В физике топологическая структура спиновой пены [1] состоит из двумерных граней, представляющих конфигурацию, требуемую функциональной интеграцией для получения описания квантовой гравитации с помощью интеграла по траектории Фейнмана . Эти структуры используются в петлевой квантовой гравитации как версия квантовой пены .
Ковариантная формулировка петлевой квантовой гравитации обеспечивает наилучшую формулировку динамики теории квантовой гравитации – квантовой теории поля , где применяется инвариантность относительно диффеоморфизмов общей теории относительности . Результирующий интеграл по траектории представляет собой сумму по всем возможным конфигурациям спиновой пены. [ как? ]
Спиновая сеть представляет собой двумерный граф с метками на его вершинах и ребрах, которые кодируют аспекты пространственной геометрии.
Спиновая сеть определяется как диаграмма, подобная диаграмме Фейнмана , которая составляет основу связей между элементами дифференцируемого многообразия для пространств Гильберта , определенных над ними, и для вычислений амплитуд между двумя различными гиперповерхностями многообразия . Любая эволюция спиновой сети дает спиновую пену над многообразием на одно измерение выше, чем размерности соответствующей спиновой сети. [ необходимо пояснение ] Спиновая пена аналогична квантовой истории . [ почему? ]
Спиновые сети предоставляют язык для описания квантовой геометрии пространства. Спиновая пена выполняет ту же работу для пространства-времени.
Пространство-время можно определить как суперпозицию спиновых пен, которая является обобщенной диаграммой Фейнмана, где вместо графа используется многомерный комплекс. В топологии этот вид пространства называется 2- комплексом . Спиновая пена — это особый тип 2- комплекса с метками для вершин , ребер и граней . Граница спиновой пены — это спиновая сеть, как и в теории многообразий, где граница n-многообразия — это (n-1)-многообразие.
В петлевой квантовой гравитации современная теория спиновой пены была вдохновлена работой модели Понцано–Редже. Идея была введена Рейзенбергером и Ровелли в 1997 году [2] и позже развита в модель Барретта–Крейна . Формулировка, которая используется в настоящее время, обычно называется EPRL по именам авторов серии основополагающих статей [3] , но теория также увидела фундаментальный вклад в работы многих других, таких как Лоран Фрейдель (модель FK) и Ежи Левандовски (модель KKL).
Суммарная функция распределения для модели спиновой пены имеет вид
с: