stringtranslate.com

Фотонный кристалл

Опал в этом браслете содержит естественную периодическую микроструктуру, отвечающую за его переливающийся цвет . По сути, это природный фотонный кристалл.
Крылья некоторых бабочек содержат фотонные кристаллы. [1] [2]

Фотонный кристалл — это оптическая наноструктура , в которой показатель преломления периодически изменяется. Это влияет на распространение света таким же образом, как структура природных кристаллов приводит к дифракции рентгеновских лучей , а атомные решетки (кристаллическая структура) полупроводников влияют на их проводимость электронов . Фотонные кристаллы встречаются в природе в виде структурной окраски и животных рефлекторов , и, будучи искусственно созданными, обещают быть полезными в ряде приложений.

Фотонные кристаллы могут быть изготовлены для одного, двух или трех измерений. Одномерные фотонные кристаллы могут быть изготовлены из тонких слоев пленки , нанесенных друг на друга. Двумерные могут быть изготовлены с помощью фотолитографии или путем сверления отверстий в подходящей подложке. Методы изготовления трехмерных включают сверление под разными углами, наложение нескольких 2-D слоев друг на друга, прямую лазерную запись или, например, инициирование самосборки сфер в матрице и растворение сфер.

Фотонные кристаллы, в принципе, могут найти применение везде, где необходимо манипулировать светом. Например, диэлектрические зеркала — это одномерные фотонные кристаллы, которые могут создавать зеркала со сверхвысокой отражательной способностью на определенной длине волны. Двумерные фотонные кристаллы, называемые фотонно-кристаллическими волокнами, используются для волоконно-оптической связи , среди прочих приложений. Трехмерные кристаллы могут однажды использоваться в оптических компьютерах и могут привести к более эффективным фотоэлектрическим элементам . [3]

Хотя энергия света (и все электромагнитное излучение ) квантуется в единицах, называемых фотонами , анализ фотонных кристаллов требует только классической физики . «Фотонный» в названии является ссылкой на фотонику , современное обозначение для изучения света ( оптики ) и оптической инженерии. Действительно, первое исследование того, что мы сейчас называем фотонными кристаллами, возможно, было проведено еще в 1887 году, когда английский физик лорд Рэлей экспериментировал с периодическими многослойными диэлектрическими стопками, показывая, что они могут влиять на фотонную запрещенную зону в одном измерении. Исследовательский интерес возрос с работой в 1987 году Эли Яблоновича и Саджива Джона по периодическим оптическим структурам с более чем одним измерением, которые теперь называются фотонными кристаллами.

Введение

Дифракция на периодической структуре как функция длины волны падающего света. Для некоторых диапазонов длин волн волна не способна проникнуть сквозь структуру.

Фотонные кристаллы состоят из периодических диэлектрических , металлодиэлектрических или даже сверхпроводниковых микроструктур или наноструктур , которые влияют на распространение электромагнитных волн таким же образом, как периодический потенциал в полупроводниковом кристалле влияет на распространение электронов , определяя разрешенные и запрещенные электронные энергетические зоны . Фотонные кристаллы содержат регулярно повторяющиеся области с высоким и низким показателем преломления . Световые волны могут распространяться через эту структуру или распространение может быть запрещено, в зависимости от их длины волны. Длины волн, которые могут распространяться в заданном направлении, называются модами , а диапазоны длин волн, которые распространяются, называются полосами . Запрещенные полосы длин волн называются фотонными запрещенными зонами . Это приводит к различным оптическим явлениям, таким как подавление спонтанного излучения , [4] высокоотражающие всенаправленные зеркала и волноводы с низкими потерями . Ширину запрещенной зоны фотонных кристаллов можно понимать как деструктивную интерференцию многократных отражений света, распространяющегося в кристалле на каждом интерфейсе между слоями областей с высоким и низким показателем преломления, аналогично ширинам запрещенных зон электронов в твердых телах.

Существует две стратегии для открытия полной фотонной запрещенной зоны. Первая заключается в увеличении контраста показателя преломления для того, чтобы запрещенная зона в каждом направлении становилась шире, а вторая заключается в том, чтобы сделать зону Бриллюэна более похожей на сферу. [5] Однако первая ограничена доступными технологиями и материалами, а вторая ограничена теоремой о кристаллографическом ограничении . По этой причине фотонные кристаллы с полной запрещенной зоной, продемонстрированные на сегодняшний день, имеют гранецентрированную кубическую решетку с наиболее сферической зоной Бриллюэна и изготовлены из полупроводниковых материалов с высоким показателем преломления. Другой подход заключается в использовании квазикристаллических структур без ограничений кристаллографии. Полная фотонная запрещенная зона была зарегистрирована для низкоиндексных полимерных квазикристаллических образцов, изготовленных с помощью 3D-печати. ​​[6]

Периодичность структуры фотонного кристалла должна быть около или больше половины длины волны (в среде) световых волн, чтобы проявлялись эффекты интерференции. Диапазон длин волн видимого света составляет от примерно 400 нм (фиолетовый) до примерно 700 нм (красный), и результирующая длина волны внутри материала требует деления ее на средний показатель преломления . Поэтому повторяющиеся области высокой и низкой диэлектрической проницаемости должны быть изготовлены в этом масштабе. В одном измерении это обычно достигается с помощью методов осаждения тонкой пленки .

История

Фотонные кристаллы изучались в той или иной форме с 1887 года, но никто не использовал термин «фотонный кристалл» до тех пор, пока не прошло более 100 лет — после того, как Эли Яблонович и Саджив Джон опубликовали две знаменательные статьи о фотонных кристаллах в 1987 году. [4] [7] Ранняя история хорошо документирована в форме рассказа, когда Американское физическое общество определило это как одно из знаковых событий в физике . [8]

До 1987 года одномерные фотонные кристаллы в форме периодических многослойных диэлектрических стопок (таких как зеркало Брэгга ) широко изучались. Лорд Рэлей начал их исследование в 1887 году [9] , показав, что такие системы имеют одномерную фотонную запрещенную зону, спектральный диапазон большой отражательной способности, известный как стоп-зона . Сегодня такие структуры используются в самых разных приложениях — от отражающих покрытий до повышения эффективности светодиодов и высокоотражающих зеркал в некоторых лазерных резонаторах (см., например, VCSEL ). Полосы пропускания и стоп-зоны в фотонных кристаллах впервые были реализованы на практике Мелвином М. Вайнером [10], который назвал эти кристаллы «дискретными фазово-упорядоченными средами». Вайнер добился этих результатов, распространив динамическую теорию Дарвина [11] для рентгеновской брэгговской дифракции на произвольные длины волн, углы падения и случаи, когда падающий волновой фронт на плоскости решетки заметно рассеивается в направлении прямого рассеяния. Подробное теоретическое исследование одномерных оптических структур было выполнено Владимиром П. Быковым [12] , который первым исследовал влияние фотонной запрещенной зоны на спонтанное излучение атомов и молекул, встроенных в фотонную структуру. Быков также размышлял о том, что могло бы произойти, если бы использовались двух- или трехмерные периодические оптические структуры. [13] Концепция трехмерных фотонных кристаллов затем обсуждалась Охтакой в ​​1979 году [14], который также разработал формализм для расчета структуры фотонной зоны. Однако эти идеи не получили распространения до публикации двух знаменательных статей в 1987 году Яблоновичем и Джоном. Обе эти статьи касались высокоразмерных периодических оптических структур, т. е. фотонных кристаллов. Основная цель Яблоновича состояла в том, чтобы спроектировать фотонную плотность состояний для управления спонтанным излучением материалов, встроенных в фотонный кристалл. Идея Джона заключалась в том, чтобы использовать фотонные кристаллы для локализации и управления светом.

После 1987 года количество исследовательских работ, посвященных фотонным кристаллам, начало расти экспоненциально. Однако из-за сложности изготовления этих структур в оптических масштабах (см. Проблемы изготовления) ранние исследования были либо теоретическими, либо в микроволновом режиме, где фотонные кристаллы можно было построить в более доступном сантиметровом масштабе. (Этот факт обусловлен свойством электромагнитных полей , известным как масштабная инвариантность. По сути, электромагнитные поля, как решения уравнений Максвелла , не имеют естественного масштаба длины — поэтому решения для структуры сантиметрового масштаба на микроволновых частотах такие же, как для структур нанометрового масштаба на оптических частотах.)

К 1991 году Яблонович продемонстрировал первую трехмерную фотонную запрещенную зону в микроволновом режиме. [5] Структура, которую Яблонович смог создать, включала сверление ряда отверстий в прозрачном материале, где отверстия каждого слоя образовывали обратную алмазную структуру — сегодня она известна как яблонович .

В 1996 году Томас Краусс продемонстрировал двумерный фотонный кристалл на оптических длинах волн. [15] Это открыло путь к изготовлению фотонных кристаллов в полупроводниковых материалах путем заимствования методов из полупроводниковой промышленности.

Павел Чебень продемонстрировал новый тип фотонно-кристаллического волновода – волновод с субволновой решеткой (SWG). [16] [17] SWG-волновод работает в субволновой области, вдали от запрещенной зоны. Он позволяет контролировать свойства волновода непосредственно с помощью наномасштабной инженерии полученного метаматериала , одновременно смягчая эффекты интерференции волн. Это обеспечило «недостающую степень свободы в фотонике» [18] и решило важное ограничение в кремниевой фотонике , которое заключалось в ограниченном наборе доступных материалов, недостаточном для достижения сложных оптических функций на кристалле. [19] [20]

Сегодня такие методы используют фотонные кристаллические пластины, которые представляют собой двумерные фотонные кристаллы, «вытравленные» в пластинах полупроводника. Полное внутреннее отражение ограничивает свет пластиной и допускает фотонные кристаллические эффекты, такие как инженерная фотонная дисперсия в пластине. Исследователи по всему миру ищут способы использования фотонных кристаллических пластин в интегрированных компьютерных чипах для улучшения оптической обработки коммуникаций — как на чипе, так и между чипами. [ необходима цитата ]

Технология изготовления автоклонирования, предложенная для фотонных кристаллов инфракрасного и видимого диапазонов Сато и др. в 2002 году, использует электронно-лучевую литографию и сухое травление : литографически сформированные слои периодических канавок укладываются друг на друга путем регулируемого осаждения распылением и травления, что приводит к «стационарным гофрам» и периодичности. Были изготовлены устройства из диоксида титана / кремния и пентоксида тантала /кремния, использующие их дисперсионные характеристики и пригодность для осаждения распылением. [21]

Такие методы еще не достигли стадии коммерческого применения, но двумерные фотонные кристаллы коммерчески используются в фотонно-кристаллических волокнах [22] (иначе известных как дырчатые волокна из-за воздушных отверстий, которые проходят через них). Фотонно-кристаллические волокна были впервые разработаны Филиппом Расселом в 1998 году и могут быть спроектированы так, чтобы обладать улучшенными свойствами по сравнению с (обычными) оптическими волокнами .

Исследования в области трехмерных фотонных кристаллов продвигались медленнее, чем в области двумерных. Это связано с более сложным изготовлением. [22] При изготовлении трехмерных фотонных кристаллов не было унаследованных технологий полупроводниковой промышленности, на которые можно было бы опереться. Однако были предприняты попытки адаптировать некоторые из тех же технологий, и были продемонстрированы довольно продвинутые примеры, [23] например, при создании структур «поленницы», построенных на плоской послойной основе. Другое направление исследований пыталось построить трехмерные фотонные структуры путем самосборки — по сути, позволяя смеси диэлектрических наносфер осаждаться из раствора в трехмерно-периодические структуры, которые имеют фотонные запрещенные зоны. Группа Василия Астратова из Физико-технического института им. А.Ф. Иоффе в 1995 году поняла, что природные и синтетические опалы являются фотонными кристаллами с неполной запрещенной зоной. [24] Первая демонстрация структуры «обратного опала» с полной фотонной запрещенной зоной была в 2000 году исследователями из Университета Торонто и Института материаловедения Мадрида (ICMM-CSIC), Испания. [25] Постоянно расширяющаяся область естественной фотоники, биовдохновения и биомиметики — изучение природных структур для лучшего понимания и использования их в дизайне — также помогает исследователям в области фотонных кристаллов. [26] [27] [28] [29] Например, в 2006 году природный фотонный кристалл был обнаружен в чешуе бразильского жука. [30] Аналогично, в 2012 году структура алмазного кристалла была обнаружена у долгоносика [31] [32] и архитектура гироидного типа у бабочки. [33] Совсем недавно гироидные фотонные кристаллы были обнаружены в бородках перьев синекрылых листоверток и отвечают за мерцающую синюю окраску птицы. [34] Некоторые публикации предполагают возможность полной фотонной запрещенной зоны в видимом диапазоне в фотонных кристаллах с оптически насыщенными средами, что может быть реализовано путем использования лазерного света в качестве внешнего оптического насоса. [35]

Стратегии строительства

Метод изготовления зависит от количества измерений, в которых должна существовать фотонная запрещенная зона.

Одномерные фотонные кристаллы

Для создания одномерного фотонного кристалла на поверхность периодически наносятся тонкие слои пленки с различной диэлектрической проницаемостью, что приводит к образованию запрещенной зоны в определенном направлении распространения (например, перпендикулярно поверхности). Примером такого типа фотонного кристалла является решетка Брэгга . Одномерные фотонные кристаллы могут включать слои нелинейных оптических материалов, в которых нелинейное поведение усиливается из-за усиления поля на длинах волн вблизи так называемого вырожденного края зоны. Это усиление поля (по интенсивности) может достигать , где N — общее число слоев. Однако было показано, что при использовании слоев, включающих оптически анизотропный материал, усиление поля может достигать , что в сочетании с нелинейной оптикой имеет потенциальные применения, например, при разработке полностью оптического переключателя . [36]

Одномерный фотонный кристалл может быть реализован с использованием повторяющихся чередующихся слоев метаматериала и вакуума. [37] Если метаматериал таков, что относительная диэлектрическая проницаемость и проницаемость следуют одной и той же зависимости от длины волны, то фотонный кристалл ведет себя одинаково для TE- и TM-мод , то есть для обеих s- и p -поляризаций света, падающего под углом.

Недавно исследователи изготовили решетку Брэгга на основе графена (одномерный фотонный кристалл) и продемонстрировали, что она поддерживает возбуждение поверхностных электромагнитных волн в периодической структуре с использованием гелий-неонового лазера с длиной волны 633 нм в качестве источника света. [38] Кроме того, был также предложен новый тип одномерного графен-диэлектрического фотонного кристалла. Эта структура может действовать как фильтр дальнего ИК-диапазона и может поддерживать поверхностные плазмоны с низкими потерями для волноводных и сенсорных приложений. [39] 1D фотонные кристаллы, легированные биоактивными металлами (например, серебром ), также были предложены в качестве сенсорных устройств для бактериальных загрязнителей. [40] Аналогичные планарные 1D фотонные кристаллы, изготовленные из полимеров, использовались для обнаружения паров летучих органических соединений в атмосфере. [41] [42] В дополнение к твердофазным фотонным кристаллам некоторые жидкие кристаллы с определенным порядком могут демонстрировать фотонный цвет. [43] Например, исследования показали, что несколько жидких кристаллов с ближним или дальним одномерным позиционным упорядочением могут образовывать фотонные структуры. [43]

Двумерные фотонные кристаллы

В двух измерениях отверстия могут быть просверлены в подложке, которая прозрачна для длины волны излучения, которую запрещенная зона должна блокировать. Треугольные и квадратные решетки отверстий были успешно использованы.

Дырчатое волокно или фотонно-кристаллическое волокно можно изготовить, взяв цилиндрические стержни стекла в гексагональной решетке, а затем нагрев и растянув их, при этом треугольные воздушные зазоры между стеклянными стержнями станут отверстиями, ограничивающими моды.

Трехмерные фотонные кристаллы

Было построено несколько типов структур: [44]

Фотонно-кристаллическое волокно
Фотонно-кристаллическое волокно. Снимки СЭМ волокна, произведенного US NRL . (слева) Диаметр сплошного сердечника в центре волокна составляет 5 мкм, а (справа) диаметр отверстий составляет 4 мкм. Источник: http://www.nrl.navy.mil/techtransfer/fs.php?fs_id=97
СЭМ - изображение самоорганизующегося фотонного кристалла ПММА в двух измерениях

Фотонные кристаллические полости

Не только запрещенная зона, фотонные кристаллы могут иметь другой эффект, если мы частично удалим симметрию посредством создания наноразмерной полости . Этот дефект позволяет вам направлять или улавливать свет с той же функцией, что и нанофотонный резонатор , и он характеризуется сильной диэлектрической модуляцией в фотонных кристаллах. [51] Для волновода распространение света зависит от контроля в плоскости, обеспечиваемого фотонной запрещенной зоной, и от длительного удержания света, вызванного диэлектрическим несоответствием. Для световой ловушки свет сильно ограничен в полости, что приводит к дальнейшему взаимодействию с материалами. Во-первых, если мы поместим импульс света внутрь полости, он будет задержан на нано- или пикосекунды, и это пропорционально добротности полости. Наконец, если мы поместим излучатель внутрь полости, испускаемый свет также может быть значительно усилен и или даже резонансная связь может пройти через осцилляции Раби. ​​Это связано с квантовой электродинамикой полости , и взаимодействия определяются слабой и сильной связью излучателя и полости. Первые исследования полости в одномерных фотонных пластинах обычно проводятся в решетке [52] или распределенных структурах обратной связи. [53] Для двумерных фотонных кристаллических полостей [54] [55] [56] они полезны для создания эффективных фотонных устройств в телекоммуникационных приложениях, поскольку они могут обеспечить очень высокий коэффициент качества до миллионов с объемом моды меньше длины волны . Для трехмерных фотонных кристаллических полостей было разработано несколько методов, включая литографический послойный подход, [57] поверхностную ионно-лучевую литографию [ 58] и технику микроманипуляции . [59] Все эти упомянутые фотонные кристаллические полости, которые плотно ограничивают свет, предлагают очень полезную функциональность для интегральных фотонных схем, но сложно изготовить их таким образом, чтобы их можно было легко перемещать. [60] Нет полного контроля над созданием полости, местоположением полости и положением излучателя относительно максимального поля полости, в то время как исследования по решению этих проблем все еще продолжаются. Подвижная полость нанопроволоки в фотонных кристаллах является одним из решений для адаптации этого взаимодействия света и материи. [61]

Проблемы изготовления

Изготовление многомерных фотонных кристаллов сталкивается с двумя основными проблемами:

Одним из перспективных методов изготовления двумерно-периодических фотонных кристаллов является фотонно-кристаллическое волокно, такое как дырчатое волокно . Используя методы вытяжки волокна, разработанные для волокон связи, оно удовлетворяет этим двум требованиям, и фотонно-кристаллические волокна доступны на рынке. Другим перспективным методом разработки двумерных фотонных кристаллов является так называемая фотонно-кристаллическая пластина. Эти структуры состоят из пластины материала, например кремния , которая может быть структурирована с использованием методов из полупроводниковой промышленности. Такие чипы предлагают потенциал для объединения фотонной обработки с электронной обработкой на одном чипе.

Для трехмерных фотонных кристаллов использовались различные методы, включая фотолитографию и методы травления, аналогичные тем, которые используются для интегральных схем . [23] Некоторые из этих методов уже коммерчески доступны. Чтобы избежать сложной техники нанотехнологических методов , некоторые альтернативные подходы включают выращивание фотонных кристаллов из коллоидных кристаллов как самоорганизующихся структур.

Массовые 3D фотонные кристаллические пленки и волокна теперь могут быть изготовлены с использованием техники сборки сдвигом, которая укладывает 200–300 нм коллоидные полимерные сферы в идеальные пленки fcc- решетки. Поскольку частицы имеют более мягкое прозрачное резиновое покрытие, пленки можно растягивать и формовать, настраивая фотонные запрещенные зоны и создавая поразительные структурные цветовые эффекты.

Расчет структуры фотонной зоны

Фотонная запрещенная зона (PBG) по сути является зазором между воздушной линией и диэлектрической линией в дисперсионном соотношении системы PBG. Для проектирования фотонных кристаллических систем важно спроектировать местоположение и размер запрещенной зоны с помощью компьютерного моделирования, используя любой из следующих методов:

Видеомоделирование рассеивающих сил и полей в фотонно-кристаллической структуре [62]

По сути, эти методы решают для частот (нормальных мод) фотонного кристалла для каждого значения направления распространения, заданного волновым вектором, или наоборот. Различные линии в зонной структуре соответствуют различным случаям n , индекса зоны. Для введения в фотонную зонную структуру см. книги К. Сакоды [66] и Джоаннопулоса [51] .

Зонная структура одномерного фотонного кристалла, воздушное ядро ​​DBR, рассчитанное с использованием метода разложения плоских волн со 101 плоской волной, для d/a=0,8 и диэлектрического контраста 12,250.

Метод разложения плоских волн может быть использован для расчета зонной структуры с использованием собственной формулировки уравнений Максвелла и, таким образом, решения для собственных частот для каждого из направлений распространения волновых векторов. Он напрямую решает для дисперсионной диаграммы. Значения напряженности электрического поля также могут быть рассчитаны в пространственной области задачи с использованием собственных векторов той же задачи. Для рисунка, показанного справа, соответствует зонной структуре одномерного распределенного брэгговского отражателя ( DBR ) с воздушным сердечником, перемежаемым диэлектрическим материалом с относительной диэлектрической проницаемостью 12,25, и отношением периода решетки к толщине воздушного сердечника (d/a) 0,8, решается с использованием 101 плоской волны над первой неприводимой зоной Бриллюэна . Метод обратной дисперсии также использует разложение плоских волн, но формулирует уравнение Максвелла как собственную задачу для волнового вектора k, в то время как частота рассматривается как параметр. [63] Таким образом, он решает дисперсионное соотношение вместо , что делает метод плоских волн. Метод обратной дисперсии позволяет найти комплексное значение волнового вектора, например, в запрещенной зоне, что позволяет отличить фотонные кристаллы от метаматериалов. Кроме того, метод готов к учету частотной дисперсии диэлектрической проницаемости.

Для ускорения расчета структуры полосы частот можно использовать метод сокращенного расширения блоховских мод (RBME) . [67] Метод RBME применяется «поверх» любого из основных методов расширения, упомянутых выше. Для моделей с большими элементарными ячейками метод RBME может сократить время расчета структуры полосы на два порядка.

Приложения

Фотонные кристаллы являются привлекательными оптическими материалами для управления и манипулирования световым потоком. Одномерные фотонные кристаллы уже широко используются в виде тонкопленочной оптики , с применением от покрытий с низким и высоким отражением на линзах и зеркалах до изменяющих цвет красок и чернил . [68] [69] [48] Фотонные кристаллы более высоких размерностей представляют большой интерес как для фундаментальных, так и для прикладных исследований, а двумерные начинают находить коммерческое применение.

Первые коммерческие продукты, включающие двумерно периодические фотонные кристаллы, уже доступны в виде фотонно-кристаллических волокон, которые используют микромасштабную структуру для ограничения света с радикально иными характеристиками по сравнению с обычным оптическим волокном для применения в нелинейных устройствах и направления экзотических длин волн. Трехмерные аналоги еще далеки от коммерциализации, но могут предложить дополнительные функции, такие как оптическая нелинейность, необходимая для работы оптических транзисторов, используемых в оптических компьютерах , когда некоторые технологические аспекты, такие как технологичность и основные трудности, такие как беспорядок, находятся под контролем. [70] [ необходима цитата ]

Фотонные кристаллические волноводы SWG способствовали созданию новых интегрированных фотонных устройств для управления передачей световых сигналов в фотонных интегральных схемах, включая соединители волоконно-оптических чипов, волноводные кроссоверы, мультиплексоры длин волн и мод, сверхбыстрые оптические переключатели, атермические волноводы, биохимические датчики, схемы управления поляризацией, широкополосные интерференционные соединители, планарные волноводные линзы, анизотропные волноводы, наноантенны и оптические фазированные решетки. [19] [71] [72] Нанофотонные соединители SWG обеспечивают высокоэффективную и независимую от поляризации связь между фотонными чипами и внешними устройствами. [17] Они были приняты для связи волоконно-оптических чипов при массовом производстве оптоэлектронных чипов. [73] [74] [75] Эти интерфейсы сопряжения особенно важны, поскольку каждый фотонный чип должен быть оптически связан с внешним миром, а сами чипы появляются во многих устоявшихся и новых приложениях, таких как сети 5G, соединения центров обработки данных, соединения чипов между чипами, городские и дальние телекоммуникационные системы, а также автомобильная навигация.

В дополнение к вышесказанному, фотонные кристаллы были предложены в качестве платформ для разработки солнечных элементов [76] и оптических датчиков [77] , включая химические датчики и биодатчики. [78] [79]

Смотрите также

На Викискладе есть медиафайлы по теме Фотонные кристаллы .

Ссылки

  1. ^ Proietti Zaccaria, Remo (2016). «Цвет крыла бабочки: демонстрация фотонного кристалла». Оптика и лазеры в машиностроении . 76 : 70–3. Bibcode :2016OptLE..76...70P. doi :10.1016/j.optlaseng.2015.04.008.
  2. ^ Биро, LP; Кертеш, К; Вертези, З; Марк, Г.И.; Балинт, Зс; Луссе, В; Виньерон, Ж.-П (2007). «Живые фотонные кристаллы: чешуя бабочки — наноструктура и оптические свойства». Материаловедение и инженерия: C . 27 (5–8): 941–6. doi : 10.1016/j.msec.2006.09.043.
  3. ^ Хванг, Дэ-Кю; Ли, Бёнхонг; Ким, Дэ-Хван (2013). «Повышение эффективности в сенсибилизированных твердыми красителями солнечных элементах с помощью трехмерного фотонного кристалла». RSC Advances . 3 (9): 3017–23. Bibcode : 2013RSCAd...3.3017H. doi : 10.1039/C2RA22746K. S2CID  96628048.
  4. ^ ab Яблонович, Эли (1987). «Запрещенное спонтанное излучение в физике твердого тела и электронике». Physical Review Letters . 58 (20): 2059–62. Bibcode : 1987PhRvL..58.2059Y. doi : 10.1103/PhysRevLett.58.2059 . PMID  10034639.
  5. ^ ab Яблонович, Э.; Гмиттер, Т.; Леунг, К. (1991). «Структура фотонной зоны: гранецентрированный кубический случай с использованием несферических атомов». Physical Review Letters . 67 (17): 2295–2298. Bibcode :1991PhRvL..67.2295Y. doi : 10.1103/PhysRevLett.67.2295 . PMID  10044390.
  6. ^ Maiwald, L.; et al. (2022). «Управление излучением света в искусственных материалах с низким показателем преломления, вдохновленное взаимным дизайном». Advanced Optical Materials . 10 : 2100785. doi : 10.1002/adom.202100785. hdl : 11420/11058 . S2CID  239484707.
  7. ^ Джон, Саджив (1987). «Сильная локализация фотонов в некоторых неупорядоченных диэлектрических сверхрешетках». Physical Review Letters . 58 (23): 2486–9. Bibcode : 1987PhRvL..58.2486J. doi : 10.1103/PhysRevLett.58.2486 . PMID  10034761.
  8. ^ Линдли, Дэвид (2013-08-23). ​​"Фокус: Вехи — Рождение фотонных кристаллов". Физика . 6 : 94. doi :10.1103/Physics.6.94.
  9. ^ Рэлей, Лорд (2009). "XXVI. О замечательном явлении кристаллического отражения, описанном профессором Стоксом". Лондонский, Эдинбургский и Дублинский философский журнал и научный журнал . 26 (160): 256–65. doi :10.1080/14786448808628259.
  10. ^ Мелвин М. Вайнер, «Системы и компоненты для использования электромагнитных волн в дискретных фазово-упорядоченных средах», патент США 3765773, 16 октября 1973 г. (подана 5 октября 1970 г.).
  11. ↑ Чарльз Гальтон Дарвин, «Теория отражения рентгеновских лучей», Phil. Mag., т. 27, стр. 315-333, февраль 1914 г., стр. 675-690, апрель 1914 г.
  12. ^ Быков, В. П (1972). «Спонтанное излучение в периодической структуре». Советский журнал экспериментальной и теоретической физики . 35 : 269. Bibcode :1972JETP...35..269B.
  13. ^ Быков, Владимир П (1975). «Спонтанное излучение из среды с полосатым спектром». Советский журнал квантовой электроники . 4 (7): 861–871. Bibcode : 1975QuEle...4..861B. doi : 10.1070/QE1975v004n07ABEH009654.
  14. ^ Охтака, К (1979). «Энергетическая полоса фотонов и дифракция низкоэнергетических фотонов». Physical Review B. 19 ( 10): 5057–67. Bibcode : 1979PhRvB..19.5057O. doi : 10.1103/PhysRevB.19.5057.
  15. ^ Краусс, Томас Ф.; Рю, Ричард М. Де Ла; Бранд, Стюарт (1996), «Двумерные фотонные структуры с запрещенной зоной, работающие на длинах волн ближнего инфракрасного диапазона», Nature , 383 (6602): 699–702, Bibcode : 1996Natur.383..699K, doi : 10.1038/383699a0, S2CID  4354503
  16. ^ Cheben, Pavel; Xu, Dan-Xia; Janz, Sigfried; Densmore, Adam (2006). «Субволновая волноводная решетка для преобразования мод и связи света в интегральной оптике». Optics Express . 14 (11): 4695–4702. Bibcode : 2006OExpr..14.4695C. doi : 10.1364/OE.14.004695 . PMID  19516625.
  17. ^ ab Cheben, Pavel; Bock, Przemek J.; Schmid, Jens H.; Lapointe, Jean; Janz, Siegfried; Xu, Dan-Xia; Densmore, Adam; Delâge, André; Lamontagne, Boris; Hall, Trevor J. (2010-07-20). "Инженерия показателя преломления с субволновыми решетками для эффективных микрофотонных соединителей и планарных волноводных мультиплексоров". Optics Letters . 35 (15): 2526–2528. Bibcode : 2010OptL...35.2526C. doi : 10.1364/ol.35.002526. ISSN  0146-9592. PMID  20680046. S2CID  21787616.
  18. ^ "В центре внимания оптика". opg.optica.org . Получено 2022-08-12 .
  19. ^ ab Cheben, Pavel; Halir, Robert; Schmid, Jens H.; Atwater, Harry A.; Smith, David R. (2018). "Интегрированная фотоника субволнового диапазона" . Nature . 560 (7720): 565–572. Bibcode :2018Natur.560..565C. doi :10.1038/s41586-018-0421-7. ISSN  0028-0836. PMID  30158604. S2CID  52117964.
  20. ^ Авад, Эхаб (февраль 2021 г.). «Перестраиваемый двухгорбовый спектр Брэгга с использованием волновода с частичной шириной укрепленного сердечника». OSA Continuum . 4 (2): 252. doi : 10.1364/OSAC.410802 .
  21. ^ Сато, Т.; Миура, К.; Ишино, Н.; Охтера, И.; Тамамура, Т.; Каваками, С. (2002). «Фотонные кристаллы для видимого диапазона, изготовленные методом автоклонирования, и их применение». Оптическая и квантовая электроника . 34 : 63–70. doi :10.1023/A:1013382711983. S2CID  117014195.
  22. ^ ab Jennifer Ouellette (2002), «Видим будущее в фотонных кристаллах» (PDF) , The Industrial Physicist , 7 (6): 14–17, архивировано из оригинала (PDF) 12 августа 2011 г.
  23. ^ ab Обзор: С. Джонсон (MIT) Лекция 3: Технологии изготовления 3D-фотонных кристаллов, обзор
  24. ^ Астратов, В. Н.; Богомолов В. Н.; Каплянский А.А.; Прокофьев А.В.; Самойлович Л.А.; Самойлович С.М.; Власов, Ю. А (1995). «Оптическая спектроскопия опаловых матриц с внедренным в поры CdS: эффекты квантового ограничения и фотонной запрещенной зоны». Иль Нуово Чименто Д. 17 (11–12): 1349–54. Бибкод : 1995NCimD..17.1349A. дои : 10.1007/bf02457208. S2CID  121167426.
  25. ^ аб Бланко, Альваро; Хомский, Эммануэль; Грабчак, Сергей; Ибисате, Марта; Джон, Саджив; Леонард, Стивен В.; Лопес, Сефе; Месегер, Франциско; Мигес, Эрнан; Мондия, Джессика П; Озин, Джеффри А; Жаба, Овидиу; Ван Дриэль, Генри М. (2000). «Крупномасштабный синтез фотонного кристалла кремния с полной трехмерной запрещенной зоной около 1,5 микрометра». Природа . 405 (6785): 437–40. Бибкод : 2000Natur.405..437B. дои : 10.1038/35013024. PMID  10839534. S2CID  4301075.
  26. ^ Киносита, Шуичи (2008), Структурные цвета в царстве природы (1-е изд.), World Scientific, doi : 10.1142/6496, ISBN 978-981-270-783-3
  27. ^ Колле, Матиас (2011), Фотонные структуры, вдохновленные природой, Springer Dissertations (1-е изд.), Springer, Bibcode : 2011psin.book.....K, doi : 10.1007/978-3-642-15169-9, ISBN 978-3-642-15168-2[ нужна страница ]
  28. ^ Макфедран, Росс С.; Паркер, Эндрю Р. (2015). «Биомиметика: Уроки оптики из школы природы». Physics Today . 68 (6): 32. Bibcode : 2015PhT....68f..32M. doi : 10.1063/PT.3.2816.
  29. ^ Муше, Себастьян Р; Депари, Оливье (2021), Природная фотоника и биоинспирация (1-е изд.), Artech House, ISBN 978-163-081-797-8
  30. ^ Галуша, Джереми В.; Ричи, Лорен Р.; Гарднер, Джон С.; Ча, Дженнифер Н.; Бартл, Майкл Х. (2008). «Открытие структуры фотонного кристалла на основе алмаза в чешуе жуков». Physical Review E. 77 ( 5): 050904. Bibcode : 2008PhRvE..77e0904G. doi : 10.1103/PhysRevE.77.050904. PMID  18643018.
  31. ^ Уилтс, Б.Д.; Михильсен, К; Койперс, Дж; Де Рэдт, Х; Ставенга, Д.Г. (2012). «Блестящий камуфляж: фотонные кристаллы алмазного долгоносика Entimus Imperialis». Труды Королевского общества B: Биологические науки . 279 (1738): 2524–30. дои :10.1098/rspb.2011.2651. ПМК 3350696 . ПМИД  22378806. 
  32. ^ Wilts, B. D; Michielsen, K; De Raedt, H; Stavenga, D. G (2011). «Полусферическая визуализация зоны Бриллюэна биологического фотонного кристалла алмазного типа». Journal of the Royal Society Interface . 9 (72): 1609–14. doi :10.1098/rsif.2011.0730. PMC 3367810. PMID  22188768 . 
  33. ^ Wilts, B. D; Michielsen, K; De Raedt, H; Stavenga, D. G (2011). «Иридисценция и спектральная фильтрация фотонных кристаллов гироидного типа в чешуйках крыльев Parides sesostris». Interface Focus . 2 (5): 681–7. doi :10.1098/rsfs.2011.0082. PMC 3438581. PMID  24098853 . 
  34. ^ Саранатан, В.; Нараянан, С.; Сэнди, А.; Дюфрен, Э.Р.; Прам, РО (2021-06-01). "Эволюция одиночных гироидных фотонных кристаллов в перьях птиц". Труды Национальной академии наук . 118 (23): e2101357118. Bibcode : 2021PNAS..11801357S. doi : 10.1073/pnas.2101357118 . ISSN  1091-6490. PMC 8201850. PMID 34074782  . 
  35. ^ Абраров, SM; Абраров, RM (2008). «Расширение запрещенной зоны в фотонных кристаллах с оптически насыщенными средами». Optics Communications . 281 (11): 3131–3136. arXiv : 0708.4043 . Bibcode : 2008OptCo.281.3131A. doi : 10.1016/j.optcom.2008.02.016. S2CID  17568324.
  36. ^ Cao, Y; Schenk, J. O; Fiddy, M. A (2008). «Нелинейный эффект третьего порядка вблизи вырожденного края зоны». Optics and Photonics Letters . 1 (1): 1–7. doi :10.1142/S1793528808000033.
  37. ^ Правдин, КВ; Попов, И. Ю. (2014). "Фотонный кристалл с отрицательным показателем преломления материальных слоев" (PDF) . Наносистемы: физика, химия, математика . 5 (5): 626–643.
  38. ^ Sreekanth, Kandammathe Valiyaveedu; Zeng, Shuwen; Shang, Jingzhi; Yong, Ken-Tye; Yu, Ting (2012). "Возбуждение поверхностных электромагнитных волн в решетке Брэгга на основе графена". Scientific Reports . 2 : 737. Bibcode :2012NatSR...2E.737S. doi :10.1038/srep00737. PMC 3471096 . PMID  23071901. 
  39. ^ Хаджян, Х.; Солтани-Вала, А.; Калафи, М. (2013). «Характеристики зонной структуры и поверхностных плазмонов, поддерживаемых одномерным графен-диэлектрическим фотонным кристаллом». Optics Communications . 292 : 149–57. Bibcode : 2013OptCo.292..149H. doi : 10.1016/j.optcom.2012.12.002.
  40. ^ Патерно, Джузеппе Мария; Мокарди, Лилиана; Донини, Стефано; Ариоданти, Давиде; Кригель, Илька; Зани, Маурицио; Паризини, Эмилио; Скотогнелла, Франческо; Ланзани, Гульельмо (13 августа 2019 г.). «Гибридные одномерные плазмонно-фотонные кристаллы для оптического обнаружения бактериальных загрязнений». Журнал физической химии . 10 (17): 4980–4986. arXiv : 1905.02251 . doi : 10.1021/acs.jpclett.9b01612. PMID  31407906. S2CID  199549369.
  41. ^ Лова, Паола; Манфреди, Джованни; Бастианини, Кьяра; Меннуччи, Карло; Буатье де Монжо, Франческо; Сервида, Альберто; Коморетто, Давиде (8 мая 2019 г.). «Фотонные датчики Флори-Хаггинса для оптической оценки коэффициентов молекулярной диффузии в полимерах». Прикладные материалы и интерфейсы ACS . 11 (18): 16872–16880. дои : 10.1021/acsami.9b03946. hdl : 11567/944562 . ISSN  1944-8244. PMID  30990014. S2CID  116863542.
  42. ^ Гао, Шуай; Тан, Сяофэн; Лангнер, Стефан; Освет, Андрес; Харрайсс, Кристина; Барр, Майсса КС; Шпикер, Эрдманн; Бахманн, Жюльен; Брабек, Кристоф Дж.; Форберих, Карен (24 октября 2018 г.). «Анализ диэлектрических зеркал с временным разрешением для измерения паров». ACS Applied Materials & Interfaces . 10 (42): 36398–36406. doi :10.1021/acsami.8b11434. ISSN  1944-8244. PMID  30264555. S2CID  52875813.
  43. ^ ab Zeng, Minxiang; King, Daniel; Huang, Dali; Do, Changwoo; Wang, Ling; Chen, Mingfeng; Lei, Shijun; Lin, Pengcheng; Chen, Ying; Cheng, Zhengdong (2019-09-10). "Иридизация в нематиках: фотонные жидкие кристаллы нанопластин при отсутствии дальнодействующей периодичности". Труды Национальной академии наук . 116 (37): 18322–18327. Bibcode : 2019PNAS..11618322Z. doi : 10.1073/pnas.1906511116 . ISSN  0027-8424. PMC 6744873. PMID 31444300  . 
  44. ^ http://ab-initio.mit.edu/book/photonic-crystals-book.pdf [ требуется полная ссылка ] [ постоянная неработающая ссылка ]
  45. ^ Хосейн, И.Д.; Гебребран, М; Джоаннопулос, JD; Лидделл, CM (2010). «Анизотропия формы димера: несферический коллоидный подход к всенаправленной фотонной запрещенной зоне». Ленгмюр . 26 (3): 2151–9. дои : 10.1021/la902609s. ПМИД  19863061.
  46. ^ Хосейн, Иэн Д.; Ли, Стефани Х.; Лидделл, Чекеша М. (2010). «Трехмерные фотонные кристаллы на основе димеров». Advanced Functional Materials . 20 (18): 3085–91. doi :10.1002/adfm.201000134. S2CID  136970162.
  47. ^ Хосейн, Иэн Д.; Джон, Беттина С.; Ли, Стефани Х.; Эскобедо, Фернандо А.; Лидделл, Чекеша М. (2009). «Вращатели и кристаллические пленки посредством самосборки коллоидных димеров с короткими связями». J. Mater. Chem . 19 (3): 344–9. doi :10.1039/B818613H.
  48. ^ аб Васанта, Вивек Арджунан; Русли, Венди; Цзюньхуэй, Чен; Вэньгуан, Чжао; Срикант, Кандаммате Валиявиду; Сингх, Ранджан; Партибан, Анбанандам (29 августа 2019 г.). «Высокомонодисперсные несферические полимерные частицы, функционализированные цвиттерионами, с настраиваемой радужностью». РСК Прогресс . 9 (47): 27199–27207. Бибкод : 2019RSCAd...927199V. дои : 10.1039/C9RA05162G . ISSN  2046-2069. ПМК 9070653 . ПМИД  35529225. 
  49. ^ «Оптические вычисления взлетают на крыльях бабочки». www.gizmag.com . 2013-09-17.
  50. ^ Тернер, Марк Д.; Саба, Маттиас; Чжан, Цимин; Камминг, Бенджамин П.; Шредер-Турк, Герд Э.; Гу, Мин (2013). «Миниатюрный хиральный светоделитель на основе гироидных фотонных кристаллов». Nature Photonics . 7 (10): 801. Bibcode :2013NaPho...7..801T. doi :10.1038/nphoton.2013.233. S2CID  121830223.
  51. ^ ab John D Joannopoulos; Johnson SG; Winn JN; Meade RD (2008), Фотонные кристаллы: Формирование потока света (2-е изд.), Princeton University Press, Bibcode : 2008pcmf.book.....J, ISBN 978-0-691-12456-8[ нужна страница ]
  52. ^ Попов, Э. (1993). "II Дифракция света на решетках Relife: макроскопический и микроскопический вид". Progress in Optics . 31 (1): 139–187. Bibcode : 1993PrOpt..31..139P. doi : 10.1016/S0079-6638(08)70109-4. ISBN 9780444898364.
  53. ^ Фудзита, Т; Сато, И; Куитани, Т; Ишихара, Т (1998). «Настраиваемое поляритонное поглощение микрорезонаторов с распределенной обратной связью при комнатной температуре». Phys. Rev. B. 57 ( 19): 12428–12434. Bibcode : 1998PhRvB..5712428F. doi : 10.1103/PhysRevB.57.12428.
  54. ^ Painter, O; Lee, R. K; Scherer, A; Yariv, A; O'Brien, J. D; Dapkus, P. D; Kim, I (1999). "Двумерный фотонный лазер с дефектной модой в запрещенной зоне". Science . 284 (5421): 1819–1821. doi :10.1126/science.284.5421.1819. PMID  10364550.
  55. ^ Нода, С; Чутинан, А; Имада, М (2000). «Захват и испускание фотонов одним дефектом в фотонной запрещенной зоне». Nature . 407 (1): 608–610. Bibcode :2000Natur.407..608N. doi :10.1038/35036532. PMID  11034204. S2CID  4380581.
  56. ^ Танабэ, Т; Нотоми, М; Курамочи, Э; Шинья, А; Танияма, Х (2007). «Захват и задержка фотонов на одну наносекунду в сверхмалой высокодобротной фотонно-кристаллической нанорезонаторе». Nature Photonics . 1 (1): 49–52. Bibcode :2007NaPho...1...49T. doi :10.1038/nphoton.2006.51. S2CID  122218274.
  57. ^ Qi, M; Lidorikis, E; Rakich, P. T; Johnson, S. G; Ippen, E. P; Smith, H. I (2004). «Трехмерный оптический фотонный кристалл с спроектированными точечными дефектами». Nature . 429 (1): 538–542. Bibcode :2004Natur.429..538Q. doi :10.1038/nature02575. PMID  15175746. S2CID  4389158.
  58. ^ Ринне, С. А.; Гарсия-Сантамария, Ф.; Браун, П. В. (2008). «Встроенные полости и волноводы в трехмерных кремниевых фотонных кристаллах». Nature Photonics . 2 (1): 52–56. Bibcode :2008NaPho...2...52R. doi :10.1038/nphoton.2007.252.
  59. ^ Аоки, К; Гимар, Д; Нисиока, М; Номура, М; Ивамото, С; Аракава, И (2008). «Связь излучения света квантовой точкой с трехмерной фотонно-кристаллической нанополостью». Nature Photonics . 2 (1): 688–692. Bibcode :2008NaPho...2..688A. doi :10.1038/nphoton.2008.202.
  60. ^ Вон, Р. (2014). «Мобильные высокодобротные нанорезонаторы». Nature Photonics . 8 (1): 351. doi : 10.1038/nphoton.2014.103 .
  61. ^ Бировосуто, М. Д.; Йоко, А.; Чжан, Г.; Татено, К.; Курамочи, Э.; Танияма, Х.; Нотоми, М. (2014). «Подвижные высокодобротные нанорезонаторы, реализованные с помощью полупроводниковых нанопроводов на платформе фотонного кристалла Si». Nature Materials . 13 (1): 279–285. arXiv : 1403.4237 . Bibcode :2014NatMa..13..279B. doi :10.1038/nmat3873. PMID  24553654. S2CID  21333714.
  62. ^ Ang, Angeleene S; Sukhov, Sergey V; Dogariu, Aristide; Shalin, Alexander S (2017). "Силы рассеяния в левостороннем фотонном кристалле". Scientific Reports . 7 : 41014. Bibcode :2017NatSR...741014A. doi :10.1038/srep41014. PMC 5253622 . PMID  28112217. 
  63. ^ ab Рыбин, Михаил; Лимонов, Михаил (2016). "Метод обратной дисперсии для расчета комплексной фотонной зонной диаграммы и симметрии PT". Physical Review B . 93 (16): 165132. arXiv : 1707.02870 . Bibcode :2016PhRvB..93p5132R. doi :10.1103/PhysRevB.93.165132. S2CID  119093822.
  64. ^ Ордехон, Пабло (1998). «Методы сильной связи порядка N для электронной структуры и молекулярной динамики». Computational Materials Science . 12 (3): 157–91. doi :10.1016/S0927-0256(98)00027-5.
  65. ^ Ричард М. Мартин, Методы линейного масштабирования «порядка N» в теории электронной структуры
  66. ^ К. Сакода, Оптические свойства фотонных кристаллов, Springer-Verlag Berlin Heidelberg, 2001
  67. ^ Хуссейн, М. И (2009). «Редуцированное разложение мод Блоха для расчетов структуры полос периодических сред». Труды Королевского общества A: Математические, физические и инженерные науки . 465 (2109): 2825–48. arXiv : 0807.2612 . Bibcode :2009RSPSA.465.2825H. doi :10.1098/rspa.2008.0471. JSTOR  30243411. S2CID  118354608.
  68. ^ Ли, Хе Су; Шим, Тэ Суп; Хван, Херим; Ян, Сын-Ман; Ким, Шин-Хён (2013-07-09). «Коллоидные фотонные кристаллы на пути к структурным цветовым палитрам для материалов безопасности». Химия материалов . 25 (13): 2684–2690. doi : 10.1021/cm4012603 . ISSN  0897-4756.
  69. ^ Ким, Чон Бин; Ли, Сын Ёль; Ли, Чон Мин; Ким, Шин-Хён (24.04.2019). «Проектирование структурно-цветовых узоров, состоящих из коллоидных массивов». ACS Applied Materials & Interfaces . 11 (16): 14485–14509. doi :10.1021/acsami.8b21276. ISSN  1944-8244. PMID  30943000. S2CID  206495833.
  70. ^ Nelson, E.; Dias, N.; Bassett, K.; Dunham, Simon N.; Verma, Varun; Miyake, Masao; Wiltzius, Pierre; Rogers, John A.; Coleman, James J.; Li, Xiuling; Braun, Paul V. (2011). «Эпитаксиальный рост трехмерно-архитектурных оптоэлектронных устройств». Nature Materials . 10 (9). Springer Nature Limited: 676–681. Bibcode :2011NatMa..10..676N. doi :10.1038/nmat3071. ISSN  1476-4660. PMID  21785415.
  71. ^ Халир, Роберт; Ортега-Монукс, Алехандро; Бенедикович, Даниэль; Машанович, Горан З.; Вангемерт-Перес, Х. Гонсало; Шмид, Йенс Х.; Молина-Фернандес, Иниго; Чебен, Павел (2018). «Структуры метаматериала с субволновыми решетками для кремниевых фотонных устройств». Труды IEEE . 106 (12): 2144–2157. дои : 10.1109/JPROC.2018.2851614 . ISSN  0018-9219. S2CID  53727312.
  72. ^ Луке-Гонсалес, Хосе Мануэль; Санчес-Постиго, Алехандро; Хадидж-эль-Хуати, Абдельфетта; Ортега-Монюкс, Алехандро; Вангуэмерт-Перес, Х. Гонсало; Шмид, Йенс Х.; Чебен, Павел; Молина-Фернандес, Иньиго; Халир, Роберт (26 августа 2021 г.). «Обзор кремниевых субволновых решеток: создание прорывных устройств с анизотропными метаматериалами». Нанофотоника . 10 (11): 2765–2797. Бибкод : 2021Nanop..10..110L. дои : 10.1515/nanoph-2021-0110 . ISSN  2192-8614. S2CID  237002070.
  73. ^ Barwicz, Tymon; Peng, Bo; Leidy, Robert; Janta-Polczynski, Alexander; Houghton, Thomas; Khater, Marwan; Kamlapurkar, Swetha; Engelmann, Sebastian; Fortier, Paul; Boyer, Nicolas; Green, William MJ (2019). «Интегрированные интерфейсы метаматериалов для самосовмещенного соединения волокон и чипов в объемном производстве». IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics . 25 (3): 1–13. Bibcode : 2019IJSTQ..2579018B. doi : 10.1109/JSTQE.2018.2879018. ISSN  1077-260X. S2CID  57361807.
  74. ^ Гевонт, Кен; Ху, Шурен; Пэн, Бо; Раковский, Михал; Раух, Стюарт; Розенберг, Джесси С.; Шахин, Аслы; Стоберт, Ян; Стрикер, Энди; Намми, Карен; Андерсон, Фредерик А.; Айяла, Хавьер; Барвич, Таймон; Бянь, Юшэн; Дезфулиан, Кевин К. (2019). «Технология литейного производства монолитной кремниевой фотоники 300 мм». Журнал IEEE по избранным темам квантовой электроники . 25 (5): 1–11. Бибкод : 2019IJSTQ..2508790G. дои : 10.1109/JSTQE.2019.2908790. ISSN  1077-260X. S2CID  133073616.
  75. ^ Фаулер, Дейвид; Гросс, Филипп; Гейс, Фабьен; Сзелаг, Бертран; Бодо, Шарль; Вюйе, Натали; Планшо, Джонатан; Бёф, Фредерик (2019-03-04). "Разработка волоконно-оптических решетчатых соединителей для комплектов проектирования процессов Si-photonics в CEA-LETI". В Lee, El-Hang; He, Sailing (ред.). Smart Photonic and Optoelectronic Integrated Circuits XXI . Vol. 10922. Сан-Франциско, США: SPIE. стр. 19–25. Bibcode : 2019SPIE10922E..05F. doi : 10.1117/12.2511845. ISBN 978-1-5106-2486-3. S2CID  139853679.
  76. ^ Лю, Вэй; Ма, Хайлинг; Уолш, Анника (2019). «Прогресс в области фотонных кристаллических солнечных элементов». Обзоры возобновляемой и устойчивой энергетики . 116. ScienceDirect/Elsevier: 109436. doi : 10.1016/j.rser.2019.109436. S2CID  208845660.
  77. ^ Наир, Раджеш; Виджая, Рамарао (май 2010 г.). «Фотонно-кристаллические датчики: обзор». Прогресс в квантовой электронике . 34 (3): 89–134. Бибкод : 2010PQE....34...89N. doi :10.1016/j.pquantelec.2010.01.001.
  78. ^ Fenzl, C; Hirsch, T; Wolfbeis, OS (2014). «Фотонные кристаллы для химического и биологического зондирования». Angewandte Chemie International Edition . 53 (13). Wiley - VCH: 3318–3335. doi :10.1002/anie.201307828. PMID  24473976.
  79. ^ Дивья, Дж.; Салвендран, С.; Сиванта Раджа, А. (2019). «Оптический биосенсор на основе фотонного кристалла: краткое исследование». Laser Physics . 28 (6). IOP Science / Astro Ltd.: 066206. doi : 10.1088/1555-6611/aab7d2. S2CID  126417210.

Внешние ссылки

На Викискладе есть медиафайлы по теме Фотонные кристаллы .