stringtranslate.com

Коэффициент излучения

Кузнецы работают с железом , когда оно достаточно горячее, чтобы испускать явно видимое тепловое излучение .

Излучательная способность поверхности материала – это его эффективность в излучении энергии в виде теплового излучения . Тепловое излучение — это электромагнитное излучение , которое чаще всего включает в себя как видимое излучение (свет), так и инфракрасное излучение, невидимое человеческим глазом. Часть теплового излучения очень горячих предметов (см. фотографию) легко видна глазу.

Излучательная способность поверхности зависит от ее химического состава и геометрической структуры. Количественно это отношение теплового излучения поверхности к излучению идеально черной поверхности при той же температуре, определяемое законом Стефана-Больцмана . (Сравнение с законом Планка используется, если речь идет об определенных длинах волн теплового излучения.) Отношение варьируется от 0 до 1.

Поверхность идеально черного тела (с коэффициентом излучения 1) излучает тепловое излучение с мощностью примерно 448 Вт на квадратный метр (Вт/м 2 ) при комнатной температуре 25 °C (298 K; 77 °F).

Объекты обычно имеют коэффициент излучения менее 1,0 и излучают излучение с соответственно более низкой скоростью. [1]

Однако частицы длин волн и субволновых масштабов, [2] метаматериалы , [3] и другие наноструктуры [4] могут иметь коэффициент излучения более 1.

Практическое применение

Коэффициенты излучения важны в различных контекстах:

Утепленные окна
Теплые поверхности обычно охлаждаются непосредственно воздухом, но они также охлаждаются за счет теплового излучения. Этот второй механизм охлаждения важен для простых стеклянных окон, коэффициент излучения которых близок к максимально возможному значению 1,0. «Low-E окна» с прозрачными низкоэмиссионными покрытиями излучают меньше теплового излучения, чем обычные окна. [5] Зимой эти покрытия могут вдвое снизить скорость потери тепла окном по сравнению со стеклянным окном без покрытия. [6]
Солнечная система нагрева воды на основе вакуумных стеклянных трубчатых коллекторов . Солнечный свет поглощается внутри каждой трубки избирательной поверхностью. Поверхность практически полностью поглощает солнечный свет, но имеет низкую теплоотдачу, поэтому теряет очень мало тепла. Обычные черные поверхности также эффективно поглощают солнечный свет, но при этом обильно излучают тепловое излучение.
Солнечные коллекторы тепла
Аналогично, солнечные коллекторы теряют тепло, испуская тепловое излучение. Усовершенствованные солнечные коллекторы имеют селективные поверхности с очень низким коэффициентом излучения. Эти коллекторы тратят очень мало солнечной энергии за счет излучения теплового излучения. [7]
Тепловая защита
Для защиты конструкций от высоких поверхностных температур, таких как многоразовые космические корабли или гиперзвуковые самолеты, на поверхность изоляционной керамики наносят высокоэмиссионные покрытия (ВЭК) со значениями излучательной способности около 0,9. [8] Это способствует радиационному охлаждению и защите основной структуры и является альтернативой абляционным покрытиям, используемым в одноразовых возвращаемых капсулах .
Пассивное дневное радиационное охлаждение
Пассивные радиационные охладители в дневное время используют чрезвычайно низкую температуру космического пространства (~ 2,7 К) для выделения тепла и снижения температуры окружающей среды, не требуя при этом нулевых затрат энергии. [9] Эти поверхности сводят к минимуму поглощение солнечной радиации , уменьшая приток тепла и максимизируя излучение теплового излучения LWIR. [10] Это было предложено как решение проблемы глобального потепления. [11]
Планетарные температуры
Планеты являются крупными коллекторами солнечной энергии. Температура поверхности планеты определяется балансом между теплом, поглощаемым планетой от солнечного света, теплом, излучаемым ее ядром, и тепловым излучением, излучаемым обратно в космос. Излучательная способность планеты определяется природой ее поверхности и атмосферы. [12]
Из-за различий в излучательной способности это инфракрасное изображение холодного пива может показывать совершенно разные (и неверные) значения температуры в зависимости от материала поверхности. Отражения (например, на глухом конце банки и на столешнице) делают невозможными точные измерения отражающих поверхностей.
Измерения температуры
Пирометры и инфракрасные камеры — это инструменты, используемые для измерения температуры объекта с помощью его теплового излучения; никакой фактический контакт с объектом не требуется. Калибровка этих инструментов включает в себя излучательную способность измеряемой поверхности. [13]

Математические определения

В самом общем виде излучательная способность может быть указана для конкретной длины волны , направления и поляризации .

Однако наиболее часто используемой формой излучательной способности является полусферическая полная излучательная способность , которая рассматривает выбросы как сумму по всем длинам волн, направлениям и поляризациям с учетом определенной температуры. [14] : 60 

Некоторые конкретные формы излучательной способности подробно описаны ниже.

Полусферическая излучательная способность

Полусферическая излучательная способность поверхности, обозначаемая ε , определяется как [15]

где

Спектральная полусферическая излучательная способность

Спектральная полусферическая излучательная способность по частоте и спектральная полусферическая излучательная способность по длине волны поверхности, обозначаемые ε ν и ε λ соответственно, определяются как [15]

где

Направленная излучательная способность

Направленная излучательная способность поверхности, обозначаемая ε Ω , определяется как [15]

где

Спектральная направленная излучательная способность

Спектральная направленная излучательная способность по частоте и спектральная направленная излучательная способность по длине волны поверхности, обозначаемые ε ν,Ω и ε λ,Ω соответственно, определяются как [15]

где

Полусферический коэффициент излучения также можно выразить как средневзвешенное значение направленных спектральных коэффициентов излучения, как описано в учебниках по «радиационной теплопередаче». [13]

Коэффициенты излучения общих поверхностей

Коэффициент излучения ε можно измерить с помощью простых устройств, таких как куб Лесли, в сочетании с детектором теплового излучения, например термобатареей или болометром . Прибор сравнивает тепловое излучение испытуемой поверхности с тепловым излучением почти идеального черного образца. Детекторы по существу представляют собой черные поглотители с очень чувствительными термометрами, которые регистрируют повышение температуры детектора при воздействии теплового излучения. Для измерения коэффициента излучения при комнатной температуре детекторы должны полностью поглощать тепловое излучение на длинах волн инфракрасного диапазона около 10×10 −6 метров. [16] Видимый свет имеет диапазон длин волн примерно 0,4–0,7×10 −6 метра от фиолетового до темно-красного.

Измерения излучательной способности многих поверхностей собраны во многих справочниках и учебниках. Некоторые из них перечислены в следующей таблице. [17] [18]

Фотографии алюминиевого кубика Лесли . Цветные фотографии сделаны с помощью инфракрасной камеры; черно-белые фотографии внизу сделаны обычной камерой. Все грани куба имеют одинаковую температуру около 55 ° C (131 ° F). Окрашенная грань куба (черная или белая краска оказывает незначительное влияние) имеет большую излучательную способность, о чем свидетельствует красноватый цвет на инфракрасной фотографии. Полированная грань куба имеет низкую излучательную способность, о чем свидетельствует синий цвет, а отраженное изображение теплой руки четкое.

Примечания:

  1. Эти коэффициенты излучения представляют собой общие коэффициенты излучения полусфер от поверхностей.
  2. Значения коэффициента излучения применимы к оптически толстым материалам . Это означает, что коэффициент поглощения на длинах волн, характерных для теплового излучения, не зависит от толщины материала. Очень тонкие материалы излучают меньше теплового излучения, чем более толстые материалы.
  3. Большинство коэффициентов излучения в приведенной выше таблице были зарегистрированы при комнатной температуре 300 К (27 ° C; 80 ° F).

Тесно связанные свойства

Поглощение

Существует фундаментальное соотношение ( закон теплового излучения Густава Кирхгофа 1859 года), которое приравнивает излучательную способность поверхности к поглощению падающего излучения (« поглощающая способность » поверхности). Закон Кирхгофа строго применим в отношении спектрально-направленных определений излучательной способности и поглощательной способности. Это соотношение объясняет, почему коэффициент излучения не может превышать 1, поскольку наибольшая поглощательная способность, соответствующая полному поглощению всего падающего света действительно черным объектом, также равна 1. [ 13] Зеркальные металлические поверхности, отражающие свет, таким образом, будут иметь низкий коэффициент излучения. поскольку отраженный свет не поглощается. Полированная серебряная поверхность имеет коэффициент излучения около 0,02 при комнатной температуре. Черная сажа очень хорошо поглощает тепловое излучение; его излучательная способность достигает 0,97, и, следовательно, сажа является хорошим приближением к идеальному черному телу. [22] [23]

За исключением голых полированных металлов, внешний вид поверхности на глаз не является хорошим показателем излучательной способности при комнатной температуре. Например, белая краска поглощает очень мало видимого света. Однако при длине волны инфракрасного излучения 10×10 -6 метров краска очень хорошо поглощает свет и имеет высокую излучательную способность. Точно так же чистая вода поглощает очень мало видимого света, но, тем не менее, вода является сильным поглотителем инфракрасного излучения и имеет соответственно высокую излучательную способность.

Эмиттанс

Эмиттанс (или излучательная мощность) — это общее количество тепловой энергии, излучаемой на единицу площади в единицу времени для всех возможных длин волн. Излучательная способность тела при данной температуре — это отношение полной излучательной способности тела к полной излучательной способности абсолютно черного тела при этой температуре. Согласно закону Планка , полная излучаемая энергия увеличивается с температурой, а пик спектра излучения смещается в сторону более коротких волн. Энергия, излучаемая на более коротких волнах, увеличивается быстрее с температурой. Например, идеальное черное тело , находящееся в тепловом равновесии при температуре 1273 К (1000 °C; 1832 °F), будет излучать 97% своей энергии на длинах волн ниже14  мкм . [8]

Термин излучательная способность обычно используется для описания простой однородной поверхности, такой как серебро. Подобные термины, эмиттанс и тепловое излучение , используются для описания измерений теплового излучения на сложных поверхностях, таких как изоляционные изделия. [24] [25] [26]

Измерение эмиттанса

Эмиттанс поверхности можно измерить прямо или косвенно по энергии, излучаемой этой поверхностью. При прямом радиометрическом методе излучаемая из образца энергия измеряется непосредственно с помощью спектроскопа, такого как инфракрасная спектроскопия с преобразованием Фурье (FTIR). [27] При непрямом калориметрическом методе излучаемая из образца энергия измеряется косвенно с помощью калориметра. Помимо этих двух широко применяемых методов, существует недорогая методика измерения выбросов, основанная на принципе двухцветной пирометрии. [28]

Излучательная способность планеты Земля

Типичный спектр полного исходящего (восходящего) потока теплового излучения Земли в условиях ясного неба, смоделированный с помощью MODTRAN . Кривые Планка также показаны для диапазона температур Земли.

Излучательная способность планеты или другого астрономического тела определяется составом и строением его внешней оболочки. В этом контексте «кожа» планеты обычно включает в себя как полупрозрачную атмосферу, так и негазовую поверхность. Получающиеся в результате радиационные выбросы в космос обычно служат основным механизмом охлаждения этих изолированных тел. Баланс между всеми другими входящими и внутренними источниками энергии и исходящим потоком регулирует планетарные температуры. [29]

На Земле равновесная температура кожи колеблется в районе точки замерзания воды, 260 ± 50 К (-13 ± 50 ° C, 8 ± 90 ° F). Таким образом, самые энергичные излучения находятся в диапазоне примерно 4–50 мкм, что регулируется законом Планка . [30] Коэффициенты излучения атмосферы и приземных компонентов часто количественно оцениваются отдельно и подтверждаются на основе спутниковых и наземных наблюдений, а также лабораторных измерений. Эти коэффициенты излучения служат входными параметрами в некоторых метеорологических и климатологических моделях.

Поверхность

Коэффициент излучения земной поверхности (ε s ) был определен с помощью спутниковых инструментов путем непосредственного наблюдения за тепловыми выбросами поверхности в надире через менее закрытое атмосферное окно размером 8–13 мкм. [31] Значения варьируются в пределах ε s =0,65–0,99, при этом самые низкие значения обычно ограничиваются наиболее бесплодными пустынными районами. Коэффициенты излучения большинства участков поверхности превышают 0,9 из-за преобладающего влияния воды; включая океаны, наземную растительность и снег/лед. Глобально усредненные оценки излучательной способности поверхности Земли в полушарии находятся в районе ε s =0,95. [32]

Атмосфера

Типичный спектр прохождения инфракрасного излучения через атмосферу Земли. Между 8 и 14 мкм можно увидеть «окно», которое обеспечивает прямую передачу наиболее интенсивных тепловых излучений с поверхности Земли. Оставшаяся часть восходящей энергии, а также нисходящая радиация обратно на поверхность подвергается поглощению и излучению различными компонентами атмосферы, как указано.

Вода также доминирует в излучательной и поглощающей способности атмосферы планеты в виде водяного пара . Облака, углекислый газ и другие компоненты вносят существенный дополнительный вклад, особенно там, где имеются пробелы в спектре поглощения водяного пара. [33] Азот ( N
2) и кислород ( O
2) — первичные компоненты атмосферы — менее существенно взаимодействуют с тепловым излучением в инфракрасном диапазоне. [21] Прямое измерение излучательной способности атмосферы Земли (ε a ) является более сложной задачей, чем для поверхности суши, отчасти из-за многослойной и более динамичной структуры атмосферы.

Верхний и нижний пределы были измерены и рассчитаны для ε a в соответствии с экстремальными, но реалистичными местными условиями. На верхнем пределе плотные структуры низких облаков (состоящие из жидких/ледяных аэрозолей и насыщенного водяного пара) закрывают окна пропускания инфракрасного излучения, создавая условия, близкие к состоянию черного тела с ε a ≈1. [34] При нижнем пределе ясное небо (безоблачное) способствует максимальному открытию окон передачи. Более однородная концентрация долгоживущих следовых парниковых газов в сочетании с давлением водяного пара 0,25-20 мбар дает тогда минимальные значения в диапазоне ε a =0,55-0,8 (при ε=0,35-0,75 для моделируемого водяного пара- только атмосфера). [35] Углекислый газ ( CO2) и другие парниковые газы вносят вклад от ε=0,2 до ε a при низкой влажности воздуха. [36] Исследователи также оценили вклад различных типов облаков в поглощающую и излучательную способность атмосферы. [37] [38] [39]

В наши дни подробные процессы и сложные свойства переноса радиации через атмосферу оцениваются с помощью кодов переноса радиации и баз данных, таких как MODTRAN / HITRAN . [35]

Для многих практических применений знание всех значений коэффициента излучения на местном уровне может оказаться невозможным, экономически неэффективным или необходимым. Могут использоваться «эффективные» или «объемные» значения для атмосферы или всей планеты. Они могут быть основаны на дистанционных наблюдениях (с земли или из космоса) или определены в соответствии с упрощениями, используемыми конкретной моделью. Например, эффективное глобальное значение ε a ≈0,78 было оценено на основе применения к Земле идеализированной модели энергетического баланса однослойной атмосферы . [40]

Эффективная излучательная способность атмосферы

МГЭИК сообщает о потоке исходящего теплового излучения (OLR) 239 (237-242) Вт·м -2 и потоке поверхностного теплового излучения (SLR) 398 (395-400) Вт·м - 2 , где в скобках указаны значения 5 Доверительные интервалы -95% по состоянию на 2015 год. Эти значения показывают, что атмосфера (включая облака) снижает общую излучательную способность Земли по сравнению с ее приземными выбросами в 239/398 ≈ 0,60. Другими словами, выбросы в космос определяются по формуле: где — эффективная излучательная способность Земли, если смотреть из космоса, а 289 К (16 °C; 61 °F) — эффективная температура поверхности. [41] : 934 

История

Понятия излучательной способности и поглощающей способности как свойств материи и излучения появились в трудах конца восемнадцатого - середины девятнадцатого века Пьера Прево , Джона Лесли , Бальфура Стюарта и других. [42] [43] [44] В 1860 году Густав Кирхгоф опубликовал математическое описание их взаимосвязи в условиях теплового равновесия (т.е. закон Кирхгофа о тепловом излучении ). [45] К 1884 году излучательная способность идеально черного тела была выведена Йозефом Стефаном с использованием экспериментальных измерений Джона Тиндаля и выведена Людвигом Больцманом на основе фундаментальных статистических принципов. [46] Излучательная способность, определенная как дополнительный коэффициент пропорциональности к закону Стефана-Больцмана , таким образом, подразумевалась и использовалась в последующих оценках радиационного поведения серых тел. Например, Сванте Аррениус применил последние теоретические разработки к своему исследованию 1896 года температуры поверхности Земли, рассчитанной на основе радиационного равновесия планеты со всем космосом. [47] К 1900 году Макс Планк эмпирически вывел обобщенный закон излучения черного тела , прояснив таким образом концепции излучательной и поглощающей способности на отдельных длинах волн. [48]

Другие радиометрические коэффициенты

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Закон Стефана-Больцмана заключается в том, что скорость излучения теплового излучения равна σT 4 , где σ = 5,67×10 -8  Вт/м 2 ·K 4 , а температура T измеряется в кельвинах . См. Трефил, Джеймс С. (2003). Природа науки: Путеводитель по законам и принципам, управляющим нашей Вселенной, от Аризоны . Хоутон Миффлин Харкорт . п. 377. ИСБН 9780618319381.
  2. ^ Борен, Крейг Ф.; Хаффман, Дональд Р. (1998). Поглощение и рассеяние света мелкими частицами. Уайли. стр. 123–126. ISBN 978-0-471-29340-8.
  3. ^ Нариманов, Евгений Е.; Смольянинов, Игорь Иванович (2012). «За пределами закона Стефана – Больцмана: тепловая сверхпроводимость». Конференция по лазерам и электрооптике 2012 . Технический дайджест OSA. Оптическое общество Америки. стр. QM2E.1. arXiv : 1109.5444 . CiteSeerX 10.1.1.764.846 . doi :10.1364/QELS.2012.QM2E.1. ISBN  978-1-55752-943-5. S2CID  36550833.
  4. ^ Голик, В.А.; Крюгер, М.; Кардар, М. (2012). «Тепловое излучение длинных цилиндрических предметов». Физ. Преподобный Е. 85 (4): 046603. arXiv : 1109.1769 . Бибкод : 2012PhRvE..85d6603G. doi : 10.1103/PhysRevE.85.046603. hdl : 1721.1/71630 . PMID  22680594. S2CID  27489038.
  5. ^ «История успеха исследований и разработок малоэмиссионных окон» (PDF) . Исследования и разработки окон и строительных конструкций: дорожная карта для новых технологий . Министерство энергетики США . Февраль 2014. с. 5.
  6. ^ Фрике, Йохен; Борст, Уолтер Л. (2013). Основы энергетических технологий. Вайли-ВЧ . п. 37. ИСБН 978-3527334162.
  7. ^ Фрике, Йохен; Борст, Уолтер Л. (2013). «9. Солнечное пространство и горячее водяное отопление». Основы энергетических технологий . Вайли-ВЧ. п. 249. ИСБН 978-3527334162.
  8. ^ abc Шао, Гаофэн; и другие. (2019). «Повышение стойкости к окислению высокоэмиссионных покрытий на волокнистой керамике для многоразовых космических систем». Коррозионная наука . 146 : 233–246. arXiv : 1902.03943 . doi :10.1016/j.corsci.2018.11.006. S2CID  118927116.
  9. ^ Айли, Аблимит; Инь, Сяобо; Ян, Жунгуй (октябрь 2021 г.). «Глобальный потенциал радиационного охлаждения неба с поправкой на плотность населения и потребность в охлаждении». Атмосфера . 12 (11): 1379. doi : 10.3390/atmos12111379 .
  10. ^ Айли, Аблимит; Инь, Сяобо; Ян, Жунгуй (октябрь 2021 г.). «Глобальный потенциал радиационного охлаждения неба с поправкой на плотность населения и потребность в охлаждении». Атмосфера . 12 (11): 1379. doi : 10.3390/atmos12111379 .
  11. ^ Чен, Мэйцзе; Панг, Дэн; Чен, Синъюй; Ян, Хунцзе; Ян, Юань (2022). «Пассивное дневное радиационное охлаждение: основы, конструкция материалов и применение». ЭкоМат . 4 . дои : 10.1002/eom2.12153 . S2CID  240331557. Пассивное дневное радиационное охлаждение (PDRC) рассеивает земное тепло в чрезвычайно холодное космическое пространство без использования каких-либо энергозатрат и загрязнения окружающей среды. У него есть потенциал одновременно смягчить две основные проблемы: энергетический кризис и глобальное потепление.
  12. ^ «Чувствительность климата». Американское химическое общество . Проверено 21 июля 2014 г.
  13. ^ abc Сигел, Роберт (2001). Теплопередача тепловым излучением, четвертое издание. ЦРК Пресс . п. 41. ИСБН 9781560328391.
  14. ^ Сигел, Роберт; Хауэлл, Джон Р. (1992). Теплопередача теплового излучения (3-е изд.). Тейлор и Фрэнсис. ISBN 0-89116-271-2.
  15. ^ abcd «Теплоизоляция. Теплопередача излучением. Физические величины и определения». ИСО 9288:2022 . Каталог ИСО . 1989 год . Проверено 15 марта 2015 г.
  16. ^ Для действительно черного объекта спектр его теплового излучения достигает максимума на длине волны, определяемой законом Вина : λ max = b / T , где температура T выражена в кельвинах, а постоянная b ≈ 2,90×10 -3 метр-кельвина. Комнатная температура составляет около 293 Кельвинов. Сам солнечный свет представляет собой тепловое излучение, исходящее от горячей поверхности Солнца. Температура поверхности Солнца около 5800 Кельвинов хорошо соответствует пиковой длине волны солнечного света, которая соответствует длине волны зеленого цвета примерно 0,5×10 -6 метров. См. Саха, Кшудирам (2008). Атмосфера Земли: ее физика и динамика. Springer Science & Business Media . п. 84. ИСБН 9783540784272.
  17. ^ Брюстер, М. Куинн (1992). Тепловая радиационная передача и свойства. Джон Уайли и сыновья . п. 56. ИСБН 9780471539827.
  18. ^ Справочник ASHRAE, 2009 г.: Основы - издание IP . Атланта: Американское общество инженеров по отоплению, охлаждению и кондиционированию воздуха. 2009. ISBN 978-1-933742-56-4.«IP» относится к единицам измерения в дюймах и фунтах; также доступна версия справочника с метрическими единицами измерения. Коэффициент излучения является простым числом и не зависит от системы единиц.
  19. ^ Видимый цвет поверхности анодированного алюминия не сильно влияет на ее излучательную способность. См. «Излучательная способность материалов». Electro Optical Industries, Inc. Архивировано из оригинала 19 сентября 2012 г.
  20. ^ Троглер, Уильям К. (1995). «Экологическая химия следов атмосферных газов». Журнал химического образования . 72 (11): 973. Бибкод : 1995ЖЧЭд..72..973Т. дои : 10.1021/ed072p973.
  21. ^ Аб Хёпфнер, М.; Мильц, М.; Бюлер, С.; Орфалл, Дж.; Стиллер, Г. (24 мая 2012 г.). «Естественный парниковый эффект атмосферного кислорода (O 2 ) и азота (N 2 )». Письма о геофизических исследованиях . 39 (Л10706). Бибкод : 2012GeoRL..3910706H. дои : 10.1029/2012GL051409. ISSN  1944-8007. S2CID  128823108.
  22. ^ «Таблица общей излучательной способности» (PDF) . Архивировано из оригинала (PDF) 11 июля 2009 г.Таблица коэффициентов излучения, предоставленная компанией; источник этих данных не указан.
  23. ^ «Влияющие факторы». Общество evitherm - Виртуальный институт термической метрологии. Архивировано из оригинала 12 января 2014 г. Проверено 19 июля 2014 г.
  24. ^ «ASTM C835-06 (2013)e1: Стандартный метод испытаний общего полусферического излучателя поверхностей при температуре до 1400 ° C» . АСТМ Интернешнл . Проверено 9 августа 2014 г.
  25. ^ Крюгер, Эйб; Севилья, Карл (2012). Зеленое строительство: принципы и практика жилищного строительства. Cengage Обучение . п. 198. ИСБН 9781111135959.
  26. ^ Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (13 февраля 2023 г.). «Радиационная теплопередача во время гиперзвукового полета: обзор методов измерения излучательной способности и подходов к улучшению сверхвысокотемпературной керамики». Международный журнал керамической инженерии и науки . 5 (2). дои : 10.1002/ces2.10171 . ISSN  2578-3270.
  27. ^ Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (13 февраля 2023 г.). «Радиационная теплопередача во время гиперзвукового полета: обзор методов измерения излучательной способности и подходов к улучшению сверхвысокотемпературной керамики». Международный журнал керамической инженерии и науки . 5 (2). дои : 10.1002/ces2.10171 . ISSN  2578-3270.
  28. ^ Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (13 февраля 2023 г.). «Радиационная теплопередача во время гиперзвукового полета: обзор методов измерения излучательной способности и подходов к улучшению сверхвысокотемпературной керамики». Международный журнал керамической инженерии и науки . 5 (2). дои : 10.1002/ces2.10171 . ISSN  2578-3270.
  29. ^ «Климат и энергетический бюджет Земли». Земная обсерватория НАСА. 14 января 2009 года . Проверено 10 октября 2022 г.
  30. ^ Петти, Грант В. (2006). Первый курс атмосферной радиации (2-е изд.). Мэдисон, Висконсин: Sundog Publ. п. 68. ИСБН 978-0972903318.
  31. ^ «Глобальная база данных излучательной способности ASTER: в 100 раз более подробная, чем ее предшественник» . Земная обсерватория НАСА. 17 ноября 2014 года . Проверено 10 октября 2022 г.
  32. ^ «Совместная инициатива по базе данных по излучательной способности» . Лаборатория реактивного движения НАСА . Проверено 10 октября 2022 г.
  33. ^ «Дистанционное зондирование: полосы поглощения и атмосферные окна». Земная обсерватория НАСА . 17 сентября 1999 года . Проверено 28 октября 2022 г.
  34. ^ Лю, Лей; Чжан, Тин; Ву, Йи; Ню, Чжэньцун; Ван, Ци (2018). «Определение эффективной излучательной способности облаков с использованием комбинированных наземных инфракрасных приборов для измерения облаков и наблюдений облакомера». Дистанционное зондирование . 10 (2033): 2033. Бибкод : 2018RemS...10.2033L. дои : 10.3390/rs10122033 .
  35. ^ Аб Мендоса, Виктор М..; Валлануэва, Эльба Э.; Гардуно, Рене; Санчес-Менесес, Оскар (31 января 2017 г.). «Излучательная способность атмосферы при ясном небе, рассчитанная E-Trans/HITRAN». Атмосферная среда . 155 : 174–188. Бибкод : 2017AtmEn.155..174M. doi :10.1016/j.atmosenv.2017.01.048. ISSN  1352-2310.
  36. ^ Стейли, DO; Юрица, генеральный директор (1 марта 1972 г.). «Эффективная излучательная способность атмосферы при ясном небе». Прикладная метеорология и климатология . 11 (2): 349–356. Бибкод : 1972JApMe..11..349S. doi : 10.1175/1520-0450(1972)011<0349:EAEUCS>2.0.CO;2 .
  37. ^ Грэм, Стив (1 марта 1999 г.). «Облака и радиация». Земная обсерватория НАСА . Проверено 28 октября 2022 г.
  38. ^ Кокс, Стивен К. (1 февраля 1976 г.). «Наблюдения за эффективной излучательной способностью облаков в инфракрасном диапазоне». Атмосферные науки . 33 (2): 287–289. Бибкод : 1976JAtS...33..287C. doi : 10.1175/1520-0469(1976)033<0287:OOCIEE>2.0.CO;2 .
  39. ^ Чилек, Петр; Рамасвами, В. (1 января 1982 г.). «Простое приближение инфракрасной излучательной способности водяных облаков». Атмосферные науки . 39 (1): 171–177. Бибкод : 1982JAtS...39..171C. doi : 10.1175/1520-0469(1982)039<0171:SAFIEO>2.0.CO;2 .
  40. ^ «Набор инструментов ACS по науке о климате - Потепление атмосферы - однослойная модель атмосферы» . Американское химическое общество . Проверено 1 декабря 2022 г.
  41. ^ МГЭИК (2021). Массон-Дельмотт, В.; Чжай, П.; Пирани, А.; Коннорс, СЛ; и другие. (ред.). Изменение климата 2021: Физические научные основы (PDF) . Вклад Рабочей группы I в шестой оценочный доклад Межправительственной группы экспертов по изменению климата. Издательство Кембриджского университета (в печати).
  42. ^ Прево, Пьер (апрель 1791 г.). «Мемуар о равновесии огня». Наблюдения Sur la Physique (на французском языке). XXXVIII (1): 314–323.
  43. ^ Лесли, Джон (1804). Экспериментальное исследование природы и распространения тепла. Эдинбург: Дж. Моуман.
  44. ^ Стюарт, Бальфур (1866). Элементарный трактат о тепле. Оксфорд, Кларендон Пресс.
  45. ^ Кирхгоф, Густав (1860). «Ueber das Verhältniss zwischen dem Emissionsvermögen und dem Absorbsvermögen der Körper für Wärme and Licht». Аннален дер Физик и Химия . 109 (2): 275–301. Бибкод : 1860АнП...185..275К. дои : 10.1002/andp.18601850205 .
  46. ^ Больцманн, Людвиг (1884). «Ableitung des Stefan'schen Gesetzes, betreffend die Abhängigkeit der Wärmestrahlung von der Temperatur aus der Electromagnetischen Lichttheorie» [Вывод закона Стефана, касающегося зависимости теплового излучения от температуры, из электромагнитной теории света]. Annalen der Physik und Chemie (на немецком языке). 258 (6): 291–294. Бибкод : 1884АнП...258..291Б. дои : 10.1002/andp.18842580616 .
  47. ^ Сванте Аррениус (1896). «О влиянии углекислоты воздуха на температуру земли». Философский журнал и научный журнал . 41 (251): 237–276. дои : 10.1080/14786449608620846 .
  48. ^ Планк, Макс (1901). «Über das Gesetz der Energieverteilung im Normalspektrum». Аннален дер Физик . 4 (3): 553–563. Бибкод : 1901АнП...309..553П. дои : 10.1002/andp.19013090310 .

дальнейшее чтение