stringtranslate.com

Тройной альфа-процесс

Обзор процесса тройной альфа

Процесс тройного альфа представляет собой набор реакций ядерного синтеза , в ходе которых три ядра гелия-4 ( альфа-частицы ) превращаются в углерод . [1] [2]

Процесс тройного альфа в звездах

Сравнение энерговыделения (ε) процессов протон-протонного (PP), CNO и тройного-α синтеза при разных температурах (T). Пунктирная линия показывает совместную генерацию энергии процессов PP и CNO внутри звезды.

Гелий накапливается в ядрах звезд в результате протон-протонной цепной реакции и цикла углерод-азот-кислород .

Реакция ядерного синтеза двух ядер гелия-4 приводит к образованию бериллия-8 , который очень нестабильен и распадается обратно на более мелкие ядра с периодом полураспада8,19 × 10 -17  с , если за это время третья альфа-частица не сольется с ядром бериллия-8 [3] с образованием возбужденного резонансного состояния углерода-12 , [4] называемого состоянием Хойла , которое почти всегда распадается обратно в три альфа-частицы, но примерно раз в 2421,3 раза высвобождает энергию и превращается в стабильную основную форму углерода-12. [5] Когда в ядре звезды заканчивается водород для плавления, она начинает сжиматься и нагреваться. Если центральная температура поднимется до 108 К , [6] в шесть раз выше, чем в ядре Солнца, альфа-частицы смогут слиться достаточно быстро, чтобы преодолеть барьер из бериллия-8 и произвести значительные количества стабильного углерода-12.

Чистое энерговыделение процесса составляет 7,275 МэВ.

В качестве побочного эффекта этого процесса некоторые ядра углерода сливаются с дополнительным гелием, образуя стабильный изотоп кислорода и энергию:

12
6
С
+4
2
Он
16
8
О
+γ(+7,162 МэВ)

Реакции ядерного синтеза гелия с водородом производят литий-5 , который также очень нестабилен и распадается обратно на более мелкие ядра с периодом полураспада3,7 × 10 −22  с .

Слияние с дополнительными ядрами гелия может создать более тяжелые элементы в цепочке звездного нуклеосинтеза , известной как альфа-процесс , но эти реакции значимы только при более высоких температурах и давлениях, чем в ядрах, подвергающихся тройному альфа-процессу. Это создает ситуацию, в которой звездный нуклеосинтез производит большое количество углерода и кислорода, но лишь небольшая часть этих элементов превращается в неон и более тяжелые элементы. Кислород и углерод являются основной «золой» горения гелия-4.

Первичный углерод

Процесс тройного альфа неэффективен при давлениях и температурах в начале Большого взрыва . Одним из последствий этого является то, что при Большом взрыве не было произведено значительного количества углерода.

Резонансы

Обычно вероятность процесса тройного альфа чрезвычайно мала. Однако основное состояние бериллия-8 имеет почти такую ​​же энергию, как две альфа-частицы. На втором этапе 8 Be + 4 He имеет почти такую ​​же энергию возбужденного состояния , как 12 C. Этот резонанс значительно увеличивает вероятность того, что приближающаяся альфа-частица соединится с бериллием-8 с образованием углерода. Существование этого резонанса было предсказано Фредом Хойлом еще до его фактического наблюдения, исходя из физической необходимости его существования для образования углерода в звездах. Предсказание, а затем открытие этого энергетического резонанса и процесса дало очень существенную поддержку гипотезе Хойла о звездном нуклеосинтезе , которая постулировала, что все химические элементы изначально образовались из водорода, истинного первичного вещества. Антропный принцип был использован для объяснения того факта, что ядерные резонансы чувствительны к созданию большого количества углерода и кислорода во Вселенной. [7] [8]

Нуклеосинтез тяжелых элементов

При дальнейшем повышении температуры и плотности в процессах синтеза образуются нуклиды только до никеля-56 (который позже распадается на железо ); более тяжелые элементы (кроме Ni) создаются в основном за счет захвата нейтронов. Медленный захват нейтронов, s-процесс , производит около половины элементов, помимо железа. Другая половина образуется в результате быстрого захвата нейтронов, r-процесса , который, вероятно, происходит при коллапсе ядра сверхновых и слияниях нейтронных звезд . [9]

Скорость реакции и звездная эволюция

Ступени тройного альфа сильно зависят от температуры и плотности звездного материала. Мощность, выделяющаяся при реакции, примерно пропорциональна температуре в 40-й степени и квадрату плотности. [10] Напротив, протон-протонная цепная реакция производит энергию со скоростью, пропорциональной четвертой степени температуры, цикл CNO - примерно с 17-й степенью температуры, и оба линейно пропорциональны плотности. Эта сильная температурная зависимость имеет последствия для поздней стадии звездной эволюции, стадии красных гигантов .

Для звезд с меньшей массой на ветви красных гигантов гелий, накапливающийся в ядре, предотвращается от дальнейшего коллапса только давлением электронного вырождения . Все вырожденное ядро ​​имеет одинаковую температуру и давление, поэтому, когда его плотность становится достаточно высокой, во всем ядре начинается термоядерный синтез с помощью процесса тройного альфа. Ядро неспособно расширяться в ответ на увеличение производства энергии до тех пор, пока давление не станет достаточно высоким, чтобы снять вырождение. Как следствие, температура увеличивается, вызывая увеличение скорости реакции в цикле положительной обратной связи, которая становится неконтролируемой реакцией. Этот процесс, известный как гелиевая вспышка , длится несколько секунд, но сжигает 60–80% гелия в ядре. Во время вспышки ядра энергопроизводство звезды может достигать примерно 10 11 солнечной светимости , что сравнимо со светимостью целой галактики , [11] хотя на поверхности сразу никаких эффектов наблюдаться не будет, так как вся энергия расходуется на подъем ядра из вырожденного в нормальное, газообразное состояние. Поскольку ядро ​​больше не вырождается, гидростатическое равновесие снова устанавливается, и звезда начинает «сжигать» гелий в своем ядре и водород в сферическом слое над ядром. Звезда вступает в фазу устойчивого горения гелия, которая длится около 10% времени, которое она провела на главной последовательности (ожидается, что Солнце будет сжигать гелий в своем ядре в течение примерно миллиарда лет после гелиевой вспышки). [12]

У звезд с большей массой углерод собирается в ядре, вытесняя гелий в окружающую оболочку, где и происходит его горение. В этой гелиевой оболочке давления ниже и масса не поддерживается электронным вырождением. Таким образом, в отличие от центра звезды, оболочка способна расширяться в ответ на увеличение теплового давления в гелиевой оболочке. Расширение охлаждает этот слой и замедляет реакцию, заставляя звезду снова сжиматься. Этот процесс продолжается циклически, и звезды, подвергающиеся этому процессу, будут иметь периодически меняющийся радиус и производство энергии. Эти звезды также будут терять материал из своих внешних слоев по мере расширения и сжатия. [ нужна цитата ]

Открытие

Процесс тройного альфа сильно зависит от углерода-12 и бериллия-8 , имеющих резонансы с немного большей энергией, чем у гелия-4 . Судя по известным резонансам, к 1952 году казалось невозможным, чтобы обычные звезды производили углерод, а также любой более тяжелый элемент. [13] Физик-ядерщик Уильям Альфред Фаулер отметил резонанс бериллия-8, а Эдвин Солпитер рассчитал скорость реакции нуклеосинтеза 8 Be, 12 C и 16 O с учетом этого резонанса. [14] [15] Однако Солпитер подсчитал, что красные гиганты сжигают гелий при температуре 2·10 8 К или выше, тогда как в других недавних работах предполагалось, что температура  ядра красного гиганта составляет всего 1,1·10 8 К.

В статье Солпитера вскользь упоминалось о влиянии, которое неизвестные резонансы в углероде-12 окажут на его расчеты, но автор никогда не развивал их. Вместо этого астрофизик Фред Хойл в 1953 году использовал обилие углерода-12 во Вселенной как доказательство существования резонанса углерода-12. Единственный способ, которым Хойл смог найти способ производить большое количество как углерода, так и кислорода, - это процесс тройного альфа с резонансом углерода-12 около 7,68 МэВ, что также устранило бы несоответствие в расчетах Солпитера. [13]

Хойл отправился в лабораторию Фаулера в Калифорнийском технологическом институте и сказал, что в ядре углерода-12 должен быть резонанс 7,68 МэВ. (Были сообщения о возбужденном состоянии при энергии около 7,5 МэВ [13] ). Смелость Фреда Хойла в этом поразительна, и поначалу физики-ядерщики в лаборатории были настроены скептически. Наконец, младший физик Уорд Уэйлинг, только что из Университета Райса , который искал проект, решил поискать резонанс. Фаулер дал Уэйлингу разрешение использовать старый генератор Ван де Граафа , который не использовался. Хойл вернулся в Кембридж, когда несколько месяцев спустя лаборатория Фаулера обнаружила резонанс углерода-12 около 7,65 МэВ, подтвердив его предсказание. Физики-ядерщики назначили Хойла первым автором статьи, представленной Уэйлингом на летнем собрании Американского физического общества . Вскоре последовало долгое и плодотворное сотрудничество между Хойлом и Фаулером, и Фаулер даже приехал в Кембридж. [16]

Конечный продукт реакции находится в состоянии 0+ (спин 0 и положительная четность). Поскольку было предсказано, что состояние Хойла будет состоянием 0+ или 2+, ожидалось, что будут видны электрон-позитронные пары или гамма-лучи . Однако при проведении экспериментов канал реакции гамма-излучения не наблюдался, а это означало, что состояние должно быть состоянием 0+. Это состояние полностью подавляет однократное гамма-излучение, поскольку однократное гамма-излучение должно уносить не менее 1 единицы углового момента . Образование пар из возбужденного состояния 0+ возможно, поскольку их объединенные спины (0) могут вступать в реакцию, имеющую изменение углового момента, равное 0. [17]

Невероятность и точная настройка

Углерод является необходимым компонентом всей известной жизни. 12 C, стабильный изотоп углерода, в больших количествах вырабатывается в звездах благодаря трем факторам:

  1. Время распада ядра 8 Be на четыре порядка превышает время рассеяния двух ядер 4 He (альфа-частиц). [18]
  2. Возбужденное состояние ядра 12 С существует несколько (0,3193 МэВ) выше энергетического уровня 8 Be + 4 He. Это необходимо, поскольку основное состояние 12 C на 7,3367 МэВ ниже энергии 8 Be + 4 He; Ядро 8 Be и ядро ​​4 He не могут разумно слиться непосредственно в ядро ​​12 C в основном состоянии . Однако 8 Be и 4 He используют кинетическую энергию своего столкновения для слияния с возбужденным 12 C (кинетическая энергия обеспечивает дополнительные 0,3193 МэВ, необходимые для достижения возбужденного состояния), который затем может перейти в свое стабильное основное состояние. Согласно одному расчету, энергетический уровень этого возбужденного состояния должен находиться между примерно 7,3 МэВ и 7,9 МэВ, чтобы произвести достаточно углерода для существования жизни, и должен быть дополнительно «тонко настроен» до уровня между 7,596 МэВ и 7,716 МэВ, чтобы произвести обильный уровень 12 C, наблюдаемый в природе. [19] Было измерено, что состояние Хойла находится примерно на 7,65 МэВ выше основного состояния 12 C. [20]
  3. В реакции 12 C + 4 He → 16 O имеется возбужденное состояние кислорода, которое, будь оно чуть выше, обеспечило бы резонанс и ускорило бы реакцию. В этом случае в природе будет существовать недостаточно углерода; почти весь он превратился бы в кислород. [18]

Некоторые ученые утверждают, что, в частности, резонанс Хойла с энергией 7,656 МэВ вряд ли является продуктом простой случайности. Фред Хойл утверждал в 1982 году, что резонанс Хойла был свидетельством существования «сверхразума»; [13] Леонард Сасскинд в книге «Космический пейзаж» отвергает аргумент Хойла о разумном замысле . [21] Вместо этого некоторые учёные полагают, что разные вселенные, части обширной « мультивселенной », имеют разные фундаментальные константы: [22] согласно этой спорной гипотезе тонкой настройки , жизнь может развиваться только в меньшинстве вселенных, где фундаментальные константы оказались приспособлены для поддержания существования жизни. Другие ученые отвергают гипотезу мультивселенной из-за отсутствия независимых доказательств. [23]

Рекомендации

  1. ^ Аппенцеллер; Харвит; Киппенхан; Стриттматтер; Тримбл, ред. (1998). Астрофизическая библиотека (3-е изд.). Нью-Йорк: Спрингер.
  2. ^ Кэрролл, Брэдли В. и Остли, Дейл А. (2007). Введение в современную звездную астрофизику . Аддисон Уэсли, Сан-Франциско. ISBN 978-0-8053-0348-3.
  3. ^ Бохан, Элиза; Динвидди, Роберт; Чаллонер, Джек; Стюарт, Колин; Харви, Дерек; Рэгг-Сайкс, Ребекка ; Крисп, Питер ; Хаббард, Бен; Паркер, Филипп; и другие. (Писатели) (февраль 2016 г.). Большая История. Предисловие Дэвида Кристиана (1-е американское изд.). Нью-Йорк : ДК . п. 58. ИСБН 978-1-4654-5443-0. ОКЛК  940282526.
  4. ^ Ауди, Г.; Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030001. Бибкод : 2017ChPhC..41c0001A. дои : 10.1088/1674-1137/41/3/030001.
  5. ^ Углеродная проблема, Мортен Хьорт-Йенсен, факультет физики и Центр прикладной математики, Университет Осло , N-0316 Осло, Норвегия: 9 мая 2011 г., Physics 4, 38
  6. ^ Уилсон, Роберт (1997). «Глава 11: Звезды - их рождение, жизнь и смерть». Астрономия на протяжении веков – это история попыток человека понять Вселенную . Бейзингсток: Тейлор и Фрэнсис . ISBN 9780203212738.
  7. ^ Например, Джон Барроу ; Фрэнк Типлер (1986). Антропный космологический принцип .
  8. ^ Фред Хойл, «Вселенная: размышления прошлого и настоящего». Engineering and Science , ноябрь 1981 г., стр. 8–12.
  9. ^ Пиан, Э.; д'Аванзо, П.; Бенетти, С.; Бранчези, М.; Брокато, Э.; Кампана, С.; Каппелларо, Э.; Ковино, С.; д'Элиа, В.; Финбо, JPU; Гетман Ф.; Гирланда, Г.; Гизеллини, Дж.; Градо, А.; Греко, Г.; Хьорт, Дж.; Кувелиоту, К.; Леван, А.; Лиматола, Л.; Малезани, Д.; Маццали, Пенсильвания; Меландри, А.; Мёллер, П.; Никастро, Л.; Палацци, Э.; Пираномонте, С.; Росси, А.; Салафия, ОС; Селсинг, Дж.; и другие. (2017). «Спектроскопическая идентификация r-процесса нуклеосинтеза при двойном слиянии нейтронных звезд». Природа . 551 (7678): 67–70. arXiv : 1710.05858 . Бибкод :2017Natur.551...67P. дои : 10.1038/nature24298. PMID  29094694. S2CID  3840214.
  10. ^ Кэрролл, Брэдли В.; Остли, Дейл А. (2006). Введение в современную астрофизику (2-е изд.). Аддисон-Уэсли, Сан-Франциско. стр. 312–313. ISBN 978-0-8053-0402-2.
  11. ^ Кэрролл, Брэдли В.; Остли, Дейл А. (2006). Введение в современную астрофизику (2-е изд.). Аддисон-Уэсли, Сан-Франциско. стр. 461–462. ISBN 978-0-8053-0402-2.
  12. ^ «Конец Солнца». факультет.wcas.northwestern.edu . Проверено 29 июля 2020 г.
  13. ^ abcd Краг, Хельге (2010) Когда предсказание является антропным? Фред Хойл и углеродный резонанс с энергией 7,65 МэВ. http://philsci-archive.pitt.edu/5332/
  14. ^ Солпитер, Э.Э. (1952). «Ядерные реакции в звездах без водорода». Астрофизический журнал . 115 : 326–328. Бибкод : 1952ApJ...115..326S. дои : 10.1086/145546.
  15. ^ Солпитер, Э.Э. (2002). «Генералист оглядывается назад». Анну. Преподобный Астрон. Астрофизика . 40 : 1–25. Бибкод : 2002ARA&A..40....1S. doi : 10.1146/annurev.astro.40.060401.093901.
  16. ^ Фред Хойл, Жизнь в науке , Саймон Миттон, издательство Кембриджского университета, 2011, страницы 205–209.
  17. ^ Кук, CW; Фаулер, В.; Лауритсен, К.; Лауритсен, Т. (1957). «12B, 12C и красные гиганты». Физический обзор . 107 (2): 508–515. Бибкод : 1957PhRv..107..508C. doi : 10.1103/PhysRev.107.508.
  18. ^ аб Узан, Жан-Филипп (апрель 2003 г.). «Фундаментальные константы и их изменение: наблюдательный и теоретический статус». Обзоры современной физики . 75 (2): 403–455. arXiv : hep-ph/0205340 . Бибкод : 2003РвМП...75..403У. doi : 10.1103/RevModPhys.75.403. S2CID  118684485.
  19. ^ Ливио, М.; Холлоуэлл, Д.; Вайс, А.; Труран, JW (27 июля 1989 г.). «Антропное значение существования возбужденного состояния 12 С». Природа . 340 (6231): 281–284. Бибкод : 1989Natur.340..281L. дои : 10.1038/340281a0. S2CID  4273737.
  20. ^ Фрир, М.; Фынбо, ХОУ (2014). «Штат Хойла в 12C» (PDF) . Прогресс в области физики элементарных частиц и ядерной физики . 78 : 1–23. Бибкод :2014ПрПНП..78....1Ф. дои :10.1016/j.ppnp.2014.06.001. S2CID  55187000. Архивировано (PDF) из оригинала 18 июля 2022 г.
  21. ^ Пикок, Джон (2006). «Вселенная, настроенная на жизнь». Американский учёный . 94 (2): 168–170. дои : 10.1511/2006.58.168. JSTOR  27858743.
  22. ^ «Странное горение звезд делает жизнь в мультивселенной более вероятной» . Новый учёный . 1 сентября 2016 года . Проверено 15 января 2017 г.
  23. ^ Барнс, Люк А. (2012). «Точная настройка Вселенной для разумной жизни». Публикации Астрономического общества Австралии . 29 (4): 529–564. arXiv : 1112.4647 . Бибкод : 2012PASA...29..529B. дои : 10.1071/as12015 .