Мезон

Субатомная частица; состоит из равного числа кварков и антикварков

В физике элементарных частиц мезон ( / ˈ m iː z ɒ n , ˈ m ɛ z ɒ n / ) — это тип адронной субатомной частицы , состоящей из равного числа кварков и антикварков , обычно по одному из каждого, связанных вместе сильными взаимодействие . Поскольку мезоны состоят из кварковых субчастиц, они имеют значительный физический размер — диаметр примерно один фемтометр ( ^10–15  м), ^[1] что примерно в 0,6 раза больше размера протона или нейтрона . Все мезоны нестабильны, самые долгоживущие из них живут всего несколько десятых наносекунды. Более тяжелые мезоны распадаются на более легкие мезоны и, в конечном счете, на стабильные электроны , нейтрино и фотоны .

Вне ядра мезоны появляются в природе лишь как кратковременные продукты очень высокоэнергетических столкновений между частицами, состоящими из кварков, например, космическими лучами (протонами и нейтронами высоких энергий) и барионной материей . Мезоны обычно производятся искусственно в циклотронах или других ускорителях частиц в результате столкновений протонов, антипротонов или других частиц.

Мезоны более высоких энергий (более массивные) были созданы мгновенно во время Большого взрыва , но сегодня считается, что они не играют никакой роли в природе. Однако такие тяжелые мезоны регулярно создаются в экспериментах на ускорителях частиц, которые исследуют природу более тяжелых кварков, составляющих более тяжелые мезоны.

Мезоны являются частью семейства адронных частиц, которые определяются просто как частицы, состоящие из двух или более кварков. Другими членами семейства адронов являются барионы : субатомные частицы, состоящие из нечетного числа валентных кварков (по крайней мере 3), а некоторые эксперименты показывают наличие экзотических мезонов , которые не имеют обычного содержания валентных кварков из двух кварков (один кварк). и один антикварк), но 4 и более.

Потому что кварки имеют спин1/2, разница в числе кварков между мезонами и барионами приводит к тому, что обычные двухкварковые мезоны являются бозонами , тогда как барионы являются фермионами .

Каждому типу мезонов соответствует античастица (антимезон), в которой кварки заменяются соответствующими антикварками и наоборот. Например, положительный пион (
π⁺
) состоит из одного верхнего кварка и одного нижнего антикварка; и соответствующая ему античастица, отрицательный пион (
π⁻
), состоит из одного верхнего антикварка и одного нижнего кварка.

Поскольку мезоны состоят из кварков, они участвуют как в слабом, так и в сильном взаимодействии . Мезоны с суммарным электрическим зарядом также участвуют в электромагнитном взаимодействии . Мезоны классифицируются в соответствии с содержанием кварков, полным угловым моментом , четностью и различными другими свойствами, такими как C-четность и G-четность . Хотя ни один мезон не является стабильным, мезоны с меньшей массой , тем не менее, более стабильны, чем более массивные, и, следовательно, их легче наблюдать и изучать на ускорителях частиц или в экспериментах с космическими лучами . Самая легкая группа мезонов менее массивна, чем самая легкая группа барионов, а это означает, что их легче создавать в экспериментах и, таким образом, с большей готовностью проявлять определенные явления более высоких энергий, чем барионы. Но мезоны могут быть весьма массивными: например, J/Psi-мезон (
Дж/ψ
), содержащий очарованный кварк , впервые замеченный в 1974 году, ^{[2] [3]} примерно в три раза массивнее протона, а ипсилон-мезон (
ϒ
), содержащая нижний кварк , впервые наблюдавшаяся в 1977 году ^[4] , примерно в десять раз массивнее.

История

Из теоретических соображений в 1934 году Хидеки Юкава ^{[5] [6]} предсказал существование и приблизительную массу «мезона» как носителя ядерной силы , удерживающей атомные ядра вместе. ^[7] Если бы не было ядерного взаимодействия, все ядра с двумя и более протонами разлетелись бы на части из-за электромагнитного отталкивания. Юкава назвал свою частицу-носитель мезоном, от μέσος mesos , греческого слова, означающего «промежуточный», потому что его предсказанная масса находилась между массой электрона и массой протона, который примерно в 1836 раз превышает массу электрона. Юкава или Карл Дэвид Андерсон , открывший мюон , первоначально назвал частицу «мезотроном», но его поправил физик Вернер Гейзенберг (отец которого был профессором греческого языка в Мюнхенском университете ). Гейзенберг указывал, что в греческом слове «месос» нет буквы «тр». ^[8]

Первый кандидат на роль мезона Юкавы, в современной терминологии известный как мюон , был открыт в 1936 году Карлом Дэвидом Андерсоном и другими в продуктах распада взаимодействия космических лучей. « Мю -мезон» имел примерно подходящую массу, чтобы быть носителем сильного ядерного взаимодействия Юкавы, но в течение следующего десятилетия стало очевидно, что это не та частица. В конце концов было обнаружено, что «мю-мезон» вообще не участвовал в сильном ядерном взаимодействии, а скорее вел себя как тяжелая версия электрона , и в конечном итоге был классифицирован как лептон , подобно электрону, а не как мезон. Физики, делая этот выбор, решили, что их классификацию должны определять иные свойства, помимо массы частиц.

Во время Второй мировой войны (1939–1945) в исследованиях субатомных частиц были годы задержек , когда большинство физиков работали над прикладными проектами для нужд военного времени. Когда в августе 1945 года закончилась война, многие физики постепенно вернулись к исследованиям в мирное время. Первым открытым настоящим мезоном был тот, кого позже назвали «пи-мезоном» (или пионом). В 1939–1942 годах Дебендра Мохан Бозе и Бибха Чоудхури экспонировали полутоновые фотографические пластинки Илфорда в высокогорных горных районах Дарджилинга и наблюдали длинные изогнутые ионизирующие треки, которые, казалось, отличались от треков альфа-частиц или протонов. В серии статей, опубликованных в журнале Nature , они идентифицировали космическую частицу, имеющую среднюю массу, почти в 200 раз превышающую массу электрона. ^[9] Это открытие было сделано в 1947 году с помощью улучшенных полнотоновых фотоэмульсионных пластин Сесилом Пауэллом , Хью Мюрхедом , Сезаром Латтесом и Джузеппе Оккиалини , которые исследовали продукты космических лучей в Бристольском университете в Англии на основе фотопленок. расположен в горах Анд. ^[10] Некоторые из этих мезонов имели примерно ту же массу, что и уже известный мю-мезон, но, казалось, распадались на нее, что побудило физика Роберта Маршака в 1947 году выдвинуть гипотезу о том, что на самом деле это был новый и другой мезон. В течение следующих нескольких лет новые эксперименты показали, что пион действительно участвует в сильных взаимодействиях. Пион (как виртуальная частица ) также считается основным носителем ядерной силы в атомных ядрах . Другие мезоны, такие как виртуальные ро-мезоны, также участвуют в передаче этой силы, но в меньшей степени. После открытия пиона Юкава был удостоен Нобелевской премии по физике 1949 года за свои предсказания.

Некоторое время назад слово « мезон» иногда использовалось для обозначения любого носителя силы, такого как «мезон Z ⁰ » , который участвует в обеспечении слабого взаимодействия . ^[11] Однако это использование вышло из моды, и мезоны теперь определяются как частицы, состоящие из пар кварков и антикварков.

Обзор

Спин, орбитальный угловой момент и полный угловой момент

Спин (квантовое число S ) — векторная величина, представляющая «собственный» угловой момент частицы. Это происходит с шагом1/2 Ч. _ ^[А]

Кварки — это фермионы , в данном случае частицы, имеющие спин1/2 ( С =1/2). Поскольку проекции спина изменяются с шагом 1 (то есть 1  ħ ), одиночный кварк имеет вектор спина длины1/2, и имеет либо две проекции спина ( S _z = +1/2 или S _z = - +1/2). Два кварка могут иметь выровненные спины, и в этом случае два вектора спина складываются, образуя вектор длины S = 1 с тремя возможными проекциями спина ( S _z = +1, S _z = 0 и S _z = -1). , а их комбинация называется векторным мезоном или триплетом со спином 1 . Если два кварка имеют противоположные спины, векторы спина складываются, образуя вектор длины S = 0 и только одну проекцию спина ( S _z = 0 ), называемую скалярным мезоном или синглетом со спином 0 . Поскольку мезоны состоят из одного кварка и одного антикварка, они находятся в триплетном и синглетном спиновых состояниях. Последние называются скалярными мезонами или псевдоскалярными мезонами в зависимости от их четности (см. ниже).

Существует еще одна величина квантованного углового момента , называемая орбитальным угловым моментом (квантовое число L ), которая представляет собой угловой момент, обусловленный кварками, вращающимися вокруг друг друга, и также имеет приращения 1  ħ . Полный угловой момент (квантовое число J ) частицы представляет собой комбинацию двух собственных угловых моментов (спина) и орбитального углового момента. Оно может принимать любое значение из J = | Л - С | до J = | Л + С | , с шагом 1.

Физики элементарных частиц больше всего интересуются мезонами без орбитального углового момента ( L  = 0), поэтому наиболее изученными двумя группами мезонов являются S  = 1; L  = 0 и S  = ​​0; L  = 0, что соответствует J  = 1 и J  = 0, хотя они не единственные. Также возможно получить  частицы J = 1 из S  = 0 и L  = 1. Как отличить мезоны S  = 1, L  = 0 и S  = ​​0, L  = 1 — активное направление исследований в мезонной спектроскопии . ^[12]

P -четность

P -четность — это лево-правая четность, или пространственная четность, и она была первой из нескольких обнаруженных «четностей», поэтому ее часто называют просто «четностью» . Если бы Вселенная отражалась в зеркале, большинство законов физики были бы идентичными: все действовало бы одинаково, независимо от того, что мы называем «левым», а что — «правым». Эта концепция зеркального отражения называется четностью ( P ). Гравитация , электромагнитная сила и сильное взаимодействие ведут себя одинаково независимо от того, отражается Вселенная в зеркале или нет, и поэтому говорят, что они сохраняют четность ( P -симметрию). Однако слабое взаимодействие действительно отличает «левое» от «правого» — явление, называемое нарушением четности ( P -нарушение).

На основании этого можно было бы подумать, что если бы волновая функция каждой частицы (точнее, квантовое поле для каждого типа частиц) была одновременно зеркально перевернутой, то новый набор волновых функций полностью удовлетворял бы законам физики (за исключением слабое взаимодействие). Оказывается, это не совсем так: для того, чтобы уравнения были удовлетворены, волновые функции некоторых типов частиц необходимо не только зеркально перевернуть, но и умножить на −1. Говорят, что такие типы частиц имеют отрицательную или нечетную четность ( P  = -1 или, альтернативно, P  = -), тогда как говорят, что другие частицы имеют положительную или четную четность ( P  = +1 или, альтернативно, P  = +).

Для мезонов четность связана с орбитальным угловым моментом соотношением: ^{[13] [14]}

${\displaystyle P=\left(-1\right)^{L+1}}$

где L является результатом четности соответствующей сферической гармоники волновой функции . «+1» происходит от того факта, что, согласно уравнению Дирака , кварк и антикварк имеют противоположные внутренние четности. Следовательно, внутренняя четность мезона является произведением внутренней четности кварка (+1) и антикварка (−1). Поскольку они разные, их произведение равно -1, поэтому оно дает «+1», который появляется в показателе степени.

Как следствие, все мезоны без орбитального углового момента ( L  = 0) имеют нечетную четность ( P  = −1).

C-паритет

C -четность определяется только для мезонов, которые являются собственными античастицами (т.е. нейтральными мезонами). Он показывает, останется ли волновая функция мезона неизменной при замене его кварка на антикварк. ^[15] Если

${\displaystyle |q{\bar {q}}\rangle =|{\bar {q}}q\rangle }$

тогда мезон « С четный» ( С  = +1). С другой стороны, если

${\displaystyle |q{\bar {q}}\rangle =-|{\bar {q}}q\rangle }$

тогда мезон является « C нечетным» ( C  = −1).

C -четность редко изучается сама по себе, но чаще в сочетании с P-четностью в CP-четность . Первоначально считалось, что CP -четность сохраняется, но позже было обнаружено, что она нарушается в редких случаях в слабых взаимодействиях . ^{[16] [17] [18]}

G -четность

G -четность является обобщением C -четности. Вместо простого сравнения волновой функции после обмена кварками и антикварками, он сравнивает волновую функцию после обмена мезона на соответствующий антимезон, независимо от содержания кварков. ^[19]

Если

${\displaystyle |q_{1}{\bar {q}}_{2}\rangle =|{\bar {q}}_{1}q_{2}\rangle }$

тогда мезон « G четный» ( G  = +1). С другой стороны, если

${\displaystyle |q_{1}{\bar {q}}_{2}\rangle =-|{\bar {q}}_{1}q_{2}\rangle }$

тогда мезон является « G нечетным» ( G  = −1).

Изоспин и заряд

Комбинации одного кварка u , d или s и одного антикварка u , d или s в конфигурации J ^P = 0 ⁻ образуют нонет.

Комбинации одного u , d или s кварка и одного u , d или s антикварка в конфигурации J ^P = 1 ⁻ также образуют нонет.

Оригинальная модель изоспина

Концепция изоспина была впервые предложена Вернером Гейзенбергом в 1932 году для объяснения сходства между протонами и нейтронами в условиях сильного взаимодействия . ^[20] Хотя у них были разные электрические заряды, их массы были настолько похожими, что физики полагали, что на самом деле это одна и та же частица. Различные электрические заряды объяснялись результатом какого-то неизвестного возбуждения, подобного спину. Это неизвестное возбуждение позже было названо Юджином Вигнером в 1937 году изоспином ^{. [21]}

Когда были открыты первые мезоны, их тоже увидели глазами изоспина, и поэтому считалось, что три пиона — это одна и та же частица, но в разных состояниях изоспина.

Математика изоспина была смоделирована по образцу математики спина . Проекции изоспина изменялись с шагом 1, как и проекции спина, и каждой проекции было сопоставлено « заряженное состояние ». Поскольку «пионная частица» имела три «заряженных состояния», ее называли изоспином I = 1. Его «заряженные состояния»
π⁺
,
π⁰
, и
π⁻
, соответствовало проекциям изоспина I ₃ = +1 , I ₃ = 0 и I ₃ = −1 соответственно. Другой пример — « ро-частица », также имеющая три заряженных состояния. Его «заряженные состояния»
ρ⁺
,
ρ⁰
, и
ρ⁻
, соответствовало проекциям изоспина I ₃ = +1 , I ₃ = 0 и I ₃ = −1 соответственно.

Замена кварковой моделью

Эта вера сохранялась до тех пор, пока Мюррей Гелл-Манн не предложил модель кварков в 1964 году (первоначально содержащую только кварки u , d и s ). ^[22] В настоящее время считается, что успех модели изоспина обусловлен схожими массами u- и d - кварков. Поскольку u- и d -кварки имеют схожие массы, частицы, состоящие из одинакового их количества, также имеют схожие массы.

Точный состав u- и d- кварков определяет заряд, поскольку u- кварки несут заряд ++2/3тогда как d- кварки несут заряд —+1/3. Например, все три пиона имеют разные заряды.

• 
  π⁺
  "="
  ты
  
  д
  )
• 
  π⁰
  = квантовая суперпозиция (
  ты
  
  ты
  ) и (
  д
  
  д
  ) состояния
• 
  π⁻
  "="
  д
  
  ты
  )

но все они имеют одинаковую массу ( ок. 140 МэВ/ c ² ), поскольку каждый из них состоит из одинакового общего числа верхних и нижних кварков и антикварков. В рамках модели изоспина они считались одной частицей в разных заряженных состояниях.

После принятия кварковой модели физики заметили, что проекции изоспина связаны с содержанием верхних и нижних кварков в частицах соотношением

${\displaystyle I_{3}={\frac {1}{2}}\left[\left(n_{\text{u}}-n_{\bar {\text{u}}}\right)-\left(n_{\text{d}}-n_{\bar {\text{d}}}\right)\right],}$

где n -символы обозначают количество верхних и нижних кварков и антикварков.

В «картине изоспина» три пиона и три ро считались разными состояниями двух частиц. Однако в кварковой модели rhos — это возбужденные состояния пионов. Изоспин, хотя и дает неточную картину происходящего, все еще используется для классификации адронов, что приводит к неестественной и часто запутанной номенклатуре.

Поскольку мезоны являются адронами, для них всех также используется изоспиновая классификация, при этом квантовое число рассчитывается путем сложения I ₃ = + 1/2 для каждого положительно заряженного верхнего или нижнего кварка или антикварка (верхних кварков и нижних антикварков), и I ₃ = − 1/2 для каждого отрицательно заряженного верхнего или нижнего кварка или антикварка (верхних антикварков и нижних кварков).

Квантовые числа вкуса

Было замечено, что квантовое число странности S (не путать со спином) увеличивается и уменьшается вместе с массой частицы. Чем больше масса, тем ниже (отрицательнее) странность (тем больше s-кварков). Частицы можно описать с помощью проекций изоспина (связанных с зарядом) и странности (массы) (см. рисунки uds nonet). Когда были открыты другие кварки, были созданы новые квантовые числа, которые имели аналогичное описание нонетов udc и udb. Поскольку схожи только массы u и d, такое описание массы и заряда частицы в терминах изоспина и ароматических квантовых чисел хорошо работает только для нонетов, состоящих из одного u, одного d и еще одного кварка, и не работает для остальных нонетов ( например ucb нонет). Если бы все кварки имели одинаковую массу, их поведение можно было бы назвать симметричным , поскольку все они вели бы себя совершенно одинаково по отношению к сильному взаимодействию. Однако, поскольку кварки имеют разную массу, они и взаимодействуют по-разному (точно так же, как электрон, помещенный в электрическое поле, будет ускоряться больше, чем протон, помещенный в то же поле, из-за своей более легкой массы), и симметрия говорят, сломался .

Было отмечено, что заряд ( _{Q) связан с проекцией изоспина (I3} ) , барионным числом ( B ) и ароматными квантовыми числами ( S , C , B ', T ) формулой Гелла-Манна–Нисидзимы : ^{[23 ]}

${\displaystyle Q=I_{3}+{\frac {1}{2}}(B+S+C+B^{\prime }+T),}$

где S , C , B ′ и T представляют собой квантовые числа странности , очарования , нижнего и верхнего вкуса соответственно. Они связаны с количеством странных, очаровательных, нижних, верхних кварков и антикварков соотношениями:

${\displaystyle {\begin{aligned}S&=-(n_{\text{s}}-n_{\bar {\text{s}}})\\C&=+(n_{\text{c}}-n_{\bar {\text{c}}})\\B^{\prime }&=-(n_{\text{b}}-n_{\bar {\text{b}}})\\T&=+(n_{\text{t}}-n_{\bar {\text{t}}}),\end{aligned}}}$

это означает, что формула Гелла-Манна-Нисидзимы эквивалентна выражению заряда через содержание кварков:

${\displaystyle Q={\frac {2}{3}}[(n_{\text{u}}-n_{\bar {\text{u}}})+(n_{\text{c}}-n_{\bar {\text{c}}})+(n_{\text{t}}-n_{\bar {\text{t}}})]-{\frac {1}{3}}[(n_{\text{d}}-n_{\bar {\text{d}}})+(n_{\text{s}}-n_{\bar {\text{s}}})+(n_{\text{b}}-n_{\bar {\text{b}}})].}$

Классификация

Мезоны классифицируются на группы в соответствии с их изоспином ( I ), полным угловым моментом ( J ), четностью ( P ), G-четностью ( G ) или C-четностью ( C ), когда это применимо, и содержанием кварков (q). Правила классификации определяются Группой данных частиц и довольно запутаны. ^[24] Правила представлены ниже в виде таблицы для простоты.

Виды мезона

Мезоны подразделяются на типы в соответствии с их спиновыми конфигурациями. Некоторым конкретным конфигурациям даны специальные названия, основанные на математических свойствах их спиновой конфигурации.

Номенклатура

Мезоны без запаха

Мезоны без запаха — это мезоны, состоящие из пары кварков и антикварков одного аромата (все их ароматные квантовые числа равны нулю: S = 0, C = 0, B′ = 0, T = 0). ^[i] Правила для мезонов без запаха: ^[24]

1. Для целей номенклатуры проекция изоспина I ₃ рассматривается так, как если бы она не была ароматным квантовым числом. Это означает, что заряженные пионоподобные мезоны ( π ^± , a ^± , b ^± и ρ ^± мезоны) подчиняются правилам мезонов без запаха, даже если они на самом деле не «без запаха».
2. C-четность актуальна только для нейтральных мезонов.
3. В частном случае J ^PC =1 ⁻⁻ ψ называетсяДж/ψ

Кроме того

• Если известно спектроскопическое состояние мезона, оно добавляется в скобки.
• Если спектроскопическое состояние неизвестно, в скобках добавляется масса (в МэВ/ с ^{2 ).}
• Когда мезон находится в основном состоянии , в скобках ничего не добавляется.

Ароматизированные мезоны

Ароматизированные мезоны — это мезоны, состоящие из пары кварков и антикварков разных ароматов. В этом случае правила проще: главный символ зависит от более тяжелого кварка, верхний индекс зависит от заряда, а нижний индекс (если он есть) зависит от более легкого кварка. В табличной форме это: ^[24]

1. Для целей номенклатуры проекция изоспина I ₃ рассматривается так, как если бы она не была ароматным квантовым числом. Это означает, что заряженные пионоподобные мезоны ( π ^± , a ^± , b ^± и ρ ^± мезоны) подчиняются правилам мезонов без запаха, даже если они на самом деле не «без запаха».

Кроме того

• Если J ^P находится в «нормальном ряду» (т. е. J ^P = 0 ⁺ , 1 ⁻ , 2 ⁺ , 3 ⁻ , ...), добавляется верхний индекс ∗.
• Если мезон не является псевдоскалярным ( J ^P = 0 ⁻ ) или векторным ( J ^P = 1 ⁻ ), J добавляется в качестве нижнего индекса.
• Если известно спектроскопическое состояние мезона, оно добавляется в скобки.
• Если спектроскопическое состояние неизвестно, в скобках добавляется масса (в МэВ/ с ^{2 ).}
• Когда мезон находится в основном состоянии , в скобках ничего не добавляется.

Экзотические мезоны

Существуют экспериментальные доказательства того, что частицы являются адронами (т. е. состоят из кварков) и имеют нейтральный цвет с нулевым барионным числом и, следовательно, по общепринятому определению являются мезонами. Однако эти частицы не состоят из одной пары кварк/антикварк, как все остальные обычные мезоны, обсуждавшиеся выше. Ориентировочная категория этих частиц — экзотические мезоны .

Существует по крайней мере пять экзотических мезонных резонансов, существование которых было экспериментально подтверждено двумя или более независимыми экспериментами. Наиболее статистически значимой из них является Z(4430) , открытая экспериментом Belle в 2007 году и подтвержденная LHCb в 2014 году. Это кандидат на звание тетракварка : частица, состоящая из двух кварков и двух антикварков. ^[26] См. основную статью выше, чтобы узнать о других резонансах частиц, которые являются кандидатами на роль экзотических мезонов.

Список

Псевдоскалярные мезоны

^[a] ^ Состав неточный из-за ненулевых масс кварков.
^[б] ^ PDG сообщает ширину резонанса (Γ). Здесь вместо этого дано преобразование τ =  ħ ⁄ Γ ^{. [c]} ^ Сильное собственное состояние . Нет определенного времени жизни (см. примечания к каону ниже) ^[d] ^ Масса


К⁰
_ли
К⁰
_Сданы как
К⁰
. Однако известно, что разница между массами
К⁰
_ли
К⁰
_Св порядке2,2 × 10 ⁻¹¹  МэВ/ с ² существует. ^[36]
[e] ^ Слабое собственное состояние . В макияже отсутствует небольшой член , нарушающий CP (см. Примечания к нейтральным каонам ниже).

Векторные мезоны

^[f] ^ PDG сообщает ширину резонанса (Γ). Здесь вместо этого дано преобразование τ =  ħ ⁄ Γ ^{. [g]} ^ Точное значение зависит от используемого метода. Подробности смотрите в данной ссылке.

Заметки о нейтральных каонах

С нейтральными каонами возникают две сложности : ^[55]

• За счет смешивания нейтральных каоновК0 СиК0 лне являются собственными состояниями странности . Однако они являются собственными состояниями слабого взаимодействия , которое определяет, как они распадаются , поэтому это частицы с определенным временем жизни .
• Линейные комбинации , приведенные в таблице дляК0 СиК0 лне совсем корректны, так как имеется небольшая коррекция из-за нарушения CP . См. нарушение CP в каонах .

Обратите внимание, что эти проблемы в принципе существуют и для других нейтральных ароматизированных мезонов; однако слабые собственные состояния считаются отдельными частицами только для каонов из-за их совершенно разного времени жизни. ^[55]

Смотрите также

• Мезонная молекула
• Стандартная модель

Сноски

1. ħ часто опускается , потому что это «фундаментальная» единица вращения, и подразумевается, что «спин 1» означает «спин 1  ħ ». В некоторых системах натуральных единиц ħ выбирается равным 1 и поэтому исключается из уравнений. В оставшейся части этой статьи используется соглашение «предполагать ħ единиц» для всех типов вращения.

Рекомендации

1. Гриффитс, Д. (2008). Введение в элементарные частицы (2-е изд.). Вайли-ВЧ. ISBN 978-3-527-40601-2.
2. Обер, Джей-Джей; Беккер, Ю.; Биггс, П.; Бургер, Дж.; Чен, М.; Эверхарт, Г.; и другие. (1974). «Экспериментальное наблюдение тяжелой частицы J». Письма о физических отзывах . 33 (23): 1404–1406. Бибкод : 1974PhRvL..33.1404A. дои : 10.1103/PhysRevLett.33.1404 .
3. Огюстен, JE; Боярский А.; Брайденбах, М.; Булос, Ф.; Дакин, Дж.; Фельдман, Г.; и другие. (1974). «Открытие узкого резонанса в e+e−-аннигиляции». Письма о физических отзывах . 33 (23): 1406–1408. Бибкод : 1974PhRvL..33.1406A. дои : 10.1103/PhysRevLett.33.1406 .
4. Херб, Юго-Запад; Хом, Д.; Ледерман, Л.; Сенс, Дж.; Снайдер, Х.; Йо, Дж.; и другие. (1977). «Наблюдение ди-мюонного резонанса при энергии 9,5 ГэВ в протон-ядерных столкновениях с энергией 400 ГэВ». Письма о физических отзывах . 39 (5): 252–255. Бибкод : 1977PhRvL..39..252H. doi : 10.1103/PhysRevLett.39.252. ОСТИ  1155396.
5. «Нобелевская премия по физике 1949 года». Презентационная речь. Благородный фонд. 1949 год.
6. Юкава, Х. (1935). «О взаимодействии элементарных частиц» (PDF) . Учеб. Физ.-матем. Соц. Япония . 17 (48).
7. Юкава, Хидеки (1935). «О взаимодействии элементарных частиц. I». Ниппон Сугаку-Бутуригаквай Кизи Дай 3 Ки .日本物理学会、日本数学会. 17 : 48–57. дои : 10.11429/ppmsj1919.17.0_48.
8. Гамов, Г. (1988) [1961]. Великие физики от Галилея до Эйнштейна (переиздание). Дуврские публикации. п. 315. ИСБН 978-0-486-25767-9.
9. «DM Bose: Ученый-инкогнито (редакционная статья)» (PDF) . Наука и культура . 76 (11–12). Ноябрь – декабрь 2010 г. Проверено 5 февраля 2011 г.
10. Латте, К.; Оккиалини, Г.; Мюрхед, Х.; Пауэлл, К. (1947). «Процессы с участием заряженных мезонов». Природа . 159 : 694–698. дои : 10.1007/s00016-014-0128-6. S2CID  122718292.
11. Стейнбергер, Дж. (1989). «Опыты с пучками нейтрино высоких энергий». Обзоры современной физики . 61 (3): 533–545. Бибкод : 1989РвМП...61..533С. doi : 10.1103/RevModPhys.61.533. ПМИД  17747881.
12. «Частицы Стандартной модели». pdfslide.net . Проверено 24 мая 2020 г.
13. Амслер, К.; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2008). «Модель кварка» (PDF) . Отзывы. Лаборатория Лоуренса Беркли .
14. Амслер, К.; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Буквы по физике Б. 667 (1): 1–1340. Бибкод : 2008PhLB..667....1A. doi :10.1016/j.physletb.2008.07.018. hdl : 1854/LU-685594. PMID  10020536. S2CID  227119789.
15. Соцци, MS (2008b). «Сопряжение зарядов». Дискретные симметрии и нарушение CP: от эксперимента к теории . Издательство Оксфордского университета. стр. 88–120. ISBN 978-0-19-929666-8.
16. Кронин, JW (1980). «Нарушение симметрии CP — поиски его происхождения» (PDF) . Нобелевский фонд.
17. Фитч, В.Л. (1980). «Открытие заряда — асимметрия четности сопряжения» (PDF) . Нобелевский фонд.
18. Соцци, MS (2008c). «CP-Симметрия». Дискретные симметрии и нарушение CP: от эксперимента к теории . Издательство Оксфордского университета. стр. 231–275. ISBN 978-0-19-929666-8.
19. Готфрид, К.; Вайскопф, В.Ф. (1986). «Адронная спектроскопия: G-четность». Концепции физики элементарных частиц . Том. 2. Издательство Оксфордского университета. стр. 303–311. ISBN 0-19-503393-0.
20. Гейзенберг, В. (1932). «Убер ден Бау дер Атомкерне». Zeitschrift für Physik (на немецком языке). 77 (1–2): 1–11. Бибкод : 1932ZPhy...77....1H. дои : 10.1007/BF01342433. S2CID  186218053.
21. Вигнер, Э. (1937). «О влиянии симметрии ядерного гамильтониана на спектроскопию ядер». Физический обзор . 51 (2): 106–119. Бибкод : 1937PhRv...51..106W. дои : 10.1103/PhysRev.51.106.
22. Гелл-Манн, М. (1964). «Схема барионов и мезонов». Письма по физике . 8 (3): 214–215. Бибкод : 1964PhL.....8..214G. дои : 10.1016/S0031-9163(64)92001-3.
23. Вонг, SSM (1998). «Нуклонная структура». Вводная ядерная физика (2-е изд.). Нью-Йорк: Джон Уайли и сыновья. стр. 21–56. ISBN 0-471-23973-9.
24. Амслер, К.; и другие. ( Группа данных о частицах ) (2008). «Схема именования адронов» (PDF) . Отзывы. Лаборатория Лоуренса Беркли .
25. Берчем, МЫ; Джобс, М. (1995). Ядерная физика и физика элементарных частиц (2-е изд.). Издательство Лонгман. ISBN 0-582-45088-8.
26. Сотрудники LHCb (2014): Наблюдение резонансного характера состояния Z (4430) −.
27. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - π±
28. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - π0
29. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - η
30. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - η'
31. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - ηc
32. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - ηb
33. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - K±
34. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - K0
35. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - K0S
36. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - K0L
37. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - D±
38. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - D0
39. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц – D±s
40. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц – B±
41. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - B0
42. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - B0s
43. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц – B±c
44. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - ρ
45. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - ω (782)
46. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - φ
47. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - J/Ψ
48. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц - ϒ(1S)
49. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц – K∗(892)
50. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц – D∗±(2010)
51. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц – D∗0 (2007)
52. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц – D∗±s
53. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц – B∗
54. К. Амслер и др . (2008): Списки частиц – B∗s
55. Дж. В. Кронин (1980)

Внешние ссылки

• Нейв, ЧР, изд. (2005). «Таблица некоторых мезонов и их свойств». Кафедра физики и астрономии. Гиперфизика . Атланта, Джорджия: Университет штата Джорджия .
• «Группа данных частиц». Лаборатория Лоуренса Беркли (главная страница). Лоуренс, Калифорния.— Собирает достоверную информацию о свойствах частиц.
• ван Беверен, Эиф; Рупп, Джордж; Петропулос, Николас; Клеефельд, Фридер (2003) [26 ноября 2002 г.]. «Легкие скалярные мезоны в моделях кварков». Материалы конференции Американского института физики . 660 : 353–366. arXiv : hep-ph/0211411 . Бибкод : 2003AIPC..660..353В. дои : 10.1063/1.1570585. S2CID  6295609.
• «Схема именования адронов» (PDF) . Группа данных о частицах . Лоуренс, Калифорния: Лаборатория Лоуренса Беркли . 2004.
• «Мезоны стали мыслимыми». Thingsmadethinkable.com .— Интерактивная визуализация, позволяющая сравнивать физические свойства.
• Перриконе, Майк (22 марта 2006 г.). «Что случилось с антиматерией? Эксперимент DZero Фермилаба находит подсказки в быстроменяющихся мезонах» (пресс-релиз). Батавия, Иллинойс: Национальная ускорительная лаборатория Ферми (Фермилаб).
• Перриконе, Майк (25 сентября 2006 г.). «Ученые из Фермилаборатории официально заявляют: они обнаружили быстроизменяющееся поведение B-sub-s-мезона, который переключается между материей и антиматерией 3 триллиона раз в секунду» (пресс-релиз). Батавия, Иллинойс: Национальная ускорительная лаборатория Ферми (Фермилаб).