отсюда и название эксперимента. Это отличие от 2 («аномальная» часть) вызвано вкладами более высокого порядка из квантовой теории поля . Измерив g  − 2 с высокой точностью и сравнив его значение с теоретическим предсказанием, физики узнают, согласуется ли эксперимент с теорией. Любое отклонение указывало бы на еще не открытые субатомные частицы, существующие в природе. [6]

9 июля 2023 года коллаборация Фермилаб завершила эксперимент после шести лет сбора данных. [7] Первоначальные результаты (основанные на данных первого года проведения эксперимента) были опубликованы 7 апреля 2021 года. [8] [9] [10] Результаты первых трех лет сбора данных были объявлены в Август 2023 г. [4] [5] Окончательные результаты, основанные на сборе данных за полные шесть лет, планируется опубликовать в 2025 г. [7]

График

Мюон g - 2 в ЦЕРН

накопитель мюонного эксперимента g  - 2 в ЦЕРН

Первые  эксперименты с мюоном g -2 начались в ЦЕРН в 1959 году по инициативе Леона М. Ледермана . [11] [12] Группа из шести физиков провела первый эксперимент с использованием синхроциклотрона в ЦЕРН. Первые результаты были опубликованы в 1961 году [13] с точностью 2% по отношению к теоретическому значению, а затем вторые — с точностью до 0,4%, что подтвердило теорию квантовой электродинамики.

Второй эксперимент начался в 1966 году с новой группой, работавшей на этот раз с протонным синхротроном , также в ЦЕРНе. Результаты тогда были в 25 раз точнее предыдущих и показали количественное расхождение между экспериментальными значениями и теоретическими, что потребовало от физиков перерасчета своей теоретической модели.

Третий эксперимент, начавшийся в 1969 г., опубликовал свои окончательные результаты в 1979 г. [14], подтвердив теорию с точностью 0,0007%.

Соединенные Штаты взяли на себя эксперимент g  - 2 в 1984 году. [15]

Мюон g - 2 в Брукхейвенской национальной лаборатории

Следующий этап исследований мюона g  −2 был проведен в Брукхейвенской национальной лаборатории (BNL) на синхротроне переменного градиента ; эксперимент был известен как эксперимент ( BNL ) мюон E821 , [16] , но его также называли «мюонный эксперимент в BNL» или «(мюон) g-2 в BNL» и т. д. [7] Эксперимент Брукхейвена с мюоном g-2 был построен с 1989 по 1996 год и собраны данные с 1997 по 2001 год. [17]

Эксперимент проводился аналогично последнему эксперименту ЦЕРН с целью повышения точности в 20 раз. Методика заключалась в хранении мюонов с энергией 3,094  ГэВ в однородном измеряемом магнитном поле и наблюдении разницы прецессии спина и частоты вращения мюона посредством регистрации электронов распада мюона. Прогресс в точности в решающей степени зависел от гораздо более интенсивного луча, чем был доступен в ЦЕРНе, и от инжекции мюонов в накопительное кольцо, тогда как в предыдущих экспериментах ЦЕРН в накопительное кольцо вводились пионы, из которых лишь небольшая часть распадается на мюоны, которые хранятся. В эксперименте использовалось гораздо более однородное магнитное поле с использованием сверхжелезистого сверхпроводящего кольцевого накопительного магнита, пассивного сверхпроводящего магнита-инфлектора, быстрых мюонных кикеров для отклонения введенных мюонов на сохраненные орбиты, тележки ЯМР с лучевой трубкой, которая могла составить карту магнитного поля в области хранения. и множество других экспериментальных достижений. В эксперименте были взяты данные с положительными и отрицательными мюонами в период с 1997 по 2001 год. Его окончательный результат представляет собой µ = ( g  − 2)/2 = 11659208,0(5,4)(3,3) × 10 −10 , полученный путем объединения последовательных результатов с аналогичной точностью из положительные и отрицательные мюоны. [18]

Мюон g - 2 в Фермилабе

Фермилаб продолжает эксперимент, проведенный в Брукхейвене [ 19] по измерению аномального магнитного дипольного момента мюона . Эксперимент в Брукхейвене завершился в 2001 году, но десять лет спустя оборудование приобрела лаборатория Fermilab, способная производить более чистый пучок мюонов, чем в Брукхейвене. [20] Цель состоит в том, чтобы провести более точное измерение (меньшее σ ), которое либо устранит несоответствие между результатами Брукхейвена и предсказаниями теории, либо подтвердит его как экспериментально наблюдаемый пример физики за пределами Стандартной модели .

Магнит был отремонтирован и включен в эксплуатацию в сентябре 2015 года, и было подтверждено, что он имеет ту же базовую однородность магнитного поля 1,3  ppm , что и до переезда.

По состоянию на октябрь 2016 года магнит был переработан и тщательно отрегулирован для создания высокооднородного магнитного поля. Новые усилия в Фермилабе привели к трехкратному улучшению общей однородности, что важно для новых измерений с целью более высокой точности. [21]

В апреле 2017 года коллаборация готовила эксперимент к первому серийному запуску с протонами – по калибровке детекторных систем. Магнит получил первый пучок мюонов на новом месте 31 мая 2017 года. [22] Сбор данных планировалось продлить до 2020 года. [23]

7 апреля 2021 года были опубликованы результаты эксперимента 1: a μ =0,001 165 920 40 (54) . Новые экспериментальные среднемировые результаты, объявленные коллаборацией Muon g  − 2, таковы: g -фактор:2,002 331 841 22 (82) , аномальный магнитный момент:0,001 165 920 61 (41) . Совокупные результаты Фермилаборатории и Брукхейвена показывают разницу с теорией на уровне значимости 4,2 сигмы (или стандартного отклонения), что немного ниже 5 сигм, которые физики элементарных частиц требуют, чтобы заявить об открытии, но все же являются свидетельством новой физики. Вероятность того, что статистические колебания приведут к столь же поразительным результатам, составляет примерно 1 к 40 000. [10]

Сбор данных завершился 9 июля 2023 года, когда коллаборация отключила мюонный луч, завершив эксперимент после шести лет сбора данных. 10 августа 2023 г. были объявлены результаты анализов 1, 2 и 3 (то есть первых трех лет сбора данных), что дало новое мировое среднее значение μ =0,001 165 920 59 (22) , что представляет собой улучшение коэффициента ошибки на два по сравнению с результатами 2021 года. [16] Хотя этот экспериментальный результат составляет отклонение 5,1 сигмы от предсказания теории Стандартной модели 2020 года, он отличается лишь примерно на 1 сигму от предсказания, полученного в результате недавних расчетов решетки. Это несоответствие между экспериментом и теорией находится в стадии дальнейшего изучения. [4] [5]

Эксперимент Фермилаб достигнет своего окончательного и наиболее точного измерения магнитного момента мюона, как только ученые учтут данные всех шести лет в своем анализе; окончательный результат планируется опубликовать в 2025 году. [7]

Теория магнитных моментов

G -  фактор заряженного лептона ( электрона , мюона или тау ) очень близок к 2. Разница с 2 («аномальная» часть) зависит от лептона и может быть довольно точно вычислена на основе текущей Стандартной модели частицы. физика . Измерения g -фактора электрона  находятся в прекрасном согласии с этим расчетом. Брукхейвенский эксперимент провел это измерение для мюонов, гораздо более технически сложное измерение из-за их короткого времени жизни, и обнаружил заманчивое, но не окончательное несоответствие между измеренным значением и предсказанием Стандартной модели. [24]

Вычисление предсказания Стандартной моделью g -фактора мюона  чрезвычайно сложно, и существует несколько различных подходов. Основная трудность состоит в том, что на величину влияют виртуальные адроны . [25]

В 2020 году Инициатива по теории мюона g-2 опубликовала вычисленное консенсусное значение g- фактора мюона  , основанное на пертурбативных методах. [26] [27] В 2021 году коллаборация Будапешт-Марсель-Вупперталь (BMW) опубликовала результаты расчетов решеточной КХД g  -фактора [28] [29] , которые находились между экспериментальным значением, полученным в Фермилабе, и теоретическим значением, рассчитанным Инициатива по теории мюона g-2. Последующие работы группы скоординированного моделирования решеток (CLS) [30] [31] и Европейской коллаборации Twisted Mass Collaboration (ETMC) [32] [33] приблизились каждая к теоретическому значению, предполагая, что в оценке могут быть систематические ошибки. R-отношения адронной вакуумной поляризации , используемой Фермилабом. [34]

Дизайн

Кольцо g  − 2 прибывает в конечный пункт назначения – экспериментальный зал (MC1) Фермилабы – 30 июля 2014 г.

Магнит

Центральным элементом эксперимента является сверхпроводящий магнит диаметром 50 футов (15 м) с исключительно однородным магнитным полем, используемый в качестве накопительного кольца . Его целиком перевезли из Брукхейвена на Лонг-Айленде , штат Нью-Йорк, в Фермилаб летом 2013 года. Транспорт преодолел 3200 миль (5100 км) за 35 дней, [35] в основном на барже вдоль восточного побережья и через Мобил, штат Алабама , до водного пути Теннесси-Томбигби , а затем ненадолго по Миссисипи . Первый и последний этапы проходили на специальном грузовике, который двигался ночью по закрытым шоссе.

Эксперимент Muon g  - 2 вводил поляризованные мюоны с энергией 3,1 ГэВ/c, произведенные в мюонном кампусе Фермилаб, в накопительное кольцо, которое было значительно модернизировано по сравнению с экспериментом в Брукхейвене.

Образцы кристаллов PbF 2 размером 25 × 25 × 140 мм (голые и завернутые в бумагу Millipore) изображены вместе с 16-канальным монолитным SiPM Hamamatsu.

Детекторы

Измерение магнитного момента осуществляется 24 электромагнитными калориметрическими детекторами , которые равномерно распределены внутри накопителя. Калориметры измеряют энергию и время прибытия (относительно времени инжекции) позитронов распада (и их количество) от распада мюона в накопителе. После того как мюон распадается на позитрон и два нейтрино, позитрон оказывается с меньшей энергией, чем исходный мюон. Таким образом, магнитное поле скручивает его внутрь, где он попадает на сегментированный калориметр фторида свинца(II) (PbF 2 ), считываемый кремниевыми фотоумножителями (SiPM). [36]

Следящие детекторы регистрируют траекторию движения позитронов от распада мюона в накопителе. Трекер может обеспечить измерение электрического дипольного момента мюона , но не непосредственно измерение магнитного момента. Основное назначение трекера — измерение профиля мюонного пучка, а также разрешение нагромождения событий (для уменьшения систематической неопределенности в измерениях калориметра). [36]

Показан один из 4 рядов по 32 соломинки. Строу (длиной 100 мм и диаметром 5 мм) действует как ионизационная камера , заполненная аргоном : этаном в соотношении 1:1 , с центральным катодным проводом при +1,6 кВ.

Магнитное поле

Для измерения магнитного момента с точностью до миллионных долей требуется, чтобы однородное среднее магнитное поле имело одинаковую точность. Экспериментальная цель g  - 2 - достичь уровня неопределенности магнитного поля до 70 частей на миллиард, усредненного по времени и распределению мюонов. Однородное полеНапряжение 1,45  Тл создается в накопительном кольце с помощью сверхпроводящих магнитов, а значение поля будет активно картироваться по всему кольцу с помощью ЯМР- зонда на мобильной тележке (без нарушения вакуума). Калибровка тележки привязана к ларморовской частоте протона в сферической пробе воды при эталонной температуре (34,7 °C) и перекрестно калибруется по новому магнитометру на гелии-3 . [36]

Получение данных

Важным компонентом эксперимента является система сбора данных (DAQ), которая управляет потоком данных от электроники детектора. Требованием для эксперимента является получение необработанных данных со скоростью 18 ГБ/с. Это достигается за счет использования архитектуры параллельной обработки данных с использованием 24 высокоскоростных графических процессоров (NVIDIA Tesla K40) для обработки данных от 12-битных преобразователей сигналов. Настройка контролируется программным обеспечением MIDAS DAQ. Система сбора данных обрабатывает данные от 1296 калориметрических каналов, 3 станций строу-трекера и вспомогательных детекторов (например, входных счетчиков мюонов). Общий объем данных эксперимента оценивается в 2  ПБ . [37]

Сотрудничество

В эксперименте принимают участие следующие университеты, лаборатории и компании: [38]

Университеты

Лаборатории

Рекомендации

  1. ^ «Эксперимент Мюон g − 2» (главная страница). Фермилаб . Проверено 26 апреля 2017 г.
  2. ^ Кешаварзи, Алекс; Хоу, Ким Сианг; Ёсиока, Тамаки (22 января 2022 г.). «Мюон g−2: обзор». Ядерная физика Б . 975 : 115675. arXiv : 2106.06723 . Бибкод : 2022NuPhB.97515675K. doi :10.1016/j.nuclphysb.2022.115675. S2CID  245880824.
  3. ↑ Гибни, Элизабет (13 апреля 2017 г.). «Великий момент мюонов может дать толчок новой физике». Природа . 544 (7649): 145–146. Бибкод : 2017Natur.544..145G. дои : 10.1038/544145а . PMID  28406224. S2CID  4400589.
  4. ^ abc Миллер, Катрина (10 августа 2023 г.). «Физики на шаг приблизились к теоретическому разбору: отклонение крошечной частицы, называемой мюоном, может доказать, что одна из наиболее хорошо проверенных теорий в физике неполна. + комментарий». Нью-Йорк Таймс . Архивировано из оригинала 11 августа 2023 года . Проверено 11 августа 2023 г.
  5. ↑ abc Castelvecchi, Давиде (10 августа 2023 г.). «Мечты о новой физике угасают с последним результатом мюонного магнетизма: прецизионное испытание магнетизма частиц подтверждает более ранние шокирующие открытия — но теория, возможно, в конце концов не нуждается в переосмыслении». Природа . 620 : 473-474. дои : 10.1038/d41586-023-02532-6. PMID  37563473. S2CID  260807806 . Проверено 17 августа 2023 г.
  6. ^ «Сотрудничество мюона g − 2 для разгадки тайны» . Эксперимент Мюон g −2 (Пресс-релиз). Фермилаб. Архивировано из оригинала 1 июля 2017 года . Проверено 30 апреля 2017 г.
  7. ^ abcd «Мюон g-2 удваивается благодаря последним измерениям, исследует неизведанную территорию в поисках новой физики» (пресс-релиз). Фермилаб. 10 августа 2023 г.
  8. ^ «Первые результаты эксперимента Мюон g - 2 в Фермилабе» (пресс-релиз). Фермилаб. 7 марта 2021 г.
  9. ^ Прощай, Деннис (7 апреля 2021 г.). «Открытия, полученные в результате исследования частиц, могут нарушить известные законы физики». Нью-Йорк Таймс . Проверено 7 апреля 2021 г. Это еще не следующий бозон Хиггса – пока. Но лучшее объяснение, по мнению физиков, связано с формами материи и энергии, в настоящее время неизвестными науке.
  10. ^ аб Марк, Трейси (7 апреля 2021 г.). «Первые результаты эксперимента Мюон g - 2 Фермилаба подтверждают доказательства новой физики» (пресс-релиз). Фермилаб . Проверено 7 апреля 2021 г.
  11. ^ Фарли, Фрэнсис (2004). «Темная сторона мюона». В Альварес-Гоме, Луис (ред.). Бесконечно ЦЕРН: Воспоминания о пятидесяти годах исследований, 1954–2004 гг . Женева, Швейцария: Издания Сюзанна Хёртер. стр. 38–41. ISBN 978-2-940031-33-7. ОСЛК  606546795.
  12. ^ "Архивы эксперимента Мюон g - 2" . Архив ЦЕРН . 2007 . Проверено 4 марта 2020 г.
  13. ^ Шарпак, Жорж ; Гарвин, Ричард Л.; Фарли, Фрэнсис Дж. М .; Мюллер, Т. (1994). «Результаты эксперимента g−2». В Кабиббо, Н. (ред.). Лептонная физика в ЦЕРН и Фраскати . Всемирная научная. стр. 34 и далее. ISBN 9789810220785.
  14. ^ Комбли, Ф.; Фарли, FJM; Пикассо, Э. (1981). «Эксперименты мюона (g - 2) ЦЕРН». Отчеты по физике . 68 (2): 93–119. Бибкод : 1981PhR....68...93C. дои : 10.1016/0370-1573(81)90028-4. ISSN  0370-1573.
  15. ^ «Загадка мюона» (Пресс-релиз). Европейская организация ядерных исследований (ЦЕРН) . Проверено 19 июля 2018 г.
  16. ^ аб Агийяр, ДП; и другие. (10 августа 2023 г.). «Измерение аномального магнитного момента положительного мюона до 0,20 ppm» (PDF) . Письма о физических отзывах . 131 (16): 161802. arXiv : 2308.06230 . Бибкод : 2023PhRvL.131p1802A. doi : 10.1103/PhysRevLett.131.161802. PMID  37925710. S2CID  260781819.
  17. ^ "Эксперимент Мюон g-2" . bnl.gov . 11 августа 2023 г.
  18. ^ Беннетт, GW; Буске, Б.; Браун, Х.Н.; Банс, Г.; Кэри, Р.М.; Кушман, П.; и другие. (Коллаборация Muon g − 2) (7 апреля 2006 г.). «Окончательный отчет об измерении аномального магнитного момента мюона E821 в BNL». Физический обзор D . 73 (7): 072003. arXiv : hep-ex/0602035 . Бибкод : 2006PhRvD..73g2003B. doi :10.1103/PhysRevD.73.072003. S2CID  53539306.
  19. ^ Фарли, Ф. (2004). «47 лет мюона g − 2». Прогресс в области физики элементарных частиц и ядерной физики . 52 (1): 1–83. Бибкод : 2004ПрПНП..52....1Ф. дои : 10.1016/j.ppnp.2003.09.004. ISSN  0146-6410.
  20. ↑ Чо, Адриан (7 апреля 2021 г.). «Тайна частиц углубляется, поскольку физики подтверждают, что мюон более магнитен, чем предполагалось». www.science.org . Архивировано из оригинала 18 мая 2023 года . Проверено 18 мая 2023 г.
  21. ↑ Хольцбауэр, JL (9 декабря 2016 г.). «Обзор и состояние эксперимента Muon g -2 по состоянию на июнь 2016 г.». Материалы 12-й Международной конференции по красоте, очарованию и гиперонам в адронных взаимодействиях (BEACH 2016): Фэрфакс, Вирджиния, США, 12–18 июня 2016 г. XII Международная конференция «Красота, очарование и гипероны в адронных взаимодействиях». Дж. Физ. Конф. Сер . Том. 770. с. 012038.arXiv : 1610.10069 .​ дои : 10.1088/1742-6596/770/1/012038. «альтернативный источник» – через inSPIRE.
  22. ^ «Настал момент мюонного магнита» (пресс-релиз). Фермилаб. 31 мая 2017 г.
  23. ^ Гон, В.; и другие. (Коллаборация Muon g − 2) (15 ноября 2016 г.). «Эксперимент мюона g − 2 в Фермилабе». 18-й Международный семинар по нейтринным фабрикам и поиску будущих нейтринных объектов (NuFact16) Куинён, Вьетнам, 21–27 августа 2016 г. arXiv : 1611.04964 . «альтернативный источник» – через inSPIRE.
  24. ^ «Физики публикуют всемирный консенсус по расчету магнитного момента мюонов» (пресс-релиз). Фермилаб. 11 июня 2020 г.
  25. ^ «Множество путей мюонной математики». Брукхейвенская национальная лаборатория . 18 ноября 2020 г. . Проверено 18 мая 2023 г.
  26. ↑ Инициатива по теории мюона g-2 (3 декабря 2020 г.). «Аномальный магнитный момент мюона в Стандартной модели». Отчеты по физике . 887 : 1–166. arXiv : 2006.04822 . Бибкод : 2020PhR...887....1A. doi :10.1016/j.physrep.2020.07.006. S2CID  219559166.{{cite journal}}: CS1 maint: числовые имена: список авторов ( ссылка )
  27. ^ "Дом | Теория мюона g-2" . muon-gm2-theory.illinois.edu . Проверено 14 марта 2023 г.
  28. ^ Боршаньи, С.; Фодор, З.; Гюнтер, Дж. Н.; Хёлблинг, К.; Кац, С.Д.; Леллуш, Л.; Липперт, Т.; Миура, К.; Парато, Л.; Сабо, КК; Стоукс, Ф.; Тот, Британская Колумбия; Торок, Чес.; Варнхорст, Л. (6 мая 2021 г.). «Ведущий адронный вклад в магнитный момент мюона из решеточной КХД». Природа . 593 (7857): 51–55. arXiv : 2002.12347 . Бибкод : 2021Natur.593...51B. дои : 10.1038/s41586-021-03418-1. ISSN  0028-0836. PMID  33828303. S2CID  221151004.
  29. ^ "Сотрудничество Будапешт-Марсель-Вупперталь" . www.bmw.uni-wuppertal.de .
  30. ^ Се, М.; Жерарден, А.; фон Хиппель, Г.; Хадспит, Р.Дж.; Куберски, С.; Мейер, Х.Б.; Миура, К.; Молер, Д.; Оттнад, К.; Пол, С.; Риш, А.; Сан-Хосе, Т.; Виттиг, Х. (13 декабря 2022 г.). "Наблюдаемое окно адронного вклада в поляризацию вакуума в мюон $g\ensuremath{-}2$ из решеточной КХД". Физический обзор D . 106 (11): 114502. arXiv : 2206.06582 . дои : 10.1103/PhysRevD.106.114502 . S2CID  56285714.
  31. ^ «Координированное моделирование решетки». ДЭЗИ .
  32. ^ Александру, Констанция; Баччио, Симона; Димопулос, Петрос; Финкенрат, Джейкоб; Фреззотти, Роберто; Гальярди, Джузеппе; Гарофало, Марко; Хаджияннаку, Кириакос; Костшева, Бартош; Янсен, Карл; Любич, Витторио; Петшлис, Маркус; Санфилиппо, Франческо; Симула, Сильвано; Урбах, Карстен (20 декабря 2022 г.). «Вклад HVP на коротких \& средних расстояниях в мюон g-2: предсказание SM (решетка) в сравнении с данными об аннигиляции $e^+e^-$». arXiv : 2212.10490 [геп-ф].
  33. ^ "Европейское извращенное массовое сотрудничество". www-zeuthen.desy.de . Проверено 14 марта 2023 г.
  34. ^ Александру, Констанция; Баччио, Симона; Де Сантис, Алессандро; Димопулос, Петрос; Финкенрат, Джейкоб; Фреззотти, Роберто; Гальярди, Джузеппе; Гарофало, Марко; Хаджияннаку, Кириакос; Костшева, Бартош; Янсен, Карл; Любич, Витторио; Петшлис, Маркус; Санфилиппо, Франческо; Симула, Сильвано (2023). «Исследование коэффициента размытия энергии с использованием решеточной КХД». Письма о физических отзывах . 130 (24): 241901. arXiv : 2212.08467 . doi : 10.1103/PhysRevLett.130.241901. S2CID  258823484.
  35. ^ Герцог, Дэвид; Робертс, Ли (27 октября 2014 г.). «Накопитель мюона g−2 начинает новую жизнь». ЦЕРН Курьер . Проверено 26 апреля 2017 г.
  36. ^ abc Грейндж, Дж.; Гуарино, В.; Зима, П.; Вуд, К.; Чжао, Х.; Кэри, Р.М.; и другие. (Коллаборация Muon g − 2) (27 января 2015 г.). Мюон ( g − 2) Отчет о техническом проекте (Отчет). arXiv : 1501.06858 . Бибкод : 2015arXiv150106858G. «альтернативный источник» – через inSPIRE.
  37. ^ Гон, В.; и другие. (Коллаборация Muon g − 2) (15 ноября 2016 г.). «Сбор данных с помощью графических процессоров: сбор данных для эксперимента мюона g - 2 в Фермилабе». Материалы 38-й Международной конференции по физике высоких энергий (ICHEP 2016): Чикаго, Иллинойс, США, 3–10 августа 2016 г. п. 174. arXiv : 1611.04959 . Бибкод : 2016arXiv161104959G. дои : 10.22323/1.282.0174 . «альтернативный источник» – через inSPIRE.
  38. ^ "Сотрудничество мюона g - 2" . Мюон g −2 Эксперимент . Фермилаб . Проверено 26 апреля 2017 г.

Внешние ссылки